第5共反射点叠加法

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第二节 多次反射波的特点 4、剩余正常时差(residual normal moveout)
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第二节 多次反射波时距曲线
将上面的结果推广到全程m次反射波：
需要指出 : 由几何学可知，界面倾斜时多次波的 次数m不能很多，因为等效界面的倾角mφ不能 大于90°。从动力学来看，由于多次波反射过 程中，能量逐渐减弱，次数也不可能很多。
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第二节 多次反射波的特点 三、反射波时距曲线的动校正
正常时差—在水平界面下,反射波旅行时与零炮 检距t0 (自激自收)时间之差。 动校正—从反射波旅行时中减去正常时差t,得 到x/2处的t0时间。 1、水平界面共炮点时距曲线的动校正
1)、水平界面共反射点时距曲线动校正
t0为共中心点M的垂直反射时间
动校正量△td为：
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第二节 多次反射波的特点
利用二项式展开，有
当
时，可以忽略高次项，则有
动校正量
——等于共炮点道集的正常时差
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第二节 多次反射波的特点 共反射点道集经动校正后，各道的时间 都换算成M点的t0时间.
t t d t 0
两种时距曲线都是双曲线,反映一段反射界面。
而共炮点反射波时距曲线的极小点位置在虚震源 在地面的投影处：
h0--表示激发点O处法线深度
Vφ >V (只有φ =0时， Vφ =V )，共中心点时距曲线 比倾斜地层的共炮点时距曲线要平缓。
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地 震 勘 探 原 理
第五章 共反射点叠加法
第一节 共反射点时距曲线方程 第二节 多次反射波的特点
注 意
2.共中心点道集反映的不是一个共反射点， 而是一个反射段 3.水平叠加不是共反射点叠加，而是共中 心点叠加
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第二节 多次反射波的特点
倾斜界面共中心点的时距曲线方程
2 2 1 x cos 2 t 4hM x 2 cos2 t 02M V V2
——hM为共中心点M处界面的法线深度，t0M为M处的自激 自收时间
在水平界面上，共反射 点时距曲线是一条双曲 线，极小点在x=0处。 共反射点时距曲线：它 只反映界面上的一个点， 即共反射点R的反射。 共反射点时距曲线：t0为 共中心点 M 的垂直反射 时间.
M点的t0
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第一节 共反射点时距曲线方程 2) 共炮点与共反射点的时距曲线比较：
共炮点时距曲线：
倾斜界面共中心点道集的动校正量为：
x 2 cos2 t t 0 M t0M 2 V x 1时，用二项式展开，得近似关系： 当
2
2h
1 x 2 cos2 x 2 cos2 x2 t t 0 M 1 2 4h 2 t 0 M 2t V 2 2t V 2 0 0M 0M
x 1 条件下的近似公式，大 2h
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第二节 多次反射波的特点
△ t d ≥ △ tφ
——实际作动校正时，不管地层是水平还是倾斜，都 用水平界面动校正公式计算动校正量进行校正，这样 就不能把倾斜界面共中心点道集拉成直线。
在倾斜界面时，地下不是共反射点，多次叠 加仍是一段界面的平均效应，从而降低了勘 探精度。 对于倾角较大的地层或复杂构造，其真正实 现共反射点叠加需用偏移叠加方法。
2、倾斜界面共炮点时距曲线动校正
式中：t0是激发点O处界面垂直反射时间
对于倾斜界面，动校正量与水平界面的相同，其 动校正为：
倾斜界面的共炮点道集，反射波同相轴动校正之 后，由双曲线变成一条倾斜直线，也能反映地下 界面的形态。
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第二节 多次反射波的特点 3、共反射点时距曲线的动校正
共反射点记录的是来自同一反射点的反射波， 因道集内各接收道的炮检距不同， 正常时差 是各叠加道的反射时间相对于共中心点 M的垂 直反射时间之差。
时距曲线是一条双曲线，以过M点的纵轴为对称轴；
相当于深度为h0，速度V =Vφ换成等效速度的水平界面 共反射点的时距曲线方程；
倾角φ的大小影响曲线的陡缓
时距曲线的极小点位臵为共中心点M处：
h0为共中心点M处法线深度
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第一节 共反射点时距曲线方程
共中心点
共炮点
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第一节 共反射点时距曲线方程 2) 与共炮点时距曲线的比较：
地震波从某一深部界面反射回来后，再在地面 向下反射，然后又在某一个较浅的界面发生反 射，又称局部多次波。
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第二节 多次反射波的特点 3)微屈多次反射波
在几个界面上发生多次反射，多次反射的 路径是不对称的，或在一个薄层内受到多次 反射，它与短程多次波并没有严格的差别。
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第二节 多次反射波的特点 4)虚反射
1、水平界面全程多次反射波时距曲线 一次反射波的旅行时为： 全程二次波的旅行时为：
O x S
h
V R
h
水平界面的全程二次 反射波相当于来自深度 为2h的等效界面的一次 反射波。
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R'
第二节 多次反射波时距曲线 同理可以推出 全程n次波的旅行时为：
水平界面的全程n次反射波相当于来自深度 为nh的等效界面的一次反射波。 时距曲线为双曲线。
■它反映了一段反射界面。
■t0为炮点O的垂直反射时间.
共反射点时距曲线：
■只反映界面上的一点。 ■ t0 为共中心点的垂直反射时 间.
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第一节 共反射点时距曲线方程
2、倾斜界面的共中心点时距曲线方程
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第一节 共反射点时距曲线方程
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第一节 共反射点时距曲线方程
1) 倾斜界面共中心点时距曲线特点：
在室内将野外观测的多次复盖原始记录，抽取共反 射点(CRP)或共中心点(CMP) 道集记录，进行速度 分析、动静校正、水平叠加等一系列处理，最终得 到能基本反映地下地质形态的水平叠加剖面或相应 的数据体，这一整套工作称为共反射点叠加法，或 简称为水平叠加(horizontal stacking)技术。
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第五章 共反射点叠加法
1、野外共反射点叠 加——多次复盖
多次覆盖(multiple coverage)技术最早是 由梅恩(Mayne,1962)提 出的，其基本思想是 按照一定的观测系统 对地下某点的地质信 息进行多次观测，保 障原始记录质量。
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第五章 共反射点叠加法 2、室内共反射点叠加——水平叠加
x x
动 校正
叠加
t
(a ) 一次反射波得到加强 x x
t
t
(b) 多次反射波得到削弱
t
图6 . 1—45
共反射点叠加原理示意图
1）共反射点叠加的实现
抽取CRP或 CMP道集 动校 正
叠加
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第五章 共反射点叠加法 2）共反射点叠加的作用
提高信噪比，改善地震记录的质量。
实际上是将不同检波器接收到的来自地下同 一反射点的不同激发点的信号，经动校正后， 叠加起来，使一次反射波加强，而多次反射 波和其它类型的干扰波相对削弱。
t0为激发点的垂直反射时间
正常时差△td为：
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第二节 多次反射波的特点
对于水平界面，共炮点反射波时距曲线动校正之 后，由双曲线变成一条水平直线，能形象的反映 地下界面的形态。
共炮点道集的动校正
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第二节 多次反射波时距曲线
共炮点道集
动校正后，存 在动校拉伸
动校正后，切 除动校拉伸
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第二节 多次反射波的特点
M点称为共中心点，它是R点在地面上的投影。
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第一节 共反射点时距曲线方程
1、水平界面的共反射点时距曲线方程
以炮检距xi为横坐标，以反射波到达各叠加道的旅行 时t为纵坐标，可以得到来自共反射点R上的反射波时 距曲线，其表达式为
式中：h—共中心点M的法向深度 V—波在均匀介质中传播的速度
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第一节 共反射点时距曲线方程 1) 共反射点时距曲线特点：
地震勘探原理
第五章 共反射点叠加
地 震 勘 探 原 理
第五章 共反射点叠加法
第一节 共反射点时距曲线方程 第二节 多次反射波的特点
第三节 多次叠加的特性
第四节 多次叠加的相位特性 第五节 多次叠加的频率特性和统计效应 第六节 多次叠加参数及选择 第七节 影响叠加效果的因素
■对于共反射点道集来说，动校正之后，来自同一 反射点的不同位置相同时间的波不仅波形相似，且 没有相位差，进行叠加，其叠加道反射波的能量必 然达到最大加强。
共反射点道集水平叠加
共反射点道集
动校正后道集
叠加道
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第二节 多次反射波的特点 2)、倾斜界面共中心点时距曲线的动校正
1.倾斜界面的共反射点分散
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2、倾斜界面全程多次反射波时距曲线
全程二次反射波的传播路径OABCS与虚震源O*S发 出的一次直达波O*SB'CS完全相等。
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把在 R 界面上的全程二次反射波，看成 是等效界面R'的一次反射波.
Hale Waihona Puke 37O*B是激发点O以界面R的虚震源,在△OPE 和△O*BPE中,PE是公共边, OO*B⊥R, OE=O*BE=h, 所以,△OPE=△O*PE,则 ∠OPE=∠O*BPE=φ。
M M
动校正
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第二节 多次反射波的特点
动校正后，共反射点道集时距曲线变成一条 t=t0的直线。
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第二节 多次反射波的特点
水平界面共反射点的叠加效应
在水平界面的共反射点道集上，反射波同相轴 经动校正之后，由双曲线变成一条直线，经叠 加后变成一道，只反映地下界面上一个反射点。
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第二节 多次反射波的特点
井中爆炸激发时，地震波的一部分向上传播， 遇到地面再反射向下，这个波称为虚反射。