当前位置：文档之家 › 流体力学第10章

流体力学第10章

  • 格式：pdf
  • 大小：997.79 KB
  • 文档页数：14

下载文档原格式

  / 14

合集下载

中科大力学教案-第十章流体力学

中科大力学教案-第十章流体力学
但是。在某些特殊问题中，连续介 质的假设也可以不成立。例如在稀薄 气体力学中，分子间的距离很大，它 能和物体的特征尺度比拟，这样虽然 获得稳定平均值的流体元还是存在的， 但是不能将它看成一个质点。又如考 虑激波内的气体运动，激波的尺寸与 分子平均自由程同阶，激波内的流体 只能看成分子而不能当作连续介质来 处理了。
流体力学研究流体（气体与液体）的宏观运动与平 衡，它以流体宏观模型作为基本假说。 显然，流体的运动取决于每个粒子的运动，但若求 解每个粒子的运动即不可能也无必要。对于宏观问题， 必须在微观与宏观之间建立一座桥梁。 流体宏观模型认为流体是由无数流体元（或称流体 微团）连续地组成的（即连续介质）。所谓流体元指的 是这样的小块流体：它的大小与放置在流体中的实物比 较是微不足道的，但比分子的平均自由程却要大得多， 它包含足够多的分子，能施行统计平均求出宏观参量， 少数分子出入于流体元不会影响稳定的平均值。
变数 t； a，b，c 称为拉格朗日变数。
10.2.1 拉格朗日方法（随体法）
r = r (t ; a , b , c )
在上式中，如果固定 a，b，c 而令 t 改 变，则得某一流体质点的运动规律，该流体 质点的运动轨迹称为迹线。如果固定时间 t 而令 a，b，c 改变，则上式表示某一时刻不 同流体质点的位置分布函数。应该指出，在 拉格朗日观点中，矢径函数 r 的定义区域不 是场，因为它不是空间坐标的函数，而是质 点标号的函数。
10.2.1 拉格朗日方法（随体法）
我们约定采用 a，b，c 三个数的组合来区别流体质 点，不同的 a，b，c 代表不同的质点，于是流体质点的 运动规律可表为下列矢量形式：
r = r (t ; a , b , c )
其中 r 是流体质点的矢径。在直角坐标系中，有分量式：

第10章 粘性流体的一元管流PPT课件

第10章 粘性流体的一元管流PPT课件
变化，临界Re总稳定在2300左右。
上临界Re: 与实验条件和初始状态有关。临界Re
可高达13800。
过渡状态： Re的值介于层流与紊流之间，流动不
稳定，且Re范围很小。 11
上临界Re值不稳定，工程上将下临界Re作为 判别标准，将过渡状态一起归于紊流。
判别标准: Re≤2000(或2300）
适于圆管
小涡体（约为10mm）靠近边界，小涡体脉
动频率高，耗散湍动能
22
流场中充满不同尺度的大小涡体，随时间 和空间作非线性随机运动
湍流形成
采用近代先进的流速测量技术和流场显示技 术研究发现湍流中存在拟序结构。
2l
积分得：
u
hf 4l
(r02
r2)
（10－14）
管中心处r=0，速度最大： umax
hf 146 l
r02
圆环的流量 : ｄＱ＝ｕ·２π
积分得：
Qhf
2l
r0 0
(r02
r2)rdr
hf 2l
r022r2
r4r0 40
hf 8l
r04
15
速度分布为二次旋转抛物面
中心处速度最大
16
平均流速：
水头损失的计算公式：
1.沿程水头：
hf
l d
U2 2g
达西公式
λ称为沿程损失系数
(R e, )
d
（10-10） （10-11）
8
采用类似于达西公式的计算公式：
h
j
U 2
2
g
（10-12）
局部损失系数，由实验来决定，与流道的具体 形式有关。
常见局部装置的局部损失系数见表(10--3)。

化工流体力学（第2版）说明书

化工流体力学（第2版）说明书

图书基本信息书名：<<化工流体力学>>13位ISBN编号：978750257350810位ISBN编号：750257350X出版时间：2005-10出版时间：化学工业作者：戴干策页数：390版权说明：本站所提供下载的PDF图书仅提供预览和简介，请支持正版图书。

更多资源请访问：内容概要 《化工流体力学（第2版）》在保持第一版特色的基础上，进行内容增删，充实更新，加强应用，精炼内容，改进论述，突出重点，使其更便于理解。

内容更新着重四个方面：湍流理论与实践，两相流、多相流，计算流体力学以及非牛顿流体、高分子流体流变学与流动。

全书分上下两篇，共10章。

上篇为流体力学基本内容，保持力学自身系统性，与工程应用的结合仍参照初版，主要体现在内容选择及计算示例；下篇为基本理论的应用，结合现代化工和高新技术发展，确立一些重大命题，较完整地阐述流体力学在其中的应用。

《化工流体力学（第2版）》可作为化工及相关专业的研究生及高年级本科生的教学用书，也可供化工及相关专业的科研人员参考。

书籍目录上篇　流体力学基础第1章　流体运动规律的影响因素和研究方法1.1　流体的物理属性1.2　流动空间的几何特征，流动问题分类1.3　引发流体运动的方式、工艺过程的操作条件1.4　研究流体运动规律的基本途径本章主要符号习题参考文献第2章　流体运动学、理想流体运动2.1　流体运动的表示方法2.2　变形的运动学——流体微团运动分析2.3　连续性方程2.4　理想流体的运动方程——欧拉方程及其伯努利积分2.5　二维运动，流函数2.6　涡旋运动2.7　无旋运动2.8　有环量的无旋运动本章主要符号习题参考文献第3章　黏性流体力学3.1　黏性流体的运动方程及其性质与求解3.2　低雷诺数流理论N?S方程近似（一）3.3　高雷诺数流理论（层流边界层理论）N-S方程近似（二）3.4　湍流运动的基本方程与经典湍流理论3.5　绕流，外部流动3.6　管流，内部流动3.7　射流与尾流3.8　多孔介质中的流动3.9　湍流参数测量3.10　湍流拟序结构本章主要符号习题参考文献第4章　两（多）相流动4.1　气泡与液滴的形成4.2　单一液滴/气泡运动，气泡动力学4.3　多颗粒流动4.4　液膜流动本章主要符号习题参考文献第5章　非牛顿流体的流变性与流动……第6章　计算流体力学第7章　流体流动与传热、传质第8章　流动、混合与化学反应第9章　生物反应器流体动力学第10章　聚合物加工中的流动与传递附录　基本运动方程和牛顿流体应力与应变率的关系式章节摘录 前言 《化工流体力学》于1988年出版，用作研究生教学用书，至今已近20年。

第10章分子量和分子量分布的测定

第10章分子量和分子量分布的测定
GPC的特点——在对聚合物样品进行分级的同时还 可以有效地检测出各级分的分子量和相对含量，快 速简便。
GPC的发展——诞生于上世纪六十年代，已经得到 了迅速的发展和应用，目前已成为测定聚合物分子 量大小和分布的最重要方法之一。
一、GPC分离原理——体积排除理论
——根据溶质分子尺寸(分子量、有效体积、流体 力学体积)的差别进行分离。
三、渗透压法
П =ρgh
对于理想溶液：
V~1RTlnX1RTln1(X2)
RT2XRTn1n2n2
RTn2 n1
Po
Po
h
溶剂池 溶液池 半透膜
RTWn1/V~M 1 RTM C
C —— 溶液浓度g/ml； M —— 溶质分子量；
高分子溶液的П/C与溶液浓度C有关：
CR(T M 1A 2CA 3C2 )
3) θ溶剂——溶剂对大分子的构象以及液体力学体 积没有影响，处于θ状态——[η]θ。
3. 温度对溶液粘度的影响
在良溶剂中，高分子线团已经处于伸展松散 状态，温度对[η]的影响程度较小。一般随温度升 高，[η]值有所减小。
在不良溶剂中，温度的升高将减少链段之间 的内聚力，增加溶剂与链段之间的作用，导致高 分子线团变的松散、伸展，因此[η]随温度的上升 而明显增大。
子量的测定；
3）当聚合物分子量较高时实验误差比较大，其 测量分子量的上限为二万左右；
二、沸点升高法
P
依据——溶液的依数性； 1
沸 点 升 高 值 （ ΔTb ） 与溶质的性质无关。但是 与溶质的摩尔分数成正比，PoA
即与溶质的分子量成反比。PA
T
Tb T’b
对于理想溶液
TbXB RHb2 T v RHb2 T vW WB A//M MB A

工程流体力学课件第10章：可压缩流体的一维流动

工程流体力学课件第10章：可压缩流体的一维流动

习题十
10311032临界状态1033极限状态104喷管中的等熵流动1041由以上分析可以看出不管当气流自亚音速变为超音速时还是当气流自超音速变为亚音速时都必须使喷管的截面积先收缩后扩大两者均有一个流速等于音速的最小截面这样的喷管称为缩放喷管convergingdivergingduct
第10章可压缩流体的一维流动
10.1 音速和马赫数 10.2 气体一维定常流动的基本方程 10.3 气体一维定常等熵流动的基本特性 10.4 喷管中的等熵流动 10.5 有摩擦等截面管内的绝热流动 10.6 激波及其形成 工程实例
第10章可压缩流体的一维流动
教学提示：气体在高速流动时必须考虑其压缩性，比如 航空航天领域、气压传动、压缩机、喷管等等，本章 重点介绍可压缩气体的一维流动，使读者了解描述可 压缩流体运动的基本知识和方法，有关可压缩气体的 深入分析可参阅有关气体动力学的文献。 教学要求：掌握音速、马赫数、气体一维定常流动的基 本方程、气体一维定常等熵流动等基本概念。
10.1.2 马赫数
a
10.1.3 微弱扰动波的传播
在这一节中，我们将分析微小扰动 (Small perturbation) 在空气中的传播特征，从而进一步说明马赫数在空气 动力学中的重要作用。我们分四种情况进行讨论。 扰动源静止不动（V＝0） 微弱扰动波以音速 从扰动源0点向各个方向传播，波面在 空间中为一系列的同心球面，如图10-3所示。 扰动源以亚音速向左运动（V＜ a ） 当扰动源和球面扰动波同时从0点出发，经过一段时间， 因V＜ a ，扰动源必然落后于扰动波面一段距离，波面 在空间中为一系列不同心的球面，如图10-4所示。 扰动源以亚音速向左运动（ V＝ a ） 扰动源和扰动波面总是同时到达，有无数的球面扰动波 面在同一点相切，如图10-5所示。在扰动源尚未到达的 左侧区域是未被扰动过的，称寂静区域。

流体力学第六章 相似原理与量纲分析

流体力学第六章 相似原理与量纲分析

• 相似准则： 相似准则：
粘性相似准则：保证两现象的雷诺数相等 粘性相似准则：
重力相似准则：保证两现象的弗劳德数相等 重力相似准则：
压差力相似，即欧拉数相等往往是两现象动力相似的结果 压差力相似，
本章小结
1.两液流流动相似必须满足： 1.两液流流动相似必须满足： 两液流流动相似必须满足 （1）几何相似——原形和模型两个流场的几何形状相似； （2）运动相似——原形和模型两个流场的速度场相似； （3）动力相似——原形和模型两个流场中各相应质点 所受的同名方向相同，大小成一固定比例； （4）初始条件和边界条件相似； 2.相似准则 相似准则： 相似准则、 相似准则、 2.相似准则：Re相似准则、 Fr相似准则、 Eu相似准则
式中： ——流体声速 ——弹性模量
当弹性力起主要作用时，如水击，空气动力学中的亚音速或 超音速运动等，动力相似有： （6-20） 6.斯特哈罗数（时间准则） 6.斯特哈罗数（时间准则） 斯特哈罗数 斯特哈罗数：非恒定流体流动中，当地加速度 ，这个 加速度所产生的惯性作用与迁移加速度的惯性作用之比。 （6-21） f——振动频率 对非恒定流，表明有变力作用，动力相似有： （6-22）
2.雷利法 . 雷利法是量纲和谐原理的直接应用， 雷利法的计算步骤： 1. 确定与所研究的物理现象有关的n 个物理 量； 2. 写出各物理量之间的指数乘积的形式，如： FD=kDx Uyρz µa 3. 根据量纲和谐原理，即等式两端的量纲应 该相同，确定物理量的指数x,y,z,a ，代入指 数方程式即得各物理量之间的关系式。 应用范围：一般情况下，要求相关变量未知 数n小于等于4~5个.
第10 章因次分析与模型试验
对于复杂的实际工程问题，直接应用 基本方程求解，在数学上极其困难，因此 需有赖于实验研究来解决。本章主要阐述 有关实验研究的基本理论和方法，包括流 动相似原理，相似准则，量纲和谐原理及 量纲分析方法等。

流体力学第十章 相似原理和因次分析

流体力学第十章 相似原理和因次分析

例如： 粘滞力相似：由 Re m Re p 得
vmlm
m

v pl p
m p
p
vm l p 1 v p lm l
重力相似：由 Frm Frp 得
vm g m lm vp g pl p
gm g p
lp vm 1 vp lm l
由此可以看出，有时要想做到完全相似是不可能 的，只能考虑主要因素做近似模型实验。
Fm mVm vm tm 3 1 2 2 l v t l v Fp pVp v p t p
也可写成：
F 1 2 2 l v
令：
F
l v
2 2
Ne
Ne称为牛顿数， 它是作用力与 惯性力的比值。
Ne称为牛顿数，它是某种作用力与惯性 力的比值，是无量纲数。由此可知，模型 与原型的流场动力相似，它们的牛顿数必 相等。
qv g H f
f const 2 时， 2
当重力加速度 g 不变时，三角堰流量与堰
顶水头 H 的关系为：
qv CH ~ H
5 2 5 2
其中 c 只能用实验方法或其他方法确定。
【例】 不可压缩粘性流体在粗糙管内定常流动时，沿管道 的压强降 p 与管道长度 L ，内径 d ，绝对粗糙度 ，流体的平均 流速 v ，密度 和动力粘度 有关。试用瑞利法导出压强降的表 达式。 【解】 按照瑞利法可以写出压强降 p kLa d a a v a a a （b）
第三节
动力相似的准则(模型率)
一.相似准则的提出
相似原理说明两个流动系统相似必须在几何相似、 运动相似和动力相似三个方面都得到满足。 但实际应用中，并不能用定义来检验流动是否相 似，因为通常原型的流动是未知的。这就产生一个问

教科版八年级物理《第十章：流体的力现象》知识点总结

教科版八年级物理《第十章：流体的力现象》知识点总结

教科版八年级物理《第十章 流体的力现象》知识点总结一、把具有流动性的液体和气体统称流体 。

伯努利原理：流体在 流速大的地方压强小，流体在 流速小的地方压强大。

飞机升力产生的原因：空气对飞机机翼上下表面产生的压力差 。

飞机升力产生的过程：机翼形状上下表面不对称(上凸)，使上方空气流速大，压强小，下方空气流速小，压强大，因此在机翼上下表面形成了压强差，从而形成压力差，这样就形成了升力。

二、浮力1、浮力的定义：一切浸入液体（气体）的物体都受到液体（气体）对它竖直向上的力 叫浮力。

2、浮力方向：竖直向上，施力物体：液（气）体3、浮力产生的原因（实质）：液（气）体对物体向上的压力大于向下的压力，向上、向下的压力差 即浮力。

4、物体的浮沉条件：(1)前提条件：物体浸没在液体中，且只受浮力和重力。

(2)请根据示意图完成下空。

下沉 悬浮 上浮 漂浮F 浮 <G F 浮 = G F 浮 > G F 浮 = Gρ液<ρ物 ρ液 =ρ物 ρ液 >ρ物 ρ液 >ρ物(3)、说明：① 密度均匀的物体悬浮（或漂浮）在某液体中，若把物体切成大小不等的两块，则大块、小块都悬浮（或漂浮）。

②一物体漂浮在密度为ρ的液体中，若露出体积为物体总体积的1/3，则物体密度为(2/3)ρ 分析：F 浮 = G 则：ρ液V 排g =ρ物Vg ρ物=（ V 排／V ）·ρ液= 2 3ρ液③ 悬浮与漂浮的比较相同： F 浮 = G 不同：悬浮ρ液 =ρ物 ；V 排=V 物漂浮ρ液 <ρ物；V 排<V 物④判断物体浮沉（状态）有两种方法：比较F 浮 与G 或比较ρ液与ρ物 。

⑤ 物体吊在测力计上，在空中重力为G,浸在密度为ρ的液体中，示数为F 则物体密度为：ρ物= G ρ/ (G-F) ⑥冰或冰中含有木块、蜡块、等密度小于水的物体，冰化为水后液面不变，冰中含有铁块、石块等密大于水的物体，冰化为水后液面下降。

流体力学完整版课件全套ppt教程

流体力学完整版课件全套ppt教程

阻力系数 0.4 阻力系数 0.2 阻力系数 0.137
前言
火车站台安全线
本章小结
【学习目标】 1. 理解流体力学的学科定义； 2. 了解流体力学的发展简史； 3. 熟悉流体力学的研究方法 。
工程流体力学
中国矿业大学电力学院
§1.1 流体的定义 §1.2 连续介质假说 §1.3 流体的物理性质
流体在受到外部剪切力作用时会发生变形，其内部相应会 产生对变形的抵抗，并以内摩擦力的形式表现出来。
➢ 粘性的定义
流体的粘性就是阻止发生剪切变形的一种特性，内摩擦力则 是粘性的动力表现。
§1.3 流体的物理性质
➢ 牛顿的平板实验
实验装置：2块平板，平板间充满流体。
实验过程：用力拉动液面上的平板，直 到平板匀速前进。
前言
曹冲（公元196-208年）称象
孙权 曾 致 巨 象 ， 太祖欲知其斤重， 访之群下，咸莫能 出其理。冲曰： “置象大船之上， 而刻其水痕所至， 称物以载之，则校 可知矣。”太祖悦， 即施行焉。
前言
都江堰（公元前256年，李冰父子修都江堰）
战国时期，秦国蜀郡太 守李冰和他的儿子，修建 了著名的都江堰水利工程。 都江堰的整体规划是将岷 江水流分成两条，其中一 条引入成都平原，这样既 可以分洪减灾，又可以引 水灌田、变害为利。
前言
二、流体力学的研究方法
2. 实验室模拟
➢ 作用：实验模拟能显示运动特点及其主要趋势，实验结果可 检验理论的正确性。
➢ 优点：能直接解决生产中的复杂问题，能发现流动中的新现 象和新原理，它的结果可以作为检验其他方法是否正确的依 据。
➢ 缺点：对不同情况，需作不同的实验，所得结果的普适性较 差。
前言

流体力学 第10章 相似性原理与因次分析

流体力学 第10章 相似性原理与因次分析

所以上式写为
可写成: 可写成:
除以上式, 用 ρg 除以上式, λ 并令 f ( , Re) = d 2 则 或:
l 2 p = f ( , Re) ρv d d
p l v = hf = λ ρg d 2g
2
p
l v = hf = λ d 2g γ
2
第二节
流动相似的基本概念
力学相似性原理) (力学相似性原理) 模型——研究题目,状态,过程的简化表述. 研究题目,状态,过程的简化表述. 模型 研究题目 模型试验成果要用于原型, 模型试验成果要用于原型,故原型与模型两液流 动相似,即原型(prototype)与模型 与模型(model)上同名 动相似,即原型 与模型 上同名 物理量( 对应成比例. 物理量( v, p, F ....... )对应成比例. 6.2.1 几何相似 原型与模型几何长度对应成比例,对应角相等. 原型与模型几何长度对应成比例,对应角相等. 长度比尺: 面积比尺: 长度比尺: λ = l p 面积比尺: λ = λ2
λT = λI
λν = λu λl
ul ul = ν p ν m
λρ λν λu λl = λρ λ λ
2 u
2 l
λu λl =1 λν
Re p = Re m
原型雷诺数=模型雷诺数 原型雷诺数 模型雷诺数 雷诺相似准数) (雷诺相似准数)
2. 重力相似准则(弗劳德准则) 重力相似准则(弗劳德准则)
研究,解决, 研究,解决, 发现, 发现,发明 模型试验的理论与方法是工程师必备知识! 模型试验的理论与方法是工程师必备知识! 是工程师必备知识
量纲分析法(因次分析法)(第四节) )(第四节 第一节 量纲分析法(因次分析法)(第四节) 10.1.1 量纲

《流体力学》第十章相似性原理与因次分析

《流体力学》第十章相似性原理与因次分析
以惯性力和重力相似的关系为例：
FGn FIn FGm FIm
FIn FIm FGn FGm
v v gln glm
Fr v2 gl
2 n
2 m
FI Qv
v l v l l l
2 2 n n 3 n
2 2 m m 3 m
Frn Frm
弗诺得数相等

由π定理得：
l 3 d
K 4 d
p l K F ( , , Re) 2 v d d
函数的具体形式由实验确定,由实验可知：
K l v p ( , Re) d d 2
2
这样,运用π定理,结合实验,得到达西公式
因次分析法不仅可导出相似准数和结合实验得到 准则方程,同样可用于实验方案的确定、模型的设 计同和实验数据的整理等。
以上提出的一系列数：欧拉数、弗诺得数、 雷诺数、马赫数都是反映动力相似的相似 准数。
欧拉数是压力的相似准数 弗诺得数是重力的相似准数 雷诺数是粘性力的相似准数 马赫数是弹性力的相似准数。
两个流动现象如果是动力相似的，则它们 的同名准则数相等。
相似理论中的定理：
第一定理：两个相似的现象，它们的同名相 似准数必定相等。 第二定理：由定性物理量组成的相似准数， 相互间存在函数关系。 第三定理：两个现象相似的充分必要条件除 例如：在考虑不可压缩流体流动的动力相似时， 了相似准数相等外，还包括单值性条件相似。 决定流动平衡的四种力，粘滞力、压力、重力 单值性条件相似包括几何相似，边界条件和 和惯性力并非都是独立的，其中必有一力是被 动的，只要三个力分别相似，则第四个力必然 初始条件相似，以及由单值性条件所导出的 相似。因此，在决定动力相似的三个准则数Eu, 相似准数相等。

第10章 分子量与分子量分布的测定

第10章 分子量与分子量分布的测定
溶质分子量增大，粘度增大。当溶剂、聚合物 种类、温度固定后，溶液的特性粘数仅由溶质的分 子量决定：
[ ] kM

——Mark–Houwink 方程
K，α 是常数，其值取决于聚合物种类、溶剂 种类、温度以及分子量范围。α一般在0.5—1之间， 线型柔性链高分子溶解在良溶剂中，其α接近于0.8； 随溶剂溶解能力减弱，α逐渐减小；在θ溶剂中，α 为0.5。
沸点升高法测定聚合物分子量的特点：
1）测定的分子量是数均分子量；
2 ）测量方法受到分子量大小的限制，测定的上 限是一万； 3 ）对溶剂有一定要求 —— 沸点下聚合物不分解； 4）测量时必须达到热力学平衡；
三、渗透压法 П =ρgh
对于理想溶液：
Po h
Po
~ V1 RT ln X 1 RT ln( 1 X 2 ) n2 n2 RTX 2 RT RT n1 n2 n1
2 ）方法适用于一些缩聚产物（尼龙、聚酯）分 子量的测定； 3 ）当聚合物分子量较高时实验误差比较大，其 测量分子量的上限为二万左右；
二、沸点升高法
依据——溶液的依数性； 1
P
沸点升高值（ ΔTb ） 与溶质的性质无关。但是 PoA 与溶质的摩尔分数成正比， 即与溶质的分子量成反比。 P
A
T
Tb T’b

以kc/Rθ对c作图，得一直线，截距为 1 / M ，斜率 w 为2A2；
§10-3 粘均分子量的测定
一、稀溶液粘度的表示方法
ηo——纯溶剂的粘度；η——溶液的粘度；
1 相对粘度
r / o
sp ( o ) /o r 1
2 增比粘度
3 比浓粘度 4 比浓对数粘度 5 特性粘度

流体力学第十章 渗流

流体力学第十章 渗流

10.2 渗流的达西定律
一 达西定律
装置中的①是横截面积为A的直立圆筒， 其上端开口，在圆筒侧壁装有两支相距为l 的 侧压管。
筒底以上一定距离处装一滤板②，滤板 上填放颗粒均匀的砂土。
水由上端注入圆筒，多余的水从溢水管 ③溢出，使筒内的水位维持一个恒定值。
渗透过砂层的水从短水管④流入量杯⑤ 中，并以此来计算渗流量q。
10.3 地下水的渐变渗流
一、裘皮依（J.Dupuit）公式
类似于一般流体流动，在渗 流中也存在无压恒定均匀渗流和 无压恒定渐变渗流。
工程中常见的地下水流动， 大多在宽度很大的不透水基底上 的流动，流线簇近似于平行的直 线，则可以采用无压恒定渐变渗 流模型。
恒定均匀渗流：流线平行，同一过水断面上各点的测压管水头H相 等；同一过水断面上各点的水力坡度等相等，即
点速度
该点的水力坡度
10.3 渗流系数的测定
常水头法：试验过程中水头保持不变。 变水头法：试验过程中水头是随着时间而变化的 。 现场测定法：在现场钻井或挖试坑，作注水或抽水试验，
再根据相应的理论公式，反算渗透系数。
10.3 渗流系数的测定
一 常水头法
常水头试验适用于透水性较大（k >10-3 cm/s）的土， 应用粒组范围大致为细砂到中等卵石。
无压渗流：具有自由面的渗流。 相当于透水地层中的明渠流动，水面线称为 浸润线。
均匀渗流：流线是平行直线、等深、等速的均匀 渗流，均匀渗流的水深称为渗流的正常水深，以h0表 示。
但由于受自然水文地质条件的影响，无压渗流更 多的是流线近于平行直线的非均匀渐变渗流。
10.3 地下水的渐变渗流
1. 裘皮依（J.Dupuit）公式 2. 渐变渗流基本方程 3. 渐变渗流浸润线的分析

[工程流体力学(水力学)]--禹华谦1-10章习题解答

[工程流体力学(水力学)]--禹华谦1-10章习题解答

第一章 绪论1-1．20℃的水2.5m 3，当温度升至80℃时，其体积增加多少？ [解] 温度变化前后质量守恒，即2211V V ρρ= 又20℃时，水的密度31/23.998m kg =ρ 80℃时，水的密度32/83.971m kg =ρ 321125679.2m V V ==∴ρρ 则增加的体积为3120679.0m V V V =-=∆1-2．当空气温度从0℃增加至20℃时，运动粘度ν增加15%，重度γ减少10%，问此时动力粘度μ增加多少（百分数）？ [解] 原原ρννρμ)1.01()15.01(-+==原原原μρν035.1035.1==035.0035.1=-=-原原原原原μμμμμμ此时动力粘度μ增加了3.5%1-3．有一矩形断面的宽渠道，其水流速度分布为μρ/)5.0(002.02y hy g u -=，式中ρ、μ分别为水的密度和动力粘度，h 为水深。

试求m h 5.0=时渠底（y =0）处的切应力。

[解] μρ/)(002.0y h g dydu-=)(002.0y h g dydu-==∴ρμτ 当h =0.5m ，y =0时)05.0(807.91000002.0-⨯⨯=τPa 807.9=1-4．一底面积为45×50cm 2，高为1cm 的木块，质量为5kg ，沿涂有润滑油的斜面向下作等速运动，木块运动速度u=1m/s ，油层厚1cm ，斜坡角22.620 （见图示），求油的粘度。

[解] 木块重量沿斜坡分力F 与切力T 平衡时，等速下滑yu AT mg d d sin μθ== 001.0145.04.062.22sin 8.95sin ⨯⨯⨯⨯==δθμu A mg s Pa 1047.0⋅=μ1-5．已知液体中流速沿y 方向分布如图示三种情况，试根据牛顿内摩擦定律yud d μτ=，定性绘出切应力沿y 方向的分布图。

[解]第二章 流体静力学2-1．一密闭盛水容器如图所示，U 形测压计液面高于容器内液面h=1.5m ，求容器液面的相对压强。

流体力学讲义 第十章 堰流

流体力学讲义 第十章 堰流

第十章堰流堰流是明渠缓流由于流动边界急剧变化而引起的明渠急变流现象。

本章主要介绍各类堰流的水力特征、基本公式、应用特点及水力计算方法。

概述一、堰和堰流堰：在明渠缓流中设置障壁，它既能壅高渠中的水位，又能自然溢流，这障壁就称为堰。

堰流（weir flow）：缓流越过阻水的堰墙溢出流动的局部水流现象称为堰流。

选择：堰流特定的局部现象是： A.缓流通过障壁； B.缓流溢过障壁； C.急流通过障壁； D.急流溢过障壁。

研究堰流的主要目的：探讨流经堰的流量Q及与堰流有关的特征量之间的关系。

堰流的基本特征量（图10-1）1.堰顶水头H；2.堰宽b；3.上游堰高P、下游堰高P1；图10-14.堰顶厚度δ；5.上、下水位差Z；6.堰前行近流速υ0。

二、堰的分类1.根据堰壁厚度d与水头H的关系，如图10-2：图10-2图10-32.根据上游渠道宽度B与堰宽b的关系，图10-4：3.根据堰与水流方向的交角：图10-44.按下游水位是否影响堰流性质：5.按堰口的形状：堰可分为矩形堰、梯形堰、三角堰。

三、堰流及孔流的界限1.堰流：当闸门启出水面，不影响闸坝泄流量时。

孔流：当闸门未启出水面，以致影响闸坝泄流量时。

2.堰流和孔流的判别式（1）宽顶堰式闸坝堰流：e/H ≥0.65 孔流：e/H <0.65（2）实用堰式闸坝（闸门位于堰顶最高点时）堰流：e/H ≥0.75 孔流：e/H <0.75式中：e——闸门开启高度； H——堰孔水头。

判断：从能量角度看，堰流和闸孔出流的过程都是一种势能转化为动能的过程。

对第一节堰流的基本公式一、堰流基本公式推导（图10-7）由大孔口的流量公式（7-6)及，并考虑上游行近流速的影响，令图10-6得堰流的基本公式：（10-1）式中:m——堰流流量系数，m=。

二、堰流公式图10-7若考虑到侧收缩影响及淹没影响，则堰流公式为：（10-2）（10-3）式中：——淹没系数，≤1.0；——侧收缩系数，≤1.0 。

流体力学与流体机械——第10章(机翼与叶栅理论4b)

流体力学与流体机械——第10章(机翼与叶栅理论4b)

2
x2
b2
8f
0.385t
1
2x b
1
2x b
2
1.4.P18
平面上的复位势为
W
mei
ei
a2 mei
ei
i 2
ln
mei a
由此式可得W(z)。
其环量为
b
1
0.77
t b
sin
2f b
升力系数为
Cl
2
1
0.77
t b
sin
2f b
可见，增大翼型厚度和弯度与增大攻角一样，可
曲线方程为
y
2c
1
x 2c
1
x 2c
2
翼型表面方程也可记为
y
0.385t
1
2
x b
1
2
x b
2
式中t 2 ymax
式中b —— 弦长
1.4.P13
对于 平面绕圆流动有复位势
W
m ei
a2 ei m
i 2
ln
m a
可由此求得 W z。
环量为 4
c
1
sin
变换到 z 平面上环量为
b sin
dቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ f b
1.4.P16
圆弧翼型升力为
L
v
2
b
sin(
2f b
)
升力系数
Cl
2 sin
2f b
（六）儒可夫斯基翼型绕流
图示 平面上圆心在二象限的圆，变换后得 z 平面上的儒可夫斯基翼型。
1.4.P17
此变换可看成是前述变换的叠加。其曲线方程为

《工程流体力学》第10章 可压缩气体一元流动

《工程流体力学》第10章 可压缩气体一元流动
pT
由上述方程可以导出很多有用的关系式，其 中最主要的是速度和截面积的变化关系。
2023/5/9
工程流体力学第10章
29
截面积与速度的变化关系
利用运动方程可以求出等墒流动时，密度与速 度的变化关系：
dp
u 2
p
u 2
dp p
c2
u 2
dp p
1 Ma 2
d
du u
dp
u 2
du u
1 Ma 2
基本方程：连续性方程、运动方程、能量方程、 等熵条件、状态方程
连续方程：
uA c, d du dA 0 uA
运动方程：
du dp 0
u u2
2023/5/9
工程流体力学第10章
28
能量方程：
C pT
1 2
u2
常数
等熵条件：
P
c, dp
p
d
0
状态方程： p RT , dp d dT 0
解：
Ma
u
0.4155
RT
T0 1 0.2Ma2, T0 1.2
T
T*
T* T0 / T 1 0.2Ma2 0.8621,
T T0 / T*
1.2
T* 287.08K
p* (T* ) 0.5849, pT
p* 1.2315105 Pa
2023/5/9
*
p* RT*
1.4947kg / m3 工程流体力学第10章
2023/5/9
工程流体力学第10章
15
（1）扰动源不动，声波面为同心球面；
2023/5/9
工程流体力学第10章
16
（2）扰动源以亚声速u运动，u<c

第10章流体力学

第10章流体力学

理学院物理系陈强第10章流体力学1理学院物理系陈强第10章流体力学•§10-1. 流体静力学•§10-2. 理想流体的流动•§10-3. 粘滞流体23理学院物理系陈强第10章流体力学§10-1. 流体静力学一流体液体和气体统称为流体，最鲜明的特征是形状不定，具有流动性。

液体：气体：易压缩不易压缩二压强F d rdS F d r S d r 面积元两侧流体相互作用的弹性力方向为面元内法线方向S d Fd p r r =单位面积上的压力称为压强在静止流体中任何一点的压强与过该点面元取向无关.4理学院物理系陈强第10章流体力学三流体的可压缩性K pΔρρΔ=K ——体积模量1.静态流体的可压缩性在中等压强下，液体压缩性不显著，气体压缩性十分显著。

2. 流动气体的压缩性很小)(420Ma 8Ma 211γρρ+−≈1u Ma <=v——马赫数声速流速当流速接近声速或超过声速，气体的压缩性很显著.5理学院物理系陈强第10章流体力学四粘性与粘度粘性——流体流动时，在内部产生的切应力。

流体流动时，各层流体的流速不同。

快层必然带动慢层，慢层必然阻滞快层。

层与层之间的相对滑动，产生内摩擦力。

z F v 0f f vv+d vS dz dvf Δη=η——粘度系数或粘度单位：牛·秒/米，N ·s/m 2或Pa ·s理学院物理系陈强第10章流体力学流体的粘性•液体的粘度随温度的增加而减小。

•气体的粘度随温度的增加而增大。

注意：•流体的粘性力与速度梯度相联系，即非弹性恢复力。

实际流体的流动性、可压缩性和粘性，构成了流体力学的物理基础，也预示著流体力学问题的复杂性。

静止流体内部压强分布规律：1：等高点的压强相等；ρ2：高度差为h的两点的压强差为：g h适用条件：同一静止流体内部67理学院物理系陈强第10章流体力学§10-2. 理想流体的流动一理想流体的概念理想流体——没有粘性并且不可压缩的流体。

哈工大水力学(流体力学)课件

哈工大水力学(流体力学)课件

第10章渗流§10.1 概述102§10.2 渗流的达西定律§10.3 地下水的渐变渗流§10.4 井和井群10§10.5 渗流对建筑物安全稳定的影响一、渗流（seepage flow）概述1 定义：流体在孔隙介质中的流动流体→水地下水流动（地下水流）多孔介质→土壤、岩石2 应用2应用1) 生产建设部门：如水利、石油、采矿、化工等部门。

2)2) 土木工程地下水源开发、降低地下水位、防止建筑物地基发生渗流变形二、水在土中的状态气态水：以蒸汽状态散逸于土壤孔隙中，数量极少，不需考虑。

附着水：以最薄的分子层吸附在土壤颗粒表面，呈固态水的性质，数量很少。

薄膜水：以厚度不超过分子作用半径的薄层包围土壤颗粒，性质与液态水近似，数量很少。

毛细水：因毛细管作用保持在土壤孔隙中，除特殊情况外，因毛细管作用保持在土壤孔隙中除特殊情外一般也可忽略。

重力水：在重力作用下在土壤孔隙中运动的那部分水，是渗在重力作用下在土壤孔隙中运动的那部分水是流理论研究的对象。

三、渗流模型忽略土壤颗粒的存在，认为水充满整个渗流空间且满足：1）对同一过水断面，（对同一过水断面模型的渗流量等于真实的渗流量。

（2）作用于模型任意面积的渗流压强应面积上的渗流压强，应等于真实渗流压强。

（3）模型任意体积内所受的阻力等于同体积真实渗流所受的阻力。

“取走”实际存在的土壤骨架，“代之”以连续水流。

QΔ渗流平均流速意义：1、渗流简化模型将渗流作为连续空间内连续义介质的运动，使得前面基于连续介质建立起来的描述流体运动的方法和概念，能直接应用于渗流中。

2、渗流的速度很小，流速水头忽略不计。

过流断面的总水头等于测压管水头。

四、渗流的分类★渗流空间点运动要素是否随时间变化恒定渗流※非恒定渗流★运动要素与坐标关系一元渗流（渗流地层广阔）※二元、三元渗流元元渗流★流线是否平行直线均匀渗流※非均匀渗流渐变渗流※渐变渗流急变渗流★有无自由水面有压渗流无压渗流※∵渗流在孔隙介质中流动—>有阻力—>能量损失~1855法国工程师达西（Darcy）通过大量实18521855法国工程师达西（D）通过大量实验研究，总结出渗流能量损失与渗流速度之间的基本关系，后人称之为达西定律——渗流理论中最基本最要的关系式最基本最重要的关系式。

  1. 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
  2. 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
  3. 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。

第十章机翼和叶栅工作原理本章将分别讨论机翼和叶栅最基本的工作原理，讨论机翼工作原理是为叶栅理论奠定基础的。

二者均为叶轮机械(汽轮机，泵与风机及燃气轮机等)流体动力学的基础，同时也是力学理论在解决流体与被绕流物体间相互作用问题的一个重要应用。

§10-1 机翼的几何特性机翼一词常用于航空工程，也可泛指相对于流体运动的各种升力装置。

因此，叶轮机械中的工作轮叶片(汽轮机叶片、轴流泵与风机叶片等)就是一个机翼。

工程上引用机翼主要是为了获取升力。

由于在流体中运动的物体，必然会受到粘性阻力的作用。

因此对机翼提出的技术要求首先就是尽可能大的升力和尽量小的阻力，这就要求机翼采用适当的几何形状。

图10-1是机翼的外形图。

将机翼顺着来流方向切开的剖面形状称为翼型，翼型的周线称为型线，翼型的形状直接决定了翼(或叶片)的空气动力特性。

通常翼型具有：圆滑的头部、尖瘦的尾巴、拱曲的背(上弧)，至于腹(下弧)形状则有凹的、也有凸的，也有半凹半凸及平的。

表征机翼的几何特性基本参数如下(参照图10-2)：(1) 翼型中线翼型型线内切圆心的连线称为翼型中线，或称翼型骨线。

(2) 翼弦b翼型中线与型线的两个交点分别称为前缘点和后缘点，前缘点与后缘点的边线长度b称为翼弦或弦长。

(3) 翼型厚度d翼型型线内切圆的直径d称为翼型厚度，最大厚度d max与翼弦之比d max/b称为最大相对厚度。

(4) 翼型弯度f翼型中线至翼弦的距离f称为翼型弯度，最大弯度f max与翼弦之比f max/b称为最大相对弯度。

若相对弯度等于零，则中线与翼弦重合，称为对称翼型。

(5) 翼展h机翼(或叶片)在垂直于流动方向的最大长度h称为翼展(或叶片高度)。

翼展与翼弦之比h/b称为展弦比。

根据展弦比的大小，可把机翼分为两种：一为无限翼展机翼(大展弦比)，一为有限翼展机翼，如图10-1所示。

实际机翼翼展都是有限的，且翼弦b沿翼展是变化的。

§10-2 翼型升力原理翼型是具有一定的空气动力特性的几何型线。

为研究问题方便，总是假定所研究的是无限翼展且翼弦和翼型不变化，即流体绕流机翼的各个剖面流动都相同，是一个二维流动。

此外，也排除机翼本身以外的任何固体壁面的影响，只考虑机翼在静止流体中运动，或者说均匀流绕流翼型，这样的翼型通常称为孤立翼型。

弧立翼型作为一种抽象的力学模型，完全是为了分析方便和简化计算提出的。

在第六章利用平面势流的叠加理论，讨论了有环量的圆柱绕流问题，对于均匀流绕翼型的流动比圆柱绕流要复杂得多。

对于不同的环量值和通常采用的带有尖锐后缘的翼型，理论上(不可压理想流体)可以出现三种不同的绕流图案，如图10-3所示。

(a)和(c)两种情形后缘附近的流体将从翼型表面的一侧绕过尖端流到另一侧去，出现了大于π角的尖端绕流，这将在翼型尖锐后缘处形成无穷大的速度和无穷大的负压，这在物理上是不可能的。

只有在(b)情形中，流体从翼型的上下两表面平滑的地流过后缘，且后缘点的速度是有限的。

大量的实验观察发现，只有在翼型绕流边界层尚未严重分离的条件下，(严重分离通常在大冲角时发生，有关冲角的规定见图10-4)，翼型上下两股流体总是在尖锐后缘上汇合而平滑流去。

即(b)图案是实际存在的。

据此，1909年茹柯夫斯基首先提出了均匀流绕翼型流动时确定的环量的补充条件，即在后缘点速度应为限值的茹柯夫斯基假定。

对于不可压理想流体绕流茹柯夫斯基翼型(理论翼型)，理论分析解得)sin(0ααπ−=∞bV Γ (1) 式中a 为冲角，a 0为零升力冲角。

也就是说，当环量Γ满足上式时，沿翼型上下表面的流体才能在后缘点汇合平滑地流去。

茹柯夫斯基根据客观事实，提出了确定环量Γ值的假定，解决了理论上计算绕流翼型升力问题，即库塔一茹柯夫斯基升力公式：ΓV F ∞=ρL (2)式中的环量值Γ由(1)式确定。

升力的方向仍为由来流∞V 方向反环流旋转π/2确定，如图10-5所示。

对于理想流体绕流翼型，虽然茹柯夫斯基从理论上解决了绕流升力问题。

机翼都是从静止状态起动而后达到稳态，并没有人为地附加顺时针涡流使绕翼型的流动在后缘点满足平滑流动条件，其实茹柯夫斯基只是如实地反映了客观实际，并没有讲清楚翼型实际绕流产生环量的原因，随着近代边界层理论的迅速发展，上述疑问可如下解释。

当翼型在实际流体中开始起动的最初瞬间，整个流场处处无旋，因为此时贴近翼型壁面的边界层还来不及生成，粘性体现不出来，相当于理想流体的绕流(从机翼上看，相当于突然有无穷远处来流绕过机翼)，对应的流动图案如图10-3(a)翼型下表面的流体绕动后缘点到上表面去，形成大于π角的流动，此时后缘点处速度为无穷大，压强将达负无穷大，于是在上表面后缘附近存在很大的逆压梯度。

随着翼型加速，逐渐形成的边界层承受不住这样大的逆压梯度，几乎立刻与物面分离卷起一个逆时针方向的旋涡(图10-6)，直到后驻点推移到后缘点，翼型上下两股气流在后缘汇合平滑流去，这个逆时针的旋涡也随着流体的向下游运动。

通常称这个旋涡为起动涡。

这种现象在日常生活中是常见的，如在房屋墙角后常见的旋风，划船时在船浆后面产生的旋涡等。

当翼型以稳定的速度V ∞前进时，翼型后缘便不再有旋涡脱落。

但当翼型在静止的流场中突然起动，产生一起涡后又突然静止，实验观察可见，一个与起动涡强度相等旋转方向相反的“停止涡”从翼型上剥落下来(图10-7)。

若该翼型继续保持静止，则这两个涡将沿着其联线垂直的方向运动，最后耗散于流体中。

上述现象表明，在翼型起动产生起动涡的同时，围绕翼型则生成了一个与起动涡强度相等、旋向相反的顺时针的附着涡，即起动涡为Γ+，附着涡为Γ−。

因此，粘性和尖端绕流产生起动涡和绕翼型环量(附着涡)的主要因素。

再解释环量的存在与旋涡保持性定理之间的矛盾上。

现在根据旋涡保持性定理来证明流场的环量保持性问题。

当机翼静止时，在流场中作一包围机翼延伸至足够远的封闭流体线，如图10-8所示。

机翼起动前，沿此流体线的环量为零，由凯尔文定理此环量应始终保持为零。

机翼开始起动后，随着逆时针起动涡从翼型后缘脱落，则在翼型上必同时产生一个等强度、旋向相反的围绕翼型的附着涡，即绕翼型的顺时针的环量，而且起动涡强度越大，环量值也就越大，总是使得原包围翼型和起动涡的封闭流体线上的环量保持为零。

这个过程一直持续到后驻点移到后缘点，起动涡强度不再增加，绕翼型的顺时针环量也达到最大值。

这时出现如图10-3(b)绕流图案，在后缘点的速度是有限的。

随着时间的推移，起动涡被带到下游远处，并逐渐耗散掉其全部能量，而只留下绕翼型的定值环量。

最后指出，粘性流体绕流翼型，不但对翼型产生升力，而且还有绕流阻力存在。

图10-6绕翼型流动的起动涡 (a) (b) 图10-8 翼型绕流的环量保持性图10-7 停止涡§10-3 翼型的气动特性翼型的气动特性是指作用在翼型上的升力和阻力特性。

对于机翼这种特别设计用以产生有效升力的物体，其翼型的气动特性是工程上所最关心的问题。

对于孤立翼型，当被均匀来流绕流时，作用在翼型(单位翼展)上的升力和阻力工程上分别用如下公式计算：A V C F 22L L ∞=ρ (1)A V C F 22D D ∞=ρ (2)式中C L 、C D 一孤立翼型的升力系数和阻力系数；V ∞、ρ一均匀来流速度和密度；A —翼型最大投影面积，对于单位翼展A =b ×1.升力系数C L 和阻力系数C D 是翼型形状及冲角α的对应关系一般由实验给出，如图10-9所示。

这种C L 、C D 与α的关系曲线称为翼型的气动特性曲线，每种翼型都有其自身的气动特性曲线。

由图10-9可见，冲角α=6~9°C ，C L 曲线接近一直线而C D 曲线类似一条二次曲线，随着α增大，C L 成正比上升面C D 增加较缓慢，翼型通常在这一区间工作。

当冲角α=--6°C 时，C L 为零，C D 亦最小，这就是零升力冲角α。

(见图10-4)。

当冲角α>12°C 后，气动性能开始恶化，C L 开始陡降而C D 则大幅度上升，这是由于大冲角翼型绕流导致上表面边界层分离所致，该冲角称为临界冲角，超过临界冲角以后的分离流动称作翼型的失速流动(图10-10)。

此时飞机的速度和飞行高度将迅速下降，在轴流式流体机械中，失速流动将使设备工作恶化，效率降低并伴有噪声和振动。

一种实用上更为方便的表示翼型的气动特性的方法是，以冲角α为参数，作出C L —C D 曲线，此曲线称作翼型的极曲线(图10-11)。

引用极曲线，除对于某冲角仍立即确定出相应的升阻系数C L 和C D 外，还有以下方便：如在坐标原点和此曲线的任一点连直线，则此直线长表示该点冲角下的合力系数C F (图10-12，)21/(2b V F C F ∞=ρ，F 为F L 和F D 的合力)大小。

而且此直线与横轴夹角等于合力F 与来流间夹角，直线的斜率则为该点冲角下工作时的升阻比C L /C D /(C L /C D =F L /F D =1/tg λ，λ见图10-12)。

当然，对于确定的翼型，升阻比越大越好。

过坐标原点作极曲线的切线，切点处升阻比取极大值，一般则把切点附近的区域称为翼型的高质量区，设计轴流式叶轮机械时，选用的冲角应位于该区域内，以提高设备性能。

§10-4 叶栅的几何参数通常把按照一定规律排列起来的相同机翼之系列称为翼栅，翼栅问题是单个机翼问题的推广，翼栅理论在工程上得到广泛应用，特别是在叶片式流体机械方面，因此人们把翼栅又习惯称之为叶栅，而把组成它的机翼称为叶片。

一、叶栅分类在工程实际中所遇到的叶栅多种多样，通常给这些叶栅加以分类。

但从不同的角度可得到不同的分类，这里仅简单介绍叶片式流体机械中常用到的分类。

(1) 平面叶栅若能将绕流叶栅的流体分成若干等厚度的流层，这些流层本身为平面或流层虽为曲面但沿流线切开流层后仍能展成平面者，则称这类叶栅为平面叶栅。

绕这类叶栅的流动为平面流动。

图10-13为一汽轮机叶栅，其诸多流层虽为圆柱面，但顺其流线切开后可铺展成平面，因此为平面叶栅。

轴流式泵、风机和燃气轮机等也皆如此。

(2) 空间叶栅如果无论怎样分绕叶栅的流层，既得不到平面流层，也得不到可以展成平面的曲线流层时，这类叶栅称为空间叶栅。

混流式水轮机及泵、风机叶轮属于这类叶栅。

上述分类是按绕流叶栅的流面分类的，还可按展开流面上叶栅的形状分类(直列叶栅、环列叶栅)。

其它的分类法如按流如按流速和压强在叶栅中的变化情况分类(反动式叶栅、冲动式叶栅、扩压式叶栅)这里不再介绍。

二、叶栅的几何参数叶栅的几何参数表征了一个叶栅的几何特征，叶栅的几何参数主要如下：(1) 列线 叶栅中各叶片对应点的联线称为叶栅的列线。