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大学物理-保守力和势能

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大学物理2-4保守力成对力的功势能

大学物理2-4保守力成对力的功势能
在电场中，静电力是保守力，计算带电粒子在电场中移动时静电力做的功，可以 得到粒子势能的增减。
势能与保守力做功的物理意义
势能与保守力做功的物理意义在 于它们描述了系统能量的转化和
守恒。
在保守力作用下，系统势能与其 他形式的能量之间相互转化，但
总能量保持不变。
势能与保守力做功的概念在物理 学中具有广泛的应用，如机械能 守恒、电磁学、相对论等领域。
THANKS
感谢观看
量来得到保守力所做的功。
保守力做功的实例分析
01
02
03
重力做功
当物体在重力场中移动时， 重力所做的功等于物体质 量与高度差的乘积。
电场力做功
当电荷在电场中移动时， 电场力所做的功等于电荷 量与电势差的乘积。
万有引力做功
当物体在地球附近移动时， 万有引力所做的功等于物 体的质量与地球半径的乘 积。
势能存在
保守力做功与势能的变化有关，势能 是系统能量的重要组成部分，它决定 了系统能分法
01
利用微积分的基本定理，将力在路径上的积分转换为在空间上
的积分，从而求得保守力所做的功。
直接法
02
根据保守力的定义，直接计算力在路径上的积分，得到保守力
所做的功。
势能法
03
利用势能的变化求得保守力所做的功，即通过计算势能的变化
保守力的功与路径无关，只与初末位 置有关，因此存在势能的概念。
成对力的定义
成对力
在物理系统中，如果两个力作用 于同一物体，并且大小相等、方 向相反，则称这两个力为成对力 。
特点
成对力不改变物体的总动量，因 此常常出现在动量守恒的物理过 程中。
保守力与成对力的关系
保守力不一定是成对力，而成对力也 不一定都是保守力。只有当一对力都 是保守力时，它们才具有势能的概念 。

大学物理-保守力与非保守力

大学物理-保守力与非保守力
第三章 动量守恒和能量守恒
4/12
物理学
第五版
3-5 保守力与非保守力 势能 2 保守力作功的数学表达式
∫
(The mathematical expression of work by the conservative force)
ACB
F ⋅ dr = ∫
F ⋅ dr =
ADB
F ⋅ dr
∫
BDA
m 从 A 到 B 的过程中 作功： 的过程中F作功 作功：
A mθ m'm W = ∫ F ⋅ dr = ∫ − G 2 er ⋅ dr dr r A r rA e r dr er ⋅ dr = er ⋅ dr cos θ = dr r + dr
B
rB m'm B W = ∫ − G 2 dr rA r 1 1 m'm W = Gm′m( − ) W = −G dr = 0 2 rB rA l r
Elastic potential energy
m' m Ep = −G r
1 E p = kx 2 2
6/12
第三章 动量守恒和能量守恒
物理学
第五版
3-5 保守力与非保守力 势能 物体在地球表面附近距地面高为y时 具有的引力 物体在地球表面附近距地面高为 时,具有的引力 势能称为重力势能 重力势能(Gravity potenial) Ep = −mgy 重力势能 保守力的功(Work of conservative force) 保守力的功
第三章 动量守恒和能量守恒
z = 0, Ep = 0
11/12
物理学
第五版
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势能函数与保守力的关系

势能函数与保守力的关系

势能函数与保守力的关系势能函数与保守力的关系势能函数和保守力是两个重要的物理概念，它们之间有着密切的关系。

势能函数描述了物体所处的位置的势能大小，而保守力则是指一类物理力，其做功与物体所经过的路径无关。

在本文中，我们将探讨势能函数与保守力之间的关系。

首先，我们需要了解什么是势能函数。

如果一个物体在场中的位置发生了变化，那么它的势能也会发生变化。

在一定条件下，物体的势能与位置之间存在一种确定的数学关系，这种关系就是势能函数。

在物理中，势能函数常常用U(x)来表示，其中X是物体的位置。

其次，我们需要明白什么是保守力。

保守力是指其做功与路径无关的力，也就是说，无论物体经历了怎样的路径，保守力所做的功都是相同的。

在物理中，保守力常常被描述为一类势力，它们的势能变化与位置之间存在确定的数学关系。

接着，我们来看一下势能函数与保守力之间的关系。

势能函数与保守力之间存在着一种紧密的联系，也就是说，如果一个力是保守力，那么它所描述的势能函数一定存在。

反之亦然，如果一个势能函数存在，那么它所描述的力一定是保守力。

这是因为在物理中，只有保守力才能描述为一类势力，保守力的存在必然导致势能函数的存在。

同样的，势能函数的存在也必然说明描述这种情形的力是保守力。

此外，我们还需要了解，保守力的势能函数在很多方面都是唯一的。

也就是说，对于一个特定的保守力，存在着唯一一个势能函数可以描述它，并且这个势能函数的形式是确定的。

这是由保守力的基本特性所决定的。

总结一下，势能函数与保守力之间存在着密切的关系。

保守力可以描述为一类势力，保守力的存在必然导致势能函数的存在。

同样的，势能函数的存在也必然说明所描述的力是保守力。

在大多数情况下，保守力的势能函数都是唯一的，这是由保守力的基本特性所决定的。

深入了解势能函数与保守力之间的关系有助于我们更好地理解物理学的基本概念，进一步提高我们的学术水平。

浅议物理学中的保守力和势能

浅议物理学中的保守力和势能

浅议物理学中的保守力和势能【摘要】保守力和势能在物理学中扮演着重要的角色。

保守力是指不依赖路径的力，其所做的功与路径无关。

势能则是对保守力的一种描述，是可用于确定力学系统状态的函数。

保守力和势能之间存在着密切的关系，一般通过势能函数来确定。

根据保守力和势能的关系，我们可以推导出机械能守恒定律，即在只受保守力的情况下，力学系统的机械能保持不变。

保守力和非保守力的区别在于是否可以用势能来描述。

保守力和势能的重要性体现在它们对力学系统的描述和分析中起到了关键作用，而在物理学中也有着广泛的应用。

为了更深入地理解和探索保守力和势能，未来的研究方向可能会集中在更复杂系统下的运用和拓展。

【关键词】保守力、势能、物理学、性质、关系、确定、守恒定律、区别、重要性、应用、未来研究方向。

1. 引言1.1 保守力的基本概念保守力是物理学中一个非常重要的概念，它在描述物体运动和相互作用过程中起着至关重要的作用。

保守力是一种在物体运动中所做的功与路径无关的力，即对于沿着任意闭合路径作功的保守力，总是零。

这意味着保守力对物体的位移所做的功只依赖于起点和终点，而与具体路径无关。

保守力的基本概念包括以下几个要点：1. 保守力与势能的关系：保守力可以用势能来描述和计算。

势能是对物体在某个力场中位置所储存的能量，而保守力则是通过势能的梯度来定义和推导的。

具体来说，对于一个保守力F，其对应的势能函数为U，满足F = -∇U。

这里的负号表示力是势能的负梯度方向，即力的方向指向势能减小的方向。

2. 势能的引入：为了便于描述和计算保守力对物体的作用，我们引入了势能这一概念。

势能可以是位置的函数，也可以是速度和其他物理量的函数。

通过引入势能，我们可以将关于保守力的问题转化为寻找势能函数和利用势能函数进行计算的问题。

保守力的基本概念包括了与势能的关系和势能的引入。

这些概念在物理学中有着广泛的应用和重要性，对于解决各种运动和相互作用问题都起着至关重要的作用。

保守力和势能

保守力和势能

一对力所作的总功的只取决于两质点的相对运动；
一对力做功的代数和与参考系的选择无关；
5
什么条件下, 一对内力做功为零?
v
m
M
f
s s
C
f
v
N
C
N
Af Af 0
作用点无相对位移
AN AN 0
相互作用力与相对位移垂直
6
功的大小与参照系有关
功的单位为焦耳 功率(power) 功率：单位时间内力对物体所作的功 平均功率
yb ya
W mgdy mg( yb ya ) mg( ya yb )
重力是保守力。重力的功等于重力势能增量 的负值。重力势能以地面为零势能点。
y dy a p o
12
dr dx
W mg( yb ya ) ＝－EP 为势能增量
dr
b
EP mgdy mg(0 y) mgy
P
C
y
R
.
o
m
F
解：
F F0 xi F0 yj
r
x
0
dr dxi dyj
2R
r xi yj
2 A F d r F0 x d x F0 y d y 2F0 R
0 0
8
练习2 如图 M =2kg , k =200N m , s = 0.2m , g ≈ 10ms
功(work)
力对空间累积
中学知识恒力作功
F
a

F
A F s cos F s
s
s
ds
dr

保守力与非保守力及势能

保守力与非保守力及势能

§3.6 保守力与非保守力、势能
3. 三种势能函数：
(1) 重力势能：
y y
E p ( y ) F重 d r
(0)
( mg ) ˆ j dy ˆ j
y
( y) 0
o
Ep( y )
mg
E p ( y ) mgy
即：势能零点正上方重力 势能为正，下方为负。
E p ( y ) mgy
m?????epr?f引?drf引mrrorep?0??mm????g2er?drerrreprmmepr?gorrmmepr?gr即
Chapter 3. 守恒定律
§3.6 保守力与非保守力、势能
§3.6 保守力与非保守力、势能
·1 ·
Chapter 3.力，其势能函数为何不同？它们
有何内在关系？ 3. 若选地表为万有引力势能零点，则 引力势能表达式如何？
?
( The end ) ·7 ·
Chapter 3. 守恒定律
§3.6 保守力与非保守力、势能
归纳：
1.重力势能： E p ( y ) mgy
1 2 2. 弹性势能： E p ( x ) kx 2
Ep( y )
1 E p ( x ) kx 2 2
o
x
·5 ·
Chapter 3. 守恒定律
§3.6 保守力与非保守力、势能
(3) 万有引力势能：
M
F引 m
E p ( r ) F引 d r
(r )
( )
o
r
Ep( ) 0
Mm ˆ r dr e ˆr ( G 2 )e r r
2. 势能函数选取应遵从的原则：

保守力与势能

保守力与势能

内容摘要详细介绍保守力的特定性质证明以及常见的保守力种类。

定义势能函数，论证了几种常见势能的计算方法。

保守力和势能是经典物理学中极其重要的内容，具有十分重要的研究意义。

为此，学者们在此领域研究十分深入，主要研究保守力和势能之间是怎样的关系，那么什么是保守力呢？保守力的本质是什么？势能又是怎么引入的，势能的定义是什么，以及引入势能后，保守力与势能的关系如何。

关键词：保守力势能势能零点平衡AbstractDetailed introduction of specific properties conservative force proof and common conservative force types. The nature of the potential energy of physical meaning of a deep elaborated, demonstrates the potential of common calculation methodsKey words:Conservative force Potential energy Potential energy zero Balance内容摘要引言 (1)1.保守力 (2)1.1保守力的定义 (2)1.2保守力的性质 (2)1.3保守力的证明 (2)2.势能 (3)2.1势能的定义 (3)2.2势能的性质 (4)2.3势能零点 (5)2.4物体在势能场中的平衡 (7)3.几种常见势能的计算 (7)3.1引力势能 (7)3.2重力势能 (8)3.3弹性势能 (9)3.4电势能 (9)3.5分子势能 (10)4.结束语 (12)5.参考文献 (13)6.致谢 (14)引言保守力和势能是经典物理学中极其重要的内容，具有十分重要的研究意义。

为此，学者们在此领域研究十分深入，主要研究保守力和势能之间是怎样的关系，那么什么是保守力呢？保守力的本质是什么？势能又是怎么引入的，势能的定义是什么，以及引入势能后，保守力与势能的关系如何。

大学物理—运动守恒定律

大学物理—运动守恒定律

由质点动能定理： A E k 2 E k 1 E k
质点系动能定理：系统的外力和内力作功的总和等 于系统动能的增量。
Ae A i
(2m
i
1
i
v
2 i2

1 2
m iv ) E k 2 E k1 E k
2 i1
二、质点系功能原理
Work-energy principle of particle system 1、系统的机械能 mechanical energy of system
x

1 2
kx
2
选弹簧原长为弹性势能零点
/\/\/\/\/\/\/\
E
p

1 2
k ( y0 y )
2
k o
其中 ky 0 mg
y0
mg k
m
y
选弹簧系统平衡位置为弹性势能零点
E
p

1 2
ky
2
C
E
p0

1 2
1 2
ky
2 0
2 0
C 0
1 2 ky
2
C
1 2
ky
2 0
与与路径有关。
b
A

a ( L)
F cos ds F dr
a ( L)
b
b
( F dx F dy F dz )
x y z a ( L)
• 2、保守力 conservative force ：作功的大小只与物体的
始末位置有关，而与所经历的路径无关，这种力叫做保守 力。重力、万有引力，弹性力及静电力都是保守力。没有 这种性质的力称为非保守力nonconservative force (耗散 力 dissipative force），如摩擦力。

保守力和势能

保守力和势能

xB kxdx
xA
1 2
k xA2
1 2
k xB2
F
l0 o xA xB X
弹力的功与过程无关，只与起始位置和终点位置有关。
• 保守力的数学表达式 L f 保 d r 0
证明
回路L = L1+ L2
b
a
f 保 dr f 保 dr f 保 dr
L
a
b
L1
L2
L1
b
b
f 保 dr f 保 dr 0
Fz
dEp dz
( dEp dx
i
dEp
dy
j
dEp
dz
k ) Ep
微分关系 F Ep
(b)
∫ a点势能 EPa= W保ab=
（1）万有引力势能 Wab G
Mm rb
F保·dr
(a) G
Mm ra
=
EPa－EPb
rb→∞ 势能零点
Mm
Mm
EPa
G
ra
r2
dr G
ra
Mm
EP引 G r
3.2 势 能 Ep
(2) 重力势能 EP重 = mgh
h相对势能零点的高度。
(3) 弹性势能
a
a
L1
L2
a·
·b
L2
• 保守力沿任意闭合回路的功 ≡ 0
L
• 非保守力沿任意闭合回路的功一般 ≠ 0
L f 非保 d r 0
3.2 势 能 Ep
EP引
W保ab=
b
a F保 d r ?
= EPa－Epob = －ΔEP
r
W保ab=－ΔEP
保守力的功 = 系统势能减少或增量的负值。

保守力做功和势能变化的关系

保守力做功和势能变化的关系

保守力做功和势能变化的关系
保守力做功和势能变化的关系是一个基本的物理原理，它描述了一个物体在受到保守力作用下，其势能的变化与所受的保守力所做的功之间的关系。

首先，我们来定义保守力。

保守力是一个与路径无关的力，它只与物体的位置有关。

这意味着，如果一个物体沿着一个闭合回路运动，受到的保守力所做的总功为零。

常见的保守力有重力和弹性力。

当一个物体受到保守力作用时，它的势能会发生变化。

势能是描述物体位置所具有的能量。

根据势能的定义，势能的变化可以通过将物体从一个位置移动到另一个位置时保守力所做的功来计算。

根据物体在保守力作用下的势能变化，我们可以得出以下关系：
势能变化 = -保守力所做的功
这个关系可以解释为，当保守力对物体做正功时，物体的势能减少；反之，当保守力对物体做负功时，物体的势能增加。

这个关系也可以用数学公式来表示。

假设物体在从位置A移动到位置B时，保守力所做的功为W_AB，物体在位置A的势能为U_A，位置B
的势能为U_B，则势能变化为：
ΔU = U_B - U_A = -W_AB
其中，ΔU表示势能变化。

需要注意的是，这个关系只适用于保守力。

非保守力所做的功不能简单地与势能变化相联系。

非保守力所做的功还需要考虑其他能量转化形式，比如热能、摩擦力等。

总结起来，保守力做功和势能变化之间存在着简单的关系。

势能变化等于保守力所做的功的负值。

这个关系对于理解物体在保守力作用下的运动和能量转化非常重要。

大学物理：3_2保守力与非保守力

大学物理：3_2保守力与非保守力

2.3.5 保守力 势能
2.3 能量守恒定律
2）
重力作功
P mgk
dr dxi dyj dzk
W
B P dr
zB mgdz
A
zA
z
zA
zB
A
mg
B
(mgzB mgz A )
o
x
y
W mgdz 0
2.3.5 保守力 势能
2.3 能量守恒定律
3 ） 弹性力作功
F
A Ek Ek0 Ek
A A外 A内 A外 A非 保 内 A保 内
保守内力的功和势能的关系
A保 内 E p 则有 A外 A非保内 （ E p） Ek
2.3.5 保守力 势能
2.3 能量守恒定律
A外 A非保内 ( E p Ek )
机械能 E Ek Ep
则有 A外 A非 保 内 E
物体 A 和 C, B 和 D 之间摩擦因数均不为零，首 先用外力沿水平方向相向推压 A 和 B， 使弹簧压 缩，后拆除外力， 则 A 和 B 弹开过程中， 对 A、 B、C、D 组成的系统
（A）动量守恒，机械能守恒 . （B）动量不守恒，机械能守恒 . （C）动量不守恒，机械能不守恒 . （D）动量守恒，机械能不一定守恒 .
3、平衡点
dU 0 , 即 : f(x) 0 dx
(G
mr'Am)
重力功 弹力功
W (mgzB mgz A )
W
(
1 2
kxB2
1 2
kxA2
)
A
D
C
F dr F dr
ACB
ADB
B
2.3.5 保守力 势能
2.3 能量守恒定律

大学物理竞赛辅导-力学

大学物理竞赛辅导-力学

l. 水平轻绳跨过固定在质量为m 1的水平物块的一个小圆柱棒后，斜向下连接质量为m 2的小物块，设系统处处无摩擦，将系统从静止状态自由释放，假设两物块的运动方向恒如图所示，即绳与水平桌面的夹角α始终不变，试求α.21,,a a α1a .2a 1a 1m 2mα1a .2a 1a 1m 2m 解：画隔离体图，受力分析α1a 1m TT1a .2a 2m T例7. 光滑水平面上有一半径为R 的固定圆环,长为l 2的匀质细杆AB 开始时绕着C 点旋转,C 点靠在环上,且无初速度.假设而后细杆可无相对滑动地绕着圆环外侧运动,直至细杆的B 端与环接触后彼此分离,已知细杆与圆环间的摩擦系数μ处处相同,试求μ的取值范围.Rl lABC 解:设初始时细杆的旋转角速度为0ω,转过θ角后角速度为ω.由于摩擦力并不作功,故细杆和圆环构成的系统机械能守恒例8. 两个均质圆盘转动惯量分别为1J 和2J 开始时第一个圆盘以10ω的角速度旋转，第二个圆盘静止，然后使两盘水平轴接近，求：当接触点处无相对滑动时，两圆盘的角速度10ω1r 2r解：受力分析：1r 2r 10ω1N gm 1ffgm 22N 1o 2o 无竖直方向上的运动g m f N 11+=gm f N 22=+以O 1点为参考点，计算系统的外力矩：))((2122r r g m N M +-=0)(21≠+-=r r f例9: 质量为2m,半径为R 的均质圆盘形滑轮,挂质量分别为m 和2m 的物体,绳与滑轮之间的摩擦系数为μ,问μ为何值时绳与滑轮之间无相对滑动.解: 受力分析:mg1T mg22T m 2m2T 1Tββθ。

《大学物理》3-5-9保守力与非保守力

《大学物理》3-5-9保守力与非保守力
•冲量
复习
I＝
t2
Fdt
t1
•动量定理 •质点系的动量定理
I Fdt＝ P
I＝P－P0
•动量守恒定律 •功与功率
n
P＝
mivi
恒矢量
i 1
dW F dS
P＝ dW
dt
B B
W A F dr A F cos ds
第五次课
保守力与非保守力 ★ 势能
质点系的动能定理 质点系的功能原理
(2) 重力作功
重力mg 在曲线路径 M1M2 上的功为
A
M2
M1 1
Fz
dz
Z2（ mg）dz
Z1 1
mg（z1 z2）
z M1
②
m①
M2
G
O
y
x
重力所作的功等于重力的大小乘以质点起始位置与末了
位置的高度差。
结论
(1)重力的功只与始、末位置有关，而与质点所行经的路
径无关。
(2)质点上升时，重力作负功；质点下降时，重力作正功。
Ep
r
(G
mM r2
)dr
等势面
M
mr
G mM
F
r
引力的功
引力势能
W
(G
m' m )
rB
(G
m'm
rA
)
Ep
G
m' m r
弹力的功
弹性势能
W
(
1 2
kxB2
1 2
kx
2 A
)
Ep
1 2
k x2
x
物理学
第五版
3-5 保守力与非保守力 势能

大学物理第二章 守恒定律

大学物理第二章 守恒定律

2.2保守力与势能
• 2.2.1保守力与非保守力 • 保守力：沿闭合路径做功为0，做功只与始 末位置有关 • 保守力： 重力，弹力， 万有引力， • 非保守力：摩擦力 • 2.2.2势能 • A = EPA - EPB • （1）势能是相对量，与势能零点选择有关
• （2）势能的引进条件是物体间存在着相互 作用的保守力，对于一种保守力就有一种 相关的势能 • （3）保守力不存在势能的概念 • （4）势能是属于系统的，而不是属于一种 物体的
第二章 守恒定律
2.1功与动能定理
• 2.1.1 变力做功 • dA = Fdr 即F对物体做的功等于力在物体 位移方向的分量与位移大小的乘积 • 2.1.2 功率 • P = F*dr/dt=FV • 2.1.3 质点的动能定理 • A= EK2-EK1 EK = 1/2*M*V*V; 即合外力 对物体做功等于物体动能的增量
2.5动能定理和动量守恒定律
• 2.5.1动量 P =MV • F= Ma • 2.5.2 质点的动量定理 I = P2 - P1即物体 所受合外力在一段时间内的冲量等于物体 动量的增量 • 2.5.3质点系的动量定理 • 质点系的动量定理:作用于系统的合外力的 冲量的增量
• 2.5.4 质点系的动量守恒定律 • 质点系的动量守恒定律：当系统所受的合 外力为0时，系统总动量保持不变 • 质点系的动量守恒定律注意： （1）系统不受外力或者所受外力的矢量和 为0 （2）在研究打击，爆炸的问题时所受的外 力如摩擦力，重力，空气阻力可以忽略
2.3功能定理与机械能守恒定律
• 2.3.1 A外 + A非保守内力 = E2 - E1 即外力 和非保守力所做的功的总和等于系统机械 能的增量，这一结论称为质点系的功能定 理

浅议物理学中的保守力和势能

浅议物理学中的保守力和势能

浅议物理学中的保守力和势能【摘要】本文将探讨物理学中的保守力和势能的概念。

在我们将介绍保守力和势能的基本概念。

接着，在我们将解释保守力的定义、势能的概念、保守力和势能之间的关系、不同类型的势能以及保守力和非保守力的区别。

在我们将探讨保守力和势能的重要性，它们在物理学中的应用以及研究它们的意义。

通过本文的阐述，读者将更深入地了解保守力和势能在物理学中的重要性，以及它们对于理解物体运动和相互作用的作用。

【关键词】保守力、势能、物理学、定义、关系、种类、区别、重要性、应用、研究、意义。

1. 引言1.1 物理学中的保守力和势能概念物理学中的保守力和势能概念是指在物体运动过程中存在的一种重要物理现象。

保守力是指只与路径无关的力，即在物体沿着闭合路径作用力时所做的功为零的力。

而势能则是描述物体在受到保守力作用时所具有的能量状态。

保守力和势能之间存在着密切的关系，它们是描述物体运动的重要概念。

保守力和非保守力的区别在于前者所做的功只与初末位置有关，而后者所做的功与路径有关。

保守力和势能在物理学中具有重要的作用，它们能够描述物体的运动规律，并为我们理解自然界提供了重要的依据。

在物理学中，研究保守力和势能的重要性不言而喻。

它们的应用涵盖了多个领域，如力学、热力学等。

对保守力和势能进行深入研究有助于我们更好地理解物理世界，推动科学技术的发展。

保守力和势能的研究具有重要的意义，将为我们带来更多的探索和发现。

2. 正文2.1 保守力的定义保守力是指对物体做功与物体路径无关的力，即沿任意闭合路径对物体作用的保守力所做的功为零。

这意味着保守力是一种和路径无关的力，只与物体的起始位置和终止位置有关。

在物理学中，保守力的定义是指只有静力场才是保守场，即保守力是一种具有势能的力。

势能是指物体由于位置而具有的能量，是力的势能可以表示为能够做功的能量。

保守力的一个重要特征是它可以通过梯度形式的势能函数来描述，即保守力的大小等于势能函数的负梯度。

3-2 保守力做功与势能

3-2 保守力做功与势能

x = 0处为势能零点 z = 0处为势能零点
A A B ( E pB E pA )
定义了势能的差值
势能增量的负值
第3章 机械能和功
3-2 保守力做功与势能
说 明
1.势能是相互作用有保守力的系统的属性。 2.势能的大小只有相对的意义，相对于势能零点而言。 势能零点可以任意选取。 设空间 r 点为势能零点，则空间任意一点 r 0 的势能为：
a x1
则
Aab
1 2
k x1
2
1 2
kx2
2
第3章 机械能和功
3-2 保守力做功与势能
二 势能 仍以引力为例
B
引力场
AA B

A
GmM GmM F dr rB rA
按照动能定理：若质点在引力场中运动（只受引力用）
B
AA B
GmM rB

A
F d r E kB E kA
A ACBDA
F dr
r
A
F
dr
ra
C
D
ACBDA


ACB
F dr

BDA
F dr
A AC B ABD A
0
第3章 机械能和功
A ACBDA

F dr 0
ACBDA
结 论 ： A ACBDA
3-2 保守力做功与势能 F dr 0
E kA E pA E kB E pB
(
GmM
第3章 机械能和功
3-2 保守力做功与势能
结论：
5. 由此可以设想：质点处于保守力场中时，相应地具有一 定的势能——与质点所处位置有关。
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WabF drabGr2M e rdm r
e rdr dr co srdr
Wa bG r2M d rm GM (r1 a m r1 b)
But if M~m, what is the work?
Example: 质量为M、m的两球原来相距为a，在万有引力作
用下逐渐靠近至相距为b，求在此过程中引力所作的功。
When only gravitation does work:
(1) Near the earth’s surface 质点高度变化不大:
12m2vmgz常数
(2) High above the earth’s surface 质点高度变化很大:
1 2m2vmg2/R r常数
When only elastic force does work: 弹性力场:
m
m
体作质功心G 占系主里m mm要，M M 内 地(力位1a的。b1)功与质量成r1反0比Mm 。m 对a,小r1' 质M 量m 物mb
引力的功只m与M物1体1系统的初始和最终相对位置 有W 关2，G 与路M m 径无M关(a。b)
W 1W 2Gm(a 1M b 1)W W1/W2m/M
Case study 2: Work done by elastic forces
Work done by a conservative force 保守力的功：
(1) Reversible, “work” can be stored in a “BANK”;
(2) Independent of the path of the body;
(3) Zero work for closed path.
ba acbW0 elastriccefo dko wo
WWorakccabnbxexac
stkoxreddxanxbdrkexcdoxverOed. xc
a
b
c
12k(xa2 xc2)12k(xc2 xb2) 12k(xa2 xb2) <0
Conservative and nonconservative forces:
C b a
M1rm2r
m:
dW 1F 12dr 1G(r1M r2)m 2d1r G dW 2F 21dr 2G(r1M r2)m 2d2r G
Mm
(1
M m
)2
r12
Mm
(1 Mm)2r22
dr1 dr2
系W的各1 选个G择力(1无的M关功Mm与 。)2 参r1r10' dr考121r系有G关(1，MM但m)一2 (r对110力r11的') 功与参考
A
L1
F d r F c o d s s 0
L2
B
等
F dr 价 F dr
A 1 B
A 2B
Energy is defined as the ability to do work. Work is defined as the transfer of energy.
Potential energy(势能)
The work done by the net force on a particle equals the change in the particle’s kinetic energy
动能定理: 运动质点的动能的增加等于其它物体对它所
做的功.
(
2
)
F
d
r
(1)
(2)
(1) Fx dx
Fy dy
(4) (4) 与势能相联系的是保守力对质点系所作的总功， 与参考系无关。
Why Sam can not lift the box? How can he make it?
(2)势能
保守力
V Fxx
V V
Fx lim x0
. x x
( y,z不变)
F x V x,F y V y,F z V z. FV gra. dV
WoFrkdonkexby elastic forces:
independent of the path of the
bkody;
F' F'
deap endbs only on the starting and ending points
O ab
RW aua leb obf xsxabi gnkW s:x d01 2k x(exa 2xxtb 2)eroknracleFfd r' Fko' F 'w
有没有势能？
超重、失重
势能的形式是什么？
关 于 势 能：
(1) 势能总是与保守力相联系。存在若干种保守力时， 就可引进若干种势能。
(2) 势能的绝对数值与零势能位形的选取有关，但势能 的差与之无关。不同保守力对应的势能，其零势能 位形的选取可以不同。
(3) (3) 势能既然与各质点间相互作用的保守力相联系， 因而为体系所共有。
Solution:
k1
k2 f
(1) f =k1x1=k2x2 x1+x2=x
l
l
w1 0 f dx 0 k1x1dx
l 0
k1
k2x k1 k2
dx
1 2
k1k2 k1 k2
l2
(2) f =k2x2=k2x
w 20 l fd x0 lk2xx d1 2k2l2
1 k1k2 2k1k2
Wab 12k(xa2xb2)Va Vb
V GMm r
Vmgh?
V
1 2
k
x2c??
引力可以通过加速度被“创造出来”，和被“消灭 掉”：势能是否能被“创造”或“消
灭”?
非惯性参考系：惯性力的势能问题
平动参考系：附加重力势能
g'ga
V'm'h gmg m h ah
转动参考系：
惯性离心力 Fm2r
保守力 与势能
南京大学物理学系 王思慧
Summary on work 功的性质
(1) Generally speaking, work is dependent on the path.
功是过程量，一般与路径有关。
(2) Work is a scalar with magnitude and signs. 功是标量，但有正负。
Energy associated with the position of a system.
Stored in a system, later recovered. 与相互作用物体的位置有关的能量。
Work by conservative forces potential energy
WABA1BF drA2BF dr势 于能 保的 守增 力量 所等 做
Summary on potential energy
(1) Work done by a conservative force can be represented in terms of a potential energy
WV0VV
(2) Potential energy is a shared property of the system, not
O
x
A hypothetical potential
energy function
假想的势能曲线
Stable equilibrium 稳定平衡条件：
dU / dx 0 d 2U dx 2 0
U(x)
O
x
A hypothetical potential
energy function
假想的势能曲线
(3) Work done by resultant of all forces equals
ww 1w 2w n
合力的功为各分力的功的代数和。
Case study 1: Work done by gravitation 引G力ra的vi功tation两al个w质or点k之: 间在万有引力作用下相对运动时 ， 以 引inM力d所e方p在向en处与d为矢en原径t点方of,向tMh相e指反p向。amtmh的在o方Mf 向t的h为e万矢b有o径引dry力的;的正作方用向下。从m受a 的点 运de动p到enbd点s，o万nl有y 引on力t的he功s:tarting and ending points
12m2v12kx2 常数
机械能守恒原理适合于由若干个物体组成的 系统（如果系统内只有保守力作功）
Work-energy theorem: 功能原理
作用于质点的力F
VAVBV
功的负值.
IfV B 0 Th V A e W A n B
(1)保守力做功
势能
W A BV AV B V
或 V AW A OA O F dr
Gravitational potential energy
Wab GM(m r1a r1b)Va Vb
Elastic potential energy
(3) 1D Energy diagram 一维势能曲线
Stable equilibrium 稳定平F衡？ dU 0 Unstab平le 衡eq条udi件lixbrium
U(x)
U(x) 不稳定平衡？
x The elastic potential energy for a spring
弹簧振子的势能曲线
FFxi Fy
j Fzk(Vx
iV y
j V z
k)
(i j k)V x y z
V gradV
梯度：gradUU
(i j k )U x y z
Example: find gravity from gravitational potential V=mgy