3-5 保守力和非保守力
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保守力与非保守力Document serial number【UU89WT-UU98YT-UU8CB-UUUT-UUT108】非保守力:凡作功与路径有关的力称为非保守力。
常见的摩擦力,物体间相互作非弹性碰撞时的冲击力都属于非保守力。
非保守力具有沿任意闭合路径作功不等于零的特点。
非保守力包括耗散力和非耗散力两类。
在力学范围内接触的非保守力大多数是耗散力,所以长期以来耗散力就成了非保守力的同义词。
严格说来两者是有区别的,一个系统的总机械能减少,并转变为系统的热能或内能。
通常人们把这个过程叫耗散过程,而把导致耗散的力成为耗散力。
摩擦力是耗散力,但非保守力(如爆炸力)不一定都是耗散力。
⑴定义:做功多少只由始末位置所决定,而跟路径无关的力叫做保守力。
做功多少和物体运动路径有关的力叫耗散力。
⑵说明①保守力对物体做功的多少取决于物体始末位置,如果在该力作用下,物体的运动沿闭合路线绕行一周回到了起始位置,则所做功为零。
重力、弹力等属于保守力。
耗散力做功就不能由物体的始末位置决定,而和物体的运动路径有关,在其他条件相同的情况下,物体运动路径越长,所做的功也越多。
摩擦力、粘滞力等属于耗散力②保守力和耗散力所做功的情况不同,是和这两种力的本身的特点有关。
物体系确定后保守力和物体的运动状况无关,其大小由相互作用物体的相对位置所确定,它的方向总在两个相互作用物体的连线上。
例如,物体确定后,重力的大小决定于它离开地面的高度,方向竖直向下,而和物体以什么样的速度运动无关,和物体运动速度的大小和方向如何变化无关。
耗散力的大小和方向都随着物体运动速度的大小、方向的改变而发生变化。
例如,空气对运动物体的阻力,其方向随着物体运动的方向改变而变化,它的大小随物体运动速度增大而增加。
③保守力和物体系的势能有着极为密切的联系。
保守力做正功,则物体系的势能减少;反之,则物体系的势能增加。
而且相对两个位置之间,功量一定,能量差一定。
所以物体间存在保守力是物体系具有势能的条件。
一、 万有引力、重力、弹性力作功的特点1 万有引力作功如上图所示,有两个质量为m m ' 和的质点,其中质点m ' 固定不动。
取m ' 的位置为坐标原点,A 、B 两点对m ' 的距离分别为m r r B A , 和经任一路径由点A 运动到点B ,万有引力作的功为)11(A B r r m m G W -'= (3-10)上式表明,当质点的质量m m ' 和均给定时,万有引力作的功只取决于质点m 的起始和终了的位置,而与所经过的路径无关。
这是万有引力作功的一个重要特点。
扩充内容:计算万有引力作的功设在某一时刻质点m 距质点m '的距离为r ,其位矢为r ,这时质点m 受到质点m '的万有引力为r 2e F r m m G '-=r e 为沿位矢r 的单位矢量,当m 沿路径移动位移元r d 时,万有引力作的功为r e r F d d d r 2⋅'-=⋅=r m m G W从图可以看出r d cos d cos d d r r ===⋅θθr r e r e于是,上式为r r m m G W d d 2'-=所以,质点m 从点A 沿任一路径到达点B 的过程中,万有引力作的功为⎰⎰'-==B A r r B A r r m m G W W 2d 1d即2 重力作功如右图所示,一个质量为m 的质点,在重力作用下从点A 沿ACB 路径至点B ,点A 和点B 距地面的高度分别为21 y y 和,计算重力作功为()12mgy mgy W --= (3-11)上式表明,重力作功只与质点的起始和终了位置有关,而与所经过的路径无关,这是重力作功的一个重要特点。
扩充内容: 计算重力作的功因为质点运动的路径为一曲线,所以重力和质点运动方向之间的夹角是不断变化的。
我们把路径ACB 分成许多位移元,在位移元r d 中,重力P 所作的功为r P d d ⋅=W若质点在平面内运动,按图所选坐标,并取地面上某一点为坐标原点O ,有j i r y x d d d +=且j P mg -=。
《大学物理(一)》课程教学大纲一、课程名称1.中文名称大学物理(一)2.英文名称 University Physics (I)3.课程号 WL310011二、学时总学时54学时其中:授课54学时实验0学时三、考核方式考试四、适用专业应用型非物理各专业五、课程简介(200字以内)本课程系统地阐述了物理学中“力学”和“热学”的基本概念、基本理论和基本方法。
“力学”包括质点运动学、牛顿定律、动量守恒定律和能量守恒定律、刚体转动、振动、波动、相对论等;“热学”包括气体动理论和热力学基础等。
六、本门课程在教学计划中的地位、作用和任务物理学是探讨人类直接接触世界、时间、空间、以及时空中的物质结构和物质运动规律的科学,物理学着重研究世界中最普遍、最基本的运动形式及规律。
因此,它是自然科学和工程技术的基础,也是人类思想方法、世界观建立的基础。
在高等工科院校中,物理是一门重要的必修基础课,是一门建立正确的科学思想和科学方法论的基础课。
它的教学目的和任务是: 使学生对物理学的基本概念、基本原理和基本规律有较全面系统的认识,了解各种运动形式之间的联系,以及物理学的近现代发展和成就。
使学生在运算能力、抽象思维能力和对世界的认识能力等方面受到初步的训练;熟悉研究物理学的基本思想和基本方法;培养学生分析问题和解决问题的能力。
使学生在学习物理学知识的同时,逐步建立正确的思想方法和研究方法,充分发挥本课程在培养学生辩证唯物主义世界观方面的作用,进行科学素质教育。
大学物理课的教学宗旨不仅是为后续专业课打好基础,而且也是使学生建立正确的科学思想和方法论的一门基础课。
作为处在当今科学、社会高速发展阶段的大学生,应了解科学的进展,具备科学的思想和方法。
学生通过物理学的学习可以培养自己判断、推理、归纳的逻辑思维能力;细致、敏锐、准确的观察能力、想象创造力和运用其他学科知识处理、解决实际问题的能力等。
这些能力正是人们在自然界和社会中生存与发展必不可少的基本素质。
非保守力:凡作功与路径有关的力称为非保守力..常见的摩擦力;物体间相互作非弹性碰撞时的冲击力都属于非保守力..非保守力具有沿任意闭合路径作功不等于零的特点..非保守力包括耗散力和非耗散力两类..在力学范围内接触的非保守力大多数是耗散力;所以长期以来耗散力就成了非保守力的同义词..严格说来两者是有区别的;一个系统的总机械能减少;并转变为系统的热能或内能..通常人们把这个过程叫耗散过程;而把导致耗散的力成为耗散力..摩擦力是耗散力;但非保守力如爆炸力不一定都是耗散力..⑴定义:做功多少只由始末位置所决定;而跟路径无关的力叫做保守力..做功多少和物体运动路径有关的力叫耗散力..⑵说明①保守力对物体做功的多少取决于物体始末位置;如果在该力作用下;物体的运动沿闭合路线绕行一周回到了起始位置;则所做功为零..重力、弹力等属于保守力..耗散力做功就不能由物体的始末位置决定;而和物体的运动路径有关;在其他条件相同的情况下;物体运动路径越长;所做的功也越多..摩擦力、粘滞力等属于耗散力②保守力和耗散力所做功的情况不同;是和这两种力的本身的特点有关..物体系确定后保守力和物体的运动状况无关;其大小由相互作用物体的相对位置所确定;它的方向总在两个相互作用物体的连线上..例如;物体确定后;重力的大小决定于它离开地面的高度;方向竖直向下;而和物体以什么样的速度运动无关;和物体运动速度的大小和方向如何变化无关..耗散力的大小和方向都随着物体运动速度的大小、方向的改变而发生变化..例如;空气对运动物体的阻力;其方向随着物体运动的方向改变而变化;它的大小随物体运动速度增大而增加..③保守力和物体系的势能有着极为密切的联系..保守力做正功;则物体系的势能减少;反之;则物体系的势能增加..而且相对两个位置之间;功量一定;能量差一定..所以物体间存在保守力是物体系具有势能的条件..系统的各物体在只受保守力作用的情况下其机械能守恒..耗散力不象保守力;对于两个位置之间;力对物体做功没有确定的值;从而相应的两个位置之间没有一定的能量差..所以耗散力和物体系的势能没有联系..但是它涉及另一种形式的能量;如果系统的各物体只受保守力和耗散力作用;那么系统的包括相应的这种形式的能量和机械能在内的总能量还是守恒的..常见的摩擦力;物体间相互作非弹性碰撞时的冲击力都属于非保守力..非保守力具有沿任意闭合路径作功不等于零的特点..非保守力包括耗散力和非耗散力两类..在力学范围内接触的非保守力大多数是耗散力;所以长期以来耗散力就成了非保守力的同义词..严格说来两者是有区别的;一个系统的总机械能减少;并转变为系统的热能或内能..通常人们把这个过程叫耗散过程;而把导致耗散的力成为耗散力..功一、在F-l图象中求功我们也可以用图象来描述力对物体做功的大小.以Fcosα为纵坐标;以l为横坐标.当恒力F对物体做功时;由Fcosα和l为邻边构成的矩形面积即表示功的大小;如图a所示.如果外力不是恒力;外力做功就不能用矩形表示.不过可以将位移划分为等距的小段;在每个小段中外力可近似看成恒力;所做功的大小即为该小段对应的小矩形的面积值;整个过程外力做功的大小就等于全体小矩形面积之和;如图b所示.二、变力的功如果作用力F是恒定的;即力的大小和方向都不变;且受力物体向着确定的方向做直线运动;这时作用力和位移的夹角α也是恒定的;已知物体在力F的作用下运动的位移s;就可以根据公式W=Fscosα算出恒力所做的功.如果作用力是变力;即力的大小和或方向是变化的;或者物体做曲线运动;这时力F的大小随时间而变化;力和位移的夹角α也随时间而变化;便不能直接由上述公式计算功;这种情形要怎样计算功呢如图表示一个物体在变力作用下做曲线运动;由O点运动到O′点.现在我们把曲线分成很多小段;如图中的AB小段、CD小段等;每小段都足够小;可认为是直线;物体通过每小段的时间足够短;在这样短的时间里;力的变化很小;可以认为是恒定的.这样;对每小段来说;就可以用公式W=Fscosα计算功.把物体通过各个小段所做的功加在一起;就等于变力在整个过程中所做的功.三、保守力与耗散力1.保守力大小和方向完全由物体间相对位置确定的;且做功多少只由始末位置所决定;而跟路径无关的力叫做“保守力”.保守力对物体做功的多少取决于物体始末位置;如果在该力作用下;物体的运动沿闭合路线绕行一周回到了起始位置;则所做的功为零.万有引力包括重力、弹力等属于保守力.物体系确定后;保守力和物体的运动状况无关;其大小和方向由相互作用物体的相对位置所确定.例如;物体确定后;重力的大小决定于它离开地面的高度;方向竖直向下;而和物体以什么样的速度运动无关;和物体运动速度的大小和方向如何变化无关.保守力和物体系的势能有着极为密切的联系.保守力做正功;则物体系的势能减少;反之;则物体系的势能增加.而且相对两个位置之间;势能差一定.所以物体间存在保守力是物体系具有势能的条件.系统的各物体在只受保守力作用的情况下;其机械能守恒.保守力的功和势能的变化的关系为W保=Ep1-Ep2.这里的Ep2和Ep1表示终点和起点的势能.当W保>0时;保守力做正功;Ep1-Ep2>0;物体系统的势能要减少;当W保<0时;保守力做负功;Ep1-Ep2<0;物体系统的势能就要增加.保守力的功决定于物体系势能的变化量;在实际问题涉及的只有两个状态的势能差;而不是某一状态势能的绝对值.2.非保守力亦称“耗散力”.做功多少和物体运动路径有关的力叫非保守力.非保守力做功就不能由物体的始末位置决定;而和物体的运动路径有关.例如;人推车是克服摩擦力做功;摩擦力是非保守力;人推车对车做的功并不与车向哪个方向运动有关.又如;空气对运动物体的阻力;其方向随着物体运动方向的改变而改变;它的大小随物体运动速度的增大而增加.非保守力不像保守力;对于两个位置之间;力对物体做功没有确定的值;从而相应的两个位置之间没有一定的能量差.所以非保守力和物体系的势能没有关系.物体在有非保守力作用时;其动能与势能之和机械能不再守恒.质点运动时做负功的非保守力也称为耗散力.除空气阻力外;爆炸力;内燃机气缸中气体对活塞的推力都是耗散力.耗散力之所以命名为“耗散”;是由于这种力所做的功一般跟机械运动转化为非机械运动如热运动紧密联系在一起.。
非保守力判定条件非保守力是物理学中的基本概念之一,它是指作用在物体上的力不是仅仅沿着物体的运动方向而同向的力。
简单来说,非保守力是指摩擦力、阻力等不能被完全恢复的力。
在物理学中,非保守力和保守力是两个非常重要的概念。
保守力是指沿着物体运动方向而同向的力,它所做的功可以通过路径和初始位置以及最终位置来确定。
而非保守力则恰好相反,它所做的功不能通过路径和初始位置以及最终位置来唯一确定。
因此,我们需要特定的判定条件来鉴定一个力是否是非保守力。
下面,我们将介绍一些常见的非保守力判定条件:1. 路径导致能量损失。
当力沿着物体的运动方向施加时,物体在相应方向上获得了能量,但当力沿着不同于物体运动方向的方向施加时,会导致物体的能量损失。
2. 动能和势能不守恒。
对于保守力,动能和势能的总和是守恒的。
但对于非保守力,由于能量被耗散,势能和动能不再守恒。
3. 动能和功无法相等。
对于保守力,动能和所做的功是相等的。
但对于非保守力,由于能量被耗散,动能和所做的功不再相等。
4. 功与路径有关。
由于非保守力的性质,它所做的功取决于物体的运动路径。
当路径改变时,功的大小也会随之改变。
在实际应用中,我们需要特定的判定条件来识别一个力是否是非保守力。
了解非保守力的特征和判定条件对物理学的深入理解至关重要。
总而言之,非保守力是物理学中的基本概念之一,它与保守力是相对应的,两者具有不同的特征和属性。
通过上述介绍的非保守力判定条件,我们可以更好的认识和理解非保守力的本质特征,丰富我们物理学知识的储备,为我们掌握科学知识提供了很好的启示。
保守⼒与⾮保守⼒⼀、万有引⼒、重⼒、弹性⼒作功的特点1 万有引⼒作功如上图所⽰,有两个质量为m m ' 和的质点,其中质点m ' 固定不动。
取m ' 的位置为坐标原点,A 、B 两点对m ' 的距离分别为m r r B A , 和经任⼀路径由点A 运动到点B ,万有引⼒作的功为)11(A B r r m m G W -'= (3-10)上式表明,当质点的质量m m ' 和均给定时,万有引⼒作的功只取决于质点m 的起始和终了的位置,⽽与所经过的路径⽆关。
这是万有引⼒作功的⼀个重要特点。
扩充内容:计算万有引⼒作的功设在某⼀时刻质点m 距质点m '的距离为r ,其位⽮为r ,这时质点m 受到质点m '的万有引⼒为r 2e F r m m G '-=r e 为沿位⽮r 的单位⽮量,当m 沿路径移动位移元r d 时,万有引⼒作的功为r e r F d d d r 2?'-=?=r m m G W从图可以看出r d cos d cos d d r r ===?θθr r e r e于是,上式为r r m m G W d d 2'-=所以,质点m 从点A 沿任⼀路径到达点B 的过程中,万有引⼒作的功为'-==B A r r B A r r m m G W W 2d 1d即2 重⼒作功如右图所⽰,⼀个质量为m 的质点,在重⼒作⽤下从点A 沿ACB 路径⾄点B ,点A 和点B 距地⾯的⾼度分别为21 y y 和,计算重⼒作功为()12mgy mgy W --= (3-11)上式表明,重⼒作功只与质点的起始和终了位置有关,⽽与所经过的路径⽆关,这是重⼒作功的⼀个重要特点。
扩充内容:计算重⼒作的功因为质点运动的路径为⼀曲线,所以重⼒和质点运动⽅向之间的夹⾓是不断变化的。
我们把路径ACB 分成许多位移元,在位移元r d 中,重⼒P 所作的功为r P d d ?=W若质点在平⾯内运动,按图所选坐标,并取地⾯上某⼀点为坐标原点O ,有j i r y x d d d +=且j P mg -=。