材料热力学课件-第三章-3
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第三章 纯流体的热力学性质3.1热力学性质间的关系3.1.1单相流体系统基本方程 根据热力学第一、二定律,对单位质量定组成均匀流体体系,在非流动条件下,其热力学性质之间存在如下关系: pdV TdS dU -=;Vdp TdS dH +=pdV SdT dA --=;Vdp SdT dG +-=上述方程组是最基本的关系式,所有其他的函数关系式均由此导出。
上述基本方程给我们的启示是:p-V-T 关系数据可以通过实验测定,关键是要知道S 的变化规律,若知道S 的变化规律,则U 、H 、A 、G 也就全部知道了。
下面所讲主要是针对S 的计算。
3.1.2点函数间的数学关系式对于函数:()y x f z ,=,微分得:dy y z dx x z dz xy ⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂+⎪⎭⎫⎝⎛∂∂=如果x 、y 、z 都是点函数,且z 是自变量x 、y 的连续函数,Ndy Mdx +是z (x ,y )的全微分,则M 、N 之间有:该式有两种意义:①在进行热力学研究时,如遇到(1)式,则可以根据(2)式来判断dz 是否全微分,进而可判定z 是否为系统的状态函数;②如已知z 是状态函数,则可根据(2)式求得x 与y 之间的数学关系。
以下循环关系式也经常遇到:3.1.3Maxwell 关系式由于U 、H 、A 和G 都是状态函数,将(2)式应用于热力学基本方程,则可获得著名的Maxwell 方程:V S S p V T ⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂-=⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂;p S S V p T ⎪⎭⎫⎝⎛∂∂=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂ T V V S T p ⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂;Tp p S T V ⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂-=⎪⎭⎫⎝⎛∂∂能量方程的导数式:T S H S U pV =⎪⎭⎫⎝⎛∂∂=⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂;p V A V U T S -=⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=⎪⎭⎫⎝⎛∂∂V p G p H TS =⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂;S T A T G V p -=⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂ 在实际工程应用中,Maxwell 方程应用之一是用易于实测的某些数据来代替或计算那些难于实测的物理量。