量子力学初步

§3、2 量子力学初步3．2．1、 物质的二象性①光的二象性：众所周知，光在许多情况下（干涉、偏振、衍射等）表现为波动性，但在有些情况下（如光电效应、黑体辐射等）又表现为粒子字。

因而对光完整的认识应是光具有波粒二象性。

一个光子的能量： E=hv v 是光的频率，h 是普朗克常数光子质量： 22c hv c E m == 秒焦∙⨯=-341063.6h光子动量：c hvmc P == ②德布罗意波 德布罗意把光的波粒二象性推广到实物粒子。

他认为，波粒二象性是一切微观粒子共有的特性。

第一个实物粒子在自由运动时所具有的能量为E 、动量为p ，这样的自由粒子必定对应一个振动频率为v 、波长为λ的平面简谐波。

这两组特征量之间的关系仍是λhp hv E =⋅=自由的实物粒子所对应的平面简谐波常称为物质波或德布罗意波，它的客观真实性已为许多实验所证实。

物质波的物理意义究竟是什么？波是振动状态在空间传播形成的，波在空间某处振动状态的强弱可用该处振幅的平方米来表征。

对于光波，若某处振幅平方较大，则该处的光较强，光子数较多，这也意味着光子在该处出现的可能性较大，物质波也是如此。

物质波若在某处振幅的平方较大，则实物粒子在该处出现的可能性较大，可能性的大小可定量地用数学上的概率大来表述，物质波各处振幅的平方便与粒子在该处出现的概率联系起来，这就是物质波的物理意义。

例1、试估算热中子的德布罗意波长。

（中子的质量kg m n 271067.1-⨯=）热中子是指在室温下（T=300K ）与周围处于热平衡的中子，它的平均动能eV J kT 038.01021.63001038.123232123=⨯=⨯⨯⨯==--ε 它的方均根速率s m m v n 32721107.21067.11021.622⨯≈⨯⨯⨯==--ε，相应的德布罗意波长 nm v m h n 15.027001067.11063.62734=⨯⨯⨯==--λ这一波长与X 射线的波长同数量级，与晶体的晶面距离也有相同的数量级，所以也可以产生中子衍射。

上式可以看出，势垒厚度a越大，粒子通过的几率越小；粒子的能量E越大，则穿透几率也越大， 两者呈指数关系。例，一粒子质量为1kg，势垒的厚度a～10cm，V0-E=1eV，穿透几率约为10-24 ， 几乎不能穿透。这说明对宏观物体来说，即便是总能量比势垒仅少1eV，其量子效应也是极其不明 显的。对电子而言，me～10-31kg，V0-E=1eV，a～10-8cm，大体求得穿透几率为e-0.1 ～0.9(一般情 况下，穿透几率是比较小的)，隧道效应就变得十分明显了。
图3.2.1 无限深势阱
4.2.2
4.2.3)
4.2.4) 式中，A，δ为待定常数，为确定A与δ之值，利用ψ的边界条件及归一化条件。从物理上考 虑，粒子不能透过势阱，要求在阱壁及阱外波函数为零，
即 上式舍去了n=0和n为负值的情况
(4.2.5) 这个结果表明，粒子在无限高势垒中的能量是量子化的。又由归一化条件
动能算符可由动量算符得到。因动能 故有
在势场中，一个粒子的动能与势能函数之和叫哈密顿量，记为H，H=T+V
薛定谔方程(3.1.1)和定态薛定谔方程(3.1.7)
ih(r) H ˆ(r), H ˆ(r) E (r) t
算符 作用于自己的本征函数ψA，等于一个数值A乘以ψA。上式称为算符 的本征方程。解这个方
硅单晶表面
直接提走硅 原子形成2纳 米的线条
4.4 简谐振子 简谐振动是物理学中经常出现的一类运动。本节介绍一维微观简谐振子的运动特点。在简谐振动 中，粒子所受的力正比于它的位移x，而方向相反，即粒子受力的F=-kx，势能为V=1/2kx .故薛 定谔方程是:
V 1 kx2 2
上式可改写成 式中
例4.1.1 试由自由粒子的平面波方程给出建立薛定谔方程的一种方法

11
当他们得知物质波的概念后，又精细地进行实验，将54ev 的电子束（对应λ ＝0.167nm）直射在镍单晶上，按照布喇格 , 衍射公式， 2d sin 2d sin(90o - ) n ,d a sin 有 asin n (θ =2α ),取a=0.215nm （镍晶格常数）,算得 sin(/a) 50.9, 它比实验测值(θ =50o)差不到1度。（这个 差值还是由于电子进入晶格内波长变小的缘故，动量和能量 在晶格中都会增大，使衍射角 θ 小于50.9o。)
25
波函数是几率幅，波函数又是描述量子体系的态函数，所 以波的叠加就是态的叠加。波的叠加导致了干涉、衍射的波动 以波的叠加就是态的叠加。波的叠加导致了干涉、衍射的波， 性。态的叠加更深刻的含义是，如果态Ψ1是系统的一个可能态， Ψ2也是系统的另一个可能态，那么c1Ψ1+c2 Ψ2 也是系统的可 能态。这个态既不完全是Ψ1 ，也不完全是态Ψ2 。而是它们各 占几率为|c1|2＋|c2 |2的混合态。这种混合态导致了量子干涉 效应。也导致了在叠加态下测量结果的不确定性。
c ( x2 )
( x2 )
它们描述的相对概率是一样的。然而对于经典的波函数， 这完全对应两种不同的状态。 20
3. 波函数统计意义的实验说明
让我们再回到对光的认识上，人们用光子概念出奇地解 释了光电效应和康普顿效应，并发现了光的波粒二象性， 即在上述的物理过程中光的能量和动量都是以一份一份进 行交换的。那么用光子观点将如何解释光波的波动性，如 干涉和衍射现象呢?为此人们减弱光强观察干涉和衍射这些 代表波动性的现象。现代技术允许将光强减弱到每次只接 收单个光子的精度，这称单光子干涉、衍射实验。结果发 现，在每次实验中每个光子的去向完全是随机的，然而当 把长时间记录的大量的单光子图片拼集在一块时，发现这 种集合图样正是用一束强光(大量光子)在瞬间显示的干涉 图样。

19世纪末的三大发现 揭开了近代物理的序幕
1895年的X射线 1896年放射性元素 1897年的电子的发现
早期量子论 量子力学
相对论量子力学
普朗克能量量子化假说 爱因斯坦光子假说 康普顿效应 玻尔的氢原子理论
德布罗意实物粒子波粒二象性 薛定谔方程 波恩的物质波统计解释 海森伯的测不准关系
狄拉克把量子力学与狭义 相对论相结合
四、德布罗意波和量子态
v 质量为 m 的粒子以速度 匀速运动时，具有能
量 E 和动量 p ；从波动性方面来看，它具有波长
和频率 ，这些量之间的关系遵从下述公式：
E mc2 h
p mv h

具有静止质量 m0 的实物粒子以速度 v 运动，
则和该粒子相联系的平面单色波的波长为：
的精密度的极限。还表明
px 0 x 位置不确定
x 0 px 动量不确定
pyqy 2
pzqz 2
pxqx 2
这就是著名的海森伯测不准关系式
二、测不准关系式的理解 1、 用经典物理学量——动量、坐标来描写微 观粒子行为时将会受到一定的限制 。 2、 可以用来判别对于实物粒子其行为究竟应 该用经典力学来描写还是用量子力学来描写。
电子的动量是不确定的，应该用量子力学来处理。
例3 电视显象管中电子的加速度电压为10kV，电子 枪的枪口的直径为0.01cm。试求电子射出电子枪后 的横向速度的不确定量。
解： 电子横向位置的不确定量 x 0.01cm
vx 2mx 0.58m s
v 2eU 6 107 m/s m
pdp m
E vp
Et vpt pq
2
mv

2
求出本征函数ψ 的表 达式和本征值E的数值
求解微分方程，需要利用一定的边界条件
1、一维简谐振子势
1 2 1 2 2 • 势能 V ( x) kx m x 2 2
哈密顿方程为：
势能函数是 一条抛物线
V ( x)
d 2 ( x) 1 2 kx ( x) E ( x) 2 2m dx 2
X<0区域内薛定谔方程的通解：
I ( x) Ae
ik1x
Be
ik1x
b) x>0 区域 V(x)=V0 薛定谔可以写为：
d 2 2 ( x) 2m(V0 E ) 2 ( x ) k 2 2 2 ( x) 2 2 dx
其通解为：
2m(V0 E ) k 2
2 2
n奇 a n n A 0 B (1) B 0 ( ) A cos B sin n偶 2 2 2 A (1) B 0 A 0
n奇 a n n A 0 B (1) B 0 ( ) A cos B sin n偶 2 2 2 A (1) B 0 A 0
2
2）不存在n=0的波函数，零点能不为零:
E1
2
2
2ma 2
为什么？这是由粒子的波动性所决定的，由不确定原理：
xp
2
势阱中的位置不确定量为Δx≈a
p
进一步确定 本征函数
2a
不可能有
p0
nx nx ( x) A cos B sin a a
当 x
a 时，依据边界条件，有 2
通解为
( x) A cos kx B sin kx

• 因此可认为，光学是经典物理学向近代物理学（包 括量子论和相对论）过渡和发展的纽带和桥梁。
海森伯不确定关系的讨论
• 经典粒子：可以同时有确定的位置、 速度、动量、能量…… 其运动是可以用轨迹来描述的。
• 经典波：有确定的波长，但总是在空 间扩展，没有确定的位置
• 波粒二象性：不可能同时具有确定的 位置和动量。如何来确定它们位置、 动量等物理量？
• 粒子在其中以驻波的形式存在 • 匣子壁是驻波的波节 • 匣子的长度是半波长的整数倍
匣子 长度
Ln
2
p h
p nh 22m
n2h2 8mL2
束缚粒子的能 量是量子化的
如果将匣子等效为核的库仑势场
• 其中的粒子就是核外电子，电子沿轨道运动一周后回到起点
• 轨道的周长为匣子长度的2倍
资料仅供参考约恩逊clausjnsson实验1961年50kv005a缝间距基本数据89年日立公司的电子双棱镜实验单电子干涉实验20029物理世界最美丽的十大物理实验让电子通过特制的金属狭缝资料仅供参考1989年日立公司的akiratonomura等人作了更精确的实实际测量证明每秒钟只有少于1000个电子入射到双棱镜中所以不可能有两个或两个以上的电子同时到达接收装置上因而不存在干涉是两个电子相互作用的结果20029物理世界最美丽的十大物理实验资料仅供参考如果让入射电子数减弱每次仅有一个电子射出经过一段时间后仍能得到稳定的双缝干涉花样
1926 年玻恩提出 德布罗意波是概率波 .
统计解释：在某处德布罗意波的强度是与粒子在该 处邻近出现的概率成正比的 .
概率概念的哲学意义：在已知给定条件下，不可能 精确地预知结果，只能预言某些可能的结果的概率 .
三、量子态—波粒二象性的必然结果

符号。在量子力学中，一切力学量都可用算符
来表示。这是量子力学的一个很重要的特点。
数学运 算符号
劈形算符
拉普拉 斯算符
力 学 量 算 符 统称 举 例
位矢算符
动量算符 动能算符
哈密顿算符
含动、势能
若 作用在某函数 上的效果
和 与某一常量 的乘积相当，
即
则
称为 的 本征值
称为 的 本征函数
所描述的状态称为 本征态
真 空 或 介 质
电子云
纵向 分辨率 达 0.005 n m
横向
分辨率达 0.1 n m
续上
电 子
沿XY逐行扫描的同时，自控系统根据反馈
测 信号调节针尖到样ห้องสมุดไป่ตู้表层原子点阵的距离，
控 使 保持不变。针尖的空间坐标的变化
及 反映了样品表面原子阵列的几何结构及起
数 伏情况。经微机编码可显示表面结构图像。
（1887-1961获1）933年诺贝尔物理学奖
含时薛定谔方程
若粒子所在的
势场只是空间函数
即
，则
对应于一个可能态
有一个能量定值
定态薛定谔方程
定态薛定谔方程
定态 波函数
解释： 若 故
时间的函数
由
则
可分离变量，写成
得 定态薛定谔方程
常量
对应一个可能
空间的函数 态有一常量
此外，对
解得 将常量 归入 定态波函数
由 （4）以区 上向 结势 论垒 都能运 不动 对流。 密度分布取决于空
概率密度分布取决于空间
间各点的波强的绝对值。 Si (111)表面 7×7 元胞的STM图像
7 ×10 -16 eV
各点波强的比例，并非取

通过本次实验，我们熟练掌握了光学实验的基本技能，如光路搭建、光强测量等，为今后 的学习和研究打下了坚实的基础。
对未来研究方向展望
1 2 3
拓展到其他粒子
目前我们只验证了光子的波粒二象性，未来可以 拓展到其他粒子，如电子、中子等，探究它们是 否也具有波粒二象性。
深入研究量子力学基本原理
虽然我们已经初步理解了量子力学的基本原理， 但还有很多深层次的问题等待我们去探索，如量 子纠缠、量子计算等。
结果展示
将处理后的数据以图表形式展示，如干涉条纹分 布图、波长计算表等。
结果分析与讨论
波粒二象性验证
实验结果证明了光子和电子等微观粒子同时具有波动性和粒子性 ，即波粒二象性。
光的本质探讨
实验结果引发了对光本质的深入探讨，光既具有波动性又具有粒子 性，这种二元性在经典物理学中是无法解释的。
量子力学重要性
康普顿散射
X射线或伽玛射线与物质相互作用，导 致光子将部分能量转移给电子并改变 其运动方向的过程。此现象进一步证 实了光的粒子性。
双缝干涉实验原理
双缝干涉现象
当单色光通过双缝时，在屏幕上形成明暗相间的干涉条纹的现象。此现象揭示 了光的波动性。
干涉条纹产生原因
光通过双缝后形成两束相干光波，它们在屏幕上叠加产生干涉，形成明暗相间 的条纹。干涉条纹的间距与光的波长、双缝间距及屏幕到双缝的距离有关。
02
实验原理
德布罗意波长公式
物质波概念
德布罗意在爱因斯坦光量子理论 及玻尔原子模型的基础上提出， 一切运动的微观粒子都具有波粒 二象性。
德布罗意波长公式
λ=h/p，其中λ为波长，h为普朗 克常量，p为粒子动量。此公式建 立了粒子性与波动性之间的定量 关系。

镍单晶
将
换成以 表达，得 实验结果:
1.65×10 –10 (m)
的电子
2.15A
按德布罗意公式推算，具有动能
的德布罗意波长的理论值为 1.67×10 –10 (m)
该实验首次证实了电子具有波动性。
电子衍射附图一 1927年，G.P.汤姆孙等令一电子束通过薄铝箔，结果发现，
同X射线一样，也能得到清晰的电子衍射图样。
出的概率（见后面章
节）。
试应用不确定关系分别估算下述电子和子弹的位置不确定量 质量 某原子中的电子 m e = 9.1×10 – 31 kg 某飞行中的子弹 m = 0.01 kg 速度
例题一
v = 500 m / s
子
速度不确定量
v e = 2×10 6 m / s △v e = 0.1 v e
光子的行为不能用经典粒子的运动状态参量描述和准确预测；
光波在空间某处的强度反映了光子在该处附近出现的概率。
光子衍射 在光的衍射实验中，摄像记录弱光入射的几个不 同曝光阶段的衍射图样，并进行比较，可以发现， 在衍射图样中较亮的地方，光子出现的概率较大。
单 缝 衍 射 像
圆孔衍射像
物质波假设
光，具有波粒二象性，是否一切物质都具有波粒二象性呢？
波函数具有统计意义，其函数性质应具备三个标准条件：
波函数标准条件 波函数的三个标准条件：
连续 单值 有限
因概率不会在某处发生突变，故波函数必 须处处连续； 因任一体积元内出现的概率只有一种，故 波函数一定是单值的；
因概率不可能为无限大，故波函数必须是 有限的；
以一维波函数为例，在下述四种函数曲线中，只有一种符合标准条件
这说明原子光谱有一定宽度，实验已经证实这一点。 ▲ 存在不确定关系的一对物理量互称共轭物理量。

0基础量子力学入门
量子力学是一门研究微观粒子行为和性质的自然科学领域。

它描述了微观粒子的波粒二象性，即微观粒子既可以呈现波动性质，又可以表现出颗粒性质。

以下是0基础入门量子力学的几个关键概念：
1. 波函数：量子力学中用来描述微观粒子状态的函数，通常用Ψ表示。

波函数的平方值（|Ψ|²）给出了在各个空间位置上发现粒子的概率密度。

2. 定态与非定态：定态是指波函数在时间上不变的状态，对应于特定的能量。

非定态则表示波函数在时间上会发生变化的状态。

3. 不确定性原理：由于微观粒子的波粒二象性，无法同时准确确定粒子的位置和动量。

不确定性原理告诉我们，这两个测量指标存在一定的不确定度。

4. 测量与观察：在量子力学中，测量不仅仅是获得某个物理量的数值结果，而是会导致波函数的坍缩，从而使得粒子处于确定的状态。

5. 叠加态与干涉：当两个或更多的波函数叠加时，它们会形成叠加态，即所有可能结果的线性组合。

在观察时，这种叠加会导致干涉现象的出现。

这只是量子力学的一些基本概念，入门量子力学需要更深入地
学习这些概念，并理解它们的数学表达和实验观察的关系。

量子力学也涉及更多的主题，如量子力学中的算符和态矢量、量子力学中的力学量等。

入射光子能量
0
功函数：电子逸出表面吸收的最小能量
5
2.1量子力学基本原理

能量量子化

光子：电磁能量的粒子形式 （爱因斯坦 光电效应） 量子：热辐射的粒子形式 （普朗克 能量量子化）
6
2.1量子力学基本原理

2.1.2波粒二相性
1924年 德布罗意提出物质波假说
波具有粒子性，粒子也具有波动性——波粒二相性原理。 光子动量： 粒子的波长：
其中，Ψ (x,t)为波函数，V(x)为与时间无关的势函 数，m为粒子的质量，j为虚常数。 分离变量： x, t x t
2 2
2.7
2.9
11
1 x 1 t V x j 则有： 2 2m x x t t 常数 常数

2.1.1能量量子化原理
光电效应理论与实验的矛盾
4
2.1量子力学基本原理

能量量子化
光电效应理论与实验的矛盾 1900年普郎克提出热辐射量子化的概念
Ｅ＝hv (普郎克常数h=6.625x10-34J-s)

1905年爱因斯坦提出光量子概念（光子）解释了光 电效应
1 2 Tmax mv h h 0 光电子的最大动能： 2
第２章 量子力学初步
1
第2章 量子力学初步



2．1量子力学的基本原理 2．2薛定谔波动方程 2．3薛定谔波动方程的应用 *2．4原子波动理论的延伸 2．5小结
2
2.1量子力学的基本原理

三个基本原理
能量量子化原理 波粒二相性原理 不确定原理（测不准原理）

3

半导体器件物理第一章：半导体材料就其导电性而然，半导体材料的导电性能介于金属和绝缘体之间。

半导体基本可以分为两类：位于元素周期表IV族的元素半导体和化合物半导体。

大部分化合物半导体材料是Ⅲ族和V族元素化合而成的。

表1.1是元素周期表的一部分，包含了最常见的半导体元素。

表1.2给出了较为常用的某些半导体材料。

表1.1部分半导体元素周期表表1.2半导体材料Ge。

硅是制作半导体器件和集成电路最常用的半导体材料。

由两种或两种以上半导体元素组成的半导体称为化合物半导体，如GaAs或GaP是由Ⅲ族和Ⅴ族元素化合而成的。

其中GaAs是应用最为广泛的一种化合物半导体材料，它具有较高的载流子迁移率，因此一般应用在制作高速器件或高速集成电路的场合。

1.1半导体的价键和价电子硅是用于制作半导体器件和集成电路的重要材料之一，它具有金刚石晶格结构，是IV族元素；锗也具有金刚石晶格结构，也是IV族元素。

其它化合物半导体材料如砷化镓具有闪锌矿晶格结构。

由于硅是主流集成电路工艺普遍使用的半导体材料，所以我们主要研究该材料的物理特性。

无限多的硅原子按一定规律在三维空间上的集合就形成硅晶体（通常是形成单晶体结构）是什么因素导致硅原子的集合能够形成特定的硅晶格结构？统计物理学给出了答案：热平衡系统的总能量总是趋于达到某个最小值。

原子间价键的作用使它们“粘合”在一起形成晶体。

原子间的相互作用倾向于形成满价壳层。

元素周期表中的Ⅳ族元素Si和Ge，其原子序数是14，包围着硅原子有3个电子壳层，最外层壳层上有4个价电子，需要另外4个价电子来填满该壳层。

当硅原子组成晶体时，最外层壳层上的4个价电子与紧邻的硅原子的最外层4电子组成共价键。

大量的硅、锗原子组成晶体靠的是共价键的结合。

图1.1a显示了有4个价电子的5个无相互作用的硅原子，图1.1b显示了硅原子共价键的二维视图。

中间的那个硅原子就有8个被共享的价电子，因此它是稳定的。

其它4个硅原子有3个价键是悬空的，没有形成稳定的共价键。

原子物理第三章习题答案第三章量子力学初步3.1 波长为οA 1的X 光光子的动量和能量各为多少？解：根据德布罗意关系式，得：动量为：12410341063.6101063.6----=?==秒米千克λhp 能量为：λ/hc hv E==焦耳151083410986.110/1031063.6---?==。

3.2 经过10000伏特电势差加速的电子束的德布罗意波长?=λ 用上述电压加速的质子束的德布罗意波长是多少？解：德布罗意波长与加速电压之间有如下关系：meV h 2/=λ 对于电子：库仑公斤，19311060.11011.9--?=?=e m把上述二量及h 的值代入波长的表示式，可得：οοολA A A V 1225.01000025.1225.12===对于质子，库仑公斤，19271060.11067.1--?=?=e m ，代入波长的表示式，得：ολA 319273410862.2100001060.11067.1210626.6----?==3.3 电子被加速后的速度很大，必须考虑相对论修正。

因而原来ολA V25.12=的电子德布罗意波长与加速电压的关系式应改为：ολA V V)10489.01(25.126-?-=其中V 是以伏特为单位的电子加速电压。

试证明之。

证明：德布罗意波长：p h /=λ对高速粒子在考虑相对论效应时，其动能K 与其动量p 之间有如下关系：222022c p c Km K =+而被电压V 加速的电子的动能为：eV K =2200222/)(22)(c eV eV m p eV m ceV p +=+=∴因此有：2002112/c m eV eVm h p h +==λ一般情况下，等式右边根式中202/c m eV 一项的值都是很小的。

所以，可以将上式的根式作泰勒展开。

只取前两项，得：)10489.01(2)41(260200V eVm h c m eV eVm h -?-=-=λ 由于上式中οA VeV m h 25.122/0≈，其中V 以伏特为单位，代回原式得：ολA V V)10489.01(25.126-?-=由此可见，随着加速电压逐渐升高，电子的速度增大，由于相对论效应引起的德布罗意波长变短。

2
(
t
-
r
cos
)
C
y
写成复数形式：
r
e e 2
i
(
r
cos
t
)
0
2 i(kr- t )
0
rn
考虑到关系式，则有：
B
i ( pr-Et )
0e
x A
8
上式就是物质波的波函数。历史上对物质波的解释有多种， 其中三种主要的解释如下：
(a) 波是基本的，粒子是由许多波组合而成的一个波包， 波包的速度就是粒子的速度，波包的运动表现出粒子的性 质。
(x) (x)
(x) (x)
V
◆ 思考题： 一个粒子在如图所示的两个 无限高势壁间运动，求解体系 的波函数和能量。
V=
V=
I
II
V=0 II
a
x
28
§3.3 简谐振子
简谐振子是物理学经常遇到的一个典型模型，物质结构中 原子和分子的振动均可视为简谐运动。
经典物理学对简谐振子的定义为：作简谐运动的物体受到 的力与他的位移x成正比，而他的方向与位移方向相反，即
H(r) E(r)
波函数标准条件 ⊙体系的波函数为
i Et
(r, t) (r)e
20
⊙波函数的归一化问题。由于
(r, t) * (r, t) (r) * (r)
所以只要求对定态波函数归一化即可。
⊙体系的几率密度。由于
dW
d
w (r, t)
* (r, t) (r) * (r)
对定态体系，几率密度是不随时间变化的。
15
2
2m
2
V
i
t
2

第三章 量子力学初步
（1）为了证实德布罗意假设,戴维孙—革末于1927年在镍单晶体上做了电子衍射实验从而证明了：
A.电子的波动性和粒子性
B.电子的波动性
C.电子的粒子性
D.所有粒子具有二项性
(2)德布罗意假设可归结为下列关系式：
A .E=h υ， p =λh
; B.E=ω ，P=κ ; C. E=h υ ，p =λ
; D. E=ω ，p=λ
(3)为使电子的德布罗意假设波长为100埃,应加多大的加速电压：
A ．11.51⨯106V ； B.24.4V ； C.24.4⨯105V ； D.0.015V
(4）基于德布罗意假设得出的公式V 26
.12=λ Å的适用条件是：
A.自由电子，非相对论近似；
B.一切实物粒子，非相对论近似；
C.被电场束缚的电子，相对论结果； D 带电的任何粒子，非相对论近似
(5）如果一个原子处于某能态的时间为10-7S,原子这个能态能量的最小不确定数量级为（以焦耳为单位）：
A ．10-34； B.10-27； C.10-24； D.10-30
(9)按原子力学原理,原子状态用波函数来描述.考虑电子自旋,对氢原子当nl 确定后,对应的状态数为：【A 】
A.2(2l +1);
B.2l +1;
C. n;
D.n 2
(10)按量子力学原理,原子状态用波函数来描述.考虑自旋对氢原子当nl m 确定后对应的状态数为：【B 】
A.1;
B.2;
C.2l +1;
D. n
3．简答题
（1）波恩对波函数作出什么样的解释？
（2）请回答测不准关系的主要内容）
（5）波函数满足标准条件是什么？写出波函数的归一化条件.。

im I（光强）
i im2 im1
Us O
2. 光电子的最大初动能与遏制电压成正比
1 2
mv2
eUs
I2 I1
I2 I1 U
第十五章 量子物理初步
3. 不同的金属有不同的红限和逸出功
仅当 0 才发生光电效应，
阈频率（红限）与材料有关与
光强无关.
Us
Cs K Cu
逸出功 A——电子逸出金属表
例15-1 已知在红外线范围( =1~14 µm)内，人体可近
似看作黑体。假设成人体表面面积的平均值为１.73 m2，表面温度为33℃=306 K，求人体辐射的总功率。 解：根据（式15-1），人体单位表面积的辐射功率为：
M (T ) T 4 5.67 108 3064 497(W m2 )
量子化学 材料物理 量子生物学
第十五章 量子物理初步
第一节 黑体辐射
一、黑体辐射
1. 热辐射 物体内部的原子和分子都在不停地作热 运动。在剧烈的碰撞中，总是不断有原子吸收动能进 入激发状态，然后又以电磁波的形式将多余能量辐射 出去。这种由热运动引起的辐射现象称为热辐射。
2. 热平衡辐射 一个物体辐射出去的电磁波的能量 （即辐射能）等于它同时间内吸收的辐射能时，物体 的温度保持不变。
人体辐射的总功率为：
P 1.73 497 860(W)
考虑到周围环境的温度 Ts：
M (T ) (T 4 Ts4 )
第十五章 量子物理初步
二、普朗克能量量子化假设
M (T )
紫
普朗克线
外 灾 难
实验值
瑞利-金斯线
维恩线
o 1 23 4 5
6 78
/ m
第十五章 量子物理初步