能量释放率&断裂能(摘自simwe论坛)

i ≠ j
δ Gi δ K δf δK −1 T δ f T δK −1 δ f = −u K − u + − u K δa j δ ai δai δ aj δ aj δa j δ a j
T
(72)
i=j
2 2 δ f δ K −1T δf f δ Gi δK 1 δ T δK −1 δf T δ K T = −u K − u − u u+ − u K +u δ ai δ ai δ ai δai 2 δai 2 δ ai δ ai δ ai δ ai 2 T
(77)
3 δu T δ K δu δ 2 u δf δu T δ 2 f T δ f − + +2 2 2 +u δ a i δ ai δ ai δ ai δ a i δ ai δai δ ai 3
T
δu δK − 1 δf =K − u δ ai δ ai δ ai
and
2 δ 2u δ 2K δK δu −1 δ f = K − u − 2 2 2 2 δ ai δai δai δai δ ai
136
Review Pages 72-74, VCE/Stiffness Derivative Methods
Recall from your studies of LEFM theory that energy release rate (aka crack driving force) for a single 2D crack tip, in FEM context, is defined as:
∂Π ∂K T ∂f 1 T G≡− =−2u u+u ∂a ∂a ∂a

G G G GⅢ K K E1
2 2

1 K Ⅲ
E
2
（4—15）
实验结果指出，除Ⅰ型裂纹可以沿原方向扩展外，其 余裂纹型往往不沿原方向扩展。 因此（4—13） 至（4—15）是能量释放率的近似估 计。如果要考虑裂纹真正的扩展方向必须用数值解法。
s
(r ,0)v( s r , ）
Bdr
把（4—8）（4—9)代入（4—10）得
U
1

BK

K a s (
4
2
1)

s 0
s r dr r
0, 2
令
r s sin
s

0
积分区间变成 sr s 2 2 dr 2s cos d 0 r 2
1 2 则Ⅰ型能量释放率 G G 8 K
（4—11）
对于平面问题,取有效弹性模量 1 和有效泊松比 E1
E 平面应力 E1 E ` 1 2 平面应变
1 1
平面应力 平面应变
3 1 3 4
（2）应力强度因子 K m (m=Ⅰ、Ⅱ、Ⅲ） 在极坐标下，可以根据 K m 、θ、r 求出裂端区的应 力场，也可以求出裂端区的位移场。
既然知道了应力，和相应的位移，我们可不可以求 出应变能U，然后通过U和G的关系，让G和 K 建立 联系呢？
二，推证
能量释放率、griffith断裂判据
通过能量原理建立联系
（ 4 —3 ）
（ 4 —4 ） （ 4 —5 ）
xy
KI 2r
sin

3 cos cos 2 2 2

a 0
B a 0 1
lim
U (a a ) U (a ) a
a

0
y
§4.3 G 与K 的关系
裂纹闭合积分
假设延长线扩展： = 0，da = dx
y
(平面应变 )
y
o y
KI 2x
1 E
1
x
r
v x
a
v( x)
KI
2r
o

2(1 )
a 1 2a x) ( GI lim K I y vda(1 ) 2 a 0 a 0 E
x v x
线弹性、准静态加载
U 2
1 2
A
y vdS

y
§4.3 G 与K 的关系
裂纹闭合积分
等厚度板：dS = B da
y
o y
o
a
U B y vda
0
a
x v x
GI
1
U 2 1 y vdS a GI lim A 2 y vda

§4.5 能量法计算应力强度因子
能量差率法
对称情况
G G1 G2 2 E K I1 K I 2
2a
y y
p 1 , v1
x
p2 , v2
x
2a
状态1
状态2
状态1与2载荷共同作用下的能量释放率
G
1 d 2 B da 1 d1
G

1 d 2

2 B da G 1 2 4 v Bdxv1 Bdx 2 d a p p2 G G1 2 2 01 B da 0

13
Griffith理论
二、Griffith理论 1920年，Griffith研究玻璃与陶瓷材料脆性断裂问题 时，将Inglis解中的短半轴趋于0，得到Griffith裂纹。
Griffith研究了如图所示厚度为B的薄平板。 上、下端受到均匀拉应力作用，将板拉长 后，固定两端，构成能量封闭系统。
14
12
Griffith理论
一、动机 两个矛盾的事实
The stress needed to fracture bulk glass is around 100 MPa. The theoretical stress needed for breaking atomic bonds is approximately 10,000 MPa experiments on glass fibers that Griffith himself conducted suggested that the fracture stress increases as the fiber diameter decreases. –尺寸相关性
6
C. E. Inglis
Department of Engineering Head of Department 1919-43
He carried the largest teaching load, covering the subjects : statics, dynamics, theory of structures, materials and drawing, balancing engines, girder design and reinforced concretE. Inglis
A Mathematical Treatise on Vibrations in Railway Bridges. By C. E. Inglis. Cambridge, University Press, and New York, Macmillan, 1934. 203 pp. and 65 figures.

第三章 裂纹尖端的能量释放率本章介绍裂纹扩展的能量平衡理论。

利用裂纹尖端的能量平衡研究裂纹的扩展规律，是由Griffith （格里菲斯）在1921年提出的。

能量平衡理论认为：当裂纹体扩展时所释放的弹性应变能等于或超过维持裂纹扩展所吸收的表面能时，无需另加载荷，裂纹就会发生失稳扩展。

§ 3-1 Griffith 能量平衡理论1921年，Griffith [3.1]由研究玻璃的实际强度出发，利用能量理论分析了物体内的细小裂纹对脆性断裂的作用。

Griffith 研究了图3-1所示的厚度为t 的平板模型：首先在板的上下两端施加均匀的拉应力σ，处于平衡状态后把上下端固定，构成能量封闭系统，如图3-1(a)所示；然后，设想在板内沿与x 方向开一长为2a 的贯穿裂纹，2a 的长度远远小于板的长、宽尺寸，因此可视为“无限大”板，如图3-1(b)所示。

裂纹切开前，AB 连线上下两表面处具有均匀的拉应力y σσ=；沿AB 连线切开后，AB图3-1 Griffith 研究能量理论模型(a)(b)上下两表面成为裂纹的自由表面，原来作用在此表面上的拉应力y σσ=消失为零，同时此两表面发生相对张开位移shang xia v v v ∆=-，如图3-1(b)所示。

在此过程中，由于张开位移与拉应力方向相反，则消失掉的拉应力对此张开位移做负功，使板内储存的应变能减少，此即为裂纹扩展所释放出的能量。

记此减少的应变能为U -（其下角标‘―’表示此应变能为减少），则有shang 014d 2ay U v t x σ-=⎰（3-1） 由式（2-13），并参照图2-2，取20ϑθ==，1θπ=、1r a x =-、2r a x =+、r x =，考虑平面应力状态，有裂纹上表面位于x 坐标处的位移shangv E= （3-2）将y σσ=和式（3-2）代入到式（3-1），积分得2222244t ta A U x EEEtσπσπσ-===⎰（3-3）式中，2A at =为裂纹的单侧自由表面的面积。

§5.8 应力强度因子与断裂韧性5.8.1 应力强度因子的基本概念在上节中，我们将各类裂纹端部各个应力分量归纳为一个统一的表达式:)()(22/1)()(-+=r o f r K J ij JJ ij θπσ (5.61) 它说明对每一种类型的裂纹端部应力场的分布规律（即ij σ随r 及θ的变化规律）是相同的。

其大小则完全取决于参数K J 。

所以K J 是表征裂纹端部应力场的唯一物理量，因而称为应力场强度因子或应力强度因子。

如式(5.61)所示，应力在裂纹端部具有奇异性。

而K J 也正是用以描述这种奇异性的参数。

由式(5.25)可知：rK yy πσθ2|I0== (5.62) 即[]r K yy πσθ2)0(I ⋅==。

此公式仅在r/a << 1时才适用，因而[][][]⎪⎪⎭⎪⎪⎬⎫====→=→=→r K r K r K yz r xy r yy r πσπσπσθθθ2lim 2lim 2lim )0(0III)0(0II )0(0I (5.63)上式即应力强度因子K J 的定义。

应该指出应力强度因子的量纲[应力]×[长度]1/2或[力] ×[长度]-3/2。

在SI 单位制中其单位为2/1mMPa ⋅，在公制中的单位为kg/mm 3/2。

在英制中为lb/in 3/2(磅/英寸3/2)，它们之间的换算关系为： 1kg=2.2046lb1in=2.54000cm1kg/mm 3/2=0.31012/1mMPa ⋅ 1lb/in 3/2=1.099×10-32/1mMPa ⋅5.8.2断裂韧性由上面的分析可知，应力强度因子K J 是表征裂纹端应力场的唯一参量。

不同样品中的裂纹，几何参数及受载情况可以完全不同。

但只要其K J 相同，则裂纹端部的应力场是完全相同的。

进一步由式(5.57)可知，其位移场，进而其应变能场也是相同的。

因此K J 完全表征了裂纹端部的物理状态（即端部各种物理场的情况）。

【 （） 【 Ｊ 。
ｊ （） 【 ｝ ０ ｌ ｌ
式中，， ｈ 是上子板的厚度 ； 第一 个上 标 ｔ 示 上子 板 ， 表 第二 个 上标 ｔ 示 上子 板 的上 表 面 ， 表 第二个上标 ６表示上子板的下表面。 约定 ： 向量 列
（ ） （ （ ）和 ＝ ） 】 。【 ．
向量日 （ ＝０ 下子 板上 表面脱 层 区的应 力 向量 ０） ，
日 ｏ ＝ ， 时因 ：（）０同 为在通常情况下， 结构上下表面
的平面外应力 是已知 的， 以 、 ｒ已知 ， 所 ｏ 又因为
（） ｆ ，： ｆ 《《 《 。
ｌ ６ Ｉ ｂ
Ｋｌ ２
［
【
黜
式中， ｈ 是下子板的厚度。 （ ， ０）联立式 （ 和 式 （ 得 ２ ） ３ ）
＋㈥
（ ＝日 ０）
ｔ
＝
】；
】；
＝
根据前面 的假设 ，上子板下表 面脱层 区的应力
（） ４ 合并两块子板的控制方程 。 因为上子板 的下
表 面和 下子 板 的上 表 面在 连 续 区有
１
（ ） （ ０）
６
Ｋ】
ｂ
。 。
０
（： Ｉ 。 和 是 已知的， －） ｈｌ ＋ 因此可得到下面的表达式 （２＋ ＋ ｂ 一）｛ ｈ｝ ＝。 ｋｕ ） ｋ （ ｎｂ 一 一
ｔ（ ｂ０） ｂ
（） ４
（ ７ ）
（） ８
摘 要： 基于 Ｈａ ｌ ｎ体 系半 解析 法的“ 离合并” ｍｉｏ ｔ 分 技术 ， 建立 了脱层损伤层 合板的半 解析模 型 ， 具体分析 了脱层损伤 层 舍板 结构脱层 前缘节点的应力 、 位移及其分布规律 ， 并进一步详 细地研 究 了各种脱层损 伤情 况的饨 量释放率 ， 本文

GⅠ
KⅠ2 E
E E
E
1
E
2
平面应力 平面应变
同理
GⅡ
KⅡ2 E
GⅢ
1
E
KⅢ2
32
4G 2
22
v KⅠ a x (2k 2)
4G 2
31
a
在闭合时,应力在 a那段所做旳功为
B 0
yvdx
GⅠ
B Ba
a
0 yvdx
1 a
a 0
KⅠ KⅠ
2 x 4G
a
2
x
(2k
2)dx
4k 1 4G
KⅠ2
平面应力
k
3 1
,
GⅠ
KⅠ2 E
平面应变
k 3 4
GⅠ
1 2
E
KⅠ2
13
撕开型裂纹(Ⅲ型):在平行于裂纹面 而与裂纹前沿线方向平行旳剪应力 作用下,裂纹沿裂纹面撕开扩展.
二.裂纹尖端附近旳应力场.位移场
1.Ⅰ型裂纹 问题旳描述:无限大板,有一长为 2a 旳穿透裂纹,在无限
远处受双向拉应力 旳作用.拟定裂纹尖端附近旳应力
场和位移场.
14
1939年Westergaurd应力函数
3
Griffith研究了如图所示厚度为B旳薄平板。上、下端受 到均匀拉应力作用，将板拉长后，固定两端。由Inglis解得到 因为裂纹存在而释放旳弹性应变能为
U 1 2 a2 2B
E
U 1 a2 2B
E
平面应变 平面应力
4
另一方面，Griffith以为，裂纹扩展形成新旳表面， 需要吸收旳能量为
解析函数性质:任意解析函数旳实部和虚部都是解析旳.

例： 1）典型的TNT炸药，密度为1.6，爆速为6900， 当炸药量为430g时，爆炸初始半径Re为40㎜，则 爆炸特征时间为：
2）同样是430g TNT炸药，分散在1m3体积内爆炸， 爆速为1800，爆炸初始半径Re为620㎜，则：
3）若是粉尘云爆轰，则：
同样能量爆炸源，以不同形式爆炸 ，有不同的爆 炸特征参数，对周围介质的爆炸破坏效应也不同。 可以看出特征尺寸大小，影响爆炸特征时间，同 样重量下，尺寸越大，爆炸特征时间越长，爆炸 特征速度越低。
解：（1）分组
CO2+H2 N2+CO CH4 （2）计算惰气与可燃气组成比
CO2 N 2 53.4% 6.2% 0.5 1.96 H 2 12.4% CO 27.3%
（3）查图5-11得到爆炸极限
80
混合气中氧气含量（% ）
72 64 56 48 40 32 24 16
H2+N2
H2+CO2
8
0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17
5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20
爆炸极限（%）
惰性气体/可燃气体 氢、一氧化碳、甲烷与氮、二氧化碳 混合气体在空气中的爆炸极限
例题4 煤气组成为：H2-12.4% ，CO-27.3%， CO2-6.2%，O2-0%，CH4-0.7%，N2-53.4%； 求煤气的爆炸极限。
Kd
CH4+2O2+7.5N2 →CO2+2H2O+7.5N2
4 n2T2 2 n2T2 π( ) ( 1) K 3 n1T1 n1T1
S l3 t 3 P K d P1 P1 V1

什么是基础代谢率？一、定义：基础代谢率（BMR），指的是一个人在最深的睡眠状态，不进行任何物理活动时所释放能量的速率，是机体最基本活动所需的能量量。

它又称为基础代谢，包括机体在安静时所需释放的能量和所有器官所需的一切活动，例如呼吸、循环等自动身体机能所消耗的能量。

二、主要影响因素：（1）体质：表现为身体各部位的质量，如体重、瘦体重、体脂百分比等，都会影响基础代谢率大小。

（2）年龄：随着年龄的增长，机体机能衰退，体内机能消耗减小，基础代谢率也会随之下降。

（3）性别：男性一般较女性有更高的基础代谢率，即男性消耗更多的能量，原因主要是体重百分比、肌肉重量等都高于女性。

（4）新陈代谢：新陈代谢是指体内新陈凋亡需要的能量消耗，主要包括消除体内废物、体液的调节等，所以基础代谢率不仅取决于静息的能量消耗量，而且和新陈代谢有很大的关系。

三、基础代谢率的计算：（1）Harris-Benedict公式这个公式是认为每种类型人体有不同基础代谢率的经典公式，可以更准确地计算基础代谢率：男性： BMR=66 + (13.7 ×体重kg) + (5 ×身高cm) - (6.8 ×年龄yr)女性： BMR=655 + (9.6 ×体重kg) + (1.8 ×身高cm) - (4.7 ×年龄yr)（2）Katch-McArdle公式 Katch-McArdle公式将体重和脂肪率都考虑到了计算中，去除了体脂率，得到更准确的基础代谢率:BMR (kcal/day) = 370 + (21.6 × Lean Body Mass（kg）)四、基础代谢率的意义：（1）来调整和维持身体最佳体重：基础代谢率可以帮助估算每天摄取的热量，根据计算的结果，调整摄取的热量，可以帮助维持最佳体重控制身体。

（2）更好控制体重：既然知道基础代谢需要多少能量，维持正常活动耗费多少能量，就可以更准确的控制摄入的热量，避免摄入过多或者过少，从而达到控制体重的最佳结果。

GBda W dU e d
上式给出了在断裂过程中最一般的能量平衡和转换关系以及 判断准则。
下面我们首先研究最简单的例子，在断裂过程中没有系统
和外界功的交换，即 W 0
一个典型例子：Griffith脆断理论
问题：多长的裂纹会自动扩展？
GBda W dU e d
表面能 4aBg
g 单位面积表面能
Legendre变换
f x
g p
p df dx
200 year portrait debacle
Adrien-Marie Legendre Louis Legendre
L f x g p
max x
px
f
x
px* f x*
where d px* f x* 0 dx
在热力学里，使用Legendre变换主要的目的是：将一个函数与所含有的一个自变量，转换为一个新函数与所含有 的一个新自变量，此新自变量是旧函数对于旧自变量的偏导数；将旧函数减去新自变量与旧自变量的乘积，得到的 差就是新函数。 Legendre变换可以用来在各种热力势（thermodynamic potential）之间作转换。
作业题
2.如下图所示，在楔形处插入高h的方形木块，楔形的杨氏模量为
E，表面能为g，求解裂纹起裂时的临界条件，即c(E,h,d,g)，并判
断裂纹扩展是否稳定，同时用图示说明？（注：考虑单位厚度的 能量即可，计算能量时不需考虑力F的做功，仅需将悬臂段考虑 成梁，计算其弯曲能即可）
能量最小原理：
对于具有定常体积、外参量和熵的封闭系统，系统总的内能将趋向减小， 当达到平衡状态时，总的内能达到极小值。
where d px* f x* 0 dx
在热力学里，使用Legendre变换主要的目的是：将一个函数与所含有的一个自变量，转换为一个新函数与所含有 的一个新自变量，此新自变量是旧函数对于旧自变量的偏导数；将旧函数减去新自变量与旧自变量的乘积，得到的 差就是新函数。 Legendre变换可以用来在各种热力势（thermodynamic potential）之间作转换。

4、断裂过程区的形态和行为对 裂缝扩展的速度和路径具有重要 影响。
1、针对不同类型和条件的混凝土材料，研究其断裂过程区的特性和影响因 素，以提高对混凝土裂缝扩展机制的认识。
2、结合先进的无损检测技术和数值模拟方法，对混凝土结构中的裂缝进行 实时监测和预测，为结构的健康评估和安全维护提供支持。
3、针对实际工程中的混凝土结构，开展裂缝扩展实验和数值模拟研究，探 讨断裂过程区的演化规律和控措施，以指导结构设计和优化。
当混凝土达到完全破坏阶段时，裂缝迅速扩展，混凝土结构失稳，能量释放 达到最大值。此时，大部分能量以塑性应变能的形式耗散，只有小部分能量转化 为破裂能。
能量释放与耗散
在混凝土断裂过程中，能量释放和耗散的特征和规律对于分析混凝土断裂的 原因和机理具有重要意义。
在弹性阶段，能量主要以弹性应变能的形式释放，其大小与应力和应变均呈 正比。此时，能量释放速率较小，混凝土结构处于稳定状态。
参考内容二
引言
混凝土作为最常见的建筑材料之一，广泛应用于各种结构和设施中。然而， 混凝土材料在服役期间常常会面临裂缝扩展的问题，这对结构的承载能力和安全 性产生严重影响。因此，理解混凝土裂缝扩展的断裂过程并建立相应的准则对于 保障工程安全具有重要意义。
断裂过程准则
断裂过程准则是描述材料在受力过程中裂缝扩展行为的准则。在混凝土裂缝 扩展的研究中，常用的断裂过程准则包括应力强度因子、能量释放率、应变能密 度等。这些准则从不同的角度描述了裂缝扩展过程中的力学行为，但均存在一定 的局限性。
对不同断裂过程准则进行比较和验证，为实际工程中的结构安全性评估提供 有力支持。
实验结果及分析
通过实验手段，对混凝土裂缝扩展过程进行了详细的研究。实验结果表明， 在裂缝扩展过程中，裂缝尖端的应力场表现出明显的非线性特征，且随着裂缝扩 展的不断深入，应力场强度逐渐增大。此外，

应变能释放率与paris公式的关系
应变能释放率与Paris公式是断裂力学中两个重要的概念，它们之间有一定的关系。

应变能释放率是指裂纹扩展时应变能的改变量，即裂纹扩展力。

它是一个描述裂纹扩展所需能量的量，是断裂力学中用于评估材料抵抗裂纹扩展能力的参数之一。

Paris公式则是一个描述裂纹扩展速率与应力强度因子之间的关
系式。

它指出，在一定的应力强度因子下，裂纹将以一定的速率扩展。

Paris公式是断裂力学中用于预测裂纹扩展速率的重要公式之一。

应变能释放率与Paris公式之间存在一定的关系。

根据Paris公式，裂纹扩展速率与应力强度因子有关，而应变能释放率与裂纹扩展力有关。

因此，应变能释放率在一定程度上可以反映材料的抗裂纹扩展能力，从而影响裂纹的扩展速率。

在实际应用中，可以通过测量材料的应变能释放率来评估其抗裂纹扩展能力，并使用Paris公式来预测材料的裂纹扩展速率。

这对于评估材料的可靠性、安全性以及制定相应的预防和修复措施具有重要的意义。

总之，应变能释放率与Paris公式是断裂力学中两个重要的概念，它们在评估材料的抗裂纹扩展能力和预测裂纹扩展速率方面发挥着
重要的作用。

它们之间存在一定的关系，可以通过相关实验和测量技术进行综合应用和分析。

能量释放率测量方法能量释放率是指单位时间内释放出的能量。

测量能量释放率是为了了解物体或系统在特定条件下释放能量的速率。

测量能量释放率的方法有很多种，下面将介绍几种常用的方法。

一种常用的方法是通过温度变化来测量能量释放率。

物体释放能量时会产生热量，热量会使物体的温度上升。

根据物体的质量、热容和温度的变化，可以计算出单位时间内释放出的能量。

这种方法适用于一些热能释放比较明显的物体或系统，比如火焰、燃烧反应等。

另一种常用的方法是通过光强的变化来测量能量释放率。

某些物体或系统在释放能量时会发出光，光的强度与能量释放率有一定的关系。

通过测量光的强度的变化，可以推算出能量释放率。

这种方法适用于一些光能释放比较明显的物体或系统，比如激光器、发光二极管等。

除了温度和光强的变化，还可以通过其他信号的变化来测量能量释放率。

比如，一些物体或系统在释放能量时会产生声音、电磁波、震动等。

通过测量这些信号的变化，可以推算出能量释放率。

这种方法适用于一些声能、电能、机械能等释放比较明显的物体或系统。

在实际应用中，测量能量释放率的方法也会根据具体情况进行选择和改进。

比如，对于一些复杂的物体或系统，可以采用多种方法的组合，以提高测量的准确性和可靠性。

同时，还可以利用现代科技手段，比如传感器、数据采集系统等，来实时监测和记录能量释放率的变化。

测量能量释放率是了解物体或系统能量释放速率的重要方法之一。

通过选择合适的测量方法，可以准确地获得能量释放率的信息，为相关领域的研究和应用提供有效的数据支持。

随着科技的不断进步，相信测量能量释放率的方法将会越来越多样化和精确化。

阈值（Threshold）：对前置放大器的输出，设置高于背景噪声水平的门槛电压，即称为阈值。

到峰计数（Pcnts of Park）：波击(Hit)和波击计数（撞击累计数和撞击计数率）：超过阈值并使某一通道获取数据的任何信号称之为一个波击,所测得的波击个数可分为总计数和计数率。

反映声发射活动的总量和频度,常用于声发射活动性评价。

事件（Event）和事件计数（事件累计数和事件计数率）：产生声发射的一次材料局部变化称之为一个声发射事件,可分为总计数和计数率。

一阵列中,一个或几个波击对应一个事件。

反映声发射事件的总量和频度,用于源的活动性和定位集中度评价。

绝对能量(Absolute Energy)：是声发射撞击信号能量的真实反映，单位为attoJoules(简写为aJ)，1aJ 相当于10-18J。

信号强度(Signal Strength)：是对声发射撞击信号能量另一种形式的度量单位为picovolt-sec,1picovolt-sec相当于10-12volt-sec。

能量(Energy)）：也称为“PAC-Energy”,是美国PAC 公司在2978年，为了模拟声发射系统的增益匹配而定义的声发射信号参数。

其内涵与信号强度相同，只是灵敏度、大小和动态范围与信号强度不同。

能量计数（累计能量和能量率）：信号检波包络线下的面积,可分为总计数和计数率。

反映事件的相对能量或强度。

对门槛、工作频率和传播特性不甚敏感,可取代振铃计数,也用于波源的类型鉴别。

振铃计数(Counts)（振铃累计数和振铃计数率）：越过门槛信号的振荡次数,可分为总计数和计数率。

信号处理简便,适于两类信号,又能粗略反映信号强度和频度,因而广泛用于声发射活动性评价,但受门槛值大小的影响。

峰值幅度(Amplitude)和幅度计数：信号波形的最大振幅值,通常用dB 表示(传感器输出1μV 为0dB)。

与事件大小有直接的关系,不受门槛的影响,直接决定事件的可测性,常用于波源的类型鉴别、强度及衰减的测量。

各营养级的能量传递效率一、植物的能量传递效率植物是生态系统中的第一级消费者，它们通过光合作用将太阳能转化为化学能，同时释放氧气。

植物的能量传递效率可以理解为光合作用的效率，即将光能转化为化学能的比例。

一般来说，植物的光合作用效率在30%左右，即每吸收100单位的光能，约有30单位的化学能被储存下来。

这个能量转化过程中，一部分能量会用于维持生长和代谢，另一部分能量则会通过食物链传递给其他生物。

二、草食动物的能量传递效率草食动物作为生态系统中的第二级消费者，它们以植物为食，通过消化吸收植物体内的能量。

草食动物的能量传递效率相对较低，一般在10%左右。

这是因为草食动物在消化过程中会有一定的能量损失，同时它们身体中的一部分能量会用于维持生命活动和运动。

因此，只有约10%的能量会被转化为生物可利用的化学能，传递给下一级消费者。

三、食肉动物的能量传递效率食肉动物作为生态系统中的第三级消费者，它们以草食动物或其他食肉动物为食，通过消化吸收前一级消费者体内的能量。

与草食动物相比，食肉动物的能量传递效率进一步降低。

一般来说，食肉动物的能量传递效率只有约5%左右。

这是因为食肉动物需要消耗更多的能量来捕猎和追逐猎物，同时它们身体中的一部分能量会用于维持生命活动和运动。

因此，只有约5%的能量会被转化为生物可利用的化学能，传递给更高一级的消费者。

四、分解者的能量传递效率分解者是生态系统中的最后一级消费者，它们以死亡生物体和有机废物为食，通过分解作用将有机物转化为无机物。

分解者的能量传递效率相对较低，一般在5%以下。

这是因为分解者在分解过程中会有一定的能量损失，同时它们身体中的一部分能量会用于维持生命活动和运动。

因此，只有很少的能量会被转化为生物可利用的化学能，传递给其他生物。

总结起来，不同营养级之间的能量传递效率逐级递减。

植物的能量传递效率相对较高，草食动物的能量传递效率稍低，食肉动物的能量传递效率更低，而分解者的能量传递效率最低。