第1篇【第4章 气体的热力过程】汇总

理想气体的热力学过程

第4章 气体的热力过程分解

气体的热力性质和热力过程

第4章 理想气体的热力性质和热力过程

理想气体的基本热力过程(完整版)

pv dv pv ln v21vv122wtvdp 11pdv ws R ln v2 R ln p2v1p1④表达pp 2'在P-V图上 pv=c,即等轴双曲线在T-S图上

理想气体的基本热力过程热力设备中，热能与机械能的相互转化，通常是通过气态工质的吸热、膨胀、放热、压缩等热力过程来实现的。实际的热力过程都很复杂，而且几乎都是非平衡、非可逆的过程。但若仔细观察会发现，某些常见过程非常近似一些简单的可逆过程。常见的主要有四种简单可逆过程-基本热力过程，指系统某一状态参数保持不变的可逆过程。包括定容过程、定压过程、定温过程和绝热过

第四章理想气体的热力过程及 气体的压缩第一节 四个典型的热力过程一、研究热力过程的目的 系统与外界进行能量传递，必须要通过工质的热力过程来实现，没有热力过程就不能进行能量交换。 工

72. 通用气体常数 R （也叫摩尔气体常数）气体常数之所以随气体种类不同而不同，是因为在同 温、同压下，不同气体的比容是不同的。如果单位物 量不用质量而用摩尔，则由阿伏伽德罗定律

.百度文库1.2.3.4.5.6.7.8.9.10.11.12.13.14.15.16.17.18.19.20.21.22.23.24.25.26.27.28.29.30.31.3

不可逆绝热过程不是定熵 过程.16对于理想气体：dscVdp p cPdv v可得 dp cP dv 0p cV v令， 称为比热容比，对于理想气体，一般用表示，通常称为绝热指

第三节 活塞式压气机的压缩过程 定温过程v2T p1 p1 wsT p1v1 ln RT1 ln RT1 ln p2 p2 v1 对压缩机而言，示功图 p-V 图所包围的面积

q 0w u容 积 功 技 术 功wt h94绝热过程中工质对外作的功是以消耗工质热 力学能为代价。4）在图上表示过程。82第四节 理想气体的热力过程4.3 定容过程定容过程

2vdp12 1vpdv pRgT1lnp2 p1p1 v2 p2 v1wt w14二、气体热力过程的热量及多变过程的比热容★多变过程的热量及比热容热 量uwcVT2T1Rg n1

p212'T2'q0q0v为在T-S图上分析，将scvlnT T1 2ss1cvlnT T1ss1T T1e cv((((T T SSSS22T T22))))vv

第4章 理想气体热力过程及气体压缩4．1 本章基本要求熟练掌握定容、定压、定温、绝热、多变过程中状态参数p 、v 、T 、∆u 、∆h 、∆s 的计算，过程量Q 、W 的计算，以及上述过程在p -v 、T -s 图上的表示。4．2 本章重点结合热力学第一定律，计算四个基本热力过程、多变过程中的状态参数和过程参数及在p -v 、T -s 图上表示。本章的学习应

2qp h1vd phh2h13、定温过程（1n）状1态参数T1间的T2关系T1p1v1 RgT2p2v2 Rgp1v1 p2v2（2）热力过程在坐标图上表示？？？15（3）求定温

T2(p2k 1)kT1 p1v2(p2)1 kv1p1T2 ( v2 )1k T1 v12020/4/10③能量方程w12pdv12pvdvvpv12d v v1 1(p1v1p

wt p2 p1vdpv( p1p2 )3、 p-v图和T-s图dsvcVdT TdT T ds V cV二、定压过程1、过程方程dp 0 p const.2、初、终态参数的关系及