电路原理第七章老师课件优秀课件

i=Us /R
i = 0 , uL =
注意 工程实际中在切断电容或电感电路时
会出现过电压和过电流现象。
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换路
电路结构、状态发生变化 支路接入或断开 电路参数变化
过渡过程产生的原因 电路内部含有储能元件 L、C，电路在换路时 能量发生变化，而能量的储存和释放都需要一定的 时间来完成。
注意 ①电容电流和电感电压为有限值是换路定
律成立的条件。 ②换路定律反映了能量不能跃变。
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⑤电路初始值的确定
(1) 由0－电路求 uC(0－)
+ 10k 10V 40k + uC 电 容 开 路
例1 求 iC(0+)
i 10k + 40k 10V iC S + uC iC
电 容 用 电 压

48 / 4 12 A
uC (0 ) uC (0 ) 2 12 24V
iC (0 ) (48 24) / 3 8A
i(0 ) 12 8 20A
uL (0 ) 48 2 12 24V
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例5 求k闭合瞬间流过它的电流值
1 4
+ 10V S L iL + uL ②应用换路定律: iL(0+)= iL(0－) =2A ③由0+等效电路求 uL(0+) 1 + 10V 4
电 感 用 2A 电 流 uL (0 ) 2 4 8V 源 注意 uL (0 ) uL (0 ) 替 代
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Δw p Δt
Δt 0
p
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欧姆定律与基尔霍夫定律
欧姆定律
描述电路中电压、电流和电阻之 间的关系，即电压等于电流乘以 电阻。
基尔霍夫定律
包括基尔霍夫电流定律和基尔霍 夫电压定律，是电路分析的基本 定律之一，用于解决电路中的电 流和电压问题。
节点电压法与回路电流法
节点电压法
通过设定节点电压，并利用基尔霍夫 定律计算出各支路电流和电压的方法 。
回路电流法
设定回路电流，并根据欧姆定律和基 尔霍夫定律计算出各支路电流和电压 的方法。
叠加定理与戴维南定理
叠加定理
在多个电源共同作用的线性电路中，任何一个支路的电流或 电压等于各个电源单独作用于该支路产生的电流或电压的代 数和。
戴维南定理
将一个有源线性二端网络等效为一个电压源和电阻串联的形 式，其中电压源的电动势等于网络的开路电压，电阻等于网 络中所有独立源置零后的等效电阻。
电路的基本物理量
总结词
掌握电路的基本物理量是分析电路问题的基础。
详细描述
电流、电压、电阻、电功率等是电路的基本物理量。电流表示单位时间内通过导体的电荷量；电压表 示电场中电位差的大小；电阻表示导体对电流的阻碍作用；电功率表示单位时间内消耗的电能。这些 物理量在分析电路问题时具有重要的作用。
02
电路分析方法
当电感中的电流发生变化时，会产生感 应电动势，阻碍电流的变化。电感的暂 态过程表现为电流的延迟和振荡。
VS
电容中的暂态过程
当电容上的电压发生变化时，会产生充电 电流或放电电流，阻碍电压的变化。电容 的暂态过程表现为电压的延迟和振荡。
一阶线性电路的暂态响应
01
02
03
04
一阶线性电路
由电阻、电感和电容组成的电 路，其动态方程为一阶线性微

号电压的周期相同，就可以在荧光屏上得到待测信号在一个
周期内变化的稳定图象.
课堂探究·突破考点
专题7
考点二 带电粒子在电场中的偏转
【例2 】如图7所示，一个带电粒子从粒子源飘入(初速度很
小，可忽略不计)电压为U1的加速电场，经加速后从小孔S 沿平行金属板A、B的中心线射入．A、B板长为L，相距为d，
课堂探究·突破考点
专题7
【跟踪训练2 】如图8所示，a、b两个带正电荷的
粒子，以相同的速度先后垂直于电场线从同一点
进入平行板间的匀强电场后，a粒子打在B板的a′
点，b粒子打在B板的b′点，若不计重力，则
本 课
(C )
栏 目 开
A．a的电荷量一定大于b的电荷量 B．b的质量一定大于a的质量
关 C．a的比荷一定大于b的比荷
本 课
轴线，不计离子重力和离子在板间偏离O′O的距离．以屏中 心O为原点建立xOy直角坐标系，其中x轴沿水平方向，y轴沿
栏 竖直方向．
目 开
设一个质量为m0、电荷量为q0的正离子以速度v0沿O′O的方向
关 从O′点射入，板间不加电场和磁场时，离子打在屏上O
点．若在两极板间加一沿＋y方向场强为E的匀强电场，求离
专题7
本 专题7 带电粒子在电场
课
栏 目 开
中的运动
关
基础再现·深度思考
专题7
4．运动规律(两平行金属板间距离为d，金属板长为l)：
v0
本 课 栏
v0t
qUl
目
mv0d
开 关
ql2U 2mv0 2d
qUl mdv0 2
基础再现·深度思考
专题7
三、示波管 【知识梳理】 1．构造：(1)_电__子__枪___，(2)_偏___转__电__极____．

2. 正反馈和负反馈
引入反馈后其变化是增大？ 还是减小？
引入反馈后其变化是 增大？还是减小？
从反馈的结果来判断，凡反馈的结果使输出 量的变化减小的为负反馈，否则为正反馈；
或者，凡反馈的结果使净输入量减小的为负 反馈，否则为正反馈。
从输出端看
正反馈：输入量不变时，引入反馈后输出量变大了。 负反馈：输入量不变时，引入反馈后输出量变小了。
特别注意表7.4.1的内容 负反馈对放大电路性能的改善，是以牺牲增
益为代价的，且仅对环内的性能产生影响。
五、引入负反馈的一般原则
• 稳定Q点应引入直流负反馈，改善动态性能应引入交流负 反馈；
• 根据信号源特点，增大输入电阻应引入串联负反馈，减小 输入电阻应引入并联负反馈；
• 根据负载需要，需输出稳定电压（即减小输出电阻）的应 引入电压负反馈，需输出稳定电流（即增大输出电阻）的 应引入电流负反馈；
Vn
1

AV 1 AV 1 AV
2 FV
新的信噪比
S N

Vs Vn
AV 2
比原有的信噪比提高了 AV 2 倍
7.4.4 对输入电阻和输出电阻的影响
1. 对输入电阻的影响
串联负反馈
开环输入电阻 Ri=vid/ii
闭环输入电阻 Rif=vi/ii
因为 vf=F·xo xo=A·vid
判断电路中的级间交流反馈是串联反馈还是并联反馈
并联反馈
xf (if)
级间反馈通路
7.1.4 串联反馈与并联反馈
判断电路中的级间交流反馈是串联反馈还是并联反馈
串联反馈
级间反馈通路
xf (vf)
7.1.5 电压反馈与电流反馈
电压反馈与电流反馈由反馈网络在放大电路输出 端的取样对象决定

有不少电阻 , 其伏安特性受到某个物理量（如温度、光强 度、 压力等）控制, 可称为受控电阻。 图7.1 - 5(a)是温控电阻 （热敏电阻）的伏安特性 , 其特性曲线随环境温度 T而改变。 当工作在原点附近, 信号电压较小时, 其特性曲线可看作是通过 原点的直线。 图7.1 - 5(b)是原点附近特性的放大。这时, 该电 阻可用线性温控电阻作它的模型,
第7章 非线性电路
第7章 非线性电路
第7章 非线性电路
由于非线性电阻的伏安特性不是直线 , 因而不能像线性电
阻那样用常数表示其电阻值。 通常引用静态电阻 R和动态电
阻Rd的概念。 u
def
i R ==
例如图7.1 - 4中工作点P处的静态电阻R = U0/I0。 在工作 点处的动态电阻 (增量电阻)Rd定义为该点电压增量△ u与电流 增量△i之比的极限,du
显然, u3 ≠ u1 + u2 , 即对于非线性电阻而言, 可加性也不成 立。
(4) 当i = 2 cosωt (A) u = 10×2 cosωt+(2 cosωt)2 = 2+20 cosωt+2cos2ωt (A) 可见, 当激励是角频率为ω的正弦信号时, 其响应电压除角 频率为ω的分量外, 还包含有直流、二倍频（角频率为 2ω）的 分量。 即非线性电阻可以产生频率不同于输入频率的输出。
u = 10i+i2
第7章 非线性电路
第7章 非线性电路
(1) 如i1= 1A, 求其端电压u1; (2) 如i2 = k i1 = k (A), 求其电压u2, u2 = k u1吗？ (3) 如i3 = i1 + i2 = 1+k (A), 求电压u3, u3 = u1 + u2吗？ (4) 如i = 2 cosωt (A), 求电压u。 解 (1) 当i1 = 1 A

i(t)deΔ flti m0Δ Δqt ddqt
单位正电荷q 从电路中一点移至另一点时 电场力做功（W）的大小
U
def
dW
dq
为什么要设电流参考方
向？
简单电a 路
+
+
I
U
E
Uab
－
b－
I1 R1
R2 I2
复杂＋ 电路
U6
I3
－
IS
I4
R3
R4
电流的实际方向 可知
各电I5流＋ 的US 实－ 际方向 未知
(b) 若iS为变化的电源，则某一时刻的伏安关系也是 这样 电流为零的电流源，伏安曲线与 u 轴重合, 相当于开路元件
(4). 理想电流源的短路与开路
i
(a) 短路：R=0， i= iS ，u=0 ，电流
+
源被短路。
iS
u
R (b) 开路：R，i= iS ，u 。若强
_
迫断开电流源回路，电路模型为病
i为有限值时，u=0。
当R=，视其为开路。
u为有限值时，i=0。 * 理想导线的电阻值为零。
5.其他电阻元件
负电阻: (negative resistance)，在u、i 取关联参考方向时，负电阻的电压、
电流关系位于Ⅱ、Ⅳ象限，即R<0，G<0 。负电阻将输出电功率（电功率
小于零），对外提供电能。所以负电阻是一种有源元件(active element)。
例 i
＋
AU B
－
电压电流参考方向如图中所标， 问：对A、两部分电路电压电流参考方向 关联否？
答： A 电压、电流参考方向非关联；
B 电压、电流参考方向关联。