铜材接触线扩展挤压成形的三维有限元数值模拟
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铜材接触线扩展挤压成形的三维有限元数值模拟
谢玲玲,宋宝韫,李明典
(大连交通大学,辽宁大连116028)
摘要:根据有限变形刚粘塑性有限元理论,基于DEFORM-3D软件平台,对接触线在模腔中扩展挤压成形过程进行了三维有限元数值模拟,获得了扩展挤压成形过程的应力场、应变场、温度场和速度场分布,并揭示了金属流动规律,从而为模具设计提供理论依据。关键词:接触线;扩展挤压;刚粘塑性;有限元模拟中图分类号:TG376 文献标识码:A 文章编号:1007-7545(2005)03-0049-05
3D2FEMMathematicalSimulationoftheContacting2line
Extending2extrusionFormingProcess
XIELing2ling;SONGBao2yun;LIMing2dian(DalianJiaoTongUniversity,Dalian,Liaoning116028,China)
Abstract:Accordingtothefinitedeformingrigid2viscidityplasticityFEMtheory,the3D2FEMmathematical
simulationofthecontacting2lineextending2extrusionformingprocessinthedie2chamberhasbeendone,whichis
basedontheDesignEnvironmentforForming(DEFORM)software:Thestress2effective,strain2effective,tem2
peratureandvelocityfieldsoftheextending2extrusionforminghavebeenacquired.Sothemetalformingmecha2
nismisindicated,whichcanprovidetheorybasisforthedesign.
Keywords:Contacting2line;Extending2extrusion;Rigid2viscidityplasticity;FEM2simulation
作者简介:谢玲玲(1978~),女,硕士研究生 高速铁路接触网是机车良好受流和安全运行的
关键设备之一,是制约高速列车运行和继续提高速
度的关键因素之一,而高速铁路接触网的关键设备
是接触线[1]。
目前,国内生产的纯铜、铜银接触线还不能适应
高速铁路建设的需要,现在运营和正在建设的准高
速、高速铁路线的接触线基本都采用进口产品[1]。
所以,接触线的研制亟待解决。
但是,铜和铜合金的热挤压温度较高(600~
800℃)
,而一般的工模具材料均不允许在550℃以上的高温下长时间连续工作,从而导致其变形抗力
大,影响工模具(尤其是挤压模)的强度和寿命。采
用连续挤压技术生产接触线的过程非常复杂,若工艺
参数和模具结构尺寸选择不当,易造成产品的弯曲、波浪、裂纹、缺料等缺陷而报废,模具也极易损坏。
随着金属塑性成形技术的日益发展,人们对其
在成型过程中的变形规律,变形力学的分析越来越
重视。有限元法作为一种有效的数值计算方法已被
广泛应用于金属成型过程的数值模拟方面[2],以用于求解金属变形过程的应力、应变、温度等的分布规
律,进行模具受力分析,预测金属的成形缺陷,有利
于指导模具设计和挤压工艺实践。
1 有限元模拟理论、技术及结果分析
111 刚粘塑性有限元理论刚粘塑性有限元不计弹性变形,采用Levy2Mis2
es方程作为本构方程,满足体积不变条件,求解变量是单元节点的速度增量。它将塑性变形体视为非牛・94・有色金属(冶炼部分) 2005年3期
© 1994-2007 China Academic Journal Electronic Publishing House. All rights reserved. http://www.cnki.net顿流体,特别适应于大体积金属变形以及热成形过
程的模拟。刚塑性有限元法虽然无法考虑弹性变形
中的残余应力、应变及回弹量问题,但它所取的增量
步长较大,计算工作量较弹塑性有限元小了许多,精
度高,因而大大简化了计算程序,提高了计算效率。
刚粘塑性体在发生塑性变形时,应满足下列基
本方程[3]:平衡微分方程σij,j=0
速度—应变速率关系(相容方程)εij=1/2(ui,j+uj,i)
Levy2Mises应力应变率关系(本构方程)εij=λσ′ij
λ=32ε-・
σ
式中,ε-・=32εij,εij1/2为等效应变速率;σ=32σ′ij,σ′ij1/2为等效应力。
Mises屈服准则: 12σ′ij×σ′ij=k2
式中,k=σ
3对于理想刚塑性材料,k=const
边界条件:(1)在力面sf上,σij,j=Fi(2)在速度面sv上,vi=vi,体积不可压缩条件 εv=εkk=0对体积不可压缩条件的处理常采用的一种方法为罚函数法,根据Markov变分原理,在满足速度边
界条件的容许速度场中,真实速度场vi使得下面方程获得真实解:
δΦ=∫vσδε-・dV+∫vkεkkδεmmdV+∫sfFiδvidS=0
式中,V为变形体的体积,k为惩罚因子。此方程经有限元离散化(采用四面体单元)可转化成关于
节点速度的非线性方程组。经线性化后,常用New2
ton2Raphson法求解[4]。
112 有限元模拟技术
11211 几何模型的建立有限元建模过程是为了满足有限元求解的要求
而对实际模型的合理处理,通常要对实际模型进行一定的简化,但应满足以下条件:(1)全面反映约束信
息;(2)能够按选定的单元离散化;(3)便于数学表达。
本次模拟采用DEFORM23D软件,由于此有限元分析
软件的造型功能不很理想,所以对各个模型都采用
PRO2E软件来造型,然后以1VDA的格式导出。11212 网格的划分与重划分鉴于I2DEAS软件的网格划分功能强大,对模
具和变形体的离散化就采用此软件来进行。首先将1VDA数据文件导入到I2DEAS软件中,然后利用
其中的Simulation、Master和Meshing模块,选用四
面体单元来离散这些模型,最后以1UNV的格式导
出。在有限元分析求解中,网格质量的好坏直接影
响到求解的效率和精度,所以对模具型腔定形部位
应选用小的网格尺寸。另外,在金属成型过程中,材
料在流动时极易产生网格畸变,虽然DEFORM23D软件具有良好的网格自动划分和重划分功能[5],但对变形剧烈部位可采用局部加密的原则。通过网格
重划分可生成新网格,并将旧网格上的单元量和节
点量映射到新网格上,继续后续分析。
11213 材料模型、边界接触等问题的处理在DEFORM23D的前处理模块中有数据输入
模块,便于数据的交互式输入如:初始速度场、温度
场、边界条件、冲头行程以及摩擦系数、材料模型的
选定等初始条件[6]。
2 有限元模拟结果及分析
此次模拟采用的铜杆作为坯料,通过扩展挤压
成形,挤出符合使用规格的的电车接触线。根据对
称性原则,为了节省计算时间和计算工作量,取整个
模型的四分之一进行模拟。初始挤压温度为20℃,挤压速度为010005。图1为初始坯料网格图和最
终成形的网格图。
图2为挤压变形不同阶段的等效应变分布情
况。在开始成形阶段,应变主要集中在坯料的顶端
和底部,尤以底部最为明显,这是由于顶部金属的流
动和底部坯料在扩展腔内金属的径向流动所致;在
继续压下的过程中,金属的流动变形又开始从顶部
缓慢增加;当金属被逐渐挤入扩展腔时,变形主要发
生在型腔里,接着再往定径带部位靠近。
图3为挤压成形不同阶段的等效应力分布图。
在初始成形阶段,应力主要集中在坯料前端,因为这
是正当压模下压金属径向流动的阶段;进一步挤压
时,金属流动到达腔体部位,由于横截面积增大,则
金属流动缓慢,应力值偏低;当变形继续进行,金属
进入成形阶段,则在定径带部位应力值又升高
了[7]。从应力分布情况来看,除了在坯料的端部和
底部有较大的应力值外,在模具与变形体的摩擦作
用下也会导致坯料的外表面的应力值偏高。总的来
说,等效应力的分布与等效应变的分布大体相似。・05・有色金属(冶炼部分) 2005年3期
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图1 塑性体网格图
Fig11 Griddingofplasticbody
图2 等效应变分布图
Fig12 Equivalentstraindistributionmap
图3 等效应力分布图
Fig13 Equivalentstressdistributionmap・15・有色金属(冶炼部分) 2005年3期
© 1994-2007 China Academic Journal Electronic Publishing House. All rights reserved. http://www.cnki.net 图4为挤压变形不同阶段的温度分布情况。从
图3和图4对比分析可知,温度的分布情况与等效
应变的分布是大体一致的,即变形大时温度高。
图5为坯料在变形的不同阶段的速度矢量分布
情况。由分析可知,大速度主要集中在金属径向流
动的部位,这是因为在挤压过程中,由于模具表面接触摩擦力的作用,心部金属的流动明显快于表层;另
外在型腔部位,由于横截面积急剧增大,导致金属流
动受阻而速度较为缓慢[7]。在实际生产中我们可
以采用设置促流角的方法来设计模具以有利于金属
的均匀流动。
图4 温度分布图
Fig14 Distributionoftemperature
图5 速度矢量分布图
Fig15 Distributionofvelocity
vector
图6为压模在轴向的载荷图。在这次模拟中,压模为主动模,则其运动的速度为定值010005m/s
。
在初始压入阶段,由于坯料与导流模等接触部位的
摩擦作用,载荷逐渐上升;在接近7217sec
这时段出
现了最大值,这正是金属流满腔体开始从定径带挤
出成形体的时刻,接着载荷又开始平缓下来。这曲
线有两个明显的波谷现象,这可能是在模拟求解时
不断停顿自动重划分网格所致,所以在分析中可忽略不计。
图7为腔体在Y向的载荷图。载荷曲线总的
趋势是缓慢上升的,但其中明显出现很多波谷现象,对比图6的压模行程载荷图,波谷几乎出现在同一
时段,究其原因,还是在模拟求解时不断停顿自动重
划分网格所致,所以在分析中可忽略不计。但这又
反映了重划分网格次数太多明显会影响计算结果的
分析,所以在后面更多的模拟中应注意这点。・25・有色金属(冶炼部分) 2005年3期
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