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北科 经管 大物 课件(4)非惯性性质点系

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《大学物理上教学课件》6.非惯性系

《大学物理上教学课件》6.非惯性系

反，大小等于物体质量乘以非惯性系的加速度。
实验验证的必要性
03
通过实验验证可以帮助我们理解非惯性系中的物理现象，加深
对相对论和牛顿运动定律的理解。
实验验证的方法和步骤
准备实验器材
准备必要的实验器材，如滑轮、砝码、 弹簧秤等。
进行实验操作
按照实验方案进行操作，记录实验数 据。
设计实验方案
根据非惯性系中的物理现象，设计合 理的实验方案，包括实验目的、操作 步骤、数据记录等。
牛顿第二定律
总结词
在非惯性系中，牛顿第二定律的形式发生变化，需要加上一 个假想的惯性力来保持等价性。
详细描述
在非惯性系中，牛顿第二定律的形式会发生变化。为了保持 等价性，需要在方程中加上一个假想的惯性力。这个惯性力 的大小等于物体质量与非惯性系相对于惯性系的加速度的乘 积，方向与非惯性系加速度方向相反。
VS
详细描述
科里奥利力的大小计算公式为 F=2m×v×ω，其中 m 是物体的质量，v 是物体的速度，ω 是旋转参考系的角速度。
科里奥利力的应用实例
总结词
科里奥利力在气象学、地球物理学等领域有 广泛的应用。
详细描述
在气象学中，科里奥利力对气体的流动和天 气系统的形成有重要影响，例如旋风和龙卷 风的形成就与科里奥利力有关。在地球物理 学中，科里奥利力是解释地球自转和地球上 水循环的重要因素之一。
THANKS.
参考系变换的方法和步骤
确定变换关系
根据相对性原理和伽利略变换，确定 两个惯性参考系之间的变换关系。
转换物理量
将一个惯性参考系中的物理量（如速 度、加速度、力等）按照变换关系转
换到另一个惯性参考系中。
求解问题
在新的惯性参考系中，应用物理规律 求解问题。

非惯性系中物体的运动规律(共12张PPT)

非惯性系中物体的运动规律(共12张PPT)

相对惯性系作匀速直线运动的参照系——惯性系。
在有些参照系中牛顿定律成立，这些参照系称为惯系。
f f 惯＝ma'
第8页，共12页。
四、匀速转动的非惯性系、惯性离心力
地面观察者：质点受绳子的 拉力提供的向心力，所以作 匀速圆周运动。
圆盘上观察者：质点受绳 子的拉力，为什么静止？
第9页，共12页。
在匀速转动的非惯性系中，小球受到一个惯性离心力
第12页，共12页。
轴与物体间的距离为R，为了使物体能在锥体该处保持静止不动，物体与锥面间的静摩擦系数至少为多少？
要确定一个参考系是否惯性系，只 物体水平方向受拉力，所以随小车加速前进。
例2、在倾角为 的圆锥体的侧面放一质量为m 的小物体，圆锥体以角速度 绕竖直轴匀速转动。
能依靠观察和实验。 a=0时以车或地为参照系单摆和小球的状态符合牛顿定律
非惯性系中物体的运 动规律
第1页，共12页。
第2页，共12页。
二、惯性系与非惯性系
1、问题：
a=0时以车或地为参照系单摆和小球的状态符合牛顿定律 a≠0时以地为参照系单摆和小球的状态符合牛顿定律
以车为参照系单摆和小球的状态不符合牛顿定律 2、定义
牛顿运动定律成立的参考系称为惯性系 牛顿运动定律不成立的参考系称为非惯性系。
f
m
地面观察者：
物体水平方向受拉 力，所以随小车加速前 进。
车里观察者： 物体水平方向受拉力，为什么静止在原处？
第6页，共12页。
加速平动的参照系是非惯性系，牛顿定律不成立
根据伽俐略变换，有
a' aa0
相对加速度a′ —— 质点相对非惯性系的加速度；
绝对加速度a ——质点相对惯性系的加速度；

03第三章_非惯性系质点动力学

03第三章_非惯性系质点动力学

第三章 非惯性系质点动力学课后作业题3-1. 如习题3-1图所示，一小车沿倾角为θ的光滑斜面滑下。

小车上悬挂一摆锤。

当摆锤相对小车静止时，摆线与铅垂线的夹角为多大？ 解：以斜面为参考系（惯性系），以小车与摆锥整体为研究对象，应用牛顿第二定律有：sin Mg Ma θ=以小车为参考系（加速直线运动的非惯性系），以水平向右和向上为,x y 的正方向，如习题3-1图所示，以摆球为研究对象，加上沿斜面向上的惯性力ma 后，对摆球应用牛顿第二定律： x 方向：sin cos T ma αθ=y 方向：cos sin T ma mg αθ+=两式联立得：tg tg αθ=，即αθ=。

3-2. 在卡车的尾部通过一根绳子拖着一根粗细均匀的圆木。

绳长为d ，圆木长为l ，绳与卡车的连接点距地高h 。

问卡车必须以多大的加速度a 行驶，才能使圆木与地面脱离？解：以车为参考系（加速直线运动的非惯性系），以圆木为研究对象。

设圆木与地面间夹角为θ，加上惯性力ma -后，圆木处于平衡状态，圆木脱离地面条件是圆木与地面相互作用力为零。

水平方向：cos T ma θ= 竖直方向：sin T mg θ=由习题3-2图所示的几何关系得：sin h l dθ=+联立得：a =3-3. 在一体积为V ，质量为0m 的铁盒内置有一阿特伍德机，已知两物体的质量分别为1m 和2m 。

现将此铁盒放入密度为ρ的液体中，如习题3-3图所示，试求铁盒在下沉过程中的加速度。

忽略液体对铁盒的阻力作用。

解：习题3-3图所示，以液体为参考系（惯性系），向下为正方向，设12,m m 之间的绳中张力为T 。

以0m 为研究对象有：002m g T Vg m a ρ+-=以铁盒为参考系（加速直线运动的非惯性系），设向下为正方向，分别以1m ，2m 为研究对象，分别加上1m a -，2m a -的惯性力，1m 、2m 相对于铁盒具有等值的加速度a 相，应用牛顿第二定律：对1m ：111m g T m a m a --=相 对2m ：222()m g T m a m a --=-相联立解得：1201201212()()4()4m m m V m m a g m m m m m ρ+-+=++。

非惯性系中的质点动力学

非惯性系中的质点动力学

7
动力学
第十六章 非惯性力系中的质点动力学
小盘上胶带的变形分析
8
动力学
第十六章 非惯性力系中的质点动力学
9
动力学
第十六章 非惯性力系中的质点动力学
在北半球的南北向河流冲刷河岸分析
10
动力学
第十六章 非惯性力系中的质点动力学
11
动力学
第十六章 非惯性力系中的质点动力学
图片
12
动力学
第十六章 非惯性力系中的质点动力学
19
动力学
第十六章 非惯性力系中的质点动力学
[解] 惯性系 Oxy
x x
非惯性系：机架 Oxy
O'为振子的平衡位置
xC 0 振子的重力与弹簧力平衡 y
机架在作简谐振动
FIe
xC C
O
aO (b 2 sin t) y O C牵连加速度 ae aO
C牵连惯性力
FIe (mb2 sin t)
bsint
2
动力学
第十六章 非惯性力系中的质点动力学
第十六章 非惯性系中的质点动力学
§16–1 非惯性系中质点动力学的基本方程 §16–2 非惯性系中质点动力学的动能定理
3
动力学
第十六章 非惯性力系中的质点动力学
§16-1 非惯性系中质点动力学的基本方程
在非惯性系中，质点动力的基本方程不同于惯性系
如图,设质点M相对O’x’y’z’运动,选取一惯 性参考系Oxyz作为定参考系.则有
20
动力学
第十六章 非惯性力系中的质点动力学
受力分析
x x
重力
P mg
FIe
粘性阻尼力 F2 cxC 弹簧力 F1 k(xC l0 )

高中物理竞赛讲座课件：非惯性系 (共32张PPT)

高中物理竞赛讲座课件：非惯性系 (共32张PPT)

将电梯、车厢的加速运动等效为重力 N’= -N = mg-ma 场，再考虑浮力
a<0, 加速度向上，超重 a>0, 加速度向下，失重
自由落体： a=g N’= 0
完全失重
“昼涨称潮,夜涨称汐” “潮者，据朝来也; 汐者,言夕至也” —葛洪《抱朴子· 外佚文》
如果说，潮汐是月球的万有引力吸引海水造成的，那 么 （1）为什么向着和背着月亮一面的海水都升高，从而 一昼夜涨两次潮？ （2）按距离平方反比计算，太阳对海水的引力比月亮 大180倍，为什么说潮汐主要是月亮引起的？
法向加速度
切向加速度
“静止”参考系中，牛顿运动定 律：
F ma m r m ( r ). F m r m ( r ) 0 ma '.
惯性离心力
“转动”参考系中，牛顿运动定律：
F ma ma ' ma0 两个参考系作 匀速相对运动。 若a 0 0, 则F ma ' 特定物体对 对此特定物体 于参考系的 F m a m a ' 0 的作用特征。
运动特征。 引入“惯性力”（-ma0）后，牛顿运动定 律就“仍然”成立。 注意：
引力的均匀部分：
可以通过“加速度”被“创造出来” 和 被“消灭掉”;
引力的非均匀部分(即引潮力)：
是时空弯曲的反映， 具有更为本质的意义
定量的计算表明：
海水两端凸起，引潮力反比于 r 3 ！
大潮和小潮
= 2.20
讨论相对于“转动” 转动参考系（一） 参考系相对静止的情 mv2 2 况。 f ma mR . 惯性离心力 惯 R 惯性离心力 v=r f=m2r T

高一物理惯性系和非惯性系(PPT)4-2

高一物理惯性系和非惯性系(PPT)4-2

时细胞内积累大量的营养物质，形成厚壁孢子，环境适宜时，发育成新的个体。 有性生殖 两个生殖细胞结合形成合子，合子直接萌发成新个体，或经过减数
分裂形成孢子，并发育成新个体。在形状、结构、大小和运动能力等方面完全相同的两个配子结合，称为同配生殖。在形状和结构上相同，但大小和运动能 力不同，大而运动； 有机副食品 有机副食品 ；能力迟缓的为雌配子，小而运动能力强的为雄配子，此两种配子的结合称为异配生殖。 在形状、大小和结构上都不相同的配子，大而无鞭毛不能运动的为卵，小而有鞭毛能运动的为精子，精卵结合称为卵式生殖。两个没有鞭毛能变形的配子结 合，称为接合生殖。 主要价值编辑 小球藻和珊藻富含蛋白质可供人食用和作动物饲料。绿藻是藻类生理生化研究的材料及宇宙航行的供氧体，有的可制藻胶。 绿藻在水体自净中起净化和指示生物的作用。 细胞结构编辑 有单细胞的，群体的或多细胞的；群体定形或不定形；多细胞个体为球形、分枝和不分枝的丝状、
扁平叶片状、杯状和空管状；除极少的例外，绿藻的营养细胞多具有细胞壁，细胞壁的外层是果胶质，内层是纤维质；刚毛藻属、鞘藻属和毛鞘藻属的细胞 壁还有几丁质，松藻目细胞壁的最内层由胼胝质构成；通常具有至多个细胞核，有液泡。 在一些群体的团藻类有明显的胞间连丝；每个营养细胞都具至数个 色素体,色素体的形状多样，有杯状、星状、带状、片状、网状、粒状等；绝大多数种类的营养细胞含有至多个蛋白核,少数种类没有；游动细胞具有、条或更 多的等长的鞭毛。 分类进化编辑 分类系统至今还没有取得一致的看法。 年,中国藻类学家饶钦止提出本门应分为纲、目，即： 绿藻纲(Chlorophyceae) 生 活史中具有鞭毛的游动细胞;有性生殖普遍,但没有接合生殖。包括目： 团藻目(Volvocales)，四孢藻目(Tetrasporales),绿球藻目(Chlorococcales),丝藻目 (Ulotrichales),胶毛藻目(Chaetophorales)，石莼目(Ulvales),溪菜目(Prasiolales)，鞘藻目(Oedogoniales),刚毛藻目(Cladophorales)，管枝藻目 (Siphonocladales)，绒枝藻目(Dasycladales)和管藻目(Siphonales)。 接合藻纲(Conjugatophyceae) 生活史中不产生有鞭毛的游动细胞；有性生殖只有接合 生殖。此纲只有双星藻目(Zygnematales)一目。 H.博尔德和 M.温

大学物理第1章质点运动学ppt课件

大学物理第1章质点运动学ppt课件•质点运动学基本概念•直线运动中质点运动规律•曲线运动中质点运动规律•相对运动中质点运动规律目录•质点运动学在日常生活和工程技术中应用•总结回顾与拓展延伸质点运动学基本概念01质点定义及其意义质点定义用来代替物体的有质量的点，是一个理想化模型。

质点意义突出物体具有质量这一要素，忽略物体的大小和形状等次要因素，使问题得到简化。

参考系与坐标系选择参考系定义为了研究物体的运动而选作标准的物体或物体系。

坐标系选择为了定量描述物体的位置及位置的变化，需要在参考系上建立适当的坐标系。

常用的坐标系有直角坐标系、极坐标系、自然坐标系等。

位置矢量与位移矢量位置矢量定义从坐标原点指向质点的矢量，用r表示。

位移矢量定义质点从初位置指向末位置的有向线段，用Δr表示。

质点在某时刻的位置矢量对时间的变化率，即单位时间内质点位移的矢量，用v 表示。

速度定义加速度定义速度与加速度关系质点在某时刻的速度矢量对时间的变化率，即单位时间内质点速度的变化量，用a 表示。

加速度是速度变化的原因，速度变化快慢与加速度大小成正比，方向与加速度方向相同。

速度加速度定义及关系直线运动中质点运动02规律匀速直线运动特点及应用特点质点在直线运动中，速度大小和方向均保持不变。

应用描述物体在不受外力或所受合外力为零的情况下的运动状态。

匀变速直线运动规律探究定义质点在直线运动中，加速度大小和方向均保持不变。

运动学公式包括速度公式、位移公式和速度位移关系式，用于描述匀变速直线运动的基本规律。

定义物体在重力的作用下从静止开始下落的运动。

运动学公式包括位移公式、速度公式和速度位移关系式，用于描述自由落体运动的基本规律。

运动特点初速度为零，加速度为重力加速度，方向竖直向下。

自由落体运动分析竖直上抛运动过程剖析定义物体以一定的初速度竖直向上抛出，仅在重力作用下的运动。

运动特点具有竖直向上的初速度，加速度为重力加速度，方向竖直向下。

非惯性系内质点动力学讲解

2 d( mv ) m r dr r0 2
§5-3 非惯性系内质点动力学
1 1 2 mv m 2 r 2 r02 2 2


v r 2 r02
方法二 机械能守恒定律
1 1 1 2 2 2 2 2 mv m r 0 m r0 2 2 2
§5-3 非惯性系内质点动力学 非惯性系与惯性系相比是不同的,在非惯性系中 牛顿第二定律不能成立.
非惯性系中的动力学与惯性系中的动力学又有 它们相似之处. 在引入惯性力之后, 在非惯性系中 把惯性力与相互作用力等同看待, 则在非惯性系内 牛顿第二定律在形式上得以成立. 通过简单的类比, 我们就可以知道在惯性系中得到的动力学规律 (如 三个定理、三个守恒定律等), 只要计入惯性力, 则 在非惯性系中亦可形式上不变地成立.从某种意义上 说，惯性系与非惯性系的差别仅仅在于是否考虑惯 性力而已. 在非惯性系内惯性力不但是一个真实的力, 而 且也可以是保守力, 并存在与其相关的势能.
§5-3 非惯性系内质点动力学
FN W mgk 例题5 2m v m r
方法一 动能定理
1 2 d mv m r dr 2
m r dr
§5-3 非惯性系内质点动力学 （1）非惯性系做匀加速平动
Ft ma mai ma x
保守力
V ma x
（2）非惯性系以匀角速度绕固定轴转动
1 2 2 2 FIc m r m e m 2 1 保守力 V m 2 2 2
2 2 v r r0

非惯性系


径向加速度 科氏加速度
(r+v’t)
t 0
ac 2 v '.
牵连运动改变了相对速度v’方向，因而产生了横 向加速度v’；同时，相对运动又改变了牵连速 度的量值(r变为r+v’t)，故又产生了横向加速度 v’，因而科氏加速度为2v’.
相对于转动参考系作匀速直线运动的质点：
惯性参考系
“静止”参考系 运动
“绝对”
惯性参考系：物体惯性定律成立的参考系。 惯性力 牛顿运动定律 （自由质点相对它静止或作匀速直线运动的参考系。） 非惯性参考系 “运动”参考系 “相对” 运动
主要研究相对于“运动”参考系的运动定 律。
关键：掌握“绝对、牵连和相对”加速 度之间的关系，从而正确计入惯性力。
引力的均匀部分：
可以通过“加速度”被“创造出来” 和 被“消灭掉”;
引力的非均匀部分(即引潮力)：
是时空弯曲的反映， 具有更为本质的意义
定量的计算表明：
海水两端凸起，引潮力反比于 r 3 ！
大潮和小潮
= 2.20
讨论相对于“转动” 转动参考系（一） 参考系相对静止的情 mv2 2 况。 f ma mR . 惯性离心力 惯 R 惯性离心力 v=r f=m2r T
a v ( r ) r ( r ) at r , an v ( r ).
法向加速度
切向加速度
“静止”参考系中，牛顿运动定 律：
F ma m r m ( r ). F m r m ( r ) 0 ma '.
惯性离心力

大物力学 质点运动学(课堂PPT)


9
加速度
z
v
v2
1、平均加速度
速度的增量与所用时间的比 值叫做质点的平均加速度
v1
a v v2 v1
O
y
t t2 t1
2、瞬时加速度
定义：平均加速度的极限值称 为瞬时加速度，简称加速度
lim a
t0
v t
dv dt
d 2r dt2
r
x
ax
a y
a
z
dvx dt
dvy dt
dvz dt
v
v
lim AB
v
ds
v2
t0 t R t0 t R dt R
an=v2/R，法向加速度，指向圆心。
28
a
一般的圆周运动中的速度和加速度：
r 为常数
r 0 r 0
速度
v rrˆ rˆ rˆ
加速度
a (r r2 )rˆ (2r r)ˆ
r2rˆ rˆ
v r a v2 rˆ dv ˆ
r2
r1
x
(
x2i
＋y2
j
z2k
)
(
x1i ＋y1
j
z1
k)
( x2 x1 )i ( y2 y1 ) j (z2 z1 )k
•位移与路程的区别 位移是矢量：是指位置矢量的变化 路程是标量：是指运动轨迹的长度
z
r1
P1 r r2 P2
O
y
8
速度
1、平均速度 v r r2 r1 t t2 t1
v u v 速度合成
V：绝对速度 V’：相对速度 u：牵连速度
加速度的相对性
dv du dv dt dt dt
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例3.
任意三角形的每个顶点有一质点m，求质心。
mx1 + mx2 xc = 3m x1 + x2 = 3
y
（x1，y1）
•C
o x2 x
my1 y1 yc = = 3m 3
质心 二.质心
对连续分布的物质，可以将其分为N个小质元
G rc =
xdm ∫ = ∫ dm
G rdm ∫ m
连续体的质心位置分量式：
xc
yc
ydm ∫ = ∫ dm
zc
zdm ∫ = ∫ dm
质心位矢与坐标系的选择有关；但质心对于各质 点的相对位置不变
质心运动定理 二.质心
注意： 质心的位矢与参考系的选取有关。 刚体的质心相对自身位置确定不变。 质量均匀的规则物体的质心在几何中心。 质心与重心不一样，物体尺寸不十分大时， 质 心与重心位置重合。
特点：成对出现；大小相等方向相反 结论：质点系的内力之和为零
f
'
f
质点系
∑
i
G fi = 0
G F
外力: 系统外部对质点系内部质点的作用力
约定：系统内任一质点受力之和写成 外力之和
G G Fi + f i
内力之和
质心 二.质心
质点系的质 量中心，简称质 心。具有长度的 量纲，描述与质 点系有关的某一 空间点的位置。
时间测量的绝对性
G G G 或 v = v′ + u
v = v ′ + v0
长度测量的绝对性
例5：
雨天一辆客车在水平马路上以 v车 = 20m / s 的速度向东开行, 雨滴在空中以 vd = 10m / s 的速度竖直下落。求雨滴相对车 箱的速度。 解: 在地面参照系上观察: 在车箱参照系上观察: 因此有：
§1.5 非惯性系与惯性力
一. 非惯性系 牛顿定律不能成立的参考系称为非惯性系 ——如相对地面加速运动或匀速转动的物体
非惯性系 ——相对惯性系作加速运动的参照系 近似惯性系 ¾地面参考系, 自转加速度a∼3.4 cm/s2 ¾地心参考系, 公转加速度a∼0.6 cm/s2 ¾太阳参考系, 绕银河系加速度 a∼3 ×10-8cm/s2
复习上一次课的内容
牛顿运动定律 常见的力
§1.3 相对运动
两个相对平动参照系：S´相对S平动，速度为 u G G y′ y v 雨 , 地 Δr = Δr ′ + S′ S u 两边除 G Δt，取极限 G G
G Δ r0
G Δr
A · • o
G Δr ′
•A′
·
B
G Δr0 o′
v车 ,地 → 伽里略速度变换 x′ G G G x a = a ′ + a0
Y
C
O 抛手榴弹的过程
X
质心运动反映了质点系的整体运动趋势。
质心 二.质心
N个粒子系统， 可定义质量中心
z
NHale Waihona Puke G rc =∑i =1 N i =1
G m i ri
i
G G rc r i
x
mi
∑m
y
质心位置的分量式：
xc
mx ∑ = ∑m
i
i i
yc
my ∑ = ∑m
i i
i
zc
mz ∑ = ∑m
i
i i
m
a2
G Mg Ma0 a0
T ma0
mg + ma0 − T = −ma2
解得: T = 2m( g + a0 )
Mg + Ma0 − T = Ma1
a1 = a2
a1
M mg
m 1+ M
质点系 一.质点系的内力和外力
N个质点组成的系统-- 研究对象称为质点系。
内力：系统内部各质点间的相互作用力
G G 则： F + f 惯 = 0
假想
G 2G f 惯 = mω r
G = ma ′
例1.
加速运动中的一单摆处于平衡状态,已知：a ,m 求： T , Θ ? 解：以车厢为参照系，
T co sθ mg = 0 FI T s inθ = 0 T FI = ma
a
θ m
FI mg
例 2. 以加速度a0上升的电梯内有一定滑轮，其两端分别挂质量 为M 和m 的物体，求：绳中的张力? 解：以电梯为参考系 向下为坐标正向 T 列方程:
§1.5 非惯性系与惯性力 二、 惯性力
S惯性系， S’非惯性系 a0 质点 m
K G G G 加速度变换 ap对s = ap对s' + as'对s a = a ' + a 0 G G G G G F a = ma '+ ma0 ≠ ma ' G = mG G 移项： F − ma0 = ma ' G G
§1.5 非惯性系与惯性力
1.非惯性系中的牛顿定律形式：
说 明 F
F + F 0 = m a’ 真实力 F
0
惯性力
2. 惯性力是一个假想的力， 真实力是由物体间相互作用产生的。 3. 真实力既有受力物体也有施力物体， 惯性力只有受力物体而无施力物体 。
§1.5 非惯性系与惯性力
1、加速平动参考系中的惯性力 F=0 a=0 地面：
在非惯性系引入虚拟力或惯性力： F0 在非惯性系 S’ 系中
G G S 系 F = ma G G
G G G F + F0 = ma '
= − ma 0
牛顿第二定律在非惯性系形式上成立
§1.5 非惯性系与惯性力
1.非惯性系中的牛顿定律形式：
说 明 F
F + F 0 = m a’ 真实力 F
0
惯性力
2. 惯性力是一个假想的力， 真实力是由物体间相互作用产生的。 3. 真实力既有受力物体也有施力物体， 惯性力只有受力物体而无施力物体 。
G 地面观察者： F = 0 G 车上观察者： F = 0
G a=0 G a≠0
G F= 地面： G 圆盘： F=
G G 2G f 摩 = man = −mω r G f摩 ≠ 0 a = 0
在地面参考系，小球或木块的运动符合牛顿定律，以加速小 车或者圆盘为参照系牛顿定律不正确。
在加速系统中，牛顿定律必须进行修正。
G G v雨滴 = −vd j G G G ′ = v雨滴 − u v雨滴
y
G G u = v车 i 其中：
G G G ′ = −v车 i − vd j v雨滴
2 2 ′ v雨滴 = vd + v车
y′
= 22.4m / s
方向？
o
o′
x′
vd
x
§1.5 非惯性系与惯性力
一. 非惯性系 a zG
f摩
G G G G a 车上： F = 0 a ≠ 0 假想 f 惯 = − ma0
0
G G G G 则：F + f 惯 = − ma0 = ma′
2、匀速转动参考系中的惯性离心力 G G G 2G F = f 摩 = man = −mω r 地面： zG G G f摩 a' = 0 圆盘： F = f 摩 ≠ 0