第四章：空间力系

第四章空间力系一、要求1、能熟练地计算力在空间直角坐标轴上的投影和力对轴之矩。

2、对空间力偶的性质及其作用效应要有清晰的理解。

3、了解空间力系向一点简化的方法和结果。

4、能应用平衡条件求解空间汇交力系、空间任意力系、空间平行力系的平衡问题。

5、能正确地画出各种常见空间约束的约束反力。

二、重点、难点本章重点：力在空间直角坐标轴上的投影和力对轴之矩。

空间汇交力系、空间任意力系、空间平行力系的平衡方程的应用。

各种常见的空间约束及约束反力。

b5E2RGbCAP2、本章难点：空间矢量的运算，空间结构的几何关系与立体图。

三、学习指导1、空间力系的基本问题及其研究方法空间力系研究的基本问题仍然是静力学的三个基本问题，即：物体的受力分析、力系的等效替换和力系的平衡条件。

空间力系是力系中最普遍的情形，其它各种力系都是它的特殊情形。

按由浅入深、由特殊到一般的认识规律研究空间力系，是从理论上对静力学作一个系统而完整的总结。

p1EanqFDPw与平面力系的研究方法相似，这里也采用力向一点平移的方法将空间任意力系分解为空间汇交力系和空间力偶系，再应用这两个力系的合成方法来简化原力系，然后根据简化结果推导出平衡条件。

由于空间力系各力作用线分布在空间，因而使问题复杂化。

出现了力在坐标轴上的二次投影法、力对轴的矩以及用向量表示力对点的矩和力偶矩等新问题，简化的结果和平衡方程也复杂了。

DXDiTa9E3d2、各类力系的平衡方程力系类型平衡方程独立的方程的数目空间任意力系6汇交力系3平行力系3力偶系3平面任意力系3汇交力系2平行力系2力偶系1各类力系的独立的平衡方程的数目不变。

但是平衡方程的形式可以改变。

上表列出的是一般用形式。

解题指导对于解力在直角坐标轴上投影或力沿直角坐标轴分解这类问题，重要的是确定力在空间的位置。

一般解题的思路如下：RTCrpUDGiT认清题意，仔细查看结构<或机构）的立体图，它由哪些部件组成，各部件在空间的位置，以及它们和坐标轴的关系。

5PCzVD7HxA认清力的作用线在结构<或机构）的哪个平面内，寻找它与坐标面的交角，然后找力与坐标平面的夹角及力与坐标轴的夹角。

jLBHrnAILg（3）考虑用一次投影或二次投影的方法求解。

2、计算力对轴之矩，一般令矩轴位于一个坐标面内，寻找与矩轴垂直的平面，然后按题意选择以下两种方法：将力投影到垂直于轴的平面上，然后按平面上力对点的矩计算。

怎样将力投影到平面上呢？可先由力的作用点向平面作垂线，再寻找力和垂线所在平面与该平面的交线，然后将力向交线投影。

xHAQX74J0X将力沿直角坐标轴分解，然后根据合力之矩定理计算。

怎样选择分解方向呢？一般让两个分力在与矩轴垂直的平面内，一个分力平行于矩轴。

LDAYtRyKfE3、空间力系的解题技巧有以下两点：平衡力系在任意轴上的投影等于零，在选择三个投影轴时，可不相交，可不相互垂直，但三轴不能共面，任意二轴也不能平行。

如果所选投影轴垂直于未知力或它所在的平面，则可减少平衡方程中未知力的数量，便于求解方程。

Zzz6ZB2Ltk平衡力系对任意轴的力矩都必须等于零，在选择三个力矩轴时，可不相交。

可不相互垂直。

另外，用力矩方程也能保证合力为零，可用力矩方程代替投影方程。

因此，空间力系的平衡方程可以有四矩式、五矩式、六矩式。

如果所选取的矩轴与未知力平行或通过几个未知力<或力的作用线）的交点，则可使平衡方程中的未知力的数量减少，便于求解方程。

dvzfvkwMI1四、典型例题解读例题4. 1 空间平行力系简化的结果是什么？可能合成为力螺旋吗？解答：空间平行力系简化的中间结果仍为一主矢和主矩<主矢与主矩垂直），简化的最后结果可为一合力、合力偶或平衡，唯独不可能是力螺旋。

因主矢与主矩相垂直。

rqyn14ZNXI例题4. 2 <1）空间力系中各力的作用线平行于某一固定平面；<2）空间力系中各力的作用线分别汇交于两个固定点。

试分析这两种力系各有几个平衡方程？EmxvxOtOco解答：<1）空间力系中各力的作用线平行于某一固定平面，取某轴垂直于此固定平面，则各力在此轴的投影均为零，此方程失去使用价值，所以此力系的平衡方程个数等于或小于五个。

<2）空间力系中各力的作用线分别汇交于两个固定点，过这两点做一轴，此力系各力对此轴的力矩均为零，此方程失去求解价值，所以此力系的平衡方程个数等于或小于五个。

SixE2yXPq5例题4. 3 传动轴用两个止推轴承支持，每个轴承有三个未知力，共6个未知量。

而空间任意力系的平衡方程恰好有6个，是否为静定问题？6ewMyirQFL解答：此问题为静不定问题，因为六个轴承约束反力对此轴的力矩均为零，此力系的独立方程为五个。

例题4. 4 空间任意力系向两个不同点简化，试问下述情况是否可能：<1）主矢相等，主矩也相等；<2）主矢不相等，主矩相等；<3）主矢相等，主矩不相等；<4）主矢、主矩都不相等。

kavU42VRUs解答：空间任意力系的主矢与简化中心无关，所以若向不同的点简化，主矢不相等是不可能的，因此<2）、<4）两种情况是不可能的。

空间任意力系的主矩一般与简化中心有关，所以<3）是可能的。

<1）主矢相等、主矩也相等也是可能的<两点均在主矢作用线上）。

y6v3ALoS89例题4. 5 一均质等截面直杆的重心在哪里？若把它弯成半圆形，重心的位置是否改变？解答：在几何形心上<杆长一半处），若把它弯成半圆形，重心的位置改变。

例题4.6 当物体质量分布不均匀时，重心和几何中心还重合吗？为什么？解答：一般不重合。

因为几何中心只与物体的几何形状有关，而物体的重心与物体的质量分布有关，这是两个不同的概念与不同的度量。

M2ub6vSTnP例题4. 7 计算一物体重心的位置时，如果选取的坐标系不同，重心的坐标是否改变？重心在物体内的位置是否改变？0YujCfmUCw解答：同一点在不同的坐标系里，其坐标是不同的，所以，计算物体的重心位置时，如果选取的坐标系不同，重心的坐标要改变。

重心在物体内的位置不会因坐标系的选择不同而改变。

eUts8ZQVRd例题4. 8 已知，，，作用位置及尺寸如下图所示；求力系向点简化的结果。

解：力系主矢在轴上的投影为：1力系对点的主矩在轴上的投影为：力系向点简化所得的力和力偶的各个分量如图所示。

例题4. 9已知小正方格的边长为，各力的大小及作用线位置如图所示；求力系的合力。

解：该平行力系的合力为设合力与平面的交点为，由合力矩定理有：由，解出：,力系的合力如图中所示。

例题4. 10 已知处受力作用，板和杆的自重不计；求各杆的内力。

解：板的受力如图，由、以及，分别得，，再由，，，，得<压），，<压）例题4. 11 下图所示均质矩形板重为，用球铰链和碟形铰链<活页）固定在墙上，并用绳索维持在水平位置。

已知。

试求绳索所受张力及、处的约束力。

sQsAEJkW5T解：分析矩形板的受力。

由于蝶形铰水平放置，可认为它不能限制板沿轴的轴向位移，故；球铰处的约束力。

于是板所受未知力GMsIasNXkA。

为了尽量做到由一个平衡方程求解一个未知力，需要灵活选用平衡方程，特别是力对轴之矩形式的平衡方程：，<1）TIrRGchYzg⑦ P78 例题3-7，，<2），，<3）将式<2）代入式<3），得。

进而有，，< 4），，< 5），，<6）灵活选用平衡方程，往往可以避免求解联立方程。

与考察二维刚体的平衡问题相似，最好采用力对轴之矩形式的平衡方程。

因此，选择哪一根轴便很有考究。

例如，为求可选为取矩轴，于是有7EqZcWLZNX，显然，此式比式<3）简单。

由计算结果可知，。

这样，矩形板就可看成在平面内只受三力作用的系统，这时空间力系化为平面力系。

当然，此三力应汇交于该平面内一点，如图所示。

lzq7IGf02E例题4. 12 已知力偶与，曲杆自重不计；求使曲杆保持平衡的力偶矩和支座、的反力。

解曲杆整体受力如图，由平衡方程，，，，，，解得：，，c ，，例题4. 13 已知等边三角形板的边长为，在板内作用一矩为的力偶，板、杆的自重不计；求各杆的内力。

解：三角形板受力如图，由，，，，，，解得：<压），<拉）例题4. 14 已知均质杆、分别重为与，、、均为球铰，端靠在铅直光滑的墙上，，求求球铰、的约束反力及点墙面的法向反力。

zvpgeqJ1hk解：先研究杆，受力图如图所示，由，，得再取、两杆为一体来研究，受力如图所示，由，，，，，，解得：，，，，，例题 4. 15 已知工字钢截面尺寸如图所示；求此截面的几何中心。

解：，，，由对称性，，而申明：所有资料为本人收集整理，仅限个人学习使用，勿做商业用途。

20m m150m m200m m123。