对称振子天线
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8.5 对称振子天线的辐射1.什么是对称振子?2.对称振子的辐射特性3.半波振子的辐射特性1. 什么是对称振子?两段长度为的直导线,从中间对称馈电,就构成对称振子。
l 如图所示:对称振子上的电流分布为:0sin (||)I I k l z =-2/2l λ=23/4l λ=2l λ=23/2l λ=在振子上取一小段d z ,将其视为电偶极子,其辐射场为:2. 对称振子的辐射场j 0sin (||)ed j sin d 2kR I k l z E zR θηθλ'--=⋅'该对称振子的辐射场就是整个振子长度上的积分:d lE E θθ=⎰因为:R l>>//R R'||cos R R z θ'≈-R R'≈在分母上在指数上j j ||cos 0j sin e sin[(||)]e d 2l kR k z l I k l z zRθηθλ--=-⎰辐射电场为:d lE E θθ=⎰0j -j cos 0j cos 0j sin e {sin[()]e d 2sin[()]ed }kR kz l lkz I k l z z Rk l z z θθηθλ--=++-⎰⎰j 0e cos(cos )cos()j []2πsin kRI kl kl R θηθ--=⋅对称振子的辐射场:j 0e cos(cos )cos()ˆj []2πsin kRI kl kl E aR θθηθ--=⋅j 0e cos(cos )cos()ˆj []2sin kRI kl kl H aR ϕθπθ--=⋅cos(cos )cos()()sin kl kl F θθθ-=对称振子的方向性函数:不同长度振子的方向图:lλ=2/12/1/2lλ=lλ=2/3/2lλ=2/23. 半波振子的辐射j 0πcos(cos )e 2ˆj []2πsin kRI E a R θθηθ-=⋅已知:对称振子的辐射场:j 0e cos(cos )cos()ˆj []2πsin kRI kl kl E aR θθηθ--=⋅将代入上式2/2l =λj 0e cos(cos )cos()ˆj []2πsin kRI kl kl H aR ϕθθ--=⋅j 0πcos(cos )e 2ˆj []2πsin kRI H a R ϕθθ-=⋅可得半波振子的辐射场:(1)半波振子的辐射场(2)半波振子的方向性函数:πcos(cos )2()sin F θθθ=2/1/2l λ=E 面方向图xzθ半波振子的方向图:(4)半波振子的总辐射功率:222ππrav rav 2002πcos (cos )2d d d 8πsin 1.2194πo S oI P S S I θηθϕθη=⋅==⎰⎰⎰(3) 半波振子的平均坡印廷矢量:220rav 22πcos(cos )12ˆRe()28πsin R I E H R θηθ*⎛⎫ ⎪=⨯= ⎪ ⎪⎝⎭S aπcos(cos )12()sin 2F θθθ==50.5θ=(5) 辐射电阻:rav r 22 1.219(Ω)2πo P R I η==(6) 方向性系数: 1.64D =(7)半功率波瓣宽度:00.5279θ=E 面方向图xzθ0.52θ0000.59050.539.5θ=-=小结:1.什么是对称振子?2.对称振子的辐射特性3.半波振子的辐射特性。
对称振子天线辐射JZOBEL一、对称振子天线的辐射场对称振子天线是一种经典的、迄今为止使用最广泛的天线,特别是半波对称振子天线. 单个半波对称振子可单独使用或作为抛物面天线的馈源,也可采用多个半波对称振子组成各种天线阵。
如图 1 所示,对称振子天线由两根长度均为的细导线构成。
由于中心馈电,所以在振子两臂上的电流是对称的,且呈正弦分布,并在上、下端点趋近于零,振子上的电流分布可表示为(1)图1 对称振子天线式中为轴坐标的绝对值,为电流幅值,为振子长度的一半。
不同长度的对称振子上的电流分布如图2所示。
λ/2 3λ/4 λ 3λ/2图2 对称振子的电流如图 1 所示,在振子上距对称原点为处取一长度元,当足够小时,上流动的电流均匀分布且相位相同,可视为一个电偶极子,其远区辐射电场为'0'sin sin ()2jkR I dE jk l z e dz Rθθλ-=- (2) 为求得对称振子天线的辐射电场,可对式 (2) 进行积分运算,为保证积分能在简单的情况下进行,先对式 (2) 中变量进行分析。
式中的积分变量是 ,式中 也随 变化,是的函数,这样被积函数显得有点复杂,为此,可做些近似处理,在 的情况下,射线与在振子附近可视为平行的射线,因此(3)在远区,由于 和 的值差别极小,因此在式 (2) 的分母中,可用 代替 ,但在相位项中与的微小差距将会引起较大的相位差,因此必须考虑式 (3) 给出的近似关系。
故式 (2) 变为(4)对式 (4) 进行积分得到利用积分公式得到对称振子天线的辐射电场(5)同理,可获得对称振子天线的辐射磁场(6) 可见,对称振子天线的方向性函数为(7)(a) (b)(c) (d)图 3对称振子的方向图图 3 给出了四种不同长度的对称振子天线的方向图。
二、半波振子天线的辐射当对称振子长度等于半个波长时,即,称之为半波振子天线,其方向图如图3(a)所示。
将代入式 (5) 和式 (6) 中,可得半波振子天线的辐射场为(8)(9) 其方向性函数为(10) 其平均坡印廷矢量为(11)其总辐射功率为在包围半波振子天线的闭合球面上的面积分,即上式中对的积分可用数值法计算,结果为所以(12) 由此得出半波振子天线的辐射电阻为(13)在自由空间,则辐射电阻(14) 可计算出半波振子的方向性系数为(15) 其半功率波瓣宽度由下列方式计算该方程的两个解之间的夹角即为波瓣宽度,用数值法计算得(16)。
对称振子天线原理
“哇,这天线到底是咋回事呢?”我和小伙伴们在公园里玩耍,突然看到一个高高的杆子上装着奇怪的东西。
有人说那是天线,可这天线有啥用呢?咱都好奇得不行。
咱先说说这对称振子天线的结构吧。
它就像一个张开双臂的小人儿,两边长长的部分就像是小人的胳膊,这叫振子臂。
中间连接的地方呢,就好像小人的身体。
这振子臂可重要啦,它能发射和接收信号呢。
那它的工作原理是啥呢?嘿,这就好比我们在玩传话游戏。
一个人说话,声音就像信号一样传出去。
对称振子天线呢,就是把电信号变成电磁波发射出去,然后又能接收电磁波变回电信号。
这多神奇呀!就像魔法一样,把看不见的信号变来变去。
那这对称振子天线都用在哪儿呢?有一次,我在家里看电视,突然想到,这电视信号是咋来的呢?原来就是通过那些高高的天线传过来的呀。
还有我们用的手机,要是没有天线,那我们怎么能打电话、上网呢?这天线就像一个隐形的信使,默默地为我们传递着各种信息。
对称振子天线可真是个了不起的东西。
它虽然不显眼,却在我们的生活中发挥着巨大的作用。
没有它,我们的生活可就没这么方便啦。
我觉得
它就像一个默默奉献的小卫士,守护着我们的通信世界。
第三讲对称振子和接地短鞭天线一、概述1.手机通常使用的天线有四种类型:(1)PIFA天线:即平面倒F天线,这种天线的基本组成形式是互相平行的平面辐射单元和接地面,在辐射单元上彼此靠近的位置有一个接地的短路片和一个馈电片。
(2)单极子变形天线:即类似于外置天线的变形,它只有一个馈电的接触弹片,内部可以有多种几何结构形式。
(3)PCB板天线:这种天线也可以认为是单极子天线的变形,只是将天线辐射体做在PCB板上。
这种天线可以为外置,由PCB走线和过孔共同绕成螺旋状,也可以是内置形式,并允许多种几何结构。
(4)陶瓷介质天线:即将天线做在高介电常数的陶瓷材料上,从而达到减小尺寸的目的。
手机蓝牙天线多采用陶瓷介质天线的形式。
2.所有手机天线都可以认为是从对称振子和接地单极子天线的基础上发展而来,所以这一讲主要给出对称振子和接地单极子天线的理论分析。
二、对称振子(Dipole)天线1.对称振子的结构对称振子由两根同样粗细、同样长度的直导线构成,在中间的两个端点馈电。
每根导线的长度是,它又称为对称振子的臂长。
在谐振条件下,为四分之波长。
这种天线结构简单,适用于多个波段。
它可以作为独立的天线使用,也可以作为复杂天线(如天线阵)的单元或面天线的组成部分(如馈源)。
手机使用的所有天线都可以以这种天线为出发点作进一步的分析。
2.对称振子分析对称振子的分析可以采用集总等效电路法。
可以将它看做由终端开路的两根长导线的电流分布张开所形成。
无耗开路长线上的电流是正弦分布的,对称振子上的电流也近似按正弦分布,波型与臂长的电长度有关。
取对称振子中心为坐标原点,振子轴沿x轴,则对称振子的电流分布可以近似表示为:(1)其中是波腹电流,是对称振子的电流传输相移常数,(是振子上的波长),如果不考虑损耗,则,其中和分别是自由空间的相移常数和波长。
(1)式还可以写成:(2)全长的对称振子称为全波振子,全长为的对称振子称为半波振子。
实际使用的振子都是半波振子。
基于HFSS 的对称阵子天线仿真一、对称阵子天线概述 对称阵子天线是最基本也是最常用的天线形式。
对于中心点馈电的对称振子天线,其结构可看做是一段开路传输线张开而成。
馈电时,在对称振子两臂产生高频电流,此电流将产生辐射场。
可以将对称振子分成无数小段,每一小段都可以看成电基本振子,则对称振子辐射场就是这些无数小段电基本振子辐射场的总和。
由于结构简单,对称振子广泛应用于雷达、通信、电视和广播等无线电技术设备中。
对称振子的工作频率从短波波段到微波波段。
它既可作为独立的天线使用,也可以作为天线阵基本单元组成线阵或平面阵,还可以作为反射面天线的馈源。
二、天线参数对称阵子天线主要有输入阻抗,反射系数,回波损耗这几个重要参数。
图1为用MATLAB 仿真得出的半波对称阵子的E 面方向图。
输入阻抗in in in jX R Z +=,反射系数00Z Z Z Z in in +-=Γ,回波损耗Γ=lg 20RL 。
图1 理论E面方向图三、仿真过程对称阵子天线模型由几部分组成:两臂、馈电、辐射箱。
对称阵子的两臂为圆柱体,材料为理想导体,半径为变量r,臂长为变量l。
对称阵子一般通过同轴馈电,可以看作在振子的两臂之间施加了及总电压。
在用HFSS仿真时通过一个平面连接两臂,在平面上设置激励源来实现。
通过建立辐射箱,表面设置吸收边界条件来模拟无界空间。
依据这些要点建立了对阵振子天线模型,如图2。
图2 对称阵子天线模型四、结果分析图3为阻抗曲线图,深色为实部,浅色为虚部,模拟情况与理论值接近。
图4为端口2匹配时端口1的反射系数。
条件设定为r=1mm,l=25mm,即半波对称阵子。
比较图3和图4,可以得出在2.6GHz处反射系数最低,端口阻抗值约为50Ω,此为半波对称阵子天线的谐振频率。
图3 阻抗曲线图4 S11曲线图5为对称阵子天线的三维方向图,可以得出对称阵子的辐射场关于天线轴向对称。
图5 三维方向图图6是对称阵子的E面方向图,此方向图画出的是天线总增益的绝对值,与理论值接近。
第三讲对称振子和接地短鞭天线一、概述1.手机通常使用的天线有四种类型:(1)PIFA天线:即平面倒F天线,这种天线的基本组成形式是互相平行的平面辐射单元和接地面,在辐射单元上彼此靠近的位置有一个接地的短路片和一个馈电片。
(2)单极子变形天线:即类似于外置天线的变形,它只有一个馈电的接触弹片,内部可以有多种几何结构形式。
(3)PCB板天线:这种天线也可以认为是单极子天线的变形,只是将天线辐射体做在PCB板上。
这种天线可以为外置,由PCB走线和过孔共同绕成螺旋状,也可以是内置形式,并允许多种几何结构。
(4)陶瓷介质天线:即将天线做在高介电常数的陶瓷材料上,从而达到减小尺寸的目的。
手机蓝牙天线多采用陶瓷介质天线的形式。
2.所有手机天线都可以认为是从对称振子和接地单极子天线的基础上发展而来,所以这一讲主要给出对称振子和接地单极子天线的理论分析。
二、对称振子(Dipole)天线1.对称振子的结构对称振子由两根同样粗细、同样长度的直导线构成,在中间的两个端点馈电。
每根导线的长度是,它又称为对称振子的臂长。
在谐振条件下,为四分之波长。
这种天线结构简单,适用于多个波段。
它可以作为独立的天线使用,也可以作为复杂天线(如天线阵)的单元或面天线的组成部分(如馈源)。
手机使用的所有天线都可以以这种天线为出发点作进一步的分析。
2.对称振子分析对称振子的分析可以采用集总等效电路法。
可以将它看做由终端开路的两根长导线的电流分布张开所形成。
无耗开路长线上的电流是正弦分布的,对称振子上的电流也近似按正弦分布,波型与臂长的电长度有关。
取对称振子中心为坐标原点,振子轴沿x轴,则对称振子的电流分布可以近似表示为:(1)其中是波腹电流,是对称振子的电流传输相移常数,(是振子上的波长),如果不考虑损耗,则,其中和分别是自由空间的相移常数和波长。
(1)式还可以写成:(2)全长的对称振子称为全波振子,全长为的对称振子称为半波振子。
实际使用的振子都是半波振子。
实验五对称振子天线的设计与仿真实验五对称振子天线的设计与仿真一、实验目的1.设计一个对称振子天线2.查看并分析该对称振子天线的反射系数及远场增益方向二、实验设备装有HFSS 13.0软件的笔记本电脑一台三、实验原理1、电流分布对于从中心馈电的偶极子,其两端开路,故电流为零。
工程上通常将其电流分布近似为正弦分布。
假设天线沿z轴放置,其中心坐标位于坐标原点,如图所示,则长度为l的偶极子天线的电流分布为:I(z)=Imsink(l-|z|),其中Im是波腹电流,k波数。
对半波偶极子而言l=λ/4.则半波偶极子的电流分布,可以写成:I(z)=Imsin(π/2-kz)=Imcos(kz)。
首先明白一点:半波偶极子天线就是对称阵子天线。
2、辐射场和方向图已知半波偶极子天线上的电流分布,可以利用叠加原理来计算半波偶极子天线的辐射场。
式中,称为半波偶极子的方向性函数。
3、方向系数:对称振子是中间馈电,其两臂由两段等长导线构成的振子天线。
一臂的导线半径为,长度为I。
两臂之间的间隙很小,理论上可以忽略不计,所以振子的总长度L=21。
对称振子的长度与波长相比拟,本身己可以构成实用天线。
在计算天线的辐射场时,经过实践证实天线上的电流可以近似认为是按正弦律分布,忽略振子损耗。
根据正弦分布的特点,对称振子的末端为电流的波节点;电流分布关于振子的中心店对称;超过半波长就会出现反相电流。
在分析计算对称振子的辐射场时,可以把对称振子看成是由无数个电流I(z),长度为dz的电流元件串联而成。
利用线性媒介中电磁场的叠加原理,对称振子的辐射场是这些电流元辐射场之矢量和。
四、实验内容利用HFSS软件设计一个近似理想导体平面的UHF 对称振子天线。
中心频率为0.55GHz,采用同轴线馈电,并考虑平衡馈电的巴伦结构。
最后得到反射系数和二维辐射远场仿真结果。
五、实验步骤.建立新工程了方便建立模型,在Tool>Options>HFSS Options中讲Duplicate Boundaries with geometry复选框选中。
对称振子天线的hfss仿真对称振子天线的HFSS仿真摘要:对称振子天线不仅是一种结构简单的天线,而且是一经典的,迄今为止使用最广泛的天线。
每臂长度为四分之一波长、全长为二分之一波长的振子,称为半波对称振子,单个半波对称振子可简单地独立使用或用作抛物面天线的馈源,也可采用多个半波对称振子组成的天线阵。
其上电流呈驻波分布,如果两线末端张开,辐射将逐渐增强。
本文用hfss仿真了一个简单的对称振子天线,得出了反射系数曲线和远场增益图,熟悉了hfss仿真软件的使用,学习了对称振子天线的原理。
关键词:对称振子,hfss, 反射系数,远场增益Abstract: Dipole antenna is not only an antenna of simple structure, but also is the most widely used antenna till now. The length of every arm is 1/2 wavelength and the whole length equal to a wavelength is defined dipole antenna. Single half-wave dipole antenna can be simply independently used or worked as feed of parabolic antenna, several half-wave dipole antennas can also constitute antenna array. The current on it distribute as a standing wave. If two ends of the lines open,the radiation will gradually increased. This article simulated a simple dipole antenna with hfss,reflection coefficient curve and far field gain graph are given, had a basic knowledge of hfss software, and the theory of dipole antenna is studied.Key words: Dipole, hfss, reflection coefficient, far field gain0.引言两部分长度相等而中心断开并接以馈电的导线,可用作发射和接收天线,这样构成的天线叫做对称天线。
偶极子和对称振子
偶极子天线(Dipole Antenna)也被称为对称阵子,是一种经典且广泛使用的天线。
它由两根粗细和长度都相同的导线组成,中间为馈电端口。
连接收发机与天线馈电端口的传输线将高频电流输送到天线上,该传输线被称为天线的馈线。
对称振子可以看作是开路的双导线演变而来,也可以看作电流元的连续直线阵列。
对称振子的方向图和输入阻抗是其重要的特性。
方向图描述了天线在各个方向上辐射的强度,而输入阻抗则是从馈线看向天线的阻抗,等于馈电端口处电压与电流之比。
然而,由于电压或电流不易求出,因此输入阻抗的计算可能较为复杂。
一种常见的工程近似计算方法是把振子看作是由开路传输线张开180度后构成,并借助传输线的阻抗公式进行适当近似和修正,得到对称振子的输入阻抗的公式。
对称振子的长度也影响其性能。
每臂长度为四分之一波长的振子称为半波对称振子。
此外,还有异型半波对称振子,可以看作是将全波对称振子折合成一个窄长的矩形框,并把全波对称振子的两个端点相叠,这个窄长的矩形框称为折合振子。
折合振子的长度也是为二分之一波长,故称为半波折合振子。
对称振子具有结构简单、应用广泛的特点,可以单独使用,也可以用作抛物面天线的馈源,还可以采用多个半波对
称振子组成天线阵。