弹塑性力学 思考:变形能的计算能不能用叠加原理 M M1 M 2 M1 M 1 dx U1 2 EI 2 M2 M 2 dx U2 2 EI 2 U ?U 1 U2 土木工程与力学学院 · 罗文波 9 弹塑性力学 能量原理与变分法 材料质点(微单元体)
静力平衡 变形几何 物理关系
偏微分方程 整个变形体的能量 土木工程与力学学院 · 罗文波 3 弹塑性力学 变形能的计算: F1、F2 Fn 如果弹性体上作用几个广义力(包括力偶), 1、 2 n ,那么 产生相应的广义位移(包括角位移) 非线性弹性体的变形能: U W 0 Fi d i i 1 n i 线性弹性体的变形能: 1 1 1 U W F1 1 F2 2 Fn n 2 2 2 P2 P2 N a P1 N b P2 N c P1 P2 2 2 2 P l P l ( P P ) l 2 1 2 1 U Uc Ua b 2 EA 2 EA 2 EA P 1 1l 1 1 P1l1 l1 对于 先加 P 1 Uc P P2 l2 P 2 EA 1l1 1l2 2 2 1 P2l 杆C 再加P P2 l2 l Ua Ub P 2 2 2 1l2 EA P l 土木工程与力学学院 · 罗文波 2 弹塑性力学 §12-2 外力功和变形能的计算 外力功的计算: F F 在线弹性范围内: W F 2 F ——广义力 ——广义位移 F F1 o
梁为非弹性体时: M2 A 1 2 B W 0 F1 d 0 M 2 d 1 1 梁为弹性体时: 1 1 W F1 1 M 2 2 2 2 1 M e 2 Ml M Me , EI z 土木工程与力学学院 · 罗文波 7 弹塑性力学 组合变形情况下杆件的变形能: 在所截取的微段内,可 以认为内力为常量。轴 力、剪力、弯矩、扭矩 对微段来说是处于外力 位置。所以 d U dW 整个杆的变形能 1 1 1 1 FN d( l ) M d T d kFQ d 2 2 2 2 2 2 FN d x M 2 d x T 2 d x kFQ d x 2 EA 2 EI z 2GI p 2GA 在静力边界上满足静力边界条件 s s s l m z yx zx n X s s s zy l y m zy n Y s s s l m xz yz zn Z (X,Y,Z) 土木工程与力学学院 · 罗文波 11 弹塑性力学 在物体内满足平衡微分方程 s s s yx x zx X 0 x y z s sy s xy zy Y 0 x y z syz s s xz z Z 0 x y z 2 2 kFQ dx FN dx M2d x T2d x U l l l l 2 EA 2 EI z 2GI p 2GA 注意:对以抗弯为主的杆件及杆系,因轴力和剪力远小于 弯矩对变形的影响,所以在计算这类杆件的变形时 通常不计轴力和剪力的影响。 土木工程与力学学院 · 罗文波 8 1 W Fl 2 1 W F 2 1 M e 2 F l FN F , l N EA 变形能 2 FN l U 2 EA FQ F , FQ l GA U 2 FQ l 2GA W Tl T Me , GI p T 2l U 2GI p M 2l U 2 EI z W 弹塑性力学 能量原理与变分法 土木工程与力学学院 · 罗文波 弹塑性力学 §12-1 外力功 变形能 外力功:弹性体在外力作用下发生变形,于是外力的作用 点将沿外力的作用方向产生位移(相应位移)。外力在相 应位移上所作的功称为外力功。 变形能:在外力作功的同时,弹性体因变形而具有了作功 的能力,即弹性体因变形而储存了能量。这种能量称为变 形能。 外力功和变形能的关系:若外力从零平缓地增加到最终值, 则变形中的弹性体每一瞬时都处于平衡状态,故其动能和 其它能量损失不计,于是认为全部外力共都转变成变形能。 即: W U 能量法:利用外力功和变形能的概念,建立分析变形、位 移、内力的原理和方法,称为能量法。
积分方程(能量的变分为零)
变分法 变分法与微分方程的描述,两者可以转化 变分法是有限元方法的基础 土木工程与力学学院 · 罗文波 10 弹塑性力学 静力可能状态 物体Q,在内部受体力(X,Y,Z)作用, 在静力边界S上受面力( X , Y, Z )作用 外力与内力(应力) 处处(物体内和边界上) 满足平衡。 1 2 P1 P1 Hale Waihona Puke Baidu 土木工程与力学学院 · 罗文波 弹塑性力学 (a) (b) (c) 2 (P P ) l 1 2 Uc 2 EA P1 P2 P1 P2 2 2 P l P l 1 2l 1 2 PP 2 EA 2 EA EA P 1 1l P1l1 l 先加 P 1 对于 1 2 EA 1 P l 杆C 再加P P2 l2 2 l 2 2 2 EA P l 克拉比隆( Clapeyron )原理:弹性体的变形能等于广义力与其 相应广义位移乘积之半的总和。 4 土木工程与力学学院 · 罗文波 弹塑性力学 例:现有a,b,c三根杆,已知其长度l 和刚度EA 相等, 求:各杆的变形能。 (a) (b) (c) U a U b U c ? 特性1:计算U时不 能用叠加原理。 1 2 1 1 Uc P P2 l2 P 1l1 1l2 2 2 2 P P22l PP l 1 l 1 2 2 EA 2 EA EA 特性2:U 只与载荷的最终数值有关; 与加载方式无关。 土木工程与力学学院 · 罗文波 6 弹塑性力学 杆件在基本变形情况下的变形能: 位移与力的 变形形式 外力功 关系