涡量输运方程

2 u u ui uk p i i u f j i 2 x j xi 3 xi x j t xk ui D 0 Dt xi

DOSE, Zhejiang University
浙江大学海洋学院oceancollegezhejianguniversity33脉动方程雷诺应力方程湍动能输运方程湍流标量方程涡量的输运方程湍流与ns方程ns方程自身的复杂性一般情况下ns方程关于初边值问题的解的存在性和唯一性尚未完全得到证明只有在极苛刻的条件下才存在唯一解非定常三维方程
高等流体力学
笛卡尔坐标下
u v w ＝0 t x y z
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张量下标形式
ui 0 t xi
或
u D i 0 Dt xi
7
NS方程（4）

运动方程
不可压缩流动的方程简化
4
因此，一般将流体运动的N - S方程作为湍流运动的基 本方程，即湍流场内任一空间点的速度、压强及密度 等的瞬时值都必须满足该方程。 尽管有学者对这一模型产生质疑，也曾试图另辟蹊径 ，寻找其它数学模型，但都没有令人信服的证据和结 果。而基于 N-S方程所得到的一些理论、计算结果和 实验结果吻合得很好。
N-S方程自身的复杂性
− 一般情况下， N-S方程关于初、边值问题的解的存在性和唯一 性尚未完全得到证明，只有在极苛刻的条件下才存在唯一解
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− 定常方程：存在解，但只有小雷诺数解才是唯一的 − 非定常二维方程：存在唯一解 − 非定常三维方程：小雷诺数时存在唯一解；大雷诺数时情况比 较复杂：只在一定时间内存在唯一解；雷诺数越大，存在唯一 解的时间区间越小

u0 a1 a2 b1 a2 a2
u1 u |a2 2 2 |a2 ，即： 1b1 2b2 y y
由上面四个边界条件，解得：
b1
2 u0 1u0 ， b2 a2 1 a12 a2 1 a12 a ( 2 )u0 c1 2 1 ， c2 0 a2 1 a12
故：
u1
2 u0 a ( 2 )u0 y 2 1 a2 1 a12 a2 1 a12 12u0 yx 1b1 a2 1 a12 1u0 u2 y a2 1 a12 2 1u0 yx 2b2 yx a2 1 a12
Y X 0 ，则： x y
v u u v u v u v v u v u u ( ) ( ) v ( ) ( ) 2 ( ) t x x y x x y y x y y x y x y u v u v ( ) 2 t x y x y
船舶流体力学(NA235)第八次作业
（2010-2011 第二学期） (参考答案)
一、 厚度为 h 的粘性流体层在重力作用下沿斜面流动，表面的压强为大气压 Pa ，流体粘性系 数为 ，斜面的倾斜角为 ，试求流体内速度分布及流量。 解： 流体在刚开始运动时， 在重力作用下有加速的趋势， 但因受到壁面摩擦力的作用， 最终重力和摩擦力将达成平衡，使流动趋于定常。 取坐标如图，因流动是平行流，有
积分得： P cos y C ( x) 因 y h 时， P Pa ，故： Pa cos h C ( x) 得：
P Pa (h y ) cos
由（3）式看出：
（3）
P 0 ，故（1）式成为： x

概念第一章绪论连续介质：但流体力学研究的是流体的宏观运动，不以分子作为流动的基本单元，而是以流体质点为基本单元，把流场看做是由无数流体质点组成的连续体。

流体质点：流场中一个体积很小并可以忽略其几何尺寸，但与分子相比，这个体积可容纳足够多的分子数目的流体元，有一个稳定的平均特性，即满足大数定律理想流体：忽略流体黏性的流体，即μ=0.可压缩流体与不可压缩流体：简单地讲，密度为常数的流体为不可压缩流体，如水、石油及低速流动的气体。

反之，密度不为常数的流体为可压缩流体。

牛顿流体与非牛顿流体：根据流体流动时切应力与流速梯度之间的关系，即牛顿内摩擦定律。

凡是符合牛顿内摩擦定律的成为牛顿流体，如水、空气、石油等。

否则为非牛顿流体，如污泥、泥石流、生物流体、高分子溶液等动力粘度与运动粘度：动力粘度又成为动力黏度系数，动力黏度是流体固有的属性。

运动粘度又称为运动粘性系数，运动黏性系数则取决于流体的运动状态体积力与表面力：体积力亦称质量力，是一种非接触力，即外立场对流体的作用，且外立场作用于流体每一质点上，如重力、惯性力、离心力。

表面力是一种表面接触力，指流体与流体之间或流体与物体之间的相互作用，主要指压力、切应力、阻力等定常流与非定常流：又称恒定流与非恒定流。

若流场中流体质点的所有运动要素均不随时间变化，则这种流动称为定常流；反之只要有一个运动要素随时间变化则为非定常流大气层分为5层：对流层、同温层、中间层、电离层及外逸层第二章流体运动学描述流体质点的位置、速度及加速度的两种方法，即拉格朗日法和欧拉法质点导数：亦称随体导数，表示流体质点的物理量对时间的变化率，亦即跟随流体质点求导数那布拉P9流体质点的运动轨迹称为迹线流线：此曲线上任一点的切线方向就是该点流速方向依照一定次序经过流场中某一固定点的各个质点连线称为脉线，也叫序线。

流体线：在流场中任意指定的一段线，该段线在运动过程中始终保持由原来那些规定的质点所组成。

流体的旋涡运动和涡量方程流体的旋涡运动是一种常见的流体力学现象，它在自然界和工业领域中都有广泛的应用。

本文将介绍流体的旋涡运动的基本原理和涡量方程的数学描述。

一、流体的旋涡运动的基本原理流体的旋涡运动指的是流体中由于速度梯度而产生的旋转运动。

旋涡是流体中的一个局部区域，其中流体粒子绕一个中心轴线旋转。

旋涡可以由流体的不可压缩性和连续性方程推导得出，其中连续性方程表明了质量守恒的定律，而不可压缩性方程则描述了速度场的变化。

在旋涡运动中，流体粒子通过旋转而不是直线运动。

在旋涡的中心轴线周围，流体速度很高，而在旋涡外部，则速度较低。

这种速度差异导致了旋涡的形成和旋涡运动的产生。

旋涡运动在自然界中有许多实际应用，比如天气系统中的龙卷风、海洋中的涡旋等。

二、涡量方程的数学描述涡量是描述旋涡运动的重要物理量，它是流体速度场的旋度。

涡量可以用数学公式表示为：ω = ∇ × V其中ω 是涡量，∇表示梯度，×表示向量叉乘，V 是流体的速度场。

涡量方程描述了涡量的演化规律。

涡量方程的数学表达为：Dω / Dt = ∇ × (v × ω) + ν∇^2ω其中Dω / Dt 是涡量的物质导数，v 是速度场中的流体粒子速度，ν是涡量的动力粘性系数，∇^2 是拉普拉斯算符。

涡量方程中的第一项 (∇ × (v × ω)) 描述了涡量的旋转运动，它表示涡量随着流体粒子的运动而旋转。

第二项(ν∇^2ω) 则表示涡量的扩散运动，它描述了涡量在流体中的传播和扩散。

涡量方程是描述流体旋涡运动的重要方程，它能够预测旋涡的演化和影响。

通过分析涡量方程，可以了解旋涡的起源、发展和消散，为实际应用中的流体控制和优化提供理论基础。

总结：流体的旋涡运动是流体力学中的重要现象，它在自然界和工业领域中都有广泛的应用。

本文介绍了流体旋涡运动的基本原理和涡量方程的数学描述。

涡量方程是描述涡量演化规律的方程，能够预测旋涡的运动和变化。

得出涡量输运方程：
DΩ 2 (Ω )u Ω Dt
第3章
涡量与环量的一般原理

1. 旋度
旋转运动是用旋转角速度 来表征。源自在流体力学中，把两倍的旋转角速度矢 量定义为旋度，即
rotu u 2
式中，符号 rot 和 均表示求旋度， 速度的旋度为矢量。
2. 涡量
涡量就是速度的旋度，即
Ω u
有旋运动也称为涡量 Ω 不为零的运动。
式中， dA 为微分面积矢量。
这样，可通过分析速度环量研究 旋涡运动，Γ＝0 表示平面无旋运动； Γ≠ 0 则为有旋运动。
A
5. N－S 方程的替代形式与涡量输运方程
（1） N－S 方程的替代形式 利用下列表达式：
矢量恒等式 u2 (u )u ( ) u ( u ) 2 f Π 质量力有势 1 p － p ( ) 均质不可压缩流体


可将 N－S 方程化为兰姆型方程：
u p u2 2 ( Π ) u Ω u t 2
（2） 涡量输运方程
对兰姆型方程两端作“取旋度”运算， 并考虑到：
u Ω ( ) t t p
u2 ( Π )0 2 (u Ω ) ( Ω )u (u ) Ω 2 2 ( u ) Ω
3. 环量
在流场中任取一封闭曲线 L，把 速度矢量沿 L的线积分定义为速度 环量Γ，即 Γ L u dL L u x dx u y dy u z dz
式中， dL 为有向微分弧长，习惯上取反
时针回路为正向。
4.斯托克斯定理
斯托克斯定理 是将涡量与速度 环量联系起来的定理，即 Γ Ω dA

输运方程基本形式输运方程是描述物质或能量转移的基本方程，其基本形式可以写成以下三个方程：1.质量输运方程：$$\frac{\partial \rho}{\partialt}+\nabla\cdot(\rho\mathbf{u})=0$$其中，$\rho$表示物质的密度，$\mathbf{u}$表示速度矢量，$\nabla=(\frac{\partial}{\partial x},\frac{\partial}{\partial y}, \frac{\partial}{\partial z})$表示空间梯度运算符。

该方程描述的是物质在空间和时间上的变化情况，它指出质量守恒的基本原理，即物质不会凭空消失或产生。

2.动量输运方程：$$\frac{\partial(\rho\mathbf{u})}{\partialt}+\nabla\cdot(\rho\mathbf{u}\mathbf{u}+\mathbf{P})=\rho\mathbf{g}$$其中，$\mathbf{P}$表示应力张量，$\rho\mathbf{u}\mathbf{u}$表示动量通量，$\mathbf{g}$表示加速度。

该方程描述的是物质运动的力学规律，它指出动量守恒的基本原理，即物质运动的速度和方向在空间和时间上不会突然改变。

3.能量输运方程：$$\frac{\partial(\rho e)}{\partial t}+\nabla\cdot(\rhoe\mathbf{u}+\mathbf{u}\cdot\mathbf{P})=\rho\mathbf{u}\cdot\ma thbf{g}+Q$$其中，$e$表示单位质量的内能，$\mathbf{u}\cdot\mathbf{P}$表示内能通量，$Q$表示单位时间内的加热量或冷却量。

该方程描述的是物质内能的变化情况，它指出能量守恒的基本原理，即物质在加热或冷却后其内能会发生变化。

这三个方程描述了物质和能量在空间和时间上的变化规律，它们是物理学中的核心方程，被广泛应用于空气动力学、热力学、流体力学、等离子体物理学、生物学等领域。

ρ v = constant = qm / A
19
2.2 动量方程
∂( ρ v ) + ∇i( ρ vv ) = ∇i(τ − p ) + ρ g ∂t
• 对于不可压缩流体，密度项可以提出。左 边第二项反映了形变作功，右边第一项为 表面力作功，第二项为质量力作功。
∂v ρ + ∇v i ρ v + v i∇( ρ v ) = −∇p + ρ gz ∂t
• 对于圆管内换热，采用柱坐标：
∂T ∂T ρ c p (vz + vr )= ∂z ∂r ∂ ∂T 1 ∂ ∂T (k )+ (kr ) ∂z ∂z r ∂r ∂r
34
• 认为层流没有径向的搅动：
vr = 0
• 忽略轴向温差引起的导热：
∂ ∂T (k ) ∂z ∂z
∂T ρ c p vz ∂z
2
3
1 输运方程
何为输运方程？先回答什么是输运现象(transport phenomenon)： In physics, chemistry, biology and engineering, a transport phenomenon is any of various mechanisms by which particles or quantities move from one place to another. The laws which govern transport connect a flux with a "motive force". Three common examples of transport phenomena are diffusion, convection, and radiation. The science of transport phenomena is a great complement to 4 rheological study of Newtonian fluids.

1 v2 ∂v + ∇ + Ω × v= f + ∇ ⋅ P ∂t ρ 2
2 P = − pδ + τ = − p + µ∇ ⋅ v δ + 2 µε 3
v2 1 1 ∂v 1 2 + ∇ + Ω × v= f − ∇p − ∇( µ∇ ⋅ v ) + ∇ ⋅ (2 µε ) ∂t ρ ρ 3 ρ 2
对初始条件的极度敏感性目前只解决了低维系统中的几种转捩方式而湍流场是时间与空间的函数对于每一空间点可看成一维混沌所以湍流是无穷维混沌现有的低维系统理论只能对湍流作定性描述说明湍流是ns方程内在特性的表现从理论上证明了ns方程对湍流的适用性
第七章 粘性流体力学基础
主 讲：刘全忠 单 位：能源科学与工程学院 流体机械及工程研究所 Email：liuquanzhong@
Lamb型方程变为
对上式两边取旋度，得到
整理后得到
这是最一般的涡量输运方程。该式清楚地表明：流 体的粘性、非正压性和质量力无势，是破坏旋涡守 恒的根源。在这三者中，最常见的是粘性作用。
1 2 1 ∂Ω 1 + ∇ × (Ω × v ) = ∇ × f − ∇ × ( ∇p ) − ∇ × ∇( µ∇ ⋅ v ) + ∇ × ∇ ⋅ (2 µε ) ρ ∂t ρ 3 ρ
λδ ijδ kl + µ (δ ik δ jl + δ ilδ jk ) ε kl τ ij = Cijkl ε kl = = λδ ij ε kk + µ ( ε ij + ε ji = ) λδ ijε kk + 2µε ij

涡量输运方程物理意义分析以“涡量输运方程的物理意义分析”为标题，涡量输运方程的物理意义是指涡量输运方程所描述的物理知识、物理结构和物理过程，本文运用数学理论和实验结果，对涡量输运方程及其物理意义进行分析。

首先要明确的是，什么是涡量输运方程？涡量输运方程是一种涡流动力学的密度船模型，在它的基础上引入了一种涡量的概念，可以用来描述流体流动的过程。

它可以被表示为：$frac{partial rho}{partial t}+abla cdot left( rho mathbf{u} right)+mathbf{u} cdotabla rho=0$其中ρ代表流体的密度，$mathbf{u}$代表流体的速度。

涡量输运方程可以用来描述流体流动过程，它可以用来解释流体密度变化与流体速度之间的关系，以及流体密度变化与流体总能之间的关系。

从物理角度来看，它涉及到流体物理学与涡流力学的结合。

流体物理学描述的是流体在速度方面的流动，而涡流力学描述的是流体的密度结构的变化。

为了更好地理解涡量输运方程的物理意义，我们还需要引入一些辅助理论，以便深入地分析涡量输运方程的物理意义。

首先，引入涡量的概念，它是流体的总能的一种衡量，它包括流体的动能、势能及其他形式的能量。

其次，引入涡流力学的理论，它是流体密度分布的变化，它涉及到涡流对流体密度结构的影响。

下面，我们可以用实验来进一步分析涡量输运方程的物理意义。

在实验中，我们使用一个垂直的实验管来模拟流体的流动，这样可以清楚地描述流体运动的过程。

实验表明，当流体的总能发生变化时，涡量会变化，而当流体的密度发生变化时，涡量会发生变化。

实验还表明，当流体的密度发生变化时，流动物质的运动速度也会发生变化。

最后，我们可以从上面的分析得出涡量输运方程的物理意义。

从流体物理学的角度来说，它表明了流体的总能变化会导致流体的密度变化，而流体的密度变化又会影响流体的流动速度。

而从涡流力学的角度来看，它可以用来描述流体密度变化以及流体总能之间的关系。

涡量方程及各项意义涡量方程是流体力学中的重要方程之一，它描述了流体旋转运动的演变规律，具有广泛的应用和深远的意义。

本文将简要阐述涡量方程的基本概念、推导过程及其在不同领域中的意义。

一、涡量方程的基本概念涡量是流体力学中的一个重要概念，指的是流体质点在运动过程中自旋的程度。

涡量的大小与流体质点的旋转速度成正比，方向则与流体旋转的方向相同。

对于无旋流体，涡量为零；对于有旋流体，涡量不为零。

涡量方程是描述涡量随时间变化的动态方程，它是流体力学中的基本方程之一。

涡量方程的形式为：∂ω/∂t+(v·∇)ω=ν∇²ω其中，ω是涡量，v是流体的速度矢量，ν是流体的运动粘度，∇表示偏导数运算，∇²是拉普拉斯算子。

涡量方程揭示了涡量随时间演变的规律，对于理解流体的旋转运动具有重要意义。

二、涡量方程的推导过程涡量方程的推导基于连续性方程和动量方程。

首先，根据连续性方程可以得到质量守恒的表达式，即流体的密度在空间中满足的方程。

其次，通过动量方程可以推导出速度场的运动规律。

将得到的速度场代入连续性方程，进一步化简可以得到涡量方程。

三、涡量方程的意义与应用1.流体动力学研究：涡量方程是研究流体动力学中旋转运动的重要工具。

通过对涡量方程的分析，可以揭示流体中涡旋演化的规律，深入理解流体的旋转行为。

2.工程应用：涡量方程在工程中具有广泛的应用价值。

例如，在飞行器的设计和优化中，涡量方程可以帮助工程师理解飞行器表面的气流情况，从而优化设计，减少空气阻力和能耗。

3.自然现象解释：涡量方程可以应用于解释自然界中的旋转现象，如飓风、涡旋云等。

通过对涡量方程的研究，可以深入了解这些现象的成因和演化过程。

4.数值模拟：在数值模拟流体运动过程中，涡量方程是一个重要的方程之一。

通过数值求解涡量方程，可以模拟复杂的流体运动，为工程仿真和科学研究提供依据。

5.物理学探索：涡量方程在流体力学以外的领域也有应用。

例如，在某些物理学理论中，涡量方程可以用于描述场的旋转行为，对于理解场的演化和相互作用具有帮助。

流体力学实验装置的涡量分析与计算方法流体力学实验是研究流体性质和流动规律的重要手段，而流体力学实验装置的设计与优化对于实验结果的准确性和可靠性至关重要。

在流体力学实验中，涡量是一个重要的物理量，它揭示了流场中的涡旋结构和能量输运情况。

因此，对流体力学实验装置的涡量进行准确的分析与计算，具有重要的理论和实际意义。

一、涡量的定义与性质在流体力学中，涡量是描述流体涡旋结构的物理量，通常记作ω。

涡量的方向垂直于流体元素的平面，大小与涡旋的强度成正比，是描述流场中涡旋运动的重要参数。

在流体运动学中，涡量与速度场之间存在一定的数学关系，可以通过速度场的梯度来计算涡量的大小和方向。

涡量的性质包括旋度、散度和旋转率等，其中旋度描述了速度场的环量，散度描述了速度场的大小变化情况，旋转率描述了速度场的扭曲程度。

通过对这些性质的分析，可以全面了解流体流动中的涡旋运动规律和能量输运情况。

二、涡量分析方法1.数学方法在流体力学实验中，涡量的分析方法包括数学方法和计算方法两种。

数学方法通常采用牛顿定律和欧拉方程等基本物理方程，通过数学推导和求解，得到流体力学中涡量的表达式和计算公式，从而揭示流场中的涡旋结构和能量输运情况。

2.实验方法实验方法是通过流体力学实验装置进行实测和实验，采集流场的实时数据和实验样本，运用实验技术和仪器对流体力学实验装置中涡量进行检测和分析，获得涡量的实际数值和实验结果，验证数学模型和理论分析的准确性和可靠性。

三、涡量计算方法1.数值模拟数值模拟是一种计算机辅助的涡量计算方法，通过数值求解流体动力学方程组和涡量方程，对流场中的涡旋结构和能量输运进行数值计算和模拟，得到涡量的数值结果和数值分析，为流体力学实验装置的设计和优化提供重要参考。

2.数值分析数值分析是一种综合涡量计算方法，通过对流体力学实验装置的流动情况和性能参数进行数值分析和评价，得出涡量的数值分布和涡旋结构，为实验结果的解释和分析提供重要依据，发现流体力学实验装置中存在的问题和改进方向。

非定常涡格法-回复[非定常涡格法]是一种用于解决流体力学问题的数值方法。

在本文中，我们将逐步回答下面的问题，介绍非定常涡格法的基本原理和应用。

一、什么是非定常涡格法？非定常涡格法是一种数值方法，用于求解流体力学中的非定常问题。

它采用格点表示流场，并在每个格点上计算涡量的变化。

这种方法绕开了直接求解流场的复杂性，将问题简化为求解涡量的非定常变化方程。

通过迭代计算，可以得到流场的演化过程。

二、非定常涡格法的基本原理是什么？非定常涡格法的基本原理是基于两个主要假设：不可压缩流体和涡量输运方程。

1. 不可压缩流体假设：在非定常涡格法中，假设流体是不可压缩的，即流体密度保持不变。

这个假设简化了流场的数学描述和计算。

2. 涡量输运方程：非定常涡格法通过求解涡量输运方程描述流场的演化过程。

涡量输运方程是一个偏微分方程，它描述了涡量在流场中的输运和扩散。

通过对涡量输运方程的求解，可以获得流场的时间演化信息。

三、非定常涡格法的求解步骤是什么？非定常涡格法的求解步骤包括网格生成、边界条件处理、时间步进和涡量迭代。

下面将逐步介绍这些步骤。

1. 网格生成：首先需要生成一个合适的网格，以便离散化流场。

网格可以是结构化的或非结构化的，根据实际问题选择合适的网格类型。

2. 边界条件处理：在非定常涡格法中，需要给定边界条件，以确定边界上的涡量的值。

边界条件可以是定量给定的，也可以是根据实际情况计算得出的。

3. 时间步进：时间步进是指将时间划分为离散的步长，并在每个时间步长上求解涡量的变化方程。

一般采用显式时间步进方法，例如Euler法或Runge-Kutta法。

4. 涡量迭代：在每个时间步长内，通过迭代计算涡量的变化。

可以使用离散化方程组进行求解，例如有限差分或有限元方法。

5. 结果分析：在完成所有时间步长的求解之后，可以得到整个流场的演化过程。

可以对结果进行可视化分析，例如绘制涡量等值线或流线图。

四、非定常涡格法的应用领域有哪些？非定常涡格法在许多流体力学问题的数值求解中有广泛的应用。

粘性流体运动的基本性质包括：运动的有旋性，旋涡的扩散性，能量的耗散性。

1、粘性流体运动的涡量输运方程为了讨论旋涡在粘性流体流动中的性质和规律，推导涡量输运方程是必要的。

推导过程如下：其Lamb型方程是：引入广义牛顿内摩擦定理：Lamb型方程变为：对上式两边取旋度，得到：整理后得到：这是最一般的涡量输运方程。

该式清楚地表明：流体的粘性、非正压性和质量力无势，是破坏旋涡守恒的根源。

在这三者中，最常见的是粘性作用。

由于：（1）如果质量力有势、流体正压、且无粘性，则涡量方程简化为：这个方程即为Helmholtz涡量守恒方程。

（2）如果质量力有势，流体为不可压缩粘性流体，则涡量输运方程变为：张量形式为。

（3）对于二维流动，上式简化为：2、粘性流体运动的有旋性理想流体运动可以是无旋的，也可以是有旋的。

但粘性流体运动一般总是有旋的。

用反证法可说明这一点。

对于不可压缩粘性流体，其运动方程组为：根据场论知识，有：代入上式，得到：如果流动无旋，则：这与不可压缩理想流体的方程组完全相同，粘性力的作用消失，说明粘性流体流动与理想流体流动完全相同，且原方程的数学性质也发生了变化，由原来的二阶偏微分方程组变成一阶偏微分方程组。

但问题出在固壁边界上。

在粘性流体中，固壁面的边界条件是：不穿透条件和不滑移条件，即：。

要求降阶后的方程组同时满足这两个边界条件一般是不可能的。

这说明粘性流体流动一般总是有旋的。

但也有特例。

如果固壁的切向速度正好等于固壁面处理想流体的速度，也就是固壁面与理想流体质点不存在相对滑移，这时不滑移条件自动满足，这样理想流体方程自动满足固壁面边界条件。

说明在这种情况下，粘性流体流动可以是无涡的。

但一般情况下，固壁面与理想流体质点总是存在相对滑移的，受流体粘性的作用，必然要产生旋涡。

由此可得出结论：粘性流体旋涡是由存在相对运动的固壁面与流体的粘性相互作用产生的。

3、粘性流体旋涡的扩散性粘性流体中，旋涡的大小不仅可以随时间产生、发展、衰减、消失，而且还会扩散，涡量从强度大的地方向强度小的地方扩散，直至旋涡强度均衡为止。

对湍流涡量输运方程的商榷
湍流涡量输运方程是湍流动力学中的基本方程，用于描述湍流系统中涡量的输运。

它描述了涡量在湍流中的流动状态，包括涡量的分布、输运和变化。

该方程通常形式为：
∂ω/∂t + ∇·F(ω) = S(ω)
其中，ω表示涡量，F(ω)表示涡量的质量流速，
S(ω)表示涡量的源项或汇项。

对于该方程，存在一些商榷，例如：
1. 无论是F(ω)还是S(ω)，它们都不能准确反映湍流的复杂性。

2. 在实际应用中，必须考虑涡量的流体动力学、热力学和化学特性，但涡量输运方程却忽略了这些因素。

3. 涡量输运方程只考虑涡量的平均分布，而忽略了湍流中存在的小尺度涡流结构。

4. 涡量输运方程中的F(ω)和S(ω)模型都是基于统计平均原理建立的，但它们很难准确反映湍流系统中的真实情况。

教
学
团
队
5.3涡旋在无粘性不可压缩流体中所引起的速度场
5.3.4 涡对运动
y M1(ξ1,η1) Γ1 M2(ξ2 ,η2) Γ2 P(x,y) x
力
体
科 大
Γ1ξ1 + Γ 2ξ 2 = = const ξ c Γ1 + Γ 2 η = Γ1η1 + Γ 2η2 = const c Γ1 + Γ 2
队
5.3涡旋在无粘性不可压缩流体中所引起的速度场
5.3.1 涡旋场感生的速度场
∇•B = 0
∇ • B= = 1 4π 1 4π 1 1 ∇ ⋅ ω d τ = ∫∫∫ 4π r τ
这一假定的正确性
=−
科 大
1 1 ′ ′ ∇ ⋅ − ∇ ⋅ ω ω dτ r ∫∫∫ r τ 1 1 ω⋅ n ω ′ =− ∇ ⋅ d τ = − dA Ò ∫∫ 4π ∫∫∫ r 4 π r τ A
M (ξ 2 ,η2 ) 处诱导速度为
科 大
流
M (ξ1 ,η1 ) 处诱导速度为
体
x
力
Γ1 y − η1 Γ2 y − η 2 v = − − 任一点 x Γ1 2πr1 r1 2πr2 r2 Γ2 P x, y Γ1 x − ξ1 Γ2 x − ξ 2 处诱导速度为 v y = + π 2 r r 2πr2 r2 1 1 P(x,y)
流
Γ V = (cosα 2 − cosα 1 ) 4π R
体
Γ
dl α
α2
Γ v= (cos β1 + cos β 2 ) 4πR
5.3.3 直线涡感生的速度场

涡线方程计算公式涡线方程是描述涡流运动的数学公式，它在物理学和工程学中具有重要的应用价值。

涡线方程的计算公式可以用来描述涡线的形状和运动规律，为研究和应用涡流提供了有效的数学工具。

涡线方程的一般形式为：x = f(y)其中，x和y分别表示平面上的坐标轴，f(y)是一个关于y的函数。

这个函数描述了涡线上各点的位置关系。

根据具体问题的不同，涡线方程可以有多种形式，例如圆形涡线方程、螺旋涡线方程等。

对于圆形涡线方程来说，它的形式可以表示为：x² + y² = R²其中，R表示圆的半径。

这个方程描述了一个以原点为中心，半径为R的圆形涡线。

圆形涡线是最简单的一种涡线形状，具有均匀且对称的特点。

螺旋涡线方程是另一种常见的涡线形式，它的形式可以表示为：x = a cos(t)y = a sin(t)z = bt其中，a和b是常数，t是一个参数。

这个方程描述了一个绕z轴螺旋上升的涡线。

螺旋涡线具有旋转和上升的特点，常见于自然界中的各种流体运动。

涡线方程的计算公式可以通过对涡流运动的物理规律进行数学建模得到。

在流体力学中，涡流是一种流体运动的形式，它的运动轨迹呈现出旋转和螺旋的特点。

涡线方程的计算公式可以通过对涡流运动的速度场和压力场进行数学分析得到。

涡线方程的计算公式在工程学中具有广泛的应用。

例如，在飞机设计中，涡线方程可以用来描述飞机机翼表面的涡线形状，从而优化飞行性能。

在水力学中，涡线方程可以用来描述水流中的涡旋运动，从而帮助设计水力机械设备。

在电磁学中，涡线方程可以用来描述电流在导体中的涡流运动，从而分析电磁场的分布和变化规律。

涡线方程的计算公式是描述涡流运动的重要数学工具，它在物理学和工程学中具有广泛的应用。

通过研究涡线方程，我们可以深入理解涡流的形状和运动规律，为实际问题的研究和应用提供有效的数学方法。

希望本文能够对读者理解涡线方程的计算公式有所帮助，并且能够加深对涡流运动的认识。

一 涡量流函数方程组引入流函数ϕ和涡量函数ω：流函数ϕ定义： ,u v y x ϕϕ∂∂==-∂∂ 涡量函数ω定义： v ux yω∂∂=-∂∂ 则涡量流函数方程组可表示为：2222x yϕϕω∂∂+=-∂∂ 2222Re()x y y x x y ωωϕωϕω∂∂∂∂∂∂+=-∂∂∂∂∂∂其中Re 称为雷诺数，定义为Re ULν=。

U 是流场的特征速度，L 是流场的特征长度，ν是流场的粘性系数。

二 涡量流函数的差分格式：这里采用中心差分，,x y 方向上的步长分别为,x y ∆21,1,222i j ij i j ij x x ϕϕϕϕ+--+⎛⎫∂= ⎪∂∆⎝⎭，2,1,1222i j ij i j ijy y ϕϕϕϕ+--+⎛⎫∂= ⎪∂∆⎝⎭ 21,1,222i j ij i j ij x x ωωωω+--+⎛⎫∂= ⎪∂∆⎝⎭，2,1,1222i j ij i j ij y x ωωωω+--+⎛⎫∂= ⎪∂∆⎝⎭ 1,1,,1,1,22i j i ji j i j ij ij x x y y ϕϕϕϕϕϕ+-+---⎛⎫∂∂⎛⎫==⎪ ⎪∂∆∂∆⎝⎭⎝⎭ 1,1,,1,1,22i j i j i j i j ijijx x y y ωωωωωω+-+---⎛⎫∂∂⎛⎫==⎪ ⎪∂∆∂∆⎝⎭⎝⎭ 从而，方程组的差分格式为：1,1,,1,12222i j ij i ji j ij i j ijxyϕϕϕϕϕϕω+-+--+-++=-∆∆,1,1,1,1,1,11,1,1,1,,1,12222Re 2222i j ij i j i j ij i j i j i j i j i j i j i j i j i j x y y x x y ωωωωωωϕϕωωϕϕωω+-+-+-+-+-+--+-+----⎛⎫+=- ⎪∆∆∆∆∆∆⎝⎭令x y h ∆=∆=，流函数ϕ和涡量ω可采用逐步超松弛迭代（SOR ）求解，β为松弛因子。