机械热力学第03章理想气体的性质

第三章 纯流体的热力学性质计算

第三章 流体的热力学性质一、选择题(共7小题，7分)1、(1分)对理想气体有（ ）。)/.(∂∂T P H B 0)/.(=∂∂T P H C 0)/.(=∂∂P T H D2、(1分)对单位质量，定组成的均相流体体系，在非流动条件下有（ ）。A ． dH = TdS + VdpB ．dH = SdT + VdpC ． dH = -SdT + Vdp D.

第三章气体热力学性质

第三章 纯流体的热力学性质

TPTV建立了S=S(T，P)。Baidu Nhomakorabea7§3.1.4热力学偏导数关系式dU TdS PdV dH TdS VdP dA SdT PdV

3—1 理想气体的内能（热力学能）和焓一、热力学能 1、内能是温度的单值函数理想气体的内能仅仅是内动能，而无内位能。∴内能是温度的单值函数。 u = f ( t )。这个结论可通过

single atomic Gases （单原子气体）McV [kJ/k mol.K]Double Atomic Gases （双原子气体）Multiple atomic Gase

理想剩余V ig ig HVR R HSigSR⒉ H ig S ig 的计算式• 参考态问题参考态的选择是任意的，常常出于方便，通常多选择 物质的某些特征状态作为参考。 如：水，

物质中包含的基本单元数与0.012kg碳12的原子 数目相等时物质的量为1mol。因此1mol任何物质 的分子数为6.0225×1023个。1mol物质的质量称为摩尔质量，用符号M

第三章 气体热力性质和热力过程3-1 已知氖的相对分子质量为20.183，在25℃时比定压热容为 1.030 kJ ／(kg.K)。试计算(按理想气体)： (1)气体常数；(2)标准状况下的比体积和密度；(3)25℃时的比定容热容和热容比。 解：（1）气体常数 )/(411956.0)/(951.411/10183.20)/(31451.83K kg kJ

t1 ~t2温度范围内的平均比热容q12 面积AFD0A 面积AEB0At2 cdt t1 cdt00ct2 0t2ct1 0t1c | t2 t1c|t2 0t2c|t1 0t2

2. Real gas（实际气体 ）真实工质, 如火力发电的水和水蒸气、制冷空调中制冷工质等 不能用简单的式子描述.实际气体的特点 Characteristics of real

工程热力学与传热学第三章 理想气体的性质与热力过程 典型问题分析一. 基本概念分析1 c p ，c v ，c p -c v ，c p /c v 与物质的种类是否有关，与状态是否有关。2 分析此式各步的适用条件:3将满足下列要求的理想气体多变过程表示在p-v 图和T-s 图上。 （1） 工质又膨胀，又升温，又吸热的过程。 （2） 工质又膨胀，又降温，又放热的过

第三章 理想气体的性质1.怎样正确看待“理想气体”这个概念？在进行实际计算是如何决定是否可采用理想气体的一些公式？答：理想气体：分子为不占体积的弹性质点，除碰撞外分子间无作用力。理想气体是实际气体在低压高温时的抽象，是一种实际并不存在的假想气体。 判断所使用气体是否为理想气体（1）依据气体所处的状态（如：气体的密度是否足够小）估计作为理想气体处理时可能引起的

第二章 气体热力学性质第一节 理想气体的性质一、理想气体：1、假设：①气体分子是弹性的、不占据体积的特点；②气体分子间没有相互作用力。对于气体分子的体积相对气体比容很小，分子间作用力相对于气体压力也很小时，可作为理想气体处理。2、状态方程理想气体在任一平衡状态时的压力P 、温度T 、比容v 之间的关系应满足状态方程，即克拉佩龙方程 Pv= RTmkg 质量气

t1ct2 0t2见附表2定值比热容：工程上，当气体温度在室温附近，温度变 化范围不大或者计算精确度要求不太高时，将 比热视为定值：气体 种类单原子 双原子 多原子cV [J/(k

第三章 理想气体的热力性质及过程一、本章要点理想气体的概念及状态方程式；理想气体各种比热容的概念；理想气体热力学 能、焓、熵的计算；理想气体混合物的定义、成分表示、折合分子量（或折

13由式cpqp dTh Tp可得cpdh dT理想气体的cp与cV之间的关系：cpdh dTd(u pv) dTdu dTd(RgT ) dT= cV + Rg 即 cp

TPTV12§3.1.3 Maxwell关系式dU TdS PdV U H T (12) S V S P U A P (13) V S V