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平滑算子在地震叠前深度域成像中的应用

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２００８年第３２卷　第６期　中国石油大学学报（自然科学版）　Ｊｏｕｒｎａｌ　ｏｆ　Ｃｈｉｎａ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ　ｏｆ　Ｐｅｔｒｏｌｅｕｍ　Ｖｏ１．３２　Ｎｏ．６　Ｄｅｃ．２００８　

文章编号：１６７３－５００５（２００８）０６－００４７－０４　

平滑算子在地震叠前深度域成像中的应用　

李振春，杨敬磊　

（中国石油大学地球资源与信息学院，山东东营２５７０６１）　

摘要：对波动方程叠前深度偏移的成像条件和平滑算子进行了概述，推导了用平滑算子对成像条件进行平滑的公　

式，给出了同一平滑函数在不同平滑参数控制下以及不同平滑函数在相同平滑参数控制下的成像结果。模型试算　结果表明：在合适的平滑参数控制下，平滑后的成像结果得到了明显改善；在相同的平滑参数控制下，Ｇａｕｓｓｉａｎ窗平　滑算子平滑后得到的成像结果要好。　

关键词：成像条件；叠前深度偏移；平滑算子；地震资料处理　中图分类号：Ｐ　６３１．４４３　文献标识码：Ａ　

Ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｓｍｏｏｔｈｉｎｇ　ｏｐｅｒａｔｏｒ　ｉｎ　ｓｅｉｓｍｉｃ　ｐｒｅｓｔａｃｋ　ｄｅｐｔｈ　ｉｍａｇｉｎｇ　

ＬＩ　Ｚｈｅｎ－ｃｈｕｎ，ＹＡＮＧ　Ｊｉｎｇ—ｌｅｉ　

（Ｃｏｌｌｅｇｅ　ｏｆ　Ｇｅｏ—Ｒｅｓｏｕｒｃｅｓ　ａｎｄ　Ｉｎｆｏｒｍａｔｉｏｎ　ｉｎ　Ｃｈｉｎａ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ　ｏｆ　Ｐｅｔｒｏｌｅｕｍ，Ｄｏｎｇｙｉｎｇ　２５７０６１，Ｃｈｉｎａ）　

Ａｂｓｔｒａｃｔ：Ｔｈｅ　ｉｍａｇｉｎｇ　ｃｏｎｄｉｔｉｏｎ　ａｎｄ　ｓｍｏｏｔｈｉｎｇ　ｏｐｅｒａｔｏｒ　ｏｆ　ｗａｖｅ　ｅｑｕａｔｉｏｎ　ｐｒｅｓｔａｃｋ　ｄｅｐｔｈ　ｍｉｇｒａｔｉｏｎ　ｗｅｒｅ　ｉｎｔｒｏｄｕｃｅｄ．Ｔｈｅ　ｆｏｒ－　

ｍｕｌａ　ｕｓｅｄ　ｓｍｏｏｔｈｉｎｇ　ｏｐｅｒａｔｏｒ　ｔｏ　ｓｍｏｏｔｈ　ｉｍａｇｉｎｇ　ｃｏｎｄｉｔｏｎ　ｗａｓ　ｄｅｒｉｖｅｄ．Ｔｈｅ　ｒｅｓｕｌｔｓ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｓａｍｅ　ｓｍｏｏｔｈｉｎｇ　ｆｕｎｃｔｉｏｎ　ｗｉｔｈ　ｄｉｆｆｅｒ—　ｅｎｔ　ｓｍｏｏｔｈｉｎｇ　ｐａｒａｍｅｔｅｒｓ　ａｎｄ　ｄｉｆｆｅｒｅｎｔ　ｓｍｏｏｔｈｉｎｇ　ｆｕｎｃｔｉｏｎｓ　ｗｉｔｈ　ｔｈｅ　ｓａｍｅ　ｓｍｏｏｔｈｉｎｇ　ｐａｒａｍｅｔｅｒ　ｗｅｒｅ　ｇｉｖｅｎ．Ｔｈｅ　ｍｏｄｅｌ　ｔｅｓｔ　ｒｅ—　ｓｕｉｔｓ　ｓｈｏｗ　ｔｈａｔ　ｔｈｅ　ｉｍａｇｅｓ　ａｒｅ　ｉｍｐｒｏｖｅｄ　ｗｈｅｎ　ｔｈｅ　ｓｍｏｏｔｈｉｎｇ　ｐａｒａｍｅｔｅｒ　ｉｓ　ａｐｐｒｏｐｒｉａｔｅ．Ｗｉｔｈ　ｔｈｅ　ｓａｍｅ　ｓｍｏｏｔｈｉｎｇ　ｐａｒａｍｅｔｅｒ，　Ｇａｕｓｓｉａｎ　ｓｍｏｏｔｈｉｎｇ　ｏｐｅｒａｔｏｒ　ｃａｎ　ｇｅｔ　ｒｅｌａｔｉｖｅｌｙ　ｇｏｏｄ　ｉｍａｇｉｎｇ　ｒｅｓｕｌｔ．　Ｋｅｙ　ｗｏｒｄｓ：ｉｍａｇｉｎｇ　ｃｏｎｄｉｔｉｏｎ；ｐｒｅｓｔａｃｋ　ｄｅｐｔｈ　ｍｉｇｒａｔｉｏｎ；ｓｍｏｏｔｈｉｎｇ　ｏｐｅｒａｔｏｒ；ｓｅｉｓｍｉｃ　ｄａｔａ　ｐｒｏｃｅｓｓｉｎｇ　

波动方程叠前深度偏移的成像效果不仅与波场　

外推¨　算子的选取有关，而且成像条件也对成像质量　

有很大的影响。Ｃｌａｅｒｂｏｕｔｌ２　提出了反射波成像原则，　

并且给出了成像条件的相关形式。朱振宇等　通过　

在商式成像条件分母上加上一个振幅衰减参数消除　

了入射波场值很小的点，保证了求解的稳定性。Ａｎ－　ｔｏｉｎｅ　４　通过对入射波场进行平滑处理，消除了分母项　

中振幅为零的奇异点。笔者在Ａｎｔｏｉｎｅ工作的基础　

上，推导用平滑算子对成像条件进行平滑的公式，并　

对不同平滑参数和平滑函数控制下的平滑效果进行　

分析，以便为这种方法的实际应用提供理论依据。　自该点的反射波，有的是该点下方许多点上的反射　

波。因此，要在外推波场中提取成像值。Ｃｌａｅｒｂｏｕｔ　

提出的反射波成像原则是，反射面位于这些点上，其　

入射波的初至与反射波的产生时间相同。因此，可　

以用该点的反射系数作为反射波成像的基本公　

式　，即　

Ｍａｐ（　，ｚ）＝“（　，　，￡）／ｄ（　，ｚ，ｔ）．　（１）　

式中，　，ｚ分别为反射点的横、纵坐标；ｔ为人射波的　

初至；ｕ（　，　，ｔ）为该点的反射波振幅；ｄ（　，ｚ，ｔ）为入　

射波的振幅。　

当下行波是最小相位时，通过　变换式（１）可以　

１成像条件　写为　

为了实现地震偏移成像，首先要进行上行波场　Ｍａｐ（　，　）＝　（ｚ）／Ｄ（　）ｄ　．　（２）　

的反向外推。外推后求出的各点波场值，有的是来　式中，　（　），Ｄ（ｚ）分别为反射波场和入射波场的频　

收稿日期：２００８—０２—０５　基金项目：国家自然科学基金（４０４７４０４１）；国家“８６３”专题（２００６ＡＡ０６Ｚ２０６）；ＣＮＰＣ中青年创新基金（０４Ｅ７０４０）　作者简介：李振春（１９６３一），男（汉族），山东齐河人，教授，博士，博士生导师，主要从事地震波传播与正演模拟、地震成像与偏移速度分　析、多尺度地震资料联合反演与ＣＦＰ．ＡＶＰ分析理论与方法的教学与研究工作。

　・４８・　中国石油大学学报（自然科学版）　

率域形式；　为圆频率。把式（２）的分子和分母都乘　

以上下行波的复共轭函数Ｄ　（　，　，∞），则有　

Ｍａｐ（Ｘ，Ｚ　＝』　㈩　

考虑到分母中的谱密度ＤＤ　不含有相位信息，　

因此反射图像公式可写为　

Ｍａｐ（　，　）＝Ｉ　（　，　，∞）Ｄ　（　，ｚ，　）ｄ　．　（４）　

这就是相关成像条件　ｊ。　

对于非均匀介质，源波场被严重扭曲，所以必须　

考虑源场的振幅变化　，可以使用公式（３）来成像。　

由于是非均匀介质，入射波场振幅值很小的点必然　

存在，因此在公式（３）的分母上加上一个振幅衰减　

参数ｓ来保证求解的稳定性　，即　

Ｍａｐ（　，：』　㈩　

但ｓ的选择合适与否会直接影响到成像质量。　

为了保证有效性和稳定性，可以对式（３）的分　

母Ｄ（　，　，　）Ｄ　（　，ｚ，∞）进行平滑，分母平滑后公　式（３）可表示为　’　ｊ　

Ｍａｐ（　卜』　

（６）　

式中，《Ｄ（　，Ｚ，∞）Ｄ　（　，Ｚ，　）》为Ｄ（　，　，　

）Ｄ　（　，Ｚ，　）平滑后的值。　

２　平滑算子概述　

平滑过程可以被看作是一个褶积过程。对一维　

函数．厂（　）的平滑可以表示为　

（　）＝ｓ　ｌ厂＝』ｓ　（　—　），（　）ｄ　．　（７）　

式中，Ｘ为函数坐标；　为变量；ｓ　为依赖于平滑参数　

Ｏ／的核函数，平滑参数　用来控制平滑的程度。　

一个平滑算子的核函数具有如下特性：①正态　

性，ｌ　ｓ　（　）ｄｘ＝１；②非负性，ｓ　（　）≥０；③单调　

性，对每一个平滑参数Ｏｔ，Ｓ　随着Ｉ　Ｉ的增加而减　

小；④频谱单调收敛，如果Ｓ　（ｋ）是Ｓ　（　）的傅里叶　

变换，对所有的ｋ≠０，都有ｌｉｒａｓ　（ｋ）＝０。　

（１）矩形窗平滑算子。平滑算子的核函数是矩　

形，定义为　

，、　『】／　，Ｊ　Ｊ≤ａ／２，　ｓ“　＝ｉｏ．１　ｌ＞　／２．　

式中，平滑参数Ｏｔ为矩形窗的长度。　

（２）三角窗平滑算子。平滑算子的核函数为三　角形，定义为　

，、　ｒ２（１—２　ｌ　ｌ／　）／　，ｌ　ｌ≤ａ／２，　ｎ　Ｌ　ｔ０．Ｉ　ｌ＞　／２．　

式中，平滑参数ＯＬ为三角窗的长度。　

（３）Ｇａｕｓｓｉａｎ窗平滑算子。平滑算子的核函数　

为　

ｓ　（　）＝１／（　２　）ｅｘｐ（一ｘ２／（２　））．　

式中，平滑参数Ｏｔ为Ｇａｕｓｓｉａｎ窗的长度。　

３　平滑过程　

当在深度　上成像时，对于一个特定的　，　

ＤＤ　（　，ｚ，０９）＝Ｏ（ｘ，ｚ，０９）Ｄ　（　，　，∞）可以看作是　

关于　的函数，由式（７）得　

《Ｄ（　，　，　）Ｄ　（Ｘ，Ｚ，　）》：ｓ　：ｌ＝ＤＤ　＝　

・∞　Ｉ　ｓ　（　～　）ＤＤ　（　，ｚ，０９）ｄ　．　（８）　

式中，ｓ　（　）为平滑算子，具体应用中可以选择不同　

的平滑窗函数。将式（８）代入式（６）便可以得到经　

平滑算子作用后的成像条件。　

由式（８）可以看出，对于一个特定的　，经三角　

窗和矩形窗平滑后的ＤＤ　（　，ｚ，０９）在Ｘ处的值只是　

由以　为中点、以平滑参数Ｏｌ为长度的区间内的值　

所控制；而Ｇａｕｓｓｉａｎ窗平滑时所有的值都参与平滑，　

区间内的值起主要作用。所以平滑参数值越大，平滑　

效果会越好；在相同的平滑参数控制下，Ｇａｕｓｓｉａｎ窗　

平滑后的效果要好。　

４　模型试算　

模型采用了胜利油田某实际资料，图１为偏移　

用速度场。　．　

ＣＭＰ号　１　５１　１０１　１　１　０１　＇５１　ｎ１　１　４０１　

图１　偏移用速度场　Ｆｉｇ．１　Ｍｉｇｒａｔｉｏｎ　ｖｅｌｏｃｉｔｙ　ｆｉｅｌｄ　

图１中横向４０５个采样点，采样问隔为２５　ｍ；

纵　第３２卷　第６期　李振春，等：平滑算子在地震叠前深度域成像中的应用　・４９・　

向２５５个采样点，采样间隔为２４　ｍ。共２０４炮，每炮　

６０道，每炮扩展４０道。炮间距和道间距都是５０　ｍ。时　

间采样率是４　ｍｓ，１　５００个采样点。图２为某单炮记　

录，可以看到同相轴不连续且含有噪声。　

图３～９是用不同的成像条件得到的偏移结果，　波场外推均使用的是Ｆｏｕｒｉｅｒ有限差分　。。算子。　

道号　

Ｏ．００　

１．Ｏ０　

２．０Ｏ　

釜３．Ｏ０　翟　４．Ｏ０　

５．００　

６．Ｏ０　

０　

１　

＿　２　

。　醛　４　

５　

６　

Ｏ　

鏖。　

４　

５　

６　ｌ　２１　４１　６０　

图２　某单炮记录　

Ｆｉｇ．２　Ａ　ｓｈｏｔ　ｒｅｃｏｒｄ　

ＣＭＰ号　ｌ　５ｌ　１０１　ｌ５１　２０１　２５１　３０１　３５１　４０１　

图３相关成像条件　

Ｆｉｇ．３　Ｃｏｒｒｅｌａｔｉｏｎ　ｉｍａｇｉｎｇ　ｃｏｎｄｉｔｉｏｎ　

ＣＭＰ号　ｌ　５１　１０１　１５１　２０１　２５ｌ　３０１　３５ｔ　４０ｌ　

图４　矩形窗平滑（　＝１００）　Ｆｉｇ．４　Ｒｅｃｔａｎｇｌｅ　ｓｍｏｏｔｈｉｎｇ　ｒｅｓｕｌｔ（Ｏｌ＝ｌＯＯ）　

由于炮记录含有噪声，所有的偏移结果浅　层效果不好。平滑参数取值（单炮接收道数和扩展　

道数的总和）较小时，浅层效果更差（图４和图６），　

而平滑参数取值增大后，图５和图７成像结果要明显　

好于图３。图８和图９虽然平滑参数不同，但结果相　

当，且均好于图３。　

■　Ｈ　磷　ＣｌＩＰ号　１　５１　１０１　１５１　２０１　２５ｌ　３０１　３５１　４０１　

图５　矩形窗平滑（Ｏｔ＝１５０）　

Ｆｉｇ．５　Ｒｅｃｔａｎｇｌｅ　ｓｍｏｏｔｈｉｎｇ　ｒｅｓｕｌｔ（　＝１５０）　

ＣｌＩＰ号　

一　Ｈ　聪　０　

１　

２　

３　

４　

６　

图６　三角窗平滑（　＝１００）　Ｆｉｇ．６　Ｔｒｉａｎｇｌｅ　ｓｍｏｏｔｈｉｎｇ　ｒｅｓｕｌｔ（Ｏｌ＝１００）　

Ｏ　

一　３　醛　４　

５　

６　ＣＭＰ号　１　５１　１０１　１５１　２０１　２５１　３０１　３５１　４０１　

图７　三角窗平滑（　＝１５０）　

Ｆｉｇ．７　Ｔｒｉａｎｇｌｅ　ｓｍｏｏｔｈｉｎｇ　ｒｅｓｕｌｔ（　＝１５０）

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相干层速度反演在叠前深度偏移中的应用

相干层速度反演在叠前深度偏移中的应用

石油天然气学报（江汉石油学院学报）　２Ｏ１１年４月第３３卷第４期　Ｊｏｕｒｎａｌ　ｏｆ　Ｏｉｌ　ａｎｄ　Ｇａｓ　Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ（Ｊ．ＪｐＩ）　Ａｐｒ．２Ｏ１　１　Ｖｏ１．３３　Ｎｏ．４　

相干层速度反演在叠前深度偏移中的应用　

汗　甬　ｆ中国地质大学（武汉）地球物理与空间信息学院，湖北武汉４３００７４１　一　＼长江大学地球物理与石油资源学院，湖北荆州４３４０２３　／　

顾汉明　（中国地质大学（武汉）地球物理与空间信息学院，湖北武汉４３００７４）　

范宝仓　（中海油服物探事业部数据处理中心，天津３００４５１）　

［摘要］常规时间偏移和叠后深度偏移均不能解决崎岖海底地区地震成像问题，而叠前深度偏移是解决这　

一问题的有效方法。叠前深度偏移的效果取决于建立的速度一深度模型的精度，而相干层速度反演方法与　深度域层析成像相结合，有能力得到更为准确的速度场。基于模型，分析了影响相干层速度反演精度的　因素：上层速度反演的结果会明显地影响到下层速度反演的结果和叠前深度偏移成像的质量；解释层位　时，要把关键层位解释出来，不能忽略重要的上覆地层，即构造复杂时，应逐层反演。　

［关键词］相干层速度反演；叠前深度偏移；层位解释；剩余速度　［中图分类号］Ｐ６３１．４４　［文献标识码］Ａ　［文章编号］１０００—９７５２（２ｏ１１）０４—００５６一Ｏ５　

随着海上勘探从浅海逐步转向深海，深水区域存在许多崎岖不平的海底，并且海水速度很低　

（１５００ｍ／ｓ），使地震波传播的射线路径变得复杂，时距曲线为非双曲线，叠后时间偏移不能很好的归　位，成像效果差，而叠前深度偏移是解决深水崎岖海底地区地震成像的有效方法＿】］。不论采用何种叠前　

深度偏移算法ｌ＿ｚ　，建立精确的速度模型都是至关重要的，王者顺口　探讨了从叠加偏移剖面中无法得到正　

确构造形态和速度的情况下，采用叠前逐层成像速度建模的方法来求取叠前深度偏移速度一深度模型的　

处理方法；罗省贤Ｉ　ｊ研究了一套三维叠前深度偏移速度模型建立方法，该方法以叠前深度偏移为基础进　

叠加分析的原理及应用论文

叠加分析的原理及应用论文

叠加分析的原理及应用论文

1. 概述

叠加分析是一种地震数据处理方法，通过将多个地震记录进行线性叠加，以增强信号，改善地震数据的质量。本文将介绍叠加分析的原理和应用。

2. 原理

叠加分析基于波动方程和卷积定理，通过将多个地震记录按照规定顺序逐个相加，得到叠加剖面。叠加的过程可以增强主要信号，抑制噪声，并使地震数据的信噪比得到改善。具体步骤如下： - 将地震记录按照时间排序，并将其转换为频率域。

- 在频率域中，对所有频率点进行相加，并除以地震记录的数量，得到叠加结果。

3. 应用

叠加分析在地震勘探中有广泛的应用，主要包括以下几个方面：

3.1 叠加剖面图

叠加分析可以生成叠加剖面图，用于显示地下结构和地震反射特征。叠加剖面图可以帮助地震学家解释地震波传播路径并确定潜在的地质目标。

3.2 叠加剖面亮度增强

叠加分析可以调整叠加剖面的亮度，以增强地震信号的对比度。通过适当调整叠加剖面的亮度，可以使地震学家更好地观察和解释地下结构。

3.3 噪声抑制

叠加分析可以抑制由各种噪声（如系统噪声、环境噪声、仪器噪声等）引起的地震数据干扰。通过将多个地震记录相加，可以使信号叠加，而噪声呈随机分布，从而达到噪声抑制的效果。

3.4 层析成像

叠加分析可以用于层析成像，通过将不同角度和深度的地震记录叠加，可以重建地下结构的图像。层析成像可以帮助地震学家确定地下地质界面的位置和形态，为油气勘探和地质调查提供重要的信息。 4. 总结

叠加分析是一种基于波动方程和卷积定理的地震数据处理方法，通过将多个地震记录相加，以增强信号、改善地震数据质量。叠加分析在地震勘探中有广泛的应用，包括叠加剖面图的生成、亮度增强、噪声抑制和层析成像等方面。叠加分析可以提高地震数据的分辨率和信噪比，为地质解释和资源勘探提供有力支持。

以上为叠加分析的原理及应用论文，介绍了叠加分析的原理和基本步骤，以及其在地震勘探中的应用。叠加分析是地震数据处理中常用的技术，对于提高地震数据质量、揭示地下结构非常重要。

三维地震资料叠前连片处理技术.

三维地震资料叠前连片处理技术.

三维地震资料叠前连片处理技术

1 引言

地震资料连片拼接处理技术对需要连片的地震数据有较多的要求。当地震数据的前提条件能较好满足连片要求时,便能得到满意的拼接效果。

在以往地震资料采集时,由于受地质勘探目标、经济能力、勘探技术、勘探周期等因素的影响与制约,相邻区块间地震数据往往不能满足连片拼接前提条件,势必给后来的拼接处理造成困难。

东方地球物理公司研究院海外业务部拉美数据处理中心(ADP)的处理人员,通过大量试验、分析、攻关,在综合软件环境下形成并采用了一套系统的连片拼接处理技术,该技术在三个不同大区块的三维地震资料连片拼接处理中获得了成功,取得了良好的拼接效果。本文对这些实际连片拼接处理中取得的经验和认识进行归纳总结,以飨读者。

2 三维连片处理技术

由于不同区块的地震数据采集年度不同、所采用的仪器、观测系统、施工参数(如采集仪器、震源类型、药量、井深、激发组合和接受组合等)和采集时的地表不同,导致不同区块的地震数据在观测系统和覆盖次数、面元大小、方位角、频率、相位和极性、各区块间的时差、原始数据品质、相邻区块间的重叠段长短以及重叠段的信噪比等方面存在差异。

为了更好地消除这些差异,一般连片拼接处理可以分为三个步骤:首先是在各个单区块内,分别根据各区块地震数据特征,针对性地定义网格,进行最小相位化、叠前去噪、球面扩散补偿、地表一致性振幅补偿、地表一致性反褶积和地表一致性剩余静校正处理。利用单块内原始面元网格的优势,在合理统一处理参数的前提下,采用系列地表一致性处理,依次消除因地表因素造成的振幅不均衡、子波不一致、区域性的剩余静校正时差的影响,提高单区块地震资料的信噪比,为区块间的匹配整合奠定基础。其次进行匹配滤波和地震数据整合。通过在不同区块拼接处的水平叠加剖面上求取匹配滤波算子,将所得滤波因子应用于叠前地震数据,经过此项处理后,不同区块拼接处的叠前地震数据的振幅、频率和相位都能得到较好的匹配,深浅层的反射波数据都能达到无缝拼接。

叠前逆时偏移综述

叠前逆时偏移综述

1 叠前逆时偏移技术综述

摘要：逆时偏移（RTM）是目前较新的地震偏移技术，主要分为叠后逆时偏移和叠前逆时偏移两类。RTM基于双程波动方程进行波场延拓，避免了传统单程波偏移中的倾角限制，可以适应起伏地表、高陡构造、复杂速度分布和复杂储层的精确成像。同时，由于算法问题和大量的数据，逆时偏移的计算成本较高；在互相关成像时引入的低频噪声也是一个不可忽视的影响因素。本文论述了国内外叠前逆时偏移的历史和现状，并对逆时偏移的基本原理成像条件、存在的问题以及其未来的发展趋势等方面进行了阐述。

关键词：叠前逆时偏移，成像，地震波

1、引言

二十世纪七十年代J.Claerbout教授首先提出了用有限差分法解单程波动方程的近似式，用地面观测的地震数据重建地震波在地下传播过程中的波场，从这些传播过程的波场中提取使地震界面成像的那些数据，组成地震偏移剖面。

传统的偏移方法都是按深度外推计算的，而且波动理论偏移方法基于单程波

方程。单程波波动方程偏移基于双向波方程的单向波分解，此分解只有在常速情况下才精确成立。利用差分方法求解单向波方程，需要对单向波方程进行旁轴近似。也就是说，利用单向波方程可以很好地描述近似于垂直向下传播的波，但对于大角度传播的波，用单向波方程描述时存在相位改变一个因子和振幅被削弱的问题，导致成像误差较大，这就是单向波方程不能对陡倾角界面精确成像的根本原因。

逆时偏移是目前最新的地震偏移技术，主要分为叠后逆时偏移和叠前逆时偏移两类。叠后逆时偏移使用的是爆炸反射面成像原理，处理的是水平叠加剖面。叠后逆时计算是从时间剖面的最后一个时间采样点起，逆时外推直到零时间，此时空间所有的振幅值就组成了最终的偏移剖面。叠前逆时偏移是对单炮记录数据进行逆时偏移，然后将各炮成像结果叠加，得到最终的成像剖面。对单炮记录，它将炮记录的最后一个采样时刻的波场(x，z，T )作为起始平面，按时间反推，并以地震剖面资料u( x， z=0，t)作为每一步进时间的边界条件，得出时间t =0的(x， z)，应用成像条件得到最终偏移结果u(x， z， t=0)。 2 近年来，随着计算机技术的快速发展和计算能力的大幅提高，逆时偏移愈来愈受到人们的重视。理论上讲，结合GPU和CPU计算平台，在今后一段时间内，逆时偏移将成为偏移成像方法的研究重点，也应是重点发展的一种针对复杂构造的成像技术。