啁啾光纤光栅

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光栅布拉格光栅及其传感特性研究

光栅布拉格光栅及其传感特性研究2一光纤光栅概述21.1 光纤光栅的耦合模理论21.2 光纤光栅的类型31.2.1 均匀周期光纤布拉格光栅31.2.2 线性啁啾光纤光栅31.2.3 切趾光纤光栅31.2.4 闪耀光纤光栅41.2.5 相移光纤光栅41.2.6 超结构光纤光栅41.2.7 长周期光纤光栅4二光纤布拉格光栅传感器52.1 光纤布拉格光栅应力传感器52.2 光纤布拉格光栅温度传感器62.3 光纤布拉格光栅压力传感器62.4 基于双折射效应的光纤布拉格光栅传感器7三光纤光栅传感器的敏化与封装103.1 光纤光栅传感器的温度敏化103.2 光纤光栅传感器的应力敏化103.2 光纤光栅传感器的交叉敏感及其解决方法10四光纤光栅传感网络与复用技术104.1 光纤光栅传感网络常用的波分复用技术114.1.1 基于波长扫描法的波分复用技术124.1.2 基于波长分离法的波分复用技术134.1.3 基于衍射光栅和CCD阵列的复用技术134.1.4 基于码分多址(CDMA)和密集波分复用(DWDM)技术144.2光纤光栅传感网络常用的空分复用技术144.3光纤光栅传感网络常用的时分复用技术164.4 光纤光栅传感网络的副载波频分复用技术184.4.1 光纤光栅传感副载波频分复用技术184.4.2 FBG传感网络的光频域反射复用技术184.5 光纤光栅传感网络的相干复用技术184.6 混合复用FBG传感网络184.6.1 WDM/TDM混合FBG网络184.6.2 SDM/WDM混合FBG网络184.6.3 SDM/TDM混合FBG网络184.6.4 SDM/WDM/TDM混和FBG网络184.6.5 光频域反射复用/波分复用混合FBG传感网络18五光栅光栅传感信号的解调方法18六激光传感器18光栅布拉格光栅及其传感特性研究一光纤光栅概述1.1 光纤光栅的耦合模理论光纤光栅的形成基于光纤的光敏性，不同的曝光条件下、不同类型的光纤可产生多种不同的折射率分布的光纤光栅。

低温环境下光纤光栅啁啾异常现象研究

器、聚变反应堆和大型超导磁体等，系统涉及核其超低温、强磁场、中子辐照、高压和真空等复杂的
运行环境，因此，了解这些系统中的材料及结构在
对这一现象进行了研究和探讨，是，但对其机理还
缺乏充分的理论和实验依据。为此，者对光纤笔光栅在低温情况下出现的啁啾现象进行了大量的
Ｖｏ．Ｎｏ５１３２．
０ｃ．０１ｔ２０
文章编号：０７—１４２１）５— ７３— ５１０４Ｘ（志码：Ａ
低温环境下光纤光栅啁啾异常现象研究
周建华张东生，，付荣
（．１武汉理工大学机电工程学院，湖北武汉４０７；．３００２武汉理工大学光纤传感技术国家工程实验室，湖北武汉４０７）３００
光纤本身的光学性质无关。上述实验结果与黄国
君等人发现的现象并不完全一致。笔者对光纤光
栅封装的胶粘剂和粘贴工艺进行了研究，于应基
变传递规律，用合适的低温胶粘剂将裸光栅粘使贴到聚合物基底材料上，大大减少了光纤光栅在低温出现的啁啾现象，过将基片封装的光纤光通栅粘贴到金属试件上进行液氮温度下的拉伸试验，得了良好的低温应变响应特性。根据光纤获光栅应变传递理论和光的干涉理论对光纤光栅在

保偏微结构光纤啁啾光栅折射率传感特性分析

１基本原理
对于啁啾光纤布拉格光栅，其折射率调制是不均匀的，但可以将它分为很多长度相等的小段，每一小段都很短，可以看作均匀光纤布拉格光栅，因此，对每一小段仍然可以利用传输矩阵，总的传输特性可以将一小段的传输矩阵相乘得到一个总矩阵来分析［１１４３。设啁啾光纤布拉格光栅的周期
（１）
基金项目：国家（９７３计划）项目（２０１０ＣＢ３２７８０１），国家自然科学基金项目（６０９０７０３３）和河北省自然科学基金项目（Ｅ２００９０００３７３）资助
作者简介：郭
璇，女，１９８１年生，燕山大学信息科学与工程学院讲师
度。
然而目前所提出的传感器设计方度噪声等干扰影响。本工作提
收稿日期：２０１１ — １０ — ０８。修订日期：２０１２－０２ — １８
Ａ一Ａｆ１一－｝＿１，０＜＜Ｌ
第３３卷，第１期２０１３年１月
光谱
学
与
光
谱
分
析
Ｖｏ１．３３，Ｎｏ．１，ｐｐ２６６ — ２７０
ＳｐｅｃｔｒｏｓｃｏｐｙａｎｄＳｐｅｃｔｒａｌＡｎａｌｙｓｉｓ
Ｊａｎｕａｒｙ，２０１３
保偏微结构光纤啁啾光栅折射率传感特性分析
郭璇，毕卫红，刘丰
燕山大学信息科学与工程学院，河北秦皇岛０６６００４

光纤光栅在各领域的应用

随着紫外写入光纤光栅制作技术的日趋成熟，人们逐渐认识到从光纤通信、光纤传感到光计算和光学信息处理的整个光纤领域都将由于光纤材料这种感光特性的发现而发生革命性的变化。

尤其是在光纤通信方面，光纤光栅将影响到从光发送、光放大、光纤色散补偿到光接收的几乎每个方面。

光纤光栅是利用光纤材料的光敏性（外界入射光子与纤芯离子相互作用引起的折射率的洋机永久性变化）在纤芯内形成空间相位光栅，其作用实质上是纤芯内形成一个窄带的滤波器或反射镜，利用这种特性可以构成许多独特性能的光纤无源器件。

由光纤光栅提供选择性反馈的光纤激光器和半导体激光器已可实现线宽只有kHz量级的单纵模激光输出。

在EDFA中使用光纤光栅，可以在整个放大器带宽内实现平坦的增益并有效地抑制放大器的自发辐射噪声(ASE)，同时极大地提高泵浦效率，从而对光信号实现接近理想水平的低噪声放大。

采用光纤光栅可以制成结构简单、性能优良的全光纤波分复用器，用单个器件即可同时实现上下话路的功能。

此外，适当设计的周期渐变(Chirp)光纤光栅在理论和实验上均被证明具有很强的色散补偿能力，它可以在很大程度上消除光纤色散对系统通信速率的限制。

除了其独特的光谱特征外，光纤光栅还具有体积小、插入损耗低以及与普通通信光纤良好匹配的优点。

利用光纤光栅对波长的良好选择性和上述基于光纤光栅的各种器件和技术，可以很方便地在光纤线路上实现超高速数据的波分复用和全光解复用。

因此，光纤光栅将是下一代超高速光纤通信系统中不可缺少的重要光纤器件。

1.光纤光栅在激光器中的应用在光纤通信系统中，能够进行高速调制的窄线宽单频激光器对于高速率光纤通信系统的建立具有十分重要的意义。

目前这种光源主要采用DFB或DBR结构的半导体激光器实现。

但是这种半导体单纵模激光器的芯片制作工艺复杂，成本高，不利于高速调制，并且难于实现激射波长在0.1nm精度上的严格控制。

光纤光栅的出现，在很大程度上使上述问题得到了解决。

为光纤光栅外腔半导体激光器的基本结构是将光纤布喇格光栅耦合在普通半导体激光器芯片镀有增透膜的输出端面上即构成该器件。

线性啁啾光纤光栅光学特性的仿真研究

Ｍ《ｒｆ￣ｔｆ
ｅ
—
（）４
［收稿日期］０８５５２０－０ —１［作者简介］黄￣（９１１７一）男，，湖南永州人，桂林师范高等专科学校物理与信息技术系讲师，广西师范大学物理与电子工程学院在读硕士研究生，主要从事电子技术及光纤通信器件的研究。
［键词］光纤光栅；啾；关啁变迹；学特性光
［中图分类号］０ —７７（０８０－Ｏ７一Ｏ０１００２０）２１８４
０引言
光纤光栅是一种通过一定的方法使光纤纤芯的折射率发生轴向周期性调制而形成的衍射光栅，是一种无源滤波器件。其实质是改变光纤芯区折射率，折射率变化幅度大小通常在１～１间１７年，拿大通其０Ｏ９８加信研究中心的Ｋ．Ｏ．Ｈｉ等人用较强的氢离子激光束照射掺锗光纤，成了首个光纤光栅［。１８ｌｌ制１９８年，ｌ］Ｍｅｔｚ等人发展了一种横向侧面曝光法的制作光栅技术［，使光栅技术获得进一步发展。２才］随后的相位掩膜法［和在３］线制作法［使得光栅的规模制作和重复性成为可能。纤光栅具有许多独特的优点，制作相对简单、４］光如成本低、性能稳定可靠、光纤兼容、与易集成等，因而在光纤通信和光纤传感领域均有重要应用。０世纪９２０年代以后，随

带宽为0.84nm色散补偿100km以上线性啁啾光纤Bragg光栅的研制

数、光栅长度、以及有效折射率变化量等参数有关；啁啾系数一定时，光栅带宽与光栅长度成正比。
ｆ／｝
．
厂ｌ］
／１
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．．
ｎ：／Ｉ
∞
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重
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．
／
＾Ｊ
＾＾／
｛
善
ｆＩ｛．『｝．ｎ ’ ’
式中；ｎ０为紫外曝光前的有效折射率，Ａｎｆｚ为有效折射率空间变化包络，。（）
１ｄ４ｒｆＺｄｒｎｅＤ
（）１
为折射率变化的条纹可见
，、＾
度，以０为标称的光栅周期，（）描述光栅的啁啾．对于线性啁啾光栅，相位项具有如下形式ｔ
文章编号：１０－４１２０）３０５ —４０７５６（０２０ —２００
带宽为０８ｍ色散补偿１０ｋ以上．４ａｍ０线性啁啾光纤Ｂｒｇａｇ光栅的研制
叶志清，邹道文
（江西师范大学物理系，
摘要
南昌３０２３０７）
示。图中所选参数为Ａ：０ ×１＿，Ａ／ｚ０４５ｍｃＡ＝５３５ｍ，＝．其中图ｌ）ｌ）ｎｆ．０。ｄＤｄ＝．６／ｍ，Ｄ１５．ＶＩ，ｒ８。０ｎ４ｎ０（、（ａｄ
对应光栅长度为１２ｍｍ，１）ｌ）４图（、（对应光栅长度为１０ｍｍ，１ｃ、ｌｆ对应光栅长度为８ｂｅ０图（）（）０ｍｍ．用数值模拟可知，啁啾光栅色散量大小取决于啁啾系数，色散量近似与啁啾系数成反比；光栅带宽与啁啾系

光栅

•
产生的自由电子进入光纤材料的色心陷阱中，从而改变了光纤的吸收、散射等光学特性，出现了折射率的变化；另外，在光照射过程中，光纤材料结构释放诱导应力以及结构、形状的畸变等也导致了折射率的变化。这种光折变效应主要发生在近紫外波段。最初光致折射率变化出现在掺锗光纤中，后来研究发现，具有光敏特性的光纤种类很多，有些是掺磷或硼，并不一定都掺杂，只是掺杂光纤的光敏特性更明显。有时根据需要为了加大折射率的变化程度，就会选用高掺杂的光纤。
•
光纤中的光敏特性于1978年由Hill等人首次发现并成功用于研制高反射率布拉格光栅滤波器，1989年 Meltz提出的横向写入制造方法及Hill等人于1993年提出的相位掩模制造法使光纤光栅的制造技术得到重大发展，使得光纤光栅的大批量制造成为可能，之后，光纤光栅器件逐步走向实用化。光纤光栅器件在光纤通信及光纤传感领域有着广泛的应用，被认为是继掺饵光纤放大器（EDFA）技术之后光纤技术发展的又一重大突破。本节首先介绍光纤光栅器件的形成机理、制造方法及工作原理，然后探讨光纤光栅器件的应用。
•
光纤光栅从本质上讲是通过波导与光波的相互作用，将在光纤中传输的特定频率的光波，从原来前向传输的限定在纤芯中的模式耦合到前向或后向传输的限定在包层或纤芯中的模式，从而得到特定的透射和反射光谱特性。光纤光栅中，光场与光波导之间的相互作用可用耦合模理论来描述。
• •
1.均匀光纤光栅最简单的具有正弦结构的滤波型光纤光栅，其折射率可以表示为
3 .7 50
7 .5 00ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
－0 .0 6 －4 .0
－2 .0
0 .0
L
2π
2 .0
4 .0

光纤光栅特性及其在光通信中的应用

广阔的应用前景。随着光纤光栅制造技术的不断完善，应用成果的日益增多，使得光纤光栅成为目前最有发展前途、最具代表性的光纤无源器件之
一
。
光纤光栅作为高性能的滤波元件，在光纤光栅激光器、光分插复用器
合到光纤２３，因受Ｂａｇ栅反射作用，而是从另一个通道光纤４、中ｒｇ光输出，从而实现滤波功能。
２３色其中，为光栅长度； △ 为纤芯的折射率变化最大范围。光栅的最大
输入输出
随着光纤通信的飞速发展，光纤光栅逐渐成为发展最为迅速的光纤无源器件之一。光纤光栅具有体积小，插入损耗低，对偏振不敏感，与普通
光纤接续简便，光谱响应特性动态可控等特点，因而在光纤通信领域均有
制深度和波长的函数。光纤光栅的另一个特点是色散特性，它在某些特定
的应用中十分有用，例如可用来实现光纤的色散补偿等。
频分量多走了一段距离，从而使滞后的低频分量赶上高频分量，被展开的
光脉冲又重新被压缩，完成了色散补偿。环形器啁啾光栅
Ｒ＝ｔｈ（ｌｎｎａｚ／ｎａ
）
（２）
啁啾光纤光栅进行色散补偿的方法现已应用于光通信中。啁啾光纤光栅的调制周期是非均匀，入射光脉冲在不同反射点具有不同的反射波长，从而有不同的时延，在１５ｎ负反射区高频分量的群速度５Ｏｔ．快于低频分量，使低频（长波长）分量在光栅的前端被反射，而高频分即量在光栅的末端反射，这样经过啁啾光栅的反射，光脉冲的高频分量比低

光纤光栅谐振条件

光纤光栅的原理概述及特征参量光纤光栅的形成方式主要是使用各类激光使光纤产生轴向的折射率周期性变化，从而形成永久性空间的相位光栅，其作用实质上是在纤芯内形成一个（透射或反射）滤波器或反射镜，将确定频率/波长的导模反射，原理类似多层增反膜，其滤波波长称为布拉格波长，在确定条件下布拉格波长等于光栅所在位置的有效折射率乘以光栅几何周期，而有效折射率和光栅周期会随温度和应力状态改变，这也是光纤光栅应用于应力及温度传感的基础。

光纤光栅的用途及市场光纤光栅在光纤通信系统中的应用光纤光栅作为一种新型光器件，主要用于光纤通信、光纤传感和光信息处理。

在光纤通信中实现许多特殊功能，应用广泛，可构成的有源和无源光纤器件分别是：有源器件：光纤激光器（光栅窄带反射器用于DFB等结构，波长可调谐等）；半导体激光器（光纤光栅作为反馈外腔及用于稳定980nm泵浦光源）；EDFA光纤放大器（光纤光栅实现增益平坦和残余泵浦光反射）；Ramam光纤放大器（布喇格光栅谐振腔）；无源器件：滤波器（窄带、宽带及带阻；反射式和透射式）；WDM波分复用器（波导光栅阵列、光栅/滤波组合）；OADM上下路分插复用器（光栅选路）；色散补偿器（线性啁啾光纤光栅实现单通道补偿，抽样光纤光栅实现WDM系统中多通道补偿）；波长变换器 OTDM延时器 OCDMA编码器光纤光栅编码器。

传感器中光纤光栅自问世以来，已广泛应用于光纤传感领域。

由于光纤光栅传感器具有抗电磁干扰、抗腐蚀、电绝缘、高灵敏度和低成本以及和普通光纤的良好的兼容性等优点，所以越来越受关注。

由于光纤光栅的谐振波长对应力应变和温度的变化敏感，所以主要用于温度和应力应变的测量。

这种传感器是通过外界参量(温度或应力应变)对Bragg光纤光栅的中心波长调制来获得传感信息的。

因此，传感器灵敏度高，抗干扰能力强，对光源能量和稳定性要求低，适合作精密、精确测量。

光纤光栅传感器现已占以光纤为主的材料的44.2 %。

光纤布拉格光栅自致啁啾效应的研究

耦合系数 ,κ为交流耦合系数。
传输矩阵法[11 ,12 ] 是分析光纤光栅的重要方法 ,
它将一个非均匀的光栅近似为 M 个均匀周期的小
光栅的串联。M 不能无限大 ,一般 M > 50 即可得到
较为准确的结果。整段光纤光栅的传输矩阵为
3 数值模拟和实验结果
采用传输矩阵法 ,首先对均匀光纤布拉格光栅进行数值模拟 ,得到的反射谱存在左右对称的旁瓣 , 如图 2 所示 ;然后 ,以高斯函数作为切趾函数进行数值模拟 ,得到的反射谱其旁瓣得到了很好的抑制 ,如图 3 所示。
摘要根据耦合模理论 ,采用传输矩阵法分析了相位掩模法制作的光纤布拉格光栅的反射谱特性。设计了一种新的写制光纤光栅的光路 ,利用高斯激光光束写制出具有短波自致啁啾效应的切趾光栅 (栅长 0. 015 m) 。对具有短波自致啁啾效应的光纤光栅进行了物理切割 (剩余光栅的长度分别取 0. 007 m 和 0. 0055 m) ,得到了一种新型的具有长波自致啁啾效应的光纤光栅 ,原本的自致啁啾光栅反射谱中旁瓣分布在短波长方向 ,而得到的新型自致啁啾光栅的反射谱中长波长方向的旁瓣更为明显。基于对光纤布拉格光栅自致啁啾效应的分析 ,提出一种新型类高斯切趾函数 ,以此函数对自致啁啾效应进行数值模拟 ,得到了与实验结果相一致的光谱图。关键词光纤光学 ; 光纤布拉格光栅 ; 切趾光栅 ; 自致啁啾 ; 传输矩阵法中图分类号 TN253 文献标识码 A doi : 10. 3788/ AOS20082809. 1671
E2mail : zhangwg @nankai. edu. cn
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#
通过切趾技术，可以有效抑制反射谱的旁瓣，获得较高的旁瓣抑制比，同时减少时延曲线的振荡。光纤光栅的折射率调制为：
f z 为切趾函数，常用的切趾包络函数主要有余弦、柯西和汉明函数
#
高斯窗 T (z) exp[G( z )2 ]
L
z [L / 2, L / 2]
1 (1 B) cos(2z ) B cos(4z )
22 L f 2
0
2
#
U ' f U
Lf , Lf ,
U U
0, 0,
eexxppii222222LLff
''
通过光纤光栅对色散补偿后其脉冲宽度为 2
2 0
4 ln 2 1
2Lf
2 0
''
2
#
理想补偿的情况下，要求 2 0 通过光纤光栅的压缩比为，即
获得啁啾光纤光栅的方法有两种：一种是改变光栅的有效折射率，另一种是改变光栅周期。
#
图2 啁啾光纤光栅的折射率随z变化的示意图
啁啾光纤光栅的折射率表示如下：
是布拉格周期， z 表示折射率的相位，通
常用来描述光栅的啁啾量。
#
啁啾光纤光栅补偿原理
#
理论分析
光脉冲在光纤中传输时,其归一化幅值U( z , T) 满足下列传输方程:
U ' f
Lf ,
U
0,
exp
i 2
2
2Lf
''
#
假设入射脉冲为高斯脉冲,脉冲宽度为τ0 , 则其归一化振幅为
U
0, t
exp 4 ln
2
t
0
2
代
U
Lf ,
U
0,
exp
i
2 2
2
L
f
入
通过长度为Lf 的光纤后脉冲宽度为1
1 0
4 ln
1
DFBG
•
L
g
啁啾光栅的色散补偿能力随光栅长度的增大而
增大
#
➢切趾技术可以有效的改善光栅的性能。
折射率均匀调制的FBG的反射谱，除了位于零失谐附近的主反射峰外，其两侧有一系列的旁瓣。反射率旁瓣的存在会严重地影响光栅的滤波特性
CFBG的反射谱也存在旁瓣，反射带宽内反射谱不平坦，时延特性曲线存在较大的振荡，线性度差。
布莱曼窗 T (z)
L
L
2 2B
z [L / 2, L / 2]
余弦窗柯西窗汉明窗
T (z) cosA( z)
L
1 (2z)2
T(z)
L
1 (2Bz)2
L
1 cos(2z )
T(z)
L
1 C
z [L / 2, L / 2]
z [L / 2, L / 2] z [L / 2, L / 2]
#
优化啁啾光纤光栅色散补偿
啁啾光纤光栅由于带宽有限,多用于补偿单波系统,但在对系统进行改进的基础上可以实现多波长同时补偿色散和色散斜率。
#
应用简介
容易实现器件的小型化:啁啾光纤光栅一般制作于普通单模光纤或是与之兼容的特殊光纤上，且长度很短，所以附加损耗很小，而且几乎不受光纤非线性影响，啁啾光纤光栅通常对信道分别进行补偿，可以通过设计，很方便在色散补偿的同时实现色散斜率补偿，并且还对放大器的ASE噪声有附加的滤波功能。
#
— 啁啾光纤光栅色散补偿光纤光栅
啁啾光纤光栅的栅格周期不是常数，而是沿轴向变化。不同的栅格周期对应不同的布拉格反射波长，不同波长的入射光在啁啾光纤光栅的不同位置反射
图1啁啾光纤光栅．
#
布拉格反射波长随光纤光栅的位置而变化，在某点Z处所对应的布拉格反射波长为：
B z 2neff zz
i U z
1 2
2
2U T 2
初始幅值为U(0 , T) , 经过长度为Lf 的光纤后幅值为U( Lf , T) ,两者的傅里叶变换分别为U(0 ,ω)和U( Lf ,ω) , 则在频域中存在下列关系:
U
Lf ,
U
0,
exp
i
2 2
2
L
f
#
色散改变了脉冲每个频谱分量的相位，改变量依赖于频率和传输距离。
假定啁啾光纤光栅的复频域 •ei，其中和分别为幅度和相位的响应，经
过光纤光栅反射后的输出脉冲
U f
Lf ,
U
0,
exp
i
2 2 L f
2
光纤光栅由来调制脉冲的幅度
#
将相位响应展开为泰勒级数:
0
'
''
2
2
...
0 使光脉冲产生固定相移， '使光脉冲产生群速时延，使'' 光脉冲发生色散。假定在脉冲的带宽内为常数，且抽出光纤光栅的时延因子
'' 2Lf
1 1 2 0
4 ln 2 '' 2
1
2 0
2
1 Mபைடு நூலகம்
M反映了光纤光栅压缩脉冲的能力
#
线性啁啾光纤光栅：光栅折射率调制幅度沿轴向
保持常数，而周期沿光栅轴向线性变化的光栅。
周期的表达式为
z
0
C 2neff
z
0 对应初始波长 0的周期, C为啁啾系数
C d
dz 表示布拉格波长沿纵向z的变化率，单位nm/cm
#
啁啾光纤光栅性能
➢增加光栅长度可以改变其性能
光栅的传播常数随光栅长度变化的
K
2
0
2Cz L2
根据布拉格条件，反射光波的传播常数
随空间位置的变化为
K 2 0 Cz L2
对进行展开
0 0 g
#
0 0
0 为对应光栅中心点的反射光角频率反射光频率随位置的变化为
0
0
0
1
1 2
0
2
2
L
脉冲展宽主要因素
#
光纤通信中的色散补偿技术
• 中间光相位共轭技术 • 预啁啾技术 • 色散补偿光纤 • 双模光纤色散补偿 • 啁啾光纤光栅
#
色散补偿光纤
#
1550nm波长的色散值范围 -10至2100ps/nm
最小值最大值布里渊散射域值(dBm)
非线性系数(n2/Aeff)(W-1)
Cvg L2
z
光栅两端反射的光频分量的频率间隔为
C g 2 2 L
从光栅两端反射的光频分量的时延差
2L
g
#
啁啾光栅的色散量
DFBG
2L2 Cvg2
2
2C
C g 2 2 L
对一定长度的啁啾光栅，增大啁啾系数C时
带宽增加，但色散量减小，为此用带宽和色
散的积来表示啁啾光栅的补偿能力
6 1.4*10-9
有效面积(Aeff)(um2) 最大光功率注入(dBm) 最小值最大值使用温度范围
20 ＞23 -5℃70℃
存储温度范围
-40℃85℃
环境/可靠性测试
符合TelcordiaGR-2854和 GR-1221标准
#
啁啾光纤光栅
—色散补偿光纤光栅
主要优点： ➢可单通道或多通道工作 ➢非线性低 ➢损耗低 ➢封装紧凑
啁啾光纤光栅及其色散补偿
兰涛韩旭
主要内容
➢色散及色散补偿技术 ➢啁啾光纤光栅及理论分析 ➢色散补偿系统
#
光纤的色散
色散是信号能量中的各种分量由于在传输介质中传输速度不同, 所引起的信号畸变。引起光脉冲展
宽和码间串扰, 最终影响通信距离和容量。
将单模光纤中模式的相位系数在中心频率附近展
开成泰勒级数: