纵向弛豫T和横向弛豫T

在进行磁共振检查过程中会存在弛豫过程，而这个弛豫过程中所需要的时间为弛豫时间。

其中磁共振T2信号为横向弛豫时间，是指横向磁矢量的衰减和消失时间，称为T2弛豫时间，简称T2。

除T2外，还包括T1，是指纵向弛豫时间，是纵向磁矢量恢复的时间。

在发生共振的弛豫过程中，就会产生代表T1值和T2值的磁共振信号。

MRI图像上的黑白灰度对比，反映的是组织间弛豫时间的差异，而不同于X线、CT和超声图像上的灰度概念。

MRI检查有两种基本成像，一种是主要反映组织间T1值的差异，称为T加权成像(T1WI)。

另一种是主要反映组织间T2值的差异，称为T2加权成像(T2WI)。

人体内各种组织及其病变，均有相对恒定的T1值和T2值。

MRI检查就是通过图像上反映T1值和T2值的黑白灰度及其改变，来检出病变并进行诊断。

磁共振可以检测脑组织、韧带、肌肉、骨骼等组织是否出现异常，因此，如果机体存在不适症状，可及时到医院普通内科就诊，由医生开具检查单后进行磁共振检查，以明确诊断。

磁共振T1和T2的区别1、T1观察解剖结构较好。

2、T2显示组织病变较好。

3、水为长T1长T2，脂肪为短T1短T2。

4、长T1为黑色，短T1为白色。

5、长T2为白色，短T2为黑色。

6、水T1黑，T2白。

7、脂肪T1白，T2灰白。

8、T2对出血敏感，因水T2呈白色。

T1加权成像、T2加权成像所谓的加权就是“突出”的意思T1加权成像（T1WI）----突出组织T1弛豫（纵向弛豫）差别T2加权成像（T2WI）----突出组织T2弛豫（横向弛豫）差别。

在任何序列图像上，信号采集时刻横向的磁化矢量越大，MR信号越强。

T1加权像短TR、短TE——T1加权像，T1像特点：组织的T1越短，恢复越快，信号就越强；组织的T1越长，恢复越慢，信号就越弱。

T2加权像长TR、长TE——T2加权像， T2像特点：组织的T2越长，恢复越慢，信号就越强；组织的T2越短，恢复越快，信号就越弱。

质子密度加权像长TR、短TE——质子密度加权像，图像特点：组织的rH 越大，信号就越强； rH 越小，信号就越弱。

脑白质：65 % 脑灰质：75 % CSF： 97 %常规SE序列的特点最基本、最常用的脉冲序列。

得到标准T1 WI 、 T2 WI图像。

T1 WI观察解剖好。

T2 WI有利于观察病变，对出血较敏感。

伪影相对少（但由于成像时间长，病人易产生运动）。

成像速度慢。

FSE脉冲序列原理：FSE脉冲序列，在一次900脉冲后施加多次1800复相位脉冲，取得多次回波并进行多次相位编码，即在一个TR间期内完成多条K空间线的数据采集，使扫描时间大大缩短。

在一次成像中得到同一层面的不同加权性质的图像。

T1WI——短TE，20ms 短TR,300~600ms ETL—2~6T2WI——长TE，100 长TR，4000 ETL—8~12优点：时间短，显示病变。

缺点：对出血不敏感，伪影多等。

IR序列特点IR序列具有强T1对比特性；可设定TI，饱和特定组织产生具有特征性对比图像(STIR、FLAIR)；短 TI 对比常用于新生儿脑部成像；采集时间长，层面相对较少。

• MZ = M0(1－e-t/T1) • T1的物理学意义：弛豫周期。
47
纵向磁化对比
由于各种组织的T1不同，在纵向弛豫过程中，不同时 刻各种组织在纵向磁化中的比例不同，因而产生了不 同组织间的纵向磁化对比。也称为T1对比。
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T1加权图像
T1 weighted image
图像的对比主要依赖T1对比称为T1加权（权重） 图像。
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傅立叶变换
• 将时间——强度的信号关系变换为频率——强度的信号关系。这 种数学变换模式称为傅立叶（Fourier transform)变换。
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1DFT重建
• 梯度与梯度磁场 • 层面选择及相关因素Δω=γGz·ΔD • 体素的频率编码及投影
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空间频率与K-空间
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磁共振各种特殊成像技术
• 磁共振血管造影技术(MRA) • 时间飞跃法 (Time of flight) • 相位对比法(Phase contrast) • 幅度对比法(Magnitude contrast) • 对比剂增强法(Contrast enhance)
的磁共振靶核。
13
第二节：磁场
• 磁场的概念 • 均匀磁场 • 稳定磁场 • 交变磁场
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磁场
• 物质场 • 对磁性物质的力效应 • 磁场的强度
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均匀磁场
大小方向恒定不变的磁场.
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交变磁场
大小或方向呈规律性变化的磁场
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Y BX=Bsina
B(RF) a
X BY=Bcosa
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第三节：磁场对样体的作用

核磁共振横向弛豫时间与孔径关系
核磁共振（NMR）是一种物理现象，广泛应用于化学、生物、医学等领域。

在NMR中，横向弛豫时间（通常表示为T2）是一个重要参数，它描述了磁化强度在横向平面上的衰减速度。

T2时间的长短与多种因素有关，其中之一是样品的孔径。

孔径对横向弛豫时间的影响主要体现在受限扩散和表面弛豫两个方面。

1．受限扩散：在小孔径的样品中，分子的扩散受到限制。

这种受限扩散会导致磁化强度的相位失配，从而加快横向弛豫速度，即缩短T2时间。

因此，在孔径较小的样品中，通常会观察到较短的T2时间。

2．表面弛豫：孔径较小的样品通常具有较大的比表面积（表面积与体积之比）。

表面上的分子或原子可能与体相中的分子有不同的磁性质，从而导致磁化强度在表面附近发生快速弛豫。

这种表面弛豫也会缩短T2时间。

需要注意的是，孔径与横向弛豫时间之间的关系并非简单的线性关系。

实际上，这种关系可能受到多种其他因素的影响，如样品的化学组成、温度、磁场强度等。

因此，在解释实验结果时，需要综合考虑各种因素。

总之，核磁共振中的横向弛豫时间与样品的孔径之间存在一定的关系。

在小孔径的样品中，由于受限扩散和表面弛豫的影响，通常会观察到较短的T2时间。

然而，这种关系并非简单的线性关系，可能
受到多种其他因素的影响。

磁共振知识点总结一、磁共振成像（MRI）基本原理。

1. 原子核特性。

- 许多原子核都具有自旋特性，例如氢原子核（单个质子）。

当置于外磁场中时，这些自旋的原子核会发生能级分裂，产生两种不同的能量状态（平行和反平行于外磁场方向）。

- 两种状态的能量差与外磁场强度成正比，公式为Δ E = γℏ B_0，其中γ是旋磁比（不同原子核有不同的旋磁比），ℏ是约化普朗克常数，B_0是外磁场强度。

2. 射频脉冲（RF）的作用。

- 当施加一个频率与原子核进动频率相同（拉莫尔频率，ω_0=γ B_0）的射频脉冲时，原子核会吸收能量，从低能级跃迁到高能级，处于激发态。

- 射频脉冲停止后，原子核会释放能量回到低能级，这个过程产生磁共振信号。

3. 弛豫过程。

- 纵向弛豫（T1弛豫）- 也称为自旋 - 晶格弛豫。

是指处于激发态的原子核将能量传递给周围晶格（分子环境），恢复到纵向平衡状态的过程。

- T1值反映了组织纵向弛豫的快慢，不同组织的T1值不同。

例如，脂肪组织的T1值较短，水的T1值较长。

- 横向弛豫（T2弛豫）- 也称为自旋 - 自旋弛豫。

是指激发态的原子核之间相互作用，导致横向磁化矢量衰减的过程。

- T2值反映了组织横向弛豫的快慢，一般来说，纯水的T2值较长，固体组织的T2值较短。

二、MRI设备组成。

1. 磁体系统。

- 主磁体。

- 产生强大而均匀的外磁场B_0，是MRI设备的核心部件。

常见的磁体类型有永磁体、常导磁体和超导磁体。

- 永磁体：不需要电源，磁场强度相对较低（一般小于0.5T），维护成本低，但重量大。

- 常导磁体：通过电流产生磁场，磁场强度一般在0.2 - 0.5T，需要大量电力供应，产生热量多。

- 超导磁体：利用超导材料在超导状态下的零电阻特性，通过强大电流产生高磁场（1.5T、3.0T甚至更高），磁场均匀性好，但需要液氦冷却，设备成本和维护成本高。

- 梯度磁场系统。

- 由X、Y、Z三个方向的梯度线圈组成，用于在主磁场基础上产生线性变化的梯度磁场。

一、概述核磁共振是一种无创的成像技术，可用于观察人体和动植物的内部结构及功能。

在核磁共振成像中，横向弛豫时间（T2）是一个重要的参数，它反映了样品中的磁性粒子在受到外部磁场扰动后重新排列成稳态的速度。

而孔径转化是指磁性粒子在孔径尺寸变化的情况。

本文将探讨核磁共振的横向弛豫时间与孔径转化之间的关系。

二、核磁共振的横向弛豫时间1. 横向弛豫时间的概念横向弛豫时间（T2）是指核磁共振信号在受到外部磁场扰动后迅速减小到初始数值的时间。

它是样品中磁矩的横向弛豫时间，与样品中磁性粒子的自旋之间的相互作用有关。

2. T2与孔径转化的关系实验表明，孔径转化会显著影响样品中的横向弛豫时间。

当孔径尺寸较小时，磁性粒子的移动受限，其运动受到限制，横向弛豫时间会相对变长。

而当孔径尺寸较大时，磁性粒子的运动受到更少的限制，横向弛豫时间会相对变短。

三、基于孔径转化的横向弛豫时间的应用1. 生物医学成像在生物医学成像领域，横向弛豫时间与孔径转化的关系被广泛应用于MRI成像。

通过观察样品中不同孔径尺寸下的横向弛豫时间变化，可以对生物组织的微观结构进行评估，为疾病的诊断和治疗提供重要信息。

2. 材料科学对于材料科学而言，通过研究材料孔径尺寸对横向弛豫时间的影响，可以更好地了解材料内部结构的微观特性，为材料的设计和制备提供指导。

四、未来展望随着核磁共振技术的发展，对横向弛豫时间与孔径转化之间关系的研究将会更加深入。

未来可以通过更精细的实验设计和先进的数据分析技术，进一步揭示孔径尺寸对横向弛豫时间的影响机制，为核磁共振技术在生物医学和材料科学领域的应用提供更多可能。

五、结论核磁共振的横向弛豫时间与孔径转化之间存在一定的关系，孔径尺寸的变化会显著影响样品中的横向弛豫时间。

在生物医学成像和材料科学领域，这一关系已经得到了广泛的应用，并在未来有望得到进一步的深化和拓展。

对此关系的研究将为核磁共振技术的发展和应用提供新的思路和机遇。

六、深入探讨孔径尺寸对横向弛豫时间的影响上文简要介绍了孔径尺寸对横向弛豫时间的影响，但随着科学技术的不断进步，人们对孔径尺寸与横向弛豫时间之间关系的研究远未达到尽头。

公式 1
Mz 恢复的表达式为
Mz(t) = M0(1 − e−t/T1)
公式 2
纵向弛豫时间 T1 是组织的固有特性，又称为自旋-晶格弛豫时间，其大小取决于外磁场
和质子与周围环境之间的相互作用（即组织的性质）。
在射频脉冲作用下，质子的相位沿相同的方向排列，以相同的角速度绕外磁场进动，形
核磁共振成像实验室
致谢
感谢实验期间我的搭档金明洲同学的通力合作，在我其他课程最忙的时候可以帮忙先规 划我们的实验进程，使实验不至于因为我的特殊状况而有拖延。俞熹老师的细致讲解和资料
3
核磁共振成像实验室
的提供给我带来很大的帮助。同时也感谢实验室老师们在我们做实验时给予充分的信任，使 我们可以在老师们不在办公室时继续做实验。最后，感谢自己选了这个实验，它教给了我很 多很多的知识和寻找信息的手段。
个有大约 3 倍的关系，其中可能有更多需要更高等的量子力学来解释的驰豫过程。
3、T1 的两种测量方法对比 T1 无法测量的原因主要有，所得幅值变化范围太小，不能体现整个驰豫过程（即纵向弛 豫时间很长）；有些样品的反转恢复法可测，可是饱和恢复法却无法测量。反转恢复包括正

负两个区间，可取的点较多，而饱和恢复可取的点都是在正区间，范围较小，容易出现点数
横向弛豫时间 T2 的测量：由 CPMG 序列产生回波，回波的峰值在逐渐衰减，当回波数 目足够多，能够反映横向衰减全过程时，则可通过实验软件自带的 T2 拟合功能进行拟合。 拟合功能中有“双组份”和“单组份”两种拟合方式，不同拟合方式结果不同，随着材料不
同，利用的拟合方式有不同。
实验结果
不同样品弛豫时间（T1、T2）的测量
4
Lu Yuting (University Fudan, Shanghai) Abstract: This article gives some results of the measurement of relaxation time in Magnetic Resonance Experiment. From these result, the relative factors in the measurement are discussed, and the best condition for the measurement is presented. Different results of different samples are also presented. Key words: relaxation time, condition of the measurement

自旋角动量P 自旋角动量P：
h P= I(I +1 ) 2 π
式中： 为普郎克常数（6.63× 式中：h为普郎克常数（6.63×10−34J·s）； s 为自旋量子数，与原子的质量数及原子序数有关。 I为自旋量子数，与原子的质量数及原子序数有关。 （I=0, 1/2, 1, 3/2, 2, 5/2, ……）。 ）。 不为零的核都具有磁矩 核磁矩（动与共振
拉莫尔进动：当核磁矩方向与外磁场的方向 成一夹角时，磁矩矢量（自旋轴）在垂直于 外磁场的平面上饶外场轴做旋进运动。 Larmor方程： ν=(γ/2π)H0 =(γ/2π
外磁场越强， 外磁场越强，进动频率越高
ωo
µ Ho
角速度ω = 2πν = γH0 π
γ 磁旋比 H0 外磁场强度
Ｉ＝1/2的原子核可看作核电荷均匀分 的原子核可看作核电荷均匀分
布的球体，是核磁共振研究的主要对 布的球体，是核磁共振研究的主要对 象，C，H。 ， 。 I=1 或 I >1的原子核，核电荷分布可看 的原子核， 的原子核 作一个椭圆体； 作一个椭圆体； I=0的原子核 16 O；12 C；22 S等， 的原子核 ； ； 等 无自旋，没有磁矩， 无自旋，没有磁矩，不产生共振吸收
n+1/ 2 =e n−1/ 2
6.63×10 −34 ×2.68×108 ×1.4092 2×3.14×1.38×10 −23 ×300
∆E
hν
= 1.0000099
2 饱和和驰豫 • 饱和 饱和(saturated)——低能态的核等于 低能态的核等于 高能态的核。 高能态的核。 弛豫(relaxtion)——高能态的核以非辐 高能态的核以非辐 弛豫 射的方式回到低能态 自旋—晶格驰豫 自旋 晶格驰豫 自旋—自旋驰豫 自旋 自旋驰豫

何为加权？？？
所 “重 谓的加权就是 点突出”
的意思
T1加权成像（T1WI）----突出组织T1弛豫（ 纵向弛豫）差别
T2加权成像（T2WI）----突出组织T2弛豫（ 横向弛豫）差别
质子密度加权成像（PD）－突出组织氢质子含 量差别
T1WI T2WI
T1WI T2WI
人体不同组织的
磁共振检查技术
平扫（T1WI，T2WI，PDWI) 增强（TIWI） 动态增强（Dynamic MR） 磁共振血管造影（MRA） 脂肪抑制成像（STIR） 水抑制成像（FLAIR） 水成像（MRCP、MRU） 灌注成像（Perfusion) 弥散成像（Diffusion） 功能成像（Function MR）
进入静磁场后，H核磁矩发生规律性排列（正负方向），正负方向的磁矢量相互 抵消后，少数正向排列（低能态）的H核合成总磁化矢量M，即为MR信号基础
z M
x
按照单一核子 进动原理,质子 群在静磁场中 y 形成的宏观磁 化矢量M
Z
B0
Z
MZ
X A
Y
X
在这一过程中，产生能量
Y MXY
B
A:施加90度RF脉冲前的磁化矢量Mz B:施加90度RF脉冲后的磁化矢量 Mxy.并以Larmor频率横向施进 C:90度脉冲对磁化矢量的作用。即M 以螺旋运动的形式倾倒到横向平面
X
X
体各类组织均有特定T1 、
（4）停止后一定时间 （5）恢复到平衡状态 T2值，这些值之间的差
异形成信号对比
弛豫：Relaxation;
自然界的一种固有属性；即任何系统都有在外





MR 信 号 特 点

原子核 电子（云）
质子 中子
复习一下……
磁
把人体内的H核可看作是自旋状态下的小星球。
自然状态下，H核进动杂乱无章，磁性相互抵消
进入静磁场后，H核磁矩（描述磁性的物理量）发生规律性排列（正负方向），正负方向的磁矢量 （矢量：既有大小又有方向的量）相互抵消后，少数正向排列（低能态）的H核合成总磁化矢量（M） 即为MR信号基础。
结构可以看得比较清楚；看病变就算了，因为病变一般是深色的，在灰色（正常脑组织）中找深色，实在是不显眼。
T2（怎么找出来哪一张是T2?)——看脑脊液（脑脊液是白色的）：该像主要是病变显示的较清楚（黑【正
常组织】中找白【病变】）
T1
T2
FLAIR——T2压水像，即T2的基础上，把水（脑脊液）抑制（去）掉，以排除脑脊液对病变的干扰（遮盖）。
磁……
共振……
磁共振中的靶子是氢原子核，也就是说，我们拿氢的原子核 形成的磁场与外加磁场形成共振，为什么选中了氢？
• 人体内氢原子核作为磁共振中的靶子，H核只 含一个质子不含中子，最不稳定，最易受外加 磁场的影响而发生磁共振现象。
• 它是人体内最多的物质。
• • • 原子： •
或T1弛豫）。而人体各
X
X
类组织均有特定T1、T2
（4）停止后一定时间 （5）恢复到平衡状态 值，这些值之间的差异
形成信号对比。
很不喜欢大段的文字，但这个是已经简化到最少的了，再简化知识点就连不到一起去
了，没办法……
●纵向弛豫时间常数—T1
0（小）到“大” 横向弛豫时间常数—T2 “大”到0（小） ● 加权的概念： 加权或称权重，有侧重、为主的意思（以什么什么为主）； MR成像过程中，T1、T2弛豫二者同时存在； 只是在某一时间内所占的比重不同。如果选择突出纵向（T1）弛豫特征的扫描参数（脉冲重复 时间和回波时间，以毫秒计）用来采集图像，即可得到以 T1弛豫为主的图像，当然其中仍有少 量T2弛豫成分，因是以T1 弛豫为主，故称为T1加权像（weighted Imaging WI）。如果选择 突出横向（T2）弛豫特征的扫描参数采集图像，即可得到以 T1弛豫为主的图像，……… ● 因为人体各种组织如肌肉、脂肪、体液等，各自都具有不同的T1和T2弛豫时间值，所以形 成的信号强度各异，因此可得到黑白不同灰度的图像。

核磁共振的实验测量与计算核磁共振（Nuclear Magnetic Resonance, NMR）是一种基于核磁效应原理的物理实验技术，可以用来测量物质中核自旋的性质和相互作用。

这一技术被广泛应用在化学、物理、生物等多个领域，包括药物研发、材料科学、生物医学等。

核磁共振实验通常使用核磁共振光谱仪进行测量。

实验开始之前，首先需要准备样品。

样品通常是将待测物质溶解在溶剂中制备而成，其中溶剂通常是氘代溶剂，因为氘代溶剂不会干扰核磁共振信号的测量。

在实验中，样品被放置在一个磁场中，磁场的强度通常为几个特斯拉。

磁场通过磁感应强度（B0）来刺激样品中的核自旋，使其处于不平衡的状态。

接下来，通过调节一个特定频率的射频场来激发核自旋的共振吸收。

当核自旋受到射频场的共振激发时，原子核的差异性能量级之间的跃迁将被激发，并且这将产生一个共振信号。

共振信号是通过测量样品放出的能量来得到的。

在核磁共振仪中，用于测量共振信号的探测线圈通过感应电磁能量来检测到信号。

这些信号在传送到计算机或电子设备中之前将进行放大和处理。

为了获得更多的信息，可以使用不同的NMR技术。

其中最常用的是一维核磁共振，即通过扫描一个频率来测量样品的核磁共振信号。

通过测量共振信号的位置和强度，可以确定样品中的核自旋种类和数量。

此外，还可以使用二维核磁共振技术来研究样品中核自旋之间的相互作用，从而提取更多的结构和动力学信息。

在进行核磁共振实验中，还需要进行一系列的计算和分析。

例如，可以通过对共振信号的积分计算来确定不同核自旋的相对丰度。

此外，还可以通过测量共振信号的线宽来获得样品中的化学位移和耦合常数等信息。

所有这些计算和分析将帮助研究人员深入了解样品的结构和性质。

总之，核磁共振是一种重要的实验技术，可以用来测量和分析物质中核自旋的性质和相互作用。

通过核磁共振实验，我们可以获得样品中核自旋的丰度、化学位移和耦合常数等信息，从而了解样品的结构和性质。

通过计算和分析这些数据，可以为化学、物理、生物等多个领域的研究提供重要的支持和指导。

核磁共振实验中三种基本脉冲序列的特点和应用0730******* 武帅材料物理摘要核磁共振实验中，不同射频脉冲会对样品产生不同的激励，这将导致得到的核磁共振信号的差异。

因此，射频脉冲序列的恰当选择对实验的结果有着很重要的影响。

在本实验中，我们主要使用了三种基本的核磁共振脉冲序列来激励大豆油样品，对其纵向和横向弛豫时间进行测量。

本文主要就这三种基本脉冲序列的特点、应用以及演变进行讨论和总结，以达到正确选择脉冲序列来合理测量样品性质的目的。

关键词核磁共振射频脉冲引言核磁共振原理：对置于外磁场中的自旋核系统，沿着垂直于外场的方向施加一个频率与拉莫尔频率相同的射频电磁场B1，在该作用下，磁化矢量以B1为轴做章动，即圆周运动。

施加的射频脉冲使得磁化矢量Mo偏离Z方向一个角度θ，θ=βB1τ，θ=90°的是90°射频脉冲，同样若θ=180°则为180°射频脉冲。

图1 核磁共振原理图1施加的射频脉冲使得宏观磁化矢量既以外磁场为轴进动，同时也要在该射频场的作用下章动，这使得宏观磁化矢量M的运动为一条球面螺旋线。

这种使得宏观磁化矢量发生偏转的现象即为核磁共振现象。

实验中我们使用的是NMI20Analyst 台式核磁共振成像仪，采用脉冲傅里叶变换法（FT-NMR），这种方法中的射频脉冲有一定的时间宽度，射频有一定带宽，相当于多个单频连续波核磁共振波谱仪在同时进行激励，因此在较大的范围内就可以观察到核磁共振现象（NMR）。

弛豫过程：系统从激励状态恢复到原始状态的过程就叫弛豫过程。

纵向弛豫时间T1，指的是自旋核释放激励过程中吸收的射频能量返回到基态的过程所用的时间，其快慢主要取决于自旋的原子核与周围分子之间的相互作用情况。

横向弛豫时间T2，指的是激励过程使质子进动相位的一致性逐渐散相（即失去相位一致性）的过程，其散相的有效程度与质子所处的周围分子结构的均匀性有关。

结构越均匀，散相效果越差。

物防知识总结㈠名词解释⑴弛豫过程:射频脉冲发射结束后，处于非热平衡状态的原子核系统将逐渐恢复为热平衡状态，这一恢复过程称为弛豫过程。

（是一个由高能态转变为低能态的释放能量的过程）⑵纵向弛豫:z分量即纵向分量Mz将逐渐增大，恢复到平衡状态的Mo,此过程称为纵向驰豫。

（纵向磁化强度矢量从零回复至最大值的63%时所需的时间为T1,称为纵向弛豫时间）⑶横向驰豫:xy（平面）分量即横向分量Mxy将逐渐减少，直至Mxy=0,此过程称为横向驰豫。

（横向磁化强度矢量从最大值减小至最大值的37%处时所需的时间为T2,称为横向驰豫时间）⑷阳极效应:愈靠近阳极，X射线强度下降得愈多的现象，这就是所谓的“足跟”效应，也称阳极效应。

⑸铝当量:是指一定厚度的铝板与其他过滤材料相比较，对X射线具有相同的衰减效果，则此铝板厚度就是该过滤材料的铝当量。

（一般诊断X射线机的固有过滤在0.5~2mmAl)⑹铅当量:把达到与一定厚度的某屏蔽材料相同屏蔽效果的铅层厚度，称为该一定厚度屏蔽材料的铅当量。

⑺半价层（mmAl):是指射线数减弱到初始强度的一半时所需要吸收体的厚度。

⑻半值深度:水体模中1/2最大剂量深度。

⑼辐射生物效应:①确定性效应:射线照射人体全部组织或局部组织，若能杀死相当数量的细胞，而这些细胞又不能由活细胞的增值来补充，则这种照射可引起人类的确定性效应。

②随机性效应:电离辐射的随机性效应被认为无剂量阈值，其有害效应的严重程度与受照剂量的大小无关。

㈡选择题㈢判断题1.⑴激发态:由于吸收了一定大小的能量后，电子跃迁到一个更高的能级轨道上，此时原子不稳定，称为激发态。

⑵第一激发态:n=2的能量状态称为第一激发态。

⑶能级:电子在不连续的轨道上运动，原子所具有的能量也不是连续的，这种不连续的能量状态称为原子能级。

⑷基态:当原子处于n=1的状态时，能量最低，也最稳定，称为基态。

⑸跃迁:外层轨道电子或自由电子，填充空位，同时放出一个能量为hv的光子。