当前位置：文档之家 › 13-5循环过程 卡诺循环

13-5循环过程 卡诺循环

  • 格式：pdf
  • 大小：562.69 KB
  • 文档页数：21

下载文档原格式

  / 21

合集下载

循环过程-卡诺循环

循环过程-卡诺循环

QT
RT
ln V2 V1
RT
ln
p1 p2
(P223页13 14式)
p p1
A
T1 T2 Qab
p2
T1 B
p4
W
D
p3
C
Qcd T2 V
o V1 V4
V2 V3
13-5 循环过程 卡诺循环
A — B 等温膨胀吸热
Q1

Qab
RT1 ln
V2 V1
C — D 等温压缩放热
Q2

Qcd
从上式可知, 在低温处放出的热量越小, 则热机的效率越高.
如果在低温热源处不放热量, 即Q放=0, 则热机的效率等于 100% !!
即系统在高温热源处吸收的热量全部用于对外做功 ! (不违反 热力学第一定律 )
这种情况能实现吗 ?
根据实际经验这种现象是不能实现的 !!
第十三章 热力学基础
/19
13-5 循环过程 卡诺循环
T1 B
W
D Q2 T2
C
V
/19
13-5 循环过程 卡诺循环
Q2 Q1 Q1 T1
T2 T1
Q2 T2
将上式代入致冷系数定义式 e Q2 Q1 Q2
得到卡诺致冷机的致冷系数为:
e Q2
1
1
Q1 Q2 Q1 / Q2 1 T1 / T2 1
T2 T1 T2
(iii) C B,绝热压缩;外界对气体做功, 气体温度T2 T1(升高),.
(iv) 最后, B A,等温压缩;此过程中外界对气体做功使气体将气 量Q1传 递给高温热源, 从而完成一个逆循环.
第十三章 热力学基础

循环过程--卡诺循环(四川农业大学大学物理)

循环过程--卡诺循环(四川农业大学大学物理)

p
b
a 净负正正 功dd功功 c
O V1
V2
V
特征： Q净 A净 0
热机的循环:
从外界吸热—对外做功
T1
A
T2
实例：蒸汽机的循环
A净 A1 A2
Q净 Q1 Q2
效率: A净
Q吸
Q Q
1
2
Q 1
A2
Q 1 2
Q 1
Q1 A1
Q2
热机的能量转换:
从高温热源吸热 Q 1
p p2

p1
o

V1
V2
V V3
解：1-2:
E1

M

CV
(T2
T1)
5
5
2 R(2T1 T1) 2 RT1
A1

1 2
(
p2V2

p1V1 )

1 2
R(T2
T1)

1 2
RT1
p p2
p1
o

V1
V2
V V3
Q1 A E 3RT 1
2-3: 绝热膨胀 Q2 0
致冷机的循环： 外界对系统做功 —— 系统向外界放热
T1 Q1
A=Q1-Q2 Q2 T2
实例：电冰箱
Q1 A
Q2
能量转换：
致冷系数： w Q2 A
从低温热源吸热
Q 2
（效果）
向高温热源放热
外界对系统做功 A （代价） Q1 Q2 A 注意：这里的Q2 仅是循环过程中系统从冷库吸收的热 量 —— 衡量致冷的效力
T2 V
32 1 4

13-5循环过程 卡诺循环

13-5循环过程 卡诺循环

解: 设等温膨胀过程中气体吸收热能 Q1,等温压缩过程中气
M V2 5 ×10 −3 Q1 = RT高 ln = 8.31× 400 × ln( ) J = 5.35 ×103 J M mol V1 1×10 −3
T2 A = 1− = 25% ∵ η= Q1 T1
∴ A = Q1 ⋅η = 1.34 ×103 ( J )
2、卡诺逆循环(卡诺制冷机 ：按逆时针方向沿封闭 、卡诺逆循环 卡诺制冷机 卡诺制冷机)： 曲线ADCBA进行的循环。 进行的循环。 曲线 进行的循环
p
A
Q1
T1 > T2
B C
卡诺致冷机致冷系数 卡诺致冷机致冷系数 致冷
T1
W
D
Q2
Q2 T2 e= = Q −Q2 T1 −T2 1
理想气体卡诺循环 的效率只与两热源的温 的效率只与两热源的温 有关。 度有关。
第五版
本章目录
选择进入下一节： 选择进入下一节：
1313-4 理想气体的等温过程和绝热过程 1313-5 循环过程 卡诺循环 1313-6 热力学第二定律的表述 卡诺定理 1313-7 熵 熵增加原理 1313-8 热力学第二定律的统计意义
第十三章 热力学基础
20
1313-5 循环过程 卡诺循环 二、正循环和热机
沿顺时针方向进行的循环称 正循环（热机循环）。 为正循环（热机循环）。 a→1→b：系统吸热Q1 ； ：系统吸热 内能增加∆U ； 内能增加 对外界作功 W1 。 b→2→a：外界对系统作功 –W2 ； ： o 内能减小 –∆U， ， 系统放热 – Q2 。
Q 2 = Q 1 − A = 4 . 31 × 10 3 ( J )
第十三章 热力学基础

大学物理-热力学基础-课件

大学物理-热力学基础-课件

Wa
CV m (T2
T1)
p1V1 p2V2
1
本题用 Wa E 计算较方便
关键用绝热方程
T2
T1
( V1 V2
)
1
先求出 T2
p
p2
2 T2
T2' T1
Q0
p2'
2'
p1
TC
T1
1
o V2 V2' V1 10 V1 V
18.
*四. 多方过程 — 实际过程( 满足 PV n C)

绝热 n = ( CPm / CVm )
等温 n = 1 等压 n = 0
W p1V1 p2V2 n 1
满足 E CV (T2 T1)
Q Cn (T2 T1)
等体 n = ∞
p
可以证明
n= n=∞
n=1
Cn
(
n
n 1
)CV
n=0
o
V
19.
13 – 5 循环过程 卡诺循环
一. 循环过程
1. 特点 E 0 W = Q ( 热功转换 )
1
2
W
(2)热一定律 dQP dE PdV
o V1
V2 V
QP
E
V2 PdV
V1
v
i 2
R(T2
T1 )
P(V2
V1 )
7.
2.摩尔定压热容 CPm
1mol
:
CPm
dQp dT
理论值：
CPm
dE pdV dT
CVm
R
i2R 2
(近似)
实验值：查表 (精确)
QP
dQP

循环过程 卡诺循环

循环过程 卡诺循环

低
高
温
温
吸 热
节流过程
放 热
高压液体
7
§3 循环过程 卡诺循环
循环过程
循环过程,简称循环. 重要特征:经历循环回到初始状态
系统内能不变. 热机(正循环), 致冷机(逆循环).
p
Q1 p
O Q2
VO
V
高温热源
高温热源
Q1 A
A
Q1
Q2
Q2
低温热源
低温热源
8
卡诺循环
PV图. p
卡诺正循环
p
abc d
绝热过程.吸热在cd过程,放热在eb过程. 49
等容过程(cd)吸热 M
Q1 CV (Td Tc )
汽缸开口放气(eb)放热
效率:
Q2
M
CV (Te
Tb )
1 Q2 1 Te Tb
Q1
Td Tc
再利用两个绝热过程的过程方程
pd Q1c
p0 a O V0
e Q2 b VV
de过程：TeV 1 TdV0 1 ; 二式双方相减后解出
气
e
c
a
b
V0
VV
奥托循环
点
吸P d
火
装 置
气
e
c
a
b
V0
VV
奥托循环
点
吸P d
火
装 置
气
e
c
a
b
V0
VV
奥托循环
点
吸P d
火
装 置
气
e
c
a
b
V0
VV
例题2.内燃机的循环之一—奥托(N.A.Otto)循环,内燃 机利用气体或液体燃料直接在汽缸中燃烧,产生巨大

大学物理13-5循环过程卡诺循环

大学物理13-5循环过程卡诺循环

大学物理13-5循环过程卡诺循环物理学第五版各种热机的效率液体燃料火箭48%柴油机汽油机蒸气机37%25%8%第十三章热力学基础大学物理学物理学第五版一循环过程系统经过一系列变化状态过程后，又回到原来的状态的过程叫热力学循环过程.p特征E0AcW由热力学第一定律dBQWo第十三章热力学基础VAVBV2大学物理学物理学第五版净功WQ1Q2Q总吸热总放热净吸热Q1Q2(取绝对值)Q二热机效率和致冷机的致冷系数热机(正循环)W0致冷机(逆循环)W0第十三章热力学基础3大学物理学物理学第五版pAcWd高温热源Q1BVBVoVA热机Q2低温热源WWQ1Q2Q21热机效率Q1Q1Q1第十三章热力学基础4大学物理学物理学第五版pAcWd高温热源Q1BVBV致冷机WoVAQ2低温热源Q2Q2致冷机致冷系数eWQ1Q2第十三章热力学基础5大学物理学物理学第五版例1汽油机可近似看成如图循环过程(Otto循环),其中AB和CD为绝热过程，求此循环效率.pQ解1DACQBC吸Cv(TDTA)1Cv(TCTB)TDTA1TCTBBD放AoV1V26第十三章热力学基础物理学第五版又BC和DA是绝热过程：TBV1TAV21TCV1,TDV2TBTC所以TATDTDTATA11TCTBTBV21V11p吸CBD放Ao第十三章热力学基础V1V2V7大学物理学物理学第五版三卡诺循环1824年法国的年青工程师卡诺提出一个工作在两热源之间的理想循环——卡诺循环.给出了热机效率的理论极限值；他还提出了著名的卡诺定理.第十三章热力学基础大学物理学卡诺循环是由两个准静态等温过程和两个准静态绝热过程组成.pp1p2p4AT1T2T1D高温热源T1Q1卡诺热机WBWp3T2V2oV1V4CVQ2低温热源T29V3第十三章热力学基础大学物理学物理学第五版理想气体卡诺循环热机效率的计算卡诺循环pp1p2p4AT1T2QabT1DA—B等温膨胀B—C绝热膨胀BWQcdC—D等温压缩CVp3T2V2D—A绝热压缩oV1V4V3第十三章热力学基础10大学物理学物理学第五版A—B等温膨胀吸热pp1p2p4T1T2QabT1DQ1QabAV2RT1lnV1WQcdBC—D等温压缩放热CVp3T2V2V3Q2QcdRT2lnV4oV1V4V3第十三章热力学基础11大学物理学物理学第五版B—C绝热过程T1V2pp1p2p4AT2V3T1T2QabT1DD—A绝热过程WBV1T1V4T2V2V3V1V412p3oV1V4CQcdT2所以VV2V3第十三章热力学基础大学物理学物理学第五版V3lnQ2T2V411Q1T1lnV2V1卡诺热机效率卡诺热机效率与工T21T1作物质无关，只与两个热源的温度有关，两热源的温差越大，则卡诺循环的效率越高.第十三章热力学基础13大学物理学物理学第五版卡诺致冷机(卡诺逆循环)高温热源T1pT1T2AQ1Q1T1BC卡诺致冷机WWDQ2Q2VT2o低温热源T2Q2T2eQ1Q2T1T214卡诺致冷机致冷系数第十三章热力学基础大学物理学物理学第五版讨论图中两卡诺循环12吗？pT1pT1W1W1W2T3W1W1W2W2W2T2VT2ooV121215第十三章热力学基础大学物理学物理学第五版例2一电冰箱放在室温为20C的房间里，冰箱储藏柜中的温度维持在5C.现每天有2.0107J的热量自房间传入冰箱内,若要维持冰箱内温度不变,外界每天需作多少功,其功率为多少设在5C至20C之间运转的冰箱的致冷系数是卡诺致冷机致冷系数的55%.解ee卡55%T25510.2T1T2100第十三章热力学基础16大学物理学物理学第五版Q2由eQ1Q2房间传入冰箱的热量热平衡时QQ2e1Q2得Q1e2.0107JQe1e1Q2.2107JQ1Q2ee第十三章热力学基础大学物理学物理学第五版保持冰箱在5C至20C之间运转，每天需作功0.2107JWQ1Q2Q1Q 功率W0.2107PW23Wt243600第十三章热力学基础。

循环过程卡诺循环PPT课件

第一节13-5 循环过程 卡诺循环
第十三章 热力学基础
一 循环过程
13-5 循环过程 卡诺循环
系统经过一系列变化状态过程后，又回到原来 的状态的过程叫热力学循环过程 .
特征: E 0 由热力学第一定律
pA
Q W
净功 W Q1 Q2 Q
总吸热
Q1
o VA
总放热
Q2 （取绝对值）
净吸热
D — A 绝热过程
V1 1T1 V4 1T2
V2 V3 V1 V4
第十三章 热力学基础
13-5 循环过程 卡诺循环
W 1 Q2 1 RT2 ln(V2 /V1) 1 T2
Q1
Q1
RT1 ln(V3 /V4 )
T1
卡诺热机效率
1 T2
T1
卡诺热机效率与工 作物质无关，只与两个 热源的温度有关，两热 源的温差越大，则卡诺 循环的效率越高 .
第十三章 热力学基础
卡诺逆循环
13-5 循环过程 卡诺循环
由两个绝热过程和两个等温过程组成的逆循环称为卡诺逆循环. 如图所示. 卡诺逆循环过程: 设工作物质为理想气体.
p
A Q1
T1 T2
T1 B
W
D Q2 T2
C
V
o
(i) A D,绝热膨胀;系统对外做功,气体 温度T1 T2(降低).
(ii) D C,等温膨胀;此过程中气体从低 温做热功.源中吸收热量Q2; 系统对外界
(iii) C B,绝热压缩;外界对气体做功, 气体温度T2 T1(升高),.
(iv) 最后, B A,等温压缩;此过程中外界对气体做功使气体将气 量Q1传 递给高温热源, 从而完成一个逆循环.

卡诺循环的四个过程公式

卡诺循环的四个过程公式卡诺循环是热机理论中的重要模型，描述了理想热机的工作原理。

这个循环可以用四个过程来描述，即等温膨胀、绝热膨胀、等温压缩和绝热压缩。

下面将分别介绍每个过程的公式及其含义。

1. 等温膨胀过程在等温膨胀过程中，工作物质从热源吸收热量，同时对外做功。

根据热力学第一定律，内能增加的量等于吸收的热量减去做的功。

对于等温膨胀，由于温度保持不变，可以使用以下公式来描述：Q1 = W1其中，Q1表示吸收的热量，W1表示对外做的功。

2. 绝热膨胀过程在绝热膨胀过程中，工作物质没有与外界发生热交换，对外做功的同时内能减少。

根据绝热过程的定义，该过程中没有热量的交换，可以使用以下公式来描述：W2 = ΔU2其中，W2表示对外做的功，ΔU2表示内能的变化量。

3. 等温压缩过程在等温压缩过程中，工作物质放出热量到冷源，同时外界对其做功。

根据热力学第一定律，内能减少的量等于放出的热量减去做的功。

对于等温压缩，同样可以使用以下公式来描述：Q3 = -W3其中，Q3表示放出的热量，W3表示对外做的功。

由于在等温压缩过程中，热量是负值，所以需要使用负号表示放出的热量。

4. 绝热压缩过程在绝热压缩过程中，工作物质没有与外界发生热交换，外界对其做功的同时内能增加。

根据绝热过程的定义，该过程中没有热量的交换，可以使用以下公式来描述：W4 = ΔU4其中，W4表示对外做的功，ΔU4表示内能的变化量。

以上就是卡诺循环中四个过程的公式及其含义。

这些公式描述了理想热机在不同过程中的能量转化和热量交换情况。

了解这些公式可以帮助我们更好地理解热力学的基本原理，并应用于实际工程问题的分析与计算中。

对于热力学的学习和应用，深入理解卡诺循环是非常重要的基础知识。

-卡诺循环


'
e 1 ' e 1 7 Q 2.2 10 J Q1 Q2 e e
保持冰箱在 5 C 至20 C 之间运转, 每天需作功

W Q1 Q2 Q1 Q 0.2 10 J
功率
'
7
W 0.2 107 P W 23W t 24 3600
13-5 卡诺循环(Carnot Cycle)
图中两卡诺循环
1 2 吗 ？
p
T1
p
T1
W1
W1 W2
W2
T3
W1
W1 W2
W2
T2
V
T2
o
o
V
1 2
22
1 2
第十三章 热力学基础
物 理 攻 略
任意循环过程效率的计算
1.通过正循环（负循环）判
断是热机还是制冷机
2.确定热机或制冷机的
效率公式 。
W Q1 Q2 Q2 Q2 = e Q1 Q1 W Q1 Q2
o
1
VA
o
VA
第十三章 热力学基础
13-5 卡诺循环(Carnot Cycle)
循环过程
物质系统经过一系列变化状态过程后，又回到原 来的状态的过程叫热力学循环过程 .
循环过程特征
p
E 0
热力学第一定律
Q W
2

A
d
c
正循环
W 0
B
VB V
o
VA
第十三章 热力学基础
13-5 卡诺循环(Carnot Cycle)
2
c
V1
b V2 V
ca等体过程 Qca vCV ,m (Ta Tc ) i 3 Qca v R (Ta Tc ) V1 ( Pa Pc ) 2 2

13-5 卡诺循环 第二定律


说 明： (1) 等温膨胀过程系统体积的增大，属于“其它变化”表述说 明了功变热过程的不可逆性；
(2) 开尔文表述的另一种叙述形式：第二类永动机是不可能制
成的（单一热源且效率为100%的热机称为第二类永动机）。
即：
W 1 Q2 1
Q1
Q1
热源
W 理想热机
注意
1. 热力学第二定律是大量实验和经验的总结；
卡诺逆循环（卡诺制冷机）
(p1, V1, T1)
ad 过程：绝热膨胀，温度从 T1 降低至 T2
dc 过程：等温膨胀，吸收热量
Q2
RT2
ln
V3 V2
(p4, V4, T1) cb 过程：绝热压缩，外界对系统作功，温度升至 T1
(p2, V2, T2)
ba 过程：等温压缩，放出热量
Q1
RT1
ln
1 T2
T1
例：一卡诺热机，T2=280K，η卡=40%。(1) T1= ？K；(2) 欲将效率 η卡 提高到 η‘卡=50%，问若 T2 不变， T1 要升高多少K，若 T1 不变，T2 要降低多少K？
解: (1) 卡诺热机的效率： 1 T2
T1
T1
T2
(1 卡 )
466.7K
(2)
T1
自由膨胀，不 可自动收缩
功向热转化的过程是不可逆的。
（（有真气空体） 可不逆可逆
一切自发过程都是单方向 进行的不可逆过程。
墨水在水中的扩散
一切与热现象有关的过程都是不可逆过程，一切实际过程都是不可逆过程。
可逆过程的例子： 一粒粒地放上极小极小的细沙粒， 无摩擦绝热活塞
绝热缸壁
恒温热源T
（1）可逆等温压缩 无摩擦+准静态
  1. 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
  2. 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
  3. 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。

T2 1 T1
作物质无关，只与两个 热源的温度有关，两热 源的温差越大，则卡诺 循环的效率越高 .
第十三章 热力学基础
16
物理学
第五版
13-5 循环过程 卡诺循环
卡诺致冷机（卡诺逆循环） 高温热源T1 p T T 1 2 A Q1 Q1
T1
D
W
Q2
B C
卡诺致冷机
W
o
T2
Q2
V
低温热源T2
20
物理学
第五版
13-5 循环过程 卡诺循环
保持冰箱在 5 C 至 20 C 之间运转，每天 需作功
W Q1 Q2 Q1 Q 0.2 107 J
功率
W 0.2 107 P W 23 W t 24 3600
第十三章 热力学基础
21
物理学
第五版
13-5 循环过程 卡诺循环
热机发展简介 1698年萨维利和1705年纽可门先后发 明了蒸气机 ，当时蒸气机的效率极低 . 1765年瓦特进行了重大改进 ，大大提高了 效率 . 人们一直在为提高热机的效率而努 力，从理论上研究热机效率问题， 一方面 指明了提高效率的方向， 另一方面也推动 了热学理论的发展 .
Q2 T2 e Q1 Q2 T1 T2
17
卡诺致冷机致冷系数
第十三章 热力学基础
物理学
第五版
13-5 循环过程 卡诺循环
讨 论 图中两卡诺循环
1 2 吗 ？
p
T1
p
T1
W1
W1 W2
W2
T3
W1
W1 W2
W2
T2
V
T2
o
o
V
1 2
1 2
18
第十三章 热力学基础
第十三章 热力学基础
19
物理学
第五版
13-5 循环过程 卡诺循环ห้องสมุดไป่ตู้
Q2 由 e Q1 Q2
房间传入冰箱的热量 热平衡时 Q Q2
e 1 Q2 得 Q1 e
Q 2.0 107 J
e 1 e 1 Q1 Q2 Q 2.2 107 J e e
第十三章 热力学基础
p p1
p2 p4
T1 T2
Qa b T1
D
Q1 Qab
A
V2 RT1 ln V1
W
B
C V
C — D 等温压缩放热
p3
o V1 V4
Qcd T2
V2
V3 Q2 Qcd RT2 ln V4
V3
第十三章 热力学基础
14
物理学
第五版
13-5 循环过程 卡诺循环
B — C 绝热过程
热机 Q2 低温热源
W
W Q1 Q2 Q2 1 热机效率 Q1 Q1 Q1
第十三章 热力学基础
7
物理学
第五版
13-5 循环过程 卡诺循环
p
A
c
W
d
高温热源 Q1 B
VB V
致冷机
W
o
VA
Q2
低温热源
Q2 Q2 致冷机致冷系数 e W Q1 Q2
第十三章 热力学基础
第十三章 热力学基础
1
物理学
第五版
13-5 循环过程 卡诺循环
各种热机的效率 液体燃料火箭 48% 柴油机 汽油机 蒸气机
37%
25%
8%
第十三章 热力学基础
2
物理学
第五版
13-5 循环过程 卡诺循环
热机 : 持续地将热量转变为功的机器 .
第十三章 热力学基础
3
物理学
第十三章 热力学基础
B
D 放 A
o
V1
V2
9
物理学
第五版
13-5 循环过程 卡诺循环
又BC和DA是绝热过程：
TB V1 TA V2
1
TC V1 , TD V2
1
TB TC 所以 TA TD TD TA TA 1 1 TC TB TB
理想气体卡诺循环热机效率的计算
卡诺循环
p p1
p2 p4
A
T1 T2
Qa b T1
D
A — B 等温膨胀
B — C 绝热膨胀
B
C V
W
C — D 等温压缩
p3
o V1 V4
Qcd T2
V2
D — A 绝热压缩
V3
第十三章 热力学基础
13
物理学
第五版
13-5 循环过程 卡诺循环
A — B 等温膨胀吸热
第五版
13-5 循环过程 卡诺循环
冰箱循环示意图
第十三章 热力学基础
4
物理学
第五版
13-5 循环过程 卡诺循环
一 循环过程
系统经过一系列变化状态过程后，又 回到原来的状态的过程叫热力学循环过程 . 特征
E 0
Q W
p
A
c
W
d
由热力学第一定律
B
VB V
5
o
第十三章 热力学基础
VA
物理学
第五版
第十三章 热力学基础
11
物理学
第五版
13-5 循环过程 卡诺循环
卡诺循环是由两个准静态等温过程和 两个准静态绝热过程组成 .
p p1
p2 p4
A
T1 T2
T1
D
高温热源T1 Q1 卡诺热机
W
B
W
p3
o V1 V4
T2
V2
C V
Q2
低温热源T2
12
V3
第十三章 热力学基础
物理学
第五版
13-5 循环过程 卡诺循环
8
物理学
第五版
13-5 循环过程 卡诺循环
例 1 汽油机可近似看成如图循环过程 (Otto循环)，其中AB和CD为绝热过程，求 此循环效率. p QDA 解 C 1
QBC
吸
CV ,m (TD TA ) 1 CV ,m (TC TB )
TD TA 1 TC TB
物理学
第五版
13-5 循环过程 卡诺循环
例2 一电冰箱放在室温为 20 C 的房 间里 ，冰箱储藏柜中的温度维持在 5 C . 现每天有 2.0 107 J 的热量自房间传入冰箱 内 , 若要维持冰箱内温度不变 , 外界每天 需作多少功 , 其功率为多少？设在 5 C 至 20 C 之间运转的冰箱的致冷系数是卡诺 致冷机致冷系数的 55% . 解 e e卡 55% T2 55 10.2 T1 T2 100
13-5 循环过程 卡诺循环
净功 W Q1 Q2 Q 总吸热 总放热 净吸热
Q1 Q2
（取绝对值）
Q
二 热机效率和致冷机的致冷系数
热机（正循环） W 0 致冷机（逆循环） W 0
第十三章 热力学基础
6
物理学
第五版
13-5 循环过程 卡诺循环
p
A
c
W
d
高温热源 Q1
B
VB V
o
VA
T1V2
p p1
p2 p4
A
1
T2V3
1
T1 T2
Qa b T1
D
D — A 绝热过程
W
B
V1 T1 V4 T2
V2 V3 V1 V4
15
1
1
p3
o V1 V4
C Qcd T2 所以V V2 V3
第十三章 热力学基础
物理学
第五版
13-5 循环过程 卡诺循环
V3 ln Q2 T2 V4 1 1 Q1 T1 ln V2 V1 卡诺热机效率 卡诺热机效率与工
V2 1 V 1
1
p
吸
C
B
D 放 A
o
第十三章 热力学基础
V1
V2 V
10
物理学
第五版
13-5 循环过程 卡诺循环
三 卡诺循环
1824 年法国的年青工程师卡诺提出一 个工作在两热源之间的理想循环 ——卡诺 循环. 给出了热机效率的理论极限值； 他 还提出了著名的卡诺定理.