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基于布里渊光纤环形激光器测量超窄激光线宽的新方法
董永康;吕志伟;吕月兰;何伟明
【期刊名称】《光电子技术与信息》
【年(卷),期】2004(17)6
【摘要】提出使用布里渊光纤环形激光器产生的二阶Stokes光作为参考光测量超窄激光线宽的新方法．首先，分析了布里渊光纤环形激光器的一阶和二阶Stokes
光的线宽压缩特性，认为抽运光在转化为Stokes光时，其相位噪声由于声子衰减和谐振腔反馈作用被大大减弱，因此SBS激光线宽得到压缩．一般对于使用高精
细度光纤谐振腔的布里渊光纤环形激光器，一阶Stokes激光线宽可压缩4个量级，【总页数】1页(P98-98)
【关键词】光纤环;环形激光器;线宽;谐振腔;光测量;相位噪声;精细度;二阶;声子;压
缩特性
【作者】董永康;吕志伟;吕月兰;何伟明
【作者单位】哈尔滨工业大学光电子技术研究所，黑龙江哈尔滨150001
【正文语种】中文
【中图分类】TN248;TN253
【相关文献】
1.布里渊光纤环形激光器与布里渊光纤陀螺 [J], 王贺;朱成宇;孙红国
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彭玲玲;刘昕男;寇艳强;吴柯鑫
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布里渊散射特点
布里渊散射有以下特点：
1. 产生条件：光波与声波在光纤中传播时相互作用而产生光散射过程。
2. 表现形式：在不同的条件下，布里渊散射又分别以自发散射和受激散射两种
形式表现出来。
3. 自发形式：当注入光功率不高的情况下，光纤材料分子的布朗运动将产生声
学噪声，当这种声学噪声在光纤中传播时，其压力差将引起光纤材料折射率的变化，从而对传输光产生自发散射作用，同时声波在材料中的传播将使压力差及折射率变化呈现周期性，导致散射光频率相对于传输光有一个多普勒频移，这种散射称为自发布里渊散射。
自发布里渊散射可用量子物理学解释如下：一个泵浦光子转换成一个新的频率较低的斯托克斯光子并同时产生一个新的声子；同样地，一个泵浦光子吸收一个声子的能量转换成一个新的频率较高的反斯托克斯光子。
4. 重要参数：布里渊散射的重要参数包括布里渊频移、布里渊增益系数和布里
渊线宽等。
布里渊频移是散射光频率与入射光频率之差，与介质的声速和入射光的角度有关。
布里渊增益系数是描述布里渊散射强度的参数，与介质的光学性质和声学性质有关。
布里渊线宽是描述布里渊散射光频率分布宽度的参数，与介质的声学衰减有关。
《基于拉曼放大的布里渊光时域反射系统的研究》篇一一、引言随着现代光学技术的飞速发展，布里渊光时域反射系统（BOTDR）作为一种重要的光纤传感技术，在通信、医疗、环境监测等领域得到了广泛的应用。
然而，传统的BOTDR系统在长距离和高灵敏度测量方面仍存在局限性。
为了解决这些问题，本文提出了一种基于拉曼放大的布里渊光时域反射系统（Raman-amplified BOTDR），旨在提高系统的性能和测量精度。
二、拉曼放大技术概述拉曼放大技术是一种基于非线性光学效应的光纤放大技术，其原理是利用光纤中的拉曼散射效应，将泵浦光能量转移到信号光中，从而实现信号的放大。
拉曼放大技术具有带宽大、增益高、噪声低等优点，因此在光纤通信和光纤传感领域具有广泛的应用前景。
三、布里渊光时域反射系统原理布里渊光时域反射系统（BOTDR）是一种基于布里渊散射效应的光纤传感技术。
它通过向光纤中注入脉冲光，测量布里渊散射光的频移和强度，从而得到光纤中不同位置的温度和应变信息。
BOTDR系统具有高分辨率、高灵敏度和长距离测量的优点，因此在光纤传感领域得到了广泛的应用。
四、基于拉曼放大的布里渊光时域反射系统设计放大技术与BOTDR系统相结合，以提高系统的性能和测量精度。
系统设计包括以下几个部分：1. 光源：采用高功率、窄线宽的激光器作为泵浦光和信号光的源。
2. 光纤：采用特殊设计的光纤，包括高非线性光纤和拉曼增益光纤。
3. 拉曼放大器：利用泵浦光在拉曼增益光纤中产生拉曼散射效应，实现信号光的放大。
4. BOTDR传感器：通过向光纤中注入脉冲光，测量布里渊散射光的频移和强度，从而得到光纤中不同位置的温度和应变信息。
五、实验结果与分析我们通过实验验证了基于拉曼放大的布里渊光时域反射系统的性能。
实验结果表明，该系统具有以下优点：1. 高增益：拉曼放大技术能够有效地提高信号光的增益，从而提高了系统的信噪比。
2. 长距离测量：由于拉曼放大技术的带宽大，因此该系统能够实现长距离的光纤测量。
《基于拉曼放大的布里渊光时域反射系统的研究》篇一基于拉曼放大的布里渊光时域反射系统研究一、引言布里渊光时域反射系统（BOTDR）技术，是近年来光通讯与传感器领域中的研究热点之一。
它的优势在于具有高分辨率、长距离探测和实时动态监测的能力。
而随着科技的发展，将拉曼放大技术引入BOTDR系统，进一步提高了系统的灵敏度和探测深度。
本文将围绕基于拉曼放大的布里渊光时域反射系统展开研究，探讨其原理、应用及发展前景。
二、布里渊光时域反射系统（BOTDR）概述布里渊光时域反射系统（BOTDR）是一种基于布里渊散射效应的光纤传感技术。
它通过分析光在光纤中传播时产生的布里渊散射信号，实现对光纤中应变、温度等物理量的测量。
BOTDR 具有高分辨率、长距离探测和实时动态监测的优点，被广泛应用于光纤通信、智能电网、石油化工等领域。
三、拉曼放大技术在BOTDR系统中的应用拉曼放大技术是一种利用拉曼散射效应实现光信号放大的技术。
将拉曼放大技术引入BOTDR系统，可以有效地提高系统的灵敏度和探测深度。
在BOTDR系统中，拉曼放大技术通过增强布里渊散射信号的强度，提高系统的信噪比，从而实现对光纤中微小物理量变化的精确测量。
四、基于拉曼放大的BOTDR系统原理及工作过程基于拉曼放大的BOTDR系统主要由激光器、光纤、光探测器及数据处理单元等部分组成。
系统工作时，激光器发出光脉冲，经过光纤传输后产生布里渊散射信号。
这些信号经过拉曼放大器的放大作用，提高了信号的强度。
随后，光探测器接收放大的信号，并将其转换为电信号。
最后，数据处理单元对电信号进行处理，提取出光纤中应变、温度等物理量的信息。
五、基于拉曼放大的BOTDR系统应用及优势基于拉曼放大的BOTDR系统具有高灵敏度、长距离探测和实时动态监测等优点，被广泛应用于光纤通信、智能电网、石油化工等领域。
在光纤通信领域，该系统可用于监测光纤的应变和温度变化，保障通信线路的安全运行。
在智能电网和石油化工领域，该系统可用于监测电缆、油气管线的应变和温度变化，及时发现潜在的安全隐患。
《基于拉曼放大的布里渊光时域反射系统的研究》篇一基于拉曼放大的布里渊光时域反射系统研究一、引言近年来，光时域反射技术已成为一种重要的光学测量手段，其核心在于通过测量光在介质中的传输特性，进而对物质的内部结构进行非接触式探测。
其中，布里渊光时域反射系统（BOTDR）系统因其高灵敏度、高分辨率及长距离测量等优点，被广泛应用于光纤传感、生物医学、地质勘探等领域。
随着研究的深入，为进一步提高BOTDR系统的性能，引入拉曼放大的技术手段成为了一个重要的研究方向。
本文旨在研究基于拉曼放大的布里渊光时域反射系统，探讨其原理、性能优化及潜在应用。
二、布里渊光时域反射系统（BOTDR）概述布里渊光时域反射系统（BOTDR）是一种基于布里渊散射效应的光纤传感技术。
其基本原理是通过在光纤中产生的后向散射光，探测光纤内部的温度、应变等物理量变化。
BOTDR系统主要由激光器、光纤、光电探测器及数据处理单元等部分组成。
激光器发出的光脉冲在光纤中传播时，与光纤中的声波场相互作用，产生布里渊散射光，通过光电探测器接收并由数据处理单元进行分析处理，从而实现对光纤的实时监测。
三、拉曼放大技术在BOTDR系统中的应用拉曼放大技术是一种利用拉曼散射效应实现光信号放大的技术。
在BOTDR系统中引入拉曼放大技术，可以有效提高系统的信噪比和动态范围，进一步拓展系统的应用范围。
拉曼放大技术通过在光纤中注入泵浦光，利用泵浦光与信号光之间的相互作用，实现信号光的放大。
在BOTDR系统中，拉曼放大技术可以应用于增强布里渊散射光的强度，提高系统的探测灵敏度。
四、基于拉曼放大的BOTDR系统研究基于拉曼放大的BOTDR系统研究主要包括系统原理、性能优化及潜在应用等方面。
首先，从系统原理上分析，拉曼放大技术可以增强BOTDR系统的信噪比和动态范围，提高系统的探测灵敏度和分辨率。
其次，针对性能优化方面，可以通过优化泵浦光的功率、波长及注入位置等参数，进一步提高系统的性能。
《基于拉曼放大的布里渊光时域反射系统的研究》篇一一、引言在光纤传感技术中，布里渊光时域反射系统（BOTDR）已成为一种有效的测量工具，通过散射现象测量光纤中的温度和应力变化。
然而，由于信号的弱小和动态范围限制，其应用受到一定程度的制约。
为了克服这些限制，本文提出了一种基于拉曼放大的布里渊光时域反射系统（Raman-amplified BOTDR），旨在提高系统的灵敏度和测量范围。
二、拉曼放大技术概述拉曼放大技术是一种基于光纤拉曼效应的光放大技术。
在光纤中，光子与分子相互作用，产生拉曼散射，从而将低频光子转换为高频光子。
利用这种特性，可以有效地将光纤中的弱信号放大，从而提升整个系统的信噪比。
三、布里渊光时域反射系统介绍布里渊光时域反射系统（BOTDR）是一种基于布里渊散射的光纤传感技术。
通过测量布里渊散射光的频移和强度，可以推算出光纤中的温度和应力变化。
然而，由于布里渊散射信号的弱小和动态范围的限制，BOTDR系统的测量精度和范围受到一定程度的制约。
四、基于拉曼放大的布里渊光时域反射系统设计与实现为了解决上述问题，我们设计并实现了一种基于拉曼放大的布里渊光时域反射系统。
该系统在BOTDR的基础上，引入了拉曼放大技术，将系统中的弱信号进行放大，从而提高系统的灵敏度和测量范围。
具体实现过程如下：1. 系统硬件设计：包括激光器、光纤、探测器等设备的选择与配置。
为了保证拉曼放大的效果，需要选择高功率的激光器和合适的探测器。
此外，光纤的选择也对整个系统的性能有重要影响。
2. 信号处理：通过对拉曼放大后的信号进行数字信号处理，可以进一步提高系统的信噪比和动态范围。
例如，可以采用滤波技术、信号放大等手段来增强有用信号的强度。
3. 系统标定与验证：通过对比基于拉曼放大的BOTDR系统与普通BOTDR系统的测量结果，验证系统的性能改进。
同时，还可以进行长时间稳定性和可靠性测试。
五、实验结果与分析我们通过实验验证了基于拉曼放大的BOTDR系统的性能。
《基于拉曼放大的布里渊光时域反射系统的研究》篇一一、引言随着科技的不断进步，光时域反射系统（OTDR）在光纤通信和传感领域的应用越来越广泛。
布里渊光时域反射系统（BOTDR）作为其中的一种重要技术，因其能够实时监测光纤中的温度和应力变化，而受到广泛关注。
近年来，拉曼放大技术的引入进一步提高了BOTDR的探测灵敏度和动态范围。
本文旨在研究基于拉曼放大的布里渊光时域反射系统，并探讨其在实际应用中的潜力和优势。
二、布里渊光时域反射系统概述布里渊光时域反射（BOTDR）技术是一种基于布里渊散射的光纤传感技术。
该技术通过分析光纤中布里渊散射光的频移和强度变化，实现对光纤中温度和应力的实时监测。
BOTDR系统主要由激光器、光纤、光探测器和数据处理单元等部分组成。
其工作原理是利用激光器发出的光脉冲在光纤中传播时产生的布里渊散射效应，通过光探测器接收散射光并由数据处理单元进行分析处理，从而得到光纤中温度和应力的分布情况。
三、拉曼放大技术在BOTDR系统中的应用拉曼放大技术是一种利用拉曼散射效应实现光信号放大的技术。
将拉曼放大技术引入BOTDR系统，可以提高系统的探测灵敏度和动态范围。
在BOTDR系统中，拉曼放大技术主要通过在光纤中引入高功率的泵浦光，使光纤中的光子发生受激拉曼散射效应，从而实现光信号的放大。
这种放大效应可以有效地提高BOTDR系统的信噪比和动态范围，从而实现对光纤中温度和应力的更精确监测。
四、基于拉曼放大的BOTDR系统研究基于拉曼放大的BOTDR系统主要由高功率激光器、拉曼光纤、探测器和数据处理单元等部分组成。
在该系统中，高功率激光器发出的光脉冲通过拉曼光纤进行传输，并在此过程中产生布里渊散射和受激拉曼散射效应。
散射光被探测器接收并由数据处理单元进行分析处理，从而实现对光纤中温度和应力的实时监测。
本部分将详细介绍基于拉曼放大的BOTDR系统的研究内容和方法。
首先，我们将对系统的实验装置进行描述，包括激光器、拉曼光纤、探测器和数据处理单元等部分的选取和参数设置。
《基于拉曼放大的布里渊光时域反射系统的研究》篇一一、引言布里渊光时域反射系统（BOTDR）作为一种光纤传感技术，具有高空间分辨率和长距离监测的优势，被广泛应用于结构健康监测、环境监测等领域。
然而，传统的BOTDR系统在信号放大和检测灵敏度方面存在局限性。
为了克服这些局限性，本研究引入了拉曼放大技术，以提高BOTDR系统的性能。
本文将详细介绍基于拉曼放大的布里渊光时域反射系统的研究背景、研究目的及研究方法。
二、拉曼放大技术概述拉曼放大技术是一种基于拉曼散射的光纤放大技术，通过非线性光学效应实现光信号的放大。
在光纤中，拉曼散射能够将输入光信号的能量转移到其他频率的光子上，从而实现信号的放大。
拉曼放大技术具有带宽大、增益高、无损耗等优点，能够有效提高BOTDR系统的信噪比和检测灵敏度。
三、基于拉曼放大的布里渊光时域反射系统设计本研究设计的布里渊光时域反射系统基于拉曼放大技术，通过将拉曼放大器与BOTDR系统相结合，实现对光纤中布里渊散射信号的放大和增强。
系统主要由激光器、光纤、布里渊散射单元、拉曼放大器以及数据采集与处理单元等部分组成。
其中，激光器产生连续的光脉冲，经光纤传输后，通过布里渊散射单元产生布里渊散射信号。
拉曼放大器对散射信号进行放大，提高信噪比。
数据采集与处理单元则负责采集和处理放大后的信号，以实现精确的监测和定位。
四、实验与结果分析为了验证基于拉曼放大的布里渊光时域反射系统的性能，我们进行了实验研究。
实验结果表明，引入拉曼放大技术后，BOTDR系统的信噪比得到了显著提高，检测灵敏度也得到了提升。
此外，我们还对系统的空间分辨率和动态范围进行了测试，发现该系统在保持高空间分辨率的同时，能够实现对更长距离的光纤进行监测。
实验结果证明了基于拉曼放大的布里渊光时域反射系统在光纤传感领域的应用潜力。
五、讨论与展望本研究通过引入拉曼放大技术，提高了BOTDR系统的性能。
然而，仍存在一些问题和挑战需要进一步研究。
拉曼散射与布里渊散射拉曼散射和布里渊散射都属于非弹性散射，它是光场经过非弹性散射将能量传递给介质产生的效应。
非弹性散射的一个特点就是它的散射频率不等同于入射频率。
布里渊散射布里渊散射是泵浦光子、斯托克斯光子与声子间的相互作用，其过程是一个泵浦光子转换成一个新的频率较低的斯托克斯光子并同时产生一个新的声子。
不过与此同时，一个泵浦光子也可以吸收一个声子的能量转换成一个新的频率较高的反斯托克斯光子。
因此在自发布里渊散射光谱中，同时存在能量相当的斯托克斯和反斯托克斯两条谱线。
受激布里渊散射的具体过程是：当泵浦光在光纤中传播时，其自发布里渊散射光沿泵浦光相反的方向传播，当泵浦光的强度增大时，自发布里渊散射的强度增加，当增大到一定程度时，反向传输的斯托克斯光和泵浦光将发生干涉作用，产生较强的干涉条纹，使光纤局部折射率大大增加。
这样由于电致伸缩效应，就会产生一个声波，声波的产生激发出更多的布里渊散射光，激发出来的散射光又加强声波，如此相互作用，产生很强的散射。
布里渊散射在分布式光纤传感器、光纤陀螺、光纤相位共轭镜、布里渊放大器等领域有重要的应用。
受激布里渊散射光纤陀螺的基本原理是：经过分束的两束激光沿不同的方向在光纤环中传播，其产生的SBS光的频率与系统三角速度有关，测量SBS光的拍频，即可得到系统的角速度。
拉曼散射光通过介质时由于入射光与分子运动相互作用而引起的频率发生变化的散射。
其物理意义是入射光波的一个光子被一个分子散射成为另一个低频光子，同时分子完成振动态之间的跃迁。
拉曼散射光谱中同一拉曼谱线的位移与入射光的波长无关，只和样品的振动转动能级有关；斯托克斯线和反斯托克斯线对称地分布在瑞利散射线两侧，斯托克斯线比反斯托克斯线的强度大。
拉曼散射分为两种，表面增强拉曼散射与共振拉曼散射。
共振拉曼散射是当一个化合物被入射光激发，激发线的频率处于该化合物的电子吸收谱带以内时，由于电子跃迁和分子振动的耦合，使某些拉曼谱线的强度陡然增加，这个效应被成为共振拉曼散射。
第４４卷第３期２０１５年３月 光 子 学 报ＡＣＴＡ ＰＨＯＴＯＮＩＣＡ ＳＩＮＩＣＡＶｏｌ．４４Ｎｏ．３Ｍａｒｃｈ ２０１５ 基金项目：国家自然科学基金（Ｎｏｓ．６０９０７０２０，６１００７０４６，６１２７５０８０）资助第一作者：马万卓（１９８９－），男，硕士研究生，主要研究方向为光纤激光器技术．Ｅｍａｉｌ：ｗａｎｚｈｕｏｍａ＠１２６．ｃｏｍ导 师：王天枢（１９７５－），男，教授，博士，主要研究方向为光纤激光器及空间激光通信技术．Ｅｍａｉｌ：ｗａｎｇｔｓ＠ｃｕｓｔ．ｅｄｕ．ｃｎ收稿日期：２０１４－０９－０５；录用日期：２０１４－１１－１０ｈｔｔｐ：∥ｗｗｗ．ｐｈｏｔｏｎ．ａｃ．ｃｎｄｏｉ：１０．３７８８／ｇｚｘｂ２０１５４４０３．０３０６００５双向反馈布里渊－喇曼光纤激光器输出特性马万卓１，２，王天枢１，３，张鹏１，赵春英１，３，张靓１，３，刘鑫３，孔梅３，姜会林１，２（１长春理工大学空间光电技术国家与地方联合工程研究中心，长春１３００２２）（２长春理工大学光电工程学院，长春１３００２２）（３长春理工大学理学院，长春１３００２２）摘 要：设计了一种双向反馈布里渊－喇曼光纤激光器，研究了布里渊泵浦对输出特性的影响．布里渊－喇曼光纤激光器由一段７ｋｍ色散补偿光纤、１ ４５５ｎｍ喇曼泵浦、可调谐激光器及双反馈环组成．喇曼泵浦功率固定在２５０ｍＷ，布里渊泵浦工作波段在喇曼峰值增益处附近，可得到较多波长数输出．随着布里渊泵浦功率增加，相邻的布里渊斯托克斯光和经背向瑞利散射的斯托克斯光之间功率差减小，同时各阶斯托克斯光平均强度增加并达到饱和．受色散补偿光纤中喇曼交叉增益影响，布里渊泵浦功率由１．８ｄＢｍ增加到６．９ｄＢｍ，输出多波长数先增后减．当布里渊泵浦功率为４．４ｄＢｍ时，对应输出波长数最多，为３７个，波长间隔０．０７８ｎｍ．关键词：受激布里渊散射；受激喇曼散射；瑞利散射；色散补偿光纤；反馈环中图分类号：ＴＮ２４８ 文献标识码：Ａ 文章编号：１００４－４２１（２０１５）０３－０３０６００５－５Ｏｕｔｐｕｔ Ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓ ｏｆ Ｂｉｄｉｒｅｃｔｉｏｎａｌ Ｆｅｅｄｂａｃｋ Ｂｒｉｌｌｏｕｉｎ－Ｒａｍａｎ Ｆｉｂｅｒ ＬａｓｅｒＭＡ Ｗａｎ－ｚｈｕｏ１，２，ＷＡＮＧ Ｔｉａｎ－ｓｈｕ１，３，ＺＨＡＮＧ Ｐｅｎｇ１，ＺＨＡＯ Ｃｈｕｎ－ｙｉｎｇ１，３，ＺＨＡＮＧ Ｊｉｎｇ１，３，ＬＩＵ Ｘｉｎ３，ＫＯＮＧ Ｍｅｉ ３，ＪＩＡＮＧ Ｈｕｉ－ｌｉｎ１，２（１ Ｎａｔｉｏｎａｌ ａｎｄ Ｌｏｃａｌ Ｊｏｉｎｔ Ｅｎｇｉｎｅｅｒｉｎｇ Ｒｅｓｅａｒｃｈ Ｃｅｎｔｅｒ ｏｆ Ｓｐａｃｅ Ｏｐｔｏｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃｓ Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ，Ｃｈａｎｇｃｈｕｎ Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ ｏｆＳｃｉｅｎｃｅ ａｎｄ Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ，Ｃｈａｎｇｃｈｕｎ１３００２２，Ｃｈｉｎａ）（２ Ｃｏｌｌｅｇｅ ｏｆ Ｏｐｔｏ－Ｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃ Ｅｎｇｉｎｅｅｒｉｎｇ，Ｃｈａｎｇｃｈｕｎ Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ ｏｆ Ｓｃｉｅｎｃｅ ａｎｄ Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ，Ｃｈａｎｇｃｈｕｎ１３００２２，Ｃｈｉｎａ）（３ Ｃｏｌｌｅｇｅ ｏｆ Ｓｃｉｅｎｃｅ，Ｃｈａｎｇｃｈｕｎ Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ ｏｆ Ｓｃｉｅｎｃｅ ａｎｄ Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ，Ｃｈａｎｇｃｈｕｎ１３００２２，Ｃｈｉｎａ）Ａｂｓｔｒａｃｔ：Ｔｈｅ ｏｕｔｐｕｔ ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃ ｏｆ ａ ｎｅｗ－ｄｅｓｉｇｎｅｄ ｂｉｄｉｒｅｃｔｉｏｎａｌ ｆｅｅｄｂａｃｋ Ｂｒｉｌｌｏｕｉｎ－Ｒａｍａｎ ｆｉｂｅｒ ｗｉｔｈＢｒｉｌｌｏｕｉｎ ｐｕｍｐ ｖａｒｉａｔｉｏｎ ｗａｓ ｓｔｕｄｉｅｄ．Ｔｈｅ Ｂｒｉｌｌｏｕｉｎ－Ｒａｍａｎ ｆｉｂｅｒ ｌａｓｅｒ ｃｏｎｓｉｓｔｓ ｏｆ ａ ｓｅｇｍｅｎｔ ｏｆ ７ｋｍ ｌｏｎｇｄｉｓｐｅｒｓｉｏｎ ｃｏｍｐｅｎｓａｔｉｎｇ ｆｉｂｅｒ，１４５５ｎｍ Ｒａｍａｎ ｐｕｍｐ，ｔｕｎａｂｌｅ ｌａｓｅｒ ａｎｄ ｄｏｕｂｌｅ ｆｅｅｄｂａｃｋ ｌｏｏｐｓ．Ｔｈｅ ＢＰｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ ｍｕｓｔ ｂｅ ｃｌｏｓｅｒ ｔｏ Ｒａｍａｎ ｐｅａｋ ｇａｉｎ ｔｏ ｏｂｔａｉｎ ｍｏｒｅ Ｓｔｏｋｅｓ ｌｉｎｅｓ ｗｈｅｎ ＲＰ ｉｓ ｆｉｘｅｄ ａｔ ２５０ｍＷ．Ｔｈｅ ｐｏｗｅｒ ｄｉｆｆｅｒｅｎｃｅ ｂｅｔｗｅｅｎ ｔｈｅ ｎｅｉｇｈｂｏｕｒｉｎｇ Ｂｒｉｌｌｏｕｉｎ ｃｏｍｐｏｎｅｎｔｓ ａｎｄ Ｒａｙｌｅｉｇｈ ｃｏｍｐｏｎｅｎｔｓ ｗａｓｒｅｄｕｃｅｄ ｂｙ ｅｎｈａｎｃｉｎｇ ｔｈｅ ＢＰ ｐｏｗｅｒ，ｔｈｅ ａｖｅｒａｇｅ ｉｎｔｅｎｓｉｔｙ ｏｆ Ｓｔｏｋｅｓ ｌｉｎｅｓ ｗａｓ ｉｍｐｒｏｖｅｄ ｔｏ ｔｈｅ ｓａｔｕｒａｔｉｏｎｖａｌｕｅ，ｓｉｍｕｌｔａｎｅｏｕｓｌｙ．Ａｆｆｅｃｔｅｄ ｂｙ ｔｈｅ ｃｒｏｓｓ－ｇａｉｎ ｉｎ ＤＣＦ，ｆｉｒｓｔｌｙ ｔｈｅ ｎｕｍｂｅｒ ｏｆ ｏｕｔｐｕｔ ｌａｓｉｎｇ ｌｉｎｅｓ ｉｎｃｒｅａｓｅａｎｄ ｔｈｅｎ ｄｅｃｒｅａｓｅ ｗｈｅｎ ｔｈｅ ＢＰ ｐｏｗｅｒ ｗａｓ ａｄｊｕｓｔｅｄ ｆｒｏｍ １．８ｄＢｍ ｔｏ ６．９ｄＢｍ．Ｍａｘｉｍｕｍ ３７ｏｕｔｐｕｔｃｈａｎｎｅｌｓ ｗａｓ ｏｂｔａｉｎｅｄ ｗｈｅｎ ＢＰ ｐｏｗｅｒ ｆｉｘｅｄ ａｔ ４．４ｄＢｍ，ｔｈｅ ｃｈａｎｎｅｌ ｓｐａｃｉｎｇ ｉｓ ０．０７８ｎｍ．Ｋｅｙ ｗｏｒｄｓ：Ｓｔｉｍｕｌａｔｅｄ Ｂｒｉｌｌｏｕｉｎ ｓｃａｔｔｅｒｉｎｇ；Ｓｔｉｍｕｌａｔｅｄ Ｒａｍａｎ ｓｃａｔｔｅｒｉｎｇ；Ｒａｙｌｅｉｇｈ ｓｃａｔｔｅｒｉｎｇ；Ｄｉｓｐｅｒｓｉｏｎｃｏｍｐｅｎｓａｔｉｏｎ ｆｉｂｅｒ；Ｆｅｅｄｂａｃｋ ｌｏｏｐＯＣＩＳ Ｃｏｄｅｓ：０６０．３５１０；１４０．３４６０；０６０．３５１０；１４０．３５５０１－５００６０３０光 子 学 报０ 引言多波长光纤激光器在密集波分复用、光通信系统、分布式光纤传感、微波光子学等领域具有很好的应用前景．在众多实现多波长激光的方法中，受激布里渊散射（Ｓｔｉｍｕｌａｔｅｄ Ｂｒｉｌｌｏｕｉｎ Ｓｃａｔｔｉｎｇ，ＳＢＳ）与非线性增益介质相结合可有效抑制模式竞争并窄化多波长激光线宽．在布里渊光纤激光器中通常选取一段长度较长的单模光纤作为布里渊增益介质，但造成腔内功率大量损耗，一般采用掺铒光纤放大器（Ｅｒｂｉｕｍ－Ｄｏｐｅｄ ＦｉｂｅｒＡｍｐｌｉｆｉｅｒ，ＥＤＦＡ）解决这一问题［１－３］，因而对多波长激光的稳定性提出了更高的要求．阈值、波长数、平坦度与稳定性是衡量布里渊光纤激光器的重要参数．２００２年，Ｐａｒｋ等首次采用色散补偿光纤（ＤｉｓｐｅｒｓｉｏｎＣｏｍｐｅｓａｔｉｏｎ Ｆｉｂｅｒ，ＤＣＦ）同时作为布里渊增益介质和喇曼增益介质，采用窄线宽可调谐激光器作为布里渊泵浦（Ｂｒｉｌｌｏｕｉｎ Ｐｕｍｐ，ＢＰ），１ ４５０ｎｍ和１ ４８０ｎｍ的半导体激光器作为喇曼泵浦（Ｒａｍａｎ Ｐｕｍｐ，ＲＰ），在５７．２ｎｍ增益带宽内得到较为平坦，低阈值，波长间隔为０．０７８ｎｍ的多波长激光［４］．相对于布里渊－铒光纤激光器，布里渊－喇曼光纤激光器（Ｂｒｉｌｌｏｕｉｎ－Ｒａｍａｎ ＦｉｂｅｒＬａｓｅｒ，ＢＲＦＬ）的工作原理较为复杂，ＢＲＦＬ是基于受激布里渊散射、受激喇曼散射（Ｓｔｉｍｕｌａｔｅｄ ＲａｍａｎＳｃａｔｔｉｎｇ，ＳＲＳ）和瑞利散射共同作用所产生，因而对ＢＲＦＬ增益特性的研究受到广泛关注．Ｐａｒｋ等研究了ＢＲＦＬ的阈值特性［５］，Ａ．Ｋ．Ｚａｍｚｕｒｉ等研究了ＢＲＦＬ中多波长激光信噪比变化特性［６］及瑞利散射对输出特性的影响［７］．其腔型和结构的优化也取得了进展，Ａ．Ｋ．Ｚａｍｚｕｒｉ等构造了一种基于双反射镜的线性腔ＢＲＦＬ，有效地解决了文献［４］中多波长激光相邻斯托克斯光之间功率与带宽不均匀现象［８］．Ｗａｎｇ等构造了一种半开腔ＢＲＦＬ，在线性腔一端接入一段提供瑞利反馈的５０ｋｍ单模光纤，瑞利散射对输出光谱起重塑作用且窄化激光线宽，采用大功率喇曼泵浦使输出波长数达５００以上［９］．此外，多种结构的２０ＧＨｚ间隔ＢＲＦＬ也已经有文献报道［１０－１２］．可见，如何优化多波长激光光谱平坦度，消除由瑞利散射造成的线宽不均匀现象，及实现更低的ＳＢＳ阈值等一直是ＢＲＦＬ优化过程中的主要挑战．本文设计了一种基于双向反馈的线性腔ＢＲＦＬ．实验中，将ＲＰ功率固定在最大输出功率２５０ｍＷ，主要研究ＢＰ参数改变对输出特性的影响，ＢＰ工作波段在喇曼峰值增益附近处，得到斯托克斯光个数较多．斯托克斯光足以克服腔内自激振荡模后，通过增加ＢＰ功率，输出波长数呈先增后减趋势，相邻的布里渊与瑞利功率差减小，且奇数和偶数阶斯托克斯光功率逐渐增加并分别达到饱和．１ 实验结构与工作原理布里渊－喇曼光纤激光器结构如图１，最大输出功率为１４．５ｄＢｍ的可调谐激光器作为ＢＰ，调谐范围１ ５２７～１ ６０７ｎｍ，线宽约１００ｋＨｚ，由环行器１的１端口入射，经２端口输出后依次经过８０／２０耦合器（Ｏｐｔｉｃａｌ Ｃｏｕｐｌｅｒ，ＯＣ）的２０％端口及１ ４５５／１ ５５０ｎｍ波分复用器（Ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ Ｄｉｖｉｓｉｏｎ Ｍｕｌｔｉｐｌｅｘｅｒ，ＷＤＭ）注入一段色散补偿光纤（ＹＯＦＣ ＤＣＦ Ｇ．６５２Ｃ／２５０）．１４５５ｎｍ喇曼泵浦最大输出功率为２５０ｍＷ，通过ＷＤＭ进入ＤＣＦ，ＤＣＦ在１ ５５０ｎｍ处模场直径为５μｍ，衰减为０．５５ｄＢ／ｋｍ，色散系数和色散斜率分别为－１３０ｐｓ／ｎｍ·ｋｍ和－０．５０４ｐｓ／ｎｍ２·ｋｍ．ＯＣ的８０％端口和ＤＣＦ另一端分别连接环行器２和环行器３构成的两个反射环，双向反馈布里渊斯托克斯信号（Ｂｒｉｌｌｏｕｉｎ Ｓｔｏｋｅｓ Ｌｉｎｅｓ，ＢＳＬ），ＯＣ的２０％端口连接环行器１的端口２，并通过端口３输出．考虑到环行器、ＷＤＭ、ＯＣ的２０％端口插入损耗分别为０．６ｄＢ、０．１ｄＢ、６．９ｄＢ，实际入射到ＤＣＦ中的最大ＢＰ功率为６．９ｄＢｍ，经环行器２反馈的ＢＳＬ再次入射到ＤＣＦ时的功率损耗为３．４ｄＢ．图１ 双向反馈布里渊－喇曼光纤激光器结构Ｆｉｇ．１ Ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ ｓｅｔｕｐ ｆｏｒ ｂｉｄｉｒｅｃｔｉｏｎａｌ ｆｅｅｄｂａｃｋ ＢＲＦＬＤＣＦ同时作为布里渊增益介质与喇曼增益介质，ＢＰ光在ＤＣＦ中被喇曼放大并达到ＳＢＳ阈值，激发与ＢＰ光传播方向相反的第一阶ＢＳＬ，第一阶ＢＳＬ在ＤＣＦ中被喇曼放大，并作为二次泵浦激发出与ＢＰ光传播方向相同的第二阶ＢＳＬ，第二阶ＢＳＬ再次被放大，此级联效应一直持续到某一阶被放大的ＢＳＬ低于下一阶ＳＢＳ阈值为止．在连续光泵浦的ＳＲＳ过程中，考虑到泵浦光沿非线性光纤的传输损耗及泵浦光和斯托克斯光之间的非线性作用，喇曼增益可用两个耦合方程描述为［１３］ｄＩｓｄｚ＝ｇＲＩＰＩｓ－αｓＩｓ（１）ｄＩｐｄｚ＝－ωｐωｓｇＲＩＰＩｓ－αｐＩｐ（２）式中Ｉｓ为斯托克斯光强，Ｉｐ为泵浦光强，ｇＲ为喇曼增益系数，ωｓ和ωｐ分别为斯托克斯光和泵浦光频率，αｓ２－５００６０３０马万卓，等：双向反馈布里渊－喇曼光纤激光器输出特性和αｐ分别为斯托克斯频率和泵浦频率处的光纤损耗．由式（１）、（２）知，在一定的ＲＰ条件下，优化增益光纤长度可增加斯托克斯光强与光纤内斯托克斯光损耗差值，有效提高喇曼增益，图２是ＲＰ功率为最大输出功率２５０ｍＷ时不同长度ＤＣＦ的喇曼增益谱，ＤＣＦ长度为７ｋｍ时对应最高的喇曼增益谱，因此ＤＣＦ长度优化为７ｋｍ．图２ ＲＰ功率２５０ｍＷ时不同ＤＣＦ长度的喇曼增益谱Ｆｉｇ．２ Ｒａｍａｎ ｇａｉｎ ｓｐｅｃｔｒｕｍ ｗｉｔｈ ｄｉｆｆｅｒｅｎｔ ｌｅｎｇｔｈ ｏｆ ＤＣＦ ａｔ２５０ｍＷ ＲＰ ｐｏｗｅｒ２ 结果与讨论将ＲＰ固定在最大输出功率２５０ｍＷ，ＢＰ功率固定在２．９ｄＢｍ，调节ＢＰ工作波长，输出光谱主要表现为波长数的变化，图３（ａ）、（ｂ）是ＢＰ在１ ５４１．７７ｎｍ、１ ５５０．１４ｎｍ处多波长激光的输出光谱，分别对应输出波长数为２７、３２．大范围调谐ＢＰ工作波长，ＢＰ工作波长与输出波长数关系如图３（ｃ）所示，ＢＰ在１５３５．２６ｎｍ处时，得到９个波长输出，ＢＰ调节到１ ５３９．１０ｎｍ，输出波长数增至２３个；ＢＰ在１ ５４８～１ ５５８ｎｍ范围内时对应较高的喇曼增益，输出波长数持续在３０个以上，波长间隔为０．０７８ｎｍ，ＢＰ在１ ５５０．１４ｎｍ处（即略短于１ ５５３．３２ｎｍ增益峰值）得到充分放大，输出波长数为３２个．由图２可知喇曼增益谱在１ ５３５～１ ５７５ｎｍ范围内光谱平坦度为４．７ｄＢ，因此喇曼放大器对在增益带宽范围内不同波段的信号光放大效率也存在差异，信号光在喇曼峰值１ ５５３．３２ｎｍ附近具有较高放大效率，ＢＰ和各阶ＢＳＬ在ＤＣＦ中被喇曼放大同时持续激发出下一阶ＢＳＬ，当某一阶ＢＳＬ受限于对应波段处的喇曼放大效率，该阶被放大的ＢＳＬ未达到布里渊阈值，级联ＳＢＳ效应终止，波长数不再增加．实验证明，ＲＰ参数固定，将ＢＰ波段选取在略短于喇曼峰值处，是在低功率ＲＰ条件下实现更多波长输出的一种有效方法．将ＢＰ固定在喇曼增益峰值１ ５５３．３２ｎｍ处，采用光谱分析仪（ＯＳＡ，ＡＰＥＸ ＡＰ２４４１Ｂ，分辨率０．０４ｐｍ）观测ＢＰ功率对输出波长数的影响．图４（ａ）为ＢＰ功率为１ｄＢｍ时输出光谱，由于环行器２和环行器３的双图３ ＢＰ波长对输出特性影响Ｆｉｇ．３ Ｏｕｔｐｕｔ ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃ ｗｉｔｈ ｄｉｆｆｅｒｅｎｔ ＢＰ ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ向反馈，线性腔内存在杂乱的自激振荡，信号光功率较小，被放大的ＢＳＬ不足以克服自激模，输出光谱为斯托克斯光与自激模的混合．ＢＰ功率为１．８ｄＢｍ时光谱如图４（ｂ），ＢＰ功率增加抑制了自激模，得到的ＢＳＬ数量为９，ＢＰ功率增加至４．４ｄＢｍ，输出波长数为３７个，如图４（ｃ）．ＢＰ功率为６．９ｄＢｍ时，输出波长数减少至２５个，如图４（ｄ）．由于各阶斯托克斯光在ＤＣＦ中存在喇曼交叉增益［１４－１５］，在未达到增益饱和情况下，ＢＰ功率增加，各阶ＢＳＬ功率增加，导致更高阶ＢＳＬ放大效率降低，输出波长数减少．总之，随着ＢＰ功率增加，输出波长数先增后减，如图５．因此，在ＲＰ参数和ＢＰ波长固定的ＢＲＦＬ系统中，波长数受被放大的ＢＳＬ功率３－５００６０３０光 子 学 报图４ 不同ＢＰ功率下的输出光谱Ｆｉｇ．４ Ｏｕｔｐｕｔ ｓｐｅｃｔｒｕｍ ｗｉｔｈ ｄｉｆｆｅｒｅｎｔ ＢＰ ｐｏｗｅｒ图５ ＢＰ功率与输出波长数关系Ｆｉｇ．５ Ｒｅｌａｔｉｏｎ ｂｅｗｅｎ ＢＰ ｐｏｗｅｒ ａｎｄ ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ ｎｕｍｂｅｒ和喇曼交叉增益共同影响，选取合适的ＢＰ功率，可有效增加输出波长数．图６（ａ）是ＢＰ功率为４．４ｄＢｍ时部分斯托克斯光，相邻ＢＳＬ间呈现高低交替出现的光谱形态，其中功率较高的为与ＢＰ方向相反的奇数阶ＢＳＬ，功率较低的为与ＢＰ方向相同的偶数阶ＢＳＬ与ＢＰ光，背向瑞利散射减弱了偶数阶斯托克斯光的光强［４］．ＢＰ功率从２．９ｄＢｍ到最大输出功率６．９ｄＢｍ逐渐调谐过程中，由于ＢＰ作为初始信号光功率增加，导致被激发的各阶ＢＳＬ功率增加，奇数阶ＢＳＬ功率增加并在ＢＰ功率为４．６ｄＢｍ时达到饱和，在４．６ｄＢｍ到６．９ｄＢｍ范围内功率略有下降；偶数阶ＢＳＬ的背向瑞利散射效应随ＢＰ图６ ＢＰ功率分别为４．４ｄＢｍ、６．９ｄＢｍ时部分斯托克斯光Ｆｉｇ．６ Ｐａｒｔ ｏｆ Ｓｔｏｋｅｓ ｌｉｎｅｓ ａｔ ＢＰ ｐｏｗｅｒ ４．４ｄＢｍ，６．９ｄＢｍ，ｒｅｓｐｅｃｔｉｖｅｌｙ４－５００６０３０马万卓，等：双向反馈布里渊－喇曼光纤激光器输出特性功率增加而基本呈线性趋势增强，在ＢＰ为５．６ｄＢｍ时偶数阶ＢＳＬ达到饱和．随着ＢＰ功率增加，布里渊部分与瑞利部分间平均强度差减小，如图７所示，ＢＰ功率为６．９ｄＢｍ时平均强度差仅为０．２ｄＢ，总平均强度呈线性增加并在ＢＰ高于５．６ｄＢｍ后趋于饱和．背向瑞利散射对输出光谱的另一个影响是窄化ＢＳＬ线宽，在无反馈结构中，布里渊斯托克斯光线宽明显宽于经背向瑞利散射的斯托克斯光［４－５］，图６（ａ）、（ｂ）中各阶ＢＳＬ线宽并无明显差异，这是由于部分未经瑞利散射的偶数阶ＢＳＬ通过反馈环３反馈后经环行器１输出，很大程度减弱了瑞利部分与布里渊部分线宽分布不均匀的现象．因此，增加ＢＰ功率使ＢＳＬ达到增益饱和是实现功率、线宽均衡的一种有效方法，但波长数会受到限制．图７ 奇数阶ＢＳＬ与偶数阶ＢＳＬ平均强度随ＢＰ功率变化关系Ｆｉｇ．７ Ｖａｒｉａｔｉｏｎｓ ｏｆ ｏｄｄ－ｏｒｄｅｒ ＢＳＬ ａｎｄ ｅｖｅｎ－ｏｒｄｅｒ ＢＳＬａｖｅｒａｇｅ ｉｎｔｅｎｓｉｔｙ ｗｉｔｈ ＢＰ ｐｏｗｅｒ ｅｎｈａｎｃｉｎｇ３ 结论实验研究了在双向反馈布里渊－喇曼光纤激光器中布里渊泵浦对多波长激光输出特性的影响．ＢＰ必须工作在喇曼峰值增益附近以得到较多波长输出．ＢＰ功率在１．８ｄＢｍ以上，自激振荡受到抑制．ＢＰ功率从１．８ｄＢｍ增加至６．９ｄＢｍ，输出波长数先增后减，同时奇数阶托克斯光与偶数阶斯托克斯光的平均强度增加，奇、偶数阶斯托克斯光分别在ＢＰ功率为４．６ｄＢｍ、５．６ｄＢｍ时达到饱和，两部分强度差减小．分析结果可为优化线性腔ＢＲＦＬ输出特性提供参考．参考文献［１］ ＺＨＡＮＧ Ｐｅｎｇ，ＪＩＡ Ｑｉｎｇ－ｓｏｎｇ，ＷＡＮＧ Ｔｉａｎ－ｓｈｕ，ｅｔ ａｌ．Ｔｕｎａｂｌｅｍｕｌｔｉ－ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ Ｂｒｉｌｌｏｕｉｎ Ｅｒ－ｄｏｐｅｄ ｆｉｂｅｒ ｌａｓｅｒ ｗｉｔｈ ０．１７３ｎｍｓｐａｃｉｎｇ［Ｊ］．Ａｃｔａ Ｐｈｏｔｏｎｉｃａ Ｓｉｎｉｃａ，２０１４，４３（６）：０６１４００２．张鹏，贾青松，王天枢，等．间隔０．１７３ｎｍ的可调谐多波长布里渊掺铒光纤激光器［Ｊ］．光子学报，２０１４，４３（６）：０６１４００２．［２］ ＺＨＡＯ Ｊｕｎ－ｆａ，ＹＡＮＧ Ｘｉｕ－ｆｅｎｇ，ＬＩＵ Ｚｈｕｏ－ｌｉｎ，ｅｔ ａｌ．Ｍｕｌｔｉｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ Ｂｒｉｌｌｏｕｉｎ／Ｅｒｂｉｕｍ ｆｉｂｅｒ ｓｏｕｒｃｅ ｗｉｔｈ ４０ｎｍｔｕｎｉｎｇ ｒａｎｇｅ［Ｊ］．Ｃｈｉｎｅｓｅ Ｊｏｕｒｎａｌ ｏｆ Ｌａｓｅｒｓ，２０１０，３７（１０）：２４８２－２４８６．赵军发，杨秀峰，刘卓琳，等．调谐范围４０ｎｍ的多波长布里渊／铒光纤光源［Ｊ］．中国激光，２０１０，３７（１０）：２４８２－２４８６．［３］ ＬＩＵ Ｙｉ，ＹＵ Ｊｉｎ－ｌｏｎｇ，ＷＡＮＧ Ｈｏｎｇ－ｊｉｅ，ｅｔ ａｌ．Ｔｕｎａｂｌｅｍｕｌｔｉｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ Ｂｒｉｌｌｏｕｉｎ－Ｅｒｂｉｕｍ ｆｉｂｅｒ ｌａｓｅｒ ｂａｓｅｄ ｏｎ ｆｅｅｄｂａｃｋｆｉｂｅｒ ｌｏｏｐ［Ｊ］．Ｃｈｉｎｅｓｅ Ｊｏｕｒｎａｌ ｏｆ Ｌａｓｅｒｓ，２０１４，４１（２）：０２０２００３．刘毅，于晋龙，王红杰，等．基于反馈光纤环的可调谐多波长布里渊掺铒光纤激光器［Ｊ］．中国激光，２０１４，４１（２）：０２０２００３．［４］ ＰＡＲＫ Ｋ Ｄ，ＭＩＮ Ｂ，ＫＩＭ Ｐ，ｅｔ ａｌ．Ｄｙｎａｍｉｃｓ ｏｆ ｃａｓｃａｄｅｄＢｒｉｌｌｏｕｉｎ－Ｒａｙｌｅｉｇｈ ｓｃａｔｔｅｒｉｎｇ ｉｎ ａ ｄｉｓｔｒｉｂｕｔｅｄ ｆｉｂｅｒ Ｒａｍａｎａｍｐｌｉｆｉｅｒ［Ｊ］．Ｏｐｔｉｃｓ Ｌｅｔｔｅｒｓ，２００２，２７（３）：１５５－１５７．［５］ ＰＡＲＫ Ｋ Ｄ，ＲＹＵ Ｈ，ＬＥＥ Ｗ Ｋ，ｅｔ ａｌ．Ｔｈｒｅｓｈｏｌｄ ｆｅａｔｕｒｅｓ ｏｆ ａＢｒｉｌｌｏｕｉｎ Ｓｔｏｋｅｓ ｃｏｍｂ ｇｅｎｅｒａｔｅｄ ｉｎ ａ ｄｉｓｔｒｉｂｕｔｅｄ ｆｉｂｅｒ Ｒａｍａｎａｍｐｌｉｆｉｅｒ［Ｊ］．Ｏｐｔｉｃｓ Ｌｅｔｔｅｒｓ，２００３，２８（１５）：１３１１－１３１３．［６］ ＺＡＭＺＵＲＩ Ａ Ｋ，ＭＡＨＤＩ Ｍ Ａ，Ａｌ－ＭＡＮＳＯＯＲＩ Ｍ Ｈ，ｅｔ ａｌ．ＯＳＮＲ ｖａｒｉａｔｉｏｎ ｏｆ ｍｕｌｔｉｐｌｅ ｌａｓｅｒ ｌｉｎｅｓ ｉｎ Ｂｒｉｌｌｏｕｉｎ－Ｒａｍａｎ ｆｉｂｅｒｌａｓｅｒ［Ｊ］．Ｏｐｔｉｃｓ Ｅｘｐｒｅｓｓ，２００９，１７（１９）：１６９０４－１６９１０．［７］ ＺＡＭＺＵＲＩ Ａ Ｋ，Ａｌ－ＭＡＮＳＯＯＲＩ Ｍ Ｈ，ＳＡＭＳＵＲＩ Ｎ Ｍ，ｅｔ ａｌ．Ｃｏｎｔｒｉｂｕｔｉｏｎ ｏｆ Ｒａｙｌｅｉｇｈ ｓｃａｔｔｅｒｉｎｇ ｏｎ Ｂｒｉｌｌｏｕｉｎ ｃｏｍｂ ｌｉｎｅｇｅｎｅｒａｔｉｏｎ ｉｎ Ｒａｍａｎ ｆｉｂｅｒ ｌａｓｅｒ［Ｊ］．Ａｐｐｌｉｅｄ Ｏｐｔｉｃｓ，２０１０，４９（１８）：３５０６－３５１０．［８］ ＺＡＭＺＵＲＩ Ａ Ｋ，ＭＡＨＤＩ Ｍ Ａ，ＡＨＭＡＤ Ａ，ｅｔ ａｌ．Ｆｌａｔａｍｐｌｉｔｕｄｅ ｍｕｌｔｉｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ Ｂｒｉｌｌｏｕｉｎ－Ｒａｍａｎ ｃｏｍｂ ｆｉｂｅｒ ｌａｓｅｒ ｉｎＲａｙｌｅｉｇｈ－ｓｃａｔｔｅｒｉｎｇ－ｅｎｈａｎｃｅｄ ｌｉｎｅａｒ ｃａｖｉｔｙ［Ｊ］．ＯｐｔｉｃｓＥｘｐｒｅｓｓ，２００７，１５（６）：３００－３００５．［９］ ＷＡＮＧ Ｚｉ－ｎａｎｇ，ＨＡＮ Ｗｕ，ＦＡＮ Ｍｅｎｇ－ｑｉｕ，ｅｔ ａｌ．Ｂｒｏａｄｂａｎｄｆｌａｔ－ａｍｐｌｉｔｕｄｅ ｍｕｌｔｉｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ Ｂｒｉｌｌｏｕｉｎ－Ｒａｍａｎ ｆｉｂｅｒ ｌａｓｅｒｗｉｔｈ ｓｐｅｃｔｒａｌ ｒｅｓｈａｐｉｎｇ ｂｙ Ｒａｙｌｅｉｇｈ ｓｃａｔｔｅｒｉｎｇ［Ｊ］．ＯｐｔｉｃｓＥｘｐｒｅｓｓ，２０１３，２１（２４）：２９３５８－２９３６４．［１０］ ＭＡＭＤＯＯＨＩ Ｇ，ＳＡＲＭＡＮＩ Ａ Ｒ，ＡＢＡＳ Ａ Ｆ，ｅｔ ａｌ．２０ＧＨｚｓｐａｃｉｎｇ ｍｕｌｔｉ－ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ ｇｅｎｅｒａｔｉｏｎ ｏｆ Ｂｒｉｌｌｏｕｉｎ－Ｒａｍａｎ ｆｉｂｅｒｌａｓｅｒ ｉｎ ａ ｈｙｂｒｉｄ ｌｉｎｅａｒ ｃａｖｉｔｙ［Ｊ］．Ｏｐｔｉｃｓ Ｅｘｐｒｅｓｓ，２０１３，２１（１６）：１８７２４－１８７３２．［１１］ ＨＡＭＢＡＬＩ Ｎ，Ａｌ－ＭＡＮＳＯＯＲＩ Ｍ Ｈ，ＡＪＩＶＡ Ｍ，ｅｔ ａｌ．Ｍｕｌｔｉ－ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ Ｂｒｉｌｌｏｕｉｎ－Ｒａｍａｎ ｒｉｎｇ－ｃａｖｉｔｙ ｆｉｂｅｒ ｌａｓｅｒ ｗｉｔｈ ２２－ＧＨｚ ｓｐａｃｉｎｇ［Ｊ］．Ｌａｓｅｒ Ｐｈｙｓｉｃｓ，２０１１，２１（９）：１６５６－１６６０．［１２］ ＡＨＭＡＤ Ｈ，ＺＵＬＫＩＦＬＩ Ｍ Ｚ，ＨＡＳＳＡＮ Ｎ Ａ，ｅｔ ａｌ．Ｓ－ｂａｎｄｍｕｌｔｉｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ ｒｉｎｇ Ｂｒｉｌｌｏｕｉｎ／Ｒａｍａｎ ｆｉｂｅｒ ｌａｓｅｒ ｗｉｔｈ ２０ＧＨｚｃｈａｎｎｅｌ ｓｐａｃｉｎｇ［Ｊ］．Ａｐｐｌｉｅｄ Ｏｐｔｉｃｓ，２０１２，５１（１１）：１８１１－１８１５．［１３］ ＧＯＶＩＮＤ Ｐ Ａ．Ｎｏｎｌｉｎｅａｒ ｆｉｂｅｒ ｏｐｔｉｃｓ［Ｍ］．ＪＩＡ Ｄｏｎｇ－ｆａｎｇ，ＹＵ Ｈｏｎｇ－ｚｈｅｎ，ｔｒａｎｓｌ．４ｒｄ ｅｄ．Ｂｅｉｊｉｎｇ：Ｅｌｅｃｔｒｏｎｃｉｓ ＩｎｄｕｓｔｒｙＰｒｅｓｓ，２０１０：２０５－２０７．ＧＯＶＩＮＤ Ｐ Ａ．非线性光纤光学［Ｍ］．贾东方，余震虹，译．４版．北京：电子工业出版社，２０１０：２０５－２０７．［１４］ ＫＥＡＮＧ Ｐ Ｈ．Ｓｔａｔｉｓｔｉｃａｌ ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ ｏｆ ｓｔｉｍｕｌａｔｅｄ Ｒａｍａｎｃｒｏｓｓｔａｌｋ ｉｎ ＷＤＭ ｓｙｓｔｅｍｓ［Ｊ］．Ｊｏｕｒｎａｌ ｏｆ ＬｉｇｈｔｗａｖｅＴｅｃｈｎｏｌｏｇｙ，２０００，１８（７）：９１５－９２１．［１５］ ＭＥＮＩＦ Ｍ，ＫＡＲＡＳＥＫ Ｍ，ＲＵＳＣＨ Ｌ Ａ．Ｃｒｏｓｓ－ｇａｉｎｍｏｄｕｌａｔｉｏｎ ｉｎ Ｒａｍａｎ ｆｉｂｅｒ ａｍｐｌｉｆｉｅｒ ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｔｉｏｎ ａｎｄｍｏｄｅｌｉｎｇ［Ｊ］，Ｐｈｏｔｏｎｉｃｓ Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ Ｌｅｔｔｅｒｓ，２００２，１４（９）：１２６１－１２６３．５－５００６０３０。
