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变电站直流系统稳定性提高解决对策随着现代电力系统的不断发展，变电站直流系统在电力调节和控制中发挥着越来越重要的作用。
但随着直流系统规模越来越大，直流系统的稳定性问题也越来越突出。
本文将会从直流系统稳定性提高的角度出发，探讨如何解决直流系统稳定性问题。
一、直流系统稳定性问题在变电站中，直流系统通常用于输送电能。
直流系统的稳定性是保证直流输电系统正常运行的关键。
当直流系统稳定性出现问题时，不仅会导致系统稳定性变差，还会导致系统失稳，带来较大的经济和社会影响。
直流系统稳定性问题主要表现在以下几个方面。
1. 直流系统频率波动在直流系统中，直流电压频率难以稳定，会出现较大的频率波动，导致直流稳定性下降。
频率波动主要是由直流电压的不稳定引起的，因此，如何减小直流电压的波动，对于提高直流系统稳定性具有至关重要的作用。
2. 直流系统振荡当直流系统的阻尼和负载发生变化时，可能会出现振荡。
直流系统振荡严重时，可能会导致系统发生失稳，导致事故发生。
因此，如何减小直流系统的振荡，对于保证系统的安全可靠运行具有关键的意义。
3. 直流系统电磁干扰直流系统中存在较强的电磁干扰现象，导致系统稳定性下降。
电磁干扰主要是由于直流系统中存在大量的电磁场和电流，对周围的电气设备产生干扰和噪声。
直流系统电磁干扰对于无线电设备的正常运行产生不良影响，因此，需要采取措施减小电磁干扰程度。
针对直流系统稳定性问题，提高直流系统稳定性具有非常重要的意义。
下面是提高直流系统稳定性的几个方面。
1. 优化直流系统控制策略直流系统的控制策略对于系统稳定性具有至关重要的作用。
优化直流系统控制策略可以提高系统稳定性，减小频率波动和振荡等问题。
优化控制策略主要包括选择合适的控制算法、调节直流系统中的参数，同时结合实际情况，制定合理的控制策略。
直流系统电磁干扰是导致系统稳定性下降的关键因素之一。
针对这个问题，可以采取以下措施：优化系统的接地，减小系统中电流的回流路径，加强电磁屏蔽等方式，从根本上减小系统中的电磁干扰问题。
用稳恒电流场模拟静电场楚雄师范学院物理与电子科学学院物理学2014级物理二班邓信飞摘要：学习用稳恒电流场模拟静电场的原理和方法，加深对静电场性质的认识，掌握静电场的描绘方法。
关键词：导电介质；稳恒电流场；静电场。
By the steady current field simulating electrostatic fieldAbstract: To study the steady current field simulating electrostatic field theory and methods, to deepen the understanding of the nature of the electrostatic field, electrostatic field description method of master. Key words: conductive medium; steady current field; electrostatic field.引言理论上常用电场E和电位V来描述静电场。
用电位V的分布来描述静电场便于测量和计算。
对于一些简单的带电体，或一些具有某种对称性的带电体，其电场的分布可用电场的叠加原理、电势的叠加原理和高斯定理等求出。
而对于无对称性的、不规则的带电体的电场，用理论计算就显得很繁杂。
为了克服上述困难，一般采用一种间接的测定方法—模拟法。
所谓模拟法，就是根据导电介质中稳恒电流场与电介质中的静电场的相似性，用稳恒电流场来模拟静电场。
1．模拟法要求俩个场的比物理量需要满足俩个条件类（1）在所考虑的区域内，俩者遵从的物理规律有相似的数学形式。
（2）俩者的边界条件相同或相似。
静电场和稳恒电流场本是俩种不同性质的场。
在一定条件下，它们具有某些相似性，因而测出稳恒电流场的电位分布，就可知道与之相似的静电场的分布情况。
2.实验原理2.1静电场与稳恒电流场模拟法的基本思想：仿造另一个场（称模拟场），使它与原来的静电场完全一样，当探针伸入模拟场进行测量时，原来的场不受干扰，而电流场恰好满足这个基本思想。
用稳恒电流场模拟静电场1、知识介绍在科学研究及实际生产中，常常需要确定带电体周围的静电场分布，这些任意形状的带电体在空间的电场分布（即电场强度和电势的分布）比较复杂，一般很难写出它们的数学表达式，理论计算非常困难。
例如在电子管、示波管、电子显微镜以及各种显示器内部电极形状的设计和研究制造中，都需要了解各电极或导体间的电场分布情况，采用数学方法进行计算十分复杂，一般通过实验的手段来确定。
但直接对静电场进行测量也是相当困难，对于静电场，测量仪器只能采用静电式仪表，而实验中一般采用磁电式仪表，有电流才有反应。
静电场中无电流，磁电式仪表不会起作用，且一旦将仪器放入静电场中，探针上会产生感应电荷。
这些电荷所产生的电场将叠加到原来的待测静电场中，即测量仪器的介入会导致原静电场分布发生畸变。
为避免数学方法的复杂性以及直接测量的不现实性，实验中采取模拟法测绘静电场。
模拟法就是采用一个与待测对象有相似的数学形式或物理规律的模型或装置来代替实际的待测对象，且该模型或装置在实验室条件下较容易实现。
相似模型中各个变量与原型中相应变量有相似关系，既包括几何形状相似，也包括质量、时间、力、温度、电流、电场等的相似。
图7-1 垂直风洞模拟空中跳伞图7-2 汽车模拟风洞实验模拟法一般分为物理模拟和数学模拟两大类。
物理模拟具有生动形象的直观性，并可使观察的现象反复出现，尤其是对于那些难以用数学表达式准确描述的对象进行研究时，常常采用物理模拟方法。
数学模拟是指模型和原型遵循相同的数学规律，满足相似的数学方程和边界条件。
本实验模拟构造了一个与原静电场完全一样的稳恒电流场，当用探针去测模拟场时，原场不受干扰，因此可间接地测出模拟场中各点的电势，连接各等电势的点作出等势线。
根据电场线与等势线的垂直关系，描绘出电场线，这样就可以由等势线的间距确定电场线的疏密和指向，即可形象地了解电场情况。
理论和实验都能证明，只要电极的形状和大小，相对位置和边界条件一致，这两个场的分布应该是一样的。
直流电场下盆式绝缘子体积电导率对其表面电荷积聚特性的影响蔺占芳1，王柯2（1.国网山西省电力公司营销服务中心，山西太原030032；2.乌海超高压供电局，内蒙古巴彦淖尔016000）摘要：综合考虑直流GIL内部的传热及电荷积聚过程，研究建立了直流GIL电-热多物理场耦合模型。
基于该模型，仿真计算了直流电应力和热应力耦合作用下，绝缘材料体积电导率对盆式绝缘子表面电荷积聚特性的影响规律。
结果表明：将现有交流盆式绝缘子典型绝缘材料的体积电导率减小两个数量级，可以有效抑制绝缘子表面电荷积聚，但若过度减小绝缘材料的体积电导率反而会加剧盆式绝缘子的表面电荷积聚。
关键词：盆式绝缘子；直流GIL；表面电荷；热应力；体积电导率中图分类号：TM216文献标志码：A文章编号：1009-9239（2021）03-0054-06DOI:10.16790/ki.1009-9239.im.2021.03.009Effect of Volume Conductivity of Basin Type Insulator on Its Surface Charge Accumulation Under DC Electric FiledLIN Zhanfang1,WANG Ke2(1.State Grid Shanxi Marketing Service Center,Taiyuan030032,China;2.Wuhai UHV Power Supply Bureau,Bayan Nur016000,China)Abstract:Considering the heat transfer and charge accumulation process in DC GIL comprehensively,we estab‐lished an electro-thermal multi-physics field coupling model of DC GIL.On the basis of this model,the effect of the volume conductivity of insulating materials on the surface charge accumulation of basin type insulator was sim‐ulated and calculated under the coupling action of DC electric stress and thermal stress.The results show that the surface charge accumulation of insulator can be inhibited effectively by decreasing the volume conductivity of typi‐cal insulating materials for current AC basin type insulator by two orders of magnitude.However,if the volume conductivity of insulating materials decreases excessively,the surface charge accumulation of basin insulator will be aggravated.Key words:basin type insulator;DC GIL;surface charge;thermal stress;volume conductivity0引言气体绝缘金属封闭输电线路（gas insulated transmission line,GIL）具有可靠性高、环境协调性好、传输容量大等诸多优点，是替代传统架空线路进行电能传输的首选方案[1-4]。
从静电场到稳恒电场中学物理的电学教学，当教学过程在由静电场转变为稳恒电场的转折阶段时，常存在如下疑难问题不易搞清：当直流电路开关闭合后，电源外的静电场是怎样转化为导体线路中的稳恒电场的？为什么无论导线弯成任意角度，绕成任意形状，而导体中的电场方向却总是与导体表面平行，从而总是保持恒定电流呢？这中间是受什么规律支配的？如此等等．本文拟对这一问题作一概略讨论，作为教学参考．一、静电场与稳恒电场的基本性质对于静电场，其基本性质可用下面两个基本方程表示，即如果在原来静电场中，放入一任意形状的导体，则当静电平衡时，电荷分布于导体的表面，导体内部场强为零，导体外电场方向在表面处跟表面垂直，导体表面为等势面，整个导体为等势体。
但若把导体跟直流电源的正负两极相连，则正如实验表明的，导体内将产生恒定电流．恒定电流又说明在导体内外必定建立了电荷分布不随时间改变的稳恒场．对于电源外导体内的稳恒电场，除静电场的环路定理和高斯定理仍成立外，下面的基本性质也一定成立，即.下面，从实验事实和电场基本性质出发，来研究稳恒电场是怎样建立起来的．二、稳恒条件下导体上的电荷分布为了说明问题的方便，先来研究一个简单的电路模型(图1)．假如只有电源的两个正负极板存在，两极之间没有连接导体，则电场的分布将如图1A所示．如果在两极间用导体连接起来，则电场分布将发生变化，导体内将建立起稳恒电场，根据电场的稳恒条件，导体内的电力线必定平行于导体表面，如图1B，否则，在电力线指向导体表面的地方将有电荷的不断积累，从而破坏电场的稳定．可是，要建起这样的稳恒场，仅靠两极电荷是不可能的，必须在导体内有另外的稳定电荷分布，来抵销电极电荷电场的垂直于导体表面的法向分量才行．对于均匀导体，由电流稳恒条件和欧姆定律微分形式得由高斯定理可知，导体内的稳恒电场不允许内部有净电荷存在，因而所需电荷只能分布在导体表面上，如图1C所示．下面，来进一步研究导体表面电荷是怎样形成的．三、导体表面电荷的形成当电源两极由外电路导体接通的瞬间，由于条件的变化，导体内将存在电场．此电场开始时是位于两极处的电场较强，远离电极的导体中间部分较弱，甚至当导体线路很长时(例如数百千米的线路)，还可以认为中间部分没有电场．这样，导体内将产生短暂的非恒定电流，而且靠近两极处的电流较强，中间部分的电流较弱．于是，导体内将有电荷的积累，即导体前半段内将有过剩的正电荷出现，后半段将有过剩的负电荷出现，过剩电荷激发的电场，又使导体两端较强的电场减弱，中间较弱的电场增强．这个过程的不断进行，最终将使沿导体的电场趋于稳恒．导体中的短暂电流是怎样形成表面电荷呢？原来，刚接通电路时，极板电荷的电场方向通常总是跟导体表面成一定的角度，并具有垂直于导体表面的法向分量，所以，在该电场的作用下，导体内的电荷将逐渐移向导体表面，并使自己的电场抵消极板电荷电场的法向分量．实际上，由于一般导体线路比较长，远离电源导体内的电场很弱，这个过程基本上是从导体两端开始的．如果把导体看成是由许多元段组成，如图2A所示，则在导体两端第一元段的表面电荷形成后，它的表面电荷的电场又使第二元段的电荷移向表面，并导致第二段表面电荷的电场抵消第一段表面电荷电场的表面法向分量．如此这般，一段段递推下去，在递推中对电场又不断进行调整，最后，在导体内就形成了电力线只平行于导线的稳恒场，如图2B所示．整个过程是以极大速度完成的，正象我们知道的，当电路开关闭合后，整个导线几乎马上就建立起稳恒场．可以看出，稳恒场既是由导体前后两段正负电荷分布形成的，而中间电荷的分布又是加强了导体两端电荷在中间所产生电场强度的不足因而导体面电荷密度分布只能是随着远离电源两极而逐渐变小，否则，既使是形成表面电荷，也仍难以得到稳恒电场．既然稳恒场是由于导体内各元段电荷逐段推移形成的，因此，不论导体线路弯成任意角度，绕成任意形状，也决不会影响稳恒场的形成．四、导体外部的电场与导体内形成稳恒电场的同时，导体外的空间里也建起了稳恒电场，这个场与导体外的静电场不同，导体的表面已不再是等势面，表面电场的方向也不再垂直导体表面．这是因为，根据电势梯度矢量跟场强矢量的关系式可知，导体内的稳恒场必然决定了导体任意横截面上的电势处处相等，且沿回路方向的电势是均匀改变的，所以，在沿导体表面方向也必然存在着电场强度E的分量．再考虑到由于表面电荷分布所产生垂直于表面E的分量，结果，导体表面处的电力线必与表面成一定的倾角．图3，就是导体外稳恒电场的分布情况，图中实线为电场线，虚线为等电势面．最后须要指出，当电源电路闭合后，导体内开始瞬间发生的过程，要远比我们前面描述的复杂得多．事实上，在开关将要闭合而还未闭合之前，由于感应作用，电荷与电场的重新分布就已开始，而当开关闭合后，导线内发生的过程也决非象我们所描述的那样单纯．但无论如何，均匀导体内外的稳恒场由导体面电荷及不均匀分布所形成却是毫无疑问的．。
电场及稳恒电流1.两种电荷、电荷守恒定律、元电荷： (e＝1.60×10-19C)；带电体电荷量等于元电荷的整数倍2.库仑定律：F＝kQ1Q2/r2（在真空中） F:点电荷间的作用力(N)，k:静电力常量k＝9.0×109N•m2/C2， Q1、Q2:两点电荷的电量(C)，r:两点电荷间的距离(m)，方向在它们连线上，作用力与反作用力，同种电荷互相排斥，异种电荷互相吸引3.电场强度：E＝F/q（定义式、计算式）｛E:电场强度(N/C)是矢量（电场的叠加原理）q：检验电荷的电量(C)｝4.真空点(源)电荷形成的电场E＝kQ/r2｛r：源电荷到该位置的距离（m），Q：源电荷的电量｝5.匀强电场的场强E＝U AB/d ｛U AB:AB两点间的电压(V)，d:AB两点在场强方向的距离(m)｝6.电场力：F＝qE ｛F:电场力(N)，q:受到电场力的电荷的电量(C)，E:电场强度(N/C)｝7.电势与电势差：U AB＝a－b， U AB＝W AB/q＝-ΔE AB/q8.电场力做功：W AB＝qU AB＝qEd ｛W AB:带电体由A到B时电场力所做的功(J)，q:带电量(C)，U AB:电场中A,B两点间电势差(V)(电场力做功与路径无关),E:匀强电场强度,d:两点沿场强方向的距离(m)9.电势能：E A＝qφA｛E A:带电体在A点的电势能(J)，q:电量(C)，φA:A点的电势(V)｝10.电势能的变化ΔAB＝B-A｛带电体在电场中从A位置到B位置时电势能的差值｝11.电场力做功与电势能变化ΔAB＝-W AB＝-qU AB (电势能的增量等于电场力做功的负值)12.电容C＝Q/U(定义式,计算式) ｛C:电容(F)，Q:电量(C)，U:电压(两极板电势差)(V)｝13.平行板电容器电容C＝εS/4πkd （S:两极板正对面积，d:两极板间的垂直距离，ε：介电常数）电容器两种动态分析:①始终与电源相接u不变;②充电后与电源断开q不变.距离d变化时各物理量的变化情况14.带电粒子在电场中的加速(V o＝0)：W＝ΔE K或qU＝mV t2/2，V t ＝(2qU/m)1/215.带电粒子沿垂直电场方向以速度V o进入匀强电场时的偏转(不考虑重力作用的情况下)类平抛运动：垂直电场方向: 匀速直线运动L＝V o t(在带等量异种电荷的平行极板中：E＝U/d)平行电场方向: 初速度为零的匀加速直线运动d＝at2/2，a ＝F/m＝qE/m注:①两个完全相同的带电金属小球接触时,电量分配规律:原带异种电荷的先中和后平分,原带同种电荷的总量平分；②静电场的电场线从正电荷出发终止于负电荷,电场线不相交,切线方向为场强方向,电场线密处场强大,顺着电场线电势越来越低,电场线与等势线垂直；变化电场的电场线是闭合的:电磁场.③常见电场的电场线分布要求熟记，特别是等量同种电荷和等量异种电荷连线上及中垂线上的场强④电场强度（矢量）与电势（标量）均由电场本身决定,而电场力与电势能还与带电体带的电量多少和电荷正负有关；⑤处于静电平衡导体是个等势体,其表面是个等势面,导体外表面附近的电场线垂直于导体表面(距导体远近不同的等势面的特点?)，导体内部合场强为零,导体内部没有净电荷,净电荷只分布于导体外表面；⑥电容单位换算：1F＝106μF＝1012PF；⑦电子伏(eV)是能量的单位,1eV＝1.60×10-19J；十一、恒定电流6．串、并联电路的基本性质和特点串联电路I1＝I2＝IU＝U1＋U2R＝R1＋R2＝U1＝U，U2＝U1.电流强度：宏观:I＝q/t(定义式) (I:电流强度(A),q:在时间t内通过载面的电量(C),t:时间(s)微观:I＝nesv (n单位体积自由电何数,e自由电荷电量,s导体截面积,v自由电荷定向移动速率)2.欧姆定律：I＝U/R ｛I:导体电流强度(A)，U:导体两端电压(V)，R:导体阻值(Ω)｝3.电阻、电阻定律：R＝ρL/S ｛ρ:电阻率(Ω•m)，L:导体的长度(m)，S:导体横截面积(m2)｝4.闭合电路欧姆定律：I＝E/(r+R)或E＝Ir+IR也可以是E＝U内+U外｛I:电路中的总电流(A)，E:电源电动势(V)，R:外电路电阻(Ω)，r:电源内阻(Ω)｝5.电功与电功率:W＝Pt= UIt, P＝UI ｛W:电功(J),U:电压(V),I:电流(A),t:时间(s),P:电功率(W)｝6.焦耳定律：Q＝I2Rt ｛Q:电热(J)，I:通过导体的电流(A)，R:导体的电阻值(Ω)，t:通电时间(s)｝7.纯电阻电路中:由于I＝U/R,W＝Q，因此W＝QU＝UIt＝I2Rt＝U2t/R8.电源总动率、电源输出功率、电源效率：P总＝IE，P出＝IU，η＝P 出/P总｛I:电路总电流(A)，E:电源电动势(V)，U:路端电压(V)，η：电源效率｝9.电路的串/并联串联电路(P、U与R成正比) 并联电路(P、I 与R成反比)电阻关系(串同并反) R串＝R1+R2+R3+ 1/R并＝1/R1+1/R2+1/R3+电流关系 I总＝I1＝I2＝I3 I并＝I1+I2+I3+电压关系 U总＝U1+U2+U3+ U总＝U1＝U2＝U3功率分配 P总＝P1+P2+P3+ P总＝P1+P2+P3+ 10.欧姆表测电阻一：《电场》(1)电路组成内电路和外电路1 .两小球质量不相等，并分别带有不等量的异种电荷，其中q1是正电荷，q2是负电荷，且q1> q2，用细线悬挂于O点，如果在整个空间施加一个水平向左的匀强电场，则不可能出现的平衡状态是( )2. 如图所示，在光滑的水平绝缘平面上固定着三个等质量的可视为质点的带电小球A、B、C，三球排成一条直线，若释放A球（另外两球仍固定，下同）则释放瞬间A球的加速度为1米／秒2，方向向左；若释放C 球，则C球的瞬时加速度为2米／秒2，方向向右。
编辑：馨雨晴理疗学目录直流电疗法 .................................................................................................................. - 1 - 直流电药物离子导入疗法 .......................................................................................... - 7 - 电水浴疗法 ................................................................................................................ - 10 - 低频电疗法 ................................................................................................................ - 12 - 神经肌肉电刺激疗法（NMES ） ............................................................................. - 16 - 经皮电刺激疗法 ........................................................................................................ - 19 - 功能性电刺激疗法 .................................................................................................... - 19 - 间动电疗法 ................................................................................................................ - 20 - 超刺激电疗法 ............................................................................................................ - 22 - 低频高压电疗法 ........................................................................................................ - 22 - 中频电疗法 ................................................................................................................ - 23 - 音频电疗法 ................................................................................................................ - 24 - 调制中频电疗法 ........................................................................................................ - 25 - 干扰电疗法（ICT ） ................................................................................................. - 26 - 音乐电疗法 ................................................................................................................ - 28 - 高频电疗法 ................................................................................................................ - 28 - 光疗法 ........................................................................................................................ - 37 - 超声波疗法 ................................................................................................................ - 49 - 磁场疗法 .................................................................................................................... - 52 - 传导热疗法与冷疗法 ................................................................................................ - 53 - 生物反馈疗法 ............................................................................................................ - 56 -§在直流电场的作用下，机体组织液中的带电粒子（无机离子、胶体粒子）发生迁移，产生了电离、电解、电泳和电渗等理化现象。
