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电磁波的反射和透射电磁波的反射系数和透射系数反射系数（reflectioncoefficient）是指光（入射光）投向物体时，其表面反射光的强度与入射光的强度之比值。
受入射光的投射角度、强度、波长、物体表面材料的性质以及反射光的测量角度等因素影响。
1931年英国帝国化学工业公司（ICI）规定，在入射光的投射角度为45度的情况下，用入射光的强度与此时测得的垂直于客体表面的反射光的强度之比得到的系数值，称为扩散反射系数。
一般来讲，在颜色系列中，黑色的反射系数较小，为0.03；白色的反射系数较大，为0.8。
反射系数反射电压与入射电压之比(Z1-Z0)/(Z1+Z0)折射率T=1-R一、公式电压反射系数：电流反射系数：反射光振幅与入射光振幅的比值,其数值多以百分数表示。
反射系数的平方称为反射率。
在电磁波在介质界面的传播中，透射率为T=1R。
因为所以其中称为终端反射系数。
对均匀无耗传输线，任意点反射系数大小均相等，沿线只有相位按周期变化，其周期为λ/2，因此称反射系数具有λ/2重复性。
反射系数与透射系数(reflection/transmissioncoefficient)当电磁波由一个磁导率为μ1、介电常数为ε1的均匀介质，进入另一个具有磁导率为μ2、介电常数为ε2的均匀介质时，一部分电磁波在界面上被反射回来，另一分电磁波则透射过去。
反射波与透射波的振幅同入射波振幅之比，分别称之为反射系数与透射系数。
斜入射的情况下，利用光学的反射和折射公式极为方便。
但是，在平面波对平面边界垂直人射的情况下，例如在传输线、波导及某些自由波的情形，波阻抗和特性阻抗的概念是有用的。
对于玻璃，反射系数大约为0.3。
其他材料未知。
光的全反射与透射光是一种电磁波，它在不同介质之间传播时，通常会发生全反射与透射的现象。
本文将重点讨论光的全反射与透射，并探究其原理及应用。
一、全反射当光从一种光密介质射入另一种光疏介质时，入射角大于临界角时，光会完全反射回原介质，而不发生折射现象。
这种现象称为全反射。
光的全反射遵循斯涅尔定律，即入射角和折射角之间的正弦值之比等于两种介质的折射率之比。
当入射角等于临界角时，光沿界面传播的方向变成平行于界面，无法透射到第二种介质中。
全反射在很多实际应用中起到重要的作用。
例如，小钢球放在水面上会有一种幻觉效果，这是因为光在玻璃球与水之间发生了全反射；光纤通信中，信号的传输就是基于光的全反射原理。
全反射还被广泛应用于显微镜、光导纤维、激光等各种光学设备中。
二、透射透射是光从一种介质中穿过另一种介质并改变传播方向的现象。
当光从一种光密介质进入光疏介质时，入射角小于临界角，光会发生折射，并在第二个介质中继续传播。
透射现象在我们日常生活中随处可见。
当我们在暗室中打开门，光线透过门的缝隙照射到屋内；当我们戴上眼镜时，眼镜的镜片就起到了透射光线的作用。
透射的实际应用非常广泛，如光学仪器、摄影、眼镜、放大镜等。
三、正总反射与负折射除了全反射和透射以外，还存在正总反射和负折射的特殊现象。
当光从光密介质射入光疏介质，入射角大于临界角时，光会在界面上经历一次全反射，并且在全反射的过程中发生相位反转，这称为正总反射。
负折射是一种光学现象，光在正常情况下，光线入射角越大，折射角越小。
但在某些特殊材料中，随着入射角的增大，折射角反而增大，这种现象称为负折射。
四、应用领域光的全反射与透射在多个领域得到应用。
以下是其中一些典型的应用：1. 光纤通信：光纤通信是一种利用光的全反射传输信号的技术。
光信号通过光纤中的全反射来传输，并能在长距离内保持信号的稳定和高速传输。
2. 显微镜：显微镜利用透射原理观察微小物体，通过透射光学系统放大和聚焦物体的影像，使我们能够清晰地看到微观世界。
电磁波的反射和折射现象如何解释？在我们的日常生活中，电磁波无处不在。
从手机通信到广播电视，从微波炉加热食物到卫星导航，电磁波都发挥着至关重要的作用。
而电磁波的反射和折射现象，更是我们经常会遇到却又容易忽视的奇妙现象。
那什么是电磁波的反射和折射呢？当电磁波在传播过程中遇到不同介质的分界面时，一部分电磁波会被“弹回”原来的介质，这就是电磁波的反射；而另一部分电磁波则会“拐个弯”进入新的介质，并且改变传播方向，这便是电磁波的折射。
为了更好地理解这两种现象，我们先来了解一下电磁波的本质。
电磁波是由电场和磁场相互垂直，并以光速在空间中传播的一种波动现象。
它具有波动性和粒子性双重特性，这使得电磁波的行为既像波又像粒子。
当电磁波遇到介质的分界面时，反射现象的发生可以从电磁波与介质的相互作用来解释。
电磁波在介质中传播时，会引起介质中的带电粒子产生振动。
当电磁波到达分界面时，分界面另一侧的介质性质发生了变化，导致带电粒子的振动情况也发生改变。
而这些带电粒子的振动又会产生新的电磁波，其中一部分就是反射波。
比如说，当一束光（也是一种电磁波）照射到镜子上时，镜子表面的电子会在光的电场作用下产生振动，从而产生反射光。
反射光的强度和方向取决于入射光的强度、方向以及介质的性质。
如果介质对电磁波的吸收较小，反射波的强度就会比较大；而入射角度也会影响反射角度，根据反射定律，入射角等于反射角。
接下来，我们再看看电磁波的折射现象。
折射现象的产生是因为电磁波在不同介质中的传播速度不同。
当电磁波从一种介质进入另一种介质时，由于速度的改变，电磁波的传播方向就会发生变化。
就像光从空气进入水中时，光在空气中的传播速度比在水中快。
当光进入水中时，它的传播速度突然变慢，导致光的传播方向发生了弯曲，这就是光的折射现象。
电磁波的折射规律可以用斯涅尔定律来描述，即入射角的正弦与折射角的正弦之比等于两种介质中电磁波的速度之比。
电磁波的折射现象在许多实际应用中都有着重要的作用。
目录摘要 (1)关键词 (1)Abstract (1)Key words (1)引言（或绪论） (1)1 理论基础 (2)1.1 均匀平面波 (2)1.2对导电媒质分界面的垂直入射 (2)1.3全反射与全透射 (3)2 均匀平面波对理想介质分界面的斜入射 (4)2.1垂直极化波 (4)2.2平行极化波 (6)3 均匀平面波对理想导体分界面的斜入射 (4)3.1垂直极化波 (9)3.2平行极化波 (9)参考文献 (10)电磁波在不同分界面的反射与透射的简单分析摘要：由于不同媒质其媒质参数不同, 电磁波入射到媒质分界面时会产生反射和透射现象。
通过对电磁波在分界面上反射和透射的理论分析, 讨论反射波、透射波振幅、方向随入射角的变化。
关键词：边界条件; 反射系数; 平行极化;全反射Reflection and transmission characteristics of electromagnetic waves on interface of different mediumsStudent majoring in elecnomic information engineering JingXinpingTutor Jinhua OuyangAbstract：Due to the different parameters with different mediums, electromagneticwaves incidencing on the interface between mediums will produce the phenomenon ofreflection and transmission. This paper discusses amplitude, direction characteristics of reflected wave and transmission wave versus the angle of incidence throughanalyzing the formula.Key words: boundary condition; reflection coefficient;parallel polarization; allreflection引言随着电磁波技术在通讯、勘探等诸多领域的不断发展, 电磁波在介质中的传播问题也越来越重要[ 1] 。
电磁波的反射与透射电磁波是一种电场和磁场交替传播的波动现象，可以在真空和物质介质中传播。
在传播过程中，电磁波会与物体相互作用，其中最常见的两种作用是反射和透射。
本文将对电磁波的反射与透射进行详细探讨。
一、电磁波的反射1. 反射现象当一束电磁波照射到平滑的边界上时，会发生反射现象。
反射是指电磁波在边界上遇到阻碍后，按照一定的规律回到原来的介质中。
2. 反射定律根据反射定律，入射角、反射角和垂直于边界的法线之间的夹角满足如下关系：入射角 = 反射角3. 反射特点- 反射会使电磁波改变传播的方向，但不会改变其频率；- 反射会导致电磁波的强度发生变化，与入射角、反射系数等因素有关；- 反射现象可以用来解释很多实际现象，如镜子中的反射和声纳测距中的原理等。
二、电磁波的透射1. 透射现象当一束电磁波照射到透明介质的边界上时，一部分电磁波会穿过界面进入到介质中，这种现象称为透射。
2. 透射定律透射定律可以描述透射过程中入射角、透射角和垂直于边界的法线之间的关系：n1sinθ1 = n2sinθ2其中，n1和n2分别是入射介质和透射介质的折射率，θ1和θ2分别是入射角和透射角。
3. 透射特点- 透射会使电磁波改变传播的方向和速度，同时也会改变其频率；- 透射系数可以用来表示电磁波透射过程中的能量损失；- 透射也是很多实际应用的基础，如光纤通信和太阳能电池等。
三、电磁波的反射与透射的应用1. 光的反射与透射光的反射与透射现象应用广泛，如镜子的制作、光的折射现象、实现光的隔离等。
2. 电磁波在无线通信中的应用电磁波的反射与透射在无线通信领域也发挥着重要作用。
通过合理布置天线和准确控制电磁波的反射和透射，可以实现无线信号在建筑物和地形中的传播和覆盖。
3. 电磁波在雷达中的应用雷达是一种利用电磁波的反射和透射原理来探测目标物体的技术。
通过测量电磁波的反射时间和强度，可以获取目标物体的位置、速度和形状等信息。
总结：电磁波的反射与透射是电磁波与物体相互作用的重要表现形式。
电磁波的反射与折射现象的解释与应用电磁波是一种在电场和磁场中传播的波动现象。
在空间中传播时，电磁波会遇到不同介质的界面，会发生反射与折射现象。
本文将对电磁波的反射与折射现象进行解释，并探讨其在实际应用中的作用。
一、电磁波的反射现象反射是指电磁波遇到界面时，部分能量被界面所限制，从而发生改变方向并返回原来的介质。
当电磁波从空气传播到介质时，会发生反射现象。
反射现象遵循入射角等于反射角的定律，即入射波与法线的夹角等于反射波与法线的夹角。
反射现象在实际生活中有着广泛的应用。
例如，镜子的反射作用使我们能够看到自己的影像。
光线从人体表面反射回来并进入眼睛，从而形成我们所见的景象。
此外，反射还被广泛应用于激光测距、雷达系统等领域。
二、电磁波的折射现象折射是指电磁波从一种介质传播到另一种介质时，由于介质的光密度不同，发生了速度改变，从而发生方向改变。
折射现象遵循斯涅尔定律，即入射角的正弦比等于折射角的正弦比。
折射现象在光学器件制造中起着重要的作用。
例如，透镜就是基于折射现象设计的光学元件，能够使入射光线聚焦或发散。
光纤通信系统中的光纤利用了折射现象来传输光信号。
折射还是研究大气光学现象、地下勘探等领域的基础。
三、电磁波反射与折射的应用1. 镜子与光学仪器反射现象被应用于镜子和光学仪器中。
镜子是利用反射现象反射光线形成图像的装置，被广泛应用于家居、工业和科学研究领域。
光学仪器如显微镜、望远镜等也利用反射现象实现光路设计。
2. 光纤通信光纤通信系统利用了折射现象来传输光信号。
光纤的芯部是高折射率的材料，折射光从发射端传输到接收端。
光纤通信具有大带宽、低衰减等优点，被广泛应用于电信领域。
3. 激光技术激光技术利用了电磁波的反射与折射现象，通过对激光光束的反射与折射来实现光束的控制与导引。
激光设备在医疗、材料加工、制造等领域具有广泛应用。
4. 雷达与声纳雷达与声纳系统利用电磁波的反射现象来探测目标的位置和特征。
雷达系统利用电磁波对目标进行扫描和检测，实时获取目标信息。
电磁波在介质中的反射与折射电磁波是一种具有电场和磁场相互耦合的振动能量。
它们在空气等自由空间中传播时具有直线传播的特性，但当遇到不同折射率的介质时，就会发生反射与折射现象。
本文将探讨电磁波在介质中的反射与折射规律，并深入分析其原理和应用。
一、反射现象当一束电磁波从一介质界面射入另一介质时，一部分电磁波会发生反射，即沿着入射角相等的角度从界面上反射回来。
这是由于光在不同介质中传播速度不同，从而导致波传播方向发生改变的结果。
以光为例，当光从空气射入玻璃界面时，一部分光会反射回空气中。
根据反射定律，入射角等于反射角，反射光线与入射光线呈一致的角度。
这一现象在日常生活中处处可见，如镜面反射和平板玻璃窗的反射。
二、反射定律反射定律描述了电磁波在介质界面上的反射行为。
根据反射定律，光线的入射角和反射角之间的关系可表示为：入射角i = 反射角r这意味着，当一束光线以特定的入射角度入射到一介质界面上时，其反射光线的角度与入射角度是相等的。
这个定律适用于所有类型的电磁波，包括可见光、无线电波和微波等。
三、折射现象除了反射现象外，电磁波在介质中还会发生折射。
折射是指当光从一种介质射入到另一种折射率不同的介质中时，光线传播方向发生改变的现象。
这是由于不同折射率的介质对光的传播速度有影响。
根据斯涅尔定律，入射角i、折射角t和两种介质的折射率n1、n2之间存在以下关系：n1sin(i) = n2sin(t)其中，n1和n2分别表示两种介质的折射率，i是入射角，t是折射角。
折射现象对光在水、玻璃等介质中的传播起到了重要作用。
它解释了为什么在水中看到的物体会有所偏移，并为光学透镜和棱镜等光学器件的设计提供了基础。
四、总结与应用通过研究电磁波在介质中的反射与折射现象，我们可以深入了解光的传播规律，并应用于实际生活中的众多领域。
以下是几个常见的应用：1. 光学仪器：基于光的反射与折射原理，我们设计了相机、望远镜、显微镜等光学仪器。
光在界面反射与透射中的能量分布光，作为一种电磁波，具有波粒二象性。
当光遇到不同介质的界面时，会发生反射和透射现象。
而在这个过程中，光的能量如何分布呢？下面我们将从能量传递的角度来探讨这个问题。
在光的反射和透射过程中，能量的分布可以通过反射率和透射率来描述。
反射率是指入射光被界面反射的能量占入射光总能量的比例，透射率则是指入射光被界面透射的能量占入射光总能量的比例。
首先，我们来看光的反射。
当光从一种介质射向另一种介质时，一部分光会被界面反射回去。
根据光的波动理论，反射光的强度与入射光的强度有关，反射率可以用反射光的强度除以入射光的强度来计算。
而能量的分布则与光的强度有关，反射光的能量占入射光总能量的比例即为反射率。
在光的反射过程中，大部分能量集中在入射角等于反射角的方向上。
这是由于光的传播遵循法向量和入射角之间的关系，入射角等于反射角时，光的传播方向与界面垂直，此时反射光的能量最大。
而对于透射光来说，它是指光从一种介质穿过界面继续传播到另一种介质中的现象。
透射率的计算方法与反射率类似，透射光的能量占入射光总能量的比例即为透射率。
在光的透射过程中，能量的分布与入射角有关。
当入射角增大时，透射光的能量分布将会发生变化。
具体来说，在入射角小于临界角时，透射光的能量主要集中在接近界面的区域。
而当入射角大于临界角时，透射光的能量主要集中在远离界面的区域。
这是由于光在不同介质中传播速度的差异所引起的，当入射角超过临界角时，光无法透过介质，而是完全反射回去，这就是全内反射现象。
除了反射和透射外，还存在一种现象称为吸收。
当光遇到介质时，一部分能量将被介质吸收而转化为热能。
吸收率是指入射光被介质吸收的能量占入射光总能量的比例。
吸收率与反射率和透射率之间满足能量守恒的关系。
在介质吸收光的过程中，吸收带走的能量会导致光的强度减弱，可以通过光的传播距离和吸收系数来计算吸收光的强度。
吸收系数越大，光在介质中传播的距离越短，吸收光的强度也越强。
目录摘要 (1)关键词 (1)A b s t r a c t (1)Ke y w o r d s (1)引言（或绪论） (1)1理论基础 (2)1.1均匀平面波 (2)1.2对导电媒质分界面的垂直入射 (2)1.3全反射与全透射 (3)2 均匀平面波对理想介质分界面的斜入射 (4)2.1垂直极化波 (4)2.2平行极化波 (6)3 均匀平面波对理想导体分界面的斜入射 (4)3.1垂直极化波 (9)3.2平行极化波 (9)参考文献 (10)电磁波在不同分界面的反射与透射的简单分析摘要：由于不同媒质其媒质参数不同, 电磁波入射到媒质分界面时会产生反射和透射现象。
通过对电磁波在分界面上反射和透射的理论分析, 讨论反射波、透射波振幅、方向随入射角的变化。
关键词：边界条件; 反射系数; 平行极化;全反射Reflection and transmission characteristics ofelectromagnetic waves on interface of differentmediumsStudent majoring in elecnomic information engineering JingXinpingTutor Jinhua OuyangAbstract：Due to the different parameters with different mediums, electromagnetic waves incidencing on the interface between mediums will produce the phenomenon of reflection and transmission. This paper discusses amplitude, direction character istics of reflected wave and transmission wave versus the angle of incidence through analyzing the formula.Key words:boundary condition; reflection coefficient;parallel polarization; all reflection引言随着电磁波技术在通讯、勘探等诸多领域的不断发展, 电磁波在介质中的传播问题也越来越重要[ 1] 。
实际上，电磁波的传播过程中经常会遇到不同媒质分界面，这时部分电磁能量被分界面反射，部分透过分界面，分别形成反射波和透射波。
例如在集成光学中, 反射光强的全反射被用来控制和引导光波导中的光能量[ 2] , 波的全透射现象广泛用于线偏振光的获取。
而与其它方法相比,电磁波反射测波长技术, 具有简单、直观, 测长精度高, 成本低等特点[ 3] 。
电磁波在两种介质表面的反射与透射是电磁规律应用的典型实例, 由此得出的一些重要结论, 如布儒斯特角的成因、全反射的规律等等, 体现了电磁学基本规律在信息技术、通信技术中的重要理论指导意义[ 4] 。
本文则针对分界面两侧为非磁性无限大、各向同性媒质的情况, 在只需要考虑介电常数的差异给电磁波传播带来影响时, 首先从一般的斜入射出发, 讨论均匀TEM波在媒质分界面的反射与透射特性, 分析不同角度入射时波的状态，然后分别具体分析了垂直极化波、平行极化波对理想介质分界面的斜入射，垂直极化波、平行极化波对理想导体分界面的斜入射。
1 理论基础1．1 均匀平面波均匀平面波，是指电磁波的场矢量只沿着其传播方向变化，在与传播方向相垂直的无限大平面内，电场强度→E与磁场强度→H的方向、振幅、相位都保持不变的电磁波。
如图1所示, 在斜入射的情况下, 对于电场矢量与入射平面成任意角度的入射波, 都可视为平行极化波分量和垂直极化波分量的叠加。
图1 均匀平面波对媒质的斜入射由电磁波的由反射定律和斯奈尔折射定律可知iθ=r θ （1）2121sin sin n n k k i t ==θθ (2) 式中, k 为电磁波的相位常数, n 为媒质的折射率, 两者满足关系式k c v c n ω==。
TEM 波中电场矢量、磁场矢量和传播方向矢量两两垂直, 入射波的性能参数已知, 根据式( 1)和式( 2)得到反射波和透射波的波矢量, 再由媒质的参数及分界面上的边界条件求出反射系数, 从而得到电场的精确解, 磁场也随之得出。
1．2 对导电媒质分界面的垂直入射z < 0中，导电媒质1 的参数为111σεμ、、，z > 0中，导电媒质 2 的参数为222σεμ、、，假定入射波是沿x 方向极化的均匀平面波，从媒质1 垂直入射到与导电媒质2 的分界平面上。
媒质1中的入射波： 媒质1中的反射波：z c im y i zim x i E e z H E e z E 11e )(e )(1γγη--== z crm y r z rm x r E e z H E e z E 11e )(e )(1γγη -== 媒质1中的合成波z crm y z c im y r i zrm x z im x r i E e E e z H z H z H E e E e z E z E z E 1111e e )()()(e e )()()(2111γγγγηη -=+=+=+=-- 媒质2中的透射波z tm x t E e z E 2e )(γ-= z ctm y t E e z H 2e )(2γη-= 在分界面z = 0 上，电场强度和磁场强度切向分量连续，即tm c rm im c tmrm im E E E E E E 211)(1ηη=-=+定义分界面上的反射系数Γ为反射波电场的振幅与入射波电场振幅之比、透射系数τ为透射波电场的振幅与入射波电场振幅之比，则2121rm c c im c c E E ηηΓηη-==+ 2212tm c im c cE E ητηη==+ 易得 τ=Γ+1注意Γ 和τ 是复数，表明反射波和透射波的振幅和相位与入射波都不同。
若媒质2是理想导体，即2σ= ∞，则2c η= 0，故有01=-=Γτ、。
若两种媒质均为理想介质，即σ1= σ2= 0，则得到21221212,ηηηΓτηηηη-==++。
1．3 全反射与全透射电磁波在理想导体表面会产生全反射，在理想介质表面也会产生全反射。
全反射是指反射系数的模等于 1 的电磁现象。
由于Γ⊥=，//=Γ当0sin 212≤-i θεε时，即12sin εεθ≥i 时，//||||1ΓΓ⊥== 当平面波从媒质1入射到媒质2时，若反射系数为0 ，则电磁功率全部透射到媒质2中，这种现象称为全透射。
对于常见的非磁性媒质，令//Γ=0，即//0Γ==，得到21cos 0i εθε=， 即2222211()cos sin i i εεθθεε=- ，得到i θ= 使得//Γ=0的入射角称为布儒斯特角，并记作b θ，即b θ=同样分析方法知，对于垂直极化波，不会产生全透射现象，所以，一个任意极化的电磁波，当它一布儒斯特角入射到两种媒质分界面时，它的平行极化分量全部透射，反射波中就只剩下垂直极化分量，起到一种极化滤波的作用。
2 均匀平面波对理想介质分界面的斜入射2．1 垂直极化波如果入射波的电磁场方向垂直于入射面, 则为垂直极化波[ 5] 。
此时入射波的电场只存在y 分量,磁场存在x, z 分量, 如图2所示。
图2 垂直极化波对分层媒质的斜入射(Γ< 0 )媒质1中的电场和磁场分别为E 1=E i +E r =(1+Γ)E i (3)H 1=11με( k i r r i E k E ⨯+⨯) (4) 媒质2中的电场和磁场分别为E 2= τE i (5)H 2=222E k ⨯τμε (6)式中,E i ,E r ,E τ分别为入射, 反射, 透射波电场, H i ,H r , H τ为入射, 反射, 透射波磁场, k i , kr, k τ 为入射,反射, 透射波方向矢量; Γ 为反射系数, τ为透射系数,ε, μ为媒质的介电常数和磁导率。
由分界面连续的边界条件知, 媒质1、2 中的总电场、磁场在边界面( z = 0) 上连续, 根据式( 2), 得到平行极化波在分界面处的反射系数⎪⎪⎩⎪⎪⎨⎧+=+-=Γ⊥⊥t i i t i t i θηθηθητθηθηθηθηcos cos cos 2cos cos cos cos 1221212（7）（8） 其中111εμη=，222εμη=。
常见的介质通常都是非磁性介质, 媒质1和质2 的磁导率近似相等, 为真空磁导率0μ0对于非磁性介质，μ1＝μ2＝μ0 ，则( 7), ( 8) 可变形为:（9）（10）分析式（2）（9) 、(10) 可知:1ε < 2ε时, Γ< 0, t θ < i θ, 反射波电场与入射波电场反向, 媒质1中的电场被削弱, 媒质2中的电场同向且小于入射波电场, 透射波向分界面的法线偏折; 随着入射角增大, 反射系数单调减小: 当i θ = 0,即垂直入射, 满足垂直入射的反射系数公式; 当i θ =2π, Γ=-1。
21εε> 时,Γ>0,i t θθ>, 媒质1中的电场得到加强, 媒质2中的电场同向且大于入射波电场; 透射波向分界面方向偏折;尤其当arcsin 12εε2πθ<≤i 时,发生全反射, arcsin 12εε为临界角,只有21εε>时才有可能全反射, 所以, 电磁波由光密媒质射向光疏媒质是发生全反射的必要条件;对垂直极化波，只有当21εε= , 电⎪⎪⎩⎪⎪⎨⎧-+=-+--=Γ⊥⊥i i i i i i i θεεθθτθεεθθεεθ212212212sin cos cos 2sin cos sin cos磁波才会全透射, 因此垂直极化波通过不同媒质分界面时不会发生全透射。
由图3可看出, 1ε < 2ε时, 反射系数始终为负且单调减小, 两种媒质参数差别越大, 反射系数随入射角变化越慢; 21εε>时, 总存在反射系数为1的点,该点对应的入射角即为临界角, 在入射角小于临界角时不存在反射系数为0的点, 说明垂直极化波不会发生全透射; 无论媒质特性如何, 入射角无限趋近90 时, 反射系数为- 1。
图3 垂直极化波入射i θ-Γ曲线值得注意的是, 21εε>中, 入射角大于临界角时会发生全反射, 但图4中, 该区间的反射系数并不恒为1。
实际上, 此时的反射系数是虚数, 其辐角由0逐渐增至90 ，只是反射系数的模始终为1。
