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平面电磁波的极化反射和折射

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电磁场理论-06 电磁波的反射和折射

电磁场理论-06 电磁波的反射和折射

Et
Ht
Hi
Hi
5、场的表示形式及相互关系 • 垂直极化情况：
Er
Ei
x
Et
E i r E ime
jk i r
ˆ y
jk r r ˆ E r r E rme y z Et r E tme jk t r y ˆ
reflected wave
Er
refracted wave (transmitted wave)
incident wave
ˆ n Ei
Et
1、1 2、 2
interface
三、坐标系设置及一些参量
• 入射波、反射波、折射波传播矢量：k 、k 、k i r t • 入射面： x ˆ 所确定的平面 k ki , n
2、其余步骤与垂直极化情况相同
三、全透射：
当r// 0或r = 0时，发生全透射
1 cos i 2 cos t 对于平行极化入射，r// 1 cos i 2 cos t
1
u1 cos i
r 0
2
u2
cos t
2
u2
1 sin 2 t
sin i
媒质的折射率：n1
r 1 r 1
n2 r 2r 2
4、若入射波垂直极化，反射波、折射波也是垂直极化； 若入射波平行极化，反射波、折射波也是平行极化；
• 垂直极化情况：
电场均垂直于入射面
• 平行极化情况：
电场均平行于入射面
Er
Ei
Hr
Et
Ht
Er
Ei
Hr

第6章--3 全反射 全折射 (1)概述

第6章--3 全反射 全折射 (1)概述

R 1）。
1 ，要求 2 1 ，电磁波由光密媒质入射到光疏媒质。
电磁场
第6章 平面电磁波的反射与折射
2. 对全反射的进一步讨论
θ i <θc 时，不产生全反射。
c
2 1
1 θ i =θc 时， sin t sin c 1 2
t 90o
R // R 0
B
arcsin
2 1
布儒斯特角或偏振角
电磁场
第6章 平面电磁波的反射与折射
2.对垂直极化波的情况
2 cos1 1 cost R 0 2 cos1 1 cost
sin t 1 折射定律： sin i 2
cos1
只有当 1
2 cosi 1 cost 0
何时入射波全部被折射，无反射波？ R 0
电磁场
第6章 平面电磁波的反射与折射
波的全折射现象：
当入射波以某一角度入射时，入射波在分界面处全部
透射于第二种媒质中，不发生反射的现象。
1 .对平行极化波的情况：
R//
又，折射定律：
1 cos1 2 cost 0 1 cos1 2 cost
电磁场
第6章 平面电磁波的反射与折射
一般的平面波以布儒斯特角入射时情况如何？
如果电磁波以任意极化方式并以布儒斯特角入射，由于只有平行极
化波在入射角等于布儒斯特角时的反射才等于零，则反射波中只有垂直
极化波。这就是极化滤除效应。
请问：
一圆极化波布儒斯特角斜入射时，反射波是什么极化方式？
电磁场
第6章 平面电磁波的反射与折射
1 0 , 2 2.25 0 , 1 2 0
布儒斯特角θb ：使平行极化波的反射系数等于0 的角。

电磁场与电磁波第六章

电磁场与电磁波第六章
R// ER 0 E I0 ET 0 EI0
1 H R 0 H R 0 1 cos 1 2 cos 2 1 H I 0 H I 0 1 cos 1 2 cos 2

(6-1-23)
T//
2 H T0 1 H I 0

2 2 cos 1 1 cos 1 2 cos 2
（6-1-1）
其中
k1 1 1 , k 2 2 2
入射波、反射波、折射波的电场矢量分别为
E I E I 0e j kI r , E R E R0e j kR r , ET ET 0 e j kT r
（6-1-2）
介质 1 中的总电场是入射波与反射波的叠加，即 E1= EI+ ER； 介质 2 中的仅为折射波，E2= ET 。 下面，根据电磁场的边界条件，由入射波的 kI和 EI0、HI0 来确定反射波和折射波的 kR、kT 以及 ER0、HR0、ET0、HT0。
第六章 平面电磁波的反射与折射
6.1.1 反射、折射定律
首先来确定反射波和折射波的波矢量方向。 由交界面 z = 0 处两侧的切向分量连续的边界条件和式
(6-1-2)，可得
j (k Ix x k Ix y ) j ( k Rx x k Ry y ) j ( k Tx x k Ty y )
只考虑 E 和 H 的切向分量边界条件即可。
6.1 电磁波的反射、折射规律
设介质 1 和介质 2 的交界面
为无穷大平面，界面法向沿 z 方 向，平面电磁波以入射角I 由介 质 1 射向介质 2，如图所示。
第六章 平面电磁波的反射与折射
入射波、反射波、折射波的波矢量分别为
k I ekI k1 , k R ekR k1 , kT ekT k 2

电磁波的反射与折射的实验报告

电磁波的反射与折射的实验报告

电磁波的反射与折射的实验报告一、实验目的本实验旨在探究电磁波在不同介质中的反射与折射规律，了解电磁波在介质边界处的反射和折射现象及其影响因素。

二、实验器材1.光源：激光器2.反射镜：平面镜、凸面镜、凹面镜3.折射材料：玻璃板、水晶棱柱等4.测量仪器：直尺、角度计三、实验原理1.反射规律：①入射角等于反射角；②入射光线、法线和反射光线在同一平面内；③入射光线和反射光线方向相反。

2.折射规律：①入射角与折射角之比等于两种介质的折射率之比，即n1sinθ1=n2sinθ2；②入射光线、法线和折射光线在同一平面内；③从密度较大的介质进入密度较小的介质时，入射角大于折射角；从密度较小的介质进入密度较大的介质时，入射角小于折射角。

四、实验步骤1.反射实验：①将激光器置于一端，平面镜置于另一端，调整激光器使其正对平面镜；②调整平面镜使其与激光线垂直，发射出的激光线被平面镜反射回来；③调整接收器位置，记录入射角和反射角，并计算出两者之间的夹角。

2.凸面镜反射实验：①将激光器置于一端，凸面镜置于另一端，调整激光器使其正对凸面镜；②调整凸面镜使其成像清晰，发射出的激光线被凸面镜反射回来；③调整接收器位置，记录入射角和反射角，并计算出两者之间的夹角。

3.折射实验：①将玻璃板放在桌子上，用直尺测量玻璃板的厚度和宽度，并记录下来；②将水晶棱柱放在玻璃板上方，用直尺测量水晶棱柱的高度、底边长和斜边长，并记录下来；③将激光器正对水晶棱柱，发射出的激光线经过水晶棱柱后折射到玻璃板上；④调整接收器位置，记录入射角和折射角，并计算出两者之间的夹角。

五、实验结果与分析1.反射实验：当激光线垂直于平面镜时，入射角为0度，反射角也为0度；当激光线与平面镜成一定夹角时，入射角和反射角相等。

在实验中可以通过调整接收器位置来测量入射角和反射角，并计算出两者之间的夹角。

实验结果表明，反射规律被证实。

2.凸面镜反射实验：在凸面镜中心处垂直于表面的光线不会被反射，而是会穿过凸面镜并向外扩散。

物体的电磁波的反射与折射

物体的电磁波的反射与折射

物体的电磁波的反射与折射电磁波作为一种能量的传播形式，对于物体的反射与折射有着重要的影响。

本文将深入探讨物体对电磁波的反射与折射现象，以及其背后的原理和应用。

一、反射现象反射是指当电磁波遇到物体表面时，一部分波被物体表面反弹回来的现象。

物体的表面特性和入射角度是影响反射的重要因素。

当电磁波垂直入射到一个平坦的物体表面时，根据反射定律，入射角等于反射角，即波的入射和反射角度相等。

这一现象可以用以下公式来表示：θi = θr其中，θi表示入射角，θr表示反射角。

当电磁波以斜角入射到物体表面时，入射角和反射角不再相等。

根据斯涅尔定律，入射角、反射角以及折射角之间的关系由以下公式描述：n1sinθi = n2sinθt其中，n1和n2分别代表两个相邻介质的折射率，θi为入射角，θt 为折射角。

反射现象在日常生活中有广泛应用。

例如，镜子就是利用反射的原理制成的，我们常用的平面镜就是一种将光线反射到物体的表面上，并使其保持原有的方向的装置。

利用反射还可以实现光的聚焦和照明等功能。

二、折射现象折射是指当电磁波从一个介质传播到另一个具有不同折射率的介质中时，波的传播方向发生改变的现象。

不同介质的折射率不同，折射定律描述了入射角、折射角和折射率之间的关系。

根据折射定律，光线从一个介质传播到另一个介质时，入射角、折射角和折射率之间有以下关系：n1sinθi = n2sinθt其中，n1和n2分别代表两个相邻介质的折射率，θi为入射角，θt 为折射角。

折射现象也是我们日常生活中常见的现象。

例如，当光线从空气进入水中时，由于水的折射率大于空气，光线会向法线弯曲，导致看起来物体的位置发生了偏移。

这一现象在我们使用光学仪器，如望远镜和显微镜时也经常会遇到。

三、电磁波的反射与折射的应用电磁波的反射与折射在许多领域中都有重要的应用。

以下是一些常见的应用示例：1. 光学仪器：光学仪器，如望远镜、显微镜和眼镜等，都利用了光的反射和折射的原理。

平面电磁波的极化反射和折射 共54页

平面电磁波的极化反射和折射 共54页

合成电磁波的电场强度矢量与y轴正向夹角α的正切为
tana Ez E2m C Ey E1m
同样的方法可以证明，φz-φy=π时，合成电磁波的电场强度 矢量与y轴正向的夹角α的正切为
tana Ez E2m C Ey E1m
这时合成平面电磁波的电场强度矢量E的矢端轨迹是位于 二、 四象限的一条直线，故也称为线极化，如图所示。
arctE Eayxm m ncco o sstt(( xy))
d d a tE 1 2 m co s2 E (1 m tE 2m 1) sin E (2 2 m 1c o s2 2) (t2)
椭圆极化
6.5 平面电磁波的反射与折射
6.5.1 1. 相位匹配条件和斯奈尔定律
arctancsoisn((tt11)) (t 1)
圆极化波
3. 椭圆极化
更一般的情况是Ey和Ez及φ1和φ2之间为任意关系。在x=0处， 消去式中的t，得
E E 1y m 22E E 1y mE E 2zmcos E E 2zm 2sin2
H t ( exco t s e zsit) n E t0e j2 k (xs it n zc o t)s 2
E E e E e j1 x k si i n j2 x k si t n
i0 r 0
t0
(6-95)
E i0 E r 0 1 co ie js 1 x k s iin 1 co tE t0 s e j2 k x s it
6.4 平面电磁波的极化
6.4.1 极化的概念
电场强度矢量的表达式为
EeyE yezE z(eyE 1mezE 2m )ejx (eyE 1m ej1ezE 2m j2)ejx

电磁波的反射与折射：电磁波的反射和折射现象

电磁波的反射与折射：电磁波的反射和折射现象电磁波是一种以电场和磁场一起传播的能量波动，它在空间中的传播是通过电场的变化而引起磁场的变化，进而再引起电场的变化，如此循环往复。

电磁波在传播过程中会遇到不同材料的界面，会发生反射和折射现象。

反射是指电磁波遇到界面时，部分能量被原路反射回去，另一部分则继续传播；折射是指电磁波在通过界面时改变了传播方向。

当电磁波传播到一个界面时，其中一部分能量会被界面反射回去。

电磁波在垂直入射时，反射角等于入射角。

这是因为在垂直入射时，电磁波传播的方向与垂直界面的法线相同，所以反射角等于入射角。

而对于斜入射的电磁波来说，反射角与入射角不相等。

这是因为斜入射时，波的传播方向与界面法线不重合，所以反射角与入射角不相等。

反射的现象可以用光线的传播来解释。

当光线从空气射向水面时，部分光线会被水面反射回来。

反射光线的方向和入射光线的方向在水面法线上呈等角关系。

我们可以观察到，当我们看向水面时，我们可以看到水面上的物体的倒影。

这就是因为光线被反射了。

类似的现象也可以在其他介质之间发生，不论是透明的还是不透明的材料都会发生反射现象。

除了反射，电磁波在传播过程中还会发生折射。

折射是指电磁波从一种介质传播到另一种介质时，传播方向发生改变的现象。

当电磁波从一种介质传播到另一种介质时，介质的光密度不同会引起电磁波的传播速度发生改变，从而导致传播方向的改变。

根据斯涅尔定律，折射光线的入射角和折射角满足一定的关系，即光的入射角与折射角之间的正弦比与两种介质的光密度之比相等。

我们可以用光的折射来解释折射的现象。

当光从空气射入水中时，由于水的光密度大于空气，光的传播速度减小，光线的弯曲度变小，所以光线离法线的角度变小。

相应地，入射角变大，使得折射角变小。

这就是为什么我们看到水面时，物体的位置似乎比实际位置更高的原因。

反射和折射是电磁波在传播过程中常见的现象。

它们可以通过光的传播来很好地解释。

了解反射和折射的原理和规律，有助于我们更好地理解电磁波的传播特性，也有助于应用这些现象进行技术开发。

电磁波的反射与折射

电磁波的反射与折射
电磁波在遇到介质边界时会发生反射和折射现象。

反射是指电磁波从介质边界上发生反向传播的现象。

当电磁波从一
种介质传播到另一种介质时，如果两种介质的介电常数或磁导率不同，将会发生反射。

反射的程度取决于介质边界的特性，可以通过反射系
数来描述。

根据反射定律，入射角等于反射角，反射光的方向与入射
光相对称。

折射是指电磁波由一种介质传播到另一种介质时改变传播方向的现象。

当电磁波从一种介质传播到另一种介质时，由于两种介质的折射
率不同，电磁波的传播速度会发生改变，从而导致传播方向发生偏折。

根据折射定律，入射波的入射角、折射波的折射角和两种介质的折射
率之间有关系，被称为斯涅尔定律。

根据斯涅尔定律可以计算折射角
的大小。

反射和折射现象都是电磁波在介质边界处发生的，反射是波源光线
反向传播的结果，而折射是波源光线改变传播方向的结果。

这些现象
在很多领域中都有应用，例如光学、无线通信等。

电磁波在不同分界面的反射与透射的简单分析

目录摘要 (1)关键词 (1)Abstract (1)Key words (1)引言（或绪论） (1)1 理论基础 (2)1.1 均匀平面波 (2)1.2对导电媒质分界面的垂直入射 (2)1.3全反射与全透射 (3)2 均匀平面波对理想介质分界面的斜入射 (4)2.1垂直极化波 (4)2.2平行极化波 (6)3 均匀平面波对理想导体分界面的斜入射 (4)3.1垂直极化波 (9)3.2平行极化波 (9)参考文献 (10)电磁波在不同分界面的反射与透射的简单分析摘要：由于不同媒质其媒质参数不同, 电磁波入射到媒质分界面时会产生反射和透射现象。

通过对电磁波在分界面上反射和透射的理论分析, 讨论反射波、透射波振幅、方向随入射角的变化。

关键词：边界条件; 反射系数; 平行极化;全反射Reflection and transmission characteristics of electromagnetic waves on interface of different mediumsStudent majoring in elecnomic information engineering JingXinpingTutor Jinhua OuyangAbstract：Due to the different parameters with different mediums, electromagneticwaves incidencing on the interface between mediums will produce the phenomenon ofreflection and transmission. This paper discusses amplitude, direction characteristics of reflected wave and transmission wave versus the angle of incidence throughanalyzing the formula.Key words: boundary condition; reflection coefficient;parallel polarization; allreflection引言随着电磁波技术在通讯、勘探等诸多领域的不断发展, 电磁波在介质中的传播问题也越来越重要[ 1] 。

电磁波的反射与折射如何计算？

电磁波的反射与折射如何计算？电磁波在传播过程中，当遇到不同介质的分界面时，会发生反射和折射现象。

这两种现象在许多领域都有着重要的应用，比如通信、光学、雷达等。

那么，如何计算电磁波的反射和折射呢？首先，我们需要了解一些基本的概念和原理。

电磁波是由电场和磁场相互作用而产生的一种波动现象，它在真空中的传播速度是恒定的，约为 3×10^8 米每秒。

当电磁波从一种介质进入另一种介质时，由于介质的电磁特性不同，电磁波的传播速度和方向会发生改变。

在计算电磁波的反射和折射时，我们通常会用到斯涅尔定律。

斯涅尔定律描述了入射角、反射角和折射角之间的关系。

对于反射，入射角等于反射角；对于折射，入射角的正弦与折射角的正弦之比等于两种介质中电磁波传播速度之比，这个比值被称为折射率。

假设电磁波从介质 1 入射到介质 2 的分界面上，入射角为θ1，折射角为θ2，介质 1 中的电磁波传播速度为 v1，介质 2 中的电磁波传播速度为 v2，那么折射率 n 可以表示为：n ＝ v1 ／ v2 。

根据斯涅尔定律，折射角θ2 可以通过以下公式计算：sinθ1 ／ sinθ2 ＝ n 。

接下来，让我们通过一个具体的例子来看看如何应用这些公式进行计算。

假设电磁波从空气中（折射率约为 1）以 30°的入射角入射到一块折射率为 15 的玻璃表面。

首先，我们可以计算出折射角θ2。

因为sinθ1 ／sinθ2 ＝ n ，所以sinθ2 ＝sinθ1 ／ n 。

sin30°＝ 05 ，n ＝ 15 ，所以sinθ2 ＝ 05 ／ 15 ＝ 1 ／ 3 。

通过反三角函数可以求出θ2 约为 195°。

在实际情况中，电磁波的反射和折射还会受到电磁波的极化状态（即电场方向与传播方向的关系）的影响。

如果电磁波是线极化的，那么计算相对简单；如果是圆极化或椭圆极化的电磁波，计算就会更加复杂。

此外，电磁波在分界面上的反射和折射系数也可以通过菲涅尔公式来计算。

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E= E +E = E
2 y 2 z
2 1m
+E
2 2m
cos(ω t + φ )
合成电磁波的电场强度矢量与y轴正向夹角 的正切为 合成电磁波的电场强度矢量与 轴正向夹角α的正切为 轴正向夹角
E z E2 m tan a = = =C E y E1m
同样的方法可以证明， 同样的方法可以证明，φz-φy=π时，合成电磁波的电场强度 时 矢量与y轴正向的夹角 的正切为 矢量与 轴正向的夹角α的正切为 轴正向的夹角
6.4.1 平面电磁波的极化形式
1. 线极化 线极化 同相， 设 Ey和 Ez同相， 即 φ1=φ2=φ。为了讨论方便， 在空间任取一 。为了讨论方便， 固定点x=0，则为 ， 固定点
E y = E1m cos(ω t + φ ) E z = E2 m cos(ω t + φ )
合成电磁波的电场强度矢量的模为
jk1 z cosθ i
]e
− j ( k1 sin θ i ) x
(6-107)
− ex cosθ i ( e − jk1z cosθi − Γ⊥ e jk1z cosθi 1 e − j ( k1 sinθi ) x H1 = Ei 0 η1 + e sin θ ( e − jk1z cosθi + Γ e jk1z cosθi i ⊥ x
2) 平行极化波
图 6-17 平行极化的入射波、 反射波和透射波
入射波电磁场：
Ei = (ex cosθ i − ez sin θ i ) Ei 0e − jk1 ( x sinθi + z cosθi ) H i = ey 1
η1
Ei 0e − jk1 ( x sinθi + z cosθi )
E z E2 m tan a = = =C E y E1m
这时合成平面电磁波的电场强度矢量E的矢端轨迹是位于 这时合成平面电磁波的电场强度矢量 的矢端轨迹是位于 四象限的一条直线，故也称为线极化，如图所示。 二、 四象限的一条直线，故也称为线极化，如图所示。
线极化波
2. 圆极化 设 E ym = E zm = Em , φ1 − φ2 = ±
H t = ( −ex cosθ t + ez sin θ t )
Et 0
η2
e
− jk2 ( x sin θ t + z cosθ t )
(Ei 0 + Er 0 ) = e
(− Ei 0 + Er 0 ) =
1
− jk1 x sin θ i
= Et 0 e
=− 1
− jk2 x sin θ t
(6-95)
椭圆极化
6.5 平面电磁波的反射与折射
6.5.1 平面电磁波在理想介质分界面上的反射与折射 平面电磁波在理想介质分界面上的反射与折射 1. 相位匹配条件和斯奈尔定律
图 6-15 入射线、 反射线、 透射线
ki = eki k1 = k1 ( ex cos αi + e y cos β i + ez cos γ i ) = ex kix + e y kiy + ez kiz k r = ekr k1 = k1 ( ex cos α r + e y cos β r + ez cos γ r ) = ex k rx + e y k ry + ez k rz kt = ekt k2 = k2 ( ex cos α t + e y cos β t + ez cos γ t ) = ex ktx + e y kty + ez ktz
对于非磁性媒质，µ1=µ2=µ0，式(6-97)简化为
n1 cosθ i − n2 cosθ t sin(θ i − θ t ) Γ⊥ = =− n1 cosθ i + n2 cosθ t sin(θ i + θ t )
ε2 2 cosθ i − − sin θ i ε1 = ε2 2 cosθ i + − sin θ i ε1
t − j ( ktx x + kty y ) t0
E +E =E
t r0
t t0
kix x + kiy y = k ry x + k ry y = ktx x + kty y
kix = k rx = ktx , kiy = k ry = kty
k1 cos αi = k1 cos α r = k2 cos α t 0 = k1 cos β r = k2 cos β t
E = E + E = Em , ± sin(ω t + φ1 ) α = arctan = ± (ω t + φ1 ) cos(ω t + φ1 )
圆极化波
3. 椭圆极化 椭圆极化 更一般的情况是E 之间为任意关系。 更一般的情况是 y和Ez及φ1和φ2之间为任意关系。在x=0处， 处 消去式中的t， 消去式中的 ，得
− jk 2 ( x sin θ t + z cosθ t )
η2Et 0 e源自− jk 2 ( x sin θ i + z cosθ t )
应用分界面z=0处场量的边界条件和折射定律有
Ei 0 cosθ i − Er 0 cosθ i = Et 0 cosθ t 1
η1
( Ei 0 + Er 0 ) =
π
2
, x = 0, 那么式变为
E y = E1m cos(ω t + φ1 ) E z = E2 m cos(ω t + φ1 ∓
2
π
2
) = ± E2 m sin(ω t + φ1 )
2
消去t得 消去 得
E y Ez + =1 E1m E2 m
2 y 2 z
如果θi=0，那么θr=θt=0， 故
η2 − η1 Γ|| = − η2 + η1
对于非磁性媒质，µ1=µ2=µ0，式(6-104)简化为
n1 cosθ i − n1 cosθ t tan(θ i − θ t ) Γ|| = = n2 cosθ i + n1 cosθ t tan(θ i + θ t )
− jk2 x sin θ t
η1
cosθ i ⋅ e
− jk1 x sin θ i
η2
cosθ t ⋅ Et 0e
考虑到折射定律k1sinθi=k2sinθt，式(6-95)简化为
Ei 0 + Er 0 = Et 0 ( − Ei 0 + Er 0 )
解之得
(6-96a)
cosθ i
η1
=−
cosθ t
6.4 平面电磁波的极化
6.4.1 极化的概念
电场强度矢量的表达式为
E = e y E y + ez E z = (e y E1m + ez E2 m )e = (e y E1m e
jφ1
− jβ x
+ ez E2 m
jφ 2
)e
− jβ x
电场强度矢量的两个分量的瞬时值为
E y ( x , t ) = E1m cos(ω t − β x + φ1 )e y E z ( x , t ) = E2 m cos(ω t − β x + φ2 )ez
Er = e y Er 0e
− jk1 ( x sin θ i + z cosθ i )
H r = (ex cosθ i + ez sin θ i )
Er 0
η1
e
− jk1 ( x sin θ i + z cosθ i )
透射波的电磁场为
Et = e y Et 0 e
− jk2 ( x sin θ t + z cosθ t )
β r = βt = π
2
αi =
π
2
− θi ,α r =
π
2
− θ r ,αt =
π
2
− θt
k1 sin θ i = k1 sin θ r = k2 sin θ t
θi = θ r
sin θ t k1 = = sin θ i k2
µ1ε1 µ2ε 2
(6-90)
对于非磁性媒质，µ1=µ2=µ0， 式(6-90)简化为
sin θ t ε1 n1 = = sin θ i ε 2 n2
2. 反射系数和透射系数 斜入射的均匀平面电磁波，不论何种极化方式，都可以分 解为两个正交的线极化波：一个极化方向与入射面垂直，称为 垂直极化波；另一个极化方向在入射面内，称为平行极化波。 即
E = E⊥ + E
因此，只要分别求得这两个分量的反射波和透射波，通过 叠加，就可以获得电场强度矢量任意取向的入射波的反射波和 透射波。
即
ε2 2 cosθ i ε1 T|| = ε2 ε2 cosθ i + − sin 2 θ i ε1 ε1
由此可见，透射系数T‖总是正值，反射系数Γ‖则可正可负。
3. 媒质 中的合成电磁波 媒质1中的合成电磁波
E1 = Ei + Er = e y Ei 0 [e
− jk1z cosθ i
+ Γ⊥ e
反射波电磁场(已经考虑了反射定律)：
Er = −(ex cosθ i + ez sin θ i ) Er 0e − jk1 ( x sinθi − z cosθi ) H r = ey 1
η1
Er 0e − jk1 ( x sinθi − z cosθi )