l B dl I B a b d c b c d a a B dl b B dl c B dl d B dl Bab 根据安培环路定理: l B dl Bab μ0nabI 所以,长直载流螺线管内的磁场: B μ0nI 例题2 已知:I 、N、R1、R2,求密绕载流螺绕环内 的磁场分布。 解:由对称性, 取同心圆安培环路 b c d a B dl l a B dl b B dl c B dl d B dl Ba ab 0 Bd cd 0 由于环路内没有包围任何电流,按安培环路定理 B dl 0 l Ba Bd Bb Bc 管内任一点的B与轴线上的B相同,即均匀场! 场强大小 选择安培环路如图所示: B沿闭合回路的环流为: 例题1 :长直密绕载流螺线管,单位长度上电流匝数 为 n ,求螺线管内的磁感应强度分布。 I B 解: 对称性分析 管内磁感应线平行于管轴 管外靠近管壁处磁场为零 原因:无漏磁! 性质:匀强磁场 螺线管内任取安培环 路如图,cd段位于轴 线上: ab I d c B 由于螺线管无限长,则 Ba = Bb,Bc = Bd 。 解: 首先分析对称性 电流分布——轴对称 I R 磁场分布——轴对称 r dS1 dB dB2 dB1 O P dS2 电流及其产生的磁场呈轴对称分布 作积分回路如图 r > R 则B沿该闭合回路的环流为: l B dl l Bdl 2 rB 根据安培环路定理: B dl l μ0 I 源自文库 得 B μ 0 I 2πr I R r B 如图示,当 r 时R 作积分回路如图 则B沿该闭合回路的环流为 1. 无限长直线电流,同心圆积分回路 根据电流的走向,按右手螺旋方向取一条同心圆 积分环路 —— 安培环路(Amperian loop) 磁场具有轴对称性,环路上各 点的磁场都在切线方向,且大 小处处相同。 II l B dl l μ 0 I 2πr dl cos 0 μ 0 I 2πr l dl μ 0 I I dl 即 B dl l l B dl l Bdl 2 rB 根据安培环路定理: B dl l μ0 I 0 I R2 r2 得 B 0 I 2 R2 r B 0 I 2 R o I R I r r R 讨论 长直载流圆柱面。已知I、R l B dl Bdl 2 rB I 0 r R B dl l 0 I rR R 0I B 2R 0 r R 所以 B 可见,电流若不在安培环路内,由它激发的磁场在 这个环路上的环流就是零。 5. 安培环路定理 在真空中的稳恒电流磁场中,磁感应强度沿任意 闭合曲线的环流, 等于穿过该闭合曲线的所有电流 强度的代数和的μ0倍。 B dl L 0 I內i i 与环路成右手螺旋关系的电流取正, 反之取负。 6. 说明: B dl l ——高斯定理 ——这是无磁单极子的必然结果。 高斯定理反映了稳恒磁场的基本性质之一: 磁场是无源场。 8.4 安培环路定理 对任何矢量场基本性质的研究,就是考察它的 通量和环流。 一 安培环路定理 静电场的环流为零 E dl 0 l ——说明静电场是保守场; 稳恒磁场的环流如何呢? B dl ? l S B dS 0 磁感应线闭合 无自由“磁荷” 磁场是无源场 二 安培环路定理的应用 1. 条件 若电流分布具有高度对称性时,磁场分布也具有 高度对称性。此时才可以应用安培环路定理计算 磁感应强度的分布。 2. 关键 利用安培环路定理求磁感应强度的关健:根据磁 场分布的对称性,选取合适的闭合环路。 3. 环路选取原则 μ0 I1 I1 d I2 r dl I3 如果环路内还有其它无限长直线电流, 根据叠加原理,可知 B dl l μ0 (I1 I2 I3) 3. 回路不环绕电流 l B4 dl l 0 I4 2 r4 cos 4 dl4 a l 0 I4 2 r4 r4 d 4 I4 b 0I4 2 4 0 d4 0 I 4 2 0 4 d4 0 l B dl l Bdl 2 rB 根据安培环路定理 B dl l μ0 NI B 0 NI 2 r I Amperian loop B o R1 R2 r 若 R1、R2 R2 R1 n N 2 R1 则 B μ 0 nI B 0 NI 2 r I 例题3 已知I 、R,电流沿轴向在截面上均匀分布,求 “无限长”载流圆柱导体内外磁场的分布。 (1) 环路要经过所研究的场点; (2) 环路的长度便于计算; (3) 要求环路上各点磁感应强度的大小相等,方 向与环路方向一致(相同或相反),或者与环路 垂直。 目的: 将 L B dl 0 I 写成 B 0 I dl 或磁感应强度的方向与环路方向垂直, B dl , cos 0 L B dl 0 通电螺线管的磁感应线 I 2 磁通量(magnetic flux) S B均匀 B⊥S B S nˆ B均匀 B m BS 1 2 m B dS 3 4 S dS nˆ B m BS m B dS 0 S dS nˆ B 一般曲面 闭合曲面 3 磁场中的高斯定理 穿过任意闭合曲面的磁通量为零。 m B dS 0 S μ0 I 若电流方向相反 只要积分环路符合右手螺旋法 则,都有 I B dl l μ0 I 而当电流走向 和 环路方向与右手螺旋方向相背时 B dl l μ0I 2. 无限长直线电流,任意积分回路 l B dl l B cosθdl B方向的投影 0I1 cos dl l 2 r 0I1 rd l 2 r 得 B dl l 与2匝电流铰链 ③ 环路定理只适用于闭合电流或无限电流. 有限 电流不适用环路定理,只能用毕奥—萨伐尔定 律。 静电场 l E dl 0 电场有保守性,它是 保守场,或有势场 E dS 1 S 0 qi 电场线起于正电荷 止于负电荷 静电场是有源场 稳恒磁场 Bdl l 0 Ii 磁场没有保守性,它是 非保守场,或无势场 0 I內i i ① 安培环路定理揭示了磁场的基本性质之一,磁场 是有旋场,是非保守场,不能引入势能的概念。 ② 磁感应强度是环路上一点的磁感应强度,不是其 它点的,环路上一点的磁感应强度是由环路内、 外电流共同产生的,但磁感应强度的环流只与环 路内的电流有关。 与环路铰链的电流才对环流有贡献。 回路与电流铰链