当前位置：文档之家 › n第七讲(红外拉曼光谱)

n第七讲(红外拉曼光谱)

  • 格式：ppt
  • 大小：1.76 MB
  • 文档页数：20

下载文档原格式

  / 20

合集下载

红外线与拉曼光谱

红外线与拉曼光谱
横坐标是波长（单位为µm ），或波数（单位为cm-1） ▪ 波长与波数之间的关系为：
波数, cm-1 = 104 /（ , µm ）
2
红外光谱与拉曼光谱的区别：信号产生的方式不同
红外光谱为吸收光谱，拉曼光谱为散射光谱（一般信号很弱） 二者在研究分子结构上具有互补性
3
红外光谱法的特点
紫外、可见吸收光谱常用于研究不饱和有机物，特别是具有 共轭体系的有机化合物
红外光谱法主要研究在振动中伴随有偶极矩变化的化合物（没 有偶极矩变化的振动在拉曼光谱中出现）
除单原子和同核分子如Ne、He、O2、H2等外，几乎所有的 有机化合物在红外光谱区均有吸收；
除光学异构体，某些高分子量的高聚物以及在分子量上只有 微小差异的化合物外，凡是具有结构不同的两个化合物，其红外 光谱一定不相同
25
红外吸收峰的强度
e ＞100 L cm-1 mol-1 20 ＜ e ＜100 10＜ e ＜20 1＜ e ＜10
非常强峰（vs） 强峰（s） 中强峰（m） 弱峰（w）
影响因素 振动能级的跃迁概率，跃迁时的偶极矩变化大小;而
偶极矩与分子结构的对称性有关
基频吸收峰：基态向第一激发态跃迁，概率大，峰较强 倍频吸收峰：基态向第二激发态跃迁，概率小，峰较弱
例如1: C-C、 CC、 CC三种碳碳键的质量相同， 键力常数的顺序是三键>双键>单键。因此在红外光谱中， CC的吸收峰出现在 2222 cm-1，而CC约在1667 cm-1 ， C-C 在 1429 cm-1;
例如2: C-C、C-O、C-N键的力常数相近，但相对折合质量不 同: C-C < C-N < C-O，这三种键的基频振动峰分别出现在1430 cm-1 、1330 cm-1 、1280 cm-1附近

红外拉曼光谱

红外拉曼光谱

拉曼散射光谱的基本概念一束频率为V0的入射光，照射到气体液体或透明晶体样品上，绝大部分可以透过，大约有0.1%的入射光光子与分子发生碰撞后向各个方向散射。

有一部分散射光发生了光子与分子之间的能量交换，即非弹性碰撞，散射的频率不再等于V0，而是Vi，这种散射现象称为拉曼散射。

根据这个原理所获得的散射光谱，称为拉曼光谱。

若入射光与基态分子相碰撞而发生拉曼散射，分子从光子那里获得能量，从振动基态跃迁到振动的激发态，而散射光子的能量减小，散射光的频率低于入射光的频率，这种形式的拉曼散射称为Stokes辐射，相应的光谱线称为Stokes线。

如果与入射光相碰撞的分子是处于振动的激发态，结果分子交出能量给光子，散射光子的能量增强，散射光的频率大于入射光的频率，这种形式的拉曼散射称为反-Stokes辐射，相应的谱线为反-Stokes线。

拉曼散射光谱的应用在振动光谱中有九个谱峰，按波数递减的方向命名为酰胺A、B及酰胺I至VII带，各种酰胺(Amide)频率：在3000cm-1以上，有酰胺A（3280cm-1）及酰胺B（3090cm-1 ）；在1700cm-1以下有酰胺Ⅰ（1650cm-1）酰胺Ⅱ(1550cm-1)酰胺Ⅲ(1300～1250cm-1)酰胺Ⅳ(627cm-1)酰胺Ⅴ(725cm-1)酰胺Ⅵ(600cm-1)及酰胺Ⅶ(206cm-1)。

振动谱带振动波数归属酰胺A 3280cm-1 N-H伸缩酰胺B 3090cm-1 N-H伸缩（费米共振）酰胺Ⅰ1650cm-1 C=O伸缩、C—N伸缩和N—H面内弯曲振动酰胺Ⅱ1550cm- N—H面内变形及C—N伸缩振动酰胺Ⅲ1300～1250cm-1 C—H伸缩振动酰胺Ⅳ627cm-1 O=C—N面内弯曲振动酰胺Ⅴ725cm-1 N—H面外弯曲酰胺Ⅵ600cm-1 C=O面外弯曲酰胺Ⅶ206cm-1 C—N扭曲振动酰胺I 带各子峰所对应的二级结构：此外，Lippert 等人用已知二级结构的蛋白质（聚-L-赖氨酸）的拉曼光谱得到一组强度参数，然后用蛋白质拉曼光谱的酰胺III 和酰胺I ′（重水溶液）谱带强度建立了一组联立方程，从而求解蛋白质的二级结构。

红外光谱IR和拉曼光谱Raman课件

红外光谱IR和拉曼光谱Raman课件

优缺点分析
IR光谱
优点是检测的分子类型广泛，可用于多种类型的化学分析；缺点是需要样品是固态或液态，且某些基团可能无法 检测。
Raman光谱
优点是无需样品制备，对气态、液态和固态样品都适用；缺点是检测灵敏度相对较低，可能需要更长的采集时间 和更强的光源。
选择与应用指南
选择
根据样品的类型和所需的化学信息，选择合适的分析方法。对于需要检测分子振动信息 的样品，IR光谱更为合适；而对于需要快速、非破坏性检测的样品，Raman光谱更为
领域的研究和应用。
04
CATALOGUE
红外光谱（IR）与拉曼光谱（ Raman）比较相似性与差异性Fra bibliotek相似性
两种光谱技术都利用光的散射效应来 检测物质分子结构和振动模式。
差异性
IR光谱主要检测分子中的伸缩振动， 而Raman光谱则主要检测分子的弯曲 振动。此外，IR光谱通常需要样品是 固态或液态，而Raman光谱对气态和 液态样品也适用。
拉曼散射是由于物质的分子振动或转动引起的，散射光的频率与入射光的频率不同 ，产生拉曼位移。
拉曼散射的强度与入射光的波长、物质的浓度和温度等因素有关。
拉曼活性与光谱强度
拉曼活性是指物质在拉曼散射中的表 现程度，与物质的分子结构和对称性 有关。
在拉曼光谱实验中，可以通过控制入 射光的波长和强度，以及选择适当的 实验条件来提高拉曼光谱的强度和分 辨率。
红外光谱解析
特征峰解析
根据红外光谱的特征峰位置和强 度，推断出分子中存在的特定振
动模式。
官能团鉴定
通过比较已知的红外光谱数据，可 以鉴定分子中的官能团或化学键。
结构推断
结合其他谱图数据（如核磁共振、 质谱等），可以推断分子的可能结 构。

红外拉曼光谱

红外拉曼光谱
实验内容
基本原理 仪器组成 实验基本操作 红外光谱和拉曼光谱比较

一、基本原理
分子振动和转动信息的分子光谱
受激虚态
振动激发态E1
基态E0 红外吸收 拉曼散射 （Stocks线） 瑞利散射 拉曼散射 （反Stocks线）
红外、拉曼光谱能量示意图
1.1 红外透射光谱

分子对光的吸收
物质在吸收红外辐射后，其分子发生转动能级间和振动能级间 的跃迁，红外辐射的能量发生消耗，通过仪器记录下不同波数 下物质透射的红外辐射强度，就获得该物质的红外光谱图。
基团
分子骨 架
注意事项
红外光谱： 溴化钾样品的浓度和片的厚度应适当，注意干燥； 用丙酮清洗盐片，切不可用手触摸盐片表面。 拉曼光谱： 应由小到大逐步增加激光功率，在保证不灼伤样品的情况 下，获得最佳光谱； 每次测定完样品后，应将激光功率调小至待机状态 （OFF)。
谱图比较
对于一个给定的化学键，其红外吸收频率与拉曼位移相 等，均对应分子振动能级的跃迁。因此，对某一给定的 化合物，某些峰的红外吸收波数与拉曼位移完全相同。 红外活性

永久偶极矩：极性分子 诱导偶极矩：非极性分子
拉曼活性

特征谱带频率相近，但相对强度 不同，尤其对于对称性强的分子
红外光谱和拉曼光谱可以互相补充，获得较完整的分子振动 能级的跃迁信息。
I0
红外光
样品
Ii
检测器
T% = Ii/I0×100%
乙酰苯胺
横坐标：红外吸收频率，以波数表示 纵坐标：透光率
1.2 拉曼光谱
分子对光的散射 当激发光照射到分子表面时，与分子相互作用，大部分的 光子只改变传播方向发生散射（瑞利散射），少部分光子 不仅改变光的传播方向，且频率也与激发光不同，这种散 射称为拉曼散射。 Raman散射的产生：光电场E中，分子产生诱导偶极距=E， 其中 为分子极化率。

红外光谱和拉曼光谱PPT课件

红外光谱和拉曼光谱PPT课件
一公共原子时，由于一个键的振动通过公共原子 使另一个键的长度发生改变，产生一个“微扰”， 从而形成了强烈的振动相互作用。其结果是使谱 带裂分，振动频率发生变化，一个向高频移动， 一个向低频移动。O~1 820c来自-1RCO
R
C
O.
~1 760cm-1 12
Fermi共振
当一振动的倍频与另一振动的基频接近时， 由于发生相互作用而产生很强的吸收峰或发生 裂分，这种现象叫Fermi共振。
δOR C R'
δ+
1 715cm-1
O
O
R C Cl Cl C Cl
1 800cm-1
1 828cm-1
.
O FCF
1 928cm-1
9
（ii）共轭效应（C效应）。共轭效应使共轭 体系中的电子云密度平均化，结果使原来的双 键略有伸长（即电子云密度降低），力常数减 小，使其吸收频率往往向低波数方向移动。例 如酮的C=O，因与苯环共轭而使C=O的力常数 减小，振动频率降低。
.
2
（2）双原子分子的振动
分子中的原子以平衡点为中心，以非常小的振幅振动， 可近似地看做简谐振动。振动频率计算公式:
1 k 2
或
~ 1 k
2c
式中k为化学键力常数，单位为N•cm-1；μ为折合质量， 单位为g。
（3）多原子分子的振动
多原子分子振动可以分解成许多简单的基本振动，即 简正振动。
(2)高聚物吸收带的类型 组成吸收带、构象吸收带、立构规整性吸收带、构象规整
性吸收带、结晶吸收带
.
22
3.1.4.1常见高聚物的红外光谱特征 a 聚乙烯
1900～1500cm-1为双键伸缩振动吸收区。C＝O伸缩振 动出现在1900～1650cm-1，一般是红外光谱中很特征的且 往往是最强的吸收峰。

红外和拉曼光谱课件PPT

红外和拉曼光谱课件PPT
瑞利散射是光在物质中传播时发生的弹性散射，其散射光的 频率与入射光的频率相同。而拉曼散射是光在物质中传播时 发生的非弹性散射，其散射光的频率与入射光的频率不同。
拉曼光谱与分子结构的关系
拉曼光谱的谱线
拉曼光谱的谱线反映了物质分子的振动和转动能级的变化， 不同物质分子的拉曼光谱具有独特的特征谱线。
分子振动和转动能级
拉曼光谱实验操作流程
实验操作流程
01
02
03
04
1. 打开拉曼光谱仪，预热并 稳定仪器。
2. 将激光器调整到合适的波 长和功率。
3. 将样品放置在样品台上， 并调整焦距和位置，确保激光
光束能够照射到样品上。
4. 进行拉曼光谱的采集，记 录实验数据，并进行分析和解
释。
数据处理与分析
数据处理
对采集的红外或拉曼光谱数据进行平 滑处理、基线校正、归一化等操作， 以提高数据质量和可分析性。
红外和拉曼光谱课件
目录
CONTENTS
• 红外光谱基本原理 • 拉曼光谱基本原理 • 红外光谱与拉曼光谱的应用 • 实验技术与操作 • 红外和拉曼光谱的发展趋势
01 红外光谱基本原理
红外光谱的产生
红外光谱是分子吸收特定波长的 红外光后产生的光谱，其原理基
于分子振动和转动能级跃迁。
当红外光照射分子时，分子中的 电子和振动、转动能级发生相互 作用，导致分子吸收特定波长的
分子转动是指分子整体绕其质心旋转， 其转动能级跃迁也会产生红外光谱。
红外光谱与分子结构的关系
不同化学键或基团在红外光谱中具有特定的吸收峰，这些吸收峰的位置和强度可以 反映分子内部结构和化学键类型。
通过分析红外光谱的吸收峰位置和强度，可以推断出分子的结构特征和化学键信息， 如碳氢、碳氧、碳碳等键的弯曲和伸缩振动。

红外和拉曼光谱

6
(3) 少数分子的振动即无红外活性，也无拉曼 活性。例如乙烯是平面对称分子，没有永久偶 极矩，在扭曲振动时，没有偶极矩的变化，也 没有极化率的变化，所以没有红外活性和拉曼 活性。当然，乙烯的其它振动形式，可能是拉 曼活性的。
一般来说，非对称振动产生强的红外吸收，而 对称振动则表现出显著的拉曼谱带。
17
由于某些化学键或基团处于不同结构的分子中， 它们的红外吸收光谱频率会发生有规律的变化。 利用这种变化的规律可以鉴定高聚物的分子链 结构。当高聚物的序态不同时，由于分子间的 相互作用力不同，也会导致红外光谱带的频率 变化或是发生谱带数目的增减或谱带强度的变 化，因此可用以研究高聚物的聚集态结构。
第二章 红外光谱与拉曼光谱
1
红外光谱与拉曼光谱在材料究中的作用与区别*
作用：主要用于材料的化学和物理结构的表 征； 区别：红外光谱对振动基团的偶极矩敏感， 可以鉴定极性基团，用于具有非对称结构的 物质测定；
拉曼光谱对振动基团的极化率敏感， 可以研究物质的骨架特征，用于具有对称结 构的物质测定；
2
红外和拉曼分析法结合
是在此期间，欧阳修在滁州留下了不逊于《岳阳楼记》的千古名篇——《醉翁亭记》。接下来就让我们一起来学习这篇课文吧！【教学提示】结合前文教学，有利于学生把握本文写作背景，进而加深学生对作品含义的理解。二、教学新课目标导学一：认识作者，了解作品背景作者简介：欧阳修(1007—1072)，字永叔，自号醉翁，晚年又号“六一居士”。吉州永丰(今属
确定分子结构： 根据红外光谱与分子结构的关系， 再通过图谱解析便可确定分子结构。
19
纯度的检查：样品中若含有杂质，则它的红外 光谱图与纯物质相比，会出现多余的吸收峰， 于是可以借比较物质提纯前后的红外光谱来了 解物质提纯过程中杂质的消除情况。提纯后由 于杂质的减少，红外光谱中杂质的吸收降减弱 或消失。

拉曼光谱介绍

14
拉曼活性
α= α0+(dα/dq)0q q=q0cos2∏w1t
15
拉曼光谱原理－拉曼活性
• 并不是所有的分子结构都具有拉曼活性的。分子振动是否 出现拉曼活性主要取决于分子在运动过程中某一固定方向 上的极化率的变化。 • 对于分子振动和转动来说，拉曼活性都是根据极化率是否 改变来判断的。 • 对于全对称振动模式的分子，在激发光子的作用下，肯定 会发生分子极化，产生拉曼活性，而且活性很强；而对于 离子键的化合物，由于没有分子变形发生，不能产生拉曼 活性。
29
拉曼效应相关参数
•
1. 2. 3. 4. 5. 6.
影响拉曼峰强的因素
极性化学键的振动产生弱的拉曼强度。强偶极矩使电子云限定在某 个区域，使得光更难移动电子云； 伸缩振动通常比弯曲振动有更强的散射； 伸缩振动的拉曼强度随键级而增强； 拉曼强度随键连接原子的原子序数而增强； 对称振动比反对称振动有更强的拉曼散射； 晶体材料比非晶体材料有更强更多的拉曼峰。
6
拉 曼 散 射 强 度 很 低 1 7 10
增 大
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
拉 曼 减 散 射 小
λ 变
λ
样 品 池
λ
透过光λ不变
瑞 利 散 射
λ 不 变
7
Anti-Stocks线
拉曼光谱原理
e
Stocks线
e e-8 e
受激 (10 s)跃回基态 室温虚态不稳定，很快 时处于基态振动能级的分子很少，
大 部分能量不变， 小部分产生位移。 Anti-stocke 线也远少于 stocks线。 温度升高 温度升高，反斯托克斯线增加。
• 拉曼光谱适合同原子的非极性键的振动。如C-C，S-S，N-N键等， 对称性骨架振动，均可从拉曼光谱中获得丰富的信息。而不同原 子的极性键，如C=O，C-H，N-H和O-H等，在红外光谱上有反映。 相反，分子对称骨架振动在红外光谱上几乎看不到。拉曼光谱和 红外光谱是相互补充的。

拉曼光谱与红外光谱

拉曼光谱Raman spectra拉曼散射的光谱。

1928年C.V.拉曼实验发现，当光穿过透明介质被分子散射的光发生频率变化，这一现象称为拉曼散射，同年稍后在苏联和法国也被观察到。

在透明介质的散射光谱中，频率与入射光频率υ0相同的成分称为瑞利散射；频率对称分布在υ0两侧的谱线或谱带υ0±υ1即为拉曼光谱，其中频率较小的成分υ0－υ1又称为斯托克斯线，频率较大的成分υ0＋υ1又称为反斯托克斯线。

靠近瑞利散射线两侧的谱线称为小拉曼光谱；远离瑞利线的两侧出现的谱线称为大拉曼光谱。

瑞利散射线的强度只有入射光强度的10-3，拉曼光谱强度大约只有瑞利线的10-3。

小拉曼光谱与分子的转动能级有关，大拉曼光谱与分子振动-转动能级有关。

拉曼光谱的理论解释是，入射光子与分子发生非弹性散射，分子吸收频率为υ0的光子，发射υ0－υ1的光子，同时分子从低能态跃迁到高能态（斯托克斯线）；分子吸收频率为υ0的光子，发射υ0＋υ1的光子，同时分子从高能态跃迁到低能态（反斯托克斯线)。

分子能级的跃迁仅涉及转动能级，发射的是小拉曼光谱；涉及到振动-转动能级，发射的是大拉曼光谱。

与分子红外光谱不同，极性分子和非极性分子都能产生拉曼光谱。

激光器的问世，提供了优质高强度单色光，有力推动了拉曼散射的研究及其应用。

拉曼光谱的应用范围遍及化学、物理学、生物学和医学等各个领域，对于纯定性分析、高度定量分析和测定分子结构都有很大价值。

（一）含义光照射到物质上发生弹性散射和非弹性散射. 弹性散射的散射光是与激发光波长相同的成分.非弹性散射的散射光有比激发光波长长的和短的成分, 统称为拉曼效应当用波长比试样粒径小得多的单色光照射气体、液体或透明试样时，大部分的光会按原来的方向透射，而一小部分则按不同的角度散射开来，产生散射光。

在垂直方向观察时，除了与原入射光有相同频率的瑞利散射外，还有一系列对称分布着若干条很弱的与入射光频率发生位移的拉曼谱线，这种现象称为拉曼效应。

红外光谱和拉曼演示文稿


术和应用不同，习惯上又将红外光区分为 三个区：
波长（m） 近红外区： 0.75 ~ 2.5 波数（cm-1） 13330 ~ 4000
中红外区：
远红外区：
2.5 ~ 15.4
15.4 ~ 830
4000 ~ 650
650 ~ 12
由于低频骨架振动能灵敏地反映出结构变 红外光谱在可见光区和微波光区之间， 化，所以对异构体的研究特别方便。此外，还 波长范围约为 0.75 - 1000µm，根据仪器技 能用于金属有机化合物（包括络合物）、氢键、 术和应用不同，习惯上又将红外光区分为 吸附现象的研究。但由于该光区能量弱，除非 三个区： 其它波长区间内没有合适的分析谱带，一般不 波长（m） 波数（cm-1） 在此范围内进行分析。 近红外区： 0.75 ~ 2.5 13330 ~ 4000
⊕Θ⊕
2.3 红外光谱的峰位的影响因素
3. 样品的物理状态
同一样品在不同的物理状态下进行 测定,其吸收峰位也有差别.这是因为气 态一般无缔合现象(HF除外)
4.结晶形态,结晶粒子的大小
5.溶剂的影响
极性基团的伸缩振动频率随溶剂的极性增 加而降低
6.溶液浓度的影响

极性基团的伸缩振动频率随溶液的加大降 低,是由于氢键缔合的缘故.
2.4 红外光谱的峰强的的影响因素
1.分子振动时偶极矩的变化
红外吸收谱带的强度取决于分子振动时偶极矩
的变化，而偶极矩与分子结构的对称性有关。振
动的对称性越高，振动中分子偶极矩变化越小，
谱带强度也就越弱。
一般地，极性较强的基团（如C=0，C-X等） 振动，吸收强度较大；极性较弱的基团（如 C=C、C-C、N=N等）振动，吸收较弱。
红外光谱和拉曼光谱 简介
  1. 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
  2. 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
  3. 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
17
18
NO3-1 NH3+1 PO4-3,HPO4-2,HPO4-1 CN-1,SCN-1,OCN-1 各种硅酸盐 CrO4-2 Cr2O7-2 MnO4-1
1380~1350(vs),840~815(m) 3300~3030(vs),1430~1390(s) 1100~1000(s) 2200~2000(s) 1100~900(s) 900~775(s~m) 900~825(m),750~700(m) 925~875(s)
拉曼（Raman）光谱
单色光照射样品，大部分透过小部分在各个方向上散射 拉曼散射与瑞利散射区别 瑞利散射：光子与样品分子发生弹性碰撞，即光子与分子之间没有能量交换。 入射、散射光频率不变，但方向可以变化。 拉曼散射：非弹性散射，散射光频率低于入射光（斯托克斯散射）或高于 入射光频率（反斯托克斯散射）
第七讲 红外拉曼光谱
光谱方法：电磁辐射作用于物质后所引起的变化 电磁辐射类型（见下图） 引起的变化：发射、吸收、散射等
分子中：电子能级、振动能级和转动能级
化学键的振动能级（频率）
双原子分子中化学键的振动可简化按谐振子处理。 双原子分子的两个原子在平衡距离（即键长） 附近往复振动，恢复力服从胡克定律，由此 写出势能算符，与动能算符一起构成总能量 哈密顿算符，写入薛定谔方程 。
拉曼散射效应是1928年印度科学家拉曼发现的。
拉曼光谱是分子振动光谱，属于散射光谱。
拉曼活性
Δν=|ν0 – νs |, 即散射光频率与入射光频率之差。 Δv取决于分子振动能级的改变。 与入射光波长无关
只有极化度有变化的振动才是拉曼活性的
分子在静电场E中，极化感应偶极距p p＝ α E α 为极化率 拉曼散射强度与极化率成正比例关系
谱带（cm-1）
1450~1410(vs),880~860(m) 2600~2400(w),1000(m),850(m),700(m),650(m) 1000~900(s),700~625(vs) 1150~1050(s),650~575(s) 1000~900(m~s),650~600(s), 1100~1025(s),650~600(s) 1380~1320(w),1250~1230(vs),840~800(w)
偶极矩发生变化（极性分子，非极性分子）
对于非极性分子，任何一种振 动方式都不会再红外与拉曼光 谱上都观察到，称为互斥规则。 研究分子结构时可以互补。
伸缩 振动 υ 亚甲基 的振动
对称伸 缩振动 不对称 伸缩振动
υS
υ as
变形 振动 δ
面内变 形振动 δ 面内
面内摇摆 剪式振动
ρ δs
面外变 形振动 δ 面外
m1
m2
多原子（N）分子振动自由度
分子振动自由度（又：分子自由度）：分子基本振动的数目。理 论上，一个自由度对应一个红外吸收峰。
自由度3N = 平动自由度 + 转动自由度 +振动自由度 振动自由度 = 3N - 平动自由度 - 转动自由度 多原子非线性分子振动自由度：3N-6
红外活性（偶极矩发生变化）
极性分子：无对称中心分子，H2S，偶极矩不为零； 非极性分子：有对称中心 ，CO2，偶极矩为零； 分子极性强弱用偶极矩衡量。
μ=r×q。矢量，正电中心指向负电中心。 单位D（德拜）（偶极矩的概念是德拜1912年提出的）。
偶极矩可以指键偶极矩，也可以是分子偶极矩。分子偶极矩可由键偶极 矩经矢量加法后得到。
面外摇摆 扭曲振动
ω τ
中红外活区（分为特征区和指纹区）
指纹区：单键的伸缩振动和多数基团的弯曲振动(C-C,C-N,C-O键等)。对分子结构 的变化高度敏感,只要分子结构上有微小的变化,都会引起这部分甲苯的红外光谱图
无机盐中基团的红外吸收
基团
CO3-2 HCO3-1 SO3-2 SO4-2 ClO3-1 ClO4-1 NO2-1