阵列孔径利用系数

基于泊肃叶公式的纳米阵列孔径测量
王斌;羊钺;刘磊
【期刊名称】《机械工程与自动化》
【年(卷),期】2011(000)004
【摘要】通过测量超纯水通过纳米阵列的平均流量、样品上下表面压强差,利用哈根一泊肃叶公式,求得纳米阵列的平均孔径.泊肃叶流量法与AFM电镜法相比,具有操作简单、测量误差小、周期短、花费少和对样品无损伤等优点.
【总页数】3页(P105-106,109)
【作者】王斌;羊钺;刘磊
【作者单位】东南大学机械工程学院,江苏南京 211189;东南大学机械工程学院,江苏南京 211189;东南大学机械工程学院,江苏南京 211189
【正文语种】中文
【中图分类】TG8;TB383
【相关文献】
1.椭圆柱管管流泊肃叶公式的两种简明推导 [J], 王礼祥
2.泊肃叶公式及其在血液体循环中的应用 [J], 侯玉林;乔庆军
3.泊肃叶公式的推导及实验验证 [J], 徐英勋
4.泊肃叶公式测定液体粘滞系数的新方法 [J], 濮兴庭;董仕安;钟熙;杨剑;关志朋;付清河;梅昊
5.关于对伯努利方程和泊肃叶公式的看法 [J], 许尔锋
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综合孔径辐射计中二级相关算法的设计与实现苏福顺;吴琼之;孙林;刘楷【摘要】为了解决传统微波遥感辐射计使用FPGA实现多通道数字相关器时资源消耗量过大的问题,本文提出了一种二级相关实现方法.二级相关算法将相关算法分成前后两级,并利用门时钟生成单元使系统保持流型工作状态.前级相关器由基本逻辑资源构成,完成固定短点数的相关处理;多个前级相关器分为一组,分时启动并复用后级长点数相关器.二级相关算法能显著解决微波遥感辐射计中多通道数字相关器资源消耗量巨大的问题,提高数字相关器所容纳的相关通道数,同时优化了FPGA布局布线性能,能提高系统性能并降低成本.【期刊名称】《电子设计工程》【年(卷),期】2015(023)004【总页数】3页(P111-113)【关键词】微波遥感辐射计;数字相关器;二级相关;资源消耗【作者】苏福顺;吴琼之;孙林;刘楷【作者单位】北京理工大学信息与电子学院,北京100081;北京理工大学信息与电子学院,北京100081;北京理工大学信息与电子学院,北京100081;北京理工大学信息与电子学院,北京100081【正文语种】中文【中图分类】TN919.5;TP334.1微波遥感辐射计是通过非接触的方式对地物的微波特性进行测量和分析，从而得到目标的特性参数的方法[1]。

传统真实孔径微波辐射计由于其遥感机制的固有特点，空间分辨率受到天线物理孔径以及波束驻留时间的限制，使得星载系统的地面分辨力一般只在几十到百公里的数量级。

综合孔径技术是提高星载被动微波遥感器空间分辨力的一个有效途径。

其工作原理是通过一些小孔径天线单元在不同空间位置上进行相互干涉测量，然后对干涉测量的结果进行傅里叶变换，得到实际物体的辐射亮温。

由于天线孔径大，重量减轻，便于折叠，因此可以实现较高的空间分辨率[2]。

综合孔径微波辐射计的核心部件是复相关器[3]。

系统对图像最高空间分辨力的要求越高，复相关通道数也越多。

尽管经过稀疏的天线阵列单元数不是很多，但是其交叉相关的数量将很大。

阵列感应井眼校正的理解一．对ZLG-22校正方法的理解理论：测井信号受地层电导率、井眼尺寸、泥浆电导率、偏心、围岩、侵入的影响（围岩另外考虑，侵入在井眼校正时未涉及）。

正演得到不同井眼、偏心、不同泥浆电导率、不同地层电导率时各阵列的响应（及应测得的电导率）。

注：程序中偏心未用到。

（也未考虑侵入影响）。

在轴向分层均匀介质的情况下计算的标准响应值。

根据正演结果拟合出计算标准响应的快速计算方法。

即根据井眼尺寸、泥浆电导率、地层电导率，计算仪器阵列响应的简化计算方法。

利用几个（3个）短阵列的实际测量数据，在井眼、泥浆电导率、地层电导率的一定范围内，迭代寻找与实际测量值的最佳匹配。

确定实际井眼、泥浆电导率、地层电导率。

根据井眼、泥浆电导率算出各子阵列的井眼影响，从实测值中减去井眼影响。

各子阵列受井眼影响的大小取决于径向积分几何因子。

d:\ACE\Sys\HDIL\Coef\rirgf.filter050100150200250注：此图好像就是径向积分几何因子。

但比积分因子低校正时，认为井径、泥浆电导率、地层电导率均有偏差，在一定范围内，搜寻均方误差最小（测量值与标准值的均方差）的网格，得到认为是正确的井径尺寸、泥浆电导率、地层电导率）。

此时的地层电导率可认为是泥浆外的均值电导率。

将其作为校正后测量电导率。

需多次迭代，才能找到最小的均方误差。

（最多5次，或迭代已经收敛）。

根据此时的井眼尺寸、泥浆电导率、地层电导率计算其他阵列的测量值。

（利用简化公式）。

具体流程为：1.子阵列的测量数据做纵向滤波，各子阵列滤波轻重不同；d:\ACE\Sys\HDIL\Coef\rmflt.filter2.将2个最深子阵列的测量电导率平均，作为初始地层电导率3.根据实测的井眼尺寸、泥浆电导率、初始地层电导率，确定搜寻范围：●井眼尺寸在±10%范围内分为11段（k段），程序中为：如90%小于0.045，设为0.045●泥浆电导率在±1%的范围内以0.01S/m的步长分段（m段），程序中为：固定为3段，如果99%小于0.01，设为0.01●地层电导率在±10%范围内，以0.001S/m的步长分段（n段），程序中：固定分为11段，如果90%小于0.001，设为0.0014.对3个最短阵列做：在搜寻范围的网格上，查找曲线在网格中的系数Ci（即井眼的积分几何因子），计算标准响应，Ria=Ci*Sm+（1-Ci）*St程序中，先找到井眼对应的网格，并求出实测井眼在此网格中的位置比例；再按此网格位置，差值求出准确的对应实测井眼的积分几何因子系数；再计算各种泥浆电导率、地层电导率时的标准响应值。

无人机用C波段宽波束天线的研制摘要：无人驾驶飞机可以在军用以及民用领域逐渐扩大其使用范围，无人机的应用为各行各业的发展带来了一定程度的便利，国家也在不断下达鼓励政策扩大对无人机的应用。

相比于发达国家，我国对于无人机的应用还处于起步阶段，在发展的过程不断提升对其飞行控制与管理的探究以求加深其应用程度显得尤为重要。

本文首先对无人机系统进行简要概述；其次，对无人机系统功能进行了综合分析；最后，针对无人机控制管理方式进行具体分析。

关键词：多波束；透镜；相控阵；无人机引言无人机用于电子战是军用无人机应用领域的一个重要分支，已越来越引起人们的关注。

但由于相控阵雷达特别是有源相控阵雷达的广泛使用，无人机面临着新的威胁，这就对无人机电子战设备提出了更高的要求，比如要具有瞬时宽空域截获能力、足够宽的瞬时接收频带、更高的灵敏度（提高１０ｄＢ以上）、更高的干扰功率以及更强的多目标干扰能力。

多波束技术对相控阵雷达具有较好的适应能力，能较好地满足以上要求。

1无人机应用概述无人机的发展在近年来逐渐被广泛应用于各个领域之中，导航、拍摄、智能控制技术是无人机应用的最主要的技术，无人机在2018年被世界海关组织协调制度委员会定义为“会飞的照相机”。

在应用的过程中与载人飞机相比具有应用方便、时效性强、成本投入低等特点，对未来的无人驾驶飞机以及空军领域的发展具有重要的意义。

无人机系统在应用的过程中涉及的因素较多，主要有高度、速度、稳定度、遥感指令控制、发动机的运行故障检测等多项任务，且需要对其进行系统管理。

在无人机系统的应用中，需要进行严密的检查与流程规划，其工作流程如图1所示。

由开始界面进入任务监控系统，实现航拍任务的快速分档，在这一部分要检查无人机的GPS系统、罗盘、空速以及俯仰翻滚的状态是否良好；同时进行飞行任务的规划，规定无人机的飞行区域、导航以及拍摄任务等具体任务；投入飞行的过程中要对飞机的方位、速度、电池电压等多种形式进行监控，保障任务完成的完整性与无人机应用的安全性；最后，将无人机内的航拍影像导出并对所需要的影像进行拼接。

第一章1-1 试用对偶原理，由电基本振子场强式（1-5）和式（1-7），写出磁基本振子的场表示式。

对偶原理的对应关系为：E e ——H m H e ——-E m J ——J mρ——ρm μ——ε ε——μ另外，由于ωεω=k ，所以有k ——k式（1-5）为⎪⎪⎪⎩⎪⎪⎪⎨⎧⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛+===-jkrr e jkr r Idl j H H H 11sin 200θλϕθ式（1-7）为⎪⎪⎪⎪⎩⎪⎪⎪⎪⎨⎧=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-+=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛+=--0111sin 211cos 22200002ϕθθεμλθεμπE e r k jkr r Idl j E e jkr r Idl E jkr jkrr 因此，式（1-5）的对偶式为⎪⎪⎪⎩⎪⎪⎪⎨⎧⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛+=-=-=--jkrmr e jkr r dl I j E E E 11sin 200θλϕθ式（1-7）的对偶式为⎪⎪⎪⎪⎩⎪⎪⎪⎪⎨⎧=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-+=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛+=--0111sin 211cos 22200002ϕθθμελθμεπH e r k jkr r dl I j H e jkr r dl I H jkr m jkrm r 结合I mdl =jωμ0IS有磁基本振子的场表示式为：⎪⎪⎪⎩⎪⎪⎪⎨⎧⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛+===-jkrr e jkr r IS E E E 11sin 2000θλωμϕθ ⎪⎪⎪⎪⎩⎪⎪⎪⎪⎨⎧=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-+-=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛+=--0111sin 211cos 2220000020ϕθθμελωμθμεπωμH e r k jkr r IS H e jkr r IS j H jkr jkrr 可以就此结束，也可以继续整理为⎪⎪⎪⎩⎪⎪⎪⎨⎧⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛+===-jkrr e jkr r IS E E E 11sin 00002θεμλπϕθ⎪⎪⎪⎪⎩⎪⎪⎪⎪⎨⎧=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-+-=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛+=--0111sin 11cos 2222ϕθθλπθλH e r k jkr r IS H e jkr r ISj H jkr jkr r 1-3 若已知电基本振子辐射电场强度大小θηλθsin 20r IlE =，天线辐射功率可按穿过以源为球心处于远区的封闭球面的功率密度的总和计算，即sS d r P S⋅=⎰∑),,(ϕθ，ϕθθd d r ds sin 2=为面积元。

A3 视场、孔径、空间带宽积和成像光学系统的基本参数（I）3.1成像光学系统将二维或三维空间的物体或图形成像在人眼或探测器（例如CCD、CMOS）上。

横向放大率()()22y y y y β''== （）一般用CCD 、CMOS 拍摄时得到缩小的像，1β<。

视场角2ω（角视场）和像高y '间的换算公式()122tany f ω-'= （）其中f 为焦距，y '为圆形探测器的半径，或矩形探测器对角线长度的一半。

y '图 CCD 半对角线表 CCD 规格CCD 规格？()13''()12''()23''y '6810镜头的孔径角u '常用F 数表示1(2)F u '= （）3.2 空间带宽积22SBP nyun y u λλ'''==（）!n：物方介质折射率，n'像方介质折射率（例如显微镜油浸物镜的油折射率），空气折射率近似为1; λ：光波波长; SBP是一个没有量纲（没有单位）的数。

S BP特征：SBP表征成像系统所传递的信息量：“空间”即视场，2y 越大，看到的空间范围（“视野”）越大。

以后会讲到，成像透镜相当于“低频滤波器”，它的“带宽”用uλ表示，孔径角（由于光阑的限制形成）u越大（F数越小），分辨率、清图光学元件晰度越高，对于被显示物体细节的表现能力越强。

物、像空间的SBP 相等。

可以用像方视场2y '、像方孔径角2u '来计算SBP 。

通常用“F 数”代替孔径 u ，并假定像方介质为空气，1n '=，因而有2tan SBP y u y f F F ωλλλ'''=== （）·空间带宽积给出成像系统可能达到信息量的高限，可以用来对物镜的性图 光学元件加工车间能分级。

实际系统由于以下原因远达不到SBP高限：设计水平限制；加工、装配误差；材料误差。

第21卷　第1期2000年应　用　光　学V ol.21,No.12000文章编号:1002-2082(2000)01-0028-04自聚焦透镜列阵及其应用龚智炳(西安应用光学研究所,陕西西安710065)摘　要:介绍自聚焦透镜列阵的成像原理、制作工艺及设计方法,并就应用前景作一简要分析。

关键词:自聚焦透镜,透镜列阵,应用中图分类号:T N 947-39 文献标识码:A收稿日期:1999-04-21作者简介:龚智炳(1941-),男(汉族),福州人,西安应用光学研究所高工,主要从事光纤、光电子技术的研究。

引　言自聚焦透镜列阵(简称SLA)是80年代初发展起来的一种小型、轻量、高性能的新型透镜。

到80年代中期,以1∶1共轭成像列阵为代表的列阵形成了系列产品,在办公自动化设备,如复印机、传真机以及图像扫描光学部件方面得到广泛应用,成为此类设备更新换代的关键部件。

本文介绍自聚焦透镜列阵的成像原理、制作工艺及设计方法,并就应用前景作一简要分析。

1　SLA 概述1.1　SLA 成像原理SLA 是由许多根具有梯度折射率分布的棒透镜按一定规律排列而成的。

这种棒透镜的折射率分布n (r )可表示为n (r )=n 0(1-A r 2/2)式中,A 为折射率分布常数(mm -2);n 0为棒透镜的中心折射率;r 为距离中心的径向距离。

入射到棒透镜的光线,在子午面沿正弦路径传播。

如图1所示,沿棒透镜的长度方向的不同位置可以得到不同的成像状态。

图1　随棒透镜长度的不同得到不同的成像状态28 由图1可见,选择不同的棒透镜长度,可起到凸透镜和凹透镜的作用,形成倒立实像和虚像、正立实像和虚像。

然而,这种棒透镜的直径和视场角都很小(约为 0.25～3.0mm 、12°左右),而且成像距离也很短,单根棒透镜覆盖的物面极小。

因此,在使用中要将棒透镜排列成列阵,如图2所示。

通过列图2　1列、2列SL A 端面照片阵排列两个以上的棒透镜,使之成复合像。

分类号密级UDC注1学位论文低频小型化宽带相控阵与圆环端射阵分析与综合（题名和副题名）何若愚（作者姓名）指导教师姓名杨仕文教授博导电子科技大学成都（职务、职称、学位、单位名称及地址）申请学位级别硕士专业名称电磁场与微波技术论文提交日期2013. 4论文答辩日期2013. 5学位授予单位和日期电子科技大学答辩委员会主席评阅人年月日注1：注明《国际十进分类法UDC》的类号独创性声明本人声明所呈交的学位论文是本人在导师指导下进行的研究工作及取得的研究成果。

据我所知，除了文中特别加以标注和致谢的地方外，论文中不包含其他人已经发表或撰写过的研究成果，也不包含为获得电子科技大学或其它教育机构的学位或证书而使用过的材料。

与我一同工作的同志对本研究所做的任何贡献均已在论文中作了明确的说明并表示谢意。

签名：日期：年月日关于论文使用授权的说明本学位论文作者完全了解电子科技大学有关保留、使用学位论文的规定，有权保留并向国家有关部门或机构送交论文的复印件和磁盘，允许论文被查阅和借阅。

本人授权电子科技大学可以将学位论文的全部或部分内容编入有关数据库进行检索，可以采用影印、缩印或扫描等复制手段保存、汇编学位论文。

（保密的学位论文在解密后应遵守此规定）签名：导师签名：日期：年月可编辑修改摘要现代军事电子设备如雷达、通讯等装置常常需要相控阵天线。

相控阵天线种类繁多，包括侧射与端射等形式，但大都结构复杂，造价高昂。

尤其在频率较低端，宽频带、小型化的相控阵天线使设计难度进一步增加。

本论文针对P-L波段宽频带小型化相控阵天线与P波段圆环端射阵天线开展了相关研究工作。

论文的主要工作包括以下几个部分：首先，本文回顾了相控阵天线的发展历程，介绍了现代雷达对分辨率的高要求对天线的工作频带提出了尽量宽的要求。

同时回顾了国内外超宽带相控阵天线领域的研究手段和研究成果，随后介绍了圆环端射相控阵天线的工作原理与国内外研究成果。

第二，介绍了阵列天线辐射原理和相控阵天线的工作原理。

光学基本知识-照度照度照度(Luminosity)指物体被照亮的程度，采用单位面积所接受的光通量来表示，表示单位为勒[克斯](Lux,lx) ，即1m/m2 。

1 勒[克斯]等于 1 流[明](lumen,lm)的光通量均匀分布于1m2 面积上的光照度。

照度是以垂直面所接受的光通量为标准，若倾斜照射则照度下降。

照度的计算照度的计算方法，有利用系数法、概算曲线法、比功率法和逐点计算法等。

(一)利用系数法1、利用系数的概念照明光源的利用系数(utilization coefficient) 是用投射到工作面上的光通量( 包括直射光通和多方反射到工作面上的光通)与全部光源发出的光通量之比来表示，即u=φe/nφ利用系数u与下列因数有关：1)、与灯具的型式、光效和配光曲线有关。

2)、与灯具悬挂高度有关。

悬挂越高，反射光通越多，利用系数也越高。

3)、与房间的面积及形状有关。

房间的面积越大，越接近于正方形，则由于直射光通越多，因此利用系数也越高。

4)、与墙壁、顶棚及地板的颜色和洁污情况有关。

颜色越浅，表面越洁净，反射的光通越多，因而利用系数也越高。

2、利用系数的确定利用系数值应按墙壁和顶棚的反射系数及房间的受照空间特征来确定。

房间的受照空间特征用一个“室空间比”(room cabin rate，缩写为RCR)的参数来表征。

如图8-12所示，一个房间按受照的情况下不同，可分为三个空间：最上面为顶棚空间，工作面以下为地板空间，中间部分则称为室空间。

对于装设吸顶灯或嵌入式灯具的房间，没有顶棚空间；而工作面为地面的房间，则无地板空间。

室空间比RCR=5hRC(l+b)/lb：公式中hRC，代表室空间高度；l，代表房间的长度；b，代表房间的宽度。

根据墙壁、顶棚的反射系数(参看表8-1)及室空间比RCR，就可以从相应的灯具利用系数表中查出其利用系数。

3、按利用系数法计算工作面上的平均照度由于灯具在使用期间，光源本身的光效要逐渐降低，灯具也要陈旧脏污，被照场所的墙壁和顶棚也有污损的可能，从而使工作面上的光通量有所减少，所以在计算工作面上的实际平均照度时，应计入一个小于1的“减光系数”。

测向天线阵孔径计算全文共四篇示例，供读者参考第一篇示例：测向天线阵是一种用于航空航天领域的重要技术装备，它能够通过接收不同方向上的信号来确定目标的位置。

测向天线阵中的孔径计算是一项关键的工作，它直接影响到天线阵的性能和精度。

本文将重点介绍测向天线阵孔径计算的原理和方法。

一、测向天线阵的工作原理测向天线阵是通过多个天线单元组成一个天线阵，在不同的方向上接收信号，用这些信号的相位差来确定目标的位置。

在测向天线阵中，每个天线单元都具有一定的孔径，用来接收信号。

而孔径计算是为了确定每个天线单元的有效接收区域，保证信号能够被准确地接收。

二、测向天线阵孔径计算的重要性测向天线阵的精度和性能直接取决于孔径的计算结果。

如果孔径计算不准确，就会导致信号接收的误差，进而影响到目标定位的准确性。

准确的孔径计算是保证测向天线阵正常工作的关键。

1. 几何光学法几何光学法是一种简单有效的孔径计算方法，它基于几何光学原理，通过天线单元的大小和位置来确定孔径的大小。

这种方法适用于孔径比较规则的情况，可以快速计算出孔径的大小。

2. 数值模拟法数值模拟法是一种精确的孔径计算方法，它采用计算机模拟的方式，通过求解Maxwell方程组来确定孔径的分布。

这种方法可以考虑到天线单元的复杂形状和材料特性，适用于各种复杂情况下的孔径计算。

3. 统计分析法1. 天线单元的大小和形状天线单元的大小和形状会直接影响到孔径的大小和分布，因此在孔径计算中需要考虑到天线单元的具体情况。

2. 天线阵的布局和排列方式天线阵的布局和排列方式也会对孔径计算产生影响，不同的天线排列方式会导致不同的孔径分布。

3. 天线单元之间的距离天线单元之间的距离会影响到信号的相位差，进而影响到孔径计算的结果，因此需要合理设计天线单元之间的距离。

五、总结测向天线阵孔径计算是测向天线阵设计中的重要环节，它直接影响到天线阵的性能和精度。

在孔径计算中，需要综合考虑天线单元的大小、形状、布局和排列方式等因素，选择合适的计算方法，确保孔径的准确度和精度。

相控阵有效孔径公式推导
相控阵技术是一种利用多个天线元件来实现波束形成和指向控制的技术，其在雷达、通信和无线电领域有着广泛的应用。

而相控阵的性能评估中，有效孔径是一个重要的参数，它描述了相控阵的接收能力。

本文将推导相控阵的有效孔径公式。

首先，我们知道相控阵的有效孔径与阵元间距和波束指向角度有关。

假设相控阵由N个阵元组成，阵元之间的距离为d，波束指向角度为θ。

那么相控阵的有效孔径可以表示为：
Ae = N d cos(θ)。

其中，Ae表示有效孔径，N表示阵元的数量，d表示阵元之间的距离，θ表示波束指向角度。

接下来，我们来推导这个公式。

首先，我们知道相控阵的阵元之间距离为d，那么在波束指向角度为θ时，相控阵的波束宽度可以表示为：
Δθ = λ / (N d)。

其中，λ表示波长。

当波束指向角度为θ时，相控阵的有效孔径可以表示为：
Ae = N d sin(Δθ / 2)。

将Δθ代入上式，得到：
Ae = N d sin(λ / (2 N d))。

根据小角近似sin(θ) ≈ θ，当Δθ较小时，可以近似为：Ae = N d λ / (2 N d)。

化简得到：
Ae = λ / 2。

因此，我们得到了相控阵的有效孔径公式：
Ae = λ / 2。

这个公式表明，相控阵的有效孔径与波长有关，与阵元数量和阵元间距无关。

这个公式的推导过程可以帮助我们更好地理解相控阵的性能评估和设计原理。

浅海大孔径线列阵子阵阵增益分析与评估提纲：第一章：绪论1.1 研究背景1.2 目的与意义1.3 国内外研究现状1.4 论文结构第二章：浅海大孔径线列阵子阵阵形设计2.1 大孔径线列阵特点分析2.2 子阵布局设计原则2.3 阵形布局优化方法第三章：浅海大孔径线列阵子阵直接数字波束形成理论研究3.1 数字波束形成原理介绍3.2 直接数字波束形成技术3.3 数字波束形成算法第四章：浅海大孔径线列阵子阵增益特性分析4.1 增益特性分析方法4.2 子阵增益特性分析4.3 阵列增益特性分析第五章：浅海大孔径线列阵子阵阵形评估5.1 评估指标体系5.2 评估方法5.3 实验结果分析与结论参考文献第一章：绪论1.1 研究背景水下探测是海洋科学研究的重要领域之一，近年来随着深海资源的开发和海洋环境监测的需求不断增加，水下探测技术也得到了长足的发展。

在水下探测中，声学探测是一种重要的手段，因为水是一种良好的传声介质。

传统的水下探测方法主要采用单声源和单接收器的方式，但这种方法只能探测到一个方向的信号，无法实现多角度通信和成像。

为了解决这一问题，目前的研究重点是开发一种具有多通道接收功能的浅海大孔径线列阵子阵阵列。

1.2 目的与意义本文旨在研究浅海大孔径线列阵子阵阵形设计及其增益特性分析和评估，以提高水下探测的效率和准确度。

通过研究大孔径线列阵子阵阵形设计、直接数字波束形成理论、大孔径线列阵子阵增益特性分析和浅海大孔径线列阵子阵阵形评估等方面的问题，深入探讨了水下探测技术的新思路和新方向。

在实际应用中，利用浅海大孔径线列阵子阵阵列可以实现水下探测系统的高分辨率成像、高精度定位、多目标探测和阵列信号处理等功能，提高探测效率和数据质量。

因此，对大孔径线列阵子阵阵形设计及其特性分析和评估的深入研究具有重要的理论和应用价值。

1.3 国内外研究现状近年来，浅海大孔径线列阵子阵阵列在水下探测方面得到了广泛的应用和研究，相关的国内外研究成果也不断涌现。

psd孔径
PSD（功率谱密度）孔径是指在空间或频率域中，信号功率谱密度的空间或频率分辨率。

在图像处理、信号处理等领域，PSD孔径常用于描述系统的空间或频率特性。

在天文观测、射电通信等领域，PSD孔径用于衡量天线阵列的性能。

当天线阵列的PSD孔径足够小时，阵列可以在空间或频率域中分辨出更多的细节。

这有助于提高通信质量、降低信号干扰以及提高天文观测的分辨率。

在具体应用中，PSD孔径的计算公式为：
PSD孔径= 1 / (2 * θ)
其中，θ为半功率角，表示在天线阵列中，信号功率下降到最大值的一半所对应的角度或频率。

需要注意的是，PSD孔径与天线的口径、阵列布局等因素密切相关。

在实际应用中，根据不同的需求和场景，合理调整PSD孔径以达到最佳的性能。