振动模式的耦合与非线性振动

的；在大振幅下，等效阻尼是正的；在某个中间的振幅, 相应的等效阻尼为零,与此相应，存在一个定常周期振 动，称为自激振动，简称自振。这种振动是孤立的，其 幅值变化和周期仅取决于系统参量，在一定范围内与初 始状态无关。 弱非线性系统的自振是接近于谐和 的；强非线性系统的自振则是远离谐和的。后者在振动 中，缓慢地积累能量的过程与几乎是瞬时地释放能量的 过程在交替进行，因而形象地称为张弛振动。振动的图 像见图2，图中x为位移，t为时间。 跳跃现象 非线性系统的振幅 (A)对谐和外扰频率(ω)的曲线可 有几个分支,缓慢地变动扰动频率，可在某些频率出现 振幅的突变现象。和线性系统不同，描述非线性系统的 微分方程，在同一组参量下可能有多个周期解；而只有 那些满足稳定性条件的解，才对应有物理上可实现的运 动。在非线性系统中，运动的多样性和稳定性不可忽
视。 具有非线性恢复力的系统在谐和外扰作用下 的定常响应曲线，往往在某些频带上有几个分支（图 3）；因而对应于同一个扰频，可以有几个不同幅值的 稳定的定常受迫振动。若扰力的幅值保持不变，而其频 率缓慢地改变，则当扰频变到某些值,例如图3中的ω1与 ω2处，两个定态振动之间就发生跳跃现象：当扰频单 调上升至ω2处时，从3跳到4；当扰频单调下降到ω1处 时,从6跳到2。因此,跳跃现象又称振动回滞。如保持扰 频不变，而缓慢地改变扰力幅度，也可能出现类似的跳 跃现象。 亚谐共振 干扰力作用于非线性系统所激发的频率比干扰频率 低整数倍的大幅度振动。固有频率为ωn≈ω/n(n为正整 数)。对线性系统，在频率为ω 的谐和外扰作用下,只能 产生频率为ω的定常受迫振动。但具有非线性恢复力且 固有频率接近于ωn的系统,在受到频率为ω的谐和外扰 时，有可能产生频率为ω/n的定常受迫振动,称为
干扰力频率接近自振系统固有频率到一定程度时，所激 起的振动中只包含干扰力频率而自振频率被俘获的现象 称为同步。同步现象已应用于振荡器的稳频以及振动机 械的同步激振。近年来发现，在非线性系统中还会出现 貌似随机而对初始条件极为敏感的运动，称为混沌。上 述现象都无法用线性理论加以解释。机械和结构的自激 振动 、亚谐共振等一般都能造成危害，必须防止。另 一方面，自激振动、同步等现象也在物理学和工程技术 中得到应用。 编辑本段非线性特征 了解非线性振动的一些典型特征，对非线性问题的 处理以及非线性振动理论的应用，都会有所启发。 固有频率特性 非线性振动 线性系统的固有频率不依赖于运动的初始条件，而只与 系统的参量(质量与刚度)有关。非线性振动系统则不然。 由于刚度随变形大小而变化，因而系统的固有频率也随 运动幅度大小而变化。刚度随变形增大而增大的弹簧
非线性振动 恢复力与位移不成正比或阻尼力不与速度一次方成正比 的系统的振动。尽管线性振动理论早已相当完善，在工 程上也已取得广泛和卓有成效的应用，但在实际问题中, 总有一些用线性理论无法解释的现象。一般说,线性模 型只适用于小运动范围，超出这一范围，按线性问题处 理就不仅在量上会引起较大误差，而且有时还会出现质 上的差异，这就促使人们研究非线性振动。 非线性振动 恢复力与位移不成线性比例或阻尼力与速度不成线性比 例的系统的振动。尽管线性振动理论早已相当完善，在 工程上也已取得广泛和卓有成效的应用，但在实际问题 中,总有一些用线性理论无法解释的现象。一般说，线 性振动只适用于小运动范围 ，超过此范围，就变成非 线性振动。非线性系统的运动微分方程是非线性的，不 能用叠加原理求解。方程中不显含时间的非线性系统称 为非线性自治系统；显含时间的称为非线性非自治系统。 保守非线性自治系统的自由振动仍是周期性的 ，
振动模式的耦合与非线性振动
振动模式的耦合 振动模式的耦合是指两个振动模态在某一振 动模态下（或在某一广义坐标方向上）的振动输 入，导致另一振动模态下（或另一广义坐标方向 上）的响应。使耦合分离称为解耦。解耦的目的 是使各个自由度上（即各振动模态）的振动相对 独立或分离，这样可对隔振效果不佳的自由度独 立采取措施而不影响其他自由度方向上的有关性 能。当各自由度独立后，可能产生共振的频率比 存在耦合时要小，特别在激振能量大的方向上要 保证解耦。
,称为渐硬弹簧；反之,称为渐软弹簧。渐硬非线性系统 的固有频率随振幅变大而变大；渐软非线性系统则相反。 三种弹簧的弹力随变形的变化见图1。 自激振动 非线性振动 非线性自治系统具有等效负阻尼时，调节等效阻尼到零 的情况下所存在的定常周期振动。自治系统是指运动微 分方程中不显含时间 t的系统。在线性自治系统中出现 的运动形式只有三种：发散型、保守型和衰减型。发散 型对应于负阻尼情形，保守型对应于无阻尼情形，衰减 型对应于正阻尼情形。只在保守情况下，系统的运动才 是谐和的，按能量大小，形成一族振幅连续分布的（即 非孤立的）周期运动。 非线性自治系统，除了在 保守情况仍有非孤立的周期运动外，在非保守情况也可 能出现孤立的周期运动。当阻尼为非线性时，阻尼系数 随运动而变化，因而有可能在小振幅下，等效阻尼是负
,称为渐硬弹簧；反之,称为渐软弹簧。渐硬非线性系统 的固有频率随振幅变大而变大；渐软非线性系统则相反。 三种弹簧的弹力随变形的变化见图1。 自激振动 非线性振动 非线性自治系统具有等效负阻尼时，调节等效阻尼到零 的情况下所存在的定常周期振动。自治系统是指运动微 分方程中不显含时间 t的系统。在线性自治系统中出现 的运动形式只有三种：发散型、保守型和衰减型。发散 型对应于负阻尼情形，保守型对应于无阻尼情形，衰减 型对应于正阻尼情形。只在保守情况下，系统的运动才 是谐和的，按能量大小，形成一族振幅连续分布的（即 非孤立的）周期运动。 非线性自治系统，除了在 保守情况仍有非孤立的周期运动外，在非保守情况也可 能出现孤立的周期运动。当阻尼为非线性时，阻尼系数 随运动而变化，因而有可能在小振幅下，等效阻尼是负
亚谐共振或分频共振。理论和实验研究证明，亚谐共振 的出现，不仅依赖于系统的参量，而且还依赖于初始条 件。 自振系统在谐和外扰作用下，也可能产生亚 谐共振。亚谐共振可解释为：由于外扰对自由振动高谐 分量所作的功而维持的受迫振动。 同步现象 干扰力频率接近自振系统固有频率到一定程度时， 所激起的振动中只包含干扰力频率而自振频率被俘获的 现象。17世纪,C.惠更斯已观察到:快慢稍微不同的两只 时钟，挂在同一壁板上会保持同步计时。 在自振 频率为ω0的电子管振荡器中，设在栅极回路加上频率 为ω的激励，则在ω接近ω0时,按线性理论,输出中必然 有拍频为|ω－ω0|的信号。实际上,当|ω－ω0|小于某个 阈限时,拍频就突然消失，只剩下频率为ω的输出，即自 振和受迫振动发生同步，或者说自振频率被扰频所俘获， 因而这一现象也称为频率俘获。 同步
现象已被有效地利用于振荡器的稳频以及振动机械的同 步激振。同步现象不仅出现在扰频和自振频率相近的区 域，在一定条件下，也可出现在扰频的整分数倍和自振 频率相近的区域，这种现象称为亚谐同步。 参变激发 周期地改变系统的某个参量而激起系统的大幅振动。 例如单摆支点在作铅垂振动时，摆的下铅垂平衡位置在 一定条件下会丧失稳定性。当系统的固有频率等于或接 近参量变化频率的一半时，参变激发现象最易产生。 参变镇定 参量的周期变化使系统稳定的现象。例如倒立摆支 点沿铅垂方向作适当振动时，摆的上铅垂平衡位置有可 能变成稳定的。 解法 对于非线性系统，叠加原理不再适用，因而非线性
一个极限环，若内外两侧邻域内的相轨都向它趋近，就是稳定的； 否则就是不稳定的。稳定的极限环对应于物理系统中的自振。极 限环和保守系统自由振动的闭轨的根本区别为：极限环是孤立的， 即在它的邻域内不存在其他闭轨；极限环所对应的周期振动不依 赖于系统的初始条件。 定量法 较为常用的是平均法。考察单自由度非线性自治系 统： ， 式中a、β为常数。当ε厵0而取小值中的a、β为t的函数,而不再是常数。 这样,式(2)也可看作是一种变换：将因变量u(t)变换成因变量a(t) 和β(t)。为了消除变换的任意性，还需附加一个条件，即取速度 夦仍具有ε=0时的形式： 将式(2)对t求导，得： 式(4)与 式(3)相比，得： 将式(3)对t求 。 (6) 将式(6)代入 式(1)，得： 7) 由式(5)和式(7)，可解得： (8) 式(8) 等价于式(1)，因为在推导过程中未作任何近似假设。不过式(8) 仍不便于积分。考虑到当ε小时，╠与夁均为小量，在振动的一周 内可看作常量,因而可将式(8)右端对嗞求平均，由此得近似方程：
但其周期依赖于振幅。对于渐硬弹簧，振幅越大，周期 越短；对于渐软弹簧，振幅越大，周期越长。非保守非 线性自治系统具有非线性阻尼，阻尼系数随运动而变化， 因而有可能在某个中间振幅下等效阻尼为零，从而能把 外界非振动性能量转变为振动激励而建立起稳定的自激 振动（简称自振）。弦乐器和钟表是常见的自振系统。 周期地改变系统的某个参量而激起系统的大幅振动称参 变激发。当系统的固有频率[1]等于或接近参量变化频率 的一半时，参变激发现象最易产生。具有非线性恢复力 的系统受到谐激励时，其定常受迫振动存在跳跃现象， 即激励频率ω缓慢变化时，响应振幅一般也平稳变化， 但通过某些特定ω值时，振幅会发生跳跃突变。具有非 线性恢复力且固有频率为 ωn 的系统，在受到频率为ω 的谐激励时，有可能产生频率为ω／n（≈ωn）的定常受 迫振动（n为正整数）， 称为亚谐共振或分频共振。它 的出现不仅与系统和激励的参数有关，而且依赖于初始 条件。亚谐共振可以 解释为，由于非线 性系统 的响应 不 是谐和的，频率ω／n的响应中存在频率为 ω 的高次 谐波，激励对高次谐波作功而维持了振动。
问题没有一般的解法。通常只能用一些特殊方法来探索 非线性系统的重要运动，这些方法又分定性和定量两类， 两者相辅相成。 定性法 常用的是相平面法。将二阶自治系统的运动微分方 程写作： 式中P(x,y)、Q(x,y)是实解析函数。从方程中 消去变量t，得： 把x、y看作平面内一点的直角坐标， 这个平面称为相平面,点(x,y)称为相点。相点描述系统在 某一瞬时的运动状态。对应于系统的任一特定的运动x ＝x(t),y＝y(t),相平面上皆有一条确定的曲线，称为相轨。 相轨描述系统的整个运动状态。在相平面上,凡是P(x,y)、 Q(x,y)同时为零的点都称为奇点。在动力学问题中，奇 点对应于系统的平衡状态。一个奇点，若从它的邻域内 出发的积分曲线都向它趋近，或者始终逗留在它的邻域 内，称为稳定奇点；否则称为不稳定奇点。 二阶 自治系统的相轨中有一类孤立的闭轨具有特殊重要意义， 这类闭轨称为极限环。从它一侧邻域内任一点出发的相 轨，或者都趋近它，或者都离开它。