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光谱仪原理
光谱仪是一种用于分析物质的仪器，它能够将物质发出的光分解成不同波长的
光谱，通过对这些光谱的分析，可以得到物质的成分、结构和性质等信息。
光谱仪的原理是基于物质吸收、发射、散射光的特性，利用光的波长和能量与物质相互作用的规律，通过光学和光电技术来实现对光谱的测量和分析。
光谱仪的原理主要包括光源、样品、光栅、检测器和信号处理等几个方面。
首
先是光源，光源发出的光线通过透镜聚焦后照射到样品上，样品吸收、发射或散射部分光线。
然后经过光栅的作用，将不同波长的光线分散成不同的角度，再经过检测器的检测，最终得到光谱图像。
在信号处理方面，光谱仪会对检测到的光信号进行放大、滤波、数字化等处理，最终输出光谱数据供分析使用。
光谱仪的工作原理可以用于多种光谱技术，如紫外可见光谱、红外光谱、拉曼
光谱、荧光光谱等。
每种光谱技术都有其特定的原理和应用领域，比如紫外可见光谱主要用于分析化学物质的结构和测定物质的浓度，红外光谱用于分析物质的分子结构和功能基团等。
光谱仪的原理也与光学和光电技术息息相关。
在光学方面，光谱仪的光源、透镜、光栅等光学元件的设计和优化对光谱仪的性能有着重要影响。
在光电技术方面，检测器的灵敏度、分辨率、线性范围等性能指标对光谱仪的测量精度和可靠性有着决定性作用。
总的来说，光谱仪的原理是基于物质与光相互作用的规律，通过光学和光电技
术实现光谱的测量和分析。
光谱仪在化学分析、材料表征、生物医学、环境监测等领域有着广泛的应用，是一种非常重要的分析仪器。
通过对光谱仪原理的深入理解，可以更好地应用光谱技术进行物质分析和研究，推动科学技术的发展和创新。
光谱分析基础知识光谱分析是一种常见的科学分析技术，通过研究物质与光的相互作用，可以获取物质的结构、组成和性质等信息。
光谱分析主要利用物质对不同波长、频率和能量的光有不同的吸收、散射、发射等现象，从而通过光谱的特征来确定物质的性质。
光谱分析的基础知识主要包括光的性质和光谱的特征。
首先，光的性质是光谱分析的基础。
光是一种电磁波，具有粒子性和波动性的双重性质。
光波具有特定的频率、波长和能量。
频率是指光波振动的次数，波长是指光波在空间中传播的距离。
频率与波长成反比关系，即频率越高，波长越短。
能量与频率成正比关系，即频率越高，能量越大。
光谱分析主要利用这些性质来研究物质与光的相互作用。
其次，光谱的特征是光谱分析的关键。
光谱是指将光按照其频率或波长进行分解，并记录下不同频率或波长的强度变化。
根据不同的物质和光谱类型，光谱可以分为连续谱、线谱和带谱三种。
连续谱是指由不同波长的连续光强度构成的光谱。
一个常见的连续谱是白炽灯发出的光，它包含了从紫外线到红外线的所有波长范围内的光。
连续谱的特点是波长范围广，且强度连续变化。
线谱是指由不连续的亮线组成的光谱。
线谱的特点是波长有限，强度集中在几个特定的波长上。
每个物质都有其独特的线谱，可以用于物质的鉴定和定量分析。
线谱的产生主要是由于物质在光谱仪中吸收、散射和发射光的特定波长。
带谱是介于连续谱和线谱之间的光谱。
带谱的特点是波长范围广，但在一些波长范围内具有一定的宽度。
带谱通常由分子或固体物质引起，故其带宽度可用于分析物质的结构和性质。
光谱分析有许多具体的分析方法，包括吸收光谱、发射光谱、拉曼光谱、荧光光谱、紫外-可见吸收光谱等。
每种方法都有其独特的应用范围和特点。
例如，吸收光谱可以用于测定物质的浓度和反应机理，发射光谱可以用于测定物质中其中一种元素的含量，拉曼光谱可以用于研究物质的结构和分子振动等。
这些不同的光谱方法在实际应用中常常相互结合使用，以提高分析的准确性和可靠性。
第1章衍射光栅：刻划型和全息型衍射光栅由下列两种方法制成：一种是用带钻石刀头的刻划机刻出沟槽的经典方法，另一种是用两束激光形成干涉条纹的全息方法。
(更多信息详见Diffraction Gratings Ruled & Holographic Handbook).经典刻划方法制成的光栅可以是平面的或者是凹面的，每道沟槽互相平行。
全息光栅的沟槽可以是均匀平行的或者为优化性能而特别设计的不均匀分布。
全息光栅可在平面、球面、超环面以及很多其他类型表面生成。
本书提到的规律、方法等对各类不同表面形状的经典刻划光栅和全息光栅均适用，如需区分，本书会特别给出解释。
1.1 基础公式在介绍基础公式前，有必要简要说明单色光和连续谱。
提示：单色光其光谱宽度无限窄。
常见良好的单色光源包括单模激光器和超低压低温光谱校正灯。
这些即为大家所熟知的“线光源”或者“离散线光源”。
提示：连续谱光谱宽度有限，如“白光”。
理论上连续谱应包括所有的波长，但是实际中它往往是全光谱的一段。
有时候一段连续谱可能仅仅是几条线宽为1nm的谱线组成的线状谱。
本书中的公式适用于空气中的情况，即m0=1。
因此，l=l0=空气中的波长。
定义单位α - (alpha) 入射角度β - (beta) 衍射角度k - 衍射阶数整数定义单位n - 刻线密度刻线数每毫米DV- 分离角度µ- 折射率无单位λ - 真空波长纳米λ0 - 折射率为µ介质中的波长其中λ0= λ/µ1 nm = 10-6 mm; 1 mm = 10-3 mm; 1 A = 10-7 mm最基础的光栅方程如下：(1-1)在大多数单色仪中，入口狭缝和出口狭缝位置固定，光栅绕其中心旋转。
因此，分离角D V成为常数，由下式决定，(1-2)对于一个给定的波长l，如需求得a和b，光栅方程(1-1)可改写为：(1-3)假定D V值已知，则a和b可通过式(1-2)、(1-3)求出，参看图1.1、1.2和第2.6节。
紫外光谱分析仪基础知识紫外,可见光谱法及相关仪器UV-VIS Spectrometry & Instrument紫外,可见光谱法及相关仪器一(紫外,可见吸收光谱概述二(紫外,可见分光光度计21(紫外,可见分光光度计的主要部件2(紫外,可见分光光度计的分类3(紫外,可见分光光度计的各项指标含义4(紫外,可见分光光度计的校正三(紫外,可见分光光度计的应用四(紫外,可见分光光度计的进展一(紫外,可见吸收光谱概述利用紫外,可见吸收光谱来进行定量分析由来已久，可追溯到古代，公元60年古希腊已经知道利用五味子浸液来估计醋中铁的含量，这一古老的方法由于最初是运用人眼来进行检测，所以又称比色法。
到了16、17世纪，相关分析理论开始蓬勃发展，1852年，比尔(Beer)参考了布给尔(Bouguer)1729年和朗伯(Lambert)在1760年所发表的文章，提出了分光光度的基本定律，即液层厚度相等时，颜色的强度与呈色溶液的浓度成比例，从而奠定了分光光度法的理论基础，这就是著名的朗伯,比尔定律。
1(紫外,可见吸收光谱的形成吸光光度法也称做分光光度法，但是分光光度法的概念有些含糊，分光光度是指仪器的功能，即仪器进行分光并用光度法测定，这类仪器包括了分光光度计与原子吸收光谱仪(AAS)。
吸光光度法的本质是光的吸收，因此称吸光光度法比较合理，当然，称分子吸光光度法是最确切的。
紫外,可见吸收光谱是物质中分子吸收200-800nm光谱区内的光而产生的。
这种分子吸收光谱产生于价电子和分子轨道上的电子在电子能级跃迁(原子或分子中的电子，总是处在某一种运动状态之中。
每一种状态都具有一定的能量，属于一定的能级。
这些电子由于各种原因(如受光、热、电的激发)而从一个能级转到另一个能级，称为跃迁。
)当这些电子吸收了外来辐射的能量就从一个能量较低的能级跃迁到一个能量较高的能级。
因此，每一跃迁都对应着吸收一定的能量辐射。
具有不同分子结构的各种物质，有对电磁辐射显示选择吸收的特性。
光谱仪基础知识介绍(卓立汉光)什么是光谱仪？光与物质相互作用引起物质内部原子及分子能级间的电子跃迁，使物质对光的吸收、发射、散射等在波长及强度信息上发生变化，而检测并处理这类变化的仪器被称为光谱仪。
因此，光谱仪的基本功能，就是将复色光在空间上按照不同的波长分离/延展开来，配合各种光电仪器附件得到波长成分及各波长成分的强度等原始信息以供后续处理分析使用。
光谱分析方法作为一种重要的分析手段，在科研、生产、质控等方面，都发挥着极大的作用。
无论是穿透吸收光谱，还是荧光光谱，拉曼光谱，如何获得单波长辐射是不可缺少的手段。
由于现代单色仪可具有很宽的光谱范围(UV- IR)，高光谱分辨率(到0.001nm),自动波长扫描，完整的电脑控制功能极易与其他周边设备融合为高性能自动测试系统，使用电脑自动扫描多光栅单色仪已成为光谱研究的首选。
当一束复合光线进入单色仪的入射狭缝，首先由光学准直镜汇聚成平行光，再通过衍射光栅色散为分开的波长(颜色)。
利用每个波长离开光栅的角度不同，由聚焦反射镜再成像出射狭缝。
通过电脑控制可精确地改变出射波长。
●光栅单色仪重要参数：◆分辨率光栅单色仪的分辨率R是分开两条临近谱线能力的度量，根据罗兰判据为：R=λ/Δλ光栅光谱仪中有实际意义的定义是测量单个谱线的半高宽(FWHM)。
实际上，分辨率依赖于光栅的分辨本领、系统的有效焦长、设定的狭缝宽度、系统的光学像差以及其它参数。
R∝ M·F/WM-光栅线数 F-谱仪焦距 W-狭缝宽度◆色散光栅光谱仪的色散决定其分开波长的能力。
光谱仪的倒线色散可计算得到：沿单色仪的焦平面改变距离χ引起波长λ的变化，即：Δλ/Δχ=dcosβ/mF 这里d、β、F分别是光栅刻槽的间距、衍射角和系统的有效焦距，m为衍射级次。
由方程可见，倒线色散不是常数，它随波长变化。
在所用波长范围内，变化可能超过2倍。
根据国家标准，在本样本中，用1200l/mm光栅色散的中间值(典型的为435.8nm)时的倒线色散。
光谱作业指导书一、引言光谱是研究物质结构、性质和相互作用的重要工具，广泛应用于化学、物理、材料科学等领域。
本指导书旨在帮助学生掌握光谱的基本原理、实验操作步骤以及数据处理方法，以便能够顺利完成光谱相关实验作业。
二、光谱基础知识1. 光谱的定义和分类光谱是指将物质辐射或吸收的电磁辐射按照波长进行分解和记录的过程。
根据测量的目的和实验条件的不同，光谱可分为发射光谱、吸收光谱和散射光谱等。
2. 光谱仪的原理和组成光谱仪是用于测量和记录光谱的仪器。
它通常由光源、样品室、光栅或棱镜、检测器和数据处理系统等组成。
光源产生光，样品室用于放置待测样品，光栅或棱镜用于分光，检测器用于测量光强，数据处理系统用于记录和分析数据。
3. 光谱的基本参数光谱的基本参数包括波长、波数、频率和强度等。
波长是指光波的长度，常用单位是纳米（nm）；波数是指单位长度内所包含的波数，常用单位是cm-1；频率是指单位时间内波动的次数，常用单位是赫兹（Hz）；强度是指光的能量或功率。
三、光谱实验操作步骤1. 准备实验设备和样品首先，确保光谱仪和相关设备处于正常工作状态。
选取合适的样品，根据实验目的选择适当的测量方法，如发射光谱、吸收光谱或散射光谱。
2. 设置光谱仪参数根据实验要求，设置光谱仪的参数，如波长范围、光强范围、扫描速度等。
确保参数设定正确，以获得准确可靠的光谱数据。
3. 校准光谱仪使用标准样品进行光谱仪的校准。
校准的目的是确保光谱仪测量的准确性和可重复性。
4. 放置样品并测量将待测样品放置于样品室中，确保样品与光源之间的距离适当。
启动光谱仪，开始测量。
根据实验要求，选择适当的测量模式和时间，记录光谱数据。
5. 数据处理和分析将测量得到的光谱数据导入数据处理系统，进行数据处理和分析。
常用的数据处理方法包括峰值识别、峰面积计算、光谱拟合等。
根据实验要求，对光谱数据进行相应的处理和分析，得出结论。
四、光谱实验注意事项1. 实验操作前，务必熟悉光谱仪的使用说明书，并按照操作规程进行操作。
光谱仪基础知识介绍解析光谱仪是一种用来分析不同波长的光的仪器。
它是通过对光进行分光，将光的不同波长进行分离并测量其强度，从而得到光的光谱信息。
光谱仪在光学、化学、物理、天文学等领域有着广泛的应用。
光谱仪的基本原理是利用光的折射、衍射、反射等性质，将光进行分散，然后通过检测器检测不同波长的光的强度。
下面将从光的分散、检测器和数据处理等方面介绍光谱仪的基础知识。
首先，光的分散是光谱仪的核心原理之一、光的分散是指将复杂的光束分解成不同波长的单色光。
这通常是通过光通过光栅、晶体或棱镜这样的光学元件实现的。
这些光学元件可以将光分散成不同波长的光线，形成光谱。
不同的光学元件有不同的性质，如光栅具有均匀的刻线，可以产生高分辨率的光谱，而棱镜则可以分散白光成连续的彩色光。
其次，光谱仪的检测器是用来测量光的强度的关键部分。
常见的光谱仪检测器有光电二极管、光电倍增管、CCD等。
这些检测器可以将光转化为电信号，并测量电信号的强度。
不同的检测器具有不同的特点，如光电二极管具有快速响应的特点，适合高速光谱测量；而CCD则可以同时记录整个光谱，适合高精度光谱测量。
最后，光谱仪的数据处理是光谱仪的重要环节。
光谱仪测量到的原始数据通常需要经过一系列处理，包括背景校正、噪声滤波、谱线拟合等。
背景校正是指将测量到的光谱与背景噪声进行校正，以消除背景噪声的影响。
噪声滤波是指对测量数据进行平滑处理，以提高信噪比和减小噪声的影响。
谱线拟合是指将测量数据与已知谱线进行比较，并对测量数据进行拟合，以确定光谱中的峰位置、峰强度等参数。
除了基本原理，光谱仪还有许多不同类型和应用方面的细节。
例如，根据分光方式的不同，光谱仪可以分为光栅光谱仪、棱镜光谱仪、干涉光谱仪等。
根据波长范围的不同，光谱仪可以分为紫外可见光谱仪、红外光谱仪等。
此外，光谱仪还可以应用于材料分析、荧光光谱、质谱等各种领域。
总结起来，光谱仪是一种用来分析光的仪器，通过光的分散、检测器和数据处理等原理可以测量光的光谱信息。
原子吸收光谱仪基础知识考题参考答案一）原子吸收光谱仪依据的是什么定律？朗伯比尔定律二）该定律的公式是什么？A=lg(1/T)=Kbc。
（A为吸光度；T为透射比, 即透射光强度与入射光强度之比；c为吸光物质的浓度,单位mol/L；b为吸收层厚度，单位cm ）。
三）该定律的有效数字范围？最大Abs在0.05-0.80，不同元素不一样，有些元素在0.05--0.5左右。
四）什么是特征浓度？能产生0.0044Abs吸光度所对应的待测元素浓度，每一种元素都不一样差别非常大。
五）什么是方法检出限？使用校正曲线测待测元素时，所能检出的最低浓度。
是理论上的计算值。
六）什么是方法检测限？本校正曲线检测待测元素的最小浓度。
七）什么是仪器检出限？如何测试？最小信号对应待测元素的最小量。
测试11次纯水的3倍SD，每次测试结果不一样是仪器测试这个元素这次的指标每次不一样。
根据需要测试该指标。
八）什么是仪器检测限?本次该元素能检出的最低浓度。
九）校正曲线第一点如何选择？不能低于多少？一般建议选择特征浓度十倍左右的浓度值。
最小不能低于特征浓度的五倍。
十）校正曲线最高点不易超过多少？仪器推荐的检查浓度的十倍。
一般建议使用第一点的五到十倍做最高点。
不得超过十倍。
十一）校正曲线至少需要几个点？三个点，简易方法：选择检查浓度的五倍做最高点，需要几个标准点就除几，结果就是第一点的浓度。
仪器推荐的检查浓度有±30的误差需要根据自己的检验确定。
十二）校正曲线各点之间的间隔如何选择？等间距，不能倍数或几何级数增加。
十三）校正空白值需要低于多少？小数点后面至少二个零最好三个零。
十四）校正曲线相关系数至少需要＞多少？0.990如果要求严格＞0.995就可以了。
没有必要纠结0.999。
特别说明：线性非线性都是合法科学的，没有必要必须线性三个九。
十五）Rsd是什么含义？相对标准偏差十六）火焰Rsd指标使用那个元素多大浓度测试？需要小于多少？使用Cu，3mg/L标液，连续测试七次以上Rsd<5% 。
第1章衍射光栅：刻划型和全息型衍射光栅由下列两种方法制成：一种是用带钻石刀头的刻划机刻出沟槽的经典方法，另一种是用两束激光形成干涉条纹的全息方法。
(更多信息详见Diffraction Gratings Ruled & Holographic Handbook).经典刻划方法制成的光栅可以是平面的或者是凹面的，每道沟槽互相平行。
全息光栅的沟槽可以是均匀平行的或者为优化性能而特别设计的不均匀分布。
全息光栅可在平面、球面、超环面以及很多其他类型表面生成。
本书提到的规律、方法等对各类不同表面形状的经典刻划光栅和全息光栅均适用，如需区分，本书会特别给出解释。
1.1 基础公式在介绍基础公式前，有必要简要说明单色光和连续谱。
提示：单色光其光谱宽度无限窄。
常见良好的单色光源包括单模激光器和超低压低温光谱校正灯。
这些即为大家所熟知的“线光源”或者“离散线光源”。
提示：连续谱光谱宽度有限，如“白光”。
理论上连续谱应包括所有的波长，但是实际中它往往是全光谱的一段。
有时候一段连续谱可能仅仅是几条线宽为1nm的谱线组成的线状谱。
本书中的公式适用于空气中的情况，即m0=1。
因此，l=l0=空气中的波长。
定义单位α - (alpha) 入射角度β - (beta) 衍射角度k - 衍射阶数整数定义单位n - 刻线密度刻线数每毫米DV- 分离角度µ- 折射率无单位λ - 真空波长纳米λ0 - 折射率为µ0介质中的波长其中λ0 = λ/µ1 nm = 10-6 mm; 1 mm = 10-3 mm; 1 A = 10-7 mm最基础的光栅方程如下：(1-1)在大多数单色仪中，入口狭缝和出口狭缝位置固定，光栅绕其中心旋转。
因此，分离角D V成为常数，由下式决定，(1-2)对于一个给定的波长l，如需求得a和b，光栅方程(1-1)可改写为：(1-3)假定D V值已知，则a和b可通过式(1-2)、(1-3)求出，参看图1.1、1.2和第2.6节。
图 1.1 单色仪结构示意图 1.2 摄谱仪结构示意L= 入射臂长度AL= 波长l n处出射臂长度Bb=光谱面法线和光栅面法线的夹角HL=光栅中心到光谱面的垂直距离H表1.1给出了a和b如何随分离角改变，是以图1.1中单色仪为例，在光栅刻线数1200gr/mm的，衍射波长500nm的条件下计算得到的。
表1.1 1200gr/mm光栅的一阶衍射波长500nm处入射角、衍射角随分离角DV的变化DV αβ0 17.458 17.458 (Littrow)10 12.526 22.52620 7.736 27.73624 5.861 29.86130 3.094 33.09440 -1.382 38.61850 -5.670 44.3301.2 角色散rad/nm (1-4)dβ = 两个不同波长衍射后角度的差值（弧度）dλ = 两个波长的差值（nm）1.3 线色散线色散定义为聚焦平面上沿光谱展开方向单位长度对应的光谱宽度，单位是nm/mm，Å/mm，cm-1/mm。
以两台线色散不同的光谱仪为例，其中一台将一段0.1nm宽的光谱衍射展开为1mm，而另一台则将10nm宽的光谱衍射展开为1mm。
很容易想象，精细的光谱信息更容易通过第一台光谱仪得到，而非第二台。
相比于第一台的高色散，第二台光谱仪只能被称为低色散仪器。
线色散指标反映了光谱仪分辨精细光谱细节的能力。
中心波长l在垂直衍射光束方向的线色散可表示为：nm/mm (1-5)式中L B为等效出射焦距长度，单位mm，而dx是单位间隔，单位mm。
参见图1.1。
单色仪中，L B为聚焦镜到出口狭缝的距离，或者当光栅为凹面型时光栅到出口狭缝的距离。
因此，线色散与cos b成正比，而与出射焦长L B、衍射级数k以及刻线密度n这些参数成反比。
对于摄谱仪而言，任一波长的线色散可通过衍射方向垂直光谱面的波长l其色散值经倾斜角(g)的余弦修正得到。
图1.2给出了“平场”摄谱仪的结构，n通常它同线阵二极管配合使用。
线色散：(1-6)(1-7)(1-8)1.4 波长和衍射阶次图1.3给出了摄谱仪中聚焦光谱面上光谱范围从200nm到1000nm的一级衍射谱。
当光栅刻槽密度n、a以及b均已知的情况下，根据式（1-1）得到：kλ=常数 (1-9) 即当衍射级数k值变为两倍原值时, l减半。
依此类推。
图1.3 色散和衍射级数以一台可产生波长范围从20nm到1000nm的连续谱光源为例，这一连续谱进入光谱仪分光后，在光谱面上波长800nm的一阶衍射位置上（参看图1.3），其他三个波长400nm、266.6nm、200nm也会出现，从而能够被探测器测得。
为了仅仅对波长800nm进行测量，必须采用滤色片来消除高阶衍射。
波长范围从200nm到380nm的一阶衍射测量通常不需要滤色片，原因在于波长数值小于190nm的光均被空气吸收。
但是如果光谱仪内部为真空或者填充氮气，这种情况下高阶滤色片又必不可少。
1.5 分辨“能力”分辨能力是一个理论概念，由下式给出(无单位) (1-10)式中，dl为两个强度相等的光谱线之间的波长间距。
因此，分辨率指标代表光谱仪甄别相邻谱线的能力。
如果两条谱线谱峰之间的距离满足其中一条谱线谱峰位于另一条谱线谱峰的最近极小值处，即认为两个谱峰被很好的分辨出来，这一规则被称为瑞利判据（“Rayleigh criterion”）。
R可进一步表示为：(1-11)λ = 待检测谱线的中心波长= 光栅上光照射区域的宽度WgN = 为光栅的刻槽总数不要将分辨能力“R”这一数值量与光谱仪的分辨率或者光谱带宽这些参数混淆（参看第2章）。
理论上讲，一片刻线密度为1200gr/mm、宽度110mm的光栅，当采用它的一级衍射光时，分辨能力的数值通过计算得到R=1200×110=132,000。
因此，在波长为500nm处，光谱带宽等于然而，实际情况中仪器的几何尺寸由式（1-1）决定。
改写为k的表达(1-12)光栅上刻线的总宽度W g为，因此，(1-13)式中，(1-14)将式(1-12)和(1-13)代入式(1-11)中，得到分辨能力亦可以表示为：(1-15)因此，光栅的分辨能力取决于：∙光栅上刻线区域的总宽度∙所关注的中心波长∙工作时的几何值（入射角、衍射角）由于光谱带宽还取决于光谱仪的狭缝宽度以及系统的校正，因此上述情况是100%的理论情况，即系统的衍射极限 (更深入的讨论请参看第2章 )。
1.6 闪耀光栅闪耀定义为将一段光谱的衍射最大转移到其他衍射阶次而非零阶。
通过特殊设计，闪耀光栅能够实现在特定波长的最大衍射效率。
因此，一片光栅的闪耀波长可以是250nm或者1mm等等，这取决于刻槽几何尺寸的选择。
闪耀光栅其刻槽断面为直角三角形，其中一个锐角为闪耀角w，如图1.4所示。
然而，110°的顶角在闪耀全息光栅中同样可能出现。
选择不同的顶角大小能够优化光栅的整个效率曲线。
1.6.1 Littrow条件闪耀光栅的几何尺寸可以通过满足Littrow条件的情况下计算得到。
Littrow条件是指入射光和衍射光处于自准直状态（如a=b），即入射光线和出.射光线沿同一路径。
在这一条件下，假定“闪耀”波长为λB(1-16)比如， 1200gr/mm光栅闪耀波长为250nm且衍射阶次为一阶时，闪耀角（w）等于8.63°。
图1.4 闪耀光栅的刻槽断面示意图，“Littrow条件”1.6.2 效率曲线除非特别声明，衍射光栅的效率在Littrow条件下某一已知波长处测得。
绝对效率(%)=输出能量/输出能量*100%(1-17)相对效率(%)=光栅效率/反射效率*100%(1-18)相对效率测量需要将反射镜表面镀膜（膜层材料与光栅表面反射膜层材料相同），并且采用与光栅相同的角度设置。
图5a和5b分别给出了闪耀刻线光栅和非闪耀全息光栅的典型效率曲线。
一般而言，闪耀光栅的效率在2/3闪耀波长处和1.8倍闪耀波长处减小为最大值的一半。
（a）刻线闪耀光栅的典型效率曲线（b）非闪耀全息光栅的典型效率曲线1.6.3 效率和阶次一片闪耀光栅不仅有一阶闪耀角，而且也有高阶闪耀角。
比如，一片一阶闪耀波长为600nm的光栅，同样也有二阶闪耀波长300nm，以此类推更高阶次。
高阶衍射效率通常与一阶衍射效率趋势相同。
对一片一阶闪耀的光栅而言，每个阶次的最大效率值随着阶次k的增加而减小。
衍射效率也随着光栅使用时偏离Littrow条件（a≠b）程度的增加而逐渐减小。
全息光栅能够通过设计刻槽的形状来消除高阶衍射的影响。
根据这一性质，通过离子刻蚀工艺制作的浅槽（laminar）光栅其效率曲线在紫外（UV）和可见（VIS）波段能够显著改善。
提示：光栅是非闪耀的并不意味着它的效率较低。
参见图1.5b，图中给出了一片1800gr/mm正弦型刻槽全息光栅的衍射效率曲线。
1.7 衍射光栅的杂散光除被测波长外探测器接收到的其他波长（通常包括一种或者多种“杂散光”）统称为杂散光。
1.7.1 散射光散射光可能由于下列原因造成：∙由于光学元件表面的缺陷造成的随机散射光∙由于刻划光栅刻槽时的非周期失误造成的聚焦散射光1.7.2 鬼线如果衍射光栅上存在周期性刻划失误，那么鬼线（并非散射光）将聚焦在衍射平面上。
鬼线强度由下式给出：(1-19)其中，I= 鬼线强度G= 母光强度IPn = 刻线强度k = 阶次e = 刻槽中失误的位置鬼线在单色仪的色散平面上聚焦并成像。
全息光栅的杂散光水平一般比经典刻线光栅的1/10还要小。
杂散光通常是非聚焦的，并且出现在2p 全角度各个方向。
全息光栅没有鬼线，因为它不可能出现周期性的刻划失误。
因此，它是克服鬼线问题最好的解决方案。
1.8 光栅的选择1.8.1 什么时候选择全息光栅1.当光栅是凹面的。
2.当用到激光时，比如拉曼光谱、激光激发荧光光谱等。
3.刻线密度必须不小于1200gr/mm(最高可到6000gr/mm，尺寸可达120mm×140mm）而且光谱范围为近紫外、可见和近红外的任何时候。
4.当光谱工作范围在紫外波段，波长小于200nm甚至到3nm时。
5.实现高分辨率的方法中，高刻线密度光栅优于高衍射阶次的低刻线密度光栅。
6.离子刻蚀全息光栅能够适用的任何场合。
1.8.2 什么时候选择刻线光栅1.工作波长高于1.2mm的红外波段，且无法选用离子刻蚀全息光栅。
2.需要低刻槽密度的场合，如刻槽密度小于600gr/mm。
请记住，鬼线及相应的杂散光强度正比于阶次和刻槽密度乘积的平方（式(1-19)中的n2和k2）。
尽量避免使用高刻线密度或者高衍射阶次的刻线光栅。
第2章单色仪和摄谱仪2.1 基本组成在光源的所有波长上，单色仪和摄谱仪系统在出口平面上形成入口狭缝的像。
