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材料力学1-拉压杆件应力

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拉压杆斜截面上的应力

拉压杆斜截面上的应力

应力计算公式
σ=F/A，其中σ为横截面 上的应力，F为轴向拉伸 力，A为横截面面积。
压杆
定义
压杆是受到压缩作用的杆 件，其轴向压力垂直于杆 轴线。
受力特点
压杆在轴向压力作用下， 其横截面上的应力分布呈 现均匀性，且方向与压缩 力方向相反。
应力计算公式
σ=F/A，其中σ为横截面上 的应力，F为轴向压缩力， A为横截面面积。
常用的计算方法包括：截面法、能量法等，具体计算方法的选择取决于问题的具 体条件和要求。
04 斜截面上的应力对拉压杆 的影响
斜截面上的应力对拉杆的影响
拉杆在受到拉伸时，斜截面上的应力分布不均匀，表现为拉应力。拉应力的大小与拉杆的长度、截面 尺寸和材料有关。斜截面上的拉应力会导致拉杆发生伸长变形，影响其承载能力和稳定性。
拉压杆的设计原则与注意事项
设计原则
拉压杆的设计应遵循力学原理和相关标准规范，确保其具有足够的强度、刚度 和稳定性。
注意事项
在拉压杆的设计过程中，还需要考虑制造工艺、使用环境和维修保养等因素， 以确保其性能和安全可靠性。
感谢您的观看
THANKS
为了提高拉压杆的整体稳定性，可以通过优化设计、选择合 适的材料和加强结构措施等手段来改善斜截面上的应力分布 。例如，可以通过改变截面形状、增加加强筋或采用复合材 料等方法来提高拉压杆的承载能力和稳定性。
05 拉压杆的设计与优化
拉杆的设计与优化
拉杆的设计
拉杆的设计应考虑其承受的拉力 大小、方向和作用点，以及使用 环境和材料特性等因素。
表面。
斜截面上的应力方向与截面的 法线方向垂直，并垂直于杆件
的轴线。
在拉压杆的轴线方向上，斜截 面上的应力呈现对称分布，而 在垂直方向上呈现非对称分布 。

材料力学——精选推荐

材料力学——精选推荐

材料力学第一章拉压一、构件设计应满足的要求：1、足够的强度：即抵抗破坏的能力；2、足够的刚度：即抵抗变形的能力；3、足够的稳定性：即保持平衡的能力；二、失稳：构件在一定外力的作用下，不能保持原有的平衡形式，称为失稳；细长杆件在压缩中容易产生失稳现象。

三、材料力学的基本假设：1、连续性假设：构件的整个体积内毫无空隙的充满了物质；2、均匀性假设：认为材料是均匀的，其力学性能与构件中的位置无关；（材料在外力作用下表现出来的性能，称为力学性能或机械性能）3、各项同性假设：沿各个方向均具有相同的力学性能；（相反，存在各向异性材料，常见的有碳纤维、玻璃纤维、环氧树脂、陶瓷等四、杆件变形的基本形式：拉伸或压缩、弯曲和扭转。

五、内力：外力作用下，构件内部相连两部分之间的相互作用力。

六、同一杆件在受力方式变化的情况下，即使只受轴向力作用，不同部分的轴向力大小也可能不同，如在杆端和杆中点均受力，切合力为0的情况。

七、设杆件的横截面积为A，轴力为N，且为均匀性材料，则横截面上各点处的正应力均为：Pa、Mpa、Gpa）。

八、圣维南原理：力作用于杆端的方式不同，只会使于杆端距离不大于杆横向尺寸的范围受其影响。

九、拉压杆上的最大剪应力发生在于杆轴成45°的斜截面上，其值为横截面正应力的一半。

十、单位长度的变形，称为正应变。

十一、材料的应力——应变曲线：工程中常用的材料的应力应变曲线分成以下几个阶段：1、线性阶段：在拉伸的初始阶段，应力——应变为一直线；此阶段的应力最高点，为材料的比例极限；2、屈服阶段：超过比例极限之后，应力和应变之间不再保持正比例关系。

此阶段内，应力几乎不变，但变形却极具增长，材料失去抵抗继续变形的能力，此种现象称为屈服。

相应的应力称为材料的屈服应力或屈服极限。

3、强化阶段：经过屈服阶段之后，材料又增强了抵抗变形的能力，此种现象称为强化。

强化节点最高点对应的应力称为材料的强度极限。

如果材料表面光滑，当材料屈服时，试样表面将出现于轴线成45°的线纹，作用有最大剪应力。

材料力学-拉压杆的强度条件及其应用

材料力学-拉压杆的强度条件及其应用
材料力学-拉压杆的强度 条件及其应用
欢迎来到本次演讲！我们将探讨拉压杆的定义、应用和设计方法，以及计算 其强度的要点。让我们一起探索材料力学的世界吧！
拉压杆的定义和应用
定义
拉压杆是一种将力沿轴线方向作用于其两端的结 构元件。
应用
拉压杆广泛应用于桥梁、建筑、机械等领域，传 递拉力或压力以支撑和稳定结构。
拉压杆的设计方法
1
快速设计方法
根据经验公式和规范，快速确定拉压杆的尺寸和材料。
2
优化设计方法
使用数值分析和优化算法，找到最优的拉压杆设计，以提高强度和降低成本。
拉压杆的典型应用案例
桥梁结构
使用拉压杆支撑桥梁的跨度，确 保结构的稳定性和安全性。
建筑施工
在建筑施工中使用拉压杆以支持 和加固结构，如屋顶和悬挑。
机械元件
作为机械元件的一部分，使用拉 压杆传递力，以实现运动和控制。
总结和要点
了解拉压杆的定义和应用
熟悉拉压杆在桥梁、建筑和机械中的常见应用。
理解拉压杆的强度条件
掌握拉压杆的强度计算方法和相关失效形式。
掌握拉压杆的设计方法
了解快速设计和优化设计两种不同的拉压杆设计方法。
拉压杆的强度条件
பைடு நூலகம்
1 杨氏模量和截面面积
拉压杆的强度取决于材料的弹性特性（杨氏 模量）和截面的几何形状和尺寸。
2 失效形式
拉压杆在强力作用下可能会发生失效，如屈 曲、稳定失效或破坏。
计算拉压杆的强度
静力分析
通过应力和变形分析，计算拉压杆在静力加载下的 强度。
动态分析
考虑拉压杆在动态加载下的惯性和震荡效应，计算 其强度。

材料力学第2章-1拉压

材料力学第2章-1拉压
6 9 2
平方米） （牛顿/平方米）记作：Pa （帕斯 牛顿 平方米 记作： 记为： 记为：Mpa 记为： 记为：Gpa 矢量背离截面 矢量指向截面
返回
N/m N/m
2 2
兆帕 千兆帕
4、正应力的符号规定： 、正应力的符号规定： 与轴力相同，拉伸（ ） 与轴力相同，拉伸（+） 压缩（ 压缩（-）
5、应力的分布规律： dFN= σ dA
ε
返回
二、压缩曲线： 压缩曲线：
F D B A C
σp
σs
σb
E
O
ε=∆ L/L
1、低碳钢的压缩曲线
特点： 弹性模量E均与拉伸时相同 均与拉伸时相同， 特点：极限应力σS弹性模量 均与拉伸时相同，但得不 到强度极限。 到强度极限。
返回
铸铁压缩曲线
2、铸铁压缩曲线的特点： 铸铁压缩曲线的特点： 1）形状与拉伸时相似。 ）形状与拉伸时相似。 2）抗压强度比抗拉强度高 ）抗压强度比抗拉强度高4~5倍。 倍 3）在较小的变形下突然破坏，破坏断面与轴线大约成 ）在较小的变形下突然破坏， 450~550角。 三、两类材料力学性能比较 塑性材料：1）破坏前变形大，有流动阶段。 塑性材料： 破坏前变形大，有流动阶段。 承受冲击的能力好。 2）承受冲击的能力好。 均相同。 3）拉压时E、 σs均相同。 脆性材料： 破坏前变形小，没有明显的流动阶段。 脆性材料：1）破坏前变形小，没有明显的流动阶段。 承受冲击的能力不好。 2）承受冲击的能力不好。 抗拉强度低，抗压强度高。 3）抗拉强度低，抗压强度高。 塑性材料适合做承拉构件，脆性材料适合做承压构件。 塑性材料适合做承拉构件，脆性材料适合做承压构件。
FN =
∫ dF
A
N

杆件的轴向拉压变形及具体强度计算

杆件的轴向拉压变形及具体强度计算

根据强度条件，可以解决三类强度计算问题
1、强度校核：
max
FN A

2、设计截面：
A

FN

3、确定许可载荷： FN A
目录
拉压杆的强度条件
例题3-3
F
F=1000kN，b=25mm，h=90mm，α=200 。
〔σ〕=120MPa。试校核斜杆的强度。
解：1、研究节点A的平衡，计算轴力。
目录
——横截面上的应力
目录
FN
A
——横截面上的应力
该式为横截面上的正应力σ计 算公式。正应力σ和轴力FN同号。 即拉应力为正，压应力为负。
根据杆件变形的平面假设和材料均匀连续性假设 可推断：轴力在横截面上的分布是均匀的，且方向垂 直于横截面。所以，横截面的正应力σ计算公式为：
目录
• 拉(压)杆横截面上的应力
FN 2 45° B
F
FN1 28.3kN FN 2 20kN
2、计算各杆件的应力。
B
1

FN1 A1


28.3103 202 106

4
F
90106 Pa 90MPa
x
2

FN 2 A2

20103 152 106

89106 Pa 89MPa
目录
三、材料在拉伸和压缩时的力学性质
教学目标：1.拉伸、压缩试验简介； 2.应力-应变曲线分析； 3.低碳钢与铸铁的拉、压的力学性质； 4.试件的伸长率、断面收缩率计算。
教学重点：1.应力-应变曲线分析； 2.材料拉、压时的力学性质。
教学难点：应力-应变曲线分析。 小 结: 塑性材料与脆性材料拉伸时的应力-应变曲线分析。 作 业: 复习教材相关内容。

工程力学--轴向拉压杆的应力及变形

工程力学--轴向拉压杆的应力及变形

4.1 材料力学的基 本假设及基本概念
构件：机器、结构中的零、部件的统称。
杆件（ bar）: 板（plate）: 平板、壳 块体（ body） 板 壳 块 体
杆 件
第4章 拉压杆的应力及变形
杆：一个方向的尺寸远大于其它两个方向的尺 寸

纵向（长的一个方向） 横向（短的两个方向）
第4章 拉压杆的应力及变形
AB段
0 N1 F1 10kN
x x
N1 N2
F
F2
N3 F4
BC段
F
N kN
+
10
–
25 CD段
+
0 N 2 F2 F1 N 2 F1 F2 10 20 10kN Fx 0
N3 25kN
10
x
2、绘制轴力图。
第4章 拉压杆的应力及变形
单位:
FN 牛顿(N) A 平方米(m2)
dA

帕斯卡(pa)
1MPa = 106Pa
FN dA
A
1GPa = 109Pa
正应力符号规定:
FN dA
A
为拉应力，规定为正， 当FN为拉力时， 为压应力，规定为负． 当FN为压力时，
FN A
第4章 拉压杆的应力及变形
(2)剪切 外力特点： 作用在构件两侧面上的外力 合力大小相等、方向相反且作 用线很近。 变形特点： 位于两力之间的截面发生 相对错动。
剪切变形
第4章 拉压杆的应力及变形
4.1 材料力学的基 本假设及基本概念
(3) 扭转
外力特点： 在垂直于杆件轴线的两个 平面内，作用一对大小相等、 转向相反的力偶。 变形特点： 各横截面绕轴线发生相对转动.

材料力学1-拉压杆件应力


F A
代表ΔA
内分布内力的平
均集度，称之为ΔA 中的平均
内力，当ΔA 趋于0时，这个
平均应力的极值就是该点处
p lim F A0 A
的应力。
2 横截面及斜截面上的应力
➢ 正应力和切应力
若将p 分别沿垂直于和切于截面的方向分解，得σ 和τ --分别称为该点上的正应力（Normal Stress) 和切
2 截面法计算拉（压）杆内力
解: (1) 求支座反力
FX 0 FR 40 55 25 20 0
FR 10kN
2 截面法计算拉（压）杆内力
(2) 分段计算轴力 求AB 段内轴力
2 截面法计算拉（压）杆内力
求BC 段内轴力
2 截面法计算拉（压）杆内力
求CD 段内轴力
2 截面法计算拉（压）杆内力
2-2-1 例： 用截面法求任意截面m-m处内力
➢ 横截面m－m上的内力FN其作用线
与杆的轴线重合(垂直于横截面并通 过其形心)——轴力FN。
➢ 无论取横截面m－m的左边或右边
为分离体均可。
轴力的正负: 当轴力背离截面产生伸长变形为正；反之， 当轴力指向截面产生缩短变形为负。
例：求多力杆变形的方法。 （2）力作用累加法（Superposition Method）
2-4 虎克定律
例：图示结构，在B、D和C处用销钉连接，钢杆BD的直 径d=25mm，杆CD由16号工字钢制成（截面A=26.1cm2）。 两杆的弹性模量均E=200GPa。试求当最大起重量为 F=20kN时，节点D的位移。
1 截面法求内力
➢ 为了直观表示内部某截面上这种作用力，可沿该截 面将物体切开，获得分离体。
➢ 由连续性，截开面上应存在连续分布的作用力，由 于荷载作用方式、位置及大小不同，该力系一般为 一任意分布力系。

材料力学-应力状态与应变状态分析


s2 引起 1 s 2 E 2 s 2 E 3 s 2 E
s3 引起 1 s 3 E 2 s 3 E 3 s 3 E
小变形 i i i i i 1,2,3
1
1 E
s1
(s 2
s 3 )
广
2
1 E
s 2
(s 3
s1 )
义 虎 克 定
3
1 E
s 3
(s 1
s 2)
t T ＝ 1 πD3 (1－a4) 16
1
＝
1 E
[s1－
(s2＋s3)]
＝
1＋
E
t
T＝8.38 kN·m
二、体积应变
单元体边长：dx、dy、dz
体积：V0 = dx·dy·dz
dy
dx → dx +△dx = dx + 1dx = (1 + 1) dx
dy → dy +△dy = dy + 2dy = (1 + 2) dy
体积的绝对增量：△V = V－V0 = V0 (1+ 2+ 3)
单位体积增量：
V V0
1 2
3
体积应变 体积的相对增量
1 2
E
(s1
s2
s
3)
讨论：
V V0
1 2
E
(s1 s 2
s 3)
⒈ 若 s1 + s2 + s3＞0，
则 ＞0 →△V ＞0，即体积增大；
若 s1 + s2 + s3＜0，
s2
s3 dsz 1
dx
dz → dz +△dz = dz + 3dz = (1 + 3) dz

材料力学典型例题及解析 1.拉伸应力典型习题解析

轴向拉压应力与材料的力学性能典型习题解析1　图示直杆截面为正方形，边长a =200 mm ，杆长L = 4 m ，F = 10 kN ，材料密度3m /kN 20=ρ. 考虑杆的自重，计算1-1和2 -2截面轴力，并画轴力图。

解题分析：杆的自重为体积力。

当杆件重量与外载荷大小在同一数量级时，应考虑杆自重对内力、应力的影响。

为画轴力图，要先计算一些特殊截面上的轴力，如集中力作用的截面和A-A 截面。

解：1、计算1-1截面轴力：从1-1截面将杆截成两段，研究上半段。

设截面上轴力为1N F ，为压力（见图b ），则1N F 应与该杆段所受外力平衡。

杆段所受外力为杆段的自重，大小为ρ24a L ，方向向下。

于是由静力平衡条件∑=0y F 得 042N1=+−ρa L F N 800N/m 1020m 2.0m 2.04m 44332N1=××××==ρa L F 2、计算2-2截面轴力：从2-2截面将杆截成两段，研究上半段。

设截面上轴力为N2F ，为压力（见图c ），则N2F 应与该杆段所受外力平衡。

杆段所受外力为杆段的自重和集中力F ，杆段自重为ρ243a L ，方向向下。

于是由静力平衡条件∑=0y F 得(c)(a) (b)题1图(d)kN 12.4N 104.12N/m 1020m 2.0m 2.04m43N 10104333332N2=×=×××××+×=+=ρa L F F 3、计算集中力F 作用截面上的轴力：首先将杆沿力F 作用截面（B-B ）上侧截开，设截面上轴力为压力+B F N ，研究上半部分杆段。

由于只受本身重量作用，所以由静力平衡条件得F 作用截面上侧轴力为kN 1.6N 106.1N/m 1020)m 2.0(2m 4233322N =×=×××==+ρa L F B 然后将杆沿F 作用截面（B-B ）下侧截开，设截面上轴力为压力−B F N ，研究上半部分杆段。

材料力学——第一章 轴向拉伸和压缩


形象表示轴力随截面的变化情况，发现危险面；
材料力学
例题1-1 已知F1=10kN；F2=20kN； F3=35kN；F4=25kN;试画 出图示杆件的轴力图。 1 B 2 C 3 D A 解：1、计算各段的轴力。
F1 F1 F1
FN kN
1 F2
2
F3 3
F4
AB段 BC段
FN1 FN2
F
F
F
F
d变） 拉伸ε＇<0、 压缩ε’>0 ；

'
d
d
材料力学
2、泊松比 实验证明：


称为泊松比；
注意
（１）由于ε、ε‘总是同时发生，永远反号， 且均由
（２）
s 产生，
故有
＝－
‘
0 FN 1 F1 10kN
x x
F
0 FN 2 F2 F1
FN 2 F1 F2
F2
FN3
10

CD段
F4
25
10 20 10kN Fx 0
FN 3 F4 25kN
2、绘制轴力图。
10
x
材料力学
画轴力图步骤
1、分析外力的个数及其作用点； 2、利用外力的作用点将杆件分段； 3、截面法求任意两个力的作用点之间的轴力； 4、做轴力图； 5、轴力为正的画在水平轴的上方，表示该段杆件发生 拉伸变形
材料力学
例题1-3 起吊钢索如图所示，截面积分别为 A2 4 cm2， A1 3 cm2，
l1 l 2 50 m， P 12 kN， 0.028 N/cm3，
试绘制轴力图，并求
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2-3-4 斜截面上的应力
实验证明：斜截面上既有正应力，又有切 （剪）应力，且应力为均匀分布。
2-3 横截面及斜截面上的应力
2-3-4 斜截面上的应力
2-3 横截面及斜截面上的应力
2-3-4 斜截面上的应力
2-3 横截面及斜截面上的应力
2-3-4 斜截面上的应力
正负号规定：
α：横截面外法线转至斜截面的外法线，逆时针
例常数E,即
E
l FN l EA
虎克定律(Hooke’s law),适用于拉(压)杆。
式中：E 称为弹性模量(modulus of elasticity)，由实验测定， 其量纲为ML-1T-2，单位为Pa；EA—— 杆的拉伸(压缩)刚度。
2-4 虎克定律
例：求多力杆变形的方法。 （1）变形累加法（method of Deformation Accumulation）
F A
代表ΔA 内分布内力的平
均集度，称之为ΔA 中的平均 内力，当ΔA 趋于0时，这个 平均应力的极值就是该点处
p lim F A
的应力。
A 0
2 横截面及斜截面上的应力
正应力和切应力 若将p 分别沿垂直于和切于截面的方向分解，得σ 和τ --分别称为该点上的正应力（Normal Stress) 和切 （剪）应力（Shear Stress）。
2 截面法计算拉（压）杆内力
解: (1) 求支座反力 F X 0 F R 40 55 25 20 0
F R 10 kN
2 截面法计算拉（压）杆内力
(2) 分段计算轴力 求AB 段内轴力
2 截面法计算拉（压）杆内力
求BC 段内轴力
2 截面法计算拉（压）杆内力
转向为正，反之为负；
σα ：拉应力为正，压应力为负；
τα：对分离体内一点产生顺时针力矩的切（剪）
应力为正，反之为负；
2-3 横截面及斜截面上的应力
2-3-4 斜截面上的应力
cos
2


1 2
sin 2
2-3 横截面及斜截面上的应力
2-3-4 斜截面上的应力 剪应力互等定理：二个相互垂直的截面上，剪应力 大小相等，方向相反。
FN -F=0 FN =F
2 截面法计算拉（压）杆内力
2-2-2 轴力图
用平行于杆轴线的坐标表示横截面的位置，用垂直 于杆轴线的坐标表示横截面上的轴力数值，从而绘出表示 轴力与横截面位置关系的图线，称为轴力图 。将正的轴 力画在上侧，负的画在下侧。
2 截面法计算拉（压）杆内力
例题：一等直杆其受力情况如图所示，作杆的轴力图。
2 截面法计算拉（压）杆内力
2-2-1 例： 用截面法求任意截面m-m处内力
横截面m－m上的内力FN其作用线 与杆的轴线重合(垂直于横截面并通
过其形心)——轴力FN。
无论取横截面m－m的左边或右边
为分离体均可。
轴力的正负: 当轴力背离截面产生伸长变形为正；反之，
当轴力指向截面产生缩短变形为负。
2-3 横截面及斜截面上的应力
例： 直径为d =1 cm 杆受拉力P =10 kN的作用，试求最大剪 应力，并求与横截面夹角30°的斜截面上的正应力和剪应力。
0
P A

410000 3 . 14 10
2
127 . 4 MPa
max 0 / 2 127 . 4 / 2 63 . 7 MPa
2-4 虎克定律
例：求多力杆变形的方法。 （2）力作用累加法（Superposition Method）
2-4 虎克定律
例：图示结构，在B、D和C处用销钉连接，钢杆BD的直 径d=25mm，杆CD由16号工字钢制成（截面A=26.1cm2）。 两杆的弹性模量均E=200GPa。试求当最大起重量为 F=20kN时，节点D的位移。
2 横截面及斜截面上的应力
应力单位
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
按定义，应力也可称为单位面积上的力。 单位为牛顿/米2（N/m2） 称为帕斯卡（Pascal），简称为帕 （Pa） 1 Pa=1 N/m2
实际中，常用 千帕（kPa）， 1 kPa=103 Pa 兆帕（MPa），1 MPa=106 Pa 吉帕（GPa），1 GPa=109 Pa
纵向线应变

l l
（反映变形程度）
2-4 虎克定律
横向变形——与杆轴垂直方向的变形
在基本情况下
d d1 - d

d d
泊松比：当拉（压）杆内应力不超过某一限值，其横 向线应变与纵向线应变的绝对值之比为一常数。称为 泊松比。

'
'
2-4 虎克定律
当拉(压)杆的应力不超过材料的某一特征值(“比例极 限”)时，杆的横截面正应力与纵向应变成正比，引入比
1 截面法求内力
为了直观表示内部某截面上这种作用力，可沿该截 面将物体切开，获得分离体。 由连续性，截开面上应存在连续分布的作用力，由 于荷载作用方式、位置及大小不同，该力系一般为 一任意分布力系。 通常将其向截面内某点简化后得到的合力和合力偶 矩称为该截面上的内力。求解内力的过程称为内力 分析。
1 截面法求内力
截面上的内力是截面上分布力系向其上任一点简化得到 的合力和合力偶。通常向其形心简化。 沿截面切开后，将物体分离为两部分。取其中任一部分 研究均可，两部分切开面上的内力是作用力与反作用力。
截面法求内力基本步骤： 1. 切—沿需表示内力的截面，将物体切开分离为两部分; 2. 取—取其中一部分为研究对象； 3. 代—用内力代替另一部分对所取隔离体的作用。


0
2
(1 cos 2 ) sin 2
127 . 4 2
(1 cos 60 ) 95 . 5 MPa
0
2
127 . 4 2
sin 60 55 . 2 MPa
2-4 虎克定律
拉(压)杆的纵向变形-与杆轴垂直方向的变形 基本情况下(等直杆，两端受轴向力)：
纵向总变形Δl = l1-l （反映绝对变形量）
求CD 段内轴力
2 截面法计算拉（压）杆内力
求DE 段内轴力
2 截面法计算拉（压）杆内力
F N max 50 kN
最大应力发生在BC段的任一横截面上。
2 横截面及斜截面上的应力
2-3-1 应力（Stresses）
应力：截面上某点的内力集度。 绕O 点在切面上取微分元ΔA ，其上合力和合力偶矢量分 别记为Δ F和Δ M。由于ΔA可以很小，因而可不计ΔM。
解题步骤： 1. 根据平衡关系，求得2杆件的 内力； 2. 根据物理关系，求得2杆件的 变形量； 3. 根据三角几何关系，求得节点 D的位移。
2-4 虎克定律
2-4 虎克定律
2-4 虎克定律
2-3 横截面及斜截面上的应力
2-3-2 横截面上的应力
P P
平面假设： 实验表明，轴向拉(压)时变形是均匀的，应 力分布也是均匀的。变形以后，横截面仍保持为平面， 并且仍垂直于杆轴，只是各截面沿杆轴作相对平移。 若压杆横截面为A, 轴力为P， 则横截面上各处应力相等， 都为
P/A
2-3 横截面及斜截面上的应力