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材料力学习题册答案-第13章 能量法

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材料力学第十三章 能量法

材料力学第十三章 能量法

1 vε = = τγ 2G 2
τ2
三、扭转
由实验知，线弹性范围内，扭转角与扭转力偶成线性关系： 由实验知，线弹性范围内，扭转角与扭转力偶成线性关系：
M e l M e 2l 1 1 Vε = W = M e ⋅ ∆φ = M e = 2 2 G I p 2G I p
T 2 ( x) Vε = ∫ dx 2G I p ( x) l
截面的挠度。 例：求图示简支梁C截面的挠度。 求图示简支梁 截面的挠度
F
θ B2
wC1
解：由功的互等定理 F ⋅ wC1 = M ⋅ θ B 2
得：F ⋅ wC1
Fl =M⋅ 16 E I Ml = 16 E I
2
2
由此得：wC1
例：求图示悬臂梁中点C处的铅垂位移∆ C 。 求图示悬臂梁中点 处的铅垂位移
故：
M ( x) M ( x) ∆=∫ dx EI l
M ( x) M ( x) 莫尔定理 ∆=∫ dx 莫尔积分） （莫尔积分） EI l
对于组合变形： FN ( x) FN ( x) T ( x) T ( x) M ( x) M ( x) ∆=∫ dx + ∫ dx + ∫ dx EA GI p EI l l l
积分得： 积分得：
FN (x)dx M (x)dx T (x)dx Vε = ∫ +∫ +∫ 2EA 2EI 2GIP L L L
2
2
2
例：试求图示悬臂梁的应变能，并利用功 试求图示悬臂梁的应变能，并利用功 求自由端B的挠度 能原理求自由端 的挠度。 能原理求自由端 的挠度。
F
解：
B
A
l
x
M ( x) = − F ⋅ x

材料力学课后习题答案13章

材料力学课后习题答案13章

= 7.44 × 10− 2 m = 74.4mm
而
2 × 0.050 Fd = (300 N ) 1 1 + + 2.22 × 10 − 2
= 1.004 × 10 3 N
M max = 1.004 ×10 3 N (1.00m ) = 1.004 ×10 3 N ⋅ m
设压杆微弯平衡时的挠曲轴方程为
πx w = f sin l
式中，f 为压杆中点的挠度即最大挠度。
题 13-8 图 解：由题设可知，
w = f sin
πx , l
6
w′ =
πf πx cos l l
据此可得
λ (x ) =
q cr 所作之功为
1 x 2 * 1 ( w′) dx = 2 0 2
∫
∫
x 0
(也可通过左侧题号书签直接查找题目与解)
13-2
比为 8:3。
图示圆截面简支梁，直径为 d，承受均布载荷 q 作用，弹性模量 E 与切变模量 G 之
（1）若同时考虑弯矩与剪力的作用，试计算梁的最大挠度与最大转角； （2）当 l/d =10 与 l/d =5 时，试计算剪切变形在总变形（最大挠度与最大转角）中所占百分比。
（2）被冲击面（弹簧顶面）的静位移为
∆st =
最大冲击载荷为
Pl P 500 + = 1.516 × 10 − 5 m + m = 2.52 × 10 − 3 m 3 EI k 200 × 10
2h + + Fd = P 1 1 ∆ st
于是，杆内横截面上最大的正应力为
Fl 3 ∆= 48EI
得刚度系数
0.030 4 48 × 200 × 10 × F 48 EI 12 N = 6.48 × 10 5 N k= = 3 = 3 ∆ m m l 1.00

材料力学第13章 能量法

材料力学第13章 能量法
F dF1
第十三章
能量法
l
F1 O F l
l1 dl1lΒιβλιοθήκη l积分得:P6
W dW
F
F
0
l F l F F1 dF1 Δl EA 2 EA 2
安徽工业大学机械工程学院
2
材料力学
根据功能原理 Vε= W , 可得以下变形能表达式
第十三章
能量法
1 1 Vε W FΔl FN Δl 2 2
P3
安徽工业大学机械工程学院
材料力学
第十三章
能量法
四、功能原理
可变形固体在受外力作用而变形时,外力和内力均将作功. 对 于弹性体,不考虑其他能量的损失,外力在相应位移上作的功,在数 值上就等于积蓄在物体内的应变能.
Vε = W
（Work-Energy Principle）
P4
安徽工业大学机械工程学院
Me l 2 W3 F 3 F 16 EI
A
l/2 C
l/2
Me
B
1 Fl 3 Mel 2 Vε F F 2 48 EI 16 EI 1 Mel Me 2 3 EI
能量法
Me

Me
l

2

1 1 M el M e l T 2l Vε W M e Δ M e 2 2 GI p 2GI p 2GI p 2 2 n T ( x) T Vε dx 或 Vε i li l 2GI ( x ) p i 1 2Gi I pi
P9
安徽工业大学机械工程学院
第十三章
能量法
A B
a
F22 (a b) 2 EA
（b） 在B截面加F1后,F1作功

材料力学第十三章 能 量 法

材料力学第十三章 能 量 法

Vε Vε (D1 , D 2 ,, D i ,, D n )
假设位移 Di 有一微小增量 dDi 其它位移均保持不变 梁的应变能也有一增量 dVe
外力功的增量
d W Fi d D i
Ve d Ve d Di D i
d Ve d W
Ve Fi D i
卡氏第一定理
卡氏第一定理
Vε
l
0
F ( x) T ( x) dx dx 0 2GI 2 EA p
l
2 N
2
F ( x) M ( x) d x s dx 0 2 EI 0 2GA
l l
2
2 S
应变能恒为正 ，是内力或外力的二次函数。
非线性函数
一般情况：非线性弹性体
s s1 s e
外力作功：
de e 1
DAB 方向水平向外
§3-4 用能量法解超静定系统
解超静定问题要综合考虑三方面 几何方面 —— 建立变形几何相容条件 物理方面 —— 建立补充方程 静力学方面 —— 建立平衡方程
等直杆，发生基本变形，材料为线性弹性体 非等直杆或杆系结构，受较复杂荷载作用， 材料为非线性弹性体 易 难
能量法
例1：求图示超静定梁支座处的约束力。
③ 先加M，后加F
A
M AM
F
B
AF DCF
AM
Ml 3EI
D CF
Fl 48 EI
3
AF
Fl 16 EI
2
1 1 应变能： V M ε AM ( FD CF M AF ) 2 2 2 3 2 2 1 F l M l MFl ( ) EI 96 6 16
Ve Fi D i

13简明材料力学习题_答案_第十三章

13简明材料力学习题_答案_第十三章

13.1. 两根圆截面杆材料相同,尺寸如图所示,一根为等截面杆,一根为变截面杆，试比较两杆的变形能。

解：方法1:两杆的变形()()()()()222213/8/447 2/442/4a b P L P L PL PL PLl l EA E d E d E d E d ππππ∆==∆=⨯+= 外力的功22()()()()221217 228a a b b P L P LW P l W P l E d E d ππ=∆==∆= 功能原理22()()()()2227 8a a b b P L P L U W U W E d E d ππ==== 方法2:两杆的内力()() a b N P N P ==变形能()()()222()22222()222222/43/8/4722/4822/4a b N L P L P LU EA E d E d P L P L P L U E d E d E d πππππ====⨯+=13.2. 图示杵架各杆的材料相同截面面积相等，在P 力作用下，试求桁架的变形能。

解：(1) 求约束力/8/8(a) (b)上海理工大学 力学教研室10 0 0 20 20 0 2AA AB B B A A X P X X PP MR l P l R P Y R Y Y =-===⨯-⨯===-==∑∑∑ (2) 分析铰B2BD B BC B P N R N ====(3) 分析铰D02DA DB BD DC PN N N N ==== (4) 分析铰CCA CB BC N N N ===(5) 桁架的变形能())22222222212211220.95722222i i BC BC AC AC BD BD DA DA N l U N l N l N l N l EA EAP P l P l l EA EA EA ==+++⎡⎤⎛⎫⎛⎫⎫⎢⎥=⨯⨯+⨯⨯== ⎪ ⎪⎪⎢⎥⎝⎭⎭⎝⎭⎣⎦∑ 13.3. 计算图示各杆的变形能。

材料力学-第十三章能量方法

材料力学-第十三章能量方法

fc
U P
M (x) M (x) dx
l EI P
1
EI
l 2 0
[(
P 2
Me l
) x1
M
e
]
x1 2
dx1
1 EI
l 2
(
P
02
Me l
) x2
x2 2
dx2
M el 2 Pl3 16EI 48EI
(
)
31
• 例13-6 求刚架B的水平位移和C点的转角。
解:
AB段： M (x1) (Pa Pf x1)
P
2
29
A截面的转角:
A
U M e
M (x) M (x) dx l EI M e
1
EI
l
2 [(
0
P 2
Me l
) x1
M e ](1
x1 l
)dx1
1
EI
l 2 0
(P 2
Me l
) x2
x2 l
dx2
M el 3EI
Pl 2 16EI
(
)
30
Me
p
A
C
X1
L/2 L/2
B
X2
C截面的挠度为:
A ②将内力对MA求偏导后，令M A=0
L xO
③求变形（ 注意：M A=0）
M (x)
1
M A M 0
A
A
L
M (x) M (x) dx EI M A
L Px dx 0 EI
PL2
2 EI
A
PL2 ( 2 EI
)
“负号”说明 A与所加广义力MA反向。

昆明理工大学材料力学A80学时练习册1-13章答案

昆明理工大学材料力学A80学时练习册1-13章答案

第一章 绪论一、是非判断题1.1 ( × )；1.2 ( × )；1.3 ( × )；1.4 ( ∨ )；1.5 ( ∨ )；1.6 ( ∨ ) 1.7 ( ∨ )；1.8 ( × )；1.9 ( × )；1.10 ( ∨ )；1.11 ( ∨ )1.12 ( ∨ )；1.13 ( × )；1.14 ( ∨ )；1.15 ( ∨ ) ；1.16 ( × )二、填空题1.1 杆件 变形 ， 应力，应变 。

1.2 外力的合力作用线通过杆轴线 ， 沿杆轴线伸长或缩短 。

1.3 受一对等值，反向，作沿剪切面发生相对错动 ， 沿剪切面发生相对错动 。

1.4 外力偶作用面垂直杆轴线 。

任意二横截面发生绕杆轴线的相对转动 。

1.5 外力作用线垂直杆轴线，外力偶作用面通过杆轴线 ， 梁轴线由直线变为曲线 。

1.6 包含两种或两种以上基本变形的组合 。

1.7 强度 ， 刚度 ， 稳定性 。

1.8 强度 ， 刚度 ， 稳定性 。

1.9 连续性 ， 均匀性 ， 各向同性 。

1.10 连续性假设 。

应力 、 应变 变形等 。

1.11 拉伸 ， 压缩 ， 弯曲 。

1.12 2α ； α-β ； 0 。

三、选择题1.1 1 。

1.2 C 。

1.3 C 。

四、计算题1.10=A X ∑=0X FF S =⇒∑=0Y 0=-F Y A F Y A =⇒∑=0A M 0=--FL M FL M -=⇒y x解：1. 求A 端的反力： 2. 求1-1截面的内力： ∑=0Y 0=F F S-∑=01C M 02=--/FL M 2/FL M -=⇒X A M1.2第二章 拉伸、压缩与剪切一、是非判断题2.1 ( × )；2.2 ( ×)；2.3 ( × )；2.4. ( ×)；2.5 ( × )；2.6 ( × ) 2.7 ( × )；2.9 ( × )；2.10 ( × )；2.11（ × ）；2.12（ ∨ ）二、填空题2.1 2.22.3 最大工作应力σmax 不超过许用应力[σ] ， 强度校核 ； 截面设计 ； 确定许可载荷 。

第十三章北航 材料力学 全部课件 习题答案

第十三章北航 材料力学 全部课件 习题答案

第十三章 能量法13-2 图示变宽度平板，承受轴向载荷F 作用。

已知板件厚度为δ，长度为l ，左、右端的截面宽度分别为b 1与b 2，材料的弹性模量为E ，试用能量法计算板件的轴向变形。

题13-2图解：对于变截面拉压板件，应变能的表达式为x x b E F x x EA F V lld )(2d )(202N02N⎰⎰==δε(a)由图可知，截面x 的宽度为x lb b b x b 121)(-+= 代入式（a ）,并考虑到F F =N ,于是得121221212 0 ln )(2d 21b b b b E δlF x x l b b b δF E V lε-=⎪⎭⎫ ⎝⎛-+=⎰设板的轴向变形为∆l ，则根据能量守恒定律可知，12122ln )(22Δb b b b E δlF l F -= 由此得1212ln )(Δb b b b E δFll -=13-4图示结构，承受铅垂载荷F 作用。

已知杆BC 与DG 为刚性杆，杆1与2为弹性杆，且各横截面的拉压刚度均为EA ，试用能量法计算节点D 的铅垂位移。

题13-4图解： 1. 轴力计算未知支反力四个，未知轴力两个，即未知力共六个，而独立或有效平衡方程也为六个，故为一静定问题。

设杆1与杆2均受拉，则刚性杆BC 与DG 的受力如图b 所示。

由平衡方程 02 ,0N2N1=⋅+⋅=∑a F a F M B 022 ,0N2N1=⋅-⋅-⋅=∑a F a F a F M G得34N1F F =， 32N2FF -= 2. 铅垂位移计算 结构的应变能为EA l F EA l F EA l F EA l F V ε9103234222222222N 21N =⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎣⎡⎪⎭⎫ ⎝⎛-+⎪⎭⎫ ⎝⎛=+= 设节点D 的铅垂位移∆Dy 与载荷F 同向，因此，载荷F 所作的功为2DyF ΔW =根据能量守恒定律，于是有EAlF F ΔDy 91022=由此得节点D 的铅垂位移为()↓=920EAFlΔDy 13-5 图a 所示圆柱形大螺距弹簧，承受轴向拉力F 作用。

材料力学第十三章 能量法2013

材料力学第十三章 能量法2013

§13-7 计算莫尔积分的图乘法 ★重点
(Energy methods)
§13-1 概述（Introduction)
能量方法 (Energy methods )
利用功能原理 U = W 来求解可变形固体的位移、变形和内 力等的方法.
功能原理（Work-energy principle) 外力功等于变形能
2
Me ( x) U dx l 2 EI ( x )
2
(Energy （ Strain energy density for pure shearing state of stresses )
1 u ηγ 2
将 = G 代如上式得
G 2 2 u γ 2 2G
F1a
F2
M图
a B x A
F1a+F2l
特点：在刚节点处，弯矩值连续 ;
(Chapter Thirteen)
(Energy Method)
(Energy methods)
第十三章 能量法 (Energy Methods)
§13-1 概述（Introduction) §13-2 杆件变形能的计算及普遍表达式 §13-3 互等定理（Reciprocal theorems) §13-4 卡氏定理(Castigliano’s Theorem) §13-5 虚功原理（了解） §13-6 单位荷载法 莫尔定理 ★重点
2、利用功能原理计算变形 （Work-energy principle for calculating deflection)
2 FN ( x) T 2 ( x) M 2 ( x) U dx dx dx l 2 EA( x ) l 2GI ( x ) l 2 EI ( x ) p

材料力学 第十三章能量方法

材料力学 第十三章能量方法

杆件的应变能在数值上等于变形过程中外力所做的功。 在线弹性范围内，外力由零开始缓慢增加到某一值，将外 力做的功统一写成
V
W

1 2
F
式中 F——广义力；
δ——与广义力对应的位移，即为广义力作用 点且与广义力方向一致的位移。称为广义位移。
6
§13-1 杆件应变能的计算
例题13-1
求图示悬臂梁的应变能V 和自由端的挠度yA。已知梁的抗弯刚度为EI。
拉压
dV

FN2 x 2EAx
dx
V l 2FEN2Axxdx
扭转
T 2x dV 2GIP x dx
弯曲
M 2x dV 2EIx dx
T 2x
V l 2GIP xdx
M 2x
V l 2EIxdx
5
§13-1 杆件应变能的计算
10
应变能不能叠加:
简单说明
A：F1单独作用 B：F2单独作用
1 V1 2 F1l1
V 2

1 2
F2l2
F2
F1
F2
F1
E：同时加F1、 F2
C：先加F1，再加F2
常力F1在 Δl2上作功
V

1 2
F1l1

1 2
F2l2
F1l2
F1

F12l 2EA

F2 2l 2EA
15
F112 F2 21
上式表明第一组力F1在第二组力引起的位移δ12上所做的 功，等于第二组力F2在第一组力引起的位移δ21上所做的功。 这就是功的互等定理 在F1=F2的情况下，由功的互等定理可得

1 2
Fy

材料力学第13章1-能量法-变形能计算

材料力学第13章1-能量法-变形能计算

DB EA sin 2
16
13-3 应变能的普遍表达式
❖基础知识
线弹性结构上受一个外力作用，任一点的位移与该力成正比。
线弹性结构上任意一点的广义位移与各广义力成线性齐 次关系。
比例加载时，线弹性结构上任一外力作用点沿外力方向的 位移与该点的广义力成正比。
应变能只取决于受力变形的最终状态，因此可采用便于计算 的方式计算应变能。
对于双向弯曲弯矩沿形心主轴分解dxeidxeidxei换成若杆件及杆系的变形是以弯曲变形为主的因轴力和剪力远小于弯矩对变形的影响故在计算这类杆件的变形时通常不计轴力和剪力的影响
1
本节重点—你准备好了吗？
• 1、简单变形的变形能计算； • 2、功能原理解决简单题目； • 3、互等定理的理解及应用。
第十三章 能量法
解： M( x) F x
F
Vε
M 2 (x) dx
l 2EI
A
l (Fx)2 dx F 2l3
0 2EI
6EI
W
1F 2
wB
由Vε=W 得
wB
Fl 3 3EI
B x l
11
例题2 试求图示梁的变形能,并利用功能原理求C截面
的挠度.
解：
A
Vε
M 2( x)dx l 2EI
a 0
(
工程结构形状复杂，受力复杂。利用能量法可以求结 构任一指定点的任意方向的位移，且求解过程简单。
能量法的特点
1．解题简单、适用性广； 2．不受材料和形状限制，适用于线弹性、非线性和塑性
问题；（只讨论线弹性问题） 3．可求解静定与超静定问题；
3、线弹性体（线弹性结构）
（1）材料服从胡克定律。 （2）变形微小，各力的作用互不影响。

材料力学 13章-能量方法-习题课

材料力学 13章-能量方法-习题课
第十三章 能量方法
习题课
莫尔积分的应用： 莫尔积分的应用： M ( x) M ( x) δ =∫ dx EI 1、计算梁发生弯曲变形的位移： l 2、计算小曲率曲梁发生弯曲变形的位移： ：
δ 3、计算圆轴发生扭转变形的位移： ：
=∫
δ =∫
s
M (θ )M (θ ) Rdθ EI
T ( x)T ( x) dx GI P l
θ
1
例4:开口圆环,EI，GIP为常量,求AB之间垂直于纸面方向的相对位移 4:开口圆环,EI， 为常量, AB之间垂直于纸面方向的相对位移 1、求原载荷引起的内力： R
R
P
A B
R
P
2、求原载荷引起的内力：
M (θ ) = PR sin θ
M (θ ) = R sin θ
P T (θ ) = PR (1 − cos θ )
ql
A
q
ql
C
2l
X A = ql
D
B
E
l l
F
l
3 YB = ql 2
1 3 qlx − qx1 l l 2 yE = ∫ dx1 + ∫ 0dx2 + 0 0 EI 5 2 1 3 1 2 qlx3 − qx3 − ql x3 l 2 Pl 4 2 2 2 dx3 = ∫0 EI 3EI
2 1
3、求竖直相对位移，施加单位载荷
T (θ ) = R (1 − cos θ )
R
4、根据莫尔积分，利用对称性
1
A B
δ AB = 2∫
2∫
π
π
0
1
π T (θ ).T (θ ) M (θ ).M (θ ) Rdθ + 2 ∫ Rdθ = 0 EI GI P

材料力学13章能量方法习题课

材料力学13章能量方法习题课
当原载荷与单位载荷同时对称于同一根对称轴时我们在写内力方程时可只考虑一半然后将积分结果乘以开口圆环ei为常量ab之间垂直于纸面方向的相对位移内力有几个
R
例1:开口圆环,EI为常量,求AB之间相对水平位移和相对转角 1、求原载荷引起的内力： M ( ) PRSin θ P A 3、求相对转角，施加单位载荷 B P
2、求水平相对位移，施加单位载荷
θ
1 1
θ
1 1
2 AB 0
M ( ) 1
M ( ).M ( ) Rd EI
M ( ) RSin
2 AB 0
在施加单位载荷时 注：用能量法求两点的相对位移时，
一定要在这两个点上同时加一对 大小相等
M ( ).M ( ) Rd EI
Mechanics of Materials
4、积分：
例5：求图示梁的挠曲线方程 P L
解：1、画原载荷引起的内力图
M图 PL 3、画单位载荷引起的内力图
2、求任一点挠度，施加单位载荷 1
x
4、图乘
1
M 图
lx
D
1 (1.M C1 ) EI
l 1 .(l x) 1 1 3 .Pl ) ( .(l x).(l x) . EI 2 l
Pa
5
B
2、求A的水平位移施加单位载荷 C C B
D
A
1
4、图乘：
BA M 图 T 图 M 图 1 1 XA (1.M C1 2 .M C 2 3 .M C 3 4 .M C 4 ) (5 .TC 5 ) EI GI P
DA
B

1 1 1 2a 1 5a 3a ( .Pa.a.0 . pa.a. .2 Pa.a. Pa.a. ) 0 EI 2 2 3 2 3 2

材料力学-第十三章 能量方法

材料力学-第十三章 能量方法

班级学号姓名
１图示桁架各杆的材料相同，截面面积相等。

试求在F力作用下，桁架的应变能。

2计算图示各杆的应变能。

班级学号姓名
3用互等定理求解题。

试求图示各梁的截面Ｂ的挠度和转角，ＥＩ为常数。

4图示刚架的各杆的ＥＩ皆相等，试求截面Ａ，Ｂ的位移和截面Ｃ的转角。

班级学号姓名
5图示桁架各杆的材料相同，截面面积相等。

在载荷Ｆ作用下，试求节点Ｂ与Ｄ间的相对位移。

6图示桁架各杆的材料相同，截面面积相等。

试求节点Ｃ处的水平位移和垂直位移。

班级学号姓名
7刚架各部分的ＥＩ相等，试求在图示一对Ｆ力作用下，Ａ，Ｂ两点之间的相对位移，Ａ，Ｂ两截面的相对转角。

班级学号姓名
8等截面曲杆如图所示。

试求截面Ｂ的垂直位移和水平位移以及截面Ｂ的转角。

9等截面曲杆ＢＣ的轴线为四分之三的圆周。

若ＡＢ杆可视为刚性杆，试求在Ｆ力作用下，截面Ｂ的水平位移及垂直位移。

班级学号姓名
10在图示曲拐的端点Ｃ上作用集中力Ｆ。

设曲拐两段材料相同且均为同一直径的圆截面杆，试求Ｃ点的垂直位移。

11正方形刚架各部分的ＥＩ相等，ＧＩt也相等。

Ｅ处有一切口。

在一对垂直于刚架平面的水平力Ｆ作用下，试求切口两侧的相对水平位移δ。

班级学号姓名
12轴线为水平平面内四分之一圆周的曲杆如图所示，在自由端Ｂ作用垂直载荷Ｆ。

设ＥＩ和ＧＩｐ已知，试求截面Ｂ在垂直方向的位移。

13平均半径为Ｒ的细圆环，截面为圆形，其直径为ｄ。

Ｆ力垂直于圆环中线所在的平面。

试求两个Ｆ力作用点的相对线位移。

第13章- 能量法例题

第13章- 能量法例题

例题9：用图乘法求图示阶梯状梁A截面的 转角及E截面的挠度。
CL12TU40
(1)
(2)
vC1
B2
例题3：长为 l 、直径为 d 的圆杆受一对横向压
力 P 作用，求此杆长度的伸长量。已知E和μ。
例题4：已知简支梁在均布载荷 q 作用下，梁的中
点挠度 f 5q l 4 。求梁在中点集中力P作 384 E I
用下(见图)，梁的挠曲线与梁变形前的轴线所围成的面积 。
§9-4 计算位移的莫尔积分 （单位载荷法）
P1 P2
C
P1 P2
C
M(x)
M 2 (x)
U
l
2E I
dx
P0 1 C
M 0(x)
U 0
l
[ M 0 (x)]2 2E I
dx
P1 P2 P0 C
M(x) + M 0(x)
U1
l
[( M (x) + M 0 (x)]2 2E I
dx
P0 作功： P1、P2 作功：
U0
共做功
U W1 U 0 + U + 1
P0在上又作功：1
P1 P2
P0 1
C
W1 U1
[( M (x) + M 0 (x)]2
U0 +U +1
l
2E I
dx
M 2 (x)
[ M 0 (x)]2
M(x) M 0(x)
l
2E I
dx +
l
2E I
dx +
l
EI
dx
1
l
Ml (Mx()xE)EMMII 00(x()xdx)

材料力学第十三章 能量法

材料力学第十三章 能量法

1 W F wC 2
由Vε=W 得
Fa 2b 2 wC 3 EIl
例题
试求图示四分之一圆曲杆的变形能,并利用功能原理求B截
B
面的垂直位移. 已知EI为常量.
解： M ( ) FRsin
F
R
θ
M ( ) Vε Rd l 2 EI π ( FRsin )2 πF 2 R 3 2 Rd A 0 2 EI 8 EI 1 W F y 2 πFR 3 由Vε=W 得 y 4 EI
1 1 1 1 W P1 1 P2 2 P3 3 Pn n 2 2 2 2
All forces are applied slowly from zero to the final value. All deformations are within the proportional limit. Conclusion: (1) U is not related to the order in which the forces are applied. (2) U = W
q
A B
F=qa
C x A x B x 2a a
C
1
x
FRA
2a
a
1/2a
（2）求C 截面的转角（在C处加一单位力偶）
qa qx 2 x AB: M ( x) x M ( x) 2 2 2a BC: M ( x ) qa x M ( x) 1 2 2 a qa a 1 qx x C [ ( x )( )dx ( qax )(1)dx ] 0 EI 0 2 2 2a 5qa 3 6 EI （ ）
例题 图示外伸梁,其抗弯刚度为 EI. 用单位载荷法求C点的挠 度和转角.

中国民航大学《材料力学》第13章 能量法

中国民航大学《材料力学》第13章 能量法

CAUC
几何法：
1
1
F1L1 EA
2PL EA
2β B
Δ2
Δ1
β
C
B’
D
2
PL EA
BC
21
2
2PL EA
CD
2
PL EA
BD (2 2 1)PL EA
CAUC
例5：图示简支梁 AB，承受均布载荷 q 作用。试用卡氏定理计算 B
截面的转角，设 EI 为常数。
q
解：在 B 处附加一力偶 MB，计算在 q 和
在弹性范围内，弹性体在外力作用下发生变形而在体内积蓄 的能量，称为弹性变形能，简称变形能。
固体在外力作用下，引起力作用点沿力作用方向位移，外力 因此而做功。另一方面，弹性固体因变形而具备了做功的能 力，即储存了变形能。物体的变形能在数值上等于外力在加 载过程中在相应位移上所做的功，即
Vε ＝W
在弹性范围内，弹性体的变形能量是可逆的；超过弹性范围， 塑性变形将耗散一部分能量，变形能不能全部再转变为功。
CAUC
第一节 外力功、应变能与克拉比隆定理
一 杆件变形能的计算
1、轴向拉伸或压缩
Vε
W
1 2
FN
L
FN2 L 2EA
当拉力FN为变量时，
F
dF F
L
L
d(L)
dVε
FN2 (x) 2EA
dx
2、纯剪切
Vε
L
FN2 (x) 2EA
dx
u 2 1
2G 2
单位体积变形能：
u Vε
2
1
关系时，才能应用卡氏定理。
卡氏定理的特殊形式：
(1)横力弯曲的梁：

材料力学习题册答案-第13章 能量法

材料力学习题册答案-第13章 能量法

第 十三 章 能 量 法一、选择题1．一圆轴在图1所示两种受扭情况下，其（ A ）。

A 应变能相同，自由端扭转角不同； B 应变能不同，自由端扭转角相同； C 应变能和自由端扭转角均相同； D 应变能和自由端扭转角均不同。

（图1）2．图2所示悬臂梁，当单独作用力F 时，截面B 的转角为θ，若先加力偶M ，后加F ，则在加F 的过程中，力偶M （ C ）。

A 不做功；B 做正功；C 做负功，其值为θM ；D 做负功，其值为θM 21。

3．图2所示悬臂梁，加载次序有下述三种方式：第一种为F 、M 同时按比例施加；第二种为先加F ，后加M ；第三种为先加M ，后加F 。

在线弹性范围内，它们的变形能应为（ D ）。

A 第一种大； B 第二种大； C 第三种大； D 一样大。

4．图3所示等截面直杆，受一对大小相等，方向相反的力F 作用。

若已知杆的拉压刚度为EA ，材料的泊松比为μ，则由功的互等定理可知，该杆的轴向变形为EAFlμ，l 为杆件长度。

（提示：在杆的轴向施加另一组拉力F 。

） A 0； B EAFb ； CEAFbμ； D 无法确定。

（图2） （图3）二、计算题1．图示静定桁架，各杆的拉压刚度均为EA 相等。

试求节点C 的水平位移。

解：解法1-功能原理，因为要求的水平位移与P 力方向一致，所以可以用这种方法。

由静力学知识可简单地求出各杆的内力，如下表所示。

()()EAaP EAPa EA Pa P C 22222212222++=∆可得出：()EAPaC 122+=∆解法2-卡氏定理或莫尔积分，这两种方法一致了。

则C 点水平位移为：()EAPaC 122+=∆2．图示刚架，已知各段的拉压刚度均为EA ，抗弯刚度均为EI 。

试求A 截面的铅直位移。

解：采用图乘法，如果不计轴向拉压，在A 点施加单位力，则刚架内力图和单位力图如图所示。

h Fl Fl l h Fl l l Fl EI A 23313221+=⋅⋅+⋅⋅=∆EA Fhdx EA F dx EA N N dx EA N N h h BC BC lAB AB AN=--+=+=∆⎰⎰⎰202010)1)((0故A 点总的铅直位移为：EAFhEI h Fl Fl A ++=∆33233．试求图示悬臂梁B 截面的挠度和转角（梁的EI 为已知常数）。

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如果考虑轴向拉压，解法同第2题，略。
5．如下图刚架受一对平衡力F作用，各段的EI相同且等于常量，试用图乘法求两端A、B间的相对转角。
解：应用图乘法，在A、B点加一对单位力偶。它们的内力图如下图。
6．图示刚架，各段的抗弯刚度均为EI。试计算B截面的水平位移和C截面的转角。
解：应用图乘法，在B截面加一水平单位力，在C截面加一单位力偶，它们的内力图如下图。
第十三章能量法
一、选择题
1．一圆轴在图1所示两种受扭情况下，其〔A〕。
A应变能相同，自由端扭转角不同；
B应变能不同，自由端扭转角相同；
C应变能和自由端扭转角均相同；
D应变能和自由端扭转角均不同。
〔图1〕
2．图2所示悬臂梁，当单独作用力F时，截面B的转角为θ，假设先加力偶M，后加F，那么在加F的过程中，力偶M〔C〕。
A不做功；B做正功；
C做负功，其值为 ；D做负功，其值为 。
3．图2所示悬臂梁，加载次序有下述三种方式：第一种为F、M同时按比例施加；第二种为先加F，后加M；第三种为先加M，后加F。在线弹性范围内，它们的变形能应为〔D〕。
A第一种大；B第二种大；
C第三种大；D一样大。
4．图3所示等截面直杆，受一对大小相等，方向相反的力F作用。假设杆的拉压刚度为EA，材料的泊松比为μ，那么由功的互等定理可知，该杆的轴向变形为 ，l为杆件长度。〔提示：在杆的轴向施加另一组拉力F。〕
A 0；B ；
C ；D无法确定。
〔图2〕〔图3〕
二、计算题
1．图示静定桁架，各杆的拉压刚度均为EA相等。试求节点C的水平位移。
解：解法1-功能原理，因为要求的水平位移与P力方向一致，所以可以用这种方法。
由静力学知识可简单地求出各杆的内力，如下表所示。
可得出：
解法2-卡氏定理或莫尔积分，这两种方法一致了。
杆
AB
0
0
0
BC
-1
故A点总的铅直位移为：
3．试求图示悬臂梁B截面的挠度和转角〔梁的EI为常数〕。
解：应用图乘法，在B点分别加单位力和单位力偶。它们的内力图如下图。
4．图示刚架，EI及EA。试用莫尔积分法或图乘法计算B截面的垂直位移wB和转角θB。
解：应用图乘法，如果不计轴向拉压，在B点分别加单位力和单位力偶。它们的内力图如下图。
在C点施加水平单位力，那么各杆的内力如下表所示。
杆
AB
1
BC
1
CD
0
0
0
BD
AD
0
00Biblioteka 那么C点水平位移为：2．图示刚架，各段的拉压刚度均为EA，抗弯刚度均为EI。试求A截面的铅直位移。
解：采用图乘法，如果不计轴向拉压，在A点施加单位力，那么刚架内力图和单位力图如下图。
如果考虑轴力影响，那么各杆的内力如下表所示。