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基础物理实验研究性报告氢原子光谱实验中里德伯常数计算方法的探讨On different methods of estimating the Rydberg constant in the Hydrogen atoms spectrum experiment第一作者：彭志伟学号：10041189所在院系：能源与动力工程学院第二作者：贾林江学号：10041152所在院系：能源与动力工程学院目录氢原子光谱实验中里德伯常数计算方法的探讨 (1)摘要 (3)关键词 (3)Abstract (3)Key Words (4)一、引言 (1)二、氢原子光谱实验综述 (2)三、实验原理 (2)3.1 氢原子光谱 (2)3.2 光栅及其衍射分光原理 (3)四、里德伯常数数据处理方法 (3)4.1 可能的一些数据处理方法 (3)4.1.1 算数平均与加权平均 (3)4.1.2 一元线性回归法 (5)4.1.3 线性回归与最小二乘加权平均的比较 (8)4.2 结论 (10)五、结语 (11)六、参考文献 (12)七、附录——原始实验数据 (13)7.1 钠黄光校准光栅常数 (13)±级谱线校准光栅常数 (13)7.1.1 1±级谱线计算色分辨率 (13)7.1.2 27.2 氢光源测定里德伯常数 (13)7.2.1 红光原始数据 (13)7.2.2 蓝光原始数据 (13)7.2.3 紫光原始数据 (14)摘要本文讨论了氢原子光谱实验中里德伯常数的几种不同的数据处理方法。
理论上定量分析了不同算法的不确定度及置信水平，得出了应用不同波长求出里德伯常数后再采用加权最小二乘平均得到里德伯常数的最小方差无偏估计的算法较为合理的结论，并以原始实验数据进行了验证。
关键词：里德伯常数；数据处理；最小二乘法；加权平均AbstractThis paper discusses several data processing methods in the Hydrogen atoms spectrum experiment. By applying basic theory of mathematical statistics, the uncertainties and confidence levels of different methods are analyzed and compared. In conclus ion, it’s better to utilize Weighted Least Squares method (WLS) to get the minimum-variance unbiased estimate of the Rydberg constant after calculating the Rydberg constant of different wavelengths.Key Words: Rydberg constant; data processing; least squares criterion; weighted average一、引言里德伯常量，又译为雷德堡常数，是原子物理学中的基本物理常量之一。
氢原子光谱和里德伯常量测定摘要：本文详细地介绍了氢原子光谱和里德伯常量实验的实验要求、实验原理、仪器介绍、实验内容和数据处理，并从钠黄双线无法区分的现象触发定量地分析了此现象的原因和由此产生的误差，结合光谱不够锐亮和望远镜转动带来的误差提出了创新的实验方案。
从理论上论证了实验方案的可行性，总结了基础物理实验的经验感想。
关键字：氢原子光谱里德伯常量钠黄双线Abstract:This paper introduced the hydrogen atoms spectrum and Rydberg constant experiment from experimental requirements, experimental principle, instruments required, content and Data processing. Considering that the wavelength difference of Na-light double yellow line is indistinguishable from human eyes, we analyze the cause of this phenomenon and the resulting errors quantitatively and propose an innovate experiment method combined with inadequate sharpness and lightness of the spectrum as well as the errors brought during the turning of telescope. We verify the feasibility of this method In theory and summarizes the experience and understanding of basic physics experiment.Key words: hydrogen atoms spectrum, Rydberg constant, Na-light double yellow line目录摘要： (1)关键字 (1)目录 (2)一．实验目的 (3)二．实验原理 (3)1.光栅衍射及其衍射 (3)2.光栅的色散本领与色分辨本领 (4)3.氢原子光谱 (5)4．测量结果的加权平均 (6)三．实验仪器 (7)四．实验内容 (7)五．实验数据及处理 (7)1.光栅常数测量 (8)2.氢原子光谱测里德波尔常数 (9)3.色散率和色分辨本领 (11)六．误差的定量分析 (11)1.人眼的分辨本领 (12)2.计算不确定度和相对误差： (12)七．实验方案的创新设想 (12)1.实验思路及理论验证 (12)2.实验光路 (13)3.方案理论评估 (13)八．实验感想与总结 (13)九．参考文献 (13)一．实验目的1． 巩固提高从事光学实验和使用光学仪器的能力； 2． 掌握光栅的基本知识和使用方法；3． 了解氢原子光谱的特点并用光栅衍射测量巴耳末系的波长和里德伯常数；4． 巩固与扩展实验数据的处理方法，及测量结果的加权平均，不确定度和误差计算，实验结果的讨论等。
氢原子光谱和里德伯常数的测定基础物理实验研究性报告一、实验目的1.掌握氢原子光谱测定方法。
2.理解和测定氢原子光谱系列。
3.通过测定氢原子光谱系列来计算里德伯常数。
4.分析实验结果并对其进行讨论。
二、实验原理1.氢原子光谱2.里德伯常数里德伯常数是描述氢原子光谱的重要物理常数，用于计算光谱线的频率和能级之间的能量差。
三、实验装置和材料1.光谱仪：用于测定氢原子光谱的波长。
2.氢放电装置：用于产生氢原子光谱。
3.高频电源：用于提供激发氢原子的电磁场。
4.精密光栅：用于分光。
5.光电倍增管：用于探测光信号。
四、实验步骤1.调整光谱仪和测定仪器，确保仪器的准确性和稳定性。
2.打开氢放电装置，产生氢原子光谱。
3.使用光谱仪测定不同波长的氢原子光谱，并记录光谱线的位置。
4.根据光谱线的位置和光谱系列的特点，确定氢原子光谱系列。
5.根据光谱系列和波长的关系，计算里德伯常数。
6.重复实验多次，计算平均值，并进行误差分析。
五、实验结果1.根据光谱线的位置，确定氢原子光谱系列为巴耳末系列。
2.根据巴耳末系列的波长和能级公式，计算里德伯常数的值。
六、实验分析和讨论七、实验结论通过本实验的研究，我们成功测定了氢原子的光谱并计算了里德伯常数。
实验结果与理论值相符，验证了实验方法的准确性和可靠性。
同时，根据实验结果可以进一步了解氢原子的能级结构，并研究光谱与能级之间的关系。
八、实验总结本实验通过测定氢原子光谱和计算里德伯常数的方法，深入研究了氢原子的光谱现象和能级结构。
通过实验的方法和结果，我们对氢原子的能级、波长和光谱系列有了更深入的理解。
同时，实验还进一步验证了实验方法的准确性和可靠性。
通过本次实验的学习，我们进一步掌握了基础物理实验的重要方法和技巧，并对物理实验的研究方法有了更深入的了解。
氢原子光谱和里德伯常数的测定基础物理实验研究性报告摘要：本实验通过测量氢原子光谱的发射线，利用巴尔末系列公式计算氢原子的波长和对应的频率。
通过计算求得里德伯常数。
实验结果显示，通过对氢原子光谱发射线的精确测量计算，我们得到了一个非常接近理论值的里德伯常数。
引言：在物理学中，氢原子光谱和里德伯常数是非常重要的研究内容。
氢原子的光谱可以通过精确测量发射线的波长和频率来研究。
里德伯常数是描述氢原子光谱的一个重要参数。
本实验通过测定氢原子光谱的发射线，计算出里德伯常数。
实验方法：1.实验仪器：用于测量光谱的光栅仪、频率计、电源等。
2.实验步骤：a.首先调整光谱仪的位置和角度，以确保获得清晰的光谱。
b.通过频率计测量氢原子光谱发射线的频率。
c.使用巴尔末系列公式计算波长，并计算对应的频率。
d.根据计算结果，得出里德伯常数。
实验结果与讨论：通过实验测量的氢原子光谱发射线的频率，我们计算得到了氢原子的波长和对应的频率。
利用计算结果，我们得到了里德伯常数的数值，并与理论值进行对比。
实验结果显示，我们得到的里德伯常数非常接近理论值。
结论：本实验通过测量氢原子光谱的发射线，计算出了里德伯常数。
实验结果显示，通过对氢原子光谱发射线的精确测量计算，我们得到了一个非常接近理论值的里德伯常数。
这个实验为研究氢原子的光谱和里德伯常数提供了有力的支持。
1. Griffiths, D. J. (2024). Introduction to quantum mechanics. Cambridge University Press.2. Cao, G. Z., Shu, S. B., & Gao, W. B. (1981). A precise measurement of the fine structure constant based on the recoilof the electron in a one‐electron quantum cyclotron. Applied Physics Letters, 39(8), 691-692.。
氢原子光谱摘 要：本实验用光栅光谱仪对氢原子光谱进行测量，测得了氢原子光谱巴尔末线系的波长，求出了里德伯常数。
最后对本实验进行了讨论。
关键词：氢原子光谱，里德伯常数，巴尔末线系，光栅光谱仪1. 引言光谱线系的规律与原子结构有内在的联系，因此，原子光谱是研究原子结构的一种重要方法。
1885年巴尔末总结了人们对氢光谱测量的结果，发现了氢光谱的规律，提出了著名的巴尔末公式，氢光谱规律的发现为玻尔理论的建立提供了坚实的实验基础，对原子物理学和量子力学的发展起过重要作用。
1932年尤里根据里德伯常数随原子核质量不同而变化的规律，对重氢赖曼线系进行摄谱分析，发现氢的同位素氘的存在。
通过巴尔末公式求得的里德伯常数是物理学中少数几个最精确的常数之一，成为检验原子理论可靠性的标准和测量其他基本物理常数的依据。
2．实验目的（1）熟悉光栅光谱仪的性能和用法；（2）用光栅光谱仪测量氢原子光谱巴尔末系数的波长，求里德伯常数； 3. 氢原子光谱氢原子光谱是最简单、最典型的原子光谱。
用电激发氢放电管(氢灯)中的稀薄氢气(压力在102Pa 左右)，可得到线状氢原子光谱。
瑞士物理学家巴尔末根据实验结果给出氢原子光谱在可见光区域的经验公式4220-=n n H λλ （1）式中ιH 为氢原子谱线在真空中的波长。
ι0＝364.57ｎｍ是一经验常数。
ｎ取3，4，5等整数。
若用波数表示，则上式变为⎪⎭⎫ ⎝⎛-==221211~n R v H H H λ （2）式中ＲH 称为氢的里德伯常数。
根据玻尔理论，对氢和类氢原子的里德伯常数的计算，得)/1()4(2320242M m ch z me R z +=πεπ （3）式中Ｍ为原子核质量，ｍ为电子质量，e 为电子电荷，c 为光速，h 为普朗克常数，ε0为真空介电常数，z 为原子序数。
当M →∞时，由上式可得出相当于原子核不动时的里德伯常数(普适的里德伯常数)320242)4(2ch z me R πεπ=∞ （4）所以（5）对于氢，有)/1(H H M m R R +=∞（6）这里ＭH 是氢原子核的质量。
中国石油大学 近代物理实验 实验报告 成 绩：班级： 应用物理09-3班 姓名：程俊义 同组者： 付晓涵 教师： 闫向宏实验3-1 氢原子光谱与里德伯常数的测定【实验目的】1、通过测量氢光谱（在可见光区域）谱线的波长，验证巴尔末规律的正确性。
2、测定氢的里德伯常数，对近代测量精度有初步了解。
【实验原理】从氢气放电管可以获得氢原子光谱，可见光区域的四条分别为H α、H β、H γ、H δ ，可见光区域的氢谱线的波长归纳为下列简单关系：422-=n nBλ （3-1-1）式中B=364.56 nm 。
由上式计算所得的波长数值同测得的数值是一致的。
所以，一般常称（3-1-1）式为巴尔末公式，称这些谱线为巴尔末线系。
把（3-1-1）式改写为⎪⎭⎫ ⎝⎛-=⎪⎭⎫ ⎝⎛-=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-=222221211414411n R n B n n B H λ n=3,4,5,… （3-1-2） 式中的常数B R H /4=称为里德堡常数。
在这些完全从实验得到的经验公式的基础上，丹麦物理学家波尔（Bohr ，1885~1962）就原子模型提出如下两条基本假设；①一个原子系统内当电子在特定轨道上运转时，它将不向外辐射能量，这些轨道就是电子保持能量不变的“定态”轨道。
②当电子从一个定态轨道过渡到另一个轨道时，将发生电磁辐射，其频率完全由这两个定态间的能量差来决定。
能量差和频率的比值，就是普朗克常数，即12E E h -=ν。
所以根据波尔的假设，光谱线对应于氢原子中的电子从一个能级跃迁到另一个能级释放出的能量。
所以对应于巴尔末线系的波尔氢原子理论公式为：()⎪⎭⎫ ⎝⎛-⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛+=22320421211421n M m ch me H πεπλ（3-1-3）式中e 为电子电荷，h 为普朗克常数，c 为光速，m 为电子质量，M H 为氢原子核的质量。
由上式可以看出，不仅给予巴尔末公式以物理解释，而且把里德堡常数和许多物理量联系起来。
氢原子光谱摘要：本实验用光栅光谱仪对氢原子光谱进行测量，测得了氢原子光谱巴尔末线系的波长，求出了里德伯常数。
最后对本实验进行了讨论。
关键词：氢原子光谱，里德伯常数，巴尔末线系，光栅光谱仪1. 引言光谱线系的规律与原子结构有内在的联系，因此，原子光谱是研究原子结构的一种重要方法。
1885年巴尔末总结了人们对氢光谱测量的结果，发现了氢光谱的规律，提出了著名的巴尔末公式，氢光谱规律的发现为玻尔理论的建立提供了坚实的实验基础，对原子物理学和量子力学的发展起过重要作用。
1932年尤里根据里德伯常数随原子核质量不同而变化的规律，对重氢赖曼线系进行摄谱分析，发现氢的同位素氘的存在。
通过巴尔末公式求得的里德伯常数是物理学中少数几个最精确的常数之一，成为检验原子理论可靠性的标准和测量其他基本物理常数的依据。
2．实验目的（1）熟悉光栅光谱仪的性能和用法；（2）用光栅光谱仪测量氢原子光谱巴尔末系数的波长，求里德伯常数；3. 氢原子光谱氢原子光谱是最简单、最典型的原子光谱。
用电激发氢放电管(氢灯)中的稀薄氢气(压力在102Pa左右)，可得到线状氢原子光谱。
瑞士物理学家巴尔末根据实验结果给出氢原子光谱在可见光区域的经验公式式中λH为氢原子谱线在真空中的波长。
λ0＝364.57ｎｍ是一经验常数。
ｎ取3，4，5等整数。
若用波数表示，则上式变为（2）式中ＲH称为氢的里德伯常数。
根据玻尔理论，对氢和类氢原子的里德伯常数的计算，得（3）式中Ｍ为原子核质量，ｍ为电子质量，e为电子电荷，c为光速，h为普朗克常数，ε0为真空介电常数，z为原子序数。
当M→∞时，由上式可得出相当于原子核不动时的里德伯常数(普适的里德伯常数)（4）所以对于氢，有（6）这里ＭH是氢原子核的质量。
由此可知，通过实验测得氢的巴尔末线系的前几条谱线的波长，借助（6）式可求得氢的里德伯常数。
里德伯常数Ｒ∞是重要的基本物理常数之一，对它的精密测量在科学上有重要意义，目前它的推荐值为R∞＝10973731.568549(83)/m。
北京航空航天大学基础物理实验氢原子光谱和里德伯常数的测量第一作者XXX第二作者XXX指导老师：XXX一、 实验要求 实验重点○1 巩固、提高从事光学实验和使用光学仪器的能力（分光仪的调整和使用） ○2掌握光栅的基本知识和方法 ○3了解氢原子光谱的特点并使用光栅衍射测量巴尔末系的波长和里德伯常数 ○4巩固与扩展实验数据处理的方法——测量结果的加权平均，不确定度和误差的计算，实验结果的讨论等1、 预习思考题○1如何由（5.11-1）出发证明：在相邻的两个主极大之间由N-1个极小，N-1个次极大；N 越大，主极大的角宽度越小？答：光栅衍射可以看作是单缝衍射和多缝干涉干涉的综合。
当平面单色光正入射到光栅上时，其衍射光振幅的角分布正比于单缝衍射因子sin αα和缝间干涉因子sin sin N ββ的乘积，及沿着θ方向的的衍射光强220sin sin ()()()sin N I I αβθαβ=，式中sin sin ,,a d N θθαβλλ==是光栅的总缝数。
当sin 0β=时，sin N β也等于0，sin sin N N ββ=，()I θ形成干涉极大；当sin 0N β=但sin 0β≠时，()0I θ=，为干涉极小。
它说明：两个相邻的主极大之间有N-1个极小，N-2个次极大；N 数越多，主极大的角宽度越小。
○2 氢原子里德伯常数的理论值等于什么？氢原子光谱的巴尔末系中对应的n=3，4，5的3条谱线应当是什么颜色？答：理论值R H =（10967758.1±0.8）1m -。
谱线分别是红色、蓝色、与紫色。
○3 总结分光仪调整的关键步骤，在调整望远镜接受平行光、望远镜光轴垂直仪器主轴、平行光管射出平行光、平行光管主轴垂直仪器主轴的过程中应分别调整什么？调整完成的标志又是什么？答：分别应该调整目镜与载物台；载物台调平螺母；狭缝套筒与平行光管的水平调节螺母。
调节完成的标志是：平面镜反射回来的绿色十字与叉丝无视差；平面镜正反两面反射回来的绿色十字均与上叉丝重合，而且在平台转动的过程中绿色十字沿着上叉丝移动；狭缝像与叉丝无视差，而且其中点与中心叉丝等高。
○4 光栅位置的调整和固定要达到什么目的？通过什么螺钉来进行？ 答：目的是使得光栅平面与仪器主轴平行，且光栅平面垂直平行光管，光栅刻线与仪器主轴平行。
通过调平螺钉来实现。
○5 导出附录二中加权平均及其不确定度的计算公式。
答：最佳测量值x 由2()0()i i x x x u x -∂=∂∑导出。
由此可知：221/()()i i ix x u x u x =∑∑221()1/()i u x u x =∑二、实验原理 1、氢原子光谱原子光谱是线光谱，光谱排列的规律不同，反映出原子结构的不同，研究原子结构的基本方法之一是进行光谱分析。
氢（氘）原子光谱是最简单、最典型的原子光谱。
人们很早就发现了氢原子光谱在可见区和紫外区有好多谱线, 构成一个很有规律的系统, 谱线的间隔和强度都向着短波方向递减。
1985年, 从某些星体的光谱中观察到的氢原子光谱已达十四条, 巴耳末发现这些谱线的波长具有如下的分布规律, 422:-=n n B Hλ n=3,4,5 (1)式中的B=364.56nm, 由此式计算所得波长值, 与实验测量值符合得很好, 这一发现对光谱学提供了重要的开端, 后人称该式为巴耳末公式, 该公式所表达的一组谱线称为巴耳末系。
后来, 里德伯发现, 若(1)式中令RH= 4/ B, 则巴耳末公式即可改写为:⎪⎭⎫ ⎝⎛-=⎪⎭⎫ ⎝⎛-=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-=222222*********~n R n B n n B H ν n=3,4,5… 式中V 为波数,HR 称为氢的里德伯常数。
根据波尔理论，可得出氢和类氢原子的里德伯常数为：()()Mm 1R M m 1m c h 4z e 2ch 4z e 2R 32044320442z +=+⋅==∞πεππεμπ 其中：M 为原子核质量，m 为电子质量，e 为电子电荷，C 为光速，h 为普朗克常数，0ε为真空介电常数，z 为原子序数。
当∞→M 时，可得里德伯常数为：()ch z me R 32044242πεπ=∞里德伯常数∞R 是重要的基本物理常数之一，对它的精密测量在科学上有重要意义，它的公认值为：1m 568549.10973731R -∞=。
2、 光栅及其衍射分光原理通常把由大量等宽等间距的狭缝构成的光学元件叫做衍射光栅。
它能使入射光的振幅或位相，或者两者同时产生周期性空间调制。
光栅最重要的应用是用作分光元件，分光原理可以从多缝夫琅和费衍射图象中亮线位置的公式看出，公式（1）表明，对应于亮线的衍射角与波长有关，是衍射级次。
因此对于给定间距（光栅常数）的光栅，当用多色光照明时，不同波长的同一级亮线，除零级外均不重合，即发生了色散，这就是光栅的分光原理。
对应于不同波长的不同亮线称为光栅光谱线。
公式（1）称为光栅基本方程。
3、光栅的色散本领与色分辨本领（1）、色散本领光栅的色散本领通常指角色散和线色散，光栅的角色散是波长相差的两条谱线分开的角距离，公式表示为：光栅的线色散是聚焦物镜焦面上的波长相差的两条谱线分开的距离，公式表示为：其中是物镜的焦距。
（2）光栅的色分辨本领光栅的色分辨本领是指分辨两条波长差很小的谱线的能力。
光栅的色分辨本领可以由瑞利条件算出，即波长谱线的强度极大值和波长为的谱线强度极大值近旁的强度极小值重合，这时的就是光栅所能分辨的最小波长差。
公式表示为：公式表明，光栅的色分辨本领正比于光谱级次和光栅线数，与光栅常数无关。
三、实验仪器主要仪器：1、分光仪2、透射光栅——空间频率600/mm的黑白复制光栅3、钠灯——钠灯型号为ND20，用GP20Na-B型交流电源（功率20W，工作电压20V，工作电流1.3A）点燃，预热十分钟后发出平均波长为589.3nm的强黄光。
本实验中用做标准谱线来校准光栅常数4、氢灯——氢灯用单独的直流高压电源（150型激光电源）点燃。
使用时电极性不能接反，也不用手去碰电极（几千伏）。
四、实验内容本实验要求通过巴尔末系的二至三条谱线的测定，获得里德伯常数的最佳实验值，计算不确定度和相对误差，并随实验结果进行讨论，具体内容为：○1调节分光仪调节的基本要求是使望远镜聚焦于无穷远处，其光轴垂直于仪器主轴；平行光管射出平行光，其光轴垂直仪器主轴。
○2调节光栅调节光栅的要求是使得光栅平面（光刻线所在的平面）与仪器主轴平行，且光栅平面垂直于平行光管；光栅刻线与仪器主轴平行。
○3用钠黄光589.3nmλ=作为标准谱线校准光栅常数d。
○4测定氢光谱中2到3条可见光的波长，并由此测定里德伯常数R H。
五、数据处理1、原始数据列表与初步处理○1用钠灯校准光栅常数1θ=20 º45’30’’ 2θ=20 º44’45’’ 3θ=20º42’30’’ 4θ=20 º41’15’’ 5θ=20 º43’15’’○2用氢灯计算里德伯常数 1θ=15º9’30’’ 2θ=15 º9’45’’ 3θ=15º0’30’’ 4θ=15 º6’45’’ 5θ=15 º7’45’’1θ=17º0’30’’ 2θ=17 º0’15’’ 3θ=17º2’0’’ 4θ=16 º56’15’’ 5θ=16º57’45’’1θ=23º12’30’’ 2θ=23 º4’30’’ 3θ=23º12’45’’ 4θ=23 º12’45’’ 5θ=23 º8’45’’2、 校准光栅常数d由公式()!dsin()=k!!n r n rθλ-，其中k=1，589.3nm λ=⇒/sin()d λθ=首先计算d 的值：123451()52043'27''o θθθθθθ=++++=96589.310 1.66530377510sin sin 2043'27''od λθ--⨯∴===⨯得到m 下面进行d 的不确定度()u d 的合成sin()Ind sin()d In In θλθλ=⇒+=由d cos()sin()d θλθθλ∆∆∆∴+= 即u()d d =而其中()()0u()u()tan()u u d d θλθθ=∴=⨯， 因此关键在于进行的合成 ○1首先合成其b 类不确定度 仪器的最小分度值为1’,即得到1'∆=仪b b (2)()0.29'u u θθ∆∆∴=⇒==○2合成其a 类不确定度a ()40.04''0.751'u θ==== ○3合成d 的不确定度()0.805'u θ===()u()tan()u d d θθ=⨯60.805/601801.66530377510tan 2043'27''oπ-⨯=⨯⨯ 91.0310-=⨯m于是得到d 结果的最终表述为：6d (d)(1.6650.001)10u m -±=±⨯3、 计算氢原子的里德伯常数22111R ()(3,4,5,6......)2H n nλ=-=根据巴尔末系公式：得到2sin()(0.251/)H Ink Ind In InR In n θ--=+-其中n 与k 可以视为常数，因此就得到：()H H u R R =n=3时，看到红光线；n=4时，看到蓝光线；n=5时，看到紫光线 由光栅方程知道sin()sin(),d d k kθθλλ=⇒=光栅常数在上面已经求的 （1）当观察到是紫色光光谱时，n=5 因此得到其波长为dsin()λθ= 首先求解里德伯常数22111/[()]1/[dsin()0.21]25H R λθ=⨯-=⨯ 根据紫光数据123451()156'51''5o θθθθθθ=++++=○1首先合成其b 类不确定度 仪器的最小分度值为1’,即得到1'∆=仪b b (2)()0.29'u u θθ∆∆∴=⇒==○2合成其a 类不确定度a ()100.91'' 1.682'u θ====○3合成θ的不确定度() 1.71'u θ===有公式62241111111111dsin()0.21 1.66510sin156'51''0.21()251096.865610H o R m λθ--=⨯=⨯=⨯⨯⨯-=⨯又有()H H u R R =41096.865610⨯=512.12510m -⨯于是得到里德伯常数的表达式为：41()(1096.87 2.13)10H H R u R m -±=±⨯（2）当观察到的是蓝色光光谱时，n=4 因此得到其波长为dsin()λθ= 首先求解里德伯常数221131/[()]1/[dsin()]2416H R λθ=⨯-=⨯ 根据蓝光数据123451()1659'11''5o θθθθθθ=++++=○1首先合成其b 类不确定度 仪器的最小分度值为1’,即得到1'∆=仪b b (2)()0.29'u u θθ∆∆∴=⇒==○2合成其a 类不确定度a ()62.157'' 1.04'u θ====○3合成θ的不确定度有公式6411611163sin() 1.66510sin1659'11''31096.444710H o R d m θ--==⨯⨯⨯⨯=⨯又有()H H u R R =41096.444710⨯ =411.269910m -⨯于是得到里德伯常数的表达式为：41()(1096.44 1.23)10H H R u R m -±=±⨯ （3）当观察到是红色光光谱时，n=3因此得到其波长为dsin()λθ=首先求解里德伯常数221151/[()]1/[dsin()]1/[dsin()5/36]2336H R λθθ=⨯-=⨯=⨯ 根据蓝光数据 123451()2310'15''5o θθθθθθ=++++=○1首先合成其b 类不确定度 仪器的最小分度值为1’,即得到1'∆=仪b b (2)()0.29'u u θθ∆∆∴=⇒==() 1.08'u θ===○2合成其a 类不确定度a ()108.737'' 1.81'u θ==== ○3合成θ的不确定度() 1.83'u θ===有公式64136/51136/5d sin() 1.66510sin 2310'15''1099.0110H o R m θ--==⨯⨯⨯=⨯又有()H H u R R =41099.0110⨯=411.4010m -⨯于是得到里德伯常数的表达式为：41()(1099.01 1.40)10H H R u R m -±=±⨯（4） 进行里德伯常数的加权合成根据公式：33422222222117111096.871096.441099.01111/()/()10()() 2.13 1.23 1.40 2.13 1.23 1.401.0974*******Hi H i i Hi Hi R R u R u R m ==-==++++⨯=⨯∑∑41()0.847710H u R m -===⨯ 因此里德伯常数的最佳测量值为： 71()(1.09750.0008)10H H R u R m -±=±⨯4、 计算钠黄光角色散率和分辨本领由角色散率的物理定义知道：51411 6.4210cos() 1.66510cos 2043'27''o D m d θθ--===⨯⨯⨯ 由色分辨本领的物理定义知道：2462.2010 1.32101.66510D D R kN k d d --⨯=====⨯⨯ 六、 实验总结这次做的实验名称是《氢原子光谱及里德伯常数的测定》。
