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第二章 气固两相流动的研究方法

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气液两相流课件

气液两相流课件
40
5.2 均相流模型的摩擦压降计算
一.均相流模型计算法
➢ 两相摩擦压力梯度
dp f Ph 0
dz A
对于圆管，控制体周界长度(m)：Ph D
通流面积(m2)：A D2
4
流体与壁面的摩擦剪应力(N/m2)：
o
f
m j2
全气相摩擦压降梯度

dPf dz
l
分液相摩擦压降梯度
dPf dz
g
分气相摩擦压降梯度
dPfl 液相部分摩擦压降梯度 dz
dPfg 分气相摩擦压降梯度 dz
2 lo
全液相折算系数
2go 全气相折算系数
2 l
分液相折算系数
2g 分气相折算系数
dPf 两相摩擦压降梯度 dz
X 2 马蒂内里参数
5
第一章 两相流基本参数及其 计算 方法
1.1 基本概念 1.2 气相介质含量 1.3 两相流的流量和流速 1.4 两相介质密度及比容
6
1.1 基本概念
1.物态：在某一条件下，物质存在的一种状态。 常见的物态是气态、液态和固态。有时物态 也称之为相，常见的物质三态也称为：气相、 液相、固相。
11
1.2 气相介质含量
1.2.1 定义
气相介质含量表示两相流中气相所占的份额。
1.2.2 几种表示方式
1.质量含气率x
单位时间内，流过通道某一截面的两相流体总质量 M中气相所占的比例份额。
x M M M M M
式中，M、 M分别表示气相和液相的质量流量，kg/s。
那么，质量含液率(湿度)可以表示为
4
课程目录
第一章 两相流基本参数及其计算方法（4学时） 第二章 两相流的流型和流型图（6学时） 第三章 两相流的基本方程（4学时） 第四章 截面含气率的计算（8学时） 第五章 直管的两相流压降计算（10学时） 第六章 两相流局部压降计算（2学时） 第七章 两相临界流动（4学时） 第八章 两相流流动不稳定性（2学时）

气液两相流

气液两相流

系统内即无压力梯度和温度梯度，且该系统内所
有共存相内也无化学势梯度时的状态。满足力学平衡、
热平衡和化学平衡。
（2）热平衡方程 饱和水焓
汽化潜热
i is rx
式中，i是流道某截面上两相流体的焓值，那么
x i is' r
（3）讨论
当 i is, x 0,t ts ，两相流动处于欠饱和态，
V V V M M

液相容积流量， m3/s ：
V M

气相容积流量, m3/s ：
V M

M V
M V
2.容积流量、相速度和折算速度
液相真实平均速度，m/s：
W


V A

M
A
过冷（欠热）沸腾或单相；
当is i is,0 x 1, t ts ，两相流动处于饱和
沸腾，这时热平衡含汽率等于质量含汽率；
当 i is, x 1,t ts ，过热蒸汽，单相汽体。
3.容积含气率β
指单位时间内流过某一截面的两相总容积中，气
相所占的比例份额。
V V
0.5

对比上面四种比， 容表达式,当S=1时，则有
A M 。 E m
o m
两相流特性参数的分类
(1) 流动参数： 可根据物质平衡或热平衡关系计算得到的
参数
x, , k; j, jg , j f ; wo,G; m,m; M , M , M ,V ,V ,V ;
截面上的两相流容积流量，m/s。它也表示两相流的平
均速度。
V V V
J

A

旋风分离器气固两相流数值模拟及性能分析共3篇

旋风分离器气固两相流数值模拟及性能分析共3篇

旋风分离器气固两相流数值模拟及性能分析共3篇旋风分离器气固两相流数值模拟及性能分析1旋风分离器气固两相流数值模拟及性能分析旋风分离器是一种广泛应用于化工、环保、电力等领域的气固分离设备，其利用离心力将气固两相流中的颗粒物分离出来，一般被用作除尘和粉尘回收设备。

本文将介绍旋风分离器的气固两相流数值模拟及性能分析。

气固两相流是指气体与固体颗粒混合物流动的状态。

旋风分离器中的气固两相流在进入设备后，经过导流装置后便会进入旋风筒，此时气固两相流呈螺旋上升流动状态，颗粒物受到离心力的作用被抛向旋风筒壁，而气体则从旋风筒顶部中心脱离，从出口排放。

因此，旋风分离器气固两相流的流体物理特性显得尤为重要。

本文采用计算流体力学（Computational Fluid Dynamics，CFD）方法对旋风分离器气固两相流进行数值模拟。

对于气体流动部分，采用了二维轴对称的控制方程式，包括连续性方程、动量方程和能量方程，而对于颗粒物流动部分，采用了颗粒物轨迹模型（Particle Tracking Model，PTM）。

在数值模拟过程中，采用了FLUENT软件进行求解，其中的数值算法采用双重电子数法（Electron Electrostatic Force Field，E3F2）。

数值模拟结果显示，在旋风分离器中，气体的流速主要集中在筒壁附近，而在离筒中心较远的地方，则流速较慢，颗粒物则以螺旋线的方式向旋风筒壁移动，并沿着筒壁向下运动。

颗粒物在旋风筒中受到离心力的作用后，其分布状态将随着离心力的变化而变化，最终沉积在筒壁处。

数值模拟结果还表明，旋风分离器的分离效率随着旋风筒直径的增加而增加。

为了验证数值模拟结果的可信度，实验室制作了一个小型旋风分离器进行了实验研究。

实验结果表明，数值模拟与实验结果相比较为一致，通过数值模拟可以较好地描述旋风分离器中气固两相流动的情况并用于性能预测。

综合来看，数值模拟是一种较为有效的旋风分离器气固两相流性能分析方法，可以较好地预测旋风分离器的分离效率和颗粒物的分布状态，为旋风分离器的设计和优化提供了有力支持综上所述，本文利用数值模拟方法和实验研究相结合的方式，对旋风分离器的气固两相流动性能进行了分析。

井下气固两相流皮带巷粉尘逸散规律研究

井下气固两相流皮带巷粉尘逸散规律研究

煤炭与化工Coal and Chemical Industry第44卷第4期2021年4月Vol 44 No.4Apr. 2021煤矿安全环保与煤炭加工井下气固两相流皮带巷粉尘逸散规律研究王燕杰（山西潞安矿业有限责任公司，山西长治046204）摘要：随着煤矿建设和生产规模的逐步增加，煤矿产生的粉尘量不断增加，严重影响了工人的健康和安全。

本文采用COMSOLMultiphysics 进行三维数值模拟，分析了粉尘扩散过程及 影响粉尘浓度分布的相关因素，对气流参数、皮带运行状态和输煤量变化对粉尘，运移和扩散规律影响的数值模拟进行研究。

结果表明，粉尘扩散速度和范围受风速及风流粘度影响较大，风速变大或粘度减小都会导致粉尘污染加剧。

关键词：粉尘；输煤皮带巷；运移分布规律；风力扬尘；数值模拟中图分类号：TD714 文献标识码：B 文章编号：2095-5979（2021） 04-0108-04Study on the dust fugitive pattern of undergroundgas-solid flow belt roadwayWang Yanjie（Shanxi Lu^an Mining Corporation Ltd., Changzhi 046204, China ）Abstract : With the gradual increase of coal mine construction and production scale, the amount of dust generated from coalmines increasing, which seriously affected the health and safety of workers. In this paper, COMSOL Multiphysics was used to conduct three-dimensional numerical simulation to analyze the dust diffusion process and related factors affecting dustconcentration distribution were studied to investigate the numerical simulation of the effects of changes in airflow parameters, belt operation status and coal transportation volume on dust, transportation and diffusion patterns. The resultsshowed that the du 就 dispersion velocity and range were greatly influenced by the wind speed and the viscosity of the wind flow, a larger wind speed or a lower viscosity would lead to increased dust pollution.Key words : dust; coal conveyor belt roadway; transportation distribution law; wind dust; numerical simulation0引 言粉尘污染是影响矿山安全生产的主要因素。

管道内气液两相流流激力研究进展

管道内气液两相流流激力研究进展

管道内气液两相流在核工业、化工业以及石油运输等多个领域中广泛存在，与单相流计和运行具有重要意义。

在过去几十年内，管道外流对管道的影响受到了广泛关注[15-20]，但随着研究的深入，学者们发现管道内流流激力的产生机理与管道外流有本质的区别[21]。

本文首先对管道内气液两相流流激力的产生机理方面的研究进展进行了综述，然后总结了流激力的影响因素，最后对其计算模型进行了阐述，旨在全面展示气液两相内流流激力的研究现状，为进一步开展相关研究给出指导。

1. 气液两相流流激力发生机理1968年，学者Yih和Griffith[22]首次进行了三通结构内气液两相流流激力的实验研究，研究发现：气液两相流流动伴随着强烈的压力、持液率和动量通量波动，正是由于这些不稳定因素导致了管道系统的受力和移动。

作者认为动量通量更能从本质上揭示流动的变化规律，因此将动量通量变化看作“源”，三通结构的移动看作“响应”，但限于实验条件不足，实验并未直接测量流体动量通量的变化，而是使用过滤器将管道移动信号转换为动量通量信号。

Riverin和Pettigrew[6]使用光学探针测量了U型管弯管处的气泡大小和频率以及该处管道的受力值，作者认为，不同气泡的经过导致动量通量的不断变化，经过的气泡越大，带来的动量变化越大；通过实验数据做出气泡尺寸–频率图线，发现最大气泡对应的频率值与受力信号频谱图中主频率值是一致的，由此证明流体轴向动量通量的变化使管道弯管部分产生了脉动力。

Cargnelutti等[23]进一步指出，单相流中弯头部位作用力的产生是由于流体流动方向和压力的改变，而气液两相流中，这两者的变化由于密度、气液界面的急剧变化而大大增加；在直管中，管道作用力的产生机理是液塞经过引起的湍流噪声和压力波动，而在弯头部位，则是由于动量通量在短时间的剧烈改变所造成。

Giraudeau等[24]在实验中直接对截面含气率信号和U型管弯管部位受力同时进行测量，通过对比两者的频谱图发现，同一组实验下两者的主频率值基本相同。

两相流、多相流

两相流、多相流

两相流的概念及类型两相物质(至少一相为流体)所组成的流动系统。

若流动系统中物质的相态多于两个，则称为多相流，两相或多相流是化工生产中为完成相际传质和反应过程所涉及的最普遍的粘性流体流动。

通常根据构成系统的相态分为气液系、液液系、液固系、气固系等。

气相和液相可以以连续相形式出现，如气体-液膜系统；也可以以离散的形式出现,如气泡-液体系统，液滴-液体系统。

固相通常以颗粒或团块的形式处于两相流中。

两相流的流动形态有多种。

除了同单相流动那样区分为层流和湍流外，还可以依据两相相对含量（常称为相比）、相界面的分布特性、运动速度、流场几何条件（管内、多孔板上、沿壁面等）划分流动形态。

对于管内气液系统，随两相速度的变化，可产生气泡流、塞状流、层状流、波状流、冲击流、环状流、雾状流等形态；对于多孔板上气液系可以产生自由分散的气泡、蜂窝状泡沫、活动泡沫、喷雾等形态。

两相流研究的一个基本课题是判断流动形态及其相互转变。

流动形态不同，则热量传递和质量传递的机理和影响因素也不同。

例如多孔板上气液两相处于鼓泡状态时，正系统混合物（浓度增加时表面张力减低）的板效率(见级效率)高于负系统混合物（浓度增加时表面张力增加）；而喷射状态下恰好相反。

两相流研究的另一个基本课题，是关于分散相在连续相中的运动规律及其对传递和反应过程的影响。

当分散相液滴或气泡时，有很多特点。

例如液滴和气泡在运动中会变形，在液滴或气泡内出现环流，界面上有波动，表面张力梯度会造成复杂的表面运动等。

这些都会影响传质通量，进而影响设备的性能。

两相流研究的课题，还有两相流系统的摩擦阻力，系统的振荡和稳定性等。

两相流研究模型两相流的理论分析比单相流困难得多，描述两相流的通用微分方程组至今尚未建立。

大量理论工作采用的是两类简化模型：①均相模型。

将两相介质看成是一种混合得非常均匀的混合物，假定处理单相流动的概念和方法仍然适用于两相流，但须对它的物理性质及传递性质作合理的假定；②分相模型。

稠密气固两相流中颗粒团运动的DEM模型研究

稠密气固两相流中颗粒团运动的DEM模型研究

１前 言
ＤＥＭ（Ｄｉｓｃｒｅｔｅ Ｅｌｅｍｅｎｔ Ｍｅｔｈｏｄ）方法是通过跟 踪流场中每个颗粒的运动轨迹来模拟整个流场中颗 粒运动情况的数值模拟方法，是研究稠密气固两相 流强有力的工具【１｜。目前国内外已有不少研究者采 用ＤＥＭ模型模拟稠密气固两相流旧３＇４Ｊ，但由于受 计算量的限制，到目前为止ＤＥＭ模型尚未用于工 程意义上的稠密气固两相流问题。
颗粒团聚是稠密两相流动中的基本现象，大部 分颗粒聚集成团，作为一个整体流体团在两相流场 中运动（反应），颗粒相的运动主要体现为颗粒团的运
动。因此，若能寻求一种直接将颗粒团作为离散相 的算法，将更有力于揭示稠密气固两相反应流中流 动与反应的特征。同时，实验研究表明，颗粒团通常 由几百到几千个颗粒组成［５］，直接将颗粒团作为离 散相，计算量与计算时间将远远小于将单个颗粒作 为离散相的模拟。
关键词颗粒团；ＤＥＭ软球模型；数值模拟
中图分类号：ＴＫｌ６
文献标识码：Ａ
文章编号：０２５３—２３１Ｘ（２００６）０３—０５１９—０４
ＳＴＵＤＹＩＮＧ ｏＦ ＣＬＵＳＴＥＲ ＢＥＨＡＶＩｏＲ ＩＮ ＤＥＮＳＥ ＧＡＳ—ＰＡＲＴＩＣＬＥ
ＴＷｏ．ＰＨＡＳＥ ＦＬｏＷ ＢＹ ＵＳＩＮＧ ＤＥＭ ＭｏＤＥＬ
ＬＩＵ Ｘｉａｎｇ－Ｊｕｎｌ ＺＨＡＯ Ｙａｎｌ ＸＵ Ｘｕ－Ｃｈａｎ９２ ＳＯＮＧ Ｓｈａｏ—Ｆｅｎ９１
摘要 颗粒聚集成团是稠密两相流动中的基本现象．本文直接以颗粒团为研究对象，建立了颗粒团运动的ＤＥＭ软球 模型，具体给出了稠密气固两相流中颗粒团大小的计算表达式，建立了非球形颗粒团运动、接触碰撞及破碎模型，并将此 模型用于模拟一循环流化床内稠密气固两相流动，得到了流化床内颗粒团详细的运动碰撞经历及浓度、粒径分布，所得结 果合理，与前人实验值相符。另外，计算表明，采用颗粒团运动的ＤＥＭ软球模，能使计算量有效减少，计算时间明显缩 短，说明本模型可有效地用于工程意义上的稠密气固两相流问题的模拟。

气液两相流体力学

气液两相流体力学
12
气液两相流体力学
3. 分层流 气相在管道上部相连,液相在管道下部流动,它们之间出现分层, 界面比较平坦. 4. 波状流 气液分层面由于扰动的增加,开始出现波浪. 5. 块状流 波状流中的波浪与管道顶端接触,并将气相分割为大气泡.但管 道上部壁面不存在连续液膜. 6. 环状流 管道中部形成气相通道,但上部液相环较薄. 7. 雾状流 管壁上的液膜被吹散,液滴分散在气相中. 9.2.3 加热管中的流型 与不加热管中类似,但由于液相的蒸发,上述所述流型连续出现.
8
气液两相流体力学
T= 1
ρ
' ( ρ g Tg + ρl'Tl ) =
1
ρ
' ( ρ g Tg + ρl'Tl )
3. 状态方程 气相为完全气体时,状态方程为:
' pg = ρ g RgTg = βρ g RgTg = β p
即: p = ρ g RgTg 对于液体,一般可以认为其仅与温度有关 ρl = ρl (Tl ) 对于热平衡状态下的气液两相混合物,气体为完全气体,液体 为不可压缩,则有:
6
气液两相流体力学
' ρ g = M g V = βρ g
单位体积混合物所含液相的质量为液相浓度.
ρl' = M l V = (1 β ) ρl
2. 混合物流动密度 流过通道某截面的质量流量和体积流量之比称为混合物流动密度.
ρ=
qm ρ g qvg + ρl qvl = = βρ g + (1 β ) ρl = ρ 0 g + ρ 0l qV qV
vc = qmg + qml Aρl
ρg = v +v ρl 0 g 0l

fluent仿真欧拉模型中,对于气固两相流材料的设置原则

fluent仿真欧拉模型中,对于气固两相流材料的设置原则

fluent仿真欧拉模型中,对于气固两相流材料的设置原则【主题】fluent仿真欧拉模型中，对于气固两相流材料的设置原则【正文】1. 欧拉模型介绍在流体力学领域，欧拉模型是描述流体运动的基本模型之一。

它通过对流体的质量、动量和能量进行数学描述，来研究流动的规律。

在fluent仿真中，欧拉模型被广泛应用于多相流模拟，特别是气固两相流体的仿真。

2. 气固两相流材料的设置原则气固两相流是指气体和固体颗粒同时存在并相互作用的流动现象。

在fluent仿真中，对于气固两相流体的设置，需遵循以下原则：2.1 明确流场特性在设置气固两相流模拟时，首先要明确流场的特性，包括颗粒的密度、直径、速度和分布等。

这些参数的准确描述对于模拟结果的准确性至关重要。

2.2 考虑颗粒间相互作用在气固两相流体中，气体和颗粒之间存在着复杂的相互作用。

在fluent仿真中，需要考虑颗粒间的碰撞、沉降、回流等过程，以准确模拟流体的运动和颗粒的分布。

2.3 优化边界条件在设置气固两相流仿真时，边界条件的设定对于模拟结果的精度和稳定性有着重要影响。

需要合理设置出口压力、入口速度、颗粒注入速率等参数，以保证仿真结果的准确性。

2.4 考虑物质性质气固两相流体的模拟中，物质的性质也是至关重要的。

需要考虑气体和颗粒的密度、粘度、表面张力等物性参数，并合理设置在fluent仿真中。

3. 个人观点和理解在进行fluent仿真中，对于气固两相流体的设置原则，我认为需综合考虑流场特性、颗粒间相互作用、边界条件和物质性质等因素，以达到准确、可靠的模拟结果。

不断优化模型和参数设置，提高模拟的精度和稳定性。

4. 总结和回顾fluent仿真欧拉模型中，对于气固两相流体的设置原则，需要全面考虑流场特性、颗粒间相互作用、边界条件和物质性质等因素。

只有在这些方面做到全面、准确的设置，才能得到高质量的仿真结果。

【知识文章格式撰写】本文介绍了fluent仿真欧拉模型中，对于气固两相流体的设置原则，涉及了明确流场特性、考虑颗粒间相互作用、优化边界条件、考虑物质性质等内容。

基于FLUENT的气力输送浓相气固两相流数值模拟

基于FLUENT的气力输送浓相气固两相流数值模拟

基于FLUENT的气力输送浓相气固两相流数值模拟基于FLUENT的气力输送浓相气固两相流数值模拟气力输送是一种常见的固体颗粒输送技术，通过气体的运动将固体颗粒推送到目标位置。

在许多工业领域中，气力输送被广泛应用于原料处理、煤粉燃烧、水泥生产等过程中。

在实际工程中，了解气固两相流的行为对于优化系统设计和操作至关重要。

本文将介绍基于FLUENT软件的气力输送浓相气固两相流数值模拟方法，并讨论其在工程实践中的应用。

气力输送中，固体颗粒在气体的推动下运动，其行为受到气体速度、压力、颗粒浓度等因素的影响。

在数值模拟中，通过建立和求解基于气固多相流动方程组的数学模型，可以模拟和预测气力输送过程中的关键参数，如颗粒速度、浓度分布、压力损失等。

而FLUENT软件作为一种广泛应用于多相流数值模拟的工具，在气力输送中也得到了有效应用。

首先，建立气力输送的数学模型是数值模拟的基础。

气固两相流动的数学模型可以通过包含连续相和离散相的两个连续方程和两个动量守恒方程来描述。

通过该模型，可以确定气体相和固体相的速度、浓度和压力分布，进而得到系统内气体固体两相混合的行为。

其次，利用基于FLUENT软件进行气力输送的数值模拟。

FLUENT软件提供了多相流模型的求解器和预处理工具，可以快速且准确地模拟各种气固两相流动现象。

在建模过程中，可以设置物理边界条件、离散算法和求解器选项，以最好地适应实际情况。

利用FLUENT软件，可以模拟不同工况下的气力输送过程，并研究其对系统性能和效率的影响。

在进行气力输送浓相气固两相流数值模拟时，除了建立合适的模型和使用适当的数值方法外，还需要合理地选择和设定模型参数。

例如，气体和颗粒的物理属性、颗粒-颗粒、颗粒-壁面的相互作用以及颗粒的初始分布等参数都会影响模拟结果的准确性和可信度。

因此，在使用FLUENT软件进行气力输送模拟时，需要进行一系列的验证和校准工作，以确保模拟结果的可靠性和准确性。

在工程实践中，基于FLUENT的气力输送浓相气固两相流数值模拟可以应用于多个方面。

两相流1

两相流1

突跃条件
2
U
k 1 k
k 1
2
k
U I nk 0
k U k U k U I n k n k Tk 0
U k2 k ek 2 U k U I n k q k Tn U k n k 0 k 1
( A h ) ( A hu) 0 t z
p ( A hu) ( A hu 2 ) A Ag h sin 0 t z z
2.4 分相流模型
假设
①各相介质分别有各自的平均流速，其数值根 据所占的断面积计算； ②尽管各相之间可能有质量交换，但相间处于 热力学平衡状态，压力、密度等均为单值函数。
2.3 均相流模型
假设 气相和液相的速度相等，即
u g ul u
多相介质已达到热力学平衡状态，压力、 密度等互为单值函数。 质量守恒 动量守恒 能量守恒
2 2 u u h h ( Aph ) Au h eh Ag hu sin q qv A 0 h eh A t 2 t z 2
质量守恒 动量守恒


能量守恒
2 2 vg v l A e e g g l l l g t 2 2 2 2 vg v l l l u l hl hg A g g u g z 2 2 w w A( g g u g Fg l l u l Fl ) C g q g Clw qlw

第二章气相色谱分析

第二章气相色谱分析

流出曲线方程
• C0为进样浓度；tR为保留时间； σ为标准偏差， C为时间t时在柱出口的浓度。
色谱柱长：L，
虚拟的塔板间距离：H， 色谱柱的理论塔板数：n， 则三者的关系为： n=L/H 理论塔板数与色谱参数之间的关系为：
保留时间包含死时间，在死时间内不参与分配!
有效塔板数和有效塔板高度
• 单位柱长的塔板数越多，表明柱效越高。 • 用不同物质计算可得到不同的理论塔板数。 • 组分在 tM 时间内不参与柱内分配。需引入有效塔板数 和有效塔板高度：
Cg 0.01k (1 k )
2

dp
2
Dg
液相传质阻力系数Cl为
由上式看出，固定相的液膜厚度df薄，组分在液相的 扩散系数D1大，则液相传质阻力就小。降低固定液的 含量，可以降低液膜厚度，但k值随之变小，又会使 C1增大。当固定液含量一定时，液膜厚度随载体的比 表面积增加而降低，因此，一般采用比表面积较大的 载体来降低液膜厚度，但比表面太大，由于吸附造成 拖尾峰，也不利分离。虽然提高柱温可增大Dl，但会 使k值减小，为了保持适当的Cl值，应控制适宜的柱 温。
2 色谱流出曲线及有关术语
1)．流出曲线和色谱峰
2)、基线
是柱中仅有流动相通过时，检测器响 应讯号的记录值，稳定的基线应该是一条 水平直线。
3)、峰高
色谱峰顶点与基线之间的垂直距离，以h 表示。
4)、保留值
（1）时间表示的保留值
保留时间（tR）：组分从进样到柱后出现浓度极 大值时所需的时间； 死时间（tM）：不与固定相作用的气体（如空气 ）从进样到出现峰极大值所需的时间称为死时 间; 调整保留时间（tR ＇）：tR＇= tR－tM
滞留因子（retardation factor）：

一种判断气／固两相流流型的新方法

一种判断气／固两相流流型的新方法

一种判断气／固两相流流型的新方法阚哲;王晓蕾【摘要】Develop better instruments to measure its parameters is particularly important for gas/solid two widely used in industrial production. Many scholars are committed to the gas/solid two-phase or multiphase flow research, and has made considerable progress. In this paper, a brief introduction at this stage the measurement of gas/solid two-phase flow method under the premise put forward a new judgment ofgas/solid two-phase flow method. Based on the definition of probability density, the mean of the measured signal to direct judgment.%对于广泛应用于工业生产的气，固两相流，研制较好的仪器来测量其参数显得尤为重要。

而且国内外许多学者都在致力于气，固两相流甚至多相流的研究，并取得了长足的进展。

本文在简要介绍现阶段测量气，固两相流流型方法的前提下，提出一种新的判断气／固两相流流型方法。

即基于概率密度定义，利用测量信号的均值进行直接判断。

【期刊名称】《电子设计工程》【年(卷),期】2012(020)021【总页数】3页(P80-82)【关键词】气／固两相流;流型;传感器;静电;电容层析【作者】阚哲;王晓蕾【作者单位】辽宁石油化工大学,辽宁抚顺113001;辽宁石油化工大学,辽宁抚顺113001【正文语种】中文【中图分类】TH815气/固两相流广泛的存在于工业生产过程中，例如，在电力、建材、冶金、化工、环卫、医药和粮食加工等很多工业生产中，应用管道气力输送工艺来传送煤粉、水泥、矿石、盐类以及面粉等都是属于典型的气/固两相流流动。

气液两相流动的数值模拟

气液两相流动的数值模拟

气液两相流动的数值模拟引言气液两相流动是一种复杂的流体现象，广泛应用于化工、能源和环境等领域。

为了研究和优化气液两相流动的过程，数值模拟成为一种重要的工具。

本文将介绍气液两相流动的数值模拟方法及其应用，并对相关技术进行分析和比较。

1. 数值模拟方法气液两相流动的数值模拟方法主要包括欧拉法、拉格朗日法和欧拉-拉格朗日耦合法。

欧拉法基于流体的宏观性质，将流体看作是连续的介质，通过求解Navier-Stokes方程来模拟流动过程。

拉格朗日法则是以流体的微观性质为基础，对流体进行粒子追踪，通过求解基于粒子的质点运动方程来描述流动。

欧拉-拉格朗日耦合法则是将欧拉法和拉格朗日法相结合，综合考虑流体宏观和微观性质，使得模拟结果更加准确。

选择适合的数值模拟方法需要充分考虑流体性质、流动特点和计算资源等因素。

2. 数值模拟过程数值模拟气液两相流动的过程可以分为准备工作、建模和求解三个步骤。

2.1 准备工作在进行数值模拟前，需要对流动区域进行几何建模和边界条件的设定。

根据实际情况，可以采用CAD软件构建三维模型，并将模型导入数值模拟软件中。

边界条件包括入口条件和出口条件，以及固体壁面的边界条件。

入口条件包括流体的质量流率、速度和温度等参数，出口条件可以是静压或者设定的速度和压力等参数。

2.2 建模在建模阶段，需要选择适当的数值模型和求解方法。

对于气液两相流动，常用的数值模型包括两流体模型、VOF（Volume of Fluid）模型和Eulerian-Eulerian模型。

两流体模型将气液两相看作是不同的物质，通过求解两个连续介质的守恒方程来描述两相流动。

VOF模型则将气液两相看作是同一物质的不同相态，通过跟踪气液界面的位置来模拟两相流动。

Eulerian-Eulerian模型是综合两流体模型和VOF 模型的优势，对流体的宏观和微观性质进行耦合求解。

求解方法常用的有有限体积法、有限差分法和有限元法等。

2.3 求解在求解阶段，可以利用数值模拟软件对建模结果进行求解。

基于小波分析的气-固两相流研究

基于小波分析的气-固两相流研究
维普资讯
安徽农业科学 ，ｏｒａ ｏ Ａ ｈ ｉ ．ｃ．０８ ３ （０ ：９ ５ ９７ Ｊｕｎｌ ｆ ｎｕ Ａ Ｓｉ ０ ，６ １ ）３４ —３ ２ ４
责任编辑
张彩丽
责任校对
马君 叶
基 于小 波分 析 的气 一固两相 流研 究
秀荣， 娜 张志 （蒙 农 大 机 工 学 ，蒙 呼 浩 ｏｏ） 塔 ， 耀 内 古 业 学 电 程 院内 古 和 特 １８ ｏ １
气 一固两相 流广泛存在 于现代工 农业生 产之 中 ， 生产 对 工艺 、 能源消耗 等方面有着 很大 的影 响 。气 一固两相 流有着 非 常 复杂 的流动状 态 及动 力学 特性 ， 因此 ， 其正 确认 识具 对 有 十分 重要的意义 。气 一固两 相 流动 中气 固 比（ 充 量 ） 填 和 固体 物性 ， 极大 地 影 响 着两 相 流 动压 力 损 失 、 动力 学 特 性 。
ａ ｔｌ ｆｇｓｓ ｈ － ｈ ｓ ｏ ｗａ ａｉａｅ ． ｅｅ￣ｏ ａ－ ｄ ｔ ｐ ａｅｆ ｗ ｓｖｌｄ ｔ ｏ ｗｏ ｌ ｄ
Ｋｅ ｗｏｄ Ｗａ ｅｅ ｎ ｌｓｓ ａ 、 ｙ ｒ ｓ ｖ ｌｔａ ａｙ ｉ；Ｉ ｂ 删 ；ＭＡ ＡＢ ；Ｔ — ｈ ｓ ｏ ＴＬ ｗｏ ｐ ａｅｆ ｗ ｌ
Ｓｕ ｙ Ｏ ｔｄ ｎＧａ － Ｉ ｓｓ Ｔ ｗｏ． ｈ ｓ Ｐ ａ ｅＦｌｗ Ｂ酬 ｏ Ｏ Ｗ ａ ｅｅ ｎ ｖ ｌｔＡｎ ｌ ｉ ａｙｓ ｓ
ⅪＵＲ ｎ ｔ ｌ （ ｏｌ ｅｏ Ｍｅｈｎｃｌ ｎ ｌｃｏ ｉ ｎ ｉ ｅｉ ，Ａ ｒ ｕｔ ａ Ｕ ｉ ｒｔ， ｈｏ，ＩｌｒＭ ｎｏｉ １０８ ｏ ｇｅ ａ Ｃ ｌｇ ｆ ｃａｉ ｄＥｅｔ ｎｃ ｇ ｎ ｒ ｅ ａａ ｒ ｓＥ ｅ ｎ ｇ ｇｉ ｌ ｒｌ ｎｖ ｓｙ Ｈｏｈｔ ｎｌ ｏｇｌ ０ １） ｃ ｕ ｅｉ ｅ ａ０

高速气固两相流输运技术实验研究

高速气固两相流输运技术实验研究
向高 压段 固壁传 播 的膨胀波 系 以及两 者之 间的一 个 接触 间 断面 ， 波 的运 动速 度 高 于接 触 面 。当激 波 向激 激 波管 出 口运 动 时 ， 会带 动波后 气 流 以相 当高 的速 度运 动 ； 当激 波 到达 激 波管 出 口位 置 时 ， 在 该处 衍 射并 向 会 管 内传 播膨 胀波 系 ， 致气 流速度 从波 头前 的数值 连 续减 小 到波 尾后 的数值 。气 流 离开 激 波 管后 进 入大 空 导
较， 了解 了颗粒群在超音速气流夹带下的运动规律 以及 气动参数 对激波 夹带颗 粒效果的影 响规律， 并为今后的进一
步 研 究 和 工 程 实 际 应 用提 供 了参 考 。
关 键 词 ：激 波 管 ；高速 摄 影 仪 ；激 波 ； 音 速 气 流 超 中 图分 类号 ： ＴＱ０ ８ ２ 文 献 标 识 码 ：Ａ
摘 要 ： 用激 波 管 产 生 的 高速 气 流 夹 带 固体 颗 粒 ， 高 速摄 影 仪 对 颗 粒 在 启 动 阶段 、 内运 动 阶 段 和 管 外 运 利 用 管 动 阶段 进行 图像 捕捉 ， 图像 处 理 软 件 ＢａｔｒＳ 用 ｌｓｅ’ ＭＡＳ对 图像 进 行 处 理 和 分析 ， 到 颗 粒 在 各 运 动 阶 段 的 速 度 和 加 得 速 度 。 改 变 气体 种 类 、 片 厚 度 、 粒 大 小和 密度 以及 颗 粒 载 荷 量 ， 行 不 同 工 况 的 拍 摄 和 分析 ， 这 些 定 量 结 果 比 膜 颗 进 对
间 ， 流动形 式成 为 自由射 流 。 其
在膜片 与激 波管 出 口之 间 的某 一位 置装 载一 定量 的 固体颗粒 ， 波经过 载荷 位置后 ， 处 的气 体在 激波 激 该 扰动下 以一 定的波 后速 度流 动 ， 粒群 由于受 到 气 流 的 牵 引作 用 ， 波 后 高 速 、 颗 在 高压 的气 流 中作 加 速 运 动 。 激波 与颗粒 群 的相 互作 用过程 是 一个典 型 的非线 性力 学过 程 ， 中 出现 了激 波 的复 杂 反射 、 射 、 焦 以及 其 衍 聚

气液两相流讲稿

气液两相流讲稿

1~2气液两相流动参数 一、流量
G G g Gl
G —两相混合物的质量流量，kg/s；
g
G —气相的质量流量，kg/s；
Gl — 液相的质量流量，kg/s；
Q Qg Ql Q — 两相混合物的体积流量，m3/s； Q g —气相的体积流量m3/s; Q —液相的体积流量m3/s. l
• 2、两相界面之间存在相互作用力
• 力平衡：气液处于平衡，整个两相区流体只 与外界物体和进出的界面发生力的作用。 • 能量平衡：整体界面上存在能量交换，两相 界之间也存在能量交换，必然也伴随有机械能 的损失。两相流机械能的损失大于单相流机械 能的损失。
• 3、气液两相的分布状况（即各项呈分散或 密集及程度）多种多样，气液两相的分布状 况称为流动形态或流型。 • 单一气或液（层流、紊流）流层之间的关 系， • 气液两相： 在水平管或倾斜管中的流型有七种， 在垂直管中的流动形态有四种。
2．滑动比
• 2.滑动比
•
气相实际速度与液相实际速度的比值 称为滑动比，即:
s
vg vl
四、含气率和含液率
• 单位时间内流过过流断面的流体中气相流 体介质所占的份额叫含气率； • 单位时间内流过过流断面的流体中液相流 体介质所占的份额叫含液率。 • 1．质量含气率和质量含液率 Gg 含气率： x G g
2~2 均相流动模型
• 均相流动模型简称均流模型,它是把气 液两相混合物看成均质介质,其流动的物理 参数取两相介质相应参数的平均值.因此可 以按照单相介质来处理均流模型的流体动 力学问题。 • 假设 • (1) v v g vl 0
Hg
n
s 1
(2)两相介质已达到热力学平衡状态 压力、密度等互为单值函数。此条件在 等温流动中是成立的，在受热的不等温 稳定流动中是基本成立的，在变工况的 不稳定流动中则是近似的。

实际工况管道气固两相流冲蚀磨损的数值模拟研究

实际工况管道气固两相流冲蚀磨损的数值模拟研究

试验研究第37卷第9

期

实际工况管道气固两相流冲蚀磨损的 数值模拟研究李介普|梁琳］

张烟生 '

郭小联2

(1.中国特种设备检测研究院北京100029)

(2.浙江省特种设备科学研究院杭州310020)

扌商要：

在工况条件复杂的石化管道系统中，冲蚀磨损失效是造成石化管道失效的主要原因，管道内的

冲蚀主要发生在如三通管、盲三通、弯头等流向或结构发生变化的位置。本文采用CFD方法，对某炼化厂实 际工况管道中的气固两相流冲蚀磨损进行数值模拟研究，结果表明：入口盲三通处的冲蚀磨损最严重，将数

值模拟与实际数据进行对比，验证了模拟结果的准确性，并提出了 4点测厚点布置建议。本文的研究结果可 为石化管道的定点测厚监测提供直观、准确的布点参考。

关键i司：管道冲蚀磨损气固两相流数值模拟

Numerical Simulation Investigation on Gas-solid Flow Erosion

of Pipeline

Li Jiepu1 Liang Lin1 Zhang Yansheng1 Guo Xiaolian2

(1. China Special Equipment Inspection & Research Institute Beijing 100029)

(2. Zhejiang Academy of Special Equipment Science Hangzhou 310020)

Abstract In the multiphase

petrochemical pipeline system with complex working conditions, erosion failure

is the main reasons for the failure of petrochemical pipelines. Erosion in the pipeline mainly occurs at the

第四章湍流气固两相流动模型

第四章湍流气固两相流动模型

Nu 2 0.6 Re0p.5 Pr0.33
Sh
2
0.6
Re0p.5
Sቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ0.33
（64）
2 气固两相流动的基本方程
将多相或两相流动系统视作一个多相混合物 颗粒与流体在宏观上占据相同的空间（但在微观上占据不
同的空间），互相渗透，且各相具有各自的尺寸、速度和 温度 对真实的多相流动系统，需要了解的是宏观流动特性
对于稀疏气固两相流动有
(1 p / p )
其中 为气体材料密度。
在煤粉火焰中有
p / 1/15 p /[ / (1 p / p )]
p p 1000 p
1p
1 p
即
p 0.01%
故煤粉火焰为稀疏气固两相流动
4) 颗粒阻力、传热传质及反应
颗粒阻力按照气固两相间相对运动的Reynolds数范围的不同具 有不同的规律：
Yk
k m
对于小滑移模型，多相液体混合物中第k相的连续方程是
k
t
xj
(kvkj ) 0
它与颗粒扩散方程等价：
（86）
k
t
xj
(k vmj )
xj
(Dk m
Yk ) xj
（87）
5 无滑移模型（单流体模型）
模型假设：
每一尺寸组的颗粒时均速度等于当地气体时均速度，即（动量 平衡，即无滑移）；
vk
j
)
x
j
(nk vkj )
（77）
流体动量方程
t
( vi )
xj
(
v
j
vi
)
xi
ji xj
gi
k (vki
vi ) / rk
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• PTV系统主要由照明、成像和图像处理等部分组成(图1)。 PTV系统主要由照明、成像和图像处理等部分组成( 1)。
照明部分主要包括连续或脉冲激光器、光传输系统和片光 源光学系统；成像部分包括图像捕捉装置CCD和同步器； 源光学系统；成像部分包括图像捕捉装置CCD和同步器； 图像处理部分包括帧捕集器和分析显示软件。帧捕集器将 粒子图像数字化，并将连续图像储存到计算机的内存中。 分析显示软件分析视频或照相图像，实时显示采样的图像 数据，在线显示速度矢量场。在测试时，激光器发出激光 束，光学元件将光束变成片光源照亮所测流场。如是脉冲 激光器，需设置脉冲间隔，脉冲延迟期和激光脉冲等，高 速CCD相机捕捉2个激光脉冲照亮流场的两幅图像，并将 CCD相机捕捉2 图像转化为数字信号传入计算机。通过专用的软件采用一 定的图像处理算法匹配图像粒子对，测出在一定时间间隔 内示踪粒子在x,y方向上的位移，速度等于位移除以时间 内示踪粒子在x,y方向上的位移，速度等于位移除以时间 间隔，可得出移动速度大小和速度方向。
• PTV技术与单点测量方法如皮托管，热线风速计 PTV技术与单点测量方法如皮托管，热线风速计
和激光多普勒测速仪相比，优点是突破了空间单 点从测量技术的局限，能进行一维和二维全场瞬 时速度测量，对流场干扰小，并可以获得了流动 的瞬时速度场、脉动速度场、涡量场和雷诺应力 布等。 PTV技术非常适用研究涡流、湍流等复杂的流动 PTV技术非常适用研究涡流、湍流等复杂的流动 结构，这是其它单点测量技术难以或无法做到的。 同时，现在的PTV系统还具备了与单点测量仪器 同时，现在的PTV系统还具备了与单点测量仪器 (如激光多普勒测速计LDV等)相当空间分辨率，即 如激光多普勒测速计LDV等 使仅限于二维测量，PTV技术也是一种详尽的研 使仅限于二维测量，PTV技术也是一种详尽的研 究复杂流动的定量工具。由于PTV上述的优势决 究复杂流动的定量工具。由于PTV上述的优势决 定了将其用于研究工程气固多相复杂流动的可能 性。
2）雷诺应力模型 a. 雷诺应力输运方程模型(DSM)。 DSM包含了各向异性 雷诺应力输运方程模型(DSM)。 DSM包含了各向异性 的张量粘性系数的概念，自动考虑了旋流、浮力、近壁等 各向异性效应，因此更适用于模拟强旋及浮力流。由于 DSM比 模型所用的守恒方程多出近5 DSM比k-ε模型所用的守恒方程多出近5倍，用于工程实际 中，需要的计算机容量以及耗时相当人，因此出现了折中 的雷诺代数应力模型。 b. 雷诺代数应力模型(ASM)。 ASM是在强剪切湍流或雷 雷诺代数应力模型(ASM)。 ASM是在强剪切湍流或雷 (ASM) 诺应力的产生与耗散近于局部平衡的条件下对DSM 诺应力的产生与耗散近于局部平衡的条件下对DSM的简化， DSM的简化， 将各雷诺应力分量的输运方程简化成代数式，保留了k 将各雷诺应力分量的输运方程简化成代数式，保留了k-ε 方程，但其中包含了各向异性的张量粘性系数，适用于对 流和扩散输运项作用不大的流动。 当ASM模型在预报旋流数大于1的强旋流流动时，出现抹 ASM模型在预报旋流数大于1 去了事实上存在的中心回流的缺陷，对此又提出了考虑应 力对流的修正代数应力模型。
气固两相流动的研究方法
• 目前，国际上对湍流气固两相流的数模理
论研究的趋势是，无论从研究方向、内容 和方法，都越来越与单相湍流的研究接近。 因此，气固两相流动数值模拟与湍流气相 流动数值模拟相似，均已发展了包括直接 数值模拟、离散涡模拟、大涡模拟的微观 模拟，工程中复杂湍流的统观模拟以及介 于两者之间的概率密度函数模拟。
Hale Waihona Puke 2）颗粒拟流体模型 a. 无滑移连续介质模型。该模型不考虑颗粒相与流 动相间的温度和速度滑移，直接把单相流体力学的概念推 广到两相流中，即把气固两相多流体笼统地看成为一个单 一流体(又称单流体模型) 一流体(又称单流体模型)，是最简单的两相流体模型。 b. 小滑移连续介质模型。该摸型考虑了相间的温度 和速度滑移，其优点是考虑了颗粒的湍流扩散、湍流粘性、 滑移以及两相间滑移引起的阻力，增加了颗粒群的动量方 程，相对无滑移连续介质模型更合理、更接近于实际情况。 但这种模型仍认为颗粒与流体之间的速度滑移是由湍流扩 散引起的，这一点与气固两相流的实际情况有很大出入。 c. 滑移-扩散多连续介质模型。滑移-扩散的多连续介 滑移-扩散多连续介质模型。滑移质模型是在欧拉坐标系下的双流体模型，它把颗粒相也看 作连续的介质，认为颗粒与流体占据同一空间，并且为相 互渗透的拟流体。它不仅考虑了相间的温度和速度滑移， 而目在速度滑移方面还考虑了相间因初始动量不同引起的 时均速度上的大滑移。从物理意义上说，该模型更接近于 实际两相流动情况。
1）颗粒轨道模型 为考虑颗粒的湍流扩散效应，最早的颗粒轨道模型 是加以漂移速度或漂移力修正的时均轨道模型，但是这种 修正只能给出扩散对平均轨道位置的影响，无法给出颗粒 速度及浓度的空间分布，目前比较常用的是颗粒的随机轨 道模型。 随机轨道模型是指以单相流体湍流统观模型为基础， 加上单颗粒瞬时动量方程随机给定的气体瞬时脉动速度， 用Moute-Calo法求解此随机瞬时流场中颗粒运动的随机轨 Moute-Calo法求解此随机瞬时流场中颗粒运动的随机轨 道，来计入流体湍流的颗粒作用。 对这一模型，研究者的从基本思路大致相同，都是先 求解流体的时均场，然后在此基础上求解颗粒的瞬时动量 方程，区别在于用不同的近似来选取颗粒的瞬时速度。常 用的是假定气相速度脉动各向同性，并以Gauss分布随机 用的是假定气相速度脉动各向同性，并以Gauss分布随机 取样方法模拟脉动速度。也有学者认为一般的轨道模型未 能考虑到各个湍流涡团不同的脉动频率、频谱、振幅和方 向性，用Fourier频潜分析法来模拟颗粒湍流脉动速度，提 向性，用Fourier频潜分析法来模拟颗粒湍流脉动速度，提 出了脉动频谱随机轨道模型。
2. 概率密度函数模拟 概率密度函数模拟是用分了运动论方法推导的以 速度概率密度函数为因变量的输运方程。 该模型的优点在于：①它的对流项是线性的，消 除了N 除了N-S方程的非线性性质，对非线性化学反应速 率也能精确计算；②只需对脉动压力梯度项和分 子输运项进行模拟，避免了对一些重要过程的模 拟；③可提供比其它模型更多的信息，在单相湍 流领域PDF模型不只作为一个统计平均方法，而 流领域PDF模型不只作为一个统计平均方法，而 且从理论上可对湍流流动的描述更加精确和完整。 缺点：该方程的严格形式不封闭，需要模化，而 模化分子热运动特别困难，而且该模型常与 Monte-Calo方法相结合，在相空间求解概率密度 Monte-Calo方法相结合，在相空间求解概率密度 来精确计算湍流应力与通量，计算量极大，因此 限制了该模型的应用。
Yours attention is appreciated!
b. 单方程模型。单方程模型将紊流脉动动能和紊流长度作为 紊流特性参数，建立一个湍流动能方程来封闭湍流运动方 程组，因此又称湍流动能方程模型。该模型考虑了湍流的 对流和扩散，克服了零方程模型的缺陷。但仍存在着难以 确定混合长度的困难，应用不广泛。 c. 双方程模型。在双方程模型中，应用最广泛的是Launder双方程模型。在双方程模型中，应用最广泛的是LaunderSpalding的 ε:双方程模型，它是以标量粘性系数为基础 Spalding的k-ε:双方程模型，它是以标量粘性系数为基础 的一阶矩阵封闭模型。该模型适用于各向同性或近于各向 同性的湍流流动，如无浮力平面射流、平壁边界层流、管 流、通道流、喷管内流、无旋或弱旋的二维及三维回流流 动等。
• 2.2.1 关于气固两相流动数值模拟理论研究方法
1. 微观模拟 （1）直接数值模拟 直接数值模拟式在湍流小尺度的网格尺寸内求解瞬态三维 N-S 方程，模拟各项流场及湍流特性，是对湍流模拟的最 根本方法。 其优点是：一是数据精确，因为N 其优点是：一是数据精确，因为N-S方程本身是精确和自 身封闭的，产生的误差只能由数值解法所引入； 其次，这种方法可提供湍流产生及发展的细节， 因此该方法主要用于揭示湍流本身发生、发展规律的研究。
• （3）离散涡模拟
离散涡模拟又称随机涡模拟，是把湍流流场分成 一系列尺度的涡元，在拉氏坐标中用涡元的随机 运动来模拟流量。离散涡模拟对二维不可压缩、 非定常、高雷诺数流动的直接数值模拟具有优越 性；它可以较真实地反映湍流产生及发展过程的 机理，无需用其它模型封闭，数值耗散小，具有 自适应性，无需区分层流和湍流，且适合模拟绕 复杂几何外形的分离流动。但此方程不能模拟小 尺寸度涡的湍流流场，大部分研究仍限于简单流 动中的定性结果，而且计算量也非常大，耗时长， 很难用于工程上三维复杂气固流动。
•
2.2.3 结论 近年来，经过国内、外众多学者努力，湍流 气周两相流领域的研究发展迅速，已经建立起一 套较为完整的数值模拟理论体系，形成了微观、 宏观多种模型共存，相互补充、相互渗透的局面。 但总的来讲，直接数值模拟、离散涡模拟、大涡 模拟等微观模拟理论的发展慢于统观模拟。微观 模拟方法可以说明气固两相流内部的机理，研究 的结果可以作为发展宏观模型的理论依据，因此， 两者应该相辅相成，一同发展，只有这样，湍流 气固两相流数值模拟理论才能更加完善。
（2）气固两相湍流模型 气相流场中加入颗粒相必然要引起气相质量、动量、能量 的变化，因此气固两相湍流流动模拟的关键在于颗粒相的 模拟。统观模型对颗粒相的模拟目前基本上可分为两大类， 一类是把流体当作连续介质，而将颗粒作为离散相处理， 在拉格郎日坐标系下描述颗粒的运动，以随机轨道模型为 代表；另一类是把流体与颗粒看作共同存在且相互渗透的 连续介质，即把颗粒群看作拟流体，在欧拉坐标下描述颗 粒群的运动，根据对相间速度和温度等物理量滑移的不同 考虑，可分为滑移连续介质模型(单流体模型) 考虑，可分为滑移连续介质模型(单流体模型)、小滑移连 续介质模型、滑移—扩散的多连续介质模型(双流体模型) 续介质模型、滑移—扩散的多连续介质模型(双流体模型)。
2.2.2 PIV测试技术的应用 PIV测试技术的应用 作为一种瞬时全场测速技术，PIV测试 作为一种瞬时全场测速技术，PIV测试 技术近年来在单相流或多相流领域中得到 了广泛应用。PTV技术(Particle 了广泛应用。PTV技术(Particle Image Velocimetry )指的是选择粒子浓度使其成为 )指的是选择粒子浓度使其成为 较高成像密度模式，但成像系统像面上并 未形成散斑图案，还仍然是真实的粒子图 像(或单个粒子的衍射图像)。 或单个粒子的衍射图像)