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安培环路定理(精)

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安培环路定理

安培环路定理
安培环路定理
静电场
1
E dS
S
0
q内有源场Fra bibliotekLE dl 0
保守场
恒定磁场
SB dS 0
无源场
LB dl ?
一、 安培环路定理
以无限长直电流的磁场为例说明
1、圆形积分回路
选在垂直于长直载流导线的平面内，以导线与平面
交点o为圆心，半径为 r 的圆周路径 L，其指向与电流
成右旋关系。
练习：如图，流出纸面的电流为 2I ，流进纸面的电 流为 I ，则下述各式中那一个是正确的?
( A)
B• L1
dl
2
0I
(C )
B • dl
L3
0I
(B)
B• L2
dl
0I
( D)
B • dl
L4
0I
2I •
L1 I
L2
L3
L4
(D)
二、安培环路定理的应用
B • dl 0 Ii
...............
B
I
2）选取回路
作矩形安培环路，如图 规定：顺时针绕向为正
M
NB
++++++++++++
P
LO
N O p M
l B d l M B d l N B d l O B d l P B d l
B MN 利用安培环路定理求 B
B MN 0nMNI
B 0nI
方向可由右手螺旋法定。 无限长直螺线管内为均匀磁场
3、求螺线环内的磁感应强度
已知：I 、N、R1、R2
N——导线总匝数

安培环路定理

安培环路定理

1
2
I
B1
2
1 2
0i
0i
I
3 B2 0
B3 0i
1
2
I
B1 B3 0
3
I
B2 0i
作业：练习三
例6 已知无限长圆桶上均匀分布电荷，面密度σ，角初 速度ω0 , 角加速度β，求t时刻内部旳磁感应强度
解：相当于密绕螺线管
B 0nI
nI 为单位长度旳电流，
nI 2 R 1 (0 t) / 2 R(0 t)
围电流时，B矢量沿 该闭合曲线旳线积分 为零。
4、闭合曲线内包围多根载流导线电流
I2 I1
S
B dl L
L (B1 B2 ... Bn ) dl
IN
L
L
B1
dl
L B2 dl
... L Bn dl
0 I1 0 I2 ... 0 I N
N
B dl L
3、磁场分布
n, I
Bin 均匀分布
外部磁场 Bout 0 内部磁场： Bin 0nI 0 j
通电稀疏螺线管空间旳磁场 通电密绕螺线管空间旳磁场
例2 求密绕载流螺线绕环内旳磁场
解：1 对称性分析；环内B 线为同心圆，环外 B为零。
2 选环路。
Bdl L
2 π RB
0 NI
B 0 NI
(1) 分析磁场旳对称性，判断B旳方向；
(2) 选择合适旳闭合回路，含方向；
(3) 求出 B dl ? 和 0 I ?
L
L内
(4) 利用
B dl
L
0 I ，求出B旳值。
L内
环路L旳选择：
(1) L上旳B大小相等，方向相同或B与dl 平行或垂直。

9.4安培环路定理

9.4安培环路定理

电流在回路之外
d
I
B1
r1
dl1
B2
dl2
r2
l
B1
0I
2π r1
，
B2
0I
2π r2
B1
dl1
B2
dl2
0I
2π
d
B1 dl1 B2 dl2 0
l B d l 0
3
大学物理学
第九章 恒定磁场 9.4 安培环路定理
多电流情况
I1
I2
I3
l
B B1 B2 B3
Bdl
l
0(I2
I3)
推广：
➢ 安培环路定理
n
B dl 0 Ii
i 1
4
大学物理学
第九章 恒定磁场 9.4 安培环路定理
安培环路定理
n
B dl 0 Ii
i 1
一闭合即路在径真的空积的分稳的恒值磁，场等中于，磁0感乘应以强该度闭合B 路沿径任
所包围的各电流的代数和.
注意
电流 I 正负的规定 ：I 与 L 成右螺旋时， I 为正；反之为负.
➢ 分析对称性
电流分布 磁场分布
轴对称
I R
26
大学物理学
l
第九章 恒定磁场 9.4 安培环路定理
B 的方向判断如下：
r
dS1
O
dS2
dB
dB2 dB1
P
27
大学物理学
第九章 恒定磁场 9.4 安培环路定理
➢ 作积分环路并计算环流
如图 r R
B • dl Bdl 2rB
➢
利用安培环路定理求
说 明
B • dl 0 Ii 0 (I2 I3 )

安培环路

安培环路

B d l B d cos l Brd 0I 0 I d B dl rd 2π 2πr
d
l
I
dl
B
r
I r1
r2
l
B d l B d l 0 1 1 2 2 结论： d l 0 B
l
(3) 多电流情况
I1
B 0nI
无限长载流螺线管内部磁场处处相等 , 外部磁场为零.
2、求无限长载流圆柱导体内外的磁场。设圆柱体半 径为R，面上均匀分布的总电流为I。 I
解：沿圆周L的B环流为
(L )
R
I d l B 2 r 0 内 B
dB
P
dB d B
当 r R 时 , I I B 2 r I 内 0 0I B 2 r I 2 当 r R 时 , I r 内 2 R r2 I 0 B2 r I B r 0 2 2 R 2 R
d l I 0 B
l
R
l
I
B
若电流反向时，则：
I 0 l B dl 2πRl dl 0I
对任意形状的回路 B 0 I 2 r
I
l 2 I 0 B d l d 结论： B d l I 0 l 0 l 2 0I 0 I (2) 闭合曲线不包围长直电流： B2 B1 B2 2 π r2 2 π r1 B1 μ μ 0I 0I B d l1 d φ B dφ l2 d φ 1 2 d dl 2 π 2 π 2 dl1
dB1
解 1)对称性分析 2）选取回路 设：面电流密度为j
d dB
P

安培环路定理

安培环路定理
l
r R, B d l 0 I
l
第10章 稳恒磁场
10–2 安培环路定理
12
例10.2 如图所示，一无限大导体薄平板垂直于纸 面放置，其上有方向指向读者的电流，通过与电流 方向垂直的单位长度的电流大小为i，求其磁场分布 .
第10章 稳恒磁场
10–2 安培环路定理
13
解：
ab cd l
a b c d
b c d a B dl B dl B dl B dl B dl 0li
L
2Bl 0li
1 B 0i 2
以上结果说明：在无限大均匀平面电流两侧的磁场 是匀强磁场，且大小相等、方向相反.其磁感应线在 无限远处闭合，与电流亦构成右螺旋关系.
L L
2 rB 0 I
0 I B (r R ) 2 r
2）圆柱体内任一点Q
I 2 L B d l 2 rB 0 R2 r 0 Ir B (r R2 安培环路定理
10
B
的方向与
r R,
第10章 稳恒磁场
10–2 安培环路定理
B d l 0 ( I1 I1 I1 I 2 )
L
I1 I1
L
I2 I 3 I1
（ 0 I1 I 2）
问 1） B是否与回路 L 外电流有关？ 2）若 B d l 0 ，是否回路 L上各处 B 0？ L 是否回路 L 内无电流穿过？
第10章 稳恒磁场
r R,
I
I 构成右手螺旋关系 0 Ir B 2 2 R 0 I B 2 r
0 I 2 R

安培环路定理

安培环路定理

(1)管内:取L矩形回路 abcda
边在轴上，两边与轴平行,另
aP b
两个边垂直于轴。
LB dl Bab ab Bcd cd Bab ab
e
Q
f
0I 0nI ab
d
c
∞
B内 onI 其方向与电流满足右手螺旋.
(2)管外 :
取回路efbae同理可证，无限长直螺线管外任一点的磁场为
A(rQ )
0I 2
ln
r Q
r P
A(rP )
A(rQ
)
0I 2
ln
r Q
r
-I
r P
P
两式相加,得:
A(rP )
A(rQ )
0I 2
ln
rQ rP
rP rQ
0I 2
ln
rP rP
A(rP )
A(rQ )
0I 2
ln
r P
r P
若选Q点的矢势为零,则
A(rP )
0I 2
ln
r P
r P
例2.一无限长载流圆柱导体,半径为R, 电流I均匀分布
ldr
0I 2
l
ln
rQ r
A(rP ) A(rQ )
0I 2
ln
rQ rP
+I
Q
若选Q点的矢势为零,则
A(rp
)
0I 2
ln
rQ rP
r P
注意:若选Q点在无穷远处或导线
上,磁矢势将无意义.
讨论:两根平行的载流直导线,电流大 小相等方向相反,求磁矢势.
选Q点在两直线电流之间垂线的中点处.
A(rP )
B dS 0

11.4 安培环路定理

11.4 安培环路定理

I
B // dl
环路内电流代数和为：
2
r 0 B dl B 2 r R 2 I
0 2
R
r
I r 2 r 2 I I 2 R R
L
0 I B r r 2 2R
2.圆柱体外一点 r > R 区域
I
在圆柱体外作一环路，
B dl Bdl cos
L 0
1. I 为环路内的电流代数和。
只与环路内的电流有关， B dl 2.环流
而与环路外电流无关。
3. B为环路上一点的磁感应强度，它与环路内外电流 都有关。
若 B dl 0 并不一定说明环路上各点的 B 都为 0。 若 B dl 0 环路内并不一定无电流。
L
I
B
0 I
要求环路上各点 B 大小相等，B 的方向 与环路方向一致， B // dl , cos 1
dl
或 Bdl ,
五、解题方法
cos 0
环路要经过所研究的场点。
1.场对称性分析； 2.选取环路； 3.确定环路内电流的代数和 I ； 4.应用环路定理列方程求解。 应用环路定理求 B 要比毕萨定律简 单，但只适用于具有高度对称的场。
B
I
左边:


L
B dl
L
r
L

Bdl cos
由于环路上各点的 B 大小相等； 且 B // dl ；θ=0
0 I B dl 2r 0 I 2r L
I 向下时为负值。
L B dl 0 I 左边=右边定理成立。
当环路为任意形状时：
B dl B2r 0 I

安培环路定理

安培环路定理
i
i
nabI
利用安培环路定理求
............... B

B ab 0 nabI
0 nI B 0 内 外
a
d
b
c
I
计算环流
利用安培环路定理求 B
B dl 0 NI
0 NI 内 B 2r 外 0 R1、R2 R1 R2
D.若
静电场
稳恒磁场
B dl 0 I i
i
E dl 0
电场有保守性，它是 保守场，或有势场
磁场没有保守性，它是 非保守场，或无势场
1 s E dS 0 qi
电力线起于正电荷、 止于负电荷。 静电场是有源场
B dS 0
B dl 0 I
2、任意积分回路
B dl B cos dl
0 I cos dl 2r
0 I rd 2r
0 I 2 2
.
I
r
d
B dl
B dl 0 I
3、回路不环绕电流
B dl
r
练习：同轴的两筒状导线通有等值反向的电流I,
求 B的分布。
(1) r R1 , B 0
0 I ( 2) R1 r R2 , B 2r
R2
R1
I
r I
(3) r R2 , B 0
如图所示, 将半径为R的无限长薄圆柱管沿轴向割去 一宽度为a的狭缝, x轴穿过该狭 缝,且a << R, 电流沿轴向 均匀分布,单位长度的电流为i, 则轴线上任意点处的磁感 应强度的大小和方向为:

大学物理课件第6章 稳恒磁场 6-4 安培环路定理

大学物理课件第6章 稳恒磁场 6-4 安培环路定理
步骤：
v 由电流 I 的对称性，分析磁场B 的对称性
v 选择适当的闭合路径，使B 可以提出积分号外
选择闭合路径的取向，并根据右手螺旋法则确定回路 内I 的正负
v 求解 B
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6-4 安培环路定理
例 求长直密绕螺线管内磁场
M
NB
++++++++++++
P
LO
v vv vv vv vv v
Ñ B d l B d l B d l B d l B d l
L
M N N O O P P M
BMN0nMN I B0nI
无限长载流螺线管内部磁场处处相等 , 外部磁场为零.
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6-4 安培环路定理
稳恒磁场
一 安培环路定理
在真空的稳恒磁场中，磁感应强度 B沿任一闭合路径的 积分的值，等于 0 乘以该闭合路径所包围的各电流的代数和.
Ñ LB vdlv0 Ii
I
oR
规定：
L
电流 I 正负的规定 ： I 与 L 成右手螺旋法则时，I 取正； 反之 I 取负.
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6-4 安培环路定理
稳恒磁场
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6-4 安培环路定理
稳恒磁场
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安培环路定理

安培环路定理

B 0
安培环路定理(稳恒电流情形): H dl Ii
L L内
H J
H
B
0
M
M lim
V内

磁 矩 pm V
对线性各向同性 磁介质:
H B
V 0
0r
例题 一载流螺绕环，匝数为 N ，内径为 R1 ， 外径为 R2 ，通有电流 I ，求管内磁感应强度。
垂直部分 平行部分
(2)环路的长度便于计算；
4. 安培环路定理的应用举例 例题 长直密绕螺线管，单位长度上电流匝 数为 n ，求螺线管内的磁感应强度分布。
解：1 ) 对称性分析：螺线管内磁感线平行于 轴线，且在同一条磁感线上各点的 B 大小相 等， 外部磁感强度趋于零 ，即 B 0 。
选择安培环路如图：
B 0nI
c
得：长直载流螺线管内的磁场：
无限长载流螺线管内部磁场处处相等 , 外 部磁场为零。
例题 已知I 、R，电流沿轴向、在截面上均匀分 布，求“无限长”载流圆柱导体内外磁场的分布。
解： 首先分析对称性 电流分布——轴对称 磁场分布——轴对称
r
O
I
R
dS1
dB2
dB
dB1
l
则B
rR
处
I
作积分回路如图，
R
I

B dl
沿该闭合回路的环流为：
L

L
B d l 2 rB
r
根据安培环路定理：

L
B dl 0 I
0 I
R
2
2
r
2
0I 2 R

10-4 安培环路定理

10-4 安培环路定理

L
r
μ0 I 2 π rB 0 I , B 2πr 2 πr I 0 r R : l B d l 0 2 πR 2 0 r μ0 Ir 2 π rB 2 I , B 2 R 2π R
B
dB
I
.
dI
B
11
10.4 安培环路定理
B
第10章
稳恒磁场
r R, B d l 0 I
l
B0 0 I B 2π r
13
10.4 安培环路定理
例：求无限大平面电流的磁场。 解： 面对称。 B B dl ab dl bcB dl B dl B dl
10.4 安培环路定理
2 ) 选回路
第10章
稳恒磁场
L。
M N +++ + + + ++++++ L O P
磁场 B 的方向与
电流
B
I 成右螺旋。
MN NO
B d l B d l B d l B d l B d l
10.4 安培环路定理
第10章
稳恒磁场
I
o
B
r
若回路绕向变为逆时针时，则：
dl
L
μ0 I LB d l L 2πr dl

L 与 I 成左螺旋
0 I
2π
2π
0
d
0 I
dl rdθ
3
10.4 安培环路定理
第10章
稳恒磁场
包围电流正负的判断 ： 即：右手拇指伸直，弯曲四指与闭合路径 L 的 方向一致时，拇指的指向即为电流的正方向。 I1 I2 L

安培环路定理

安培环路定理
B
0i 2
a b
d
i
c
o
r
§ 8.5 带电粒子在磁场的运动 磁场力（洛仑兹力） 当
v0 B
F qv B
v0 qv0 B m R mv 0 R qB 2π R 2π m T v0 qB
2
v
与 B 不垂直
v v // v
v // vcosθ
evBx Fz
Fz 2 Bx 8.69 10 T ev
综之 B B B 1.00 10
2 x 2 z
T Bz B方向： 如图 arctg 29.9 Bx
1
v
B
2.如图,电子在磁场中运动,其 轨道所围面积内的磁通量将 (A)正比于B，反比于v2． (B)反比于B，正比于v2． (C)正比于B，反比于v． (D)反比于B，反比于v．
f
f


B
B
非均匀磁场
效果：可使粒子沿磁场方向的速度减 小到零 从而反向运动
应用
磁镜
等离子体
线圈
线圈
磁场：轴对称 中间弱 两边强 粒子将被束缚在磁瓶中 磁镜：类似于粒子在反射面上反射 （名称之来源） 在受控热核反应中用来约束等离子体
带电粒子在非均匀磁场中的运动
F
q
B
F 有指向磁场较弱方向的分量
= Brd =
L
o☉ r
I
P


dl
0 I
2 r
rd
磁感线
= 0 I
(2) L不环绕电流
☉ o
·
磁感线 I
0
P · L2
L1

11-5真空中磁场的安培环路定理

11-5真空中磁场的安培环路定理
L L L
2. 多根载流导线穿过环路 B B1 B2 Bn
I3
I2
I1
L
o I1 o I 2 o I n o I i
3.电流在环路之外 B d l B dl B dl

0 j B
2
0 j x arctg 2π z z 2
0 zj 1
o
x

0 j
2
解二、用安培环路定理
j
z
l
在对称性分析的基础上

x
选如图安培环路 得：B
由：

L
B dl 2lB 0 jl
0 j
2
思考：如果载流平面不是无限宽， 思考 能否用叠加原理求解？ 能否用安培环路定理求解？
r R:
B外
I
内
I
1 2πr r
0 I
L
B
L
o rP
I 2πr
0
内
B
r
O
1 r
R
2 I Ir r R : I内 2 π r 2 2 πR R 0 Ir B内 r 2 2πR B方向与I指向满足右旋关系
思考: 无限长均匀载流直圆筒 思考 B–r曲线？
§11.5 真空中磁场的安培环路定理 一、 安培环路定理
1、安培环路定理：
在真空中恒定电流的磁场中，磁感应强度沿任意闭合 路径L 的线积分等于被此闭合路径所包围并穿过的电 流的代数和的 0 倍，而与路径的形状和大小无关。

L
B dl 0
(穿过L )

Ii

大学物理——11.4安培环路定理

大学物理——11.4安培环路定理

R1 ≈ R2 = R
r≈R
dHale Waihona Puke N B = µ0 I = µ 0 nI 2π R
注意：密绕细螺线管内部为匀强磁场。 注意：密绕细螺线管内部为匀强磁场。 匀强磁场
R
思考：钜形横截面的圆环形均匀密绕螺绕环？ 思考：钜形横截面的圆环形均匀密绕螺绕环？
矩形截面
无限长载流直螺线管内的磁场. 例11.8 无限长载流直螺线管内的磁场
+++ + + + ++++++ N O M
2) 选回路 L
L
P
B = µ 0 nI
如图所示， 例11.9 如图所示，一无限大导体薄平板垂直于纸 面放置，其上有方向指向读者的电流， 面放置，其上有方向指向读者的电流，面电流密度 即通过与电流方向垂直的单位长度的电流) (即通过与电流方向垂直的单位长度的电流)到处均 求其磁场分布. 匀，大小为 I ，求其磁场分布.
解：
ab = cd = l
a b c d
∫
L
v v b v v c v v d v v av v B ⋅ dl = ∫ B ⋅ dl + ∫ B ⋅ dl + ∫ B ⋅ dl + ∫ B ⋅ dl = µ0lI
∴
2 Bl = µ0lI
1 B = µ0I 2
以上结果说明： 以上结果说明：在无限大均匀平面电流两侧的磁场 结果说明 是匀强磁场，且大小相等、方向相反. 是匀强磁场，且大小相等、方向相反.其磁感应线在 无限远处闭合，与电流亦构成右螺旋关系. 无限远处闭合，与电流亦构成右螺旋关系.
L 包围的电流指穿过以 L 为边界的任意曲面的电流。 包围的电流指穿过以 为边界的任意曲面的电流 的电流。 S3 S2 S1 L

安培环路定理

安培环路定理
11.6 安培环路定理
11.6.1 安培环路定理 11.6.2 安培环路定理的应用
一、安培环路定理
在真空中的稳恒电流磁场中，磁感应强度B 沿任意
闭合曲线的线积分（也称B 的环流）,等于穿过该积分
回路的所有电流强度的代数和的 倍0 。
B dl 0I 与环路成右旋关系的电流取正
L
例：
I4
B dl μ0(I1 I2 2I3)
解 (1) 导体中的电流密度为
J I π (a2 b2)
a
B1
J
B2 b O M O
dJ
利用补偿法
半径为a的实心圆柱体在M点产生的磁感强度为B1，半 径为b的实心圆柱体在M点产生的磁感强度为B2，其上 通过的电流方向相反，电流密度相同。
磁感强度用安培环路定理计算
r
设M点到O点的距离为r,
B1 dl B1 2πr 0πr2J
3）计算
I i
4）由
B dl
L
0
I 求B i
1：“无限长”载流圆柱导体内外磁场的分布 已知：I 、R，电流沿轴向在截面上均匀分布
电流及其产生的磁场具有轴对称分布
I
作积分回路如图
R
r R
则B沿该闭合回路的环流为：
B dl Bdl 2πrB
l
l
根据安培环路定理：
B
dl
μ 0
I
l
则：B
B1
μ0 Jr 2
a
B1
J
B2 b O M O
dJ
B2 dl B2 2π(d r) 0π(d r)2 J
B2
μ0 J(d 2
r)
M点磁感强度为 B = B1＋B2

安培环路定理

安培环路定理

r
l
(4)
dl

l
B dl B 2 π r
I
i
i
I
(5)
B 2 π r 0 I
0 I B 2πr
太原理工大学大学物理
例1 求无限长载流圆柱面的磁场 解：(1)对称性分析
将圆柱面分为无限多窄条，每 个窄条可看作电流dI的无限长直 导线 p点的磁场的大小与r有关， 方向与r垂直。 （2）选合适的环路：在垂直于 轴线的平面内，选择半径r的圆形 L1 环路L，环路正方向如图。 太原理工大学大学物理
2π R
B
o R
r
B—r曲线如图。 太原理工大学大学物理
3.载流长直密绕螺线管内的磁场 已知：螺线管载流I,单位长度匝数n 求：管内B大小 a b 解： (1)分析磁场 d ‘ b ‘ ++++++++++++ L c 长直螺线管内 B ∥轴线, d 螺线管外 B 0 。 （2）过场点作一矩形回路L，且L与I成右手螺旋关系。 （3）计算
同理：当
rR
时
I
r
L
R
I I 2 2 Ii 2 π r 2 r πR R i
0 r 2 B2πr 2 I R
0 Ir 2 π R2 B 0 I 2 π r
0 Ir B 2π R 2
故均匀载流长圆柱体的磁场
(r R) (r R)
0 I
0 NI B 2πr
(r R1 , r R2 ) 0 故载流密绕螺绕环磁场 B 0 NI ( R1 r R2 ) 2πr 讨论:
1）若R2- R1=d<<r，环内各点 B近似相等，则n=N/2πr
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二.安培环路定理
思考3：当P1和P2分别无限趋近于面S的时候，它们 对应的立体角如何？
2 1 4
问题4：这里的正负号是如何确定的？ 与两个回路的方向相关 如果两个回路不连套，则环绕安培回路一周的立体 角回到原来地方，其积分为零。 对于多个载流回路情况，只需要采用叠加原理即可 因此，定理得证。
I3
l
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二.安培环路定理
练习2：如图所示，移动电流I3,哪里物理量变化？
B dl 0 I i 0 ( I 2 I 3 )
?
改 变
?
不 变
I4
I1 I 2
I3
l
位置移动
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三.环路定理应用
当场源分布具有高度对称性时，利用安培环路定理 计算磁感应强度： 例题2：无限长载流圆柱导体 已知：I、R 电流沿轴向，在截面上均匀分布
I
0
R

利用安培环路定理求 B
r
B
2rB 0 I 0 I B 2r
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三.环路定理应用
作积分环路并计算环流
如图 r R
I R

B dl Bdl 2rB
B dl 0 I
利用安培环路定理求B
I
（L） （L内）
其中电流方向和环路L的环绕方向满足右手螺旋 的为正，反之为负。(请看教材P105)
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二.安培环路定理
2. 定理证明 如图板书所示，安培环路连套载流回路，在安培 环路靠近载流回路的上下两面取两点P1和P2，将 环路分为两部分，则： P2 P1 B dl B dl B dl
二.安培环路定理
1. 定理表述
思考2：静电场有环路定理 E l 0 d 的环路积分结果会如何呢？ B dl ?
磁场
磁感应强度沿任何闭合环路L的线积分，等于穿 过该环路所有电流的代数和的 0 倍。用数学公 式表达为: B dl 0 I
r
α
Idl
B
dB
L

L
0 Idl r 4r 3
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一.毕奥定理复习
2. 复习例题 例题1：无限长载流线圈L,其电流为I,其所包围的 曲面对空间某点P张开的立体角为 ，则证明它 0 I L 在P点激发的磁场为 B 4
在不改变面积的情况下，移动线圈改变r即可得到 微分。因此，下面我们对线圈移动一个小距离 dl 0 I dl r 同时，观察毕奥定理 B 3 4 r L 要出现面积相关的量，则 dl dl r 0 I dl r dl 0 I 0 I B dl 3 3 4 L r 4 L r 4
安培环路定理
毕奥定理复习
安培环路定理 环路定理应用
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一. 毕奥定理复习
1. 基本步骤 a. 任取电流元Idl, 求出其在 场点 P 产生的磁感dB的大小 dB p 与方向； b. 分析dB方向是否变化: 若不 变,直接积分; 若变化, 则要将 dB 适当 = 的分解 , 对各分量分 别积分, 然后再合成起来. p




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一.毕奥定理复习
因为闭合曲面的立体角为零，则： 0 0 I 即： d 因此： B dl d 4 又因为： d dl 0 I 所以： B 4
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I
R
分析对称性
电流分布
轴对称
磁场分布
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三.环路定理应用 B 的方向判断如下：
r
l
dS1
O
d B2
dB
P
dB1
dS 2
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三.环路定理应用
作积分环路并计算环流
如图
rR B dl Bdl 2rB
B dl 0 I
1 1 2 2
问题2：当P1和P2分别无限趋近于面S的时候，穿过 S面的回路L2的积分为零，为什么？ 该回路长度趋近于零，而磁感应强度有限且连续。 问题3：当P1和P2分别无限趋近于面S的时候，穿过 S面的回路L1的积分为多少？ P2 P2 0 I 0 I 0 I P1 ( L1 ) 4 dl P1 ( L1 ) 4 d 4 2 1
P 1 ( L1 ) P2 ( L2 )
（L）
0 I 根据例题1的结论： B 4 0 I 则有： B dl dl 4 （L） （L）
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二.安培环路定理
则有：
（L）
P2 B dl
1
P 0 I dl B dl P ( L ) 4 P (L )
B
0
I 2 0 r 2 R 0 Ir B 2R 2
r
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二.安培环路定理
练习1：如图所示，安培回路包围住的电流代数？
B dl 0 I i 0 ( I 2 I 3 )
由 环 路 内 电 流 决 定 环 路 所 包 围 的 电 流
由环 环路 路上 内的 外磁 电感 流应 产强 生度
I4
I1 I 2
解: 如图所示，根据毕奥萨划 dl
尔定理，P点的磁感应强度有
思考1：根据立体角的定义，将结果和 目前情况联系起来？
0 I dl r B 3 4 r L
r

P
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一.毕奥定理复习
根据立体角定义，线圈面积 S r0 2 对P点张开的立体角为： r 问题1：要出现梯度或者说微分，对线圈有何要求？