刚体运动
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刚体运动的基本原理刚体运动是物体在空间中做整体性的运动,不发生形变的运动。
刚体运动的基本原理可以通过以下几个方面来解释:一、质点的运动质点可以看作是质量无限大的一个点,它不发生形变,仅产生平移运动。
质点的平移运动可以用牛顿第一定律来描述,即物体在不受外力作用时将保持静止或者匀速直线运动。
这是因为质点不受力的影响,所以它的速度和位置都不会改变。
二、刚体的自由度刚体在空间中的运动由其自由度决定。
自由度是指刚体能够独立运动的最小数量。
对于一个刚体而言,它的自由度取决于它的维度。
在三维空间中,一个刚体有6个自由度,分别为三个平移自由度和三个转动自由度。
三、刚体的平移运动刚体的平移运动是指它在空间中沿着直线运动,整体上保持不变。
刚体的平移运动可以由质点的运动来描述。
当一个刚体受到一个外力时,该外力会作用在刚体的重心上,使得刚体产生平移运动。
刚体的平移加速度与作用在刚体上的合力成正比,与刚体的质量成反比。
四、刚体的转动运动刚体的转动运动是指它在空间中绕轴线旋转,整体上保持不变。
刚体的转动运动可以由刚体的转动惯量来描述。
转动惯量是刚体旋转惯性的量度,与刚体的质量分布以及轴线的位置有关。
当一个刚体受到一个力矩时,该力矩会使刚体产生转动运动。
刚体的转动加速度与作用在刚体上的合力矩成正比,与刚体的转动惯量成反比。
五、刚体的复合运动刚体可以进行平移和转动的复合运动。
当一个刚体受到既有平移又有转动的外力时,刚体既会发生平移运动,也会发生转动运动。
刚体的平移和转动是相互独立的,但它们会同时发生。
六、刚体碰撞的基本原理当两个刚体碰撞时,根据动量守恒定律和动能守恒定律,可以得到碰撞前后刚体的动量和动能之间的关系。
在完全弹性碰撞中,刚体在碰撞过程中既满足动量守恒定律,也满足动能守恒定律。
在非完全弹性碰撞中,刚体在碰撞过程中会发生能量损失,动能不守恒。
总结:刚体运动的基本原理包括质点的运动、刚体的自由度、刚体的平移和转动运动,以及刚体碰撞的原理。
刚体运动的基本原理与动力学分析刚体运动是物理学中的重要概念,研究刚体的基本原理和动力学分析对于理解力学运动规律具有重要意义。
本文将从刚体的定义、刚体运动的基本原理,以及刚体的动力学分析等方面展开论述。
一、刚体的定义刚体是指在力的作用下,保持形状和体积不变的物体。
刚体的特点是不易变形,内部各点之间的相对位置保持不变。
二、刚体运动的基本原理1. 平动和转动刚体运动可以分为平动和转动两种形式。
平动是指刚体上所有点按照相同方向和相同距离运动,转动是指刚体绕着某个轴旋转。
2. 受力和力矩刚体的运动受到外力的作用,外力可以分为接触力和非接触力。
接触力是指物体之间直接接触施加的力,非接触力是指物体间通过场的相互作用施加的力,如重力和电磁力等。
另外,刚体的转动还受到力矩的影响。
力矩是由作用力与力臂的乘积,用来描述力对刚体的转动效果。
力矩的方向由右手定则确定,大小等于力的大小与力臂的长度之积。
3. 刚体的运动学方程刚体的运动学方程描述了刚体在运动过程中各个部分的位置、速度和加速度之间的关系。
根据牛顿第二定律和运动学关系可以得到刚体的运动学方程。
三、刚体的动力学分析1. 平动的动力学分析刚体的平动运动可以通过牛顿第二定律进行动力学分析。
根据牛顿第二定律可知,刚体所受的合外力等于刚体的质量与加速度的乘积。
2. 转动的动力学分析刚体的转动运动需要通过力矩和转动惯量进行动力学分析。
根据牛顿第二定律可知,刚体所受的合外力矩等于刚体的转动惯量与角加速度的乘积。
此外,刚体的角动量和动能也是进行动力学分析的重要物理量。
角动量等于刚体的转动惯量与角速度的乘积,动能等于刚体的转动惯量与角速度的平方的乘积的一半。
四、刚体运动的应用刚体运动的研究在工程、医学等领域有广泛应用。
例如在机械工程中,对机械零件的运动进行分析可以用于设计和优化机械结构;在生物医学中,对人体骨骼系统的运动学和动力学分析可以用于疾病的诊断和康复治疗。
总结:刚体运动的基本原理和动力学分析是研究力学运动规律中的重要内容。
刚体运动学一、定义与基本概念刚体是指形状不变的物体,其质点之间的相对位置不随时间而改变。
刚体运动学是研究刚体在空间中的运动规律和运动状态,不考虑受力和能量转化的影响。
二、刚体运动学基本量1. 位置:用坐标系表示刚体在空间中的位置,包括平移和旋转两个方面。
2. 速度:刚体上任意一点的速度是该点在各个方向上速度分量的矢量和。
3. 加速度:刚体上任意一点的加速度是该点在各个方向上加速度分量的矢量和。
4. 角速度:绕固定轴旋转时,角位移与时间之比称为角速度,通常用符号ω表示。
5. 角加速度:绕固定轴旋转时,角速度随时间变化率称为角加速度,通常用符号α表示。
三、平面运动学1. 平面直线运动:物体沿着直线做匀加速或匀减速直线运动时,可以通过位移-时间关系式、速度-时间关系式、加速度-时间关系式等来描述其运动规律。
2. 平面曲线运动:物体沿着曲线做匀速或变速曲线运动时,可以通过切线方向、切线加速度、法向加速度等来描述其运动规律。
3. 平面旋转运动:物体绕固定轴旋转时,可以通过角位移、角速度、角加速度等来描述其运动规律。
四、空间运动学1. 空间直线运动:物体沿着直线做匀加速或匀减速直线运动时,可以通过位移-时间关系式、速度-时间关系式、加速度-时间关系式等来描述其运动规律。
2. 空间曲线运动:物体沿着曲线做匀速或变速曲线运动时,可以通过切平面方向、切平面加速度、法向加速度等来描述其运动规律。
3. 空间旋转运动:物体绕固定轴旋转时,可以通过角位移、角速度、角加速度等来描述其运动规律。
五、刚体相对静止1. 两个刚体相对静止:两个刚体相对静止是指它们在同一坐标系下的位置不发生变化。
此时可以利用质心坐标系和自由度分析求解问题。
2. 多个刚体相对静止:多个刚体相对静止是指它们在同一坐标系下的位置不发生变化。
此时可以利用虚功原理和牛顿定律求解问题。
六、刚体运动学的应用1. 机械设计:刚体运动学是机械设计中必不可少的基础知识,可以用于机构设计、传动设计等方面。
刚体的平面运动在前面几节中,物体被看成了没有形状、没有大小的质点. 然而,实际的物体总是有其形状和大小的,而且常常发生形变. 作为一种理想模型,我们把形状和大小不变的物体叫做刚体. 刚体上质点之间的距离在刚体运动时保持不变. 那末,刚体运动有些什么规律呢?一、刚体运动有两种基本形式:平动和定轴转动1、平动刚体上任意两点的连线保持平行的运动叫做刚体的平动,如图1所示. 图中是一个正方体刚体在作曲线平动. 不难看出,刚体上各点的轨迹曲线的形状相同,各点的速度也相同. 因此,只要弄清楚了刚体上任意一点的运动过程,也就弄清楚了整个刚体的运动过程.这就是说,刚体的平动可以用刚体上任意一个质点的运动来代表. 因此,前面几章研究质点运动实际上就是研究刚体的平动.2、定轴转动若刚体上的所有质点围绕同一直线作圆运动,则称这种运动为刚体转动,该直线叫做刚体的转轴. 转轴可以穿过刚体,也可以不穿过刚体. 转轴静止的刚体转动叫做刚体定轴转动.如图2所示。
刚体定轴转动时,刚体上任意质点的轨迹圆所在的平面叫做转动平面. 刚体的各个转动平面相互平行,都垂直于转轴.刚体定轴转动的描述。
类似于圆周运动的描述刚体上各点都绕同一转轴作半径不同的圆周运动,在相同时间内转过相同的角度。
刚体上各点的角位移θ∆、角速度ω、角加速度β均相同。
二、刚体平面运动刚体的平动和转动是最常见、最简单的刚体运动。
我们感兴趣的是另一种刚体运动称为刚体的平面运动。
例如汽车在平直路面上行驶时,其轮子在路面上滚动就是一例。
刚体平面运动的特点是,刚体在运动中刚体上各点始终处在平行于空间一固定平面的各自平面中。
1、刚体平面运动概述和运动分解(1)如图3所示,刚体运动中由位形Ⅰ到位形Ⅱ,总可以认为以刚体上任意选定的参考点(称为基点)为代表的刚体的平动,加上刚体绕此参考点的一个转动的叠加完成。
(2)由图3(a )、(b )看出,基点选取不同,刚体平动运动将不同,但绕基点的转动却是相同的。
简述刚体的平行运动刚体的平行运动是物理学中的一个基本概念,是指刚体在空间的直线运动。
它是刚体动力学中特有的一种运动。
在空间中,通常将运动分为平行运动和旋转运动。
其中,恒定的空间直线运动叫做平行运动,而变速运动,旋转运动,绕点运动,空间运动等叫做旋转运动。
刚体的平行运动主要指无原点的空间直线运动,它的速度并不能变化,也不会产生变向,因此它可以简化为速度相同的平行线速度分布。
当刚体在平行运动时,它不会受到任何力,也不会有任何变化,它只能向着固定的方向传播。
它的能量和动量也是不变的,因此可以用一个统一的能量方程解释它的运动方式。
经典力学中涉及到刚体运动的两个重要定律是牛顿第一定律和牛顿第二定律。
牛顿第一定律声明,“所有的物体有一个基本的性质,就是他们在自己的运动状态中,在无外力的作用下保持匀速运动”,这个定律首先指出了刚体的平行运动特点。
牛顿第二定律则说,“当外力作用于刚体时,刚体所受到的力等于它质量乘以加速度”,它表明,当外力作用于刚体时,刚体的运动会发生变化,最终加速度就会改变,而不是恒定速度的直线运动。
刚体的平行运动可以分为轨道运动和直线运动。
轨道运动是指圆,椭圆,双曲线和其他曲线的运动,它们的形状要比直线复杂的多。
此外,刚体的平行运动还可以分为周期性运动和复合运动。
周期性运动指刚体在固定的时间间隔重复运动的状态,而复合运动指刚体既在平行运动,又在旋转运动的状态。
刚体的平行运动也有张力和抗力的概念。
在任何情况下,张力都是刚体抗力的一部分,它们都是转化为力的能量,这种能量的表现形式就是形状的变化。
当刚体在平行运动时,受到张力的作用,它的速度就会发生变化,从而改变它的方向。
另外,也存在对刚体运动影响比较大的力,如重力、空气阻力、磁力、流体力、气流和其他物理场力。
重力是影响刚体运动的最显著因素,它会对刚体的运动轨迹产生不可忽视的影响。
空气阻力是自由空间中物体运动受到的另一种力,它能够减少刚体的运动速度,从而影响刚体的运动轨迹。
第三章 刚体力学
本章介绍刚体运动状态的描述 (§3.1- §3.2 )以及刚体受力与 运动
状态的关系(§ 3.3- §3.10 )。其内容包括:刚体运动学、刚体 静力学和
刚体动力学, 重点掌握刚体运动学和刚体动力学。 刚体是指 在任何情况下
形状、 大小都不发生变化的力学体系, 它是一种理想物 理模型,只要一个
物体中任意两点的距离不因受力而改变, 它就可以 称为刚体。
§ 3.1 刚体运动的分析
一、 描述刚体位置的独立变量
刚体的特性是任意两点距离不因受力而变。 这种特性决定了确定刚 体的
位置并不需要许多变量,而只要少数变量就行。
能完全确定刚体位置的,彼此独立的变量个数叫刚体的自由度。
二、 刚体运动的分类及其自由度
1、 平动:自由度 3,可用其中任一点的坐标 x、y、z 描述;
2、 定轴转动:自由度1,用对轴的转角©描述;
3、 平面平行运动:自由度3,用基点的坐标(Xo,y。)及其对垂直平 面过基
点的轴的转角 ©描述。
4、 定点转动:自由度3,用描述轴的方向的B, e角和轴线的转 角®描述。
5 、 一 般运动:自由度 6,用描述质心位置的坐标 (Xc,y c,zc) 和通 过的
定点的轴的三个角(B , © , 9)描述。
§ 3.2 角速度矢量
本节重点是:掌握角位移矢量 3、角速度矢量-及其与刚体中任 一点的线
位移 厶、线速度P的相互关系。理解有限转动时角位移不 是矢量,只有无
限小角位移才是矢量。
一、有限转动与无限小转动
1、 有限转动不是矢量,不满足对易律
A + B = B + A
2、 无限小转动是矢量,它满足矢量对易律。
① 线位移△r与无限小角位移厶n的关系
设转轴0M有矢量△ n,其大小等于很小的转角
△ 0,方向沿转轴方向,转轴的方向与刚体转动方向成右手螺旋 ,则
△ n称为角位移矢量。由图3.2.1很容易求得
Ar = Aw x 尸
即线位移厶r=角位移△ n与位矢r的矢量积。
② 角位移和厶n满足矢量对易律
利用两次位移的可交换性,可证得
b
中曲=Z Z
该式表明:微小转动的合成遵循平行四边形加法的对易律,从而无 限小角
位移△n是一个矢量。
二、角速度矢量
1、角速度矢量的定义
* Z &冷
少=UK——=— 角速度矢量3的定义
为
角速度3描述了转动快慢和转动方向,转动方向与转轴方向(即 3 的方
向)成右手螺旋法则。它是描述刚体整体特征的量。
2、刚体内任一点C位置矢量为r)的线速度v与角速度3关系为
dr
卩=——=
dt
三、线加速度a与角加速度
B
■—
角加速度矢量(3的定义为
一般地讲,只有定轴转动,3才与3的方向相同或相反。
任意一点(位矢r )的加速度a为
§ 3.3欧勒角
描述刚体定点转动时,轴在空间的取向和绕这轴线的转角的三个独立 变化的
三个角度叫欧勒角。
本节目的是:掌握欧勒角是如何确定的以及欧勒运动学方程。
一、欧勒角的选取
如下图,有定坐标系oEnZ和动坐标系oxyz,其中动系oxyz固 定在刚体
上并随刚体一起绕定点 o转动,开始时两坐标系重合。
显然,B、 ©就是我们确定的欧勒角,运动范围为 0WBW n, 0< © < 2
n,
0<^< 2n,其中,B叫章动角,描述 z轴上下颠 动;©叫进动角,描述z轴绕
oZ轴的转动;®叫自动角,描述绕自 身轴的转动。
二、欧勒运动学方程
用欧勒角及其对时间的导数」•来表示角速度矢量3在动系oxyz 上的分量
表示的等式叫欧勒运动学方程。具体是
少r 二少gin + /?cos 尸,
肘$ = ^sin rf^cos /■'十扌 gin 閉.
5 =禺cos 戊+沪
欧勒角及其运动学方程主要应用于定点转动问题。
§ 3.4刚体运动方程与平衡方程
本节应重点掌握:1、力系简化所依据的原理和将力系简化的步骤;2、 刚体
运动的微分方程;3、刚体平衡方程及其应用。
一、力系的简化
1、 力的可传性原理
实践证明:力可沿它的作用线向前或向后移动, 而刚体运动状态不
因力沿力的作用线前后移动而变,亦即作用在刚体上的力产生的力学 效果,
仅由力的量值与作用线的地位与方向决定, 而与力的作用点无
关。这一结论叫力的可传性原理.
2、 平衡力不改变刚体运动状态的原理
实践证明:刚体上施以一平衡力(等大反向且作用在同一直线上), 刚体
的运动状态不变。
3、 力系的简化
依据上述1、2两条原理可以进行力系的简化。
(1) 、共点力系的简化:采用平行四边形法则,简化为一个力。
(2)、共面非平行力的简化:利用力的可传性原理,将两力沿力
的作用线滑移汇集于一点,再用平行四边形法则简化为一合力(见图
341)
(3)、平行力的简化:若岡卜圈,按如图3.4.2规则简化为一力矩,
V
- 二厂…
由此确定力的作用点。
等大反向的一对平行力(不在同一直线上)组成一力偶矩
(4)、空间力系的简化步骤为:
① 确定力的简化中心,将力 J I…:依次平移至力的作用点,然
后按平行四边形矢量合成,即一 (称F为主矢)。
② 在简化中心处依次画出力 J I…'I相应的力矩 K …,再 由矢量合成
平行四边形法则,得到合力力矩,即、'二(称M为主
②在0点作匚的力矩:一'-,作〔的
力矩:二一」<
再将A , ‘匚合成,得到主矩
覚
总之,作用于刚体上的任意力系均可简化为一主矢 ”和主矩隘 二、刚体
的运动微分方程
刚体是距离不变的质点组,由刚体的质心运动定理 ,有
J
-二 _
「 ( 1)
同样,由相对质心的角动量(动量矩)定理,有
虫
(2)
(1)、( 2)两式即为刚体运动的基本方程。
此外,还有刚体运动的动能定理(刚体中各点之间距离不变,内力 作功
为零):刚体动能的微分等于各外力所作元功之和,即
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(3)
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