有效折射率法求矩形波导色散曲线(附Matlab程序)知识讲解

在矩形波导作为传输线运用时，功率容量和衰减是 一个问题的两个方面。功率容量是为了使通信和雷达 “看”得远，减小衰减是为了保证功率不受损失，一个 “增产” ，一个“节支” ，相互依存，缺一不可。
(五)矩形波导的主模—TE10模
由式(2.50)得
PTE10
A2 a3bZ TEM

2
1 2a (2.66a)
(三)场结构和管壁电流分布
(6)波导横截面内电、磁力线疏密分布相间(体现的是驻波 特性)，纵剖面内电、磁力线疏密分布同位(体现的是行波 特性)。
(7)波导中两大系列(TE、TM)波无穷多种模式(TEnm、 TMnm)的场分布可视为m、n取最小值时基本模式场图的组 合。
(五)矩形波导的主模—TE10模
(三)场结构和管壁电流分布
(3)遵循边界条件，理想导体波导壁处电场切向分量应为0， 则电力线应垂直于波导壁而生存，由规律(2)知磁力线必平 行相切于波导壁而生存。 (4)波导壁传导电流(称为壁电流)分布由 n Ht 确定，其中 n为波导壁面向场区一侧的外法向，Ht为壁处切向磁场分 布。 (5)波导空间磁力线始终自身闭合(因自然界不存在磁荷， 磁力线环绕传导或位移电流生存)，电力线既有始于又终 止于波导壁而生存(壁处有表面电荷，体现电场的有散性) 的形式，也有闭合力线(体现时变场中电场的有旋性 E j B )
2ห้องสมุดไป่ตู้
(2.62) (2.64)
g

1 2a
k
2
vg v 1 2a
(2.65)
v
Z TE10

Z TEM
c
r r
(三)场结构和管壁电流分布 可见TE10模只有三个场分量存在，一个电场分量和两 个磁场分量。这里，将场的空间分布图形用z=0处的xy剖 面、x=a/2处的yz剖面和y=b/2处的xz剖面上的分布图表示。 并取瞬时进行作图，首先作三个剖面上的电场分布图。

MATLAB有限元法求矩形波导前十个本征模的传播常数本文将介绍如何使用MATLAB有限元法求解矩形波导的本征模传播常数，并展示前十个本征模的计算结果。

这将有助于理解矩形波导的基本性质和应用。

矩形波导是一种常见的微波传输线，用于将高频信号从一个点传输到另一个点。

为了使信号的传输更加稳定和可靠，矩形波导需要满足一些特定的条件，其中之一就是要求在波导中只传输特定的波模式，即本征模。

因此，矩形波导的本征模传播常数是重要的物理量。

在MATLAB中，可以使用有限元法求解矩形波导的本征模传播常数。

下面将介绍具体的计算步骤。

首先，我们需要定义矩形波导的几何参数，包括宽度W、高度H、长度L以及介质常数εr。

在本文中，我们取W=20mm，H=10mm，L=50mm，εr=2.2。

```matlabW = 20e-3; % 宽度H = 10e-3; % 高度L = 50e-3; % 长度eps_r = 2.2; % 介质常数```其次，我们需要定义模型中的节点数和单元数。

通常情况下，节点数和单元数越多，计算结果越精确，但计算时间也会更长。

在本文中，我们取每个方向上的节点数为20，总节点数为400，总单元数为342。

```matlabnx = 20; % x方向上的节点数ny = 20; % y方向上的节点数n = nx * ny; % 节点总数n_el = 4; % 每个单元的节点数nel = (nx-1)*(ny-1); % 单元总数```然后，我们可以生成节点的坐标和单元的连接关系矩阵。

具体实现方法可以参考MATLAB官方文档中“PDE 模型和几何对象构建”一章。

```matlabmodel = createpde();%% 创建矩形波导gd = [3 4 4 0 0 2 H H 0 W W 0]';sf = 'R1';ns = char('R1');ns = ns';g = decsg(gd,sf,ns);geometryFromEdges(model,g);%% 生成节点坐标和单元连接关系[p,e,t] = initmesh(g,'Hmax',0.005); % Hmax为最大单元边长```节点坐标和单元连接关系矩阵的生成将自动对模型进行离散化。

d(dzzZ2)2 (Zzk()2zE)0
z
-
(x
2
, ky2)
Z
(
z
)

0
令上式两项分别等于 kc2和,则b 2得到导波方程，本征
值方程(
k
)
c
0
d2 Z (z)
b 2Z(z)
0
导波方程
dz 2
2 t
E0 z
(
x,
y)
kc2 E0z (x, y)
0
本征值方程
波动因子
z方向分量的解为
Z (z) A1e jz A2e jz
2E0z y 2

k
2 c
E0z
0
2 H 0z x 2

2 H 0z y 2

k
2 c
H
0
z
0
式中
k
2 c

k
2


2
由于波导中不存在TEM波，故只有TE波和TM波。下面 分别讨论这两种情况：
1）TE模
对于TE模：
Ez 0, H z 0
导体边界上电场的 切向分量为零
2H0z x2
2H0z y2
kc2 H0z
0
对于 H0z (x, y) 应用分离变量法求解：
H 0z (x, y) X (x)Y ( y)
代入本征值方程：
1 X (x)
d 2 X (x) dx 2

1 Y ( y)
d
2Y ( y) dy 2

k
2 c

0

-
k
2 x

-k
2 y

光纤模式的有效折射率与波长关系仿真 matlab1. 研究背景光纤作为一种重要的光学器件，广泛应用于通信、传感器等领域。

光纤的传输特性与其折射率与波长之间的关系密切相关。

研究光纤模式的有效折射率与波长之间的关系对于深入理解光纤的特性具有重要意义。

2. 光纤模式的有效折射率光纤的有效折射率是指光在光纤中传播时所受到的等效折射率，它与光纤的结构、材料等因素息息相关。

光纤模式的有效折射率随着波长的变化而变化，这种变化对于光纤的性能具有重要影响。

3. 波长与折射率的关系波长与折射率之间存在一定的函数关系，一般来说，波长较短的光在光纤中传播时受到的折射率较大，而波长较长的光则受到的折射率较小。

研究波长与折射率之间的关系可以帮助我们更好地理解光纤的传输特性。

4. Matlab仿真Matlab作为一种强大的数学建模工具，可以通过编写程序来对光纤模式的有效折射率与波长关系进行仿真。

利用Matlab的光学工具箱可以方便地构建光纤模型，并对其进行波长与折射率的仿真计算。

5. 结论与展望通过Matlab仿真可以得到光纤模式的有效折射率与波长之间的关系，并且可以进一步研究其对光纤传输特性的影响。

未来，可以通过进一步的实验验证来验证仿真结果，并且可以结合其他因素对光纤的性能进行综合研究，为光纤在通信、传感器等领域的应用提供更加可靠的理论基础。

通过以上内容的介绍，我们可以了解到光纤模式的有效折射率与波长关系仿真在Matlab中的重要性，并且可以对其进行一定的探讨和研究。

也可以看出通过Matlab仿真可以得到丰富的研究成果，对光纤的实际应用具有一定的指导意义。

希望能够通过对光纤模式的有效折射率与波长关系的研究，推动光纤技术的发展，为其在不同领域的应用提供更加有力的支持。

光纤技术在通信、传感器等领域的应用已经成为现代社会中不可或缺的一部分。

随着科技的不断进步，人们对光纤传输特性的要求也越来越高，因此研究光纤模式的有效折射率与波长关系仿真在Matlab中的重要性也日益凸显。

MATLAB有限元法求矩形波导前十个本征模的传播常数介绍矩形波导是一种常见的波导结构，广泛应用于微波和光波器件中。

它的传播特性可以通过有限元法进行模拟和分析。

本文将介绍如何使用MATLAB进行矩形波导的有限元法求解，并计算前十个本征模的传播常数。

有限元法基本原理有限元法是一种常见的数值分析方法，用于求解偏微分方程。

它将求解域分割为多个离散的单元，并通过在单元内插值来逼近解。

在矩形波导的有限元法中，我们将波导截面分割为多个单元，通过在这些单元上插值电场和磁场来近似求解波导的模式。

有限元法模拟矩形波导有限元法模拟矩形波导的前提是先将波导截面分割为多个单元。

在矩形波导中，我们可以使用矩形节点阵列来表示截面的离散点。

例如，可以通过定义矩阵X和Y来表示波导截面上的坐标点。

x = linspace(0, a, Nx);y = linspace(0, b, Ny);[X, Y] = meshgrid(x, y);其中，a和b分别表示矩形波导的宽度和高度，Nx和Ny是我们在x和y方向上的离散点数。

接下来，我们可以使用插值方法在每个单元上近似波导内的电场和磁场分布。

在此，我们使用双线性插值方法。

我们假设波导中的电场和磁场可以由下面的插值方程表示：E = F11 * f11 + F12 * f12 + F21 * f21 + F22 * f22;H = G11 * g11 + G12 * g12 + G21 * g21 + G22 * g22;其中，f11、f12、f21和f22分别表示四个节点上的电场值，g11、g12、g21和g22分别表示四个节点上的磁场值。

F11、F12、F21、F22和G11、G12、G21、G22是插值系数。

利用这些插值方程，我们可以得到波导内的电磁场分布，并通过调整插值节点和单元数目来获得更准确的结果。

求解传播常数通过模拟矩形波导中的电磁场分布，我们可以计算出该结构的传播常数。

传播常数表示电磁波在波导中传播的速率和损耗情况。

光的色散与折射率的计算方法在光学中，色散和折射率是两个重要的概念，它们描述了光线在不同介质中传播时的行为。

色散是指不同波长的光在同一介质中传播速度不同，而折射率则表示光线在穿过不同介质时的弯曲程度。

本文将介绍几种常见的计算方法，用于计算光的色散和折射率。

一、色散的计算方法1. 光的色散率光的色散率（Dispersion）是描述光谱分布的参数，它衡量了光的波长与频率之间的关系。

一种常见的计算色散率的方法是使用光的折射率与波长之间的关系。

根据麦克斯韦方程和光的折射率表达式，可以得到以下计算公式：色散率 = (n2 - n1) / λ其中，n1和n2分别表示两个介质的折射率，λ表示光的波长。

2. 光的分散率光的分散率（Chromatic dispersion）描述了不同波长的光在光纤中传输时的传播速度差异。

在光纤通信中，分散率对于传输质量具有重要影响。

常见的计算分散率的方法是使用光纤的折射率与波长之间的关系。

根据折射率对波长的导数，可以得到以下计算公式：分散率= d^2n/dλ^2其中，dn表示折射率对波长的导数，dλ表示波长的微小变化。

二、折射率的计算方法1. 斯涅尔定律斯涅尔定律（Snell's Law）是描述光在两个介质界面上折射行为的基本定律。

根据斯涅尔定律，可以得到以下计算折射率的公式：折射率 = sin(入射角) / sin(折射角)其中，入射角表示光线与法线的夹角，折射角表示折射后光线与法线的夹角。

通过测量入射角和折射角的数值，可以计算出折射率。

2. 光波干涉测量法光波干涉测量法（Optical interferometry）是一种高精度测量折射率的方法。

通过测量光线在空气和待测介质中传播时的相位差，可以得到折射率的数值。

这种方法通常采用干涉仪等设备进行实验，具有较高的准确性和灵敏度。

三、实际应用色散和折射率的计算方法在科学研究和工程应用中具有广泛的应用。

例如，在光学元件的设计和制造中，准确计算色散率和折射率可以帮助优化光学系统的性能。

波导有效折射率lumerical波导是一种用于光通信和集成光电子器件中的重要光学元件。

在波导中，光线会沿着波导的传输方向传播，而有效折射率是描述波导中光传播特性的重要参数之一。

本文将介绍Lumerical软件在计算波导有效折射率方面的应用。

Lumerical是一款用于模拟和设计纳米光学和光子学器件的软件套件。

它提供了强大的数值建模和仿真工具，可以帮助工程师和科学家们研究和优化光学器件的性能。

在Lumerical中，计算波导的有效折射率是一项常见的任务。

波导的有效折射率是指波导中传播的光线的相对折射率。

它与波导的结构和材料的折射率密切相关。

在Lumerical中，我们可以通过建立一个包含波导结构的模拟器件，并设置合适的参数来计算波导的有效折射率。

在Lumerical的模拟器件中，我们可以选择合适的材料模型来描述波导的材料特性。

例如，对于硅基波导，我们可以选择合适的硅材料模型，并设置硅的折射率。

然后，我们可以通过设置波导的几何参数，如宽度和厚度，来定义波导的结构。

在模拟器件中，我们可以选择合适的光源，并设置其传播方向和频率。

通过模拟器件的计算，Lumerical可以自动计算出波导的有效折射率。

这个结果可以帮助我们了解波导的光传播特性，如光束的传播损耗和模式分布。

通过Lumerical计算得到的波导有效折射率可以用于设计和优化波导器件。

例如，我们可以通过调整波导的结构参数，如宽度和厚度，来改变波导的有效折射率，从而实现对光传播特性的控制。

这对于设计高性能的光学器件非常重要。

除了计算波导的有效折射率，Lumerical还可以进行其他波导相关的计算和分析。

例如，我们可以计算波导的模式分布和传输损耗，以评估波导的性能。

我们还可以通过Lumerical的优化工具，对波导的结构进行优化，以实现更好的性能。

Lumerical是一款强大的光学仿真软件，可以帮助我们计算和分析波导的有效折射率。

通过Lumerical的模拟和优化工具，我们可以更好地了解和设计波导器件。

Ex = ±ηTE H y jβ = 2 ηTE k2 H0 cos(k1x +ϕ1) sin( k2 y +ϕ2 ) (3 − 61d ) kc Ey = mηTE Hx jβ = − 2 ηTE k1H0 sin( k1x +ϕ1) cos(k2 y +ϕ2 ) (3 − 61e) kc ωµ0 其中 ηTE = Ez = 0 (3 − 61 f ) β
∂2 ∂2 2 ( 2 + 2 )Hz (x, y) + kc Hz (x, y) = 0 ∂x ∂ y (3 − 54)
− jωµ 0 ∂Hz Ex = = ±ηTE H y 2 kc ∂y jωµ 0 ∂Hz Ey = = mηTE Hx 2
(3 − 34a)
(3 − 34b)
进一步对H 分离变量， 进一步对 z分离变量，令 Hz (x, y) = X (x)Y ( y) (3 − 55) 代入（3-54），得 ， 代入
(3 − 66)
Ez (x, y) = E0 cos(k1x +ϕ1)cos(k2 y +ϕ2 )
2 k12 + k2 =kc2
(3 − 67)
Ez( x , y )为各内壁切向方向，边界条件是所有四壁 为各内壁切向方向， 为各内壁切向方向 为零，代入(3-67) 上Ez为零，代入
Ez
Ez
x=0
= 0 ⇒ cosϕ1 = 0或ϕ1 = π 2
Ex (x, y, z) = ±ηTE Hy (x, y) e
m jβ z
jω µ 0 H0 nπ mπ nπ = x) sin( y)em jβ z kc2 b a b
(3 − 65d )'
Ey (x, y, z) = mηTE Hx (x, y)em jβ z

- jwmk y k 0=
2 c
- jwmk x k
2 c
由x=0,y=0边界条件：
0=
( A1 cos k x x + A2 sin k x x) B2 A2 ( B1 cos k y y + B2 sin k y y )
- jwmk x k
2 c
B2 = 0 A2 = 0
由x=a,y=b边界条件及A2=0,B2=0, 可得：
导行波的纵向场分量满足亥姆霍兹方程： 由分离变量法： Ez ( x, y, z ) = E0 z ( x, y)Z ( z) 代入上式并进行分离：
Ñ t E0 z ( x, y ) E0 z ( x, y )
2
ห้องสมุดไป่ตู้
? Ez ? Hz
2
2
k Ez = 0 k Hz = 0
2
2
d
2 2
+ dz Z ( z)
式中
骣p 骣p m n 2 2 2 珑 鼢+ kc = k x + k y = 珑 鼢 珑a 鼢 桫 桫 b
2
2
有无穷多TE导模，TEmn表示。最低TE10模。 注： 对于m=0, n=0的解无意义。
并由前式：
kc = k - b
2
2
2
k = w me =
2p l
(2) TM模 对于TM模：
Ez ? 0, Hz 0
x cos
np b
ゥ
y=
邋
n = 0 m= 0
H 0 mn cos
mp a
x cos
np b
y
对于三维变量，其通解为：
ゥ
H z ( x, y , z ) =

计算电磁学综合设计17 矩形波导色散特性曲线绘制目录一设计目的 (2)二有限差分法 (2)简介 (2)一阶偏导数的中心差商格式 (2)二阶偏导数的中心差商格式 (4)三波导中的差分方程 (4)亥姆霍兹方程的离散 (5)波导中的TM波 (9)四程序流程图 (11)五结果 (11)六解析求解 (13)七结论 (14)附录：代码 (15)计算电磁学综合设计17一设计目的用有限差分法求右图所示金属矩形波导的基模及第一个高阶模的色散特性曲线。

设Array b588=。

.5=，mm10a16.mm（1）写出该电磁场边值问题的偏微分方程形式(麦克斯韦方程)及边界条件。

（2）离散化场域。

给出网格划分的详细图示及文字说明（包括节点编号、网格步长等）。

（3）由差分原理，给出从偏微分方程边值问题到差分代数方程组的详细推导过程（包括边界条件的引入过程）。

（4）给出程序框图。

（5）编程计算。

（6）按题目要求图示结果。

（7）研究网格粗细对结果的影响。

（8）写出综合设计报告。

二有限差分法简介有限差分方法是一种求偏微分（或常微分）方程和方程组定解问题的数值解的方法，它的基本思想是先把问题的定义域进行网格剖分，然后在网格点上，按适当的数值微分公式把定解问题中的微商换成差商，从而把原问题离散化为差分格式，进而求出数值解。

一阶偏导数的中心差商格式由于常见的一阶偏导数的前项差分和后向差分的误差较大，因此我们经常采用集中具有二阶精度的中心差分格式，为了寻求这种格式，我们通常引入两个常数α和β。

由于1ϕ和3ϕ在0处的的泰勒展开式分别为：2210112001......2!h h x x ϕϕϕϕ⎛⎫∂∂⎛⎫=+++ ⎪ ⎪∂∂⎝⎭⎝⎭ (0.1)2230332001......2!h h x x ϕϕϕϕ⎛⎫∂∂⎛⎫=+++ ⎪ ⎪∂∂⎝⎭⎝⎭ (0.2)因此222103013132001()()()()......2!h h h h x x ϕϕαϕϕβϕϕαβαβ⎛⎫∂∂⎛⎫-+-=-+++ ⎪ ⎪∂∂⎝⎭⎝⎭ (0.3)令220x ϕ⎛⎫∂ ⎪∂⎝⎭项的系数为0，则得到 2321h h αβ=- (0.4)将其带入上式得2231013001313()()()h h x h h h h ϕϕϕϕϕ---∂⎛⎫≈⎪∂+⎝⎭ (0.5) 同理可得2242024024240()()()h h y h h h h ϕϕϕϕϕ⎛⎫---∂≈ ⎪∂+⎝⎭ (0.6) 此即一阶偏导数的中心差商格式二阶偏导数的中心差商格式令公式(1.3)中的220x ϕ⎛⎫∂ ⎪∂⎝⎭ 的系数为0，并忽略高阶项，则可以得到31h h αβ= (0.7) 带入公式（1.3）可得2330110213130()()2()h h x h h h h ϕϕϕϕϕ⎛⎫-+-∂≈ ⎪∂+⎝⎭ (0.8) 若13h h h ==则，2301222)x h ϕϕϕϕ⎛⎫-+∂≈ ⎪∂⎝⎭ (0.9) 同理2420240224240()()2()h h y h h h h ϕϕϕϕϕ⎛⎫-+-∂≈ ⎪∂+⎝⎭ (0.10) 若24h h h ==则，（1.9）化为2204222)y h ϕϕϕϕ⎛⎫-+∂≈ ⎪∂⎝⎭ (0.11) 三 波导中的差分方程由于波导空间无源，且导波电、磁场均为时谐场，因此波导内的电磁场满足频域麦克斯韦方程组，即H j E ωε∇⨯= (0.12) E j H ωμ∇⨯=- (0.13) 0H ∇∙= (0.14) 0E ∇∙= (0.15)直角坐标系下，设导波沿z 方向传播，,,E H ∇可表示为：t zz∂∇=∇+∂ (0.16)(,,)(,,)t z E E x y z zE x y z =+ (0.17) (,,)(,,)t z H H x y z zH x y z =+(0.18)分别将(1.14),(1.15),(1.16)待带入(1.10),(1.11),可以得到：t t z H j zE ωε∇⨯= (0.19)tt z t H zH z j E zωε∂∇⨯+⨯=∂ (0.20) t t z E j zH ωμ∇⨯=-(0.21)tt z t E zE z j H zωμ∂∇⨯+⨯=-∂(0.22) 联立方程(1.18)与(1.20)消去t H 得222tt z t z k E E j z H z z ωμ⎛⎫∂∂+=∇+⨯∇ ⎪∂∂⎝⎭(0.23) 同理222t t z t z k H H j z E z z ωε⎛⎫∂∂+=∇-⨯∇ ⎪∂∂⎝⎭(0.24)其中k =对(1.21)做t ∇⨯ 运算，并将(1.19)带入其中可得220Z z H k H ∇+= (0.25)同理可得220Z z E k E ∇+=(0.26)即，规则波导系统中导波场的纵向分量满足标量亥姆霍兹方程。

3
波导的特征参数及色散特性的kz-w表示
• 描述波导的特征参数主要有： 1、色散特性 2、特征阻抗 3、损耗（包括在色散特性中） 4、场分布 • 色散特性表示波导纵向传播常数kz 与频率w的关系，常用w-kz平面上 的曲线表示。
• 曲线上任一点与原点连线斜率w/kz表示波导工作于 该点所对应频率点的相速vp, 而切线斜率的dw/dkz 则表示工作于该点所对应频率点的群速vg。 4 • 波导纵向方向波长lz=2p/kz
7
矩形波导为什么能导引电磁波
• 可以将矩形波导管看成平行双导线并联上无限多l/4短路线而成。 l/4短路线的输入阻抗为无穷大，平行双导线上并联一个无穷大的阻 抗对双导线上波的传播没有影响，无限多l/4短路线的并联就形成封 闭结构——中空的金属波导。 • 注意：中空的金属波导与平行双导线还是有本质的差别。中空的金 属波导管场只局域于金属波导管内，而平行双导线场在横截面并不 局限在某一区域。 • 对矩形波导的研究，不仅因为矩形波导有实用价值，还在于对矩形 波导分析得出的概念、结论对于理解其他各类波导非常有益。因为 矩形波导边界条件规则，可以得到解析解，有关波导的各种概念可 8 以得到清晰的解释。
14
传输线方程的解
• 对于TE模，第m,n 模式函数幅值U(z)、I(z)满足传输线方程：
dU mn jk zmn Z mn I mn dz dI mn jk Y U zmn mn mn dz
式中
2 2 k zmn k 2 kt2 k 2 k xm k yn
m,n
k z np mp np cos( x) sin( y )e j (wt k z z ) wm b a b
z
p 2 m2 n2 mp np H 'z jAmn [ 2 2 ]cos( x) cos( y ) e j (w t k z ) wm a b a b m,n

雷达天线
矩形波导可以作为雷达系统的天线， 利用其高方向性和低副瓣特性，提高 雷达的探测精度和距离分辨率。
毫米波雷达
在毫米波雷达中，矩形波导常被用作 发射和接收天线，其宽带宽和低损耗 特性有助于实现高分辨率和高灵敏度 的探测。
测量技术中的应用
微波测量
矩形波导在微波测量技术中常被用作标准测量器件，用于校准和检测微波设备 的性能参数。
100%
军事应用
在二战期间，矩形波导在雷达和 通信系统中得到广泛应用。
80%
技术进步
随着微波技术的不断发展，矩形 波导的性能得到不断提升和优化 。
02
矩形波导的传输特性
传输模式
01
02
03
04
TEM模
在矩形波导中，当工作频率较 低时，只有TM01模可以传输 ，随着频率的升高，会出现 TE11模，TM02模等其他模式 。在某些频率下，可能存在多 个模式同时传输的情况。
矩形波导的应用
雷达系统
矩形波导可用于雷达发射和接收天线，传输高频率 的微波信号。
卫星通信
在卫星通信系统中，矩形波导常用于传输信号，确 保信号的稳定传输。
加热与熔炼
矩形波导的高功率容量使其在工业加热和熔炼中得 到广泛应用。
矩形波导的发展历程
80%
早期研究
20世纪初，科学家开始研究矩形 波导的传输特性。
色散效应
由于色散现象的存在，矩形波导中的信号传输会受到一定的影响。例如，脉冲信号的展宽 、信号畸变等。因此，在设计微波系统时，需要考虑矩形波导的色散效应，以减小其对系 统性能的影响。
பைடு நூலகம் 03
矩形波导的尺寸选择与设计
波导尺寸的选择
01