多尺度方法在力学中的应用
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流体力学中的多尺度湍流模拟与建模湍流是流体力学中一个复杂而普遍存在的现象,涉及到多尺度的运动和相互作用。
在实际应用中,对湍流进行准确模拟和有效建模具有极大的重要性。
本文将介绍流体力学中的多尺度湍流模拟与建模方法,并探讨其在工程实践中的应用。
第一部分:湍流模拟方法湍流模拟是通过数值方法模拟湍流流动,以获得流场的详细信息。
在多尺度湍流模拟中,常用的模拟方法包括直接数值模拟(DNS)、大涡模拟(LES)、雷诺平均导数模拟(RANS)等。
直接数值模拟是一种最为精确的模拟方法,通过求解流动的Navier-Stokes方程来模拟湍流现象。
由于湍流流动存在广泛的空间和时间尺度,直接数值模拟的计算成本极高,通常只能用于精细的研究和小规模的流动模拟。
大涡模拟是在直接数值模拟的基础上发展起来的一种方法,通过将大涡的运动精确模拟,而对小涡采用模型进行参数化。
相比于直接数值模拟,大涡模拟的计算成本较低,可以在一定程度上模拟湍流的多尺度特性。
雷诺平均导数模拟是一种更为常用的湍流模拟方法,在工程实践中得到广泛应用。
该方法通过将流场的各个变量进行平均处理,然后引入湍流模型来描述湍流效应。
由于雷诺平均导数模拟只考虑了平均尺度上的湍流特性,无法准确模拟湍流的具体结构,因此在一些对流动细节要求较高的场合,该方法的精度有限。
第二部分:湍流建模方法湍流建模是为了在湍流模拟中描述湍流效应而引入的方法。
这些模型基于湍流的统计性质和物理规律,对湍流的各种参数进行描述和计算。
常用的湍流建模方法包括湍流能量方程、湍流应力传输方程等。
湍流能量方程是湍流建模中的一种重要方法,用于描述湍流的能量传输过程。
该方程通过考虑湍流的产生、消耗和传输等过程,以及湍流能量的耗散来描述湍流的演化规律。
基于湍流能量方程,可以计算湍流的能谱和湍流能量的分布等参数。
湍流应力传输方程是湍流建模中的另一种关键方法,用于描述湍流的动量传输过程。
该方程通过考虑湍流的各向异性和湍流的剪切作用等因素,计算湍流应力的分布和演化规律。
热流体力学问题中的多尺度数值方法研究热流体问题是一类热传导和流体动力学耦合的问题,其具有多尺度特性。
随着科技的不断发展,对于热流体问题的研究越来越深入,对于其数值方法的研究也越来越多。
本文将对于热流体力学问题中的多尺度数值方法进行探讨,从宏观尺度、中间尺度和微观尺度三个角度进行分类讲解。
一、宏观尺度在宏观尺度下,热流体力学问题是一个由Navier-Stokes方程和热传导方程组成的耦合问题。
对于这类问题,传统数值方法选择有限差分或有限元等方法进行离散求解。
然而,这些方法在处理大规模模拟问题时存在困难。
因此,一些新的多尺度数值方法逐渐被应用,如多重尺度有限元法和基于多网格的方法等。
多重尺度有限元法(MSFEM)是一种宏观-微观尺度耦合的方法,它通过预处理微观尺度的信息从而减少了宏观尺度上的计算量。
它是将微观尺度看做是局部的扰动,然后通过计算局部的扰动来确定宏观尺度的解。
然而,这种方法只适用于微观尺度的扰动与宏观尺度有限相差的情况,否则会存在误差。
基于多网格的方法则是一种更加广泛使用的多尺度数值方法,它在宏观尺度和微观尺度之间建立了多个网格层次。
通过建立不同网格层次,可以有效地解决宏观尺度和微观尺度之间的缩放问题。
虽然这种方法在处理大规模问题时具有优势,但是当问题的多尺度特性比较强时,它也很难得到令人满意的结果。
二、中间尺度在中间尺度下,热流体问题的耦合性更加复杂,因为在这个尺度下,流体动力学和热传导属性开始交织在一起。
对于这种多尺度问题,常规的方法常常会忽略一些重要的细节,从而得到不准确的结果。
因此,一些新的多尺度数值方法被提出,如平均场模型和光滑粒子流动方法等。
平均场模型是一种通过对随机微观结构取平均的方法来建模的方法。
它是一种高效的多尺度方法,能够较好地模拟热流体问题中的多尺度效应。
然而,平均场模型基于强假设,它假设微观尺度的结构对于宏观尺度的场有类似于平均场的效应。
光滑粒子流动方法是另一种中间尺度下的多尺度数值方法,它是建立在SPH(Smoothed Particle Hydrodynamics)方法之上的。
材料力学中的多尺度材料模型研究材料力学是研究物质的力学行为和性能的科学,而多尺度材料模型是在不同层次上描述材料行为和性能的数学模型。
多尺度模型的研究对于理解材料微观结构与宏观性能之间的关系,以及预测材料在不同条件下的行为具有重要意义。
本文将介绍材料力学中的多尺度材料模型研究。
多尺度模型是一种将微观和宏观两个尺度联系在一起的理论框架。
在研究材料力学问题时,通常需要考虑从原子尺度到宏观尺度的物理过程。
原子层面的结构和力学性质决定了宏观尺度上的材料性能。
多尺度模型的目的是从宏观尺度上的物理现象推导出微观尺度上的物理规律,并将其融入到力学模型中。
多尺度材料模型的研究中,常用的方法之一是分子动力学模拟。
分子动力学模拟通过数值计算的方式研究材料的微观行为。
它可以模拟原子之间的相互作用、原子的运动轨迹等。
通过分子动力学模拟,可以获得材料在原子尺度上的力学性质,如杨氏模量、屈服强度等。
另一个常用的方法是有限元模拟。
有限元模拟是一种将连续体分割成离散的小单元,并在每个小单元上建立动力学方程的方法。
它可以模拟材料的宏观行为,如材料的应力分布、应变分布等。
有限元模拟可以通过将微观尺度的信息转化为宏观尺度的信息,来预测材料在不同加载情况下的行为。
除了分子动力学模拟和有限元模拟,还有许多其他的多尺度模型方法。
例如,在纳米尺度上,可以使用分子动力学方法和离散元方法进行研究。
在宏观尺度上,可以使用连续介质力学模型和材料强度学模型进行研究。
这些方法可以相互结合,构建更为复杂的多尺度模型,以更好地描述材料的行为和性能。
多尺度材料模型的研究对于材料科学和工程领域具有重要意义。
它可以帮助科学家和工程师更好地理解材料的力学行为,并为材料的设计和制备提供依据。
例如,在材料的使用过程中,了解材料在不同尺度上的力学性质和损伤机制,可以指导材料的优化设计和使用。
在新材料的开发过程中,通过研究材料的微观结构和宏观性能之间的关系,可以预测新材料的力学性能,并指导材料的合成。
多尺度计算模型在材料力学中的应用研究材料力学是研究材料在外力作用下的应变和变形行为的学科。
随着科技的不断发展,对材料力学的研究也日趋深入。
尤其是近年来,多尺度计算模型在材料力学中的应用越来越受到关注。
多尺度计算模型是一种综合不同尺度的方法,用于研究材料的力学特性。
它能够从微观尺度到宏观尺度,对材料的各种物理和力学性质进行建模和计算。
这种模型的应用,可以帮助我们更好地理解材料的力学行为,并为材料设计和工程应用提供指导。
在材料力学中,多尺度计算模型主要包括两个层次:微观尺度和宏观尺度。
微观尺度主要研究材料的原子、分子结构和微观力学性质,而宏观尺度则侧重于材料的整体力学行为。
这两个层次之间存在着相互耦合的关系,多尺度计算模型正是基于这种关系来构建材料力学模型的。
在微观尺度上,多尺度计算模型可以通过原子力学模拟、分子动力学模拟等方法来研究材料的微观力学性质。
通过这些模拟方法,我们可以获得材料在不同应变率、温度等条件下的力学行为,并揭示材料的微观变形机制。
同时,这些模拟结果还可以与实验数据进行比对,从而验证模型的准确性。
在宏观尺度上,多尺度计算模型可以利用有限元法等方法对材料进行宏观力学建模。
通过建立合适的力学方程,我们可以预测材料在不同载荷条件下的应力、应变和变形行为。
此外,多尺度计算模型还可以将微观尺度的模拟结果与宏观尺度的力学模型进行耦合,从而得到更加准确的力学行为。
除了在理论研究中的应用,多尺度计算模型在材料力学中的应用还包括材料设计和工程应用。
利用这种模型,我们可以快速筛选出符合特定要求的材料,并优化材料的力学性能。
例如,通过模拟和优化材料的微观结构和组分分布,我们可以设计出更高强度、更轻量的材料。
此外,在材料工程应用中,多尺度计算模型还可以用于预测材料在不同工况下的损伤行为,为工程实践提供可靠的预测和指导。
总之,多尺度计算模型在材料力学中的应用研究是一个深入且具有广阔前景的领域。
它不仅可以为我们解析和解释材料的力学行为提供深入理论研究,还可以为材料设计和工程应用提供强有力的支持。
多尺度模型在材料力学中的应用材料力学,是研究物质具有的机械性能和变形行为的一门学科。
随着新材料的不断涌现,材料力学的发展也日益深入。
而多尺度模型,作为一种新的材料力学建模方法,已经广泛应用于材料领域。
所谓“多尺度模型”,是指一种利用多个尺度对材料进行分析的方法。
在材料中,不同的结构和尺寸级别会影响材料的力学性质和变形行为,因此设计一个涵盖不同尺度的模型是非常必要的。
多尺度模型主要通过两种方式实现:一是基于微观层面建立宏观力学模型,这种方法主要应用于纳米级别的研究中;二是基于宏观力学模型建立微观模型,这种方法主要适用于宏观领域。
在微观层面,多尺度模型主要是针对材料中的原子和分子。
由于原子和分子属于纳米级别,对于宏观力学来说,非常小,微小的变化都可能对物质的性质产生影响。
因此,在研究这些纳米层次的材料时,多尺度模型可以帮助我们更准确的描述和预测材料的性质。
在宏观层面,多尺度模型同样具有重要意义。
尤其对于复合材料和薄壁材料等,多尺度模型的应用更是发挥了重要作用。
利用多尺度模型,可以将复合材料的性质从微观层面分析,同时也考虑到材料在宏观层面的力学行为。
这样的分析可以更全面的了解材料的性质和破坏机理,为新材料设计提供帮助。
除了上述的应用之外,多尺度模型还可以用于研究复杂材料的力学性能。
比如,目前正在开展的纳米复合材料研究,就需要结合不同尺度的模型进行分析和建模,以更准确的预测这些材料的力学性质和破坏行为。
总之,多尺度模型的应用,已经成为现代材料力学研究中不可或缺的一部分。
在日益复杂的材料结构和力学性质中,构建合适的多尺度模型,将可以为我们提供非常有价值的预测、分析和设计,帮助展开更进一步的材料科学研究。
材料力学行为的多尺度模拟与分析材料力学行为是研究材料在外力作用下的变形、破坏和失效等现象的学科。
多尺度模拟与分析则是一种研究方法,旨在从不同尺度上理解和解释材料力学行为的本质。
本文将介绍多尺度模拟与分析在材料力学领域的应用,并探讨其意义与前景。
一、尺度效应与多尺度模拟材料存在着尺度效应,即材料在不同尺度上具有不同的力学行为。
以纳米材料为例,由于其尺寸接近原子尺度,其力学性质受到原子间作用的影响,具有明显的尺度效应。
随着材料研究的深入,人们逐渐认识到单纯从宏观尺度上研究材料的力学行为是不够全面和准确的,因此出现了多尺度模拟方法。
多尺度模拟是一种将材料力学行为从宏观到微观各个尺度上进行综合建模和仿真的方法。
其核心思想是将材料分为不同层次的子系统,通过子系统间的相互作用来模拟和分析材料的力学行为。
常见的多尺度模拟方法包括分子动力学模拟、有限元方法和连续介质力学模拟等。
二、多尺度模拟的应用多尺度模拟在材料力学领域有着广泛的应用。
首先,多尺度模拟能够帮助人们深入研究材料的本质力学行为。
通过将材料分解为不同尺度的子系统,并建立相应的物理数学模型,可以揭示材料在微观尺度上的内部机制和动力学过程。
这对于理解材料的结构、性能与行为之间的关系具有重要意义。
其次,多尺度模拟能够预测材料的宏观力学性能。
通过模拟材料在不同尺度下的行为,可以得到材料在宏观尺度上的物理性质,如强度、刚度和韧性等。
这将有助于人们设计出更高性能的材料,并指导实际工程中的材料选择和应用。
此外,多尺度模拟还可以研究材料的破坏与失效机制。
在材料受到外界载荷作用下,通过模拟和分析材料在不同尺度下的破坏模式和损伤演化过程,可以识别材料的弱点,并提出相应的改进措施,以提高材料的破坏韧性和可靠性。
三、多尺度模拟的挑战与前景多尺度模拟虽然在材料力学领域有着广泛的应用,但仍然面临着一些挑战。
首先,多尺度模拟的建模和计算过程较为复杂,需要耗费大量的时间和计算资源。
材料力学中的多尺度建模与仿真技术研究材料力学是一个研究材料力学性能与结构之间关系的学科。
在材料力学研究中,多尺度建模与仿真技术的应用已经成为一种重要的手段。
本文将探讨材料力学中的多尺度建模与仿真技术研究的背景、方法和应用。
1. 背景材料力学研究的目标之一是理解材料的组织结构与力学性能之间的关系。
然而,材料的力学性能往往受到多个尺度影响,从原子层面到宏观尺度。
传统的宏观力学模型无法完全描述这种多尺度关系,因此需要采用多尺度建模与仿真技术。
2. 多尺度建模方法多尺度建模方法包括从原子/分子尺度到连续介质尺度的过程。
常用的多尺度建模方法包括分子动力学模拟、离散位错模拟、有限元法等。
这些方法可以从不同尺度上描述材料的结构和行为,并将这些描述与实验结果相匹配。
2.1 分子动力学模拟分子动力学模拟是一种计算方法,可以模拟材料在原子层面上的结构和行为。
通过追踪每个原子的位置和速度,可以模拟材料的力学性能。
分子动力学模拟可以用于揭示材料的纳米尺度力学行为,如材料的强度、韧性和断裂特性等。
2.2 离散位错模拟离散位错模拟是一种模拟材料中位错行为的方法。
位错是材料中晶体缺陷的一种形式,对材料的力学性能有很大影响。
离散位错模拟方法通过模拟位错的生成、移动和相互作用过程,可以研究材料的塑性行为、强化机制等。
2.3 有限元法有限元法是一种常用的宏观力学建模方法,可以将复杂的结构划分为有限大小的元素,通过求解微分方程来模拟材料的力学行为。
有限元法在材料力学中的应用广泛,可以用于分析材料的变形、应力分布等。
3. 多尺度模拟与实验验证多尺度模拟与实验验证是多尺度建模与仿真技术的重要一个环节。
通过对不同尺度模拟结果的比对,可以验证模型的准确性,并进一步优化模型的参数。
同时,实验数据也可以为模拟提供更准确的边界条件和材料参数。
4. 应用与展望多尺度建模与仿真技术在材料力学研究中有着广泛的应用。
它可以用于研究材料的力学性能、材料的失效机理等。
力学参数多尺度建模分析力学参数多尺度建模分析是一种综合运用力学理论和多尺度模型来研究材料、构件或系统行为的方法。
通过在不同尺度上建立适当的力学模型,可以更准确地预测材料的力学性能,并为设计优化和材料选用提供有效的工具。
在力学参数多尺度建模分析中,首先需要确定研究的对象和目标。
根据研究的具体情况,可以选择材料、构件或系统进行分析。
然后,需要对研究对象的力学参数进行收集和整理,这些参数包括材料的弹性模量、屈服强度、断裂韧性等。
接下来,根据研究对象的尺度特征,将其分为不同的尺度层次,并建立相应的力学模型。
常见的尺度层次包括宏观尺度、中观尺度和微观尺度。
在宏观尺度上,可以使用连续介质力学来描述材料的宏观行为。
在中观尺度上,可以采用细观力学模型来考虑材料的微观结构和变形机制。
在微观尺度上,可以运用原子尺度的分子动力学模型来模拟材料的变形和断裂。
在建立力学模型之后,需要进行模型的验证和参数的确定。
通过与实验数据的比较,可以验证力学模型的准确性,并确定模型中的参数。
对于无法通过实验直接测量的参数,可以通过文献调研或其他可靠的方法进行估计。
一旦确定了力学模型和参数,就可以进行多尺度的建模分析。
在宏观尺度上,可以利用有限元方法或其他适当的数值方法来模拟材料或构件的力学行为。
在中观尺度上,可以使用多场耦合方法来描述材料的变形和断裂过程。
在微观尺度上,可以采用分子动力学方法来模拟原子间的相互作用和运动。
通过多尺度建模分析,可以综合考虑材料的整体性能和局部细节,从而更准确地预测材料的力学行为。
这对于优化材料的设计、改善构件的性能以及解决工程实际问题具有重要意义。
需要注意的是,在进行力学参数多尺度建模分析时,应该遵循一些原则和注意事项。
首先,模型的简化程度应该与研究目标和可用数据的精度相匹配。
过于简化的模型可能导致结果的不准确性,而过于复杂的模型可能造成计算和分析的困难。
其次,应该考虑不确定性因素,如材料的异质性、试样的制备和测量误差等。
流体力学中的多尺度流固耦合模拟与建模流体力学是研究流体运动规律的学科,而多尺度流固耦合模拟与建模是在流体力学中应用的一种方法。
它可以分析和预测不同尺度下流体与固体的相互作用以及其对整个系统行为的影响。
本文将介绍多尺度流固耦合模拟与建模的基本概念、应用范围以及相关研究进展。
一、基本概念多尺度流固耦合模拟与建模是指将不同尺度的物理过程和现象统一起来,通过数值模拟和数学建模的方法进行分析。
在流体力学中,多尺度流固耦合模拟与建模主要关注流体与固体的相互作用,通过考虑流体流动和固体结构之间的相互关系,研究其共同影响下的流体力学行为。
二、应用范围多尺度流固耦合模拟与建模在许多领域都有广泛的应用。
在航空航天工程中,多尺度模拟可以用于研究飞机在不同高度和速度下的气动特性,优化机翼设计以提高飞行性能。
在生物医学工程领域,多尺度模拟可以用于研究血液在微血管中的流动行为,评估药物的输送效果,以及研发人工心脏等器官。
三、研究进展近年来,多尺度流固耦合模拟与建模技术得到了长足的发展。
一方面,随着计算机处理能力的不断提高,模拟模型可以涵盖更大的尺度范围,更加精确地描述流体和固体的行为。
另一方面,研究人员提出了许多创新的算法和数学模型,用于解决多尺度流固耦合问题。
在数值模拟方面,一种常用的方法是将整个模拟过程分为多个尺度的子问题,并使用不同的算法和模型进行求解。
例如,在微观尺度上,可以使用分子动力学方法模拟流体和固体颗粒之间的相互作用;而在宏观尺度上,可以使用有限元法或者有限体积法模拟流体和固体的整体行为。
在数学建模方面,研究人员致力于发展能够准确描述不同尺度物理过程的方程和模型。
例如,针对微观尺度的问题,人们引入了基于粒子的模型,如格子玻尔兹曼方法,用于模拟流体的微观行为;而对于宏观尺度的问题,可以使用流体连续介质力学方程,如纳维-斯托克斯方程,描述流体的宏观流动行为。
总结起来,多尺度流固耦合模拟与建模在流体力学领域具有重要的应用前景。
多尺度模拟在流体动力学中的应用研究摘要流体动力学是研究流体运动和相应力学问题的一门科学。
在流体动力学中,多尺度模拟是一种重要的方法,可以用来模拟不同尺度下的流体现象和相关问题。
本文将介绍多尺度模拟在流体动力学中的应用以及相关研究进展。
引言流体动力学是研究流体力学现象和流体力学问题的一门学科,广泛应用于工程、科学和自然界的各个领域。
在过去的几十年里,随着计算机技术的快速发展,模拟和计算方法在流体动力学中的应用日益广泛。
多尺度模拟作为一种重要的模拟方法,在流体动力学中发挥了重要的作用。
本文将介绍多尺度模拟的基本原理和方法,并探讨其在流体动力学中的应用和研究进展。
1. 多尺度模拟的基本原理和方法1.1 多尺度模拟的概念多尺度模拟是指在计算模型中考虑多个尺度或者多个层次的过程和现象的模拟方法。
在流体动力学中,流体现象往往涉及多个尺度,包括微观尺度、介观尺度和宏观尺度。
多尺度模拟可以将这些尺度进行耦合,从而更加准确地模拟复杂的流体现象。
1.2 多尺度模拟的方法多尺度模拟在流体动力学中可以采用多种方法,常用的方法包括: - 粒子模型方法:将流体看作是由大量微小粒子组成的系统,通过模拟这些粒子的运动来研究流体的宏观性质。
- 网格方法:将流体领域划分为小网格,在各个网格点上求解流体动力学方程,从而得到流体场的分布。
- 多尺度模型方法:采用多种模型耦合的方法,将流体动力学方程分为多个尺度进行求解,从而得到更加准确的结果。
2. 多尺度模拟在流体动力学中的应用2.1 微观尺度的多尺度模拟微观尺度的多尺度模拟主要包括分子动力学模拟和格子Boltzmann方法。
分子动力学模拟是基于分子间相互作用力的模拟方法,通过求解牛顿方程来模拟流体分子的运动。
格子Boltzmann方法则是基于Boltzmann方程的模拟方法,通过将流体领域离散化为规则网格,求解格子Boltzmann方程来模拟流体的运动。
微观尺度的多尺度模拟可以研究液体的分子结构、液体的输运性质等问题。
多尺度方法在力学中的应用1. 背景概述多尺度科学是一门研究各种不同长度或者时间尺度相互耦合现 象的一门科学。
多尺度科学的研究领域十分宽广, 涵盖的学科之多难 以一一罗列。
在诸如流体动力学、复合材料力学、生物力学、环境科 学、化学、地质学、气象学和高能物理之类的各门科学中,多尺度科 学及其相应的方法发挥着相当重要的作用。
正如同随机现象和非线性 科学受到了广泛的重视一样, 多尺度科学因其处于当代科学的许多极 富挑战性问题的核心地位,未来的发展前途不可限量。
在材料科学领域中, 材料的动态特性就是多尺度的问题。
金属的 塑性变形问题是从位错流动着手研究的, 但是位错理论本身并不能预 测塑性流动率和屈服强度——位错与晶界、 点缺陷以及原子振动之间 的相互作用才是导致诸如应变强化和材料强度特性动态变化等现象 的主导因素。
所以将固体的微观结构与原子层次的组成成分相结合来 预测固体材料的宏观特性, 就是材料科学的宏伟理想, 并可期望达到 人工设计材料的终极目标。
在气象学领域中,在大气环流模拟中计算尺度的典型数量级为 100km ,但是局部降水量、水汽含量以及某些风暴系统的数量级则要 小得多,因而必须在较小尺度层次上进行模拟, 这也是典型的多尺度 问题,应该用多尺度方法来处理。
作者 杨陶令 指导老师张鹏 苏先樾必须说明的是,正是因为多尺度科学广泛的应用背景,多尺度方法作为一种研究的手段和方法,在各种截然不同的研究领域的应用过程中,往往与该研究领域的具体背景相结合,具有一定的特殊性。
从算法的角度来说,与线性方程组的解法等常规算法不同的是,目前多尺度方法本身没有固定的算法格式,它所体现的更多的是一种研究的需求和应用的思想,在程序上的实现必须结合具体的研究模型,这将在下文中得到充分的体现。
2.多尺度的力学分析方法在多尺度的分析方法中已经发展了若干力学分析的方法,目前比较典型算法有:宏观-细观平均化计算方法、材料强度的统计计算方法等。
下面将详细介绍这两种方法。
2 . 1宏观一细观平均化计算方法典型的宏观-细观平均化算法是:利用材料的细观周期性的胞元模型和强调宏观与细观之间相连接的广义自洽模型相结合所进行的计算。
首先讨论胞元模型。
胞元是材料的一个基本结构,它嵌含材料的细观几何和相结构的要素。
就复合材料来说,胞元应嵌含颗粒形状、颗粒百分比、颗粒分布几何、基本结构、界面状况等要素。
自洽方法是考虑宏观和细观交互作用的研究方法。
广义自洽方法则是将平均化的小尺度的胞元与大尺度的宏观等效介质进行自洽连接。
把宏观-细观平均化计算方法在多尺度思想上作一定的推广,即并不要求达到细观尺度,而是相对于宏观大尺度来说,胞元尺寸构成相对的小尺度。
一个典型的例子就是复合材料等效模量计算中常用的复合圆柱模型。
下面就以复合圆柱模型(图1)为例,给出一个多尺度计算的具体算例。
图1 •复合圆柱模型(坐标图)我们的问题是计算横向剪切模量03。
在图2中我们为了视觉上的清晰起见,夸大了胞元的尺寸。
实际上,我们只取出宏观等效均匀介质中周期性分布的一个微小胞元,虽然胞元本身并没有达到细观尺度,但是可以肯定的是,胞元的尺寸与周围的宏观等效均匀介质相比起来,在尺度上已经相差很大的数量级。
而在计算的过程中,我们将分别考虑较小尺度的胞元内的物理量和胞元周围较大尺度的等效均 匀介质中的物理量,然后再通过广义自洽方法将平均化的小尺度的胞 元与大尺度的宏观等效均匀介质进行自洽连接。
图2 •复合圆柱模型(横截面图)在大尺度的宏观等效均匀介质中,位移场是:b2rb b 3 U re[ ('1)-a 3 飞 C 3】COS2d4匕3 b r rb2r b b 3 . 口丁[ (' -1)-a 3=C 3】sin2, 4^23brr在平均化的小尺度的胞元中,基体和纤维内的位移场分别是:在无限远场的剪切变形条件下,根据力学知识,我们可以计算出连接小尺度的胞元和大尺度的宏观等效均匀介质的条件在不同的问题中可能不尽相同,在我们以上考虑的这个问题中,这一条件就 是连续性条件,即二r , ;「中U r , 在界面r 二a, b 上连续。
这样就得到 了一系列方程,另外再补充其他一些方程,例如应用能量原理得到的 方程,可以想见,以上问题就归结为解一个非线性方程组,而我们所 要求的 鼻只是其中的一个未知量。
以上这个具体问题的求解比较特 殊,消去不相关的未知元a i 、a 2等,只留下^23,我们得到一个二次 方程:A (子)2B (屮)C = 0mm其中A ,B ,C 是材料常数的函数,可以由给定的具体材料来决定, 其形式不是本文所要讨论的重点,故不再赘述。
通过复合圆柱模型,我们可以总结出宏观-细观平均化算法的流 程图,如图3所示其中br rb b.urm[( ' m - 3)飞 a 2d2(' m 1) — C 33 b 2] C0S2T > b br r 44 mb r 3 rb bu-m [(' m 3)p a 2d2-('m-1)—C 23 b 2] S i 2nb br rU rfb[C fu 「旦[( ■. f4f3r r-3)-^a id i ]cos2^ b b 3rr 3)^ai d i ]si n2 二 bb图3.宏观一细观平均化算法的流程图2. 2材料强度的统计计算方法在材料强度的统计计算方法中,应用比较成熟的是有关带有强相互作用共线裂纹的脆性材料强度的统计计算。
这个算法与宏观-细观平均化算法有所不同,宏观-细观平均化算法连接了宏观尺度和细观尺度,换句话说,我们可以很明确地看到在尺度上的大幅度的跳跃。
而带有强相互作用共线裂纹的脆性材料强度的统计计算这一算法,它注重的则是裂纹或者间距在尺度上小幅度的涨落,所以我们用统计理论来处理这种涨落这个算法的核心思想是:用微裂纹长度和间距的统计分布来描述它们在尺度上的涨落,进而来确定材料的统计强度。
下面将通过一个具体的脆性材料强度统计计算的例子来介绍这个算法。
含有共线裂纹的无限大平板的破坏几率的统计分析算例:问题描述:无限大平板,包含N个共线裂纹,无穷远处作用有均匀拉应力(7^ a:半裂纹长c:裂纹间距a和c都是统计变量[见图4(a)],它们的统计分布用函数f(a)、p(c)来表示,都是正态分布,c-,c+,a-,a+是c和a的下届和上届。
求解应力强度因子非常繁琐, 为简化问题, 我们主要考虑相邻的两个微裂纹之间的强相互作用,这两个相邻的微裂纹的长度用a‘以及a' 表示,其它裂纹用周期性分布的裂纹代替(裂纹长度及间距分别是2a o以及c o),如图4 (b)所示。
图4 (a)裂纹长度不同,间距不同(b)只考虑临近的两裂纹之间的强相互作用,简化成远场裂 纹为周期性分布A 点的 SIF (stress intensify facto ):皿F二岂旦l a o a 0 a 0 a 0丿F 是无量纲函数为分析简便起见,下面具体计算一个特例:N 个长度相同的裂纹,间aCT2a u2a" 2do2a o(b)=迪2a r距不同(即a'a'='o)则f(a)是Dirac delta函数S (a-比)当a'a' =a0时,c的分布函数p (c)是一个正态分布,c的取值范围为(c-,c+),平均间距为q =c= cp(c)dc oL c考虑到当a'a'二'o时,K A是一个c/a o单调递减函数,见图5^0.125OOQ 0.25 0 50 075 100图5应力强度因子K A曲线(N = 100, a'a'='时)(T的临界值(T th可被给定为Gh = K^/F(=1,1単)"•:h a0a o a oK IC是基体断裂刚度,对给定的。
二有一个与之对应的临界裂纹间距C cr1,满足F (血,1,1単)二K —a o a o 、- ■ ■ ■ a0由以上两式可知: 1 . 如果C(T th m,应力小于使基体断裂的最小应力,裂纹不会扩展。
2. 如果J》(7 J,贝恫距小于C cr1的相邻裂纹将连通。
裂纹连通后,裂纹长度和间距的分布函数p(c)和f(a)将改变B(C )=¥^2—&)1 -a f l (a) =5(a — a 。
)+ P (2a _4a°)[H(2a — 4a o — c 」—H(2a — 4a 。
— &)]1_a 1_a上式中:cCrp(c)dc 代表连通概率 cH 代表 Heaviside step 方程f i (a )的第一部分代表那些没有连通的裂纹,它们的长度仍然是2a o第二部分代表连通的裂纹部分第一次扩展后的微裂纹长度及间距的期望值分别是2a 0 '2ccrc-2a i =2af 1 (a)da c i1 cp-i(c)dca'ccr这是一个循环的过程 第一次扩展后的微裂纹右端点SIF 为K right =严隔卩「二色,1,里0 a 1 a 1 /如果Kright> K IC ,该裂纹将和临近的期望长度为2^1的裂纹连通。
与2a 1相关联,我们又可以找到一个临界裂纹间距,用C cr 2表示,满足,_ ( 2一 、Ke "呱&冬色,1,里 >a 1 a 1a 1 ;上式表明,如果裂纹间距c 在(C cr 1, C cr 2)范围内,这个长度为2®的裂 纹将和临近的期望长度为2;1的裂纹连通,这一扩展过程的概率为当这一步骤重复n 次后裂纹长度变为n2a n =4a 0 2(n -1)a i c ( ' c k (c 1)k=2第k 次扩展后的裂纹间距期望值为- J :cp i (c)dcSr c k 卫k = 2,3,.../ P i (c)dcr 其中C0代表第k 次扩展的临界裂纹长度,由下式给出裂纹间的总连接次数 M 可用下式求得1閃2 a M 4 ::: — K © / ;” - a M JI对于长度为2a i 的裂纹,如果M = 1,那么它的破坏概率为1;否则等 M c n于成功链接概率P f (G ):丨丨P i (c)dcn=2 & 进而该裂纹的存活概率为P s (G )=1 -P f (cj根据WLT ,我们又可得到存活概率 F S (cJ - '1 - P f (q)V P(c1) j exp —NPjGpgdc^累积存活概率为最终,我们可以得到对于含有 N个微裂纹的脆性材料的破坏概率为= expk —N j cP f (c)p(c)dc'P i (c)dc(0 th 时)1CR ail =1-exp「N「P f(c)p(c)dc?利用直接数值模拟进行校验0.40 0.45 0.50 0.55 0 60 Q.55 0.70nomorlized strength图6统计预测与直接数值模拟的对比(其中N g意义为直接数值模拟中,在同样的s和N下,生成N g个不同裂纹分布状态进行计算,显然N g越大越精确)另外,Weibull提出用如下带三个参数(m, c o)的分布函数描述脆性材料的强度mW(G =1 - exp(-(-))%W(c )是应力为c时的破坏概率(横轴为KJ 屁),c -表明累积破坏概率开始增长的位置,c 0标示了破坏概率曲线的过渡区的尺度,无量纲的参数m (称为Weibull模量)描述了脆性材料中的裂纹分布特性。