电路分析第六章优秀课件

固有频率
无阻尼时，电路自由振荡的频率。
阻尼比
描述阻尼对振荡的影响程度，影响振荡的幅度和频率。
二阶动态电路的强迫振荡与欠阻尼振荡
强迫振荡
当外部激励频率与固有频率相近时， 电路产生共振现象，振幅迅速增大。
欠阻尼振荡
阻尼比小于1时，电路表现出衰减的 振荡特性，最终达到稳态值。
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当多个电阻首尾相接时，称为电阻的 串联。串联电阻的总电阻等于各电阻 之和。
电阻的并联
当多个电阻的各端点都连接在一起时 ，称为电阻的并联。并联电阻的总电 阻的倒数等于各电阻倒数之和。
电压源与电流源的等效变换
电压源
电压源是一种电源，其输出电压 恒定，而电流则根据负载阻抗变
化。
电流源
电流源是一种电源，其输出电流恒 定，而电压则根据负载阻抗变化。
基尔霍夫定律
基尔霍夫电流定律
基尔霍夫电流定律是电路的基本 定律之一，它指出在任意时刻， 流入一个节点的电流之和等于流 出该节点的电流之和。
基尔霍夫电压定律
基尔霍夫电压定律也是电路的基 本定律之一，它指出在任意时刻 ，沿着闭合回路的电压降之和等 于零。
03
线性电阻电路的分析
电阻的串联与并联
电阻的串联
电路第五版课件(第六 章)
contents
目录
• 第六章导言 • 电路元件与电路模型 • 线性电阻电路的分析 • 电路定理 • 一阶动态电路的分析 • 二阶动态电路的分析
01
第六章导言
电路理论的发展历程
19世纪初
20世纪中叶至今
电路理论起始于法拉第和亨利等科学 家的电磁实验研究，初步形成了电路 理论的基础。
电感元件

集总假设、理想化模型 R 电阻器 L 电感器 C 电容器 电容值 额定电压 电感值 额定电流 电阻值 额定功率
实际电容器类型，在工作电压低的情况下， 实际电容器类型，在工作电压低的情况下，电 容器的漏电很小， ）；当漏电不能忽略时 容器的漏电很小，图（a）；当漏电不能忽略时，图 ）；当漏电不能忽略时， ）；在工作频率很高的情况下 （b）；在工作频率很高的情况下，图（c）； ）；在工作频率很高的情况下， ）；t0 −1123
4
t(s)
1 2 = t − 4t +8 2
u(4) = 0
以上分析看出电容具有 两个基本的性质： 两个基本的性质： (1)电容电压的连续性； 电容电压的连续性； 电容电压的连续性
1 2 3 4
u(V)
1 0.5 0
t(s)
(2)电容电压的记忆性。 电容电压的记忆性。 电容电压的记忆性
§6 − 3
电容电压的连续性质和记忆性质
电容元件特点： 电容元件特点： 1、电容电压的连续性质 电流为有限值时， 电流为有限值时，电压是时间的连续 函数， 函数，即： uc (t − ) = uc (t + ) 也叫做电容电压不能跃变； 也叫做电容电压不能跃变；
证明如下：
1 要证明 uc (t ) = uc (t0 ) + ∫ i (ξ )dξ C t0
第二部分
动态电路分析
第六章 电容元件与电感元件 动态电路：含有电容、电感元件的电路。 动态电路：含有电容、电感元件的电路。 本章主要内容： 本章主要内容： 电容、 1、电容、电感元件定义及伏安关系 2、电容、电感元件性质 电容、 3、电容、电感元件的储能 电容、 4、电路的对偶性
§6 − 1
电容元件

7
dt
6-4 图题6-4所示电路中，各电源均在 t =0时开始作用于电路，
求 i (t)，已知电容电压初始值为零。
i(t)
i(t)
4k ＋
1V －
1mA
4k
＋
6k
＋
uOC
2F
1V－
－
1mA 6k
把除电容元件以外的电路进行戴维南变换
(1 4k

1 6k
)uOC

10 3

1 4k
uOC 3 V
＋
4
u
i1(t)
－
18
6-9 电路如图题6-8所示，电压源于 t =0 时开始作用于电路，试 求i (t)，t≥0。
－10i1(t)＋
4A 4 2H i1(t) i(t)
14
＋
2H
－56V i(t)
时间常数为： 2 1 s
14 7
稳态时 i() 56 4 A 14
t
i(t) i()(1 e ) 4(1 e 7t ) V t≥0
4

103

ppt课件
(0.5

0.75e
208.3t
)
mA
t≥0
9
6-5 电路如图题6-5所示，开关在 t =0时闭合，求t=15s时ua及
各支路电流。 设电容的初始储能为零
＋200V 60k 40k
6k 1000pF
＋ ua uC －
－300V
时间常数为： RoC (60k // 40k 6k)109 3105 s
1.5 1.25 1.2 16
6-8 电路如图题6-7所示，电压源于 t =0 时开始作用于电路，试

上式也可写为
k M L1L2
(6.1-4)
式中系数k称为耦合系数，它反映了两线圈耦合松紧的程度。
由(6.1-3)、(6.1-4)式可以看出0≤k≤1, k值的大小反映了两线圈
耦合的强弱，若k=0，说明两线圈之间没有耦合；若k=1，说
明两线圈之间耦合最紧， 称全耦合。
图 6.1-2 耦合系数k与线圈相互位置的关系
6.2 耦合电感的去耦等效
6.2.1 耦合电感的串联等效
图6.2-1 互感线圈顺接串联
由所设电压、电流参考方向及互感线圈上电压、电流关系，得
u
u1
u2
L1
di dt
M
di dt
L2
di dt
M
di dt
( L1
L2
2M
)
di dt
Lab
di dt
式中
Lab L1 L2 2M
(6.2-1) (6.2-2)
线圈中通电流i2，它激发的磁通为￠22。 ￠22中的一部分￠12 ， 它不但穿过第二个线圈，也穿过第一个线圈。把另一个线圈中
的电流所激发的磁通穿越本线圈的部分称为互磁通。如果把互
磁通乘以线圈匝数，就得互磁链，即
12 N112
(6.1-1a)
21 N 2 21
(6.1-1b)
图 6.1-1耦合电感元件
(6.2-5)
经数学变换， 改写(6.2-4)式与(6.2-5)式，得
u1
L1
di1 dt
M
di1 dt
M
di1 dt
M
di2 dt
( L1
M)
di1 dt
M
d (i1 dt
i2 )