爆轰问题的一个高效二维离散玻尔兹曼模型

光滑粒子流体动力学方法在二维爆轰中的模拟应用的开题报告一、选题背景与意义为了更深入地了解和掌握多相流体力学的相关知识和技术方法，本文将研究光滑粒子流（ Smoothed Particle Hydrodynamics，SPH）方法在二维爆轰中的模拟应用。

目前，爆轰的研究已成为了热力学、化学、物理各个领域中的研究热点之一。

爆轰现象是由于燃烧反应以及物质相变等复杂流体现象引起的，因此对其进行模拟研究时往往需要使用多相流等复杂的流体动力学方法。

SPH作为一种基于粒子的流体动力学方法，可模拟多相流、自由水面、气体以及流固相耦合等问题，因此应用广泛。

本文选取二维爆轰模拟作为研究对象，旨在通过建立SPH模型，对爆轰现象进行数值模拟，进一步研究爆轰现象中的物理、化学过程以及流体特性等方面的问题。

二、研究内容与方法（一）研究内容本文研究内容主要包括以下两个方面：1. 建立SPH模型由于SPH方法基于拉格朗日图像描述流体力学问题，因此需要对流体系统内部的粒子进行数值求解。

通过建立数值求解模型，本文将对SPH方法中的主要参数进行分析和调整，从而最大限度地提高其数值计算效率和计算结果的准确性。

2. 模拟二维爆轰现象本文将使用SPH方法对二维爆轰现象进行数值模拟。

在此基础上，将研究爆轰现象中的物理、化学过程以及流体特性等方面的问题，如爆轰模型、爆轰波传播过程等。

（二）研究方法本文将采用如下研究方法:1. 建立二维爆轰模型本文将通过对爆轰现象进行物理描述，以及对爆轰波传播过程的分析，建立一个二维爆轰模型。

2. 构建SPH模型本文将在建立的二维爆轰模型基础上，构建SPH模型，并对其进行参数调整和优化，从而提高SPH方法的数值计算效率和计算结果的准确性。

3. 二维爆轰数值模拟本文将采用已构建好的SPH模型，对二维爆轰现象进行数值模拟。

在此基础上，将研究爆轰现象中的物理、化学过程以及流体特性等方面的问题，如爆轰模型、爆轰波传播过程等。

爆轰数值模拟中物理模型分层确认实验研究王瑞利;梁霄【摘要】高可信度数值模拟软件已成为工程设计与事故分析的重要支撑,基于实验测量数据对复杂物理模型与多物理过程数值模拟软件可信度量化是发展高可信度数值模拟软件的最佳途径.炸药爆轰过程模拟采用物理模型大多是唯象建模,含有认知与偶然混合型不确定度,发展高置信度数值模拟软件必须基于实验数据量化其各类不确定度.文章基于验证与确认(V&V)方法,明确定义模型分层确认中单一实验、基准实验、子系统试验和全系统试验的概念与内涵,据此构建炸药爆轰弹塑性流体力学数值模拟中物理模型分层确认树型图,此树型图为炸药爆轰过程物理模型确认所需确认试验及模型分层确认提供策略,并建议据此分层确认试验开展单层与跨层物理模型的不确定度量化,为研制高可信度数值模拟软件提供有效可行方法.【期刊名称】《中国测试》【年(卷),期】2016(042)010【总页数】8页(P13-20)【关键词】爆轰数值模拟;物理模型;分层确认方法;确认试验;不确定度量化【作者】王瑞利;梁霄【作者单位】北京应用物理与计算数学研究所,北京100094;北京应用物理与计算数学研究所,北京100094;山东科技大学数学学院,山东青岛266590【正文语种】中文基于验证与确认（Verification and Validation，V&V）的确认试验不同于传统的科学试验［1］，模型分层确认中的确认试验是一种用于评估模型可信度新型试验，其主要目的是确定描述物理过程的物理数学模型的预测能力和可信性［2-4］。

换句话说，确认试验是定量确定一个物理模型及其载体（模拟软件）在多大程度上或在什么条件下能够真实再现物理系统的演化过程，它是在传统试验的基础上，必须考虑量化试验数据不确定度的试验［5-7］。

由于工程复杂系统中包含大量的不确定性因素，单靠综合性的系统级确认试验很难量化其不确定度［8-9］。

模型分层确认常用方法有拓扑模型及故障树构建方法［10］。

二维气相爆轰的数值模拟摘要:以欧拉方程组和两阶段化学反应模型作为氢氧爆轰的控制方程组,空间离散采用五阶精度的WENO格式,时间离散采用三阶精度的Runge-Kutta法,对二维爆轰波在空管及在有障碍物管中的传播进行了较详细的讨论。

数值模拟结果再现了爆轰波在空管中传播所留下的胞格结构,在有障碍物管中传播出现的二次起爆现象。

关键词:气相爆轰WENO胞格1 引言爆轰是一种前导激波和化学反应耦合而成,自持传播的具有强间断的现象。

爆轰波形成及传播是非常复杂的过程,对这一过程的研究不仅对了解和防治爆炸灾害的发生,而且对研究新一代的推进系统,如脉冲爆轰发动机,斜爆轰波发动机等[1],都具有重要的理论价值和实际意义,因此详细的爆轰过程仍是一个值得研究的问题。

早在60年代学者们在实验中发现了爆轰波胞格结构,测量到了管壁上的压力和温度,但是并不能清晰观测到爆轰波的演化和传播过程。

80年代随着计算流体力学的发展,学者们又成功地对二维非定常爆轰波进行了数值模拟。

从此,数值模拟作为研究爆轰波的主要手段之一发展非常迅速。

本文在前人研究的基础上采用了具有简化化学反应模型的Euler方程组作为控制方程组,数值模拟了稀释的、满足化学当量的氢氧混合物的二维爆轰波传播过程;详细讨论了二维爆轰波在空管及有障碍物管中的传播过程及特征。

2 控制方程组与数值方法2.1控制方程组假设预混稀释氢氧气体为理想气体,无粘性,无热传导和扩散效应。

因此,可用Euler模型来描述该问题。

燃烧过程采用简化的二阶段化学反应模型[3],该模型将复杂的基元反应过程简化为两个阶段:诱导阶段和放热阶段。

具有化学反应的Euler方程组:式中其中为气体密度, 为速度, 为压力, 为诱导阶段气体质量分数, 为放热阶段气体质量分数, 为比总能, 为绝热指数, 为反应热。

为诱导阶段的减少速率, 为放热阶段的减少速率。

2.2数值方法采用Steger-Warming矢通量分裂法对物理通量进行分解,即式中、、、、和分别为按特征值正负分裂结果,如和是按特征值分裂的结果:从而,原方程组的半离散化格式为:利用WENO插值方法[4],把、、、、、的值求出,从而实现了对空间的离散。

气相爆轰波数值模拟中化学反应模型研究王刚;张德良;刘凯欣【摘要】基于改进的时-空守恒元解元算法对气相爆轰波数值模拟中3种常用化学反应模型(二步模型,基元反应模型和Sichel的二步模型)进行了考察.对平面爆轰波和具有胞格结构的爆轰波进行了数值模拟,并对数值结果进行了比较和讨论.结果表明:3种化学反应模型得到的爆轰参数准确性有所差异,但得到的胞格结构均能和实验结果较好吻合.3种化学反应模型在爆轰波数值模拟中各有优缺点,应视具体问题决定使用哪种化学反应模型.【期刊名称】《高压物理学报》【年(卷),期】2008(022)004【总页数】7页(P350-356)【关键词】CE/SE算法;爆轰波;胞格结构;数值模拟【作者】王刚;张德良;刘凯欣【作者单位】北京大学工学院力学与空天技术系和湍流与复杂系统研究国家重点实验室,北京,100871;中国科学院力学研究所,北京,100080;北京大学工学院力学与空天技术系和湍流与复杂系统研究国家重点实验室,北京,100871【正文语种】中文【中图分类】O3811 引言气相爆轰波传播是一个十分复杂的现象，长期以来人们主要通过实验手段对爆轰波进行研究。

从20世纪80年代以来，随着计算方法和计算机技术的进一步发展，爆轰的数值模拟也迅速发展起来。

采用数值方法研究爆轰问题时主要要处理好两方面的问题：一是处理好爆轰波的强间断，主要体现在采用的数值格式上；二是处理好爆轰波中化学反应和能量释放的过程，主要体现在采用适当的化学反应模型上。

随着各种高分辨率格式(例如TVD(Total Variation Diminishing)格式[1]、CE/SE(The Space-Time Conservation Element and Solution Element Method)格式[2-3]等)的出现，第一方面的问题已经得到很好的解决。

目前，在解决爆轰波问题时较常用的化学反应模型有C-J模型，一步、二步模型，基元反应模型和Sichel的二步模型。

玻尔兹曼方程的高性能计算方法玻尔兹曼方程是刻画气体运动的微分方程，由于其具有多重尺度和高维特性，在数值计算中具有复杂性和高计算成本的特点。

因此，如何高效求解玻尔兹曼方程一直是科学家们热衷研究的领域之一。

一般而言，高效求解玻尔兹曼方程需要采用数值计算方法，而高性能计算则成为实现这一目标的关键技术。

在这个方面，近年来国际上涌现出了大量的优秀团队和研究成果。

目前，常被应用到玻尔兹曼方程计算中的计算方法主要有以下几种。

1. 直接数值模拟方法（DSMC）DSMC方法是通过建立虚拟微观粒子模拟气体分子间的碰撞过程，从而间接模拟宏观气体流动的方法。

DSMC方法成功地解决了粘滞流动等气体流动问题，并已在计算流体力学、流体力学以及空气动力学等领域广泛应用。

但DSMC缺点是计算成本较高，因此在处理流动分子数较少的情况下，精确度较低。

2. 动量传递方法（MCM）MCM方法是一种类型的蒙特卡罗方法，可用于求解玻尔兹曼方程（BGK方程）的系数。

通常，使用统计采样来估计碰撞算符，然后构建模拟布朗运动以计算气体参数。

相比于DSMC方法，MCM方法有高的计算效率和可扩展性，且易于编码和实现。

但MCM方法只可用于求解简单的二维非可压气体问题，实际应用范围较为有限。

3. 基于网格的方法（KM）KM方法是一种基于有限元、有限差分等数值方法的思想，通过将玻尔兹曼方程离散到网格上，得到离散方程组后加以求解。

常见的有限元算法包括其自适应方法和非均匀网格方法等。

KM方法可处理多尺度问题，并能准确地模拟宏观物理现象，但对于复杂的气体流动问题耗时较长。

4. 基于深度学习的方法最近，深度学习成为计算流体力学领域的热门研究方向，一些学者提出了深度约束神经网络（DCNN）等方法，用于直接预测玻尔兹曼方程数值解。

这些方法成功地解决了高维问题和非平稳问题，加快了计算速度，但其计算结果的准确性还有待进一步提高。

5. 多尺度方法玻尔兹曼方程由于具有多重尺度的特点，其数值模拟有时需要将微观、介观和宏观三种尺度进行结合，以准确求解玻尔兹曼方程。

爆轰考点总结1.爆炸：爆炸的定义：可简单的定义为由能量极为迅速释放而产生的现象。

爆炸的特点：○1爆炸具有极大的能量释放速度、形成极高的能量密度，并迅速对外界介质做功形成冲击波的特点。

○2爆炸过程中，描述系统状态的物理量会在极短的时间内和极小的空间内发生急剧变化。

爆炸的分类：○1物理爆炸○2化学爆炸○3核爆炸2.炸药的定义及分类：定义：在适当外部激发能量作用下，可发生爆炸变化（速度极快且放出大量热和大量气体的化学反应），并对周围介质做功的化合物或混合物。

按应用分类：○1起爆药○2猛炸药○3发射药○4烟火剂按组成分类：○1单质炸药○2混合炸药3.爆轰、爆轰波、爆轰波阵面：爆轰是一伴有大量能量释放、带有一个以超声速运动的冲击波前沿的化学反应区沿炸药装药传播的流体动力学过程。

这种带有高速化学反应区的强冲击波称为爆轰波。

爆轰的前沿冲击波和放热反应区通称为爆轰波阵面。

1.炸药爆炸的基本特征：炸药爆炸是一种以高速进行的，能自动传播的化学反应过程，在此过程中放出大量的热、生成大量的气体产物，形成冲击波1）反应的放热性2）过程的高速度3）过程必须形成气体产物2.炸药的化学反应过程：根据反应速度快慢可分为热分解、燃烧和爆轰三种基本形式。

热分解是一种缓慢的化学变化，其特点是在整个物质内部展开，反应速度与环境温度有关。

燃烧、爆轰与热分解不同，它们不是在整个物质内发生的，而是在某一局部开始，并以化学反应波的形式按一定的速度一层一层地自行传播。

化学反应波的波阵面很窄，化学反应就是在这个很窄的波阵面内进行并完成的。

1.燃烧与爆轰的区别：（1）传播机理不同：燃烧是通过热传导、热辐射及燃烧气体产物的扩散作用传入未反应区的；爆轰则是借助冲击波对炸药的强烈冲击压缩作用进行的。

（2）波的速度不同：燃烧传播速度很小；爆轰的传播速度很大，一般数千米每秒。

（3）受外界的影响不同：燃烧受外界条件的影响很大；爆轰几乎不受外界条件的影响。

（4）产物质点运动方向不同：燃烧产物质点运动方向与燃烧波传播方向相反；爆轰产物质点运动方向与爆轰波传播方向相同。

boltzmann方程
弗朗茨·玻尔兹曼（Friedrich Boltzmann）方程是物理学中古典力学系统和热力学系统中的重要方程，可以预测动力学系统中粒子态运动的熵演化状态。

该方程是用来描述系统中平均颗粒数量和平均势能的关系的，可以简单解释为熵和热力学系统状态总是朝着更高熵状态变化，这称为“熵均增推理”。

不考虑量子效应的力学系统，如果把该系统每个状态的概率看作一个热力学参量（也称为热力学函数），则该系统的发展可以用数学语言表述出来：弗朗茨·玻尔兹曼的熵方程
S=klogW
其中S是系统的熵，k为Boltzmann常数，W是可以由每个状态概率引入的“总颗粒数”。

这个数学表达式被吐槽了很多，但它为热力学提供了理论支撑，揭示了宏观和微观世界之间内在的联系。

当把它和温度关联起来时，它甚至可以用于在热力学分析时提供极重要的相关结果。

弗朗茨·玻
尔兹曼的方程有助于揭开热力学的本质，它可以用来解释和研究各种理论的热力学系统的状态。

此外，它也简化了很多复杂的问题，用简单的方法解释了可靠的实验结果，因此由它导出的热力学定律也被称为“熵定律”。

弗朗茨·玻尔兹曼的方程给热力学提供了严谨的理论支撑，也使科学家更充分地理解了热动力学的本质。

总之，弗朗茨·玻尔兹曼的熵方程是力学和热力学系统中极为重要的方程，它解释了宏观和微观之间的联系，并促进了热力学的本质的研究和发展。

因此，在20世纪以来，物理学家一直在努力探索和理解玻尔兹曼方程的物理含义，以及它在物理学中的重要应用。

爆炸动力学与爆轰波传播的数学模拟爆炸是一种极其剧烈的物理现象，它在许多领域都有着重要的应用。

了解和研究爆炸动力学以及爆轰波传播对于安全工程、军事防御和能源开发等方面都具有重要意义。

而数学模拟作为一种重要的研究手段，为我们提供了一种深入理解爆炸现象的途径。

爆炸动力学是研究爆炸反应的力学过程，包括爆炸波的产生、传播和衰减等。

在数学模拟中，我们可以利用计算流体力学方法对爆炸波进行数值模拟。

通过建立数学模型，我们可以模拟和预测爆炸波的行为，从而为实际应用提供理论依据。

首先，我们需要建立爆炸波的数学模型。

爆炸波是一种冲击波，其传播速度非常快，能够引起周围介质的剧烈振动。

我们可以利用欧拉方程组来描述爆炸波的传播过程。

欧拉方程组是一组非线性偏微分方程，可以描述流体的运动和变化。

通过求解欧拉方程组，我们可以得到爆炸波的传播速度、压力和密度等参数。

其次，我们需要对爆炸波的边界条件进行建模。

边界条件是指在数学模型中定义的系统边界上的条件。

在爆炸波的数学模拟中，边界条件通常包括入射波和反射波。

入射波是指爆炸波从一个介质传播到另一个介质时，波的传播方向和速度的变化。

反射波是指爆炸波在介质之间反射和折射的现象。

通过合理选择边界条件，我们可以更准确地模拟爆炸波的传播过程。

最后，我们可以利用数值方法对爆炸波进行数值模拟。

数值方法是一种通过计算机进行数值计算的方法，可以用来求解复杂的数学问题。

在爆炸波的数值模拟中，我们可以利用有限差分法或者有限元法等数值方法来求解欧拉方程组。

通过将连续的物理过程离散化为离散的数值计算，我们可以得到爆炸波在空间和时间上的分布情况。

通过数学模拟，我们可以研究不同条件下爆炸波的行为。

例如，我们可以研究不同爆炸能量下爆炸波的传播速度和压力变化。

我们还可以研究不同介质中爆炸波的传播特性，以及爆炸波对周围环境的影响。

通过这些研究，我们可以更好地理解和预测爆炸现象，为爆炸安全和防御提供科学依据。

总之，爆炸动力学和爆轰波传播的数学模拟是一门重要的研究领域。

等离子体射流点火对燃烧转爆轰影响的二维数值计算林玲;翁春生【摘要】采用二维粘性CE/SE方法对等离子射流点火的多相爆轰进行了数值计算,分别以N-S方程和Euler方程为控制方程,对比了等离子体射流条件下粘性对爆轰流场的影响.分析了不同射流温度、时间及初始液滴半径对燃烧转爆轰过程的影响.计算结果表明:粘性作用对爆轰波的传播过程影响甚小,对爆轰参数数值大小有一定影响.提高初始射流点火的温度和时间,可以显著地缩短形成稳定爆轰的燃烧转爆轰距离(DDT);当等离子体射流已经充分点燃可爆混合物,继续增加射流时间对缩短DDT影响较小.当液滴半径小于50μm时,爆轰波峰值压力随着液滴半径的增加而增加;当液滴半径大于50μm时,爆轰波峰值压力随着液滴半径的增加而减小.计算结果对脉冲爆轰发动机(PDE)的设计与实验具有一定的指导作用.【期刊名称】《兵工学报》【年(卷),期】2014(035)009【总页数】8页(P1428-1435)【关键词】兵器科学与技术;脉冲爆轰发动机;等离子体射流;多相爆轰;CE/SE方法;燃烧转爆轰【作者】林玲;翁春生【作者单位】南京理工大学瞬态物理国家重点实验室,江苏南京210094;南京理工大学瞬态物理国家重点实验室,江苏南京210094【正文语种】中文【中图分类】TJ011.+1脉冲爆轰发动机(PDE)是一种利用脉冲式爆轰波产生的高温、高压燃气来获得推力的新概念发动机,被认为是最具有发展前景的动力装置之一[1-2]。

由于液体燃料便于携带,如何对气液两相爆轰进行快速点火起爆并形成稳定爆轰是PDE走向工程应用急需解决的问题之一。

研究表明,射流火焰点火可以缩短燃烧转爆轰距离(DDT),这种点火方式利用预燃室形成的射流火焰点燃爆轰管中的可燃混合[3-4]。

王治武等[5]模拟了不同参数状态下横向射流在充满丙烷/空气化学当量比混合物的爆震室中起爆过程,分析了横向射流的起爆和机理。

曾昊等[6]对氢气/空气混合物中爆震射流横向进入爆震室中的起爆过程进行了模拟,研究了不同联焰管位置及填充速度下横向射流的起爆特性。

LHD 2017年度夏季学术研讨会连续旋转爆轰发动机模型的二维数值模拟研究刘洪伟1，王健平21 中国科学院力学研究所高温气体动力学国家重点实验室，北京，1001902北京大学工学院力学与工程科学系湍流与复杂系统国家重点实验室，北京，100871摘要使用两步化学反应模型，对连续旋转爆轰发动机（Continuously Rotating Detonation Engines，简称CRDE）的简化模型进行了二维数值模拟研究。

分别计算了氢氧H2/O2和氢空气H2/Air两种类型的CRDE工作循环过程，对流场波结构进行了分析，比较了简化模型的参数特性。

数值模拟结果与相关CRDE实验获得的流场结构匹配较好，对深入理解CRDE的物理机理和参数控制具有一定的参考价值。

关键词连续旋转爆轰发动机，参数特性，推进性能，流场波结构引言传统的航空航天发动机多基于爆燃燃烧，例如活塞、涡喷及冲压发动机。

经过近百年的蓬勃发展，要大幅度地提高基于爆燃的发动机推进性能已经日趋困难。

由于爆轰燃烧特有的优势，从２０世纪４０年代起，越来越多的学者开始关注利用爆轰实现航空航天推进。

被广泛研究的爆轰发动机主要有三种，分别为驻定爆轰发动机、脉冲爆轰发动机[1]和连续旋转爆轰发动机，这三种爆轰发动机各有优劣势，其详细比较可以参见[2]。

连续旋转爆轰发动机（CRDE）具有一次起爆、燃烧速度快、热效率高、结构紧凑等优点，近年来一直受到国内外学者和工业部门的高度关注。

前苏联Voitsekhoviskii B V于２０世纪６０年代最先开始了CRDE的研究[3]，实现了乙炔、乙烯预混燃料在圆管内短暂的连续爆轰。

近年来，俄罗斯科学院西伯利亚分院流体力学研究所Bykovski 等对多种燃料进行一系列的连续爆轰实验研究[4]，实现了长时间稳定传播的连续旋转爆轰。

Lu和Braun对CRDE近年来的相关研究做了综述回顾[5]。

本文将对连续旋转爆轰发动机的简化模型进行二维数值模拟研究，计算氢氧H2/O2和氢空气H2/Air两种类型的CRDE工作循环过程，对流场波结构进行分析，并比较简化CRDE模型的参数特性。

一、简答题1. 简述冲击波感度、爆发点、临界起爆压力的定义。

（6分）2. 简述炸药爆炸的基本特征。

（6分）3. 简述冲击波作用下炸药的热点点火机理。

（6分）4. 简述爆轰波的ZND 模型。

（6分）5. 简述冲击波Hugoniot 曲线的物理意义，并画出p-v 图予以说明。

（6分）6. 简要说明强爆轰、弱爆轰和CJ 爆轰过程各自的主要特征。

（6分）7. 简述燃烧转爆轰（DDT ）过程及其转化条件。

（6分）8. 简述低速爆轰现象，并解释产生低速爆轰现象的原因。

（8分）二、证明题已知某炸药的稳定爆轰波速度为D ，未反应炸药的声速和粒子速度分别为0c 和0u ，证明爆轰波传播速度相对于波阵面前介质是超声速的，即满足关系式00D u c ->。

三、计算题1. 实验测得空中某处（温度为15摄氏度）的空气平面正冲击波超压为0.1MPa ，假定气体的状态方程为多方指数状态方程p =A ρk ，其中k=1.4。

利用气体冲击波参数关系计算该处的冲击波速度D 和质点运动速度u 。

（10分）2. 密度为ρ0=1.60g/cm 3的某炸药，实验测得其CJ 爆速为6000m/s ，已知ZND 模型爆轰反应区某点A 的压力为21.6GPa 。

若炸药和爆轰产物均可用多方指数（γ=3.0）状态方程来描述，忽略炸药的初始压力，计算：（1）该炸药爆轰反应区CJ 面上的压力。

（5分）（2）爆轰反应区该点A 的质点运动速度。

（5分）3. 甲烷和空气混合气体的爆轰反应方程式如下：CH 4+2O 2+8N 2＝CO 2+2H 2O+8N 2+801.72KJ已知该混合气体及爆轰产物符合多方指数状态方程（k=1.4），计算甲烷和氧气（CH 4+2O 2）混合气体的爆轰波速度和CJ 压力。

（10分）4. 初始密度为ρ0=1.60g/cm3的圆柱形炸药，药柱长L=0.12m，药柱两端均为真空。

左端面引爆，炸药的CJ爆速D=6000m/s，假定爆轰产物作一维飞散运动，如图所示。

爆轰反应区的能量耗散特性
刘海;何远航
【期刊名称】《北京理工大学学报》
【年(卷),期】2014(34)4
【摘要】从非平衡热力学和耗散结构论出发,导出了局部平衡的伴有热传导、黏滞性流动以及多组元反应的爆轰反应区内的能量耗散速率方程.在多种耗散机制存在反应区内的情况下,视化学反应为主要弛豫过程,并认为爆轰中的化学反应由自由能和耗散函数决定,同时结合变分法和最优控制论中的极大值原理求得化学反应以最快耗散速率达到平衡所满足的条件.
【总页数】4页(P336-339)
【关键词】能量耗散;爆轰;极大值原理;变分法
【作者】刘海;何远航
【作者单位】北京理工大学爆炸科学与技术国家重点实验室
【正文语种】中文
【中图分类】V231.2
【相关文献】
1.爆轰波反应区结构的数字化学发光成像研究 [J], 王昌建
2.小尺寸传爆药爆轰反应区厚度研究 [J], 徐新春;焦清介;秦国圣;褚恩义;王可暄;金兆鑫
3.化学反应速率对爆轰特性的影响研究—基于离散Boltzmann模型 [J], 张玉东;
许爱国;张广财;祝成民;;;;
4.基于PDV的JOB-9003炸药爆轰反应区测量 [J], 覃锦程;裴红波;黄文斌;张旭;郑贤旭;赵锋
5.RDX基金属化炸药的爆轰反应区参数测量 [J], 郭伟;曹威;谭凯元;段英良;宋清官;韩勇
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