下载文档原格式
等离子体在化学化工中的应用随着科学技术的不断发展，等离子体在化学化工领域中的应用越来越广泛。
等离子体是由高能电子和离子组成的高度激发态气体，具有高温、高能量和高活性的特性，因此在化学化工中具有重要的作用。
一、等离子体在材料表面处理中的应用等离子体在材料表面处理中被广泛应用，例如等离子体表面改性、等离子体刻蚀和等离子体沉积等。
等离子体表面改性可以改变材料表面的化学性质和物理性质，提高材料的附着力、耐磨性和耐腐蚀性，从而改善材料的性能。
等离子体刻蚀可以实现微纳米结构的加工和制备，用于集成电路制造和光学器件制备等领域。
等离子体沉积可以在材料表面形成薄膜，用于涂层、光学薄膜和功能材料的制备。
二、等离子体在催化反应中的应用等离子体在催化反应中的应用也是非常重要的。
等离子体可以激发活性原子或离子，提高催化剂的催化活性。
等离子体催化反应可以在较低的温度和压力下实现高效的催化转化，降低能源消耗和环境污染。
例如，等离子体催化剂可以在汽车尾气处理中去除有害气体，提高空气质量；在石化工业中，等离子体催化剂可以提高反应速率和选择性，提高化工产品的质量和产率。
三、等离子体在废水处理中的应用等离子体在废水处理中的应用也具有重要意义。
等离子体可以通过氧化、还原、分解和离子交换等反应机制，将废水中的有机物、重金属和有害物质转化为无害的物质或沉淀。
等离子体技术可以高效地去除废水中的有害物质，提高废水处理的效率和质量。
同时，等离子体技术还可以实现废水中的资源回收，减少资源浪费和环境污染。
四、等离子体在能源领域中的应用等离子体在能源领域中的应用也具有重要的意义。
等离子体可以用于核聚变和核裂变等核能技术中，实现大规模清洁能源的供应。
等离子体还可以用于等离子体发电和等离子体喷射推进等领域，实现高效能源的转化和利用。
等离子体技术的应用可以推动能源的可持续发展，减少对传统能源的依赖，保护环境和生态。
等离子体在化学化工中的应用具有广泛的前景和重要的意义。
煤粉锅炉等离子点火系统培训资料烟台龙源电力技术股份有限公司2008年10月前言本培训资料为烟台龙源电力技术股份有限公司对使用等离子的电厂用户培训使用。
本培训资料的知识产权和最终解释权归烟台龙源电力技术股份有限公司所有。
本培训资料发放对象为电厂用户和烟台龙源电力技术股份有限公司内部维护人员调试、运行维护使用，未经烟台龙源电力技术股份有限公司许可，不得外传。
编写：尹占军杜永斌薛若连校核：刘清澄陈学渊杨家驹王雨勃程跃彬牛涛林淑胜崔学霖刘鹏张孝勇都淑丽宋浩审核：唐宏批准：王公林目录第一部分等离子点火技术基本原理与系统 (4)1．概述 (5)1.1 等离子点火技术的开发背景及功能 (5)1.2 等离子点火技术的发展历程 (6)2．等离子发生器及其辅助系统 (8)2.1 等离子发生器工作原理 (8)2.2 等离子冷却水系统 (9)2.3 等离子载体风系统 (10)2.4 等离子电源系统 (10)3．等离子燃烧器点火原理 (10)4．等离子点火风粉系统 (10)5．等离子点火监控系统 (11)5.1 等离子燃烧器壁温测量系统 (11)5.2 一次风风速测量系统 (11)5.3 图像火焰监视 (11)第二部分等离子点火系统的调试 (13)1．冷却水系统的调试 (14)2．等离子载体风和火检冷却风系统的调试 (16)3．冷炉制粉系统的调试（一般中储式制粉系统无此项） (18)4．燃烧器冷态通风试验及风量标定 (21)5．电源供电系统的调试 (21)6．等离子控制系统的调试 (24)7．图像火检系统的调试 (25)8．等离子发生器冷态拉弧试验 (26)9．等离子点火装臵各项联锁、保护的传动试验 (27)10．等离子点火装臵的整套启动试运 (29)11．等离子点火安全注意事项 (33)第三部分等离子点火系统的检修维护及问题处理 (40)1、等离子发生器的检修及维护 (41)2、输送弧组件的检修及维护 (53)3、等离子燃烧器或等离子点火燃烧器的检修及维护 (54)4、冷炉制粉系统的检修及维护 (56)5、辅助系统的检修 (56)7、电源系统的维护 (60)8、常见故障的处理 (73)第一部分等离子点火技术基本原理与系统烟台龙源电力技术股份有限公司2008年10月1. 概述1.1 等离子点火技术的开发背景及功能火力发电机组中的煤粉锅炉，其点火及低负荷稳燃的传统方法是燃用柴油、重油或燃气。
等离子点火技术培训讲义国电电力烟台龙源电力技术有限公司高巨宝一.等离子点火系统概述1.基本概念介绍a)电离给气体以足够的能量。
当气体粒子（分子和原子）的平均动能大于其电离能时，束缚在原子轨道上运动的电子就会脱离其轨道成为自由电子，失去电子的原子带有正电荷成正电离子。
这种中性气体分子或原子分离成正离子和电子的现象称为电离。
b) 电弧的物理本质——气体放电电弧的带电粒子主要依靠气体空间的气体的电离和阴极发射电子两个物理过程所产生的。
c)电离度αα＝ηe / (ηe＋ηg)ηe——电子密度ηg——中性粒子密度d) 等离子体---物质的第四态所谓等离子体是气体电离度α达到一定程度的气体，这种等离子体具有导电性、电准中性、与磁场的可作用性。
在物理学中规定: α＞0.1%是等离子体，它具备等离子体的特性。
α≤0.1%为弱电离气体，这种气体的性质和没有发生电离的气体性质接近。
e) 等离子弧自由电弧通过压缩形成的，又称“压缩电弧”，压缩电弧的截面变小，比一般电弧的能量更集中、温度更高、流速更快，电离度大。
f) 等离子发生器产生压缩电弧的装置，等离子电弧受到机械压缩效应、热压缩效应、磁压缩效应三种压缩效应，因此等离子发生器所产生的等离子弧比任何火焰和一般电弧高的多的温度和很高的流速。
g) 挥发分CO、CO2、CH4、C6H6、N2和H2O等2.等离子系统的组成功能部件：阳极、电子发射枪（阴极）、促使工作气体旋转的风环、电磁线圈、拉弧机构。
基础部件：托架、小车、阳极支架。
辅助部件：进、回水箱、空气箱、仪表组件、机壳、水、电、气接头及连管、专用工具。
电气及控制系统：隔离变压器、整流柜、PLC控制柜。
监控系统：壁温测量、风粉在线检测、图象火焰监视。
二. 等离子点火机理1.垂直浓淡燃烧器2．等离子燃烧器区别：1为出口300mm到500mm内着火，着火热来源于炉内高温辐射以及与高温气体的对流换热，煤粉挥发分的析出以及挥发分与焦碳的燃烧均在炉内完成。
等离子体化工导论讲义印永祥四川大学化工学院前言等离子体化工是利用气体放电的方式产生等离子体作为化学性生产手段的一门科学。
因其在原理与应用方面都与传统的化学方法有着完全不同的规律而引起广泛的兴趣，自20世纪70年代以来该学科迅速发展，已经成为人们十分关注的新兴科学领域之一。
特别是，近年来低温等离子体技术以迅猛的势头在化工合成、材料制备、环境保护、集成电路制造等许多领域得到研究和应用，使其成为具有全球影响的重要科学与工程。
例如：先进的等离子体刻蚀设备已成为21世纪目标为0.1μm线宽的集成电路芯片唯一的选择，利用等离子体增强化学气相沉积方法制备无缺陷、附着力大的高品位薄膜将会使微电子学系统设计发生一场技术革命，低温等离子体对废水和废气的处理正在向实际应用阶段过渡，农作物、微生物利用等离子体正在不断培育出新的品种，利用等离子体技术对大分子链实现嫁接和裁剪、利用等离子体实现煤的洁净和生产多种化工原料的煤化工新技术正在发展。
可以说，在不久的将来，低温等离子体技术将在国民经济各个领域产生不可估量的作用。
但是，与应用研究的发展相比，被称为年轻科学的等离子体化学的基础理论研究缓慢而且较薄弱，其理论和方法都未达到成熟的地步。
例如，其中的化学反应是经过何种历程进行，活性基团如何产生等等。
因此，本课程力求介绍这些方面的一些基础理论、研究方法、最新研究成果以及应用工艺。
课程内容安排：1、等离子体的基本概念2、统计物理初步3、等离子体中的能量传递和等离子体的性质4、气体放电原理及其产生方法5、冷等离子体中的化学过程及研究方法6、热等离子体中的化学过程及研究方法7、当前等离子体的研究热点8、等离子体的几种工业应用学习方法：1、加强大学物理和物理化学的知识2、仔细作好课堂笔记，完成规定作业3、大量阅读参考书和科技文献第一章等离子体的概念1．等离子体的定义a．通过气体放电的形式，将电场的能量传递给气体体系，使之发生电离过程，当电离程度达到一定的时候，这种物质的状态就是等离子体状态。
b．简单说来，等离子体是由气体分子、原子、原子团、电子、离子和光子组成的体系，是物质的第四态。
2．等离子体的一些基本性质a．高焓、高内能状态的物质，可以非常容易地为化学反应的体系提供活化能。
b．等离子体是一种导电流体，因此这种流体容易与电场和磁场发生相互作用，从而将电场能量转化为自己的内能，为化学反应的体系提供活化能。
3．等离子体的用途a．能源领域：受控核聚变b．空间物理及天体物理c．材料领域：材料的改性：例如增加四氟乙烯表面的浸润性。
材料的合成：高分子材料：通过等离子体增强它的接枝与聚合。
合成超细粉末：例如合成纳米粉体：SiC,AlN,TiO2……d．在天然气化工方面：天然气制乙炔、合成气4、等离子体的描述1）等离子体的密度：n e ning单位m-3 cm-32) 电离度的概念α=n e/(n g+n e) 0<α≤1单位体积中的电子云密度与原来气体密度的比值。
无量纲3) 等离子体的温度Te ，Tg，Ti……Tp一般情况下，温度由K,℃来描述，但在等离子体物理中，用eV（电子伏特）描述：1eV=1.602*10-19焦耳=11600K体系温度Tp =(Tene+Tgng+Tini)/(ne+ng+ni)4）等离子体的分类a．高温等离子体 T＞106 Kb．低温等离子体：Tp≤104K热等离子体：中性气体温度等于电子温度；冷等离子体：Te ≥Ti,Tg4．等离子体的压强：P=nKT, Pe ,Pg,……PiP p = Pe+ Pg+ Pi作业1、在辉光放电等离子体中，气体的压强为20 Pa，电离度α＝10－4，电子温度Te＝1eV，重粒子温度350K。
试确定放电管中的等离子体宏观温度，这种等离子体是热等离子体还是冷等离子体。
2、在弧光放电等离子体中，电子密度为1014cm－3，中性气体密度为1017cm－3，电子温度与重粒子温度同为0.5eV，试计算这种等离子体的压强。
（作理想气体近似3、一般情况下，等离子体中存在几种基本粒子？试简述这些基本粒子的主要特征。
第二章 微观粒子热运动速率和能量统计分布律一 麦克斯韦速率分布（见图 2）只要粒子通过充分的碰撞，发展形成平衡态，该体系粒子性质服从麦氏分布f(v)＝22232exp 24v kTmv kT m ⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-⎪⎭⎫⎝⎛ππ 式中m （kg ）为被统计粒子的质量，k=1.38X 10-23J/K 为玻尔兹曼常数，T （K ）为粒子的温度。
分布函数的意义：分布在单位速率区间内粒子的数目与总数目之比。
设系统的粒子总数为N 0，利用分布函数可以非常方便地得到速率在v v v d ~+内的粒子数目()dv v f N dN 0=，注：()⎰dv v f =1……归一化条件 分布函数的归一化：()⎰∞0dv v f =1分布函数的意义：1、若长时间地跟踪某一粒子，其处于dv v ~区间内的几率由分布函数表示。
2、若在某一瞬间把整个系统的粒子速度固定，那么处于dv v ~区间内粒子的数目占整个系统粒子数目的比值即它所占的分率。
利用分布函数，也可以对微观粒子所体现的宏观量进行统计计算。
单个微粒的内能：KT 23=ε 理想气体单位体积的内能：KTn 23=υ ()dv x f mv E ⎰∞=0221=dv v e kT m mv kTmv 22230222421-∞⎰⎪⎭⎫ ⎝⎛ππ=kT m kT kT m m 2328342212523=⎪⎭⎫ ⎝⎛⎪⎭⎫ ⎝⎛πππ k :波尔兹曼常数； T ：被统计粒子的温度 (v)图2 分布函数的图象注： dx ex ⎰∞-=0n2x f(n)λ二、麦氏能量分布函数如果将统计参量设定为粒子的动能，则分布函数的形式为()()21232214εππεεkTekT f -⎪⎭⎫⎝⎛=式中ε表示粒子的动能，K 、T 意义同前。
如果被统计的粒子处在保守力场中，上式中粒子的能量应用动能和势能来代替，即ε= εk +εp .()()21232214k εππεεεkTpekT f +-⎪⎭⎫⎝⎛=作业：1、利用能量分布函数计算一摩尔单原子理想气体分子的内能。
2、速率分布函数的意义是什么？试说明下列各量的意义：Nf(v)dv21()v v Nf v dv⎰21()v v vf v dv⎰三、麦氏速度分布函数以上讨论的是粒子按速率分布的规律，对粒子的速度的方向未作任何确定。
下面进一步介绍粒子按速度分布的规律。
()⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛++-⎪⎭⎫ ⎝⎛=kT v v v m kT m v v v f z y x z y x 2)(exp 2,,22223π= ⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-⎪⎭⎫ ⎝⎛•⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-⎪⎭⎫ ⎝⎛•⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-⎪⎭⎫ ⎝⎛kT mv kT m kT mv kT m kT mv kT m z yx2exp 22exp 22exp 2221221221πππ= f(v x ) f(v y ) f(v z )利用速度分布函数，可以对与粒子速度关联的物理量进行统计求得其宏观量。
例： 计算粒子对容器壁的压强。
分析：离子对容器的压强，实质上是微观粒子在单位时间内传递给容器壁单位面积的动量。
设容器内粒子密度为n ，在器壁上取一面元dA 为底面积，以v x dt 为高作一柱体垂直于dA, 在柱形体积中，在dt 内速度在v x -v x +dv x 的粒子传递给器壁的动量为 x x mv dtdA v 2)nf(v dp x = △()x x x x dv mv dtdA v v nf p ⎰∞⋅=02()⎰⎰∞∞⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-⎪⎭⎫ ⎝⎛⋅⋅==02221022exp 2122x x x x xx dv v kT mv kT m n dtdA mdtdAdv v v nf π ⎰∞⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-⎪⎭⎫ ⎝⎛⎪⎭⎫ ⎝⎛=0222122exp 21222kT mv d kT mv v m kT kT m dtdAnm x x x π ⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎣⎡⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-+⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎣⎡⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛--⎪⎭⎫ ⎝⎛⎪⎭⎫ ⎝⎛=⎰∞∞0202212exp 2exp 21222x x x x dv kT mv kT mv v m kT kT m dtdAnm π⎰∞⎪⎪⎭⎫⎝⎛-⎪⎭⎫⎝⎛⋅⎪⎭⎫ ⎝⎛=02212exp 22122x x dv kT mv kT m m kT dtdAnm πdtdAnKT =四、微观粒子按自由程分布规律粒子在任意两次连续碰撞之间通过的路程称为粒子的自由程，用λ表示。
由于粒子随机运动，这些自由程有长有短，具有偶然性。
这些自由程的平均值称为粒子的平均自由程，用A λ表示。
在研究体系的全部粒子中，人们往往需要知道自由程介于任一给定长度区间λ--λ+d λ的粒子数有多少、自由程大于某一给定长度λ的粒子数有多少等问题。
即研究粒子按自由程的分布情况。
0()exp()()(1exp())1()exp()f f n f λλλλλλλλλλλλ=-=--'=-（自由程大于时的粒子数）（自由程小于时的粒子数）自由程分布函数的物理意义：1、当长时间跟踪一个粒子时，发现该粒子自由程有长有短，具有偶然性。
该函数表示粒子在多次碰撞中自由程大于或小于某一数值的几率。
2、在一个大数量粒子组成的系统中，发现各粒子自由程有长有短，具有偶然性。
该函数表示在任一时刻自由程大于或小于某一数值的粒子数与总数目之比。
作业：a.利用速度分布函数计算打到器壁单位面积上的粒子数.()⎰∞=0xx x dtdAdv v v nf N⎰∞⋅⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-⎪⎭⎫ ⎝⎛=02212exp 2x x x dtdAdv v kT mv T k m n π⎰∞⎪⎪⎭⎫⎝⎛-⎪⎭⎫ ⎝⎛-⋅⋅⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-⎪⎭⎫⎝⎛=0222122122exp 2kT mv d m kT kT mv kT m ndtdA x x π∞⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎣⎡⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-⋅⎪⎭⎫ ⎝⎛-⎪⎭⎫ ⎝⎛=02212exp 2212kT mv m kT kT m ndtdA x π()10221221-⋅⋅⎪⎭⎫ ⎝⎛-⎪⎭⎫ ⎝⎛=m kTkT m ndtdA π212⎪⎭⎫⎝⎛⋅=m kT dtdAn πb.用速率分布函数计算粒子的平均速率.()dv v kT mv kT m v dv v vf v 2022302exp 24⎰⎰∞∞⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-⎪⎭⎫⎝⎛⋅==ππ ⎰∞⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-⎪⎭⎫⎝⎛=023232exp 24dv kT mv v kT m ππ （由积分公式()⎰∞=-022321exp λλdv v v ） 21222238224⎪⎭⎫ ⎝⎛⋅=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛⎪⎭⎫⎝⎛=m kT m T k kT m πππ第三章 等离子体的性质等离子体的性质包括等离子体的准中性条件、等离子体振荡、等离子体鞘层、等离子体在电磁场中的运动、等离子体辐射等。
