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静电场边值问题中唯一性定理的应用郑伟;高天附【摘要】在电磁场理论中,关于静电场边值问题的求解是重要而基本的.关于静电场边值问题的求解,在一般情况下可归结为在给定边界条件下求解场方程的问题,唯一性定理是求解静电场边值问题的理论基础.在电磁场相关课程中,静电场边值问题的求解都是教学中的重点和难点,但是作为判断场解正确性和唯一性的唯一性定理却经常被忽视.针对静电场边值问题的几种典型解法,以典型习题为例,深入分析了在各种解法中唯一性定理的应用及其重要意义,说明了在静电场边值问题中应用唯一性定理解题的思路和技巧.结合教学实践,指出了加强唯一性定理教学对于静态场教学的重要性,给出了关于唯一性定理教学的具体建议.%The solution of the boundary value problem for electrostatic field is important and essential in the electromagnetic field theory.Normally, the solution comes down to the problem of solving the field equations based on the given borderline condition.Moreover, the uniqueness theorem is the theoretical basis for solving the boundary value problem of the electrostatic field.In the interrelated courses of electromagnetic field, the solution of the boundary value problem in electrostatic field is the key and difficult point for teaching.But the uniqueness theory, which is used to judge the correctness and uniqueness of the solution, is often ignored.This paper is aimed at several typical solutions of the boundary value problem in electrostatic field, for example, the application and significant meaning of the uniqueness theorem are analyzed in various solutions of typical exercises.Moreover, this article intends to explain the solution ideal andtechniques for applying the uniqueness theorem in the boundary value problem of the electrostatic field.Based on the teaching practice, it points out the importance of uniqueness theorem in static field teaching, and gives some specific suggestions for the teaching of uniqueness theorem.【期刊名称】《沈阳师范大学学报（自然科学版）》【年(卷),期】2017(035)003【总页数】4页(P370-373)【关键词】唯一性定理;静电场;边值问题【作者】郑伟;高天附【作者单位】沈阳师范大学物理科学与技术学院, 沈阳 110034;沈阳师范大学物理科学与技术学院, 沈阳 110034【正文语种】中文【中图分类】O442静电场的求解方法和特殊函数是动态电磁场的边值问题求解的基础,关于静电场的求解在电磁场理论中是重要而基础的。
静电唯一性定理我们将证明，如果我们得到了满足给定边界条件的泊松方程的解，那么，这个解是唯一的。
这就是静电唯一性定理。
下面我们证明这一定理并初步介绍它的应用。
在由边界面s 包围的求解区域V 内，若：1) 区域V 内的电荷分布给定；2) 在边界面s 上各点，给定了电势s ϕ，或给定了电势法向偏导数s n ϕ∂∂， 则V 内的电势唯一确定。
以上的表述就是静电唯一性定理。
下面，我们用反证法证明静电唯一性定理。
证: 假定在区域V 内的电荷密度分布为ρ(x )，且有两个不同的解φ1和φ2满足泊松方程及给定边界条件(给定的电势值s ϕ或电势法向偏导数s n ϕ∂∂)。
即： 2212,ρρϕϕεε∇=-∇=- 并有12s s s ϕϕϕ==或12ss s n n n ϕϕϕ∂∂∂==∂∂∂ 式中s ϕ和sn ϕ∂∂为给定的边界条件。
令φ = φ1 – φ2，则在区域V 内各点： 2212()0φϕϕ∇=∇-= (2-2-1)及在边界s 上各点：120s s s φϕϕ=-= (2-2-2)或120s s sn n n ϕϕφ∂∂∂=-=∂∂∂ (2-2-3) 利用公式22d d ()d V V sV V φφφφφ∇+∇=∇⎰⎰⎰s 将式(2-2-1)带入上式得：2d ()d d V ss V s n φφφφφ∇=∇∂=∂⎰⎰⎰s (2-2-4)若在边界s 上各点无论是给定了电势或给定了电势法向偏导数均有：2d 0V V φ∇=⎰ (2-2-5)因|∇φ|2 ≥ 0，满足上式的条件只能是在求解区域V 内各点∇φ = 0。
因此，φ1 - φ2= 常数如果在边界上（或部分边界上）给定了电势φ|s ，则因φ1|s = φ2|s ，此常数为零；若全部边界条件给出的不是电势，而是(∂φ/∂n )|s ，此常数不一定为零。
但由式E = -∇φ，区域V 内的电场唯一确定，一个常数并不改变电场的基本特性，通常为了方便，此常数可选择为零。
静电场边值问题的唯一性定理
摘要：静电场边值问题及其唯一性定理是一重要知识点，定理的表述和证明都涉及较多的数学知识。
由于唯一性定理的概念对于许多问题（如静电屏蔽）的确切理解有很大帮助，所以我们将给此定理一个物理上的论证，期待大家能从中有所受益. 关键词：静电场；边值；唯一性；静电屏蔽
1、问题的提出
实际中提出的静电学问题，大多不是已知电荷分布求电场分布，而是通过一定的电极来控制或实现某种电场分布。
这里问题的出发点（已知的前提），除给定各带电体的几何形状、相互位置外，往往是在给定下列条件之一；
（1） 每个导体的电势U K ； （2） 每个导体上的总能量Q K ；
其中K=1，2，……为导体的编号。
寻求的答案则是在上述条件（称为边界条件）下电场的恒定分布。
这类问题称为静电场的边值问题。
这里不谈静电场边值问题如何解决，而我们要问：给定一组边界条件，空间能否存在不同的恒定电场分布？唯一性定理对此的回答是否定的，换句话说，定理宣称：边界条件可将空间里电场的恒定分布唯一地确定下来。
2、几个引理
在证明唯一性定理之前，先作些准备工作——证明几个引理。
为简单起见，我们暂把研究的问题限定为一组导体，除此之外的空间里没有电荷。
（1）引理一 在无电荷的空间里电势不可能有极大值和极小值。
用反证法。
设电势U 在空间某点P 极大，则在P 点周围的所有邻近点上梯度U ∇ρ
必
都指向P 点，即场强U E ∇-=ρ
ρ的方向都是背离P 点的（见图1-1a 。
）这时若我们作一个
很小的闭合面S 把P 点包围起来，穿过S 的电通量为
0)
(>⋅=⎰S d E S E ρ
ρϕ (1)
根据高斯定理，S 面内必然包含正电荷。
然而这违背了我们的前提。
因此，U 不可能有极大值。
用同样的方法可以证明，U 不可能有极小值（参见图1-1b ）。
（2）引理二 若所有导体的电势为0，则导体以外空间的电势处处为0。
因为电势在无电荷空间里的分布是连续变化的，若空间有电势大于0（或小于0）的点，而边界上又处处等于0，在空间必然出现电势的极大（或极小）值，这违背引理一。
若在完全由导体所包围的空间里各导体的电势都相等（设为o U ），则空间电势等于常量o U 。
（3）引理三 若所有导体都不带电，则各导体的电势都相等。
用反证法。
设各导体电势不全相等，则其中必有一个电势最高的，设它是导体1。
如图1-2所示，电场线只可能从导体1出发到达其余导体2、3、……，而不可能反过来。
于是我们就得到这样的结论：导体1的表面上任何地方都只能是电场线的起点，不可能是终点，即此导体表面只有正电荷而无负电荷，从而它带的总电量不可能是0。
这又违背了我们的前提。
综上所述，在所有导体都不带电的情况下空间各处的电势也和导体一样，等于同一常量。
3、叠加原理
电场是服从叠加原理的，场强服从矢量叠加法则，电势服从代数叠加法则。
所以，
在给定各种带点体的几何形状、相互位置后，赋予它们两组条件：
（1） 给定每个导体的电势为U IK （或总电量Q IK ）； （2） 给定每个导体的电势为U IIK （或总电量为Q IIK ）。
设U I 、U II 分别满足边界条件（1）、（2）的恒定电势分布，则它们的线性组合
U b U a U II I +=必定是满足下列边界条件的恒定分布：
（3） 给定每个导体的电势为U b U a U IIK IK K +=（或总电荷Q b Q a Q IIK IK K +=）。
从而所有上面的引理都对U 适用。
作为一个特例，取U U IIK IK =(或Q Q IIK IK =)和1=a ，1-=b ，则U U U II I -=是满足下列边界条件的恒定分布：
（4） 给定每个导体的电势为0（或总电量为0）。
4、唯一性定理
（1）给定每个导体电势的情形
设对应同一组边值U K (K=1，2，……)有两种恒定的电势分布U I 和U II ，则U U U II I -=相当于所有导体上电势为0时的恒定电势分布。
根据引理二，空间电势U 恒等于0，即U I 恒等于U II ,从而U E I I ∇-=ρρ恒等于U E II II ∇-=ρρ。
（2）给定每个导体上总电量的情形 第K 个导体上的总能量
.)
(0
)
(0
)
(dS n U
dS E dS Q K K K S S n S e K ⎰⎰⎰∂∂-===
εεσ (2) 式中S K 为导体K 的表面，σe 代表表面电荷密度，
n 代表法向。
设对应同一组边值Q K (K=1，2，……)有两种恒定电势分布U U II I 和，即
,)
(0)(0
Q dS n U dS n U K S II
S I K K =∂∂-=∂∂-⎰⎰εε（K=1，2，……） （3） 令U U U II I -=,则
,0)
(0
=∂∂-⎰dS n U
K S ε(K=1，2，……) （4） 即U 相当于所有导体都不带电时的恒定电势分布。
根据引理三后面的推论，在空间
常量=-=U U U II I 或 常量+=U U II I ，
此常量不影响其梯度：
U U II I ∇=∇ρ
ρ. 即场强分布是完全一样的： E E II I ϖϖ=.
电势中所差的常量与电势的参考点有关。
只要各导体中有一个的电势确定了，其它导体以及空间的电势分布就可能唯一地确定下来。
5、唯一性定理的应用
现在我们用唯一性定理来解释静电屏蔽原理。
取一任意形状的闭合金属壳，将它接地（见图1-3）。
现从外面移来若干正或负的带
电体。
若腔内无带电体，则其中0=E ϖ
(图1-3a)。
反之，将带电体放进腔内，而壳外无
带电体，则外部空间0=E ϖ
(图1-3b)。
今设想将a 、b 两图合并在一起（图1-3c ），即壳
外有与图a 相同的带电体，腔内有与图b 相同的带电体。
现在我们要问：这壳内、外电场的恒定分布是否仍然分别与图a 、b 一样？
首先我们不排除这种可能。
因为当外部电荷和电场分布如图a 时，它在腔内不产生电场，从而腔内的带电体所处的环境和图b 一样，故可产生与之相同的恒定分布。
反之，当内部电荷和电场分布如图b 时，它在壳外不产生电场，从而壳外带电体所处的环境和图a 一样，故也可产生与之相同的恒定分布。
以上的论述表明，壳内、外带电体同时存在时，若壳内、外的电荷和电场分别维持与图a 、b 相同的分布，是可以达到静电平衡的。
这里遗留的问题是，壳内、外带电体在相互影响下是否会达成另一种与此不同的平衡分布？唯一性定理告诉我们，这是不可能的。
因为b、c两图中内部空间的边界条件
相同（腔内表面电势为0，内部带电体上总带电量Q给定），从而不管外部是否有带电体，
内部的恒定分布是唯一的。
这便是壳对内部的静电屏蔽效应。
同理，因a 、c 两图中外部空间的边界条件相同（壳外表面电势为0，外部带电体上总电量Q i (i=1、2……)给定，无穷远电势为0），从而不管内部是否有带电体，外部的恒定分布是唯一的。
这便是壳对外部的静电屏蔽效应。
6、小结
现在我们给静电边值问题的唯一性定理作一简单表述，即给定各带点体的几何形
状、相互位置和下列条件之一：⎩⎨⎧;Q U K K 每个导体上的总电量；
每个导体的电势 其中K=1，2，……为导体的
编号。
空间里电场的恒定分布被唯一地确定。
静电场边值问题的唯一性定理在我们今后的学习中还会发挥更大的作用，希望大家能掌握它的思想。
