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1泵与风机的叶轮理论(1)

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流体力学泵与风机的课后习题

流体力学泵与风机的课后习题

流体力学泵与风机的课后习题泵与风机的结构1、指出离心式风机主要部件名称2、指出轴流泵主要部件名称3、在下列热力发电厂的泵与风机序号中选择至少两个正确序号填入下面各题的空白处。

（a）锅炉给水泵 （b）汽轮机凝结水泵 （c）循环水泵（d）送风机 （e）引风机 （f）排粉风机 （g）烟气循环风机1）热力发电厂的泵与风机中 可以采用轴流式；2）热力发电厂的泵与风机中 应注意防磨、防积灰和防腐蚀；3）热力发电厂的泵与风机中 输送的是饱和热水，应采取防汽蚀措施。

4、简述热力发电厂主要有哪些风机？根据所输送的气体性质说明它们在结构上应注意哪些问题？5、轴端密封的方式有几种？它们各自是起到怎样的密封作用？各有何特点？泵与风机的叶轮理论1、转速n=1500r/min的离心风机，叶轮内径D1=480mm。

叶片进口处空气相对速度ω1=25m/s，与圆周速度的夹角为β1=60°，试绘制空气在叶片进口处的速度三角形。

答案：2、有一离心泵转速为1450r/min，其叶轮的进口尺寸为：宽度 ，直径 ，安装角 。

假设有无限多叶片且叶片为无限薄，不考虑叶片厚度对流道断面的影响。

(1)设液体径向流入叶轮，计算叶轮的理论流量。

(2)转速不变，理论流量增大20％，设进口相对流动角仍等于安装角，计算绝对速度的圆周分速度，并说明它的方向是否与圆周速度方向一致。

分析：按照题目已知条件，要计算叶轮理论流量，应想到它等于叶轮进口流道断面面积与进口径向分速度的乘积，进口流道断面面积很容易看出如何计算，进口径向分速度需根据进口速度三角形进行计算，那么就要进一步找出速度三角形的三个参数，从题意中已知了相对流动角 ，容易看出圆周速度如何计算，剩下的一个条件是什么呢？其实，“设液体径向流入叶轮”隐含了一个条件，它意味着进口绝对速度方向为径向，而径向总是与圆周速度方向垂直，所以进口绝对流动角 。

解：(1) 由题意知：、。

（m/s）画出速度三角形（图略），由图知：（m/s） 理论流量为：（m3/s）(2) 由题意知：，圆周速度不变为m/s，流量增大20％，相应的也增大20％（因为叶轮进口流道断面面积不变），即 m/s画出速度三角形（图略），由图知：m/s其方向与圆周速度的方向相反。

泵与风机复习笔记

泵与风机复习笔记

绪论★1、泵与风机是将原动机的机械能转换成流体的压力能和动能从而实现流体定向输运的动力设备。

输送液体的为泵，输送气体的为风机，液体和气体均属流体，故泵与风机也称为流体机械。

2、泵输送的介质除水外，还有油、酸液、碱液及液固混合物，以及高温下的液态金属和超低温下的液态气体。

★1、泵与风机的分类：按产生压力的大小分为：⑴泵按产生压力的大小分：①低压泵：压力在2Mpa以下②中压泵：2～6Mpa ③高压泵：6MPa以上⑵风机按产生全压的大小分为：①通风机：全压p<15kPa②鼓风机：15～340kPa③压气机：p>340kPa ⑶通风机按产生全压的大小分为：①低压离心通风机：p<1kPa②中压离心：1～3kPa③高压离心：3～15④低压轴流通风机：<0.5⑤0.5～5。

按工作原理分类：⑴叶片式泵与风机:都具有叶轮，叶轮中的叶片对流体做功，使流体获得能量。

按其获得能量的方式不同分为离心式、轴流式、斜流式。

①离心式泵与风机：工作原理：利用旋转叶轮带动流体一起旋转，借离心力的作用，使流体的压力能和动能得到增加，流体沿轴向进入叶轮转90度后沿径向流出。

优点：性能范围广、效率高、体积小、重量轻，能与高速原动机直联。

②轴流式：工作原理：利用叶轮上的翼型叶片在流体旋转所产生的升力使流体的能量增加。

流体沿轴向进入叶轮并沿轴向流出。

优点：与离心式相比，流量大、压力小，一般用于大流量低扬程。

大容量机组中的循环水泵及引送风机。

③斜流式（混流式）泵：工作原理：部分利用了离心力，部分利用了升力，在两种力的共同作用下，输送流体，并提高其压力，流体轴向进入叶轮后，沿圆锥面方向流出。

⑵容积式：因工作方式的不同，分为往复式和回转式。

①往复式（包括活塞式、柱塞式、隔膜式）：工作原理：利用工作容积周期性的改变来输送流体，并提高其压力。

②回转式：工作原理：利用一对或几个特殊形状的回转体如齿轮、螺杆或其它形状的转子在壳内作旋转运动来输送流体并提高其压力。

第三章 泵与风机的叶轮理论

第三章 泵与风机的叶轮理论

g

(u 2 u1 ) 2g
说明
式中 u 1 u 2----叶轮叶片进口、出口处的圆周速度 上式表明：当离心式泵与风机旋转叶轮外缘封闭， 即相当于出口阀门关闭，流体在流道内不流动时，单 位重量流体在叶轮出口与进口处的压力能差与叶轮旋 转角速度的平方成正比，与叶轮内、外直径有关。 即叶轮尺寸一定，旋转角速度增大，或叶轮内径 一定，外径增大，叶轮出口与进口处的流体压力能差 也增大。
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第五节 轴流式泵与风机的叶轮理论 特点（与离心式相比较） 翼型及叶栅 翼型及叶栅的空气动力特性 能量方程式
特点（与离心式相比较）
性能：流量大、扬程（全压）低。多用于大 型机组的循环水泵、送风机、引风机等。 调节：采用动叶调节，变工况由叶片对流体 作用的升力对流体做功。 流动方向：流体沿轴向进入并流出叶轮。 结构：结构简单，尺寸小，重量轻。
轴流叶轮中由于流体沿相同半径的流面流动所以流面进出口的圆周速度相同u叶轮进出口过流断面面积相等对不可压缩流体进出口的轴向速度相同能量方程式叶片式式泵与风机的能量方程式也适用于轴流式所不同的是叶轮进出口处圆周速度轴面速度相cotcotcotcotu故流体在轴流叶轮中获得的能量远小于离心式这就是轴流式泵与风机的扬程全压远低于离心式的原因
制作者：赵小燕
第三章 泵与风机的叶轮理论
第一节 第二节 第三节 第四节 第五节 流体在离心式封闭叶轮中获能分析 流体在叶轮中的运动及速度三角形 叶片式泵与风机的基本方程式 离心式叶轮的叶片型式 轴流式泵与风机的叶轮理论
第一节 流体在封闭式叶轮中的获能分析
泵与风机是由原动机拖动叶轮旋转，叶轮上的叶片对流 体做功，从而使流体获得压力能及动能。因此，叶轮是 实现机械能转换为流体能量的主要部件。

泵与风机完整课件

泵与风机完整课件

混流式 往复式
容积式：回转式：叶 罗 罗氏 杆 茨风 风 风机 机 机
1.叶片式（动力式）
离心式 (小流量，高扬程)
7
轴流式 (大流量，低扬程)
混流式
(中流量，中扬程)
风机
轴流式静叶可调引风机
动叶
入口静叶 出口静叶
入口静叶调节机构
8
2、容积式
柱塞泵
9
（往复泵）
工作原理（活塞式）：活塞向左 移动→泵缸容积↑ →泵体压力 ↓，排出阀门关阀，吸入杆打开， 液体吸入； 活塞向右移动→泵缸容积↓ → 泵体压力↑ →排出阀门打开， 吸入杆关闭，液体排出。 特点：单动泵由于吸入阀和排出 阀均在活塞一侧，吸液时不能排 液，排液时不能吸液，所以泵排 液不连续，不均匀。优点是流量 小，压力高。
容积损失：由于泵的泄漏、液体 的倒流等所造成，使得部分获得 能量的高压液体返回去被重新作 功而使排出量减少浪费的能量。 容积损失用容积效率ηv表示。
h
24实 理际 论压 压头 头
100 %
He HT
100％
V
实际流量 理论流量
100 %
Qe QT
100％
24
1.机械损失和机械效率
• 机械损失主要包括轴端密封与轴承的摩擦损失及叶轮前后盖板外表面 与流体之间的圆盘摩擦损失两部分。
•旋转的叶轮发生摩擦而产生能量损失，约占轴功率的2
%~10%，是机械损失的主要部分。
25
Pm Pm1Pm2
m
P
Pm P
25
减小机械损失的一些措施 （1）合理地压紧填料压盖，对于泵采用机械密封。
（2）对给定的能头，增加转速，相应减小叶轮直径。
（3）试验表明，将铸铁壳腔内表面涂 漆后，效率可以提高2%～3%，叶轮盖板 和壳腔粗糙面用砂轮磨光后，效率可提高 2%～4% 。一般来说，风机的盖板和壳腔 较泵光滑，风机的效率要比水泵高。

泵与风机的叶轮理论

泵与风机的叶轮理论

m2 2u
w2
β2 u2
式中 qVT ——理论流量，m3 / s
出口速度三角形
D ——叶轮内径，m； 2
b ——叶轮旳进口宽度； m
2 ——排挤系数 2
（对于水泵，出口旳排挤系数为：1=0.85~0.95；)
流体机械原理
(3)出口相对流动角 2
在叶片无限多旳假 设条件下，叶轮出口 处流体运动旳相对速 度方向沿着叶片切线 方向，即出口相对流 动角旳数值与叶片出口
u2=2D2n/60，故D2和n HT。
流体机械原理
（3）绝对速度旳沿圆周方向旳分量2u 。提升2u 也可提升理论能头，而2u与叶轮旳型式即出口安 装角2a有关，这一点将在第三节中专门讨论。
流体机械原理
4、能量方程式旳第二形式：
由叶轮叶片进、出口速度三角形可知：
uiiu
uiicosi
1 2
(i2
2°从能量转化和效率角度：前向式叶轮番道扩散度大且压 出室能头转化损失也大；而后向式则反之，故其克服管路阻力 旳能力相对很好。
3°从防磨损和积垢角度：径向式叶轮很好，前向式叶轮较 差，而后向式居中。
4°从功率特征角度：当qV时，前向式叶轮Psh，易发生过 载问题。
流体机械原理
（五）、叶片出口安装角旳选用原则
叶片为“”， =0，[ =const. =const.
]0，轴对称。
t
流体机械原理
2. 控制体
流体机械原理
则dt在时间内流入和流出进出口控制面旳流体 相对于轴线旳动量矩分别为：
流进： q v cos rd
V ,T 1
1 1 t
流出： q v cos r d
V ,T 2
2 2 t

第一章__泵与风机的叶轮理论

第一章__泵与风机的叶轮理论

《泵与风机》 泵与风机》
例题： 1.下列说法正确的是（ ） A.绝对流动角α是v和u反方向的夹角； B.相对速度w的方向为所在处的叶片切 线方向（指向叶轮出口）； C.叶片安装角βa为叶片的切线方向 （指向叶轮出口）与圆周速度u反方向的夹角； D.相对流动角β是相对速度w与圆周速度 u的夹角。
《泵与风机》 泵与风机》
《泵与风机》 泵与风机》
Mω=ρgqVTHT∞=ρqVT（v2u∞u2-v1u∞u1） 泵的扬程： 泵的扬程：HT∞= (v2u∞u2-v1u∞u1）/g m 风机的全压： 风机的全压：pT∞=ρ(v2u∞u2-v1u∞u1） Pa 以上两式称为泵与风机的能量方程式。 以上两式称为泵与风机的能量方程式。
离心泵常取β =20° 30° 离心式风机β =40° 60° 离心泵常取β2a =20°～30°，离心式风机β2a=40°～60°。
《泵与风机》 泵与风机》
径向式： 径向式： 流道较短，通畅，流动损失较小； 流道较短，通畅，流动损失较小；能量损失比后弯 式大，效率低于后弯式，噪声也较后弯式大， 式大，效率低于后弯式，噪声也较后弯式大，在相 同尺寸和转速下，产生的扬程（风压）较后弯式大。 同尺寸和转速下，产生的扬程（风压）较后弯式大。 制作工艺简单，不易积尘。 制作工艺简单，不易积尘。
《泵与风机》 泵与风机》
《泵与风机》 泵与风机》
1.β2a对理论扬程 T∞的影响 对理论扬程H （1）后弯式叶片 ） β2a<90°，cotβ2a>0，HT∞随β2a的减小而减小，当 的减小而减小， ° ， HT∞=0时，cotβ2a= u2/v2m∞。 时 2） （2）径向式叶片 cotβ2a=0， HT∞= u22 /g ， （3）前弯式叶片 ） 的增大而增大， β2a>90°, cotβ2a<0， HT∞随β2a的增大而增大，当 ° ， HT∞=2u22 /g时，cotβ2a= -u2/v2m∞。 时

1第一章 泵与风机的叶轮理论


课堂提问
对叶轮中轴向旋涡运动描述正确的是（ ）

轴向旋涡运动属于圆周运动，它会引起叶片非工作面的圆 周速度增大，工作面的圆周速度减小；
轴向旋涡运动属于圆周运动，它会引起叶片非工作面的相 对速度增大，工作面的相对速度减小； 轴向旋涡运动属于相对运动，它会引起叶片非工作面的相 对速度增大，工作面的相对速度减小；
泵与风机 （Pump & Fan）
第一章 泵与风机的叶轮理论
本章要求
离心式泵与风机:
了解离心式泵与风机的叶轮理论； 理解并掌握流体在叶轮中的运动规律、速度三角 形；
重点掌握能量方程式的分析、叶片出口安装角对 理论能头的影响，有限叶片叶轮中流体的运动；
轴流式泵与风机:
理解流式泵与风机的基本原理、能量方程、基本 形式。
HT 0
v2 v2m
w2
2a,min
u2
出口安装角对理论扬程的影响
H T u2 (u2 v2 m cot 2 a ) g
2、β
2a=90°（径向式叶片）
cot 2 a 0
v
' 2
' w2
HT
2 u2 g
2a
u2
出口安装角对理论扬程的影响
分析条件：相同叶轮内外径、转速、叶片进口安装角、流量
H T
u2 (u2 v2 m cot 2 a ) g
出口安装角对理论扬程的影响
H T u2 (u2 v2 m cot 2 a ) g
u2 v2 m
1、β2a<90°（后弯式ຫໍສະໝຸດ 片）cot 2 a ,min
此时
H T
3、β
2a>90°（前弯式叶片）

第一章 泵与风机的叶轮理论


(4) 。
2 2 2 2 2 2 v2 ∞ − v1∞ u 2 −u1 w2 ∞ − w1∞ H T∞ = + + 2g 2g 2g
四、离心式叶轮叶片型式的分析
(一)叶片出口安装角对理论扬程的影响
三种叶轮的转速、叶轮外径、流量、 三种叶轮的转速、叶轮外径、流量、入口条件相同
四、离心式叶轮叶片型式的分析
动量矩定理： 动量矩定理：在定常流 动中， 动中，单位时间内流体 质量的动量矩变化， 质量的动量矩变化，等 于作用在该流体上的外 力矩。 力矩。 简化： 简化：叶片数无限多且无限 理想的无粘性流体； 薄；理想的无粘性流体；流 转速等不随时间变化时， 量、转速等不随时间变化时， 叶轮前后的流动为定常流。 叶轮前后的流动为定常流。
二、流体在叶轮中的运动及速度三角形
(二)速度三角形 (2)绝对速度圆周分速
由吸入条件决定，通常vu1 = 0 由此可确定相对速度w1的方向， 从而确定叶片的安装角β1a
(3)轴向速度
v1a
qv
π
2 2 ( D2 − d h )η vψ 4
v1a =
D2、d h：叶轮外径、轮毂直径，m;
ηv : 容积效率； [轴流泵： - 0.99]ψ：排挤系数； 0.96
∆vu v2u HT 环流系数K = = = 1− H T∞ v2u∞ v2u∞
滑移系数σ =
∆v u 2 − ∆vu = 1− u u2 v2u∞
K、σ：对H T∞的修正系数
v2u∞ u2 K = 1− 1−σ ) （ 、σ = 1 − (1 − K ) v2u∞ u2
(1)已知K , HT = KH T∞ (2)已知σ，HT =
正预旋：流体获得的理论扬程降低， 正预旋：流体获得的理论扬程降低，可以改 善流体在叶轮进口处的流动， 善流体在叶轮进口处的流动，并消除转轴背 面的旋涡区。提高泵的汽蚀性能，减小损失， 面的旋涡区。提高泵的汽蚀性能，减小损失， 提高效率。 提高效率。 负预旋：流体获得的理论扬程增加， 负预旋：流体获得的理论扬程增加，泵的抗 汽蚀性能下降，损失增加，效率降低。 汽蚀性能下降，损失增加，效率降低。

泵与风机-1-1轴流

第一章 泵与风机的叶轮理论
Welcome
第二节
轴流式泵与风机理论 简介
第一章 泵与风机的叶轮理论
Welcome
一、轴流式泵与风机的分类
1. 固定叶片式 叶片固定不动 小型
2. 半可调叶片式 停机时，拆下叶片可调其叶片角 度 中小型
3. 全调节叶片时 通过一套调整机构，在泵与风机 的运行过程中可自动调节叶片角度，大中型
6. 调整叶片角度时，高效区位置随之改变，虽然max稍有
减小，但仍属高效区(p123图5-22)
第一章 泵与风机的叶轮理论
测验5,6,13,24
Welcome
注意：1)1并不一定为90,故v1u≠0； 2) 1≠2，否则，HT=0； 3) 1>2，否则，HT<0； 4)欲增加HT,应增加1，减小2，或增加u；
5)增加w1,减小w2也可使扬程增加，所以轴流式泵 与风机多采用机翼形叶片；
6)从上式中虽可计算H或p，但反映的内容太少， 所以经过升力推导法，可得式1-74,1-75
相对速度的概念，定义为w(平均相对速度)。
由图可知：
w
wz2
w1u
w2u 2
2
vz2
u
v1u
v2u 2
2
sin 1
vm w
第一章 泵与风机的叶轮理论
Welcome
五、基本方程式
由
HT
1 g
(u2v2uu1v1u )并u2=u1=u有：
u HT g (v2u v1u )
又：因为
6) 无动叶可调的泵与风机高效区窄
7) 电机不能工作在高效区(大中型泵与风机可通过 辅助启动来解决这一问题)
8) 性能曲线有驼峰

第一章 叶轮理论


叶片型式（出口安装角β2a∞）对HT∞的影响
w2 v2 v2m 2 v2u u2

由速度三角形知：
1 g u 2v2u 1 g u 2 u 2 v 2 m c o t 2 a
2a<900
H T


①后弯式叶片：β2a∞<900，随着β2a∞减小， cotβ2a∞增加 （正数），HT∞减小，最小安装角时：
③提高扬程措施：
c）增加v2u∞（将在下面讨论）。
H T 1 g
u 2 v 2 u
m
讨论
④对轴流式叶轮： a)u1=u2=u，理论扬程较离心式叶轮低的多，但功率 相同时流量大； b)提高扬程，应该使w1∞》w2∞ ，为此可采用机翼型 叶片，加厚入口。 ⑤理论扬程与流体种类无关，HT∞为输送流体的流体柱 高度；但全压与流体密度成正比。
=1
β2a∞ >900时，cotβ2a∞- ，β2a∞
cotβ2a∞
HT∞
Hst∞ Hd∞
当β2a∞=β2a∞max时，cotβ2a∞=-u2 /v2m∞，HT∞= 2u22 / g
●结论：
β2a∞越大， 流体从叶轮中获得的能量越多， 即HT∞越大。
各种β2a∞角的速度三角形及Hd∞、H s t∞的曲线
lg0835设计流量n转速流动效率lg42例例11有一离心式水泵叶轮外径有一离心式水泵叶轮外径dd22220mm220mm叶轮出口宽度叶轮出口宽度bb2210mm10mm叶轮出口安装叶轮出口安装2a2a222200转速转速n2900rminn2900rmin理论流量理论流量qqvtvt0025m0025m33s设液体径向流入叶轮即设液体径向流入叶轮即11909000求uu22vv22ww2222并计算无穷多叶片叶轮的理论能头并计算无穷多叶片叶轮的理论能头hh2msin2a9672a2468在实际流动中流体在进入叶轮之前受到下游流体的作用已经开始进行旋转运动这种进入叶轮前的旋转运动称为预旋或先期旋绕强制预旋是由结构因素造成的如双吸叶轮所采用的半螺旋形吸入室多级叶轮背导叶出口角小于或大干90等的结构型式都迫使流体以小于或大于90正旋转
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疆大学电气学 华
流道内任意点速度的计算
要作出叶轮流道内任 意点的速度三角形,需 意点的速度三角形 需 要知道几个量呢？ 要知道几个量呢？ 4个量 个量 一般由泵与风机的设计参数可求 v β 出 u 、m 、 角。
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1. 圆周速度 u π Dn u= m/s 60 2. 轴面速度 vm
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流体在叶轮中的运动
流体在旋转的叶轮内是如何运动的？ 流体在旋转的叶轮内是如何运动的？ 旋转运动 沿叶轮流道运动 速度三角形 矢量法是研究叶轮理论的重要工具。 矢量法是研究叶轮理论的重要工具。 复合运动 如何 研究 ？
疆大学电气学
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速度三角形
各用什么速度表示？ 各用什么速度表示？ 1.圆周速度 圆周速度 (牵连速度 牵连速度) 牵连速度 用 u 表示 叶轮带动流 体的旋转运 动
疆大学电气学
华
流动角和叶片安装角
v
w
α
β
u
相对速度 w 与圆周速度 u 反方向之间的夹角 β 。
绝对速度 v 与圆周速度 u 之间的夹角 α 。 叶片安装角
流动角
βa
叶片切线与圆周速度反方向 之间的夹角。 之间的夹角。
疆大学电气学
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叶片安装角
叶片安装角 β a 是影响泵与风机性能的重要 几何参数。 几何参数。 在什么情况下 β a = β ？ 当流体沿叶片切线运动时 用下标1表示叶片进口处的参数， 用下标 表示叶片进口处的参数， 表示叶片进口处的参数 提示 下标 表示叶片出口的参数 下标 ∞ 下标2表示叶片出口的参数 表示叶片出口的参数,下标 表示无限多叶片时的参数。 表示无限多叶片时的参数。 例如： 例如：β1a H T ∞
疆大学电气学
华
两点假设
（1）叶轮中叶片数为无限多，且无限薄。 ）叶轮中叶片数为无限多，且无限薄。 重要结论 相对速度的方向 即为叶片的切线 方向
流体微团的运动轨 迹与叶片的外形 曲线相重合。 曲线相重合。
（2）叶轮中的流体为无黏性的，即理想流体。 ）叶轮中的流体为无黏性的，即理想流体。
疆大学电气学
华
叶片形状和图示方法
如何表示空间叶片的形状？ 如何表示空间叶片的形状？ 通过轴线的平面 轴 面 投影 垂直于轴线的 两个二维平面 平 面 投影 平面 轴面投影用圆弧投影法，即以轴线为圆心， 轴面投影用圆弧投影法，即以轴线为圆心， 把叶片旋转投影到轴面上所得到的投影图。 把叶片旋转投影到轴面上所得到的投影图。 平面投影把前盖板去掉后的投影图。 平面投影把前盖板去掉后的投影图。
s 由于 σ = sin β a
zs 并令 ψ = 1 − π D sin β a 则 A = π Dbψ
zσ = π Db(1 − ) πD
代入 表示叶片厚度对 流道过流断面面积 减小的程度， 减小的程度，等于 实际过流断面积与 实际过流断面积与 无叶片时的过流断 面面积之比 之比。 面面积之比。
疆大学电气学 华
速度三角形
2.相对速度 相对速度 用 w 表示 流体相对于 叶轮的运动
w
疆大学电气学
华
速度三角形
3.绝对速度 绝对速度 用 v 表示 流体相对于静 止机壳的运动
w
疆大学电气学
华
v w
速度三角形
速度三角形
v
vm vu u
w
疆大学电气学
华
速度三角形
v
vm vu
u
ห้องสมุดไป่ตู้
w
绝对速度在轴面上的分 称为轴面速度 轴面速度。 量，称为轴面速度。
vm = v • sin α
vu = v • cos α
绝对速度在圆周方向的 圆周分速度。 分量，称为圆周分速度 分量，称为圆周分速度。 与通过叶轮的 流量有关 与流体通过叶轮后所 获得的能量有关
疆大学电气学 华
速度三角形
轴面速度 vm 的分量为径向速度 vr 和轴向速 当轴面流线是径向时， 度 va 。当轴面流线是径向时，轴面速度才 v 沿半径方向， 沿半径方向，即 ， m = vr 。
华
ψ
——排挤系数 排挤系数
疆大学电气学
相对速度 w 的方向或 β 角
当叶片为无限多时， 当叶片为无限多时，相对速度 w 的方向与 叶片相应点切线方向一致， 叶片相应点切线方向一致，即 β = β
v 就可画出速度三角形。 求出 u 、 m 和β 后，就可画出速度三角形。 已知 u 、 vm 的方向和 β vm 已知 u 和
业
考题 、 、 、 、 、 考题：3、5、7、8、9、10 习题：1-2、1-4、1-7、1-8 习题： 、 、 、
疆大学电气学
华
泵与风机 泵与风机
轮 论
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华
泵与风机 §1-1 ”ã†4† 机 泵与风 轮 论
1. 7 轮 轮 运动 运动 复杂 角
怎么办？ 怎么办？ 做假设， 做假设，以 简化问题
v
vm
u
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a
∞
w
v
vm
w
u
？
面积A怎样计算？ 面积 怎样计算？ 怎样计算
qVT 由连续流动方程 vm = m/s A qVT —— 理论流量，m3/s 理论流量， ηV • qVT = qV qV —— 实际流量，m3/s 实际流量， ηV —— 容积效率，% 容积效率，
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排挤系数ψ
A = π Db − zσ b