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边界层理论

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边界层理论

边界层理论

x x 2 x x y x y y 2
y
U y 2 x g ( x)
g ( x)
2 x U
( x, )坐标下流函数
f ( )
f
2U x

2U
x f ( )
( x, y )
坐标下流函数
( x, y)
u y
v
U f f ' 2x
《高等流体力学》
汪志明教授
22/124
§4 半无限大平板层流边界层勃拉修斯解—数值解
用数值的方法直接求解勃拉修斯方程的一些结果

0.0
f
0.0000000
f'
0.000000
f ''
0.469600
0.1
0.2 0.3 0.4 0.5 0.6 0.7
《高等流体力学》
v x
汪志明教授
20/124
§4 半无限大平板层流边界层勃拉修斯方程
x y 0 x y
y0 y u v 0 u V
x
x x y x x y y 2
2
u
y y
不可压缩粘性流体稳定、二维层流流动N-S方程
2 x 2 x x x 1 p x y gx x 2 y 2 x y x 2 y 2 y y y 1 p x y gy 2 x 2 x y y y
0.423368
0.410565 0.395984 0.379692 0.361804 0.342487 0.321950
1.8
1.9

流体流动的边界层理论与应用

流体流动的边界层理论与应用

流体流动的边界层理论与应用引言流体流动是自然界中普遍存在的现象，广泛应用于各个领域，如航空航天、机械工程、气象学等。

边界层是流体流动中十分重要的概念，它描述了流动的边缘区域，包括流动的速度梯度和压力变化。

边界层理论和应用研究的目的是为了更好地理解流体流动的本质和优化相关应用。

边界层理论的基本原理边界层理论是描述流体流动的边缘区域的理论框架。

它的基本原理包括以下几个方面：粘性边界层理论中的基本假设之一是流体具有一定的粘性。

粘性导致了流体的内摩擦力和黏滞性。

在流体流动中，粘性扮演着重要的角色，影响了流动的速度分布和边界层的厚度。

动量守恒边界层的形成是由于流体在固体表面附近的动量交换。

边界层理论基于动量守恒原理，描述了流体速度的变化情况。

边界层内的速度梯度决定了局部的动量传输。

能量守恒边界层理论还基于能量守恒原理，描述了流体流动中的热传输现象。

热量可以通过边界层传递，影响流体的温度分布。

边界层理论的应用边界层理论在各个领域都有广泛的应用，以下列举了其中几个典型的应用：空气动力学在航空航天工程中，边界层理论被广泛用于研究飞行器的气动性能。

通过分析边界层的厚度和速度分布，可以评估飞行器的阻力和升力特性，并进行优化设计。

涡街流量计涡街流量计是一种常用的流量测量仪器，利用边界层理论原理实现流量的测量。

通过将流体引导到一个弯曲的管道内，使流体形成旋涡，并通过测量旋涡的频率来计算流体的流量。

边界层控制边界层控制是一种改变流动边界层结构的技术，通过控制或改变边界层内的速度分布和压力变化，可以实现对流体流动的操控。

边界层控制在飞行器设计和汽车空气动力学中有着重要的应用，可以减少阻力、增加升力以及改善气动性能。

污染扩散在大气科学中，边界层理论被用于研究大气中污染物的扩散和传输现象。

通过分析边界层内的流动特性，可以预测污染物的传播范围和浓度分布，为环境管理和污染控制提供科学依据。

结论流体流动的边界层理论是研究流体流动基本原理和应用的重要工具。

第四章 边界层理论

第四章 边界层理论
描述不可压缩流体在边界 层中作稳态二维流动的微 分方程
普兰德首先发现，当Re较 大时，边界层的厚度<<x。 可以通过比较数量级简化 方程。
普兰德边界层方程
通过数量级比较得到的简化方程：
普兰德边 界层方程
u x u x 1 dP 2u x ux uy x y dx y 2 u x u y 0 x y
【例】沿平壁层流边界层的计算
温度为20℃的空气在常压下以5m/s的速度流过一块宽1 m的平板壁 面。试计算距平板前缘0.5m处的边界层厚度及进入边界层内的质量 流率，并计算这一段平板壁面的曳力系数与承受的摩擦曳力。假设 临界雷诺数Rexc=5×105。 解：
(1)判断边界层流型：20oC空气， 1.81105 Pa.s 1.205kg / m3 Re0.5 1.664 105 5 1050.5处的边界层为层流边界层
4.2曳力系数和范宁摩擦因数
圆柱体在流体中的运动：
Fd ' CD
u0
2
2
D
Fd’－流体对圆柱体所施加的总曳力（drag force） u0－圆柱体的运动速度 CD－曳力系数（drag coefficient） D－圆柱体的直径 球体或其他形状的物体在流体中的运动 u0 2 2 Fd Fd CD A CD 2 u0 2 A A－物体在垂直于它的运动方向的平面上的投影面积 流体在圆管中流动所受到的摩擦阻力，习惯上采用范宁摩擦因数： τs－流体流过管壁的剪应力 2 s f= f－Fanning friction factor ub2 ub－流体的主体流速
递过程和质量传递过程有着密切的关系。
边界层概念
Prandtl(1904)提出边界层概念，把统一 的流场，划分成两个区域，边界层和外 流区；其流体流动（沿流动方向和沿与 流动方向垂直的方向）有不同的特点。 边界层：流体速度分布明显受到固体壁 面影响的区域。 边界层的形成： 壁面处流体的“不滑脱”no-slip 流体的“内摩擦”作用 边界层厚度δ U＝00.99 U0

边界层理论

边界层理论

1•边界层理论概述 (1)1.1边界层理论的形成与发展 (1)1.1.1边界层理论的提出 (1)1.1 边界层理论存在的问题 (2)1.2边界层理论的发展 (2)2边界层理论的引入 (3)3边界层基础理论 (4)3.1边界层理论的概念 (4)3.2边界层的主要特征 (6)3.3边界层分离 (7)3.4层流边界层和紊流边界层 (9)3.5边界层厚度 (10)3.5.1排挤厚度 (11)3.5.2动量损失厚度 (11)3.5.2能量损失厚度 (12)4边界层理论的应用 (14)4.1边界层理论在低比转速离心泵叶片设计中的应用 (14)4.2边界层理论在高超声速飞行器气动热工程算法中的应用 (14)4.3基于边界层理论的叶轮的仿真 (15)参考文献 (17)1.边界层理论概述1.1边界层理论的形成与发展1.1.1边界层理论的提出经典的流体力学是在水利建设、造船、外弹道等技术的推动下发展起来的，它的中心问题是要阐明物体在流体中运动时所受的阻力。

虽然很早人们就知道，当粘性小的流体（像水、空气等）在运动，特别是速度较高时，粘性直接对阻力的贡献是不大的。

但是，以无粘性假设为基础的经典流体力学，在阐述这个问题时，却得出了与事实不符的“ D'Alembert之谜”。

在19世纪末叶，从不连续的运动出发，Kirchhoff ，Helmholtz，Rayleigh等人的尝试也都失败了。

经典流体力学在阻力问题上失败的原因，在于忽视了流体的粘性这一重要因素。

诚然，在速度较高、粘性小的情况下，对一般物体来说，粘性阻力仅占一小部分；然而阻力存在的根源却是粘性。

一般，根据来源的不同，阻力可分为两类：粘性阻力和压差阻力。

粘性阻力是由于作用在表面切向的应力而形成的，它的大小取决于粘性系数和表面积；压差阻力是由于物体前后的压差而引起的，它的大小则取决于物体的截面积和压力的损耗。

当理想流体流过物体时，它能沿物体表面滑过（物体是平滑的）；这样，压力从前缘驻点的极大值，沿物体表面连续变化，到了尾部驻点便又恢复到原来的数值。

边界层理论

边界层理论

边界层理论边界层理论始于20世纪50年代，是一种以社会学中的社会心理学为基础的理论。

由于受到社会中的文化差异的影响，社会的边界层不同于一般的社会结构，它是一种身份认同和社会化过程的实质性结构。

其主要内容包括边界层的组成、功能、社会定位和边界层的调整等。

边界层理论主要聚焦于社会层次之间的关系，侧重考察如何管控不同社会层次之间的实证关系，揭示边界层的特征和机理，也为不同社会层次的社会活动提供了一种新的研究框架。

边界层理论告诉我们，每一个社会都由不同的社会层次组成，而每一个社会层次都有它自己的特点，例如在国家层次，就存在不同国家之间的文化差异和经济利益分配差异；在社会机构层次，就存在社会经济地位差异等。

边界层是社会层次之间连接的桥梁，在不同层次上，边界层有着不同的功能。

首先，边界层能够承载社会分类信息，从而使每个社会层次的身份认同更加清晰，例如在民族层次上，边界层有着民族特征，即民族分类的功能，而在宗教层次上，边界层有着宗教的认同，也就是运用边界层的宗教特征来区分每一个宗教信仰。

其次，当边界层作用于不同社会层次之间时，它还具有一种吸引力，它能够将不同社会层次之间的交流促进，以此来实现平等和融合。

这种吸引力可以表现为模仿或认可他人的行为，获得他人的认可和关注，以此来拓展自身的社会地位，最终可以实现融合或社会化。

最后，边界层理论还提供了一些有效的措施来加强边界层的建设，首先，政策立法应该重视社会层次之间的不平等问题，加强社会层次之间的调整，如政府可以以财政补贴的形式来实现资源分配的公平，减少社会层次之间的不公平。

其次，政府需要加强文化教育，确保建立一种同理心的文化氛围，减少不同社会层次之间的文化冲突，从而让边界层的建设更加有效。

社会的发展和进步，不仅需要不同社会层次之间的动力，而且也需要有效的边界层，只有社会的边界层得到加强和完善，才能有效地联系不同的社会层次，推动社会的发展。

边界层理论给我们提出了一种新的观点，用于解读不同社会层次之间的联系，进而让边界层更加有效地联结不同的社会层次，从而为社会发展提供了全新的基础。

流体力学中的边界层理论

流体力学中的边界层理论

流体力学中的边界层理论流体力学是研究流体运动和相互作用的学科。

在流体力学中，边界层理论是一个重要的概念，它描述了流体靠近固体壁面时的流动特性。

本文将介绍流体力学中的边界层理论，从基本原理到应用实例，全面探讨这一理论的重要性和实际价值。

一、边界层现象的定义和意义在流体力学中，边界层是指流体流动中靠近固体表面的一层，其流动特性与远离边界的无限远处的流体不同。

边界层现象的产生和发展对于很多实际问题都具有重要意义。

例如，当空气流过汽车的外表面时，边界层的存在会对气流的分离和阻力产生影响。

准确理解和掌握边界层理论，对于优化设计和改善物体运动性能具有重要作用。

二、边界层理论的基本原理1. 平衡条件边界层理论的基本假设是边界层内的流动是定常流动和局部平衡的。

在这一假设下，可以利用物理量的守恒方程和牛顿运动定律来进行分析和计算。

2. 边界层方程边界层方程是描述边界层内流体运动的关键方程组。

它包括连续性方程、动量方程和能量方程。

这些方程考虑了流体内部各个物理量的平衡和变化，并通过求解边界层方程组可以得到流体在边界层内的运动状态。

3. 粘性效应粘性是边界层理论考虑的一个重要因素。

由于流体的粘性特性，边界层会出现剪切应力和速度剖面变化。

这些粘性效应对于固体表面的摩擦力和阻力产生重要影响，因此必须在边界层理论中加以考虑。

三、边界层理论的应用实例1. 空气动力学在航空航天工程中，边界层理论被广泛应用于翼型设计和气动力分析。

通过准确计算边界层内的流动特性，可以优化飞行器的升力和阻力性能，提高飞行效率。

2. 水力学在水力学领域，边界层理论被用于河流和水泥工程的设计和分析。

通过控制边界层内的水流运动，可以减小底摩擦阻力，提高水流的输送能力。

3. 汽车工程在汽车设计中，边界层理论被用于研究车体表面的空气流动。

通过优化车体形状和减小边界层厚度，可以降低空气阻力，提高汽车的燃油经济性。

四、结语流体力学中的边界层理论是研究流体流动与固体界面相互作用的重要理论框架。

工程流体力学 第六版 第7章 边界层理论

y y
1
2
1+ ? 0
1
? ~ 即：y ,
2 y 2 y y y x
y2 x2 y x
y
x y
x
x
x 2 x 2x
y x2 y2
2
12
1
1ε
1ε
1 1
1
1 12
1
2
简化N-S方程：
x
x x
y
x y
1
p x
v(
2 x x 2
2 x y 2
)
1
11
ε
1
1
1 （2 12
1
7.1.1 边界层概念 7.1.2 边界层内的流态
7.1 边界层概念
边界层：（1904年，第三届国际数学家学会，普朗特第一次提出）
实际流体绕过物体流动时，由于流体粘性的影响在物 体表面附近形成沿面的法线方向速度变化很快的薄层。
常见绕流现象
飞机/汽车阻力、 炮弹/球体飞行、 建筑、叶片绕流...
y 无黏性区
Fsx
p x
(
δ 0
ρυxdy )dx
动量：e
x
(
0
x dy )dx
e 边界层外边界上的速度
平板: υ∞ 曲面:υe(x)
流出动量 -流入动量 =
x
( δ 0
ρυx2dy )dx
υe
x
(
δ 0
ρυxdy )dx
➢ x方向的表面力：
AB面： p
y A
p 1 p dx
dl 2 x
θ
C
d
BD面： τwdx
即：(
p y
0)
，

传输原理-第六章 边界层理论


6.2 边界层微分方程
一、微分方程的简化
• 由于雷诺数很大时边界层相当薄，因此纳维-斯托克 斯方程得到若干重要的简化。对于流经平板的不可压 缩、稳定的二维流动，连续性方程为：
x y 0
x y
• 又因为质量力可以忽略，因此纳维-斯托克斯方程如下：
x
x
x
y
x
y
1
P x
2x
x2
2x
y2
x
y
• 下图中的整个流场可划分为边界层，尾迹流和势流三
个区域。III区是有流体向右流动的，图中画成空白是
为了与另外两个区域区分。
III
υ
υ
I
II
6.1 边界层理论的基本概念
二、边界层的厚度
• 一般规定，边界层厚度δ是主体流动速度99%处到平 板表面的距离。下图给出流体流过一固定平板的边界 层厚度δ的变化情况，板的长度记为L。在平板的前缘 o处(称为驻点)，边界层厚度为零，在流体流动的方向 上，边界层厚度逐渐增加。
第六章 边界层理论
第六章 边界层理论
• 6.1 边界层理论的基本概念 • 6.2 边界层微分方程 • 6.3 冯·卡门动量积分方程
6.1 边界层的基本概念
边界层理论建立的意义
• 雷诺数很大时，纳维-斯托克斯方程中的黏性项 与惯性项相比是很小的，黏性项的作用可以忽略 不汁，因此纳维-斯托克斯方程就简化为理想流 体的欧拉方程。在这样的情况下，流体运动的阻 力等于零，而这显然违背事实。历史上，这个矛 盾被称为达朗贝尔之迷，并一度使人们对理想流 体模型莫衷一是。
~ 1
x Rex
或
~
x x Rex
式中
Rex
x

边界层理论知识点总结

边界层理论知识点总结边界层是指在地表和自由大气之间存在着较为复杂的物理、化学、动力和能量过程的气体层，其厚度一般在几十米到几百米之间。

边界层的存在对于大气环流、气候、水循环等方面都有着重要的影响。

边界层理论是研究边界层的物理过程和结构的学科，在气象学、地理学、环境科学等领域都有着重要的应用。

边界层的结构边界层的结构是指边界层内部的物理特征和过程。

一般来说，边界层的结构可以分为水平结构和垂直结构两个方面。

水平结构在地表上，由于地形的不同，边界层的结构也会有所不同。

在平坦地区，边界层结构比较简单，可以分为地表边界层和大气边界层两部分。

地表边界层是指在地表之上0-1000米内的边界层，大气边界层是指在地表之上1000米以上的边界层。

在山地或者海洋等地形复杂的地区，边界层的结构也会有所不同，有时候边界层内部会出现多层结构。

垂直结构边界层内部的垂直结构一般可以分为三层。

地表边界层（0-100米）是指最近地表的一层，其内部的风速和风向受到地表粗糙度影响较大。

中层边界层（100-1000米）是指地表上方100-1000米的一层，其内部的风速和风向受到大气稳定度影响较大。

大气边界层（1000米以上）是指在1000米以上的一层，其内部的风速和风向受到大气环流影响较大。

边界层的动力过程边界层的动力过程是指边界层内部的气体动力学过程，主要包括湍流、辐射、湍流输送、地转偏向、辐散、螺旋上升等过程。

湍流湍流是边界层内部流体的一种不规则运动状态，其特点是速度、密度和压力都不断发生变化，同时也存在着不规则的旋转运动。

湍流是边界层内部动能输送和质量输送的重要机制。

辐射辐射是指太阳光的热辐射在地表和大气中的传播和吸收过程。

在白天，地表吸收太阳光，导致地表温度升高，然后通过热传导和对流作用将热量传递给大气，形成边界层内部的热辐射。

在晚上，地表失去热量，导致地表温度下降，然后通过热传导和对流作用将热量传递给大气，形成边界层内部的冷辐射。

流体力学第六章边界层理论(附面层理论)

减阻和节能
通过减小边界层的阻力，降低流体机械的能耗，提高运行效率。
流动分离控制
控制边界层的流动分离，防止流体机械中的流动失稳和振动，提 高设备稳定性。
流体动力学中的边界层效应
流动特性的影响
边界层内的流动特性对整体流动行为产生重要影响，如湍流、分离 流等。
流动阻力
边界层内的流动阻力决定了流体动力学的性能，如流体阻力、升力 等。
在推导过程中，需要考虑流体与固体表面之间的相互作用力，如粘性力和压力梯 度等，以及流体内部的动量传递和能量传递过程。
边界层方程的求解方法
边界层方程是一个复杂的偏微分方程，求解难度较大。常用的求解方法包括分离变量法、积分变换法、有限差分法和有限元 法等。
分离变量法是将多维问题简化为多个一维问题，通过求解一维问题得到原问题的解。积分变换法是通过积分变换将偏微分方 程转化为常微分方程，从而简化求解过程。有限差分法和有限元法则是将偏微分方程离散化，通过求解离散化的方程组得到 原问题的近似解。
边界层内的流动可以从层流转变为湍流，或从湍 流转为层流。
边界层内的流动状态
层流边界层
流速在物体表面附近呈现平滑变化的流动状态。
湍流边界层
流速在物体表面附近呈现不规则变化的流动状态。
混合流动状态
边界层内的流动状态可以是层流和湍流的混合状态。
03
边界层方程与求解方法
边界层方程的推导
边界层方程是流体力学中的重要方程，用于描述流体在固体表面附近的流动行为 。其推导基于Navier-Stokes方程，通过引入边界层假设，即认为在靠近固体表 面的薄层内，流体的速度梯度变化剧烈，而远离固体表面的流体则可以视为均匀 流动。
展望
随着科技的不断进步和研究的深入，边界层理论在未来 有望取得以下突破。首先，随着计算能力的提升，更加 精确和可靠的数值模拟方法将得到发展，这有助于更好 地理解和预测复杂流动现象。其次，随着实验技术的进 步，将能够获得更高精度的实验数据，为理论模型的发 展提供有力支持。最后，随着多学科交叉研究的深入， 将能够从不同角度全面揭示流体流动的内在机制，推动 流体力学理论的进一步发展。
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6.95 5 10 1.965 4 0.15 10 3
3
从表12-1中，用内插法，查得

vx ' f ( ) 0.619 U
所以 Vx ＝0.619Ｕ＝4.3ｍ/ｓ
（2）按上例条件，求ｘ＝３ｍ处的边界层厚度δ
解:
按定义边界层外边界上速度 Vx=99％Ｕ
查表12-1，找出 由
v y ~
v 2v 1 y x ~ 1， ~ , 2 x y v y ~ , x 2v y ~ 2 x
v 1 x ~ y
2v 1 x ~ 2 2 y
化简后为
vx vx 2 vx 1 p vx vy x y x y 2 p 0 y v y vx 0 x y
由于f和η 均为无量纲量，且在方程及边界 条件中不显含ν 及Ｕ，故所得结果可以一劳永逸 地应用。 表12-1给出问题的数值解，其中
vx f ( ) U
'
就
是边界层内无量纲的速度分布。
例7.1
本例说明上表12-1的用法。
(1)
欲求边界层内点（x,y）的速度Vx（x,y）
U 可将ｘ及ｙ的值代入 y x 中得出η 值，由
LU 2
Re L
b
总摩擦阻力系数Ｃｆ由下式确定：
1.328 Cf 1 2 Re L 2 U bL
L
Rf
（12-21)
为按平板板长计算的雷诺数。算出 式中 Re Re
UL

摩擦阻力系数后，可确定平板层流边界层情况 下的摩擦阻力为：
1 2 R f C f U bL 2
(12-22)
1 p p p ( p dx)d ( p dx)( d ) 0 dx 2 x x p dx 0 dx x
式中略去了二阶小量
可得到定常流动条件下卡门动量积分方程式：
x


0
v x dy U x
2


0
p v x dy 0 x
vx ' f ( ) df / d U U y x
(12-18)
将上式代入边界层方程，有
2 f ff 0
''' ''
(12-20)
f满足的是三阶非线性常微分方程 边界条件为： η ＝０， f＝０， f′＝０
η →∞， f′＝1
非线性的微分方程，得不到解析解。
采用级数展开办法，或者直接进行数值积分。
' f ( ) 此值从上表中找出相应的
则
vx ( x, y) U f ()
'
设 U=25 km/h，ν =0.15cm2/s, x=3m,ｙ=5mm， 求：Vx＝？
解：U=25×1000/3600=6.95m/s, ν =0.0015m2/s, x=3m, y=0.005m,
代入η 中得：
Re kp ( Ux

) kp
Uxkp

5 105
层流边界层转为湍流边界层转捩点的位置坐标
xkp 5 10
5

U
（12-1）
§12-2
边界层基本微分方程
粘性不可压缩流体,不计质量力，定常流过 小曲率物体，物体表面可近似当作平面。 取物面法线为ｙ轴。在大Re数情况下的边界 层流动有下面两个主要性质： 1) 边界层厚度较物体特征长度小得多，即 1
在边界层内：ｐ=ｐ(x)，ｖｘ=ｖｘ(y) δ =δ (x)
方程两个积分都只是ｘ的函数，则有
d 2 d dp v x dy U v x dy 0 0 dx dx 0 dx
（12-23）
这就是边界层动量积分方程，对层流和湍流 边界层都能适用。
式中未知数有ｖｘ，τ 0和δ 三个。求解方程
（12-4）
边界条件： ｙ＝０，Vｘ＝Vｙ＝０； ｙ＝δ ，Vｘ＝Ｕ（ｘ）。
上式为边界层基本微分方程（Prandtl方程）。
讨论： Prandtl边界层方程中第二个方程：
p 0 y
说明了什么？
p0 p1 p2 p1= p2 = p3 = p0
p3
Prandtl边界层方程的求解 Blasius解----顺流放置无限长平板上的层流 边界层流动。 均匀来流平行于平板，ｘ轴平行于板面， 原点在平板前缘， 平板极薄且无曲度， 边界层外缘处速度 为来流速度Ｕ。沿 边界层外缘上各点 dp 上压力相同， 0 即
虽然边界层基本微分方程比N-S方程要简单
得多，但求解问题仍有很大困难尚且如此之大，
因此,发展求解边界层问题的近似方法便具有很 大的理论与实际意义。 Karman动量积分方程方程，就是一种近似求 解边界层问题的方法。
§12-3
边界层动量积分方程
应用动量定理来研究边界层内单位时间内 沿ｘ方向的动量变化和外力之间的关系。 设流动定常 控制体边界ABCD
于是
0 0.332
U 2
Re x
上式可看出平板层流边界层局部摩擦切应力
与ｘ坐标的平方根成反比的规律随着ｘ的增
加而减小。
现计算整个平板上总摩擦阻力。设板长为 Ｌ，板宽为ｂ，则平板单面总摩擦阻力是：
R f 0bdx b 0.332
0 0 L L
U 3
x
dx 0.664
边界层： 在固体壁面附近，显著地受到粘性
影响的这一薄层。 从边界层厚度很小这个前提出发，Prandtl率先
建立了边界层内粘性流体运动的简化方程，开创
了近代流体力学的一个分支——边界层理论。 均匀来流绕一薄平板流动，微型批托管测得 沿平板垂直方向的速度分布如下图：
与来流速度相同的量级,U99％ 均 匀 来 流 速 度
算边界层。
（3）根据边界层厚度极薄的基本假设，可将N-S 方程化简，获得边界层的基本微分方程。
边界层内的流动状态：
层流边界层，湍流边界层均存在粘性底层
（层流底层） ，其厚度与Re有关。
层流边界层转变为湍流边界层的判别准则：
雷诺数
Re Ux

ｘ为离平板前缘点的距离
对于平板，层流转变为湍流的临界雷诺数为：
要补充两个关系式： (1)边界层内的速度分布Vｘ＝Vｘ(y） 一般由经验确定，与实际符合越好，计算结果 就越精确,这是求解边界层问题的关键。 （2）切应力与边界层厚度δ 的关系 即τ 0 ＝τ 0（δ ）
两个厚度: 动量损失厚度 ，排挤厚度
拉格朗日积分改写为：
dp dU U dx dx
dx
上述边界层方程简化为：
vx vx 2 vx vx vy x y y 2 v y vx 0 x y
（12-5）
边界条件： ｙ＝０，Vｘ＝０，Vy＝０； ｙ→∞，Vｘ＝Ｕ。
严格上，速度从零增至Ｕ须经过无限远距
离，近似认为ｙ＝δ ，Vｘ＝U。
具有Blasius相似解:
因为
dp dU dU U dy Udy dx dx 0 dx 0 d d dU U vx dy Uvx dy vx dy dx 0 dx 0 dx 0
将这些结果代入（12-23）式得：
d 2 d dU v x dy Uvx dy dx 0 dx 0 dx
作用在该控制体上沿ｘ方向外力： AB面:
PAB p P CD PAC p (p dx )( d ) x 1 p (p dx ) d 2 x
CD面:
AC面:
A,C 两点的平均压力
ＢＤ面上作用在流体上的总切应力为：
FBD＝－τ 0dx
该控制体上沿ｘ方向诸外力之和为：
U y x
x
vx 99% 时，η ＝5, U
可得
0.15 104 3 5 5 0.127m 1.27cm U 6.95
板面上的切应力0 由牛顿内摩擦定律
vx 0 y
y 0
U '' U f (0) x
按照表12-1，f″（0）=0.332,
单位时间内经过ＡＢ面流入的质量和带入的 动量分别为：
mAB ux dy
0

2 K AB ux dy 0

单位时间内流出ＣＤ面的质量和动量分别为：
mCD K CD ( vx ) [ vx dx]dy 0 x 2 2 v x dy dx v x dy 0 0 x
v y vx 0 x y
连续性方程
引进特征长度Ｌ、特征速度Ｕ，将方程中 的各物理量无量纲化：
x x , L y y , L vx v , x U v y vy U , p p U 2
将其代入N-S方程，整理后得：
2 2 v v v v p 1 x x x x v v ( ) x y 2 2 x y x Re x y 1 1 '2 '2 1 1 ' ( ) 1 '2
L
2)边界层内粘性力和惯性力具有相同的数量级
以此作为基本假定，将N-S方程（二维）化简：
vx vx vx v x 2 vx 2 vx 1 p vy ( ) 2 2 x y x x y v y x vy v y 2 vy 2 vy 1 p ( ) 2 2 y y x y
边界层的概念
N-S方程理论上完备但求解困难。解决(求解) 工程实际问题大多局限于小雷诺数流动问题。 高Re时(量级在10６～10９的范围),粘性力与惯 性力相比是很小的。 1904年，L.Prandtl指出，对于粘性很小的流 体(如空气、水），粘性对流动的影响仅限于贴 近固体表面的一个薄层内，这一薄层以外，粘性 完全可以忽略。