激光原理与技术总结共34页
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激光原理总结⼀共四章§Chapter 1爱因斯坦系数/激光产⽣条件/激光结构/激光优点1. ⾃发辐射: 上能级粒⼦,⾃发地从E2能级跃迁到E1能级,并辐射出光⼦2. 受激辐射: 上能级粒⼦,遇到能量等于能级差的光⼦,在光⼦激励下,粒⼦从E2能级跃迁到E1能级,并辐射出⼀个与⼊射光⼦完全相同的光⼦3. 受激吸收: 下能级粒⼦,遇到能量等于能级差的光⼦,在光⼦激励下,粒⼦从E1能级跃迁到E2能级,并吸收⼀个⼊射光⼦三个爱因斯坦系数:dn21=A21n2dt(⾃发辐射)dn′21=B21n2ρv dt(受激辐射)dn12=B12n1ρv dt(受激吸收)三个爱因斯坦系数的关系:A21 B21=8πhν3 c3B12g1=B21g2粒⼦数反转分布状态:dn′21 dn12=g1n2g2n1>1受激辐射⼤于受激吸收,打破波尔兹曼分布。
此时可称“得到增益”。
⽽普通情况下,受激辐射/⾃发辐射较⼩(计算参看讲义)。
总结:产⽣激光的基本条件是“粒⼦数反转分布和增⼤⼀⽅向上的光能密度”激光器的基本结构:1. ⼯作物质:增益介质/粒⼦数反转/上能级为亚稳态2. 激励装置:能源/光/电3. 谐振腔:反馈/光强/模式三能级系统:亚稳态寿命长,阈值⾼,转换效率低。
如红宝⽯激光器四能级系统:阈值低,连续运转,⼤功率。
如He-Ne激光器的优点:1. 相⼲性好:受激辐射的光具有相⼲性,相⼲长度L c=λ2Δλ,相⼲时间τ=L cc2. ⽅向性好:谐振腔3. 单⾊性好4. 亮度⾼:受激辐射的光强⼤§Chapter 2稳定性/模式分析/⾼斯光束腔的分类参考Ch2-P1光腔的稳定性条件:傍轴模在腔内往返⽆限多次不逸出腔外,数学形式如下g 1=1−L R 1,g 2=1−L R 20≤g 1g 2≤1按照稳定性得到三种腔♥0<g 1g 2<1稳定腔♥g 1g 2=0org 1g 2=1临界腔♥g 1g 2<0org 1g 2>1⾮稳腔 ♥ ♥ ♥ ♥♥ ♥ bbx ♥ nnx 图解法判断腔的稳定条件Ch2-P2⽤上述条件判断各种腔的稳定性,注意曲率R 的⽅向"凹⾯向着腔内时(凹⾯镜),R >0;凸⾯向着腔内时(凸⾯镜),R <0"。
•激光基本原理•激光器类型及技术•激光束特性及控制技术目录•激光与物质相互作用•激光测量与检测技术•激光通信与信息处理技术•激光安全与防护技术光的自发辐射与受激辐射自发辐射原子或分子在没有外界作用下,由于自身能级的不稳定性而自发地从高能级向低能级跃迁,同时发射出一个光子的过程。
受激辐射原子或分子在外界光子的作用下,从高能级向低能级跃迁,同时发射出一个与入射光子完全相同的光子的过程。
区别与联系自发辐射是随机的,而受激辐射是确定的;自发辐射产生的光是非相干的,而受激辐射产生的光是相干的。
光放大当外来光信号通过激光工作物质时,受激辐射产生的光子与入射光子具有相同的频率、相位、传播方向和偏振状态,从而实现光信号的放大。
粒子数反转在激光工作物质中,高能级上的粒子数多于低能级上的粒子数,形成粒子数反转分布。
实现方法通过泵浦源提供能量,使激光工作物质中的粒子被激发到高能级,形成粒子数反转分布。
粒子数反转与光放大产生条件特性应用领域030201激光的产生与特性晶体激光器玻璃激光器光纤激光器He-Ne 激光器CO2激光器以氦气和氖气作为工作气体,产生红色可见光激光,常用于精密测量和准直。
Ar+激光器染料激光器液体激光核聚变半导体激光器边发射半导体激光器面发射半导体激光器采用垂直腔面发射结构,具有低阈值电流、圆形光束和易于集成等特点,适用于光通信和光互连等领域。
激光束的传输与聚焦激光束的传输特性01激光束的聚焦原理02激光束的聚焦技术03介绍评价激光束质量的常用参数,如光束直径、发散角、光强分布等。
激光束质量评价参数阐述实验测量和数值模拟等方法在激光束质量评价中的应用。
激光束质量评价方法分析激光束质量对激光加工、光通信、激光雷达等应用的影响。
激光束质量对应用的影响激光束的质量评价激光束的控制与整形激光束控制技术激光束整形技术激光束控制与整形的应用激光与物质相互作用的基本过程激光束在物质中的传播激光与物质相互作用的机理激光与物质相互作用的特点1 2 3激光加工的基本原理激光加工的应用领域激光加工的优势激光加工原理及应用利用激光的高能量密度和生物效应,对生物组织进行照射,以达到治疗疾病的目的。
激光原理与技术课件课件激光原理与技术课件一、引言激光作为一种独特的人造光,自20世纪60年代问世以来,已经在众多领域取得了举世瞩目的成果。
激光原理与技术已经成为现代科学技术的重要组成部分,并在光学、通信、医疗、工业加工等领域发挥着重要作用。
本课件旨在阐述激光的基本原理、特性以及应用技术,使读者对激光有更深入的了解。
二、激光的基本原理1.光的粒子性与波动性光既具有粒子性,也具有波动性。
在量子力学中,光被视为由一系列光子组成的粒子流,光子的能量与频率成正比。
而在波动光学中,光被视为一种电磁波,具有频率、波长、振幅等波动特性。
2.光的受激辐射受激辐射是指处于激发态的原子或分子在受到外来光子作用后,返回基态并释放出一个与外来光子具有相同频率、相位、传播方向和偏振状态的光子。
这个过程是激光产生的核心原理。
3.光的放大与谐振在激光器中,通过光学增益介质实现光的放大。
当光在增益介质中往返传播时,不断与激发态原子或分子发生受激辐射,使光子数不断增加。
同时,通过谐振腔的选择性反馈,使特定频率的光得到进一步放大,最终形成激光。
三、激光的特性1.单色性激光具有极高的单色性,即频率单一。
这是由于激光器中的谐振腔对光的频率具有高度选择性,只有满足特定频率的光才能在谐振腔内稳定传播。
2.相干性激光具有高度的相干性,即光波的相位关系保持稳定。
相干光在传播过程中能形成稳定的干涉图样,广泛应用于光学检测、全息成像等领域。
3.方向性激光具有极高的方向性,即光束的发散角很小。
这是由于激光器中的谐振腔对光的传播方向具有高度选择性,只有沿特定方向传播的光才能在谐振腔内稳定传播。
4.高亮度激光具有高亮度,即单位面积上的光功率较高。
这是由于激光的单色性、相干性和方向性使其在空间上高度集中,从而具有较高的亮度。
四、激光的应用技术1.光通信激光在光通信领域具有广泛应用,如光纤通信、自由空间光通信等。
激光的高单色性、相干性和方向性使其在传输过程中具有较低的信号衰减和干扰,从而实现高速、长距离的数据传输。
第3章:激光纵模:每一个q值对应有正反两列沿相反方向传播的同频率光波两列光波的结果,将在腔内形成驻波。
谐振腔形成的每一列驻波称为一个纵模。
激光谐振腔的谐振频率主要决定于纵模序数Vmnq=qc/2μL.腔内两个相邻纵模频率之差为纵模的频率间隔:△Vq=Vq+1-Vq=c/2μL.激光纵模:激光的模式也常采用微波中标志模式的符号来标记,极为TEMmnq,其中TEMoo是基横模。
激光横模:在激光谐振腔存在的稳定的横向分布,就是自再现模,通常称为横模。
m、n的值正好分别等于光强在x,y方向上的节线(光强为0的线)数目,而且由Fm (X)和Fn(Y)函数的机制分布看出,m、内的值越大,光场也越向外扩展。
基横模行波输出在与光束前进方向的垂直平面上的强度呈高斯型分布,通常称为高斯光束。
高斯光束与普通光束有很大区别,它的传播方向性好很好,同时也会不断的发散,其发散的规律不同于球面波,在传播过程中她的波面曲率一直在变化,但是永远不会变成0,除光束中心外,高斯光束并不沿直线传播。
高斯光束的强度分布:在z处基膜的有效截面半径w (z)=根号下λL[1+(2z/L) ²]/2π。
在共焦腔中心(z=0)的截面内光斑有极小值束腰半径:Wo=Ws/根号2=根号下λL/π除以根号2;在共焦腔的焦平面上,束腰半径Wo最小。
该处称为高斯光束的“光腰”或“束腰”。
基膜光斑尺寸:Ws=根号下Xs ²+Ys²=根号下λL/π。
高斯光束共焦场的相位分布由相位函数φ(x,y,z)描述,φ(x,y,z)随坐标而变化,与腔的轴线相交于Zo的等相位面的方程为:φ(x,y,z)=φ(0,0,Zo),则偏离实际广州的程度Z-Zo=(根号下Ro²-(x²+y²))-Ro。
当zo>0时,Z-Zo<0;当Zo<0时,Z-Zo>0.这就表示,共焦场的等相位面都是凹面向着腔的中心(z=0)的球面。
激光原理与技术期末总复习第1章1.激光产生的必要条件(粒子数反转分布)2.激光产生的充分条件(在增益介质的有效长度内光强可以从微小信号增长到饱和光强)3.饱和光强定义:使激光上能级粒子数减小为小信号值的1/2时的光强为饱和光强4.谱线加宽的分类:均匀加宽和非均匀加宽两种加宽的本质区别?5激光器泵谱技术的分类:直接泵谱缺点:首先从基态E1到激光上能级E3往往缺乏有效途径,即B13(对光泵浦)或σ13(对粒子泵浦)太小,难以产生足够的增益;其次即使存在E1 E3的有效途径,但同一过程可能存在由E1到激光下能级E2的有效途径,结果是W12/W13太大难以形成粒子反转分布。
这些缺点是直接泵浦方式对很多激光器来说是不适用的。
间接泵谱:分为自上而下、自下而上和横向转移三中方式)间接泵谱的优点:首先,中间能级具有远大于激光上能级的寿命,且可以是很多能级形成的能带,因而,Ei 上很容易积累大量的粒子;其次,在有些情况下,将粒子从基态激发到Ei 的几率要比激发到Eu 的几率大得多,这就降低了对泵浦的要求;最后,依据选择定则,可以使Ei 向Eu 的弛豫过程比Ei 向激光下能级Ei 的弛豫过程快得多6..频率牵引有源腔中的纵模频率总是比无源腔中同序数频率更接近工作物质的中心频率7.能画出激光工作物质三能级系统能级图,说明能级间粒子跃迁的动态过程?8.当粒子反转数大于零时,在激光谐振腔中能够自激振荡吗?为什么?9. 激光的特性(单色性、方向性、相干性和高亮度)10. 证明光谱线型函数满足归一化条件证明: ⎰⎰⎰+∞∞-+∞∞-+∞∞-====1)()()(ννννννd g I d Ig d I I则 11.激光器的输出特性。
(43页)???第2章1.光学谐振腔的分类和作用分类:能否忽略侧面边界,可将其分为开腔,闭腔以及气体波导腔按照腔镜的形状和结构,可分为球面腔和非球面腔是否插入透镜之类的光学元件,或者是否考虑腔镜以外的反射表面,可以分为简单腔和符合腔 u u u u S h A c h I τσντνπν11228==)211(2121111τττπν++++=∆∑∑u jj i ui H A A N D M T Mc kT 072/120)1016.7(])2(ln 2[2ννν-⨯==∆⎰+∞∞-=1)(ννd g根据腔中辐射场的特点,可分为驻波腔和行波腔从反馈机理的不同,可分端面反馈腔和分布反馈腔根据构成谐振腔反射镜的个数,可分为两镜腔和多镜腔作用:①提供轴向光波模的光学反馈;②控制振荡模式的特性2.光学谐振腔的损耗分类:几何损耗、衍射损耗、输出腔镜的透射损耗和非激活吸收、散射等其他损耗计算:单程损耗:12m βδ==D 为平平腔镜面的横向尺寸(反射镜的直接)β两镜面直接的小角度L 两镜面直接的距离(腔长))单程衍射p59开始带图3.推导平平腔的两个相邻纵模的频率间隔证明:4.以平-平腔为例理解光学谐振腔横模的形成过程5. 用g 参数表示的谐振腔稳定性条件6..高斯光束高斯光束既不是平面波、也不是一般的球面波,在其传播轴线附近可以近似看作是一种非均匀高斯球面波。