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操作冲击电压下空气间隙击穿的特点

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2.4冲击电压下气体的击穿过程

2.4冲击电压下气体的击穿过程

一、雷电冲击电压下空气的击穿电压 （一）、标准冲击电压波形
为了检验绝缘耐受冲击电压的能力，在实验室中可以利用冲击电压发 生器（图1-28）产生冲击电压，以模拟实际产生的过电压。为了使 得到的结果可以互相比较，需规定标准波形。 模仿雷电及操作过电压等
冲击电压 发生器
冲击电压的电源装臵，主
要用于绝缘冲击耐压及介 质冲击击穿、放电等试验。
3.雷电冲击电压
脉冲性质电压
4.操作冲击电压
2.4
冲击电压下气体的击穿过程
电力系统中冲击电压是指作用时间短暂的电压，它包括雷电冲击电 压和操作冲击电压。
雷电冲击电压是由雷云放电引起的，其持续时间极短，只有约几个 微秒到几十个微秒，与击穿所需的时间相当； 操作冲击电压是指当电力系统在操作或发生事故时，因状态发生突 然变化引起电感—电容回路的振荡产生的过电压，其作用时间介于 雷电冲击电压与工频电压之间。 由于冲击电压的作用时间短暂，故空气间隙在冲击电压作用下的击 穿具有与持续电压作用下不同的特点。
（二）、放电时延
升压时间t0：电压从零升高到静态击穿 电压U0所需的时间 。 统计时延ts：从电压升到U0的时刻起到 间隙中形成第一个有效电子的时间 。 具有分散性。 放电形成时延tf：从形成第一个有效电 子的时刻起到间隙完全被击穿的时间 。
击穿时间:从开始加压的瞬时起到间隙完全击穿为止的时间 tb=t0+ts+tf
1000 800 4
Ub / kV
600 3 400 2 200 1 50 100
5
0
150 200 d /cm
250
300
350
1-球极直径D=12.5cm；2-D=25cm；3-D=50cm； 4-D=75cm；5-“棒-板”气隙（虚线）

4、气隙的击穿特性

4、气隙的击穿特性

4.1、不同电场气隙伏秒特性比 较
a、极不均匀电场（大间隙） 平均击穿场强较低，放电时延较 长，只有大大提高电压，才能缩短放 电时延。 伏秒特性曲线A向左上角上翘 b、稍不均匀电场（小间隙） 间隙各处场强相差不大，一但出 现电离，很快贯穿整个间隙，放电时 延短。 伏秒特性曲线 B 只能在很小的时间 内向上翘
b、不同于极不均匀电场，一旦出现自持放电，立即导
致气隙击穿，而不发生电晕现象 c、稍不均匀电场不对称时，虽有极性效应，但不明显 d、击穿电压和电场不均匀程度有极大关系，越均匀击 穿电压越高
直径为D 的球隙的击穿电压Ud 与气隙距离d 的关系
a、当d <D/4时，电场相 当均匀，其击穿特性与
均匀电场相似，直流、
气隙击穿特性的影响因素：
气体种类：空气和高介电强度气体（SF6气体）
电压种类：持续作用电压（直流、交流）；冲击电
压（雷电冲击、操作冲击）
电场分布：电极形状、间隙距离、电压极性；当间
隙距离相同时，电场越均匀击穿电压越高
气体状态：一般要折算到标准大气状态
第三节 空气间隙在各种
电压下的击穿特性
一、持续作用电压下气隙的击穿特性
2、放电时延
t L tS t f
统计时延 t s ：从电压达到 U s 的瞬时 起到气隙出现第一个有效电子止 放电发展时间 t f ：从形成第一个有效 电子的瞬时起到到气息完全击穿止
Us
升压时间 t0 ：电压从零升到静态击穿 电压 U 的时间
s
放电时延特点： a、小间隙、均匀场：t L 短， t s占主要部分
工频交流（也包括冲击 电压）作用下的击穿电 压大致相同； b、当d >D/4时，电场不
均匀度增大，击穿电场

0.1mm空气间隙击穿电压

0.1mm空气间隙击穿电压

0.1mm空气间隙击穿电压在电力系统中，空气间隙的击穿电压是一个重要的参数。

它决定了电力系统在正常运行时的安全性和可靠性。

本文将详细讨论0.1mm空气间隙的击穿电压。

一、空气间隙击穿电压的基本概念空气间隙击穿电压是指在一定条件下，空气间隙中的电场强度达到临界值，导致空气中的气体分子发生电离，形成导电通道，从而使间隙导通。

这一过程需要足够高的电压，以克服空气分子的绝缘能力。

二、影响空气间隙击穿电压的因素1. 空气间隙的长度：空气间隙的长度对击穿电压产生显著的影响。

通常来说，间隙的距离越短，击穿电压就会越高。

这是因为，在相同的电场强度下，短间隙中的气体分子数量相对较少，因此需要更高的电压才能使其电离。

这个现象可以通过气体放电理论进行解释，当间隙距离缩短，电场强度增大，气体分子更容易被电离，从而引发放电现象。

2. 空气间隙的形状：空气间隙的形状也是影响击穿电压的重要因素。

一般来说，狭缝形状的间隙相比平板形状的间隙更容易击穿。

这是因为在狭缝形状的间隙中，电场强度分布更加不均匀，局部区域的电场强度更高，因此更容易引发气体分子的电离。

这个现象可以通过计算电场分布和气体分子的电离率来进一步解释。

3. 空气的温度和压力：空气的温度和压力也会影响其绝缘能力。

随着温度的升高，空气分子的热运动加剧，更容易被电离。

而随着压力的升高，空气分子的密度增加，绝缘能力提高，击穿电压也会相应升高。

这个现象可以通过分子热运动理论和气体放电理论进行解释，温度升高使得气体分子的热运动加剧，更容易被电离；而压力升高使得气体分子的密度增加，绝缘能力提高，击穿电压相应升高。

4. 电压作用时间：电压作用时间也是影响空气间隙击穿电压的一个重要因素。

在短时间内施加高电压，空气间隙可能来不及发生电离就结束了电压作用。

而在长时间的作用下，空气间隙有足够的时间发生电离，击穿电压相应降低。

这个现象可以通过电离理论和放电现象进行研究，短时间内施加高电压可能不足以引发空气间隙的电离；而在长时间的作用下，空气间隙有足够的时间发生电离，击穿电压相应降低。

【高电压技术】第6讲 气隙的击穿特性

【高电压技术】第6讲 气隙的击穿特性
、操作冲击电压 大气条件：气压、温度、湿度
一、气隙的击穿时间
最低静态击穿电压U0
击穿时间tb
升压时间t0 、统计时延ts 、放电发展时间tf 、放电时 延 tl
短间隙(1厘米以下)
tf<<ts ，平均统计时延
较长的间隙中
tl主要决定于tf
间隙上外施电压增加，放电 发展时间也会减小
tb t0 ts t f
600
约 为 4.5kV/cm ； 棒 具 有
负极性时约为l0kV/cm 300
棒—棒间隙的平均击穿 场强约为4.8~5.0kV/cm 0 100
d (cm
200 300
2. 工频电压下的击穿电压
击穿在棒的极性为正、电压达到幅值时发生 除了起始部分外，击穿电压和距离近似直线关系 棒—棒间隙的平均击穿场强约为5.36kV/cm(幅值)，棒—
tl ts t f
持续作用电压
直流电压、工频电压
与电压的变化速度相比，放电发展所需时 间可以忽略不计 。当气体状态不变时，一定 距离的间隙的击穿电压具有确定的数值，当间 隙上的电压升高达到击穿电压时，间隙击穿
非持续作用电压 操作过电压、雷电过电压
持续时间极短（以微秒计），放电发展速 度不能忽略不计，间隙的击穿特性具有新的特 点
板间隙的约为4.8kV/cm(幅值) “饱和现象” ：距离加大，平均击穿场强明显降低，棒—
板间隙尤为严重 d＝1m， 5 kV/cm d＝l０m，2 kV/cm
三、雷电冲击电压下空气的击穿电压 及伏秒特性
1. 雷电流是冲击波形的，故由雷闪放电引起 的高电压也具有冲击波形
2. 雷电冲击电压标准波形
Tl＝1.2 s（ 30%） T2＝50 s（ 20%）

高电压工程基础(第3章)

高电压工程基础(第3章)

• • • •
3. 采用高气压 • 巴申定律 • 需要设备外壳的密封性和机械强度提出很高的要求 4. 采用高抗电强度的气体 • 在气体电介质中，有一些含卤族元素的强电负件气 体，如六氟化硫(SF6)、氟里昂(CCl2F2)等，因其具有 强烈的吸附效应。所以在相同的压力下具有比空气高 得多的抗电强度．因此被称为高抗电强度的气体。 5. 采用高真空 • 真空间隙的击穿电压大致与间隙距离的平方根成正比
• 3.伏秒特性 • 工程上用气隙击穿期间出现的冲击电压的最大值和放电时 间的关系来表征气隙在冲击电压下的击穿特性，称为伏秒 特性。 • 实际上，由于放电时间的分散性．在每一电压下可得到 一系列放电时间。所以伏秒特性曲线是一个带状区域、通 常使用的是平均伏秒特性曲线。 • 均匀和稍不均匀电场气隙的伏秒特性曲线比较平坦，其放 电形成时延较短，比较稳定， • 极不均匀电场气隙的伏秒特性曲线比较陡峭。 • 保护设备（避雷器或间隙）需要伏秒特性曲线尽可能平坦， 并且位于被保护设备的伏秒特性之下且二者永不相交。
第三章 气体电介质的击穿特性
• 根据气体放电理论，可以说明气体放电的基本物 理过程．有助于分析各种气体间隙在各种高电压 下的放电机理和击穿规律。但由于气体放电的发 展过程比较复杂．影响因素较多，气隙击穿的分 散性较大，所以要想利用理论计算的方法来获取 各种气隙的击穿电压相当困难。因此通常都是采 用试验的方法来得到某些典型电极所构成的气隙 在各种电压下的击穿特性，以满足工程设计的需 要。 • 气隙的电场形式对气隙的击穿特性影响较大。此 外气隙所加电压的类型对气隙的击穿特性也有很 大关系。
三、极不均匀电场气隙在稳态电压下的击穿 特性 • 在极不均匀电场的气隙中，“棒一板”间 隙和“棒一棒”间隙具有典型意义。前者 具有最大的不对称性，后者则具有完全的 对称性。其他类型的极不均匀电场气隙的 击穿特性均介于这两种典型气隙的击穿特 性之间。

高压电技术1-5 冲击电压下气隙的击穿特性

高压电技术1-5 冲击电压下气隙的击穿特性

放电时间构成
第一阶段---升压时间t1
u
（0→Us静态击穿电压）：击穿过程可能并
U
未开始
Us 对于持续电压（直流、工频电压）：此阶
段电压升到Us ，气隙即及被击穿；
t1 ts
tf
t
tlag
非持续电压下（雷电、操作冲击电压）：
tb
由于t1非常短，即使电压升到Us ，气隙也 不一定被击穿。
放电时间构成
对非持续作用的电压来说，一个气隙的耐电压性 能就不能单一地用“击穿电压”值来表达，须用电 压峰值和击穿时间这两者来共同表达，这就是该气 隙在该电压波形下的伏秒特性。
伏秒特性曲线——同一波形、不同幅值的冲击电压作用下，间 隙上出现的电压最大值和放电时间的关系曲线。
伏秒特性的制定方法（实验方ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ）
保持冲击电压波形不变，逐渐提高冲击电压的峰值
1.5 冲击电压下气隙的击穿特性
• 冲击电压标准波形 • 放电时延 • 伏秒特性
冲击电压标准波形
冲击电压标准波形
作用时间短暂的电压称为冲击电压，在冲击电压作用下空气间隙的击 穿具有新的特性。
雷电在电力系统中造成的过电压是一种冲击电压，这是电力系统发生 事故的重要因素。
为了模拟雷电压，各国规定了试验用雷电冲击电压的标准波形，分为 全波和截波两种。
第二阶段--统计时延ts
u
（Us → 出现第一个有效电子）：击穿过程 U
开始，具有统计性。
由于有效电子的出现是一个随机事件，取 Us
决于很多偶然因素，ts具有分散性。
ts每次都不一样，要确定ts就要记录多个时 间值进行统计，故称为统计时延。
t1 ts
tf
tlag tb

高电压工程基础(第3章)讲解

高电压工程基础(第3章)讲解

• 由于极性效应，在工频交流电压下，“棒 一板”间隙的击穿总是发生在棒极为正极 性的半周期内的峰值电压附近。 • 同样条件下，工频击穿电压的峰值还稍低 于其直流击穿电压。这是因为前个周期留 下的空问电荷对棒棒极前方的电场场强有 所加强的缘故。
• ‘棒一棒”间隙的击穿电压相对较高，这是 因为“棒一棒”间隙的电场比“棒一板” 间隙相对要均匀一些，前者的最大场强是 分散在靠近两棒极处，而后者的最大场强 则集中在棒极附近。
1. 均匀电场中： • (1)固体介质表面不可能绝对光滑，其微 观上的凸凹不平造成介质表面电场不均 匀． • 〔2)固体介质表面会或多或少地吸收一 些空气中的水分。 • (3)固体介质与电极的接触如不十分紧 密．存在有极小的气隙。
2 不均匀电场中的沿面放电 • ①电场强度的方向大体上平 行于固体电介质的表面 • ②电介质表面的电场强度具 有较大的垂直于固体电介质 表面的法线分量 • 固体介质表面电阻(特别是 靠近法兰F处)的适当减小 (如涂半导体漆或半导体 釉)．可以使沿面的最大电 位梯度降低，防止滑闪放电 的出现，从而使沿面闪络电 压得到提高
三、极不均匀电场气隙在稳态电压下的击穿 特性 • 在极不均匀电场的气隙中，“棒一板”间 隙和“棒一棒”间隙具有典型意义。前者 具有最大的不对称性，后者则具有完全的 对称性。其他类型的极不均匀电场气隙的 击穿特性均介于这两种典型气隙的击穿特 性之间。
• 在直流电压下“棒一板”间隙的击穿特性 具有明显的极性效应。在所测的极间距离 范围内(d≤10cm)，负极性击穿场强约为 20kV／cm，而正极性击穿场强只有7.5kV ／cm • d≤300cm , “棒一板”间隙的实验结果可 见．这时负极性的平均击穿场强降为10 kV ／cm左右．而正极性的击穿场强约为4.5kV ／cm。

2 电介质的击穿特性

2 电介质的击穿特性
电气绝缘 37
二、放电时延
统计时延：从外施电 压达Uo时起，到出现 一个能引起击穿的初 始电子崩所需的第一 个有效电子所需时间 放电形成时延：从出 现第一个有效自由电 子时起，到放电过程 完成所需时间，即电 子崩的形成和发展到 流注等所需的时间
临界 击穿电压
电气绝缘
38
三、50％击穿电压及冲击系数
电气绝缘
34
三、极不均匀电场中的击穿
不对称布置的极不均匀场间隙的极性效应很明显，而且其击穿 的极性效应与稍不均匀场间隙相反。
棒－棒和棒－板空气间隙的工 频 尖－板和尖－尖空气间隙的直流击穿电压 电气绝缘 击穿电压（有效值） 35
第四节、雷电冲击电压下气体间隙的击穿特性
为了检验绝缘耐受雷电冲击电压的能力，在实验室中 可以利用冲击电压发生器产生冲击高压，以模拟雷电 放电引起的过电压。 规定：标准雷电冲击波形：1.2us/50us。（波前时间 1.2us，半峰值时间50us）
3.1 3.9 3.9 5.3
电气绝缘
9
三、气体中带电粒子的消失：去游离
（1）扩散：带电质点从高浓度区域向低浓度区域运动. （2）复合：正离子与负离子相遇而互相中和还原成中性原子
电气绝缘
10
(3)附着效应:气体中负离子的形成
电子与气体分子或原子碰撞时，也有可能发生电子附着过程 而形成负离子，并释放出能量，称为电子亲合能。电子亲合 能的大小可用来衡量原子捕获一个电子的难易，越大则越易 形成负离子。
1. 50％击穿电压 多次施加电压时有半数会导致击穿的电压值Ub50 。
2. 冲击系数
同一间隙的50％冲击击穿电压与工频击穿电压U~之比 。
电气绝缘
39
四、 伏－秒特性

不均匀电场的击穿和雷电冲击电压下的空气击穿

不均匀电场的击穿和雷电冲击电压下的空气击穿

三、伏秒特性
当击穿过程中加在间隙上的电 压随时间变化时，击穿电压指 间隙上的最高电压。
对持续电压来说，电压变化比 放电发展的速度慢得多，电压 达到静态击穿电压后，可认为 电压基本不变，所以击穿电压 就等于静态击穿电压。
对雷电冲击电压来说，电压变化速度极快，在电压达 到静态击穿电压后的放电时延内，电压变化较大，击 穿电压高于静态击穿电压；且击穿电压随时间而变。
2.5 雷电冲击电压下气体的击穿
一、冲击波形及特点
冲击波： ①雷电冲击 ②操作冲击
标准雷电波：
IEC和国标规定： T1=1.2μs±30％ T2=50μs±20% 一般写为±1.20/50
特点：高幅值、高陡度、短时间
标准雷电冲击电压波
T1——视在波前时间 T2——视在半峰值时间
二、冲击放电特点
1、完成气隙击穿的三个必备条件：
2、放电时间的组成：
总放电时间 tb=t0＋ts＋tf
t1＝ts＋tf 称为放电时延
t0－气隙在持续电压下的击穿 电压为U0，为所加电压从0上 升到U0的时间；
ts－从电压达到U0瞬时起到气隙中出现第一个有效电子为
止的时间称为统计时延。
tf－出现有效电子后，引起碰撞游离，形成电子崩，发展到 流注和主放电，最后完成气隙击穿需要的时间，称为放电 形成时延。
2、分析： 下面以电场极不均匀的“棒－板”气隙为 例，从流注的概念出发，说明放电的发 展过程和极性效应。
(a) 正尖——负板
电子崩头部的电子到达棒极后即将 被中和，留在棒极附近的为正空间 电荷。这些正离子向阴极移动速度 很慢而暂留在棒极附近。它们削弱 了棒极附近的电场，棒极附近难以 形成流注，自持放电难以实现，故 起晕电压较高。而它们同时加强了 朝向极板的电场，促进放电向前发 展，故放电电压较低。

雷云的产生和雷电放电过程[宝典]

雷云的产生和雷电放电过程[宝典]

雷云的产生和雷电放电过程1.1.1 雷电发生机理雷电是由雷云放电引起的，关于雷云的聚集和带电至今还没有令人满意的解释，目前比较普遍的看法是：热气流上升时冷凝产生冰晶，气流中的冰晶碰撞后分裂导致较轻的部分带负电荷并被风吹走形成大块的雷云；较重的部分带正电荷并可能凝聚成水滴下降，它们在重力作用下下落的速度大，并在下落过程中与其他水份粒子发生碰撞，结果一部分被另一水生成物捕获，增大水成物的体积，另一部分云粒子被反弹回去，这些反弹回去的云粒子通常带正电荷，悬浮在空中形成一些局部带正电的云区，而水生成物带上负电荷。

由于水成物下降的速度快，而云粒子的下降速度慢，因而正、负电荷的微粒逐惭分离，最后形成带正电的云粒在云的上部，而带负电的水成物在云的下部。

整块雷云里边可以有若干个电荷中心。

负电荷中心，离地大约500~10000m。

它在地面上感应出大量的正电荷。

随着雷云的发展和运动，一旦空间电场强度超过大气游离放电的临界电场强度（大气中约为30kV/cm，有水滴存在时约为10kV/cm）时，就会发生云间或对大地的火花放电。

雷电放电包括雷云对大地，雷云对雷云和雷云内部的放电现象。

大多数雷云放电都是在雷点与雷云之间进行的，只有少数是对地进行的。

在防雷工程中，主要关心的是雷云对大地的放电，如图1-1所示。

图1-1云对地放电（用彩色）雷云对大地放电通常分为先导放电、主放电和辉光放电三个阶段。

云一地之间的线状雷电在开始时往往从雷云边缘向地面发展，以逐级推进方式向下发展。

每级长度约10~200m，每级的伸展速度约107m/s，各级之间有10~100µs的停歇，所以平均发展速度只有（1~8）×105m/s，这种放电称为先导放电，如图1-3所示。

当先导接近地面时，地面上一些高耸的物体（如塔尖或山顶）因周围电场强度达到了能使空气电离的程度，会发出向上的迎面先导。

当它与下行先导相遇时，就出现了强烈的电荷中和过程，出现极大的电流（数十到数百千安），伴随着雷鸣和闪光，这就是雷电的主放电阶段。

气体电介质的击穿特性

气体电介质的击穿特性

开始出现电晕时电极表面的场强
输电线路的电晕起始场强与导线半径及空气密度 有关，一般用经验公式来推算，应用最广的是皮克 公式：
Ec3m 0(10r.3 )k( V/cm )
m：导线表面粗糙系数与气象系数的乘 积; δ:空气相对密度； r: 导线半径（cm）
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
3、电晕放电的效应 （1）电晕电流具有高频脉冲性质，对无线电通讯产生干扰。 （2）电晕使空气发生化学反应，产生O3、NO、NO2。 （3）产生能量损耗。电晕损耗是超高压输电线路设计时必须考虑的因
降低电晕的方法： 从根本上设法限制和降低导线的表面电场强度。
在极不均匀电场中，放电一定从曲率半径较小的 那个电极表面开始，与该电极极性无关。
对于电极形状不对称的不均匀电场气隙，如棒— —板间隙，棒电极的极性不同时，间隙的起晕电 压和击穿电压的大小也不同。这种现象称为极性 效应。
原因：棒电极的极性不同时，间隙中的空间电荷 对外电场的畸变作用不同。
和主放电三个阶段。 c、长间隙放电时，炽热的导电通道是在放电发展的过程中
建立的，而不是在整个间隙被流注通道贯穿后建立的，先 导过程与主放电过程就发展得越充分，所以长间隙的平均 击穿场强远小于短间隙的平均击穿场强。
持续电压作用下空气的击穿电压
空气间隙的击穿场强主要取决于外加电压的 种类、电场的均匀程度及气体的状态。 电力工程中的空气间隙一般会受到三种电压的作 用：
正棒—负板间隙 当电子崩发展到棒极时，电子进入棒极中和。正离子留在棒 极附近以较慢速度向板极运动，正空间电荷使紧贴棒极附近的 电场减弱，不易形成流注，放电难以自持，故起晕电压高。而 正空间电荷加强了朝向板极的电场，有利于流注向板发展，故 击穿电压较低。
负棒—正板 阴极表面游离产生的电子通过强场区形成电子崩，电子向板极运动进入 弱场区后不再引起游离，并大多形成负离子。因其浓度小，对电场影响小。 正空间电荷加强了棒极附近的电场，易形成自持放电，故起晕电压低。朝 向板极方向的电场被减弱，流注不易发展，故击穿电压较高。

高电压技术习题

高电压技术习题

高电压绝缘习题一、名词解释气体击穿、闪络、放电、电离能、逸出功、自由行程、碰撞游离系数α、极性效应、电晕、伏秒特性、50％冲击放电电压、极化、绝缘电阻二、选择题1)流注理论未考虑的现象。

A．碰撞游离B．表面游离C．光游离D．电荷畸变电场2)先导通道的形成是以的出现为特征。

A．碰撞游离B．表面游离C．热游离D．光游离3)电晕放电是一种。

A．自持放电B．非自持放电C．电弧放电D．均匀场中放电4)气体内的各种粒子因高温而动能增加，发生相互碰撞而产生游离的形式称为。

A.碰撞游离B.光游离C.热游离D.表面游离5)下列各项中最与电晕放电无关的是。

A．均匀电场B．自持放电C．无线电干扰D．电能损耗6)在极不均匀电场中，与极性效应有关的是______。

A.．温度B．气压C．空间电荷D．金属电极逸出功7)以下哪种材料具有憎水性？A. 硅橡胶B.电瓷C. 玻璃D金属8)冲击系数是______放电电压与静态放电电压之比。

A．25%B．50%C．75%D．100%9)在高气压下，气隙的击穿电压和电极表面______有很大关系A．粗糙度B．面积C．电场分布D．形状10)在极不均匀电场中，正极性击穿电压比负极性击穿电压______。

A.．小B．大C．相等D．不确定11)电介质按极性强弱分类，在下面的介质中，弱极性电介质有______，中性电介质有______，强极性电介质有______。

A.H2B.N2C.O2D.CO2E.CH4F.空气G.水H.酒精I.变压器油J.蓖麻油12)对固体电介质，施加下列电压，其中击穿电压最低的是A.直流电压B.工频交流电压C.高频交流电压D.雷电冲击电压三、填空题1)气体放电的主要形式：、、、、2)根据巴申定律，在某一pd值下，击穿电压存在值。

3)流注理论认为，碰撞游离和是形成自持放电的主要因素。

4)工程实际中，常用棒－板或电极结构研究极不均匀电场下的击穿特性。

5)气体中带电质子的消失有、复合、附着效应等几种形式6)SF6气体广泛用于电气工程中是由于其具有优异的、。

操作冲击电压下空气间隙击穿的特点

操作冲击电压下空气间隙击穿的特点

操作冲击电压下空气间隙击穿的特点空气间隙击穿是电气设备中常见的故障之一，而操作冲击电压是导致空气间隙击穿的主要原因之一。

本文将从操作冲击电压的定义、特点、影响因素等方面进行探讨。

一、操作冲击电压的定义操作冲击电压是指在电气设备的操作过程中，由于电路的开关、接通等操作所产生的瞬态电压。

这种电压的特点是脉冲波形，幅值较高，持续时间较短，通常在微秒级别。

二、操作冲击电压的特点1. 高峰值：操作冲击电压的峰值通常是正常工作电压的数倍甚至数十倍，这种高峰值电压会导致空气间隙电场强度瞬间升高，从而增加了空气间隙击穿的可能性。

2. 短持续时间：操作冲击电压的持续时间通常在微秒级别，这种短暂的电压脉冲会使空气间隙电场强度瞬间升高，从而导致空气间隙击穿。

3. 高频率：操作冲击电压的频率通常在几千赫兹到几百兆赫兹之间，这种高频率电压会使空气间隙电场强度瞬间升高，从而增加了空气间隙击穿的可能性。

三、操作冲击电压对空气间隙击穿的影响因素1. 电压峰值：电压峰值越高，空气间隙击穿的可能性越大。

2. 电压上升时间：电压上升时间越短，空气间隙击穿的可能性越大。

3. 电压下降时间：电压下降时间越短，空气间隙击穿的可能性越大。

4. 电压频率：电压频率越高，空气间隙击穿的可能性越大。

5. 空气间隙距离：空气间隙距离越小，空气间隙击穿的可能性越大。

四、如何防止操作冲击电压引起的空气间隙击穿1. 采用合适的电气设备：选择合适的电气设备可以减少操作冲击电压的产生，从而降低空气间隙击穿的可能性。

2. 采用合适的电气设备接线方式：合理的接线方式可以减少操作冲击电压的产生，从而降低空气间隙击穿的可能性。

3. 采用合适的绝缘材料：合适的绝缘材料可以减少操作冲击电压的传导，从而降低空气间隙击穿的可能性。

4. 采用合适的绝缘结构：合适的绝缘结构可以减少操作冲击电压的传导，从而降低空气间隙击穿的可能性。

总之，操作冲击电压是导致空气间隙击穿的主要原因之一，了解其特点和影响因素，采取相应的防护措施，可以有效地减少空气间隙击穿的发生，提高电气设备的可靠性和安全性。

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操作冲击电压下空气间隙击穿的特点
随着高压电力设备的广泛应用，对其安全可靠性的要求也越来越高。

在设备运行过程中，由于操作或其它原因，会产生冲击电压，当电压达到一定程度时，就会导致空气间隙的击穿，给设备带来很大的威胁。

本文将介绍操作冲击电压下空气间隙击穿的特点。

首先，操作冲击电压下空气间隙击穿的电压级别较低。

正常情况下，空气间隙的击穿电压通常在几千伏到十几千伏之间，而操作冲击电压的电压级别通常在几百伏到几千伏之间。

因此，操作冲击电压下空气间隙击穿的特点是电压较低，但是在短时间内电场强度非常高。

其次，操作冲击电压下空气间隙击穿的时间很短。

实验表明，当操作冲击电压极短的脉冲达到一定的电场强度时，空气间隙就会被击穿。

而且，这个过程只需要几纳秒到几微秒的时间。

因此，操作冲击电压下空气间隙击穿的特点是时间很短，但是电场强度非常高。

最后，操作冲击电压下空气间隙击穿的产生是不可避免的。

由于各种原因，操作冲击电压总是会不可避免地出现，而且产生的电场强度也越来越高，因此空气间隙的击穿也会越来越频繁。

因此，必须采取一系列的措施来防止操作冲击电压下空气间隙的击穿，保障设备的安全可靠运行。

综上所述，操作冲击电压下空气间隙的击穿具有电压较低、时间很短、产生不可避免等特点，必须引起我们的高度重视，采取有效的措施来防范击穿的发生，保障设备的安全运行。

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