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光强分布的测量实验一、实验目的１．观察单缝衍射现象，加深对衍射理论的理解。
２．会用光电元件测量单缝衍射的相对光强分布，掌握其分布规律。
３．学会用衍射法测量微小量。
4． 验证马吕斯定律。
二、实验原理如图1所示，图1 夫琅禾费单缝衍射光路图与狭缝E 垂直的衍射光束会聚于屏上P 0处，是中央明纹的中心，光强最大，设为I 0，与光轴方向成Ф角的衍射光束会聚于屏上P A 处，P A 的光强由计算可得：式中，b 为狭缝的宽度，λ为单色光的波长，当0=β时，光强最大，称为主极大，主极大的强度决定于光强的强度和缝的宽度。
当πβk =，即：220sin ββI I A =)sin (λφπβb =bKλφ=sin ），，，⋅⋅⋅±±±=321(K时，出现暗条纹。
除了主极大之外，两相邻暗纹之间都有一个次极大，由数学计算可得出现这些次极大的位置在β=±1.43π，±2.46π，±3.47π，…，这些次极大的相对光强I/I 0依次为0.047，0.017，0.008，…图2 夫琅禾费衍射的光强分布夫琅禾费衍射的光强分布如图2所示。
图3 夫琅禾费单缝衍射的简化装置用氦氖激光器作光源，则由于激光束的方向性好，能量集中，且缝的宽度b 一般很小，这样就可以不用透镜L 1，若观察屏（接受器）距离狭缝也较远（即D 远大于b ）则透镜L 2也可以不用，这样夫琅禾费单缝衍射装置就简化为图3，这时，由上二式可得三、实验装置激光器座、半导体激光器、导轨、二维调节架、一维光强测试装置、分划板 、可调狭缝、平行光管、起偏检偏装置、光电探头 、小孔屏、 数字式检流计、专用测量线等。
Dx /tan sin =≈φφxD K b /λ=图4 衍射、干涉等一维光强分布的测试四、实验步骤1. 接上电源（要求交流稳压220V ±11V ，频率50HZ 输出），开机预热15分钟；2. 量程选择开关置于“1”档，衰减旋钮顺时针置底，调节调零旋钮，使数据显示为－.000； （一）单缝衍射一维光强分布的测试1、 按图4搭好实验装置。
实验11 光强分布实验中切勿用眼对视激光否则会造成视网膜永久性损伤一、实验理论简介光的衍射是光的波动性的一种重要表现。
当光在传播过程中经过障碍物时，如不透明物体的边缘、小孔、细线、狭缝等，一部分光会传播到几何阴影中去，产生衍射现象。
如果障碍物的尺寸与波长相近，那么这样的衍射现象就比较容易观察到。
单缝衍射有两种，一种菲涅耳夫衍射——光源和衍射屏到衍射物的距离为有限远时的衍射，即所谓近场衍射，入射波和衍射波都是球面波；另一种为夫琅和费衍射——光源至单缝的距离和单缝到衍射屏的距离均为无限远（或相当于无限远），即要求照射到单缝上的放射光、衍射光都为平行光（激光满足要求），即所谓远场衍射，入射波和衍射波都可看做平面波。
本实验观察夫琅和费衍射。
实验中使用半导体激光作为光源，由于激光束的方向性好，所以可将激光看做平行光使用。
马吕斯定律：当两偏振片相对转动时，透射光强就随着两偏振片的透光轴的夹角而改变。
如果偏振片是理想的，当的它们的透光轴互相垂直时，投射光强应为零：当交角θ为其他值时，透射光强I为:I=I0 cos2θ式中I0是两光轴平行（θ=0）时的透射光强。
上式称为马吕斯定律。
二、实验目的：1．观察夫琅和费单缝衍射现象，加深对光的波动性理解。
2．握用硅光电池作用原理测量单缝的衍射光强和偏振光的光强分布，验证马吕斯定律。
三、实验装置图11、激光电源2、半导体激光器3、扩束镜及平行光管4、二维调节架5、小孔狭缝板、光栅板、可调狭缝、小孔屏、起偏检偏装置6、光电探头7、一维光强测量装置 8、数字式检流计四、实验原理本实验仅研究夫琅和费单缝衍射。
平行光通过单缝在离单缝无限远处产生的衍射为夫琅和费衍射。
本实验采用激光光源，而且单缝离屏的间距D 远大于缝宽a ，所以产生平行光的透镜和观察衍射图样的透镜均可省略，如图2所示。
设中央亮纹的光强为I 0，经计算得出屏幕上与光轴成θ角的P θ处的光强： 220sin u u I I =θ (λθπsin a u =) (1) 当u =0(θ=0)时，即I =0I ，为中央主极大。
光强分布的测量实验报告光强分布的测量实验报告引言光是我们日常生活中不可或缺的一部分，而了解光的特性对于很多科学研究和技术应用都至关重要。
光强分布是指光在空间中的强度变化情况，它对于光的传播和衍射现象有着重要影响。
本实验旨在通过测量光强分布，深入了解光的特性，并探索光在不同介质中的传播规律。
实验方法1. 实验器材准备为了测量光强分布，我们需要准备以下器材：激光器、光电二极管、光屏、光强测量仪等。
2. 实验设置将激光器置于实验室中央，调整其位置和角度，使得激光束尽可能垂直地照射到光屏上。
在激光束出射方向上放置光电二极管，并将其连接到光强测量仪上。
3. 实验步骤a. 打开激光器，并调整其功率，使得激光束的强度适中。
b. 将光屏放置在激光束的传播路径上，确保激光束能够均匀地照射到光屏上。
c. 将光电二极管放置在离光屏一定距离的位置上，并将其与光强测量仪连接好。
d. 打开光强测量仪，并进行校准。
e. 将光电二极管沿着光屏上的一条直线移动，同时记录下每个位置对应的光强数值。
f. 重复以上步骤，改变光屏和光电二极管的相对位置，测量不同条件下的光强分布。
实验结果与讨论通过实验测量，我们得到了不同位置处的光强数值，并绘制出了光强分布曲线。
在理想情况下，我们预期光强应该呈现出中心亮度高、向周围逐渐减弱的分布形态。
然而，在实际测量中，我们发现光强分布曲线并不完全符合这一预期。
首先，我们观察到在光束中心位置，光强确实较高，符合我们的预期。
然而，随着距离光束中心的远离，光强并没有像预期的那样逐渐减弱。
相反，我们观察到在一定距离后，光强开始出现周期性的变化。
这种现象可以解释为光的衍射现象，即光波在通过障碍物或边缘时发生弯曲和扩散。
此外，我们还发现光强分布曲线的形状与光屏和光电二极管的相对位置有关。
当光电二极管与光屏的距离较近时，我们观察到光强分布曲线更加集中，而距离较远时，曲线更加扩散。
这说明光在不同介质中的传播会受到介质的影响，光的传播路径会发生变化。
实验单缝衍射及光强分布测试光的干涉和衍射现象揭示了光的波动特性。
光的衍射是指光作为电磁波在其传播路径上如果遇到障碍物，它能绕过障碍物的边缘而进入几何阴影区内传播的现象。
光在衍射后产生的明暗相间的条纹或光环叫衍射图样，包括：单缝衍射、圆孔衍射、圆板衍射及泊松亮斑等。
根据观察方式的不同，通常把光的衍射现象分为两种类型。
一种是光源和观察屏（或二者之一）距离衍射孔（或缝、丝）的长度有限，或者说入射波和衍射波都是球面波，这种衍射称为菲涅耳衍射，或近场衍射。
另一种是光源和观察屏距离衍射孔（或缝、丝）均为无限远或相当于无限远，这时入射波和衍射波都可看作是平面波，这种衍射称为夫琅禾费衍射，或远场衍射。
实际上，夫琅禾费衍射是菲涅耳衍射的极限情形。
观察和研究光的衍射不仅有助于进一步加深对光的波动理论和惠更斯—菲涅耳原理的理解，同时还有助于进一步学习近代光学实验技术，如光谱分析、晶体结构分析、全息照相、光信息处理等。
衍射使光强在空间重新分布，本实验利用硅光电池等光电器件测量光强的相对分布，是一种常用的光强分布测量方法。
【实验目的】1. 观察单缝衍射现象，加深对波的衍射理论的理解。
2. 测量单缝衍射的相对光强分布，掌握其分布规律。
3. 学会利用衍射法测量微小量的思想和方法。
4. 加深对光的波动理论和惠更斯—菲涅耳原理的理解。
【实验原理】1. 单缝衍射的光强分布光线在传播过程中遇到障碍物，如不透明物体的边缘、小孔、细线、狭缝等时，一部分光会传播到几何阴影中去，产生衍射现象。
如果障碍物的尺寸与波长相近，那么，这样的衍射现象就比较容易观察到。
散射角极小的激光器产生激光束，通过一条很细的狭缝（0.1～0.3mm 宽），在狭缝后大于0.5m 的地方放上观察屏，就可看到衍射条纹。
由于激光束的方向性很强，可视为平行光束，因此观察到衍射条纹实际上就是夫琅禾费衍射条纹，如图1所示。
光照射在单缝上时，根据惠更斯—菲涅耳原理：把波阵面上的各点都看成子波波源，衍射时波场中各点的强度由各子波在该点相干叠加决定。
实验27数据处理参考(一) 数据记录（1） 单缝衍射光强度分布图图 单缝衍射光强度分布图表1 单缝衍射±2级明纹间距D 2和衍射距离L 的测量数据次序 D 2( cm ) L ( cm ) λ(nm) k其中米尺的极限误差 衍射距离测量的极限误差 (二) 数据处理利用肖维涅准则检查以上数据，……………….。
（1）±2级明纹间距D 2的测量最佳值和不确定度分别为：；==2D A S U ； =∆=3DB m U()=-∑-==1881222i iD D DS ∑===812281i i D D cm m L05.0=∆cm m D 005.0=∆=+=22B A D U U U=⨯=%1002D UE DD（2）衍射距离L 的不确定度为：=∆=∆+=+=3)3(02222LLB A L m m U U U=⨯=%100LU E LL （3）缝宽a 的测量结果及不确定度：=+=2)12(D Lk a λ=⨯+=⨯=%100)()(%1002223D U L U aU E D L a a =⨯=a E U a a（三）实验结果 缝宽a 的测量结果为：=±=a U a a ( P=0.683 )=⨯=%100aU E a a下面是诗情画意的句子欣赏，不需要的朋友可以编辑删除！！谢谢1. 染火枫林，琼壶歌月，长歌倚楼。
岁岁年年，花前月下，一尊芳酒。
水落红莲，唯闻玉磬，但此情依旧。
2. 玉竹曾记凤凰游，人不见，水空流。
3. 他微笑着，在岁月的流失中毁掉自己。
4. 还能不动声色饮茶，踏碎这一场，盛世烟花。
5. 红尘嚣浮华一世转瞬空。
6. 我不是我你转身一走苏州里的不是我。
7. 几段唏嘘几世悲欢可笑我命由我不由天。
8. 经流年梦回曲水边看烟花绽出月圆。
9. 人生在世，恍若白驹过膝，忽然而已。
然，我长活一世，却能记住你说的每一话。
10. 雾散，梦醒，我终于看见真实，那是千帆过尽的沉寂。
光强分布的测量实验一、实验目的１．观察单缝衍射现象，加深对衍射理论的理解。
２．会用光电元件测量单缝衍射的相对光强分布，掌握其分布规律。
３．学会用衍射法测量微小量。
4．验证马吕斯定律。
二、实验原理如图1所示，图1 夫琅禾费单缝衍射光路图与狭缝E 垂直的衍射光束会聚于屏上P 0处，是中央明纹的中心，光强最大，设为I 0，与光轴方向成Ф角的衍射光束会聚于屏上PA 处，PA 的光强由计算可得：式中，b 为狭缝的宽度，λ为单色光的波长，当0=β时，光强最大，称为主极大，主极大的强度决定于光强的强度和缝的宽度。
当πβk =，即：220sin ββI I A =)sin (λφπβb =bKλφ=sin ），，，⋅⋅⋅±±±=321(K时，出现暗条纹。
除了主极大之外，两相邻暗纹之间都有一个次极大，由数学计算可得出现这些次极大的位置在β=±1.43π，±2.46π，±3.47π，…，这些次极大的相对光强I/I0依次为0.047，0.017，0.008，…图2 夫琅禾费衍射的光强分布夫琅禾费衍射的光强分布如图2所示。
图3 夫琅禾费单缝衍射的简化装置用氦氖激光器作光源，则由于激光束的方向性好，能量集中，且缝的宽度b 一般很小，这样就可以不用透镜L 1，若观察屏（接受器）距离狭缝也较远（即D 远大于b ）则透镜L2也可以不用，这样夫琅禾费单缝衍射装置就简化为图3，这时，由上二式可得三、实验装置激光器座、半导体激光器、导轨、二维调节架、一维光强测试装置、分划板、可调狭缝、平行光管、起偏检偏装置、光电探头、小孔屏、数字式检流计、专用测量线等。
Dx /ta n s i n =≈φφxD K b /λ=图4 衍射、干涉等一维光强分布的测试四、实验步骤1. 接上电源（要求交流稳压220V ±11V ，频率50H Z 输出），开机预热15分钟；2. 量程选择开关置于“1”档，衰减旋钮顺时针置底，调节调零旋钮，使数据显示为－.000； （一）单缝衍射一维光强分布的测试1、 按图4搭好实验装置。
深圳大学实验报告课程名称：大学物理实验（一）实验名称：单缝衍射的光强分布学院：专业：班级：组号：指导教师：报告人：学号：实验时间：年月日星期实验地点科技楼 90 实验报告提交时间：理论上可以证明只要满足以下条件，单缝衍射就处于夫琅和费衍射区域：La 82>>λ或82a L >>λ为狭缝与屏之间的距离；λ为入射光的波长。
的取值范围进行估算：实验时，若取m a 4101-⨯≤，入射光是应用单缝衍射的公式计算单缝缝宽 λϕk a =sin k k L ϕtan = 很小，所以a kL L X k k /λ=Φ=激光器与单缝之间的距离以及单缝与一维光强测量装置之间的距离均置为50cm 左右，本实验采用的是方向性很好，发散角rad 53101~101--⨯⨯的Ne He -激光作为光源，这样可满足夫琅和费衍射的远场条件，从而可省去单缝前后的透镜1L 和2L 。
；．点亮Ne He -激光器，使激光垂直照射于单缝的刀口上，利用小孔屏调好光路，须特别注意的是：观察时不要正对电源，以免灼伤眼睛。
WJH 接上电源开机预热15min ，将量程选择开关置I 档，衰减旋钮置校准为止（顺时针旋到底，即灵敏度最高）。
调节调零旋钮，使数据显示器显示“-000”（负号闪烁）。
以后在测量过深圳大学实验报告课程名称：大学物理实验（一）实验名称：单缝衍射的光强分布学院：专业：班级：组号： B7 指导教师：报告人：学号：实验时间： 201 年月日星期实验地点科技楼 90 实验报告提交时间：单缝衍射相对光强度曲线图。
实验7 LED 光强分布测试实验【实验目的】【实验目的】1.了解和掌握LED 光强分布的测试原理；光强分布的测试原理；2.掌握LED 光强分布测试基本操作和数据处理方法；光强分布测试基本操作和数据处理方法；3.学会设计符合某种要求的配光曲线。
学会设计符合某种要求的配光曲线。
【仪器用具】【仪器用具】LED520 LED 光强分布测试仪，电脑，直插式LED 灯若干个灯若干个【实验原理】【实验原理】图7-1 LED 光强测试中的问题光强测试中的问题光强的定义为：单位立体角光源辐射出去的光通量。
在测量LED 灯的光强分布时如果简单套用点光源的测试方法则会遇到问题。
如图7-1所示，点光源光强在空间各方向均匀分布，在不同距离处用不同接收孔径的探测器接收得到的测试结果都不会改变，但是LED 由于其光强分布的不一致使得测试结果随测试距离和探测器孔径变化。
因此，CIE-127（CIE 国际照明协会）提出了两种推荐测试条件使得各个LED 在同一条件下进行光强测试与评价，目前CIE -127条件已经被各LED 制造商和检测机构引用。
制造商和检测机构引用。
图7-2 CIE-127推荐LED 光强测试条件光强测试条件如图7-2所示，CIE 除了规定了两种测量条件，分别是远处测试（探头到灯的距离为316mm ）和近场测试（探头到灯的距离为100mm ）之外，而且还规定了光电探头的的面积大小为100 100 mm2mm2。
因此，LED 灯在行内的光强测试才具有统一的标准。
灯在行内的光强测试才具有统一的标准。
在光强测试系统中，测量是通过转动LED 的垂直转轴并且探头保持不动来实现的。
因为垂直转轴通过LED 的光学中心，所以这就相对于探头绕着LED 在离LED 一定距离的球面上作圆周运动（图7-3）。
图7-3 LED 光强分布测试原理图光强分布测试原理图根据光度学相关知识可以知道，照度和光强的关系可以由下式来表示：根据光度学相关知识可以知道，照度和光强的关系可以由下式来表示：2cos r I E q =（7-1）式中：E 为照度，I 为光强，r 为光源到光接收面的距离，θ为光束中心与光接收面法线的夹角。
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篇一：实验11光强分布
实验11光强分布
实验中切勿用眼对视激光否则会造成视网膜永久性损伤
一、实验理论简介
光的衍射是光的波动
性的一种重要表现。
当光在传播过程中经过障碍物时，如不透明物体的边缘、小孔、细线、狭缝等，一部分光会传播到几何阴影中去，产生衍射现象。
如果障碍物的尺寸与波长相近，那么这样的衍射现象就比较容易观察到。
单缝衍射有两种，一种菲涅耳夫衍射——光源和衍射屏到衍射物的距离为有限远时的衍射，即所谓近场衍射，入射波和衍射波都是球面波；另一种为夫琅和费衍射——光源至单缝的距离和单缝到衍射屏的距离均为无限远（或相当于无限远），即要求照射到单缝上的放射光、衍射光都为平行光（激光满足要求），
即所谓远场衍射，入射波和衍射波都可看做平面波。
本实验观察夫琅和费衍射。
实验中使用半导体激光作为光源，由于激光束的方向性好，所以可将激光看做平行光使用。
马吕斯定律：当两偏振片相对转动时，透射光强就随着两偏振片的透光轴的夹角而改变。
如果偏振片是理想的，当的它们的透光轴互相垂直时，投射光强应为零：当交角θ为其他值时，透射光强i为:
i=i0cos2θ
式中i0是两光轴平行（θ=0）时的透射光强。
上式称为马吕斯定律。
二、实验目的：
1．观察夫琅和费单缝衍射现象，加深对光的波动性理解。
2．握用硅光电池作用原理测量单缝的衍射光强和偏振光的光强分布，验证马吕斯定律。
三、实验装置
图1
1、激光电源
2、半导体激光器
3、扩束镜及平行光管
4、二维调节
架
5、小孔狭缝板、光栅板、可调狭缝、小孔屏、起偏检
偏装置6、光电探头
7、一维光强测量装置8、数字式检流计
四、实验原理
p图
2p0
本实验仅研究夫琅和费单缝衍射。
平行光通过单缝在离单缝无限远处产生的衍射为夫琅和费衍射。
本实验采用激光光源，而且单缝离屏的间距d远大于缝宽a，所以产生平行光的透镜和观察衍射图样的透镜均可省略，如图2所示。
设中央亮纹的光强为i0，经计算得出屏幕上与光轴成角的p处的光强：
ii0
sin2uu2(uasin)(1)
-3-2-023u
图3
当u=0(=0)时，即i=i0，为中央主极大。
当u=m(m=±l，±2)即asin=m时出现一系列极小值(暗纹)。
由于值实际很小，sin，即a=m,所以暗纹出现在m2方向上。
显然，主极大两侧暗纹之间的角间距为其它相邻暗纹之间角间aa 距
a的两倍。
除了主极大外，两相邻暗纹之间都有一个次极大。
这些次极大的位置出现在=±1.43，±2.46，±3.47
处。
其相对光强依次为0.047，0.017，0.008其相对光强分布如图3示。
本实验用的光强分布仪是用硅光电池作光电转换，从数字检流计上读取数值，逐点记录下来，用坐标纸将记录下来的数值描绘出来就是衍射光强分布图。
测量仪器的装置如图1示。
五、实验内容和步骤
实验主要内容是观察单缝衍射现象及马吕斯定律的验证；
实验步骤
(一)单缝衍射光强的测定
1、参考图1搭好实验装置。
2、打开激光器、用小孔屏调整光路，使出射的激光束与导轨平行；
3、打开检流计电源，预热5分钟及调零——衰减旋钮校准位置(顺时针转到底，即灵敏度
最高)。
调节调零旋钮，使数据显示为“一000”(负号闪烁)，即可测量微电流。
，将测量线连接其输入孔与光电探头。
测量过程中，如果被测信号强度大于该档量程，数码管第一位显示“1”，后三位均显示“9”，此时可调高一档量程（红色按钮）。
当小数点不在第一位时，一般将量程减小一
档，以充分利用仪器的分辨率。
4、调节二维调节架，选择所需要的单缝、双缝、可调狭缝等，对准激光束中心，使之在
小孔屏上形成良好的衍射光斑；
5、移去小孔屏，调整一维光强测量装置，使光电探头中心与激光束高低一致，移动方向
与激光束垂直，起始位置适当。
6、开始测量，转动手轮，光电探头移动一定距离(如0.2mm,0.5mm，或者lmm)，从数字
检流计上读取一个数值，逐点记录下来。
要求中央主极大测l2个点以上，次极大测5个点以上，将数据填入自拟的表格中，并用坐标纸，以横轴为距离(x)，纵轴为光强（Ι），拟合出单缝衍射光强分布图。
（二）偏振光实验
1、参考图1搭好实验装置：
2、同上，打开激光电源，调好光路，使在平行光管后的小孔屏上可见一较均匀圆光斑；
3、同上，打开检流计，预热及调零；
4、将起偏检偏器置于平行光管后并紧贴平行光管，使光斑完全入射起检偏器；
5、置起偏器读数鼓轮于“0”位置，开始测量。
转动刻度盘（连起偏器）2℃或4℃,从检
流计（置适当量程）上读取一个数值,逐点记录下来,测量一周;用方格纸或坐标纸将记录下来的数值描述出来就是偏振光实验的光强变化图；它应基本符合马吕斯定律：i=i0cos2θ
6、在转动刻度盘（连起偏器）一周的过程中，可找到两个位置，在检流计上的读数为0，
出射光强为零,此现象为消光现象,但因为杂散光或偏振片不完全理想等因素，无法得到完全的消光效果，所以一般情况下，可在检流计上读出接近于零的最小读数。
六、数据记录及处理
光强度分布曲线
七、实验思考题：当狭缝宽度变窄时，衍射图样有什么变化？
八、选做
应用单缝衍射的规律计算缝宽（参考书《大学物理下册》）。
篇二：光强分布的测量
光强分布的测量实验
一、实验目的
１．观察单缝衍射现象，加深对衍射理论的理解。
２．会用光电元件测量单缝衍射的相对光强分布，掌握其分布规律。
３．学会用衍射法测量微小量。
4．验证马吕
斯定律。
二、实验原理
如图1所示，
图1夫琅禾费单缝衍射光路图
与狭缝e垂直的衍射光束会聚于屏上p0处，是中央明纹的中心，光强最大，设为i0，与光轴方向成Ф角的衍射光束会聚于屏上pa处，pa的光强由计算可得：
iai0
sin2
2
b
(
bsin
)
sink
式中，b为狭缝的宽度，为单色光的波长，当0时，光强最大，称为主极大，主极大的强度决定于光强的强度和缝的宽度。
当k，即：
(k1，2，3，）
时，出现暗条纹。
除了主极大之外，两相邻暗纹之间都有一个次极大，由数学计算可得出现这些次极大的位置在=±1.43π，±2.46π，±3.47π，，这些次极大的相对光强i/i0依次为0.047，0.017，0.008，
图2夫琅禾费衍射的光强分布
夫琅禾费衍射的光强分布如图2所示。
图3夫琅禾费单缝衍射的简化装置
用氦氖激光器作光源，则由于激光束的方向性好，能量集中，且缝的宽度b一般很小，这样就可以不用透镜l1，若观察屏（接受器）距离狭缝也较远（即d远大于b）则透镜l2也可以不用，这样夫琅禾费单缝衍射装置就简化为图3，这时，
sintanx/d
由上二式可得
bkd/x
三、实验装置
激光器座、半导体激光器、导轨、二维调节架、一维光强测试装置、分划板、可调狭缝、平行光管、起偏检偏装置、光电探头、小孔屏、数字式检流计、专用测量线等。
图4衍射、干涉等一维光强分布的测试
四、实验步骤
1.接上电源（要求交流稳压220V±11V，频率50hz输出），
开机预热15分钟；
2.量程选择开关置于“1”档，衰减旋钮顺时针置底，调节调零旋钮，使数据显示为－.000；（一）单缝衍射一维光强分布的测试
1、按图4搭好实验装置。
此前应将激光管装入仪器的激光器座上，并接好电源；
2、打开激光器，用小孔屏调整光路，使出射的激光束与导轨平行；
3、打开检流计电源，预热及调零，并将测量线连接其输入孔与光电探头；
4、调节二维调节架，选择所需要的单缝、双缝、可调狭缝等，对准激光束中心，使之在小
孔屏上形成良好的衍射光斑；
5、移去小孔屏，调整一维光强测量装置，使光电探头中心与激光束高低一致，移动方向与
激光束垂直，起始位置适当；
6、开始测量，转动手轮，使光电探头沿衍射图样展开方向（x轴）单向平移，以等间隔的
位移（0.5mm）对衍射图样的光强进行逐点测量，记录位置坐标x和对应的检流计（置适当量程）所指示的光电流值读数i，要特别注意衍射光强的极大值和极小值所对应的坐标的测量；
7、测量单缝到光电池的距离d，测取相应移动座间的距离即可；8、绘制衍射光的相对强度i/i0与位置坐标x的关。
