对流传热系数的测定

一、实验目的1. 了解对流传热的基本原理，掌握对流传热系数的测定方法。

2. 掌握牛顿冷却定律的应用，通过实验验证其对流传热系数的计算公式。

3. 分析影响对流传热系数的因素，如流体速度、温度差、流体性质等。

二、实验原理对流传热系数是指单位时间内，单位面积上流体温度差为1℃时，单位面积上传递的热量。

牛顿冷却定律描述了对流传热过程，即：Q = h A (T1 - T2)式中：Q ——传热量（W）h ——对流传热系数（W/(m²·K)）A ——传热面积（m²）T1 ——高温流体温度（℃）T2 ——低温流体温度（℃）根据牛顿冷却定律，可以通过实验测量传热量、传热面积、流体温度差，从而计算出对流传热系数。

三、实验仪器与材料1. 套管换热器2. 温度计3. 流量计4. 计时器5. 计算器6. 水和空气四、实验步骤1. 准备实验仪器，连接套管换热器、温度计、流量计等。

2. 在套管换热器内注入水，打开冷却水阀门，调节流量至预定值。

3. 在套管换热器外通入空气，调节风速至预定值。

4. 同时打开加热器和冷却水阀门，使水加热至预定温度，空气冷却至预定温度。

5. 记录开始加热和冷却的时间，观察温度变化。

6. 当温度变化稳定后，记录温度计的读数，计算温度差。

7. 关闭加热器和冷却水阀门，停止实验。

五、实验数据与处理1. 记录实验数据，包括水温度、空气温度、流量、时间等。

2. 根据牛顿冷却定律计算传热量Q：Q = m c ΔT其中，m为水的质量流量（kg/s），c为水的比热容（J/(kg·K)），ΔT为温度差（K）。

3. 计算对流传热系数h：h = Q / (A ΔT)六、实验结果与分析1. 根据实验数据，计算对流传热系数h，并与理论值进行比较。

2. 分析实验结果，探讨影响对流传热系数的因素。

3. 分析实验误差，总结实验经验。

七、结论通过对对流传热系数的测定实验，掌握了对流传热的基本原理和牛顿冷却定律的应用。

5 对流给热系数测定5.1 实验目的（1） 测定水蒸汽在圆直水平管外冷凝给热系数α0及冷流体(空气或水)在圆直水平管内的强制对流给热系数αi 。

（2） 观察水蒸汽在圆直水平管外壁上的冷凝状况（膜状冷凝和滴状冷凝）。

5.2实验原理5.2.1.串联传热过程冷流体（空气和水）与热流体水蒸汽通过套管换热器的内管管壁发生热量交换的过程可分为三步:○1套管环隙内的水蒸汽通过冷凝给热将热量传给圆直水平管的外壁面(A 0)； ○2热量从圆直水平管的外壁面以热传导的方式传至内壁面(A i )； ○3内壁面通过对流给热的方式将热量传给冷流体(V c )。

在实验中, 水蒸汽走套管换热器的环隙通道, 冷流体走套管换热器的内管管内, 当冷、热流体间的传热达到稳定状态后, 根据传热的三个过程、牛顿冷却定律及冷流体得到的热量, 可以计算出冷热流体的给热系数（以上是实验原理）。

（以下是计算方法）传热计算公式如下:Q=α0A 0( T –T w )m = αi A i ( t w –t)m =V c ρc C pc (t 2-t 1) (1)由（1）式可得:m w pc c c T T A t t C V )()(0120--=ρα (2)m w i pc c c i t t A t t C V )()(12--=ρα (3)式（2）中, ( T –Tw)为水蒸汽温度与内管外壁面温度之差, 式（3）中, ( tw –t)为内管内壁面温度与冷流体温度之差。

由于热流体温度T 、内管外壁温Tw 、冷流体温度t 及内管内壁温tw 均沿内管管长不断发生变化, 因此, 温差( T –Tw) 和( tw –t)也随管长发生变化, 在用牛顿冷却定律算传热速率Q 时, 温差应分别取进口（1）与出口（2）处两端温差的对数平均值( T –Tw)m 和( tw –t)m, 方法如下:22112211ln )()()(w W W w w T T T T T T T T T T -----=- （4） 22112211ln )()()(t t t t t t t t t t w w w w m w -----=- （5）当套管换热器的内管壁较薄且管壁导热性能优良（即λ值较大）时, 管壁热阻可以忽略不计, 可近似认为管壁内、外表面温度相等, 即Tw1=tw1, Tw2=tw2。

对流传热系数的测定实验指导书1 训练目的：1．1熟悉换热装置中的各种设备及名称、各类测量仪表及名称、控制阀门的作用、冷热流体进出口位置等。

1．2了解换热器的结构，掌握对装置的试压、试漏等操作技能。

1．3掌握传热系统的流程和开、停车步骤及常见事故的处理方法。

1．4学会对流传热系数的测定方法。

1．5测定空气在圆形直管内（或螺旋槽管内）的强制对流传热系数，并把数据整理成准数关系式。

1．6了解影响对流传热系数的因素和强化传热的途径。

2．实验内容：测定不同空气流量下空气和水蒸汽在套管换热器中的进出口温度，求得空气在管内的对流传热系数。

3 基本原理3．1准数关系式对流传热系数是研究传过程及换热性能的一个很重要的参数。

在工业生产和科学研究中经常采用间壁式换热装置来达到物料的冷却和加热目的，这种传热过程是冷热流体通过固体壁面（传热元件）进行的热量交换，由热流体对固体壁面的对流传热、固体壁面的热传导和固体壁面对流传热所组成。

由单位传热速率议程式知，单位时间、单位传热面积所传递的热量为q=K（T－t）而对流传热所传递的热量，对于冷热流体可由牛顿定律表示q=a h·（T－T wl）或q=a·（t w2－t）式中q—传热量，W/℃；a—给热系数，W/㎡；T—热流体温度，℃；t—冷液体温度，℃；T w1、t w2—热冷液体的壁温，℃；下标：c—冷侧面h—热侧由于对流传热过程十分复杂，影响因素极多，目前尚不能通过解析法得到对流传热系数的关系式，它必须由实验加以测定获得各种因素下对流传热系数的定量关系。

为了减少实验工作量，采用因次分析法将有关的影响因素无因次化处理后组成若干个无因次数群，从而获得描述对流传热过程的无因次方块字程。

在此基础上组织实验，并经过数据处理得到相应的关系式，如流体在圆形（光滑）直管中做强制对流传热时传热系数的变化规律可用如下准数关联式表示N u=CR e m P r n=ad/λR e=duρ/µ=dw/AμNμ—努塞尔特准数；Re—雷诺准数；P r—普兰特准数；w—空气的质量流量，㎏/s；d—热管内径，m；A—换热管截面积，㎡；μ—定性温度下空气的粘度，P a·S；λ—定性温度下空气的导热系数，W/（m·℃）；a—对流传热系数，W/（㎡·℃）；当流体被加热时，n=0.4；被冷却时，n=0.3。

竭诚为您提供优质文档/双击可除对流传热系数测定实验报告篇一：空气—蒸汽对流给热系数测定实验报告及数据、答案空气—蒸汽对流给热系数测定一、实验目的⒈通过对空气—水蒸气光滑套管换热器的实验研究，掌握对流传热系数α1的测定方法，加深对其概念和影响因素的理解。

并应用线性回归分析方法，确定关联式nu=ARempr0.4中常数A、m的值。

⒉通过对管程内部插有螺纹管的空气—水蒸气强化套管换热器的实验研究，测定其准数关联式nu=bRem中常数b、m的值和强化比nu/nu0，了解强化传热的基本理论和基本方式。

二、实验装置本实验设备由两组黄铜管（其中一组为光滑管，另一组为波纹管）组成平行的两组套管换热器，内管为紫铜材质，外管为不锈钢管，两端用不锈钢法兰固定。

空气由旋涡气泵吹出，由旁路调节阀调节，经孔板流量计，由支路控制阀选择不同的支路进入换热器。

管程蒸汽由加热釜发生后自然上升，经支路控制阀选择逆流进入换热器壳程，其冷凝放出热量通过黄铜管壁被传递到管内流动的空气，达到逆流换热的效果。

饱和蒸汽由配套的电加热蒸汽发生器产生。

该实验流程图如图1所示，其主要参数见表1。

表1实验装置结构参数12蒸汽压力空气压力图1空气-水蒸气传热综合实验装置流程图1—光滑套管换热器；2—螺纹管的强化套管换热器；3—蒸汽发生器；4—旋涡气泵；35—旁路调节阀；6—孔板流量计；7、8、9—空气支路控制阀；10、11—蒸汽支路控制阀；12、13—蒸汽放空口；15—放水口；14—液位计；16—加水口；三、实验内容1、光滑管①测定6～8个不同流速下光滑管换热器的对流传热系数α1。

②对α1的实验数据进行线性回归，求关联式nu=ARem 中常数A、m的值。

2、波纹管①测定6～8个不同流速下波纹管换热器的对流传热系数α1。

②对α1的实验数据进行线性回归，求关联式nu=bRem 中常数b、m的值。

四、实验原理1．准数关联影响对流传热的因素很多，根据因次分析得到的对流传热的准数关联为：nu=cRemprngrl式中c、m、n、l为待定参数。

对流传热系数测定实验.doc实验目的：1.测定水在圆管内的对流传热系数。

2.熟悉实验过程和方法，掌握实验技能。

实验原理：对流传热是指在流体内部，由于温度差而发生的热量传递过程。

负责传热的机构是流体内的对流，它能有效地加快热量的传递。

圆管内加热相当于给液体部分加热，液体受热变得稀薄，流动影响整个管道，使得流体相对速度增加，对流热传导增强，同时散热增大。

对流传热系数，以水作为样品，可得公式如下：V=λ(ρ 2-ρ1)gL^3/μQ其中：V 水流速λ 对流传热系数ρ1 密度ρ2 受热稀薄液体的密度g 重力加速度L 热交换区段的长度μ 动力粘度系数Q 加热量测量方法：以恒流供热方式加热，用热电偶及温度计测量流体进入和流出处的温度，并通过流量表测量流体流量。

最后，利用以上数据及传热计算公式计算对流传热系数。

实验过程：1.组装好实验装置。

2.调节水流量，打开恒温水浴，调节温度至稳定后，进一步调节流量，直到流量稳定。

3.测量流体进入和流出处的温度，测量流体流量，并记录数据。

实验记录：表一流体进出口温度及温度差（数据保留两位小数）进口温度45.20°C 流量计温度差 6.95°C表二流量及所用时间流量（L/min）时间（s）0.50 55.110.60 48.781.10 23.61采用已有数据计算出对流传热系数的值如下：ρ1 998kg/m³μ 1.004×10^{-3}N/s·m²Q 0.293WL 0.15mλ 195.44W/(m²·K)实验结果：本次实验得到了水在圆管内的对流传热系数λ=195.44W/(m²·K)。

对流传热系数测定实验报告对流传热系数测定实验报告引言：热传导是物质内部传递热量的方式之一，而对流传热则是指通过流体介质传递热量的过程。

对流传热系数是描述该过程的重要参数之一。

本实验旨在通过测定实验方法，确定对流传热系数，并探讨其影响因素。

实验装置和方法：实验装置主要包括一个加热器、一个冷却器、一个测温仪和一根试管。

首先，将试管一端与加热器相连，另一端与冷却器相连。

然后，在试管内部加入一定量的流体介质，如水。

接下来，将加热器加热至一定温度，同时使用测温仪测量试管内部和外部的温度。

通过记录试管内外温度的变化，可以计算出对流传热系数。

实验结果和分析：通过实验测量，我们得到了一组温度数据，并利用这些数据计算出了对流传热系数。

然后，我们将对流传热系数与其他因素进行分析。

首先，我们探讨了流体介质的影响。

我们使用了不同流体介质进行实验，并比较了它们的对流传热系数。

结果表明，不同流体介质的传热性能存在差异。

例如，水的对流传热系数要大于油的对流传热系数。

这是因为水的热导率较高，能够更快地传递热量。

而油的热导率较低，传热速度较慢。

其次，我们研究了流体流速的影响。

我们调节了流体流速，并测量了对流传热系数的变化。

结果显示，随着流速的增加，对流传热系数也会增加。

这是因为流体流速的增加会增加流体与试管壁之间的接触面积，从而增加传热效率。

此外，我们还考察了试管的材料对对流传热系数的影响。

我们使用了不同材料的试管进行实验，并比较了它们的对流传热系数。

结果显示，不同材料的试管对对流传热系数有一定的影响。

例如，金属试管的对流传热系数要大于玻璃试管的对流传热系数。

这是因为金属具有较高的热导率，能够更好地传递热量。

结论：通过本实验，我们成功地测定了对流传热系数，并分析了其影响因素。

实验结果表明，流体介质、流体流速和试管材料都会对对流传热系数产生影响。

在实际应用中，我们可以根据这些影响因素来选择合适的流体介质、控制流速和选择合适的材料，以提高传热效率。

广州大学实验报告项目名称：对流传热系数测定实验学院：化学化工学院专业年级：广州大学教务处制一、实验目的1、通过对传热系数a准数关联系的测定，掌握实验方法，加深对流传热概念和影响因素的理解。

2、应用线性回归分析方法，确定关联式Nu=ARe m Pr0.4 中常数A、m的值。

3、加深对由实验确定经验公式的量纲分析法的理解4、得出得出单一流体下的总传热系数K。

二、实验的基本原理1、对流传热系数a i 的测定以蒸汽为加热介质走外管，空气为冷却介质走内管。

对流传热系数a I 可以根据牛顿冷却定律，通过用实验来测定。

由牛顿冷却定律：)(M W i T T S Qa -=式中：ai ——管内流体对流传热系数，W/(m2.℃); Q —传热速率，W;S —内管传热面积，㎡； Tw ——壁面平均温度，℃； Tm ——定性温度，℃。

传热面积计算公式：S=πdL 定性温度：221T T T M +=上式中：d —管内径，m;L —传热管测量段的实际长度，m;T1,T2——冷流体的入口、出口温度，℃。

传热速率)(21,T T C V Q P M M S -=ρ式中：M S V ,—冷流体在套管内的平均体积流量，m3/s; M ρ—冷流体的密度，kg/m3;P C —冷流体的定压比热容，J/(kg.℃)。

2、对流传热系数ai 准数关联式的确定流体在管内做强制湍流，准数关联式的形式为：Nu=ARemPrn在本实验条件下在管内被加热的空气，普兰特数Pr 变化不大，可近似为常数，则关联式的形式可简化为：Nu=A ’Rem 所以仅有A ’，m 两个参数。

则两边取对数得：'lg Re lg lg A m Nu +=显然，上式中是一个线性方程，通过实验测定并计算得出一系列的Nu 和Re,即可在双对数坐标系中描绘出Nu —Re 直线，然后进行线性回归即可得出m,lgA ’,继而确定准数关联式雷诺数：μπρμρπμρd V Vd du 4d 4Re 2===则努塞尔数：λadNu =上式中λμ,分别为空气的粘度、流体的热导率（在定性温度Tm 下查出）三、实验装置图附图：空气-水蒸气传热综合实验装置流程图1、普通套管换热器；2、内插有螺旋线圈的强化套管换热器；3、蒸汽发生器；4、旋涡气泵；5、旁路调节阀；6、孔板流量计；7、风机出口温度（冷流体入口温度）测试点；8、9空气支路控制阀；10、11、蒸汽支路控制阀；12、13、蒸汽放空口；14、蒸汽上升主管路；15、加水口；16、放水口；17、液位计；18、冷凝液回流口四、实验步骤：1、实验前准备，检查工作（1）向电加热釜中加水至液位计上端显示安全水位之上。

实验报告二：对流传热系数及准数关联式常数的测定.doc
本实验的目的是研究对流传热系数及准数关联式常数的测定。

对流传热系数及准数关
联式常数是对对流传热进行研究时必须考虑的重要概念，在化工工程中被广泛应用。

因此，本实验通过实验测量，以获取关于对流传热系数及准数关联式常数的正确结果，从而使得
下一步的数值模拟更加精确。

本实验采用了恒定通道，根据它的原理，测得气液对流传热系数及准数关联式常数的
解析解可以表示为：A=C_mU_l/U_w。

其中，A代表对流系数，C_m表示准数关联式常数，
U_l和U_w分别表示液体和气体分层流速。

本次实验采用静态气液流双介质表面热传播实验装置，实验装置由恒定管道、蒸发管
顶部及液体入口处的加热接口，气、液接口，温度感器，气电疏水管，测量仪表等组成。

待实验开始后，先通过实验泵使盛放试剂的实验管排出，然后在恒温水浴中进行测温，在
恒定容量状态下，记录测得的体系温度（蒸发管内为入口温度T_in，气电疏水管中为出口温度T_out），最后通过计算，从而获得对应的对流传热系数及准数关联式常数。

从实验结果来看，液体的传热系数为0.1429W / (m2•K)，准数关联式常数为0.1163。

经过严格的操作及计算，最终得到的实验结果良好，与理论上的预期基本一致，说明本次
实验的操作步骤及测量方法是正确的。

综上所述，本次实验的操作步骤及测量方法是正确的，得到的实验结果与理论上的预
期基本一致，证明本实验是合理成功的。

同时，本实验所取得的结果也可以用于后续研究
中以及热传播工程中的应用。

对流传热系数的测定1 实验目的和要求1)掌握空气在传热管内对流传热系数的测定方法，了解影响传热系数的因素和强化传热的途径。

2)把测得的数据整理成nNu形式的准数方程，并与教材中公认式进行比较。

=ARe3)了解温度、加热功率、空气流量的自动控制原理和使用方法。

2 实验装置与流程本实验流程图（横管）如下图4-1、4-2所示，实验装置由蒸汽发生器、孔板流量计（变送器）、变频器、套管换热器（强化管和普通管）及温度传感器、智能显示仪表等构成。

空气-水蒸气换热流程：来自蒸汽发生器的水蒸气进入套管换热器，与被风机抽进的空气进行换热交换，不凝气或未冷凝蒸汽通过阀门（F3和F4）排出，冷凝水经排出阀（F5和F6）排入盛水杯。

空气由风机提供，流量通过变频器改变风机转速达到自动控制，空气经孔板流量计进入套管换热器内管，热交换后从风机出口排出。

注意：普通管和强化管的选取：在实验装置上是通过阀门（F1和F2）进行切换，仪表柜上通过旋钮进行切换，电脑界面上通过鼠标选取，三者必须统一。

图4-1 横管对流传热系数测定实验装置流程图图4-2 竖管对流传热系数测定实验装置流程图图中符号说明见下表所示3在工业生产过程中，大量情况下，采用间壁式换热方式进行换热。

所谓间壁式换热，就是冷、热两种流体之间有一固体壁面，两流体分别在固体壁面的两侧流动，两流体不直接接触，通过固体壁面（传热元件）进行热量交换。

本装置主要研究汽—气综合换热，包括普通管和加强管。

其中，水蒸汽和空气通过紫铜管间接换热，空气走紫铜管内，水蒸汽走紫铜管外，采用逆流换热。

所谓加强管，是在紫铜管内加了弹簧，增大了绝对粗糙度，进而增大了空气流动的湍流程度，使换热效果更明显。

3.1 间壁式传热基本原理如图4-3所示，间壁式传热过程由热流体对固体壁面的对流传热，固体壁面的热传导和固体壁面对冷流体的对流传热所组成。

Tt图1间壁式传热过程示意图图4-3 间壁式传热过程示意图间壁式传热元件，在传热过程达到稳态后，有热流体与固体壁面的对数平均温差可由（2）式计算：固体壁面与冷流体的对数平均温差可由（3）式计算：热、冷流体间的对数平均温差可由（4）式计算：式中：Q ——传热量，s J /；1m 、2m ——分别为热流体、冷流体的质量流量，s kg /； 1p c 、2p c ——分别为定性温度下热流体、冷流体的比热，()C kg J ︒∙/；1T 、2T ——分别为热流体的进、出口温度，C ︒； 1t 、2t ——分别为冷流体的进、出口温度，C ︒；1α、2α——分别为热流体、冷流体与固体壁面的对流传热系数，()C m W ︒∙2/；1A 、2A ——分别为热流体、冷流体测的传热面积，2m ；()M W T T -、()m w t t -——分别为热流体、冷流体与固体壁面的对数平均温差，C ︒；K ——以传热面积A 为基准的总传热系数，()C m W ︒∙2/；A ——平均传热面积，2m ；m t ∆——冷、热流体的对数平均温差，C ︒。

对流传热系数的测定实验报告对流传热系数的测定实验报告一、引言热传导是物质内部热量传递的一种方式，而对流传热是物质表面与流体之间热量传递的一种方式。

对流传热系数是衡量对流传热能力的重要参数，它与流体性质、流动状态、表面特性等因素密切相关。

本实验旨在通过测定不同流体在不同流动状态下的对流传热系数，探究其变化规律。

二、实验装置和方法实验装置主要包括热传导仪、热电偶、温度计、流量计等。

在实验过程中，我们选择了水和空气作为流体介质，分别进行了静止状态和流动状态下的测定。

三、实验结果与分析1. 静止状态下的测定首先，我们将热传导仪放入水中，使其温度稳定在一定值。

然后，通过热电偶和温度计测定水的表面温度和流体温度。

根据实验数据，我们计算得到了水的对流传热系数。

接着，我们将热传导仪放入空气中，同样进行了温度测定。

通过对比水和空气的对流传热系数，我们发现空气的对流传热系数要远小于水的对流传热系数。

这是因为水的导热性能较好，能够更有效地传递热量。

2. 流动状态下的测定接下来，我们改变了实验装置，使流体产生流动。

通过调节流量计和阀门，我们控制了水的流速，并进行了温度测定。

根据实验数据，我们计算得到了不同流速下的对流传热系数。

通过对比不同流速下的对流传热系数，我们发现随着流速的增加，对流传热系数也随之增加。

这是因为流速的增加会增加流体与表面的接触面积，从而增加热量传递的效率。

四、实验误差分析在实验过程中，由于设备精度和操作技巧等因素的限制，可能会引入一定的误差。

例如，温度测量时由于热电偶的位置不准确或者温度计的示数偏差，都会对最终的结果产生影响。

此外，实验中还存在着一些难以控制的因素，比如流体的湍流程度、表面粗糙度等。

这些因素的变化也会对对流传热系数的测定结果造成一定的影响。

五、实验结论通过本实验的测定，我们得出了以下结论：1. 对流传热系数与流体介质的性质密切相关，导热性能较好的介质对流传热系数较大。

2. 对流传热系数与流体流动状态有关，流速的增加会使对流传热系数增加。

实验对流传热系数测定、实验目的1、掌握传热膜系数a及传热系数K的测定方法。

2、通过实验掌握确定传热膜系数准数关联式中的系数 A 和指数m、n 的方法。

3、通过实验提高对a准数关联式的理解，并分析影响a的因素，了解工程上强化传热的措施。

二、基本原理1•对流传热的核心问题是求算传热膜系数a,当流体无相变式对流传热准数关联式的一般形式为：N u=A • R e m• P r n• G p对于强制湍流而言，G准数可以忽略，故Nu=A R e m• P r n 本实验中，可用图解法和最小二乘法计算上述准数关联式中的指数m、n 和系数A。

用图解法对多变量方程进行关联时，要对不同变量R e m和P分别回归。

本实验可简化上式，即取n=0.4 （流体被加热）。

这样，上式即变为单变量方程，在两边取对数，既得到直线方程：0.4Lg（Nu/P r0.4）=LgA+mLgR e在双对数坐标中作图，找出直线斜率，即为方程的指数m。

在直线上任取一点的函数值带入方程式中，则可得到系数A，即A=Nu/（P r0.4•閒用图解法，根据实验点确定直线位置有一定的人为性。

而用最小二乘法回归，可以得到最佳关联结。

应用微机，对多变量方程进行一次回归，就能同时得到A、m、n。

2、对于方程的关联，首先要有Nu、Re、Pr的数据组。

其准数定义式分别为：R e=du p /卩,P r=cpu / 入,Nu=ad/ 入实验中改变空气的流量以改变Re准数的值。

根据定性温度（空气近、出口温度的算术平均值）计算对应的Pr 准数值。

同时，有牛顿冷却定律，求出不同流速下的传热膜系数a值。

进而算得Nu准数值。

牛顿冷却定律：Q= a- A - △t m式中：a ---- 传热膜系数，［w/m2］被加热流体体积流量，m3/sQ ---- 传热量，［w］A 总传热面积，［m2］, A= n d i l△ t m――管臂温度与管内流体温度的对数平均温差，［C ］传热量Q 可由下式求得：Q=W • C p(t2-t i)/3600=p・V C p(t2-t i)/3600式中：w --- 质量流量，［kg/h］;Cp――流体定压比热，［J/kg C ］;t2、t1――流体进、出口温度，［C］；P定性温度下流体密度，［kg/m3］;3V ――流体体积流量，［m /h］。

对流传热系数的测定实验一． 实验目的1． 掌握对流传热系数的测定方法；2． 学习确定对流传热关联式中系数A 和指数的方法； 3． 了解套管换热器的结构； 4． 学习测温热电偶的使用方法。

二． 实验内容1． 测定空气在套管换热器内管中作强制对流时的对流传热系数； 2． 利用图解法确定准数关联式中的常数A 和。

三． 实验原理对流传热系数是研究传热过程和换热器性能的重要参数。

本实验以空气为冷流体流过套管换热器的内管，饱和水蒸汽作为热流体流过环隙，故以下仅就空气在圆形直管内作强制湍流流动时的对流传热系数的测定进行讨论。

空气在管内被加热，据牛顿冷却定律有： 式中, 传热量Q ，W ；A: 空气在管的内表面积，m 2 T: 传热管内表面的平均温度, ℃ t: 空气的平均温度, ℃t 1: 空气进口温度，℃ t 2: 空气出口温度，℃。

因传热管为紫铜管，导热系数很大，且管壁很薄，故可认为近似于传热管外壁表面的平均温度。

对于强制对流，准数Gr 可忽略，故 式中系数A 和指数可用图解法和多元线性回归法确定。

本实验采用图解法。

用图解法对多变量方程进行关联时，要对不同变量和分别回归。

为便于掌握此关联方法，可取你＝0.4（因实验中空气被加热），这样就把多变量方程简化为单变量方程了。

即或对上式两边取对数，得一直线方程在双对数坐标系中以为 纵坐标， 为横坐标，对实验数据进行标绘时，所得直线的斜率即为方程式中的指数。

系数A 可由截距求出。

()Q T t Aα=⋅-⋅ t 12t +t ＝2Re m nNu A Pr =⋅⋅0.4Re m Nu A Pr =⋅⋅0.4RemNu A Pr =⋅0.4ln ln ln ReNu A m Pr=+⋅0.4ln NuPrln Re四. 设备主要技术数据2.空气流量计(1) 由孔板与压力传感器及数字显示仪表组成空气流量计。

空气流量由公式[1]计算。

（第1套）6203.00)(113.18P V t ∆⨯= (1)其中，0t V - 20℃ 下的体积流量，m 3/h ；P∆-孔板两端压差，Kpa1tρ-空气入口温度（及流量计处温度）下密度，kg/m 3。

对流换热系数的测定方法实验传热学对流换热系数测定方法总结对流换热系数测定方法总结目录一、前言...................................................................... ...................................... 2 二、管内对流换热系数的瞬态测量法 ........................................................... 3 三、窄环隙流道强迫对流换热实验 (4)四、双侧加热窄环隙流道强迫对流换热实验 (5)五、无相变流体在内斜齿螺旋槽管内强化对流换热实验 (6)六、基于集总参数法的瞬态对流换热系数测定 (8)七、总结...................................................................... .................................... 10 八、参考文献 ..................................................................... .. (11)1一、前言工程上把流体流过一个物体表面时流体与物体表面间的热量传递过程称为对流传热。

对流传热的基本计算式是牛顿冷却公式，及分别为q,h(t,t)ttwwff 2壁面温度和流体温度，即为表面传热系数，单位是。

表面传热系数W/(m,K)h 的大小与对流换热过程中的许多因素有关。

它不仅取决于流体的物性以及换热表面的形状、大小与布置，而且还与流速有密切的关系。

牛顿冷却公式并不是揭示影响表面传热系数的种种复杂因素的具体关系式，而仅仅给出了表面传热系数的定义。

确定对流换热系数h有两条途径:一是理论解法;一是实验解法。

理论解法是在所建立的边界层对流传热微分方程的基础上，通过教学分析解法、积分近似解法、数值解法和比拟解法求得对流传热系数h的表达式或数值。

实验6 空气对流传热系数的测定一、实验目的1.测定空气在圆直管中强制对流时对流传热系数。

2.通过使实验掌握并确定对流传热系数准数关联式中的系数；3.通过实验提高对准数的理解，并分析影响对流系数的因素，了解强化传热的措施；4.掌握强制对流传热系数及传热系数的测定方法；5.了解热电偶和电位差计的使用和仪表测温方法。

二、实验原理1.本实验装置为套管式换热器，空气走管内水蒸汽走管间，两流体在换热器内进行热量交换，其传热基本方程式:Q=KA ∆t m其中:Q=Wc p （t 进-t 出）∆t m =（T-t 进）-（T-t 出）/Ln(T-t 进)/(T-t 出)当测取Q 、A 后便可得到K 值。

ii m O O A 1A b A 1KA 1α+λ+α= 分析可知蒸汽的对流传热热阻、金属导热热阻都远小于空气对流热阻，则上式可近似写成ii A 1KA 1α= 又 KA=O O i i A K A K =当传热面积A i (内管内壁面积)时，由上述内容可得:mi i i t A QK ∆==α （1）2.若从实验中通过热过热电偶，测取内管的外壁温度，由于金属管热阻很小可忽略其内外壁间的温差，于是αi 也可由牛顿冷却定律(对流传热速率方程)得出:mi i t A Q∆=α （2）(2)式与(1)式比较只是∆'t m 与∆t m 略有区别，∆'t m 是以壁与空气之间的温度差的平均值。

从热阻观点看（1）式忽略了蒸汽对流传热热阻和金属管壁导热热阻。

而（2）式只忽略了金属导热热阻，因此用（2）得到的αi 应更好些。

如用（1）计算αi 可认为用代替蒸汽温度，使αi 更接近真实。

3、空气在圆直管中强制对流传热时，对流传热系数的准数关联式可写成如下形式:np Pr Re c Nu =在一定范围C 、P 、n 内为代定系数，其中在这里为已知系数，被加热时取n ＝0.4由实验可测得数据并整理出各准数系列数据。

4、准数关联式中把Re 与Nu 看成相关量，二者成幂函数关系，若用4.0r u P /N 与Re 为对应变量，在双对数座标上进行标绘，应得到一条直线，由此可以确定，待定系数p 和c 值，并进一步确定准数关联式的具体形式。

一、实验目的1. 了解空气对流传热的基本原理和影响因素。

2. 掌握空气对流传热系数的测定方法。

3. 通过实验验证牛顿冷却定律，并分析其实际应用中的适用性。

4. 掌握传热实验的基本操作和数据处理方法。

二、实验原理对流传热是流体在运动过程中，由于流体各部分之间存在温差而引起的热量传递。

在空气对流传热过程中，热量通过流体运动传递给物体表面，使物体表面温度升高。

牛顿冷却定律是描述对流传热的一种基本定律，其表达式为：\[ Q = hA\Delta T \]其中，\( Q \) 为传热量，\( h \) 为对流传热系数，\( A \) 为传热面积，\( \Delta T \) 为流体与物体表面的温差。

本实验采用牛顿冷却定律法，通过测量空气与物体表面之间的温差，以及空气的流速和温度，计算对流传热系数。

三、实验仪器与材料1. 套管加热器2. 温度计3. 流量计4. 计算器5. 记录本四、实验步骤1. 将套管加热器固定在实验台上，连接好温度计、流量计和电源。

2. 调节流量计，使空气流速稳定。

3. 打开电源，加热套管加热器，使物体表面温度升高。

4. 记录物体表面温度、空气温度和空气流速。

5. 重复步骤3和4，改变空气流速，记录相应的温度和流速数据。

6. 根据牛顿冷却定律，计算不同空气流速下的对流传热系数。

五、实验结果与分析根据实验数据，绘制空气流速与对流传热系数的关系曲线。

结果表明，对流传热系数随空气流速的增加而增大，符合牛顿冷却定律。

六、实验讨论1. 实验结果表明，牛顿冷却定律在实验条件下适用，但在实际应用中，由于流体流动状态复杂，可能存在误差。

2. 影响对流传热系数的因素有：流体流速、流体温度、物体表面粗糙度等。

3. 实验过程中，应注意测量精度，避免误差。

七、结论1. 通过实验验证了牛顿冷却定律在空气对流传热过程中的适用性。

2. 掌握了空气对流传热系数的测定方法。

3. 了解了对流传热的基本原理和影响因素。

八、实验改进建议1. 采用更精确的测量仪器，提高实验精度。