重积分的变量变换.

第二十一章 重积分9 在一般条件下重积分变量变换公式的证明引理：设变换T ：x=x(u,v), y=y(u,v)将uv 平面上由按段光滑封闭曲线所围的闭区域△一对一地映成xy 平面上的闭区域D ，函数x(u,v), y(u,v)在△内分别具有一阶连续偏导数且它们的函数行列式 J(u,v)=),(),(v u y x ∂∂≠0, (u,v)∈△,则区域D 的面积μ(D)=⎰⎰∆dudv v u J ),(. 分析：可分四步证明(1)对任意(u 0,v 0)∈int △, 任意ε>0, 存在(u 0,v 0)的邻域G, 当正方形I ⊂G 且(u 0,v 0)∈I 时, μ(T(I))≤⎰⎰Idudv v u J ),(+εμ(I).(2)对任意正方形I ⊂ int △, μ(T(I))≤⎰⎰Idudv v u J ),(.(3)μ(D)≤⎰⎰∆dudv v u J ),(.(4)μ(D)=⎰⎰∆dudv v u J ),(.证：(1)设(u 0,v 0)∈int △, ∀ε>0, 取正数η<|J(u 0,v 0)|满足 (1+η)2|J(u 0,v 0)|<|J(u 0,v 0)|-η+ε.∵|J(u,v)|在点(u 0,v 0)上连续, ∴∃(u 0,v 0)的邻域G 1⊂ int △, 使得 当(u,v)∈G 1时, |J(u,v)|>|J(u 0,v 0)|-η. 定义映射 L 1⎩⎨⎧-+-+=-+-+=))(,())(,(),(),(ˆ))(,())(,(),(),(ˆ0000000000000000v v v u y u u v u y v u y v u yv v v u x u u v u x v u x v u xv u v u ，即L(u,v)=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛--+⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛00000000),(),(),(),(ˆ),(ˆv v u u v u J v u y v u x v u y v u xT ，其中 J T (u 0,v 0)=⎪⎪⎭⎫⎝⎛),(),(),(),(00000000v u y v u y v u x v u x v u v u . ∵x(u,v), y(u,v)在(u 0,v 0)处可微, 所以|x(u,v)-xˆ(u,v)|=|x(u,v)-x(u 0,v 0)-x u (u 0,v 0)(u-u 0)-x v (u 0,v 0)(v-v 0)|=o (ρ)(ρ→0);|y(u,v)-yˆ(u,v)|=|y(u,v)-y(u 0,v 0)-y u (u 0,y 0)(u-u 0)-y v (u 0,v 0)(v-v 0)|=o (ρ)(ρ→0), 其中设(J T (u 0,v 0))-1=⎪⎪⎭⎫⎝⎛d c b a , 令M=|a|+|b|+|c|+|d|. ∃(u 0,v 0)的邻域G ⊂G 1, 使得当(u,v)∈G 时, |x(u,v)-xˆ(u,v)|<M22ηρ, |y(u,v)-yˆ(u,v)|<M22ηρ.任取正方形I ⊂int △, 满足(u 0,v 0)∈I, 并设I 的边长为β, 任取(x(u,v),y(u,v))∈T(I), 其中(u,v)∈I.设(u 1,v 1)∈L -1(x(u,v),y(u,v)), 即xˆ(u 1,v 1)=x(u,v), y ˆ(u 1,v 1)=y(u,v), ∵⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛--=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛--v v u u v u J v u y v u y v u x v u x T 11001111),(),(ˆ),(ˆ),(ˆ),(ˆ, ∴⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛--⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛--=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛---),(ˆ),(ˆ),(ˆ),(ˆ),(ˆ),(ˆ),(ˆ),(ˆ)),((1111111110011v u y v u y v u x v u x d c b a v u y v u y v u x v u x v u J v v u u T .∈I, (u 0,v 0)∈I, 从而β, 于是|u 1-u|=|a(),(ˆ),(ˆ11v u x v u x-)+b(),(ˆ),(ˆ11v u y v u y -)| =|a(),(ˆ),(v u xv u x -)+b(),(ˆ),(v u y v u y -)| ≤|a||),(ˆ),(v u xv u x -|+|b||),(ˆ),(v u y v u y -| ≤|a|M22ηρ+|b|M22ηρ≤|a|M2ηβ+|b|M2ηβ≤2ηβ. 同理|v 1-v|≤2ηβ. 设I 1是与I 同中心的正方形，边长为(1+η)β, 从而(u 1,v 1)∈I 1, 于是 T(u,v)=(x(u,v),y(u,v))=L(u 1,v 1)∈L(I 1), 即有T(I)⊂L(I 1). 设I 1的两邻边向量为l 1,l 2, 由于L 是仿射变换, L(I 1)是邻边向量为L(l 1), L(l 2)的平行四边形，于是 μ(L(I 1))=|L(l 1)×L(l 2)|=|J(u 0,v 0)||l 1×l 2|=|J(u 0,v 0)|μ(I 1). 因此 μ(T(I))≤μ(L(I 1))=|J(u 0,v 0)|μ(I 1)=|J(u 0,v 0)|(1+η)2μ(I).另一方面，⎰⎰Idudv v u J ),(≥(|J(u 0,v 0)|-η)μ(I), 因此μ(T(I))≤|J(u 0,v 0)|(1+η)2μ(I)≤(|J(u 0,v 0)|-η+ε)μ(I)≤⎰⎰Idudv v u J ),(+εμ(I).(2)若有正方形I ⊂int △, 使μ(T(I))-⎰⎰Idudv v u J ),(=δ>0, 则将I 等分为4个小正方形，其中必有一个(记为I 1), 使μ(T(I 1))-⎰⎰1),(I dudv v u J ≥4δ. 再将I 1等分为4个小正方形, 中必有I 2, 使μ(T(I 2))-⎰⎰2),(I dudv v u J ≥24δ. 依此进行可得正方形序列I 1⊃I 2⊃…, 使 μ(T(I n ))-⎰⎰nI dudv v u J ),(≥n 4δ….由闭域套定理知存在(u 0,v 0)∈ ∞=1n n I ⊂int △.于是∀ε>0, ∃(u 0,v 0)的开邻域G ⊂int △满足(1)中结论, 又当n 充分大时， I n ⊂G, ∴nI u 4)(ε=εμ(I n )≥μ(T(I n ))-⎰⎰nI dudv v u J ),(≥n4δ, 即εμ(I)≥δ>0, 令ε→0, 即有0≥δ>0, 矛盾！ ∴对任意正方形I ⊂ int △, μ(T(I))≤⎰⎰Idudv v u J ),(.(3)用平行于坐标轴的直线将uv 平面分割成大小相等的闭正方形， 假定与int △交集不空的正方形为{ I 1, I 2,…, I n }, 其中 完全在int △内的正方形为{ I 1’, I 2’,…, I s ’}, 不完全在int △内的正方形为{ I 1”, I 2”,…, I t ”}.作△的分割T △={I i ∩△|i=1,2,…,n}和D 的分割T D ={T(I i ∩△)|i=1,2,…,n}. 由于T 在△上的一致连续性，当∆T →0时, D T →0. 又∂△⊂ ti i I 1)(=∆''及∂D ⊂ ti i I 1)(=∆''. 定义△上函数φ(u,v)=⎩⎨⎧∆∂∈∆∈),(0int ),(1v u ，v u ，.∵φ(u,v)仅在零面积集∂△上不连续, ∴ φ(u,v)在△上可积.又∑=→∆∆ni i i T I 1)(lim μω=0, 其中ωi 为φ(u,v)在I i ∩△上的振幅, ∵I i ”不完全在int △内, 且至少有一个内点, ωi ”=1.而I i ’完全在int △内, ωi ’=0. ∴∑=→∆''∆t i i T I 10)(lim μ=∑=→∆∆ni i i T I 1)(lim μω=0. 同理可证∑=→∆''ti i T I T D1))((lim μ=0. 设|J(u,v)|在△上的上确界为M, 则当∆T →0时, 0≤⎰⎰∆dudv v u J ),(-∑⎰⎰='s i I i dudv v u J 1),(=∑⎰⎰=∆''ti I i dudv v u J 1),( ≤∑=∆''ti iI M 1)( μ→0.于是有μ(D)=∑=→'si i T I T D10))((lim μ≤∑⎰⎰='→si I T i Ddudv v u J 10),(lim =⎰⎰∆dudv v u J ),(. (4)记J 0(x,y)=),(),(y x v u ∂∂, 以T -1代替T, I i ’代替D, T(I i ’)代替△代入上式，并 由积分中值定理, 存在(u i ’,v i ’)∈I i ’, 使得μ(I i ’)=μ(T -1(T(I i ’))) ≤⎰⎰')(0),(i I T dxdy y x J=|J 0(x(u i ’,v i ’),y(u i ’,v i ’))|μ(T(I i ’)), i=1,2,…,s.由|J(u,v)|在△上可积及|J(u,v)||J 0(x(u i ’,v i ’),y(u i ’,v i ’))|=1知⎰⎰∆dudv v u J ),(=∑=→'''∆si iiiT I v u J 1)(|),(|lim μ≤∑=→''∆si i i T v u J 10|),(|lim |J 0(x(u i ’,v i ’),y(u i ’,v i ’))|μ(T(I i ’))=∑=→'∆si i T I T 1))((lim μ=μ(D). 综合(3)可得μ(D)=⎰⎰∆dudv v u J ),(.。

重积分基础概念在数学中，积分是一个非常重要的概念，它是微积分中的一个核心内容。

而在积分的概念中，重积分是其中的一种特殊情况。

本文将为您介绍重积分的基础概念。

1. 一重积分的定义一重积分是对一维空间中的函数在给定区间上的积分运算。

设函数f(x)在区间[a, b]上连续，则[a, b]上f(x)的积分可以表示为：∫[a,b] f(x) dx其中∫表示积分运算，f(x)为被积函数，dx表示积分变量。

2. 重积分的定义重积分是对多维空间中的函数在给定区域上的积分运算。

设函数f(x,y)在闭区域D上连续，则D上f(x,y)的积分可以表示为：∬D f(x,y) dσ其中∬表示重积分运算，f(x,y)为被积函数，dσ表示面积元素。

3. 重积分的几何意义重积分的几何意义是计算多维区域上的体积或者质量。

对于函数f(x,y)，它在区域D上的积分结果表示了函数f(x,y)在该区域上的平均值乘以区域D的面积。

4. 重积分的计算方法对于重积分的计算，可以使用多种方法，包括直接计算和变量替换等。

直接计算是将区域D划分成小的子区域，然后计算每个子区域的面积乘以函数值的和。

变量替换是将原来的积分区域通过变换映射到更易计算的区域上。

5. 重积分的性质重积分具有一些重要的性质，包括线性性、保号性和积分中值定理等。

线性性表示对于任意实数k，两个函数f(x,y)和g(x,y)的线性组合的积分等于它们分别积分后再求和。

保号性表示对于函数f(x,y)，如果f(x,y)在区域D上总是非负的，则D上f(x,y)的积分也非负。

积分中值定理表示在区域D上，存在一点(x0, y0)，使得f(x0,y0)等于D上f(x,y)的平均值。

在实际问题中，重积分在物理学、经济学、工程学等领域中有广泛的应用。

通过对重积分的理解和运用，可以更好地解决实际问题，并推动科学的发展和进步。

总结起来，重积分是对多维空间中函数在给定区域上的积分运算。

它有着重要的几何意义和计算方法。

数学分析(二):多元微积分梅加强副教授南京大学数学系内容提要:内容提要:重积分的变量替换公式;内容提要:重积分的变量替换公式; 极坐标变换;内容提要:重积分的变量替换公式; 极坐标变换;柱面坐标变换;内容提要:重积分的变量替换公式; 极坐标变换;柱面坐标变换;球面坐标变换.现在我们考虑比仿射变换更一般的映射,看看可求体积的集合在这些映射下如何变化.现在我们考虑比仿射变换更一般的映射,看看可求体积的集合在这些映射下如何变化.设D⊂R n为开集,A可求体积且¯A⊂D,ϕ:D→R n为C1映射且Jϕ处处非退化.现在我们考虑比仿射变换更一般的映射,看看可求体积的集合在这些映射下如何变化.设D⊂R n为开集,A可求体积且¯A⊂D,ϕ:D→R n为C1映射且Jϕ处处非退化.问题:ϕ(A)是否可求体积,如果是的话其体积等于多少?现在我们考虑比仿射变换更一般的映射,看看可求体积的集合在这些映射下如何变化.设D⊂R n为开集,A可求体积且¯A⊂D,ϕ:D→R n为C1映射且Jϕ处处非退化.问题:ϕ(A)是否可求体积,如果是的话其体积等于多少?首先,根据反函数定理我们知道ϕ将A的内点映为ϕ(A)的内点,这说明∂ϕ(A)⊂ϕ(∂A).一般的变量替换现在我们考虑比仿射变换更一般的映射,看看可求体积的集合在这些映射下如何变化.设D⊂R n为开集,A可求体积且¯A⊂D,ϕ:D→R n为C1映射且Jϕ处处非退化.问题:ϕ(A)是否可求体积,如果是的话其体积等于多少?首先,根据反函数定理我们知道ϕ将A的内点映为ϕ(A)的内点,这说明∂ϕ(A)⊂ϕ(∂A).断言:ϕ(∂A)为零测集,从而∂ϕ(A)亦然,于是ϕ(A)可求体积.事实上,取δ>0,使得K={x|d(x,A)≤δ}⊂D.记C=max K Jϕ .事实上,取δ>0,使得K={x|d(x,A)≤δ}⊂D.记C=max K Jϕ .根据覆盖引理的证明,任给ε>0,存在有限个小球B i⊂K,使得∂A⊂iB i,且iν(B i)<ε.事实上,取δ>0,使得K={x|d(x,A)≤δ}⊂D.记C=max K Jϕ .根据覆盖引理的证明,任给ε>0,存在有限个小球B i⊂K,使得∂A⊂iB i,且iν(B i)<ε.记B i=B ri (x i),由拟微分中值定理可知ϕ(B i)⊂B Cri(ϕ(x i)),这说明ϕ(∂A)⊂iB Cri(ϕ(x i)),且这些球的体积之和小于C nε.于是ϕ(∂A)为零测集.事实上,取δ>0,使得K={x|d(x,A)≤δ}⊂D.记C=max K Jϕ .根据覆盖引理的证明,任给ε>0,存在有限个小球B i⊂K,使得∂A⊂iB i,且iν(B i)<ε.记B i=B ri (x i),由拟微分中值定理可知ϕ(B i)⊂B Cri(ϕ(x i)),这说明ϕ(∂A)⊂iB Cri(ϕ(x i)),且这些球的体积之和小于C nε.于是ϕ(∂A)为零测集.从上述证明还可以得出,若 ψ(x)−ψ(y) ≤ρ x−y 且ψ将可求体积集B映为可求体积集ψ(B),则ν(ψ(B))≤ρnν(B).事实上,取δ>0,使得K={x|d(x,A)≤δ}⊂D.记C=max K Jϕ .根据覆盖引理的证明,任给ε>0,存在有限个小球B i⊂K,使得∂A⊂iB i,且iν(B i)<ε.记B i=B ri (x i),由拟微分中值定理可知ϕ(B i)⊂B Cri(ϕ(x i)),这说明ϕ(∂A)⊂iB Cri(ϕ(x i)),且这些球的体积之和小于C nε.于是ϕ(∂A)为零测集.从上述证明还可以得出,若 ψ(x)−ψ(y) ≤ρ x−y 且ψ将可求体积集B映为可求体积集ψ(B),则ν(ψ(B))≤ρnν(B).为了研究ϕ(A)的体积,我们将ϕ线性化并做误差估计.引理1沿用以上记号,则任给ε>0,存在0<η<δ,使得当x∈A,d(x ,x)≤η时ϕ(x )−ϕ(x)−Jϕ(x)(x −x) ≤ε x −x .引理1沿用以上记号,则任给ε>0,存在0<η<δ,使得当x∈A,d(x ,x)≤η时ϕ(x )−ϕ(x)−Jϕ(x)(x −x) ≤ε x −x .证明.在Bδ(x)中考虑函数F(y)=ϕ(y)−ϕ(x)−Jϕ(x)(y−x),则F(x)=0,JF(y)=Jϕ(y)−Jϕ(x).根据拟微分中值定理,存在ξ=x+θ(x −x)(0<θ<1),使得F(x ) = F(x )−F(x) ≤ Jϕ(ξ)−Jϕ(x) x −x ,由Jϕ在K上的一致连续性即可完成证明.引理2沿用以上记号,则当B⊂A可求体积且d(B)<η时ν(ϕ(B))≤[|det Jϕ(x)|+O(ε)]ν(B),x∈B.引理2沿用以上记号,则当B⊂A可求体积且d(B)<η时ν(ϕ(B))≤[|det Jϕ(x)|+O(ε)]ν(B),x∈B.证明.考虑仿射变换L(y)=[Jϕ(x)]−1(y−ϕ(x))+x,则L◦ϕ(x )=[Jϕ(x)]−1F(x )+x ,于是当x ,x ∈Bη(x)时L◦ϕ(x )−L◦ϕ(x ) ≤[1+ [Jϕ(x)]−1 ε] x −x .由B⊂Bη(x)可得ν(L◦ϕ(B))≤[1+ [Jϕ(x)]−1 ε]nν(B).再由仿射变化的体积变化公式即可完成证明.(重积分的变量替换)设ϕ:D→R n为C1单射,且Jϕ处处非退化.设A可求体积,¯A⊂D,f在ϕ(A)中可积,则ϕ(A)f=Af◦ϕ|det Jϕ|.(1)特别地,ν(ϕ(A))=A|det Jϕ|.(重积分的变量替换)设ϕ:D→R n为C1单射,且Jϕ处处非退化.设A可求体积,¯A⊂D,f在ϕ(A)中可积,则ϕ(A)f=Af◦ϕ|det Jϕ|.(1)特别地,ν(ϕ(A))=A|det Jϕ|.证明.不妨设A为矩形,且f非负.任给A的分割π={A ij},我们有ϕ(A)f=ijϕ(A ij)f≤ij[supϕ(A ij)f]ν(ϕ(A ij))证明(续).当分割充分细时,由之前的引理可得ϕ(A)f≤ijsupA ij[f◦ϕ]|det Jϕ(ξij)|ν(A ij)+O(ε),由Riemann和与积分之间的关系可得ϕ(A)f≤Af◦ϕ|det Jϕ|+O(ε),令ε→0可得ϕ(A)f≤Af◦ϕ|det Jϕ|.根据反函数定理,ϕ:D→ϕ(D)可逆.如果对ϕ−1重复上述论证就可得到另一边的不等式.例1设0<p <q,0<a <b.抛物线y 2=px,y 2=qx 以及双曲线xy =a,xy =b 围成的区域记为A.计算积分I = A xy d x d y.例1设0<p <q,0<a <b.抛物线y 2=px,y 2=qx 以及双曲线xy =a,xy =b 围成的区域记为A.计算积分I = A xy d x d y.解.积分区域是一个曲边的四边形,为了简化,我们令y 2/x =u ,xy =v ,则(u ,v )关于(x ,y )的Jacobi 行列式为∂(u ,v )∂(x ,y )= −y 2/x 22y /x y x =−3y 2/x =−3u ,因此(x ,y )关于(u ,v )的Jacobi 行列式为−(3u )−1.在这个变换下,积分区域变为矩形[p ,q ]×[a ,b ],因此I =q p d u b a v −(3u )−1 d v =16(b 2−a 2)ln q p.我们知道,在平面R2上有直角坐标(x,y)和极坐标(r,θ),其变换关系为x=r cosθ,y=r sinθ,r≥0,0≤θ≤2π.我们知道,在平面R2上有直角坐标(x,y)和极坐标(r,θ),其变换关系为x=r cosθ,y=r sinθ,r≥0,0≤θ≤2π.这个变换称为极坐标变换,其Jacobi行列式为∂(x,y)∂(r,θ)=cosθ−r sinθsinθr cosθ=r.我们知道,在平面R2上有直角坐标(x,y)和极坐标(r,θ),其变换关系为x=r cosθ,y=r sinθ,r≥0,0≤θ≤2π.这个变换称为极坐标变换,其Jacobi行列式为∂(x,y)∂(r,θ)=cosθ−r sinθsinθr cosθ=r.极坐标变换将(r,θ)平面上的矩形[0,R]×[0,2π]变为(x,y)平面上的圆x2+y2≤R2.不过,这个变换不是一一的,且在r=0处退化.我们知道,在平面R2上有直角坐标(x,y)和极坐标(r,θ),其变换关系为x=r cosθ,y=r sinθ,r≥0,0≤θ≤2π.这个变换称为极坐标变换,其Jacobi行列式为∂(x,y)∂(r,θ)=cosθ−r sinθsinθr cosθ=r.极坐标变换将(r,θ)平面上的矩形[0,R]×[0,2π]变为(x,y)平面上的圆x2+y2≤R2.不过,这个变换不是一一的,且在r=0处退化.尽管如此,由于此变换在(0,+∞)×(0,2π)上是一一的且非退化,因此将前面的证明略作改动即知,积分的变量替换公式对这个变换仍然成立.例子例2求椭圆x2a2+y2b2=1(a,b>0)所包围的面积.例子例2求椭圆x2a2+y2b2=1(a,b>0)所包围的面积.解.作所谓的广义极坐标变换x=ar cosθ,y=br sinθ,r∈[0,1],θ∈[0,2π],其Jacobi行列式为∂(x,y)∂(r,θ)=a cosθ−ar sinθb sinθbr cosθ=abr,因此所求面积为10d r2πabr dθ=πab.我们再考虑R3中的坐标变换.如下的柱面坐标变换有时能用到:x=r cosθ,y=r sinθ,z=z,其Jacobi行列式也是r.我们再考虑R3中的坐标变换.如下的柱面坐标变换有时能用到:x=r cosθ,y=r sinθ,z=z,其Jacobi行列式也是r.与极坐标变换类似,R3中也有所谓的球面坐标变换:x=r sinθcosϕ,y=r sinθsinϕ,z=r cosθ,r≥0,θ∈[0,π],ϕ∈[0,2π].我们再考虑R3中的坐标变换.如下的柱面坐标变换有时能用到:x=r cosθ,y=r sinθ,z=z,其Jacobi行列式也是r.与极坐标变换类似,R3中也有所谓的球面坐标变换:x=r sinθcosϕ,y=r sinθsinϕ,z=r cosθ,r≥0,θ∈[0,π],ϕ∈[0,2π]. 这个变换的Jacobi行列式为∂(x,y,z)∂(r,θ,ϕ)=sinθcosϕr cosθcosϕ−r sinθcosϕsinθsinϕr cosθsinϕr sinθcosϕcosθ−r sinθ0=r2sinθ.我们再考虑R3中的坐标变换.如下的柱面坐标变换有时能用到:x=r cosθ,y=r sinθ,z=z,其Jacobi行列式也是r.与极坐标变换类似,R3中也有所谓的球面坐标变换:x=r sinθcosϕ,y=r sinθsinϕ,z=r cosθ,r≥0,θ∈[0,π],ϕ∈[0,2π]. 这个变换的Jacobi行列式为∂(x,y,z)∂(r,θ,ϕ)=sinθcosϕr cosθcosϕ−r sinθcosϕsinθsinϕr cosθsinϕr sinθcosϕcosθ−r sinθ0=r2sinθ.球面坐标和伸缩变换结合起来称为广义球面坐标变换.例3计算椭球x2a2+y2b2+z2c2≤1(a,b,c>0)的体积.例3计算椭球x2a2+y2b2+z2c2≤1(a,b,c>0)的体积.解.用广义球面坐标变换:x=ar sinθcosϕ,y=br sinθsinϕ,z=cr cosθ,此变换的Jacobi行列式为abcr2sinθ,积分区域变为{(r,θ,ϕ)|r∈[0,1],θ∈[0,π],ϕ∈[0,2π]},因此椭球体积为V=10d rπabcr2sinθdθ2πdϕ=43πabc.例3计算椭球x2a2+y2b2+z2c2≤1(a,b,c>0)的体积.解.用广义球面坐标变换:x=ar sinθcosϕ,y=br sinθsinϕ,z=cr cosθ,此变换的Jacobi行列式为abcr2sinθ,积分区域变为{(r,θ,ϕ)|r∈[0,1],θ∈[0,π],ϕ∈[0,2π]},因此椭球体积为V=10d rπabcr2sinθdθ2πdϕ=43πabc.在一般的欧氏空间R n中也有类似的(广义)球面坐标变换.。

N 重积分的变量代换Shining Chen † Jun 3rd ，2019数学难还是物理难？这个问题因人而异，没有统一答案。

不过有一点可以肯定，就是数学系不懂物理依然可以work well ，因为数学play with itself ；物理系不懂数学会怎样？不能说一定死翘翘（毕竟有Faraday 大神），但可以肯定的是，此人只能搬砖（做实验），而看不了图纸（理论物理）。

当然，物理系不需要像数学系那样精通数学——不必严格证明，只要计算出结果就行了（可能存在的麻烦是，某一类数学问题该如何求解，数学系以前也没研究过，这就需要物理系自己搞定了）。

在高能物理中，相空间积分可以用Mandelstam 不变量表达。

但为了讨论CP 破坏，需要引入一个T-odd 变量[1]，该变量并非Lorentz 不变量。

于是，就涉及变量代换问题——将对Mandelstam 不变量的积分改写为对T-odd 变量的积分。

对于四体衰变而言，相空间是12维的，不过由于动能量守恒及质壳条件，最终只有五个变量是独立的。

所以，本文需要解决五重积分的变量代换问题。

因为数学书上只讨论了一、二、三重积分的变量代换，所以N 重积分的变量代换只好由物理系小白班门弄斧喽。

希望可以抛砖引玉。

1 变量代换的一般原理 ................................................................................................................... 1 2 积分次序交换技术 ....................................................................................................................... 5 3 注意事项....................................................................................................................................... 9 参考文献.. (10)1 变量代换的一般原理对于一重积分，有()()1()()[()]bg b u g x ag a dxf x dx fg u du du=-−−−→⎰⎰【例1】/2sin 22201cos cos 4x r r d r d r ππθθθθθπ=−−−−→==⎰⎰⎰对于二重积分，有()11()(,)(,)[(),()](,)xyuvu g x v h x D D x y f x y dxdy f g u h v dudv u v =--=∂−−−→∂⎰⎰⎰⎰其中(,)(,)xx x y uvyy u v uv∂∂∂∂∂=∂∂∂∂∂为Jacobi 行列式[2]。

重积分的积分变换和积分替换积分是高等数学中的一个重要概念，它被广泛应用在各个领域中，包括物理学、统计学、经济学等。

在微积分中，一类重要的积分就是重积分。

和单变量积分不同，重积分涉及到多个变量，其计算难度往往更大。

近年来，学者们发现，利用积分变换和积分替换的技巧，可以有效地简化重积分的计算过程。

本文就介绍一些有关积分变换和积分替换的基本知识和重要应用。

一、积分变换积分变换是将一类积分变换成另一类积分的过程，通常是通过一些数学技巧来实现的。

积分变换有很多种，包括线性变换、仿射变换、圆柱变换、球坐标变换等。

在这里，我们主要介绍球坐标变换和柱坐标变换两种。

1. 球坐标变换球坐标变换是将三维空间中的积分转化为球坐标系下的积分。

通过这种变换，可以将具有各向同性的问题转化为与方向无关的问题，从而简化积分的计算。

球坐标系下的积分变量包括径向距离r、极角θ和方位角φ。

一般来说，球坐标变换的步骤如下：（1）将被积函数写成球坐标的形式；（2）将坐标变量x、y、z表示为r、θ和φ的函数；（3）将分子（dx dy dz）替换成球坐标系下的积分元素r²sinθ dr dθ dφ；（4）对变量r、θ和φ进行变量替换，计算出新的积分区域。

例如，设空间中有一个函数f(x,y,z)，要求其在球形区域内的积分。

那么，将被积函数转化为球坐标系下的形式：f(x,y,z)→f(r,θ,φ)然后，把直角坐标系下的坐标写成球坐标系下的形式：x=r sinθ cosφ；y=r sinθ sinφ；z=r cosθ。

接着，计算出雅可比行列式，替换分子，并对积分区域进行调整。

最终得到球坐标下的积分表达式：∫∫∫f(x,y,z) dxdydz = ∫∫∫f(r,θ,φ) r²sinθ dr dθ dφ2. 柱坐标变换柱坐标变换是将三维空间中的积分转化为柱坐标系下的积分。

柱坐标系下的积分变量包括径向距离r、极角θ和高度z。

柱坐标变换的一般步骤如下：（1）将被积函数写成柱坐标系下的形式；（2）将直角坐标系下的坐标表示为柱坐标系下的形式；（3）将分子（dx dy dz）替换成柱坐标下的积分元素r d r dθ dz；（4）对变量r、θ和z进行变量替换，计算出新的积分区域。