高分子 材料成型 本构方程
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流变考点大全一、名词解释1. 本构方程:又称状态方程,描述应力分量与形变分量或形变速率分量之间关系的方程,是描述一大类材料所遵循的与材料结构属性相关的力学响应规律的方程. 反映流变过程中材料本身的结构特性。
2. 等粘度原则:两相高分子熔体或溶液粘度相近,易混合均匀。
3. 近似润滑假定:把原来物料在x—y平面的二维流动,在一段流道内简化成为只沿x方向的一维流动,这种简化假定称为~。
4. 剪切变稀:相同温度下,高分子液体,在流动过程中粘度随剪切速率增大而降低的现象。
5. 表观剪切黏度:表观粘度η a定义流动曲线上某一点τ与γ的比值6. Banis效应:又称口型膨胀效应或挤出胀大现象,是指高分子熔体被迫挤出口模时,挤出物尺寸d大于口模尺寸D,截面形状也发生变化的现象。
7. 粘流活化能:E定义为分子链流动时用于克服分子间位垒跃迁到临近空穴所需要的最小能量,它表征粘度对温度的依赖性,E越大,粘度对温度的依赖性越强,温度升高,其粘度下降得越多。
8. 法向应力差:两个法向应力分量差值在各种分解中始终保持不变,定义法向应力差函数来描写材料弹性形变行为。
9. 零切黏度:剪切速率接近于0时,非牛顿流体对应的粘度值。
10. 表观粘度:流动曲线上某点与原点连线的斜率11. 弯流误差:高分子液体流经一个弯形流道时,液体对流道内侧壁和外侧壁的压力,会因法向应力差效应而产生差异。
12. 拉伸粘度:聚合物在拉伸过程中拉伸方向的总的法向应力与拉伸速率的比值。
13. 第二牛顿区;假塑性流体在当前剪切速率很高时,剪切粘度会趋于一个定值,而这一剪切区域称为假塑性流体的第二牛顿区。
14. 触变性:等温条件下,某些液体流动粘度随外力作用时间长短发生变化的性质,其中粘度变小为触变性。
15. Tf:黏流温度,高分子高弹态与粘流态之间转变的温度,大分子链产生重心位移的整链相对运动。
16. Tg:玻璃化温度,分子链段运动,解除冻结的温度,形变可以恢复。
【名词解释】1.假塑性流体:黏度随剪切速率的增加而降低的流体,粘度与剪切应力之间的关系服从幂律定律,其中,非牛顿指数n<12.膨胀性流体:黏度随剪切速率的增加而升高的流体,粘度与剪切应力之间的关系服从幂律定律,其中非牛顿指数n>13.宾汉流体:指当所受的剪切应力超过临界剪切应力后,才能变形的流动的流体,亦称塑性流体,其中剪切应力与剪切速率服从τ=τy+ηpγ4.牛顿流体:剪切应力与剪切速率之间呈线性关系,表达式为τ=μγ的流体5.剪切变稀:粘度随剪切速率升高而降低6.爬杆效应:当金属杆在盛有高分子流体的容器中旋转,熔体沿杆上爬的现象7.挤出胀大:聚合物熔体挤出圆形截面的毛细管时,挤出物的直径大于毛细管模直径8.熔体破裂:聚合物熔体在毛细管中流动时,当剪切速率较高时,聚合物表面出现不规则的现象,如竹节状,鲨鱼皮状9.无管虹吸:当插入聚合物溶液中的玻璃管,提离液面之上时,聚合物溶液继续沿玻璃管流出的现象10.第一法向应力差:高聚物熔体流动时,由于弹性行为,受剪切的作用时,产生法向应力差,其中满足关系式N1=τ11−τ22=φ1∗γ 212(N1通常为正值)11.第二法向应力差:同上,关系式为N2=τ22−τ33=φ2∗γ 212 (N2通常为负值)12.本构方程:是一类联系应力张量和应变张量或应变速率张量之间的关系方程,而联系的系数通常是材料的常数。
13.剪切应力:单位面积上的剪切力,τ=FA14.剪切速率:流体以一定速度沿剪切力方向移动。
在黏性阻力和固定壁面阻力的作用力,使相邻液层之间出现速度差,γ=d vdy 也可理解成一定间距的液层,在一定时间内的相对移动距离。
15.高分子流变学:研究高分子液体,主要是指高分子熔体干分子溶液在流动状态下的非线性粘弹性行为。
以及这种行为与材料结构及其他物理化学的关系。
16.出膨胀现象:高分子熔体被迫基础口模时,挤出物尺寸大于口模尺寸截面积形象黄也发生变化的现象【简答题】1.常用的聚合物流变仪有:毛细管型流变仪、转子型流变仪、组合式转矩流变仪、振荡型流变仪、落球式黏度计、其他类型流变仪(拉伸流变仪、缝模流变仪和弯管流变仪等)2.流变测量的目的:(1)物料的流变学表征。
第四章 高分子流变本构方程的分子理论采用分子论方法研究高分子液体的流变性质,首先要抓住高分子材料是由一些长度不同的链组成,每根链又由一系列单体单元构成的事实,研究分子链的结构细节、分子链构象及运动特性对材料流变性质的影响,阐明材料在链段和分子链层次的结构参数与材料流变特性的内在联系。
根据研究的材料对象不同,分子论路线对高分子稀溶液、亚浓溶液及浓厚体系(浓溶液及熔体)分别有不同的模型和处理方法。
所谓稀溶液,指溶液中各个分子链线团及其所属的流体力学体积(排除体积)相互无重迭,不发生作用。
主要研究一条孤立链的粘弹性理论。
研究结果已相当成功。
所谓浓厚体系,指分子链之间已发生聚集和相互作用,最典型的为发生了分子链间的缠结(entanglement coupling )。
由于缠结的本质至今尚不明确,为研究带来很大困难。
de Gennes 和Doi-Edwards 等人分别建立了“蠕动模型”和“管道模型”,将多链体系简化为一条受到约束的单链体系,从而使问题的处理得以简化,得到了很有价值的结果。
目前国际上对高分子链的缠结多用“蠕动模型”加以处理,已应用于诸如流动、扩散、弛豫、熔体结晶、相分离动力学等问题。
1. 高分子稀溶液和浓厚体系按照现代高分子凝聚态物理的观点,高分子液体可以按照浓度大小及分子链形态的不同分为以下几种状态:高分子极稀溶液、稀溶液、亚浓溶液、浓溶液、极浓溶液和熔体(见图4-1)。
高分子极稀溶液 → 稀溶液 → 亚浓溶液 → 浓溶液 → 极浓溶液和熔体分界浓度: s C *C e C **C浓度范围: ~10-2% ~10-1% ~10% ~10图4-1 高分子溶液及其分界浓度接触浓度*c :稀溶液和亚浓溶液的分界浓度;缠结浓度e c :亚浓溶液和浓溶液的分界浓度;动态接触浓度s c :极稀溶液和稀溶液间的分界浓度。
当溶液浓度小于接触浓度*c 时,分子链相距较远,彼此独立。
达到接触浓度时,按定义单分子链线团应一个挨一个充满溶液的整个空间,紧密堆砌,互相“接触”。
dyna高分子聚合物材料本构模型1. 引言在材料科学领域,高分子聚合物材料是一类重要的材料,广泛应用于塑料、纤维、橡胶等领域。
为了能够准确地描述和预测高分子聚合物材料的力学行为,需要建立适合的本构模型。
本文将介绍dyna高分子聚合物材料本构模型的基本原理、应用以及发展趋势。
2. dyna高分子聚合物材料本构模型的基本原理dyna高分子聚合物材料本构模型是一种力学模型,用于描述高分子聚合物材料的应力-应变关系。
其基本原理是根据高分子聚合物的宏观行为推导出描述其微观结构的方程,并通过实验数据的拟合来确定模型参数。
dyna高分子聚合物材料本构模型通常基于弹性力学、粘弹性力学或粘塑性力学的原理,考虑了高分子聚合物的线性和非线性行为。
其中,线性本构模型假设高分子聚合物在小应变范围内呈现线性弹性行为,常用的模型包括Maxwell模型和Kelvin模型;非线性本构模型考虑了高分子聚合物的非线性行为,常用的模型包括FENE模型和Arruda-Boyce模型。
3. dyna高分子聚合物材料本构模型的应用dyna高分子聚合物材料本构模型在工程实践中具有广泛的应用。
以下是一些常见的应用领域:3.1 塑料制品设计在塑料制品设计中,dyna高分子聚合物材料本构模型可以用于预测塑料制品在受力时的变形和破坏行为,从而指导产品的设计和优化。
通过模型的应用,可以选择合适的材料、确定合理的几何形状,以及优化制造工艺,提高产品的性能和可靠性。
3.2 纤维复合材料分析纤维复合材料是一种由纤维增强剂和基体材料组成的复合材料。
dyna高分子聚合物材料本构模型可以用于描述纤维复合材料的力学行为,包括弹性模量、屈服强度、断裂韧性等。
这对于纤维复合材料的设计、优化和性能评估非常重要。
3.3 橡胶材料模拟橡胶是一种具有高度可变形性和可逆性的材料,其力学行为常常呈现非线性和时变性。
dyna高分子聚合物材料本构模型可以用于模拟橡胶材料的各种行为,如拉伸、压缩、剪切等。
本构方程在高分子科学和高分子工程中的应用(吴其晔,高分子材料流变学)判断一个本构方程的优劣主要考察:1)方程的立论是否科学合理,论据是否充分,结论是否简单明了。
2)一个好的理论,不仅能正确描写已知的实验事实,还应能预言至今未知,但可能发生的事实。
3)有承前启后的功能。
例如我们提出一个描写非线性粘弹流体的本构方程,当条件简化时,它应能还原为描写线性粘弹流体的本构关系。
4)最后也是最重要的一条,即实验事实(实验数据)是判断一个本构方程优劣的出发点和归宿。
实践是检验真理的唯一标准。
对高分子液体流变本构方程理论和实验规律的研究对于促进高分子材料科学,尤其高分子物理的发展和解决聚合物工程中(包括聚合反应工程和聚合物加工工程)若干重要理论和技术问题都具有十分重要的意义。
一则由于高分子材料复杂的流变性质需要精确地加以描述,二则由于高新技术对聚合物制品的精密加工和完美设计提出越来越高的要求,因此以往那些对材料流动性质的经验的定性的粗糙认识已远远不够。
众所周知,高分子结构研究(包括链结构、聚集态结构研究)以及这种结构与高分子材料作为材料使用时所体现出来的性能、功能间的关系研究始终是高分子物理研究的主要线索。
与“静态”的结构研究相比,高分子“动态”结构的研究,诸如分子链运动及动力学行为、聚集态变化的动力学规律、高分子流体的非线性粘弹行为等,更是近年来引人注目的前沿领域。
按现代凝聚态物理学的概念,高分子体系被称为软物质(soft matter)或复杂流体(complex fluids)。
所谓软物质,即材料在很小的应变下就会出现强烈的非线性响应,表现出独特的形态选择特征。
这正是高分子流体的本征特点。
如果能精确描述出高分子液体的复杂应力-应变关系,找出这种关系与材料的各级结构间的联系,无疑对高分子凝聚态理论的发展具有重要意义。
在高分子工程方面,当前各种各样新型合成技术及新成型方法、新成型技术(如反应加工成型、气辅成型、振动剪切塑化成型、特种纤维的纺制、新成纤技术等)陆续问世,在每一种技术发展过程中,研究高分子液体(熔体、溶液)的流动规律以及新工艺过程与高分子材料结构性能控制的关系,都是最重要的课题。
dyna高分子聚合物材料本构模型
dyna高分子聚合物材料本构模型是一种用于描述这类材料力学性质的数学模型。
本构模型的目的是通过数学形式化描述材料的应力-应
变行为,从而能够预测其在不同外界加载条件下的力学响应。
在dyna高分子聚合物材料中,通常采用弹性本构模型来描述其
力学性质。
弹性本构模型假设材料在外界加载后,能够在加载结束后
完全恢复其初始形态,且应力-应变关系是线性的。
这意味着材料的应
力是其应变的线性函数,并且与加载的时间无关。
dyna高分子聚合物材料的弹性本构模型可以用应力-应变关系的
张量表示。
其中的张量元素表示在某一方向上的应力与应变之间的关系。
根据材料的各向同性性质,张量的元素可以简化为标量形式。
弹性本构模型还可以进一步拓展,以考虑非线性效应,如应力松弛、刚度变化等。
这些非线性本构模型通常通过材料实验数据来确定,并使用合适的数学函数来刻画材料的非线性行为。
总之,dyna高分子聚合物材料本构模型是一种数学模型,用于描述这类材料的力学性质。
它通过数学形式化描述材料的应力-应变行为,并能够预测其在外界加载条件下的力学响应。
了解这些本构模型可以
帮助研究人员更好地理解和设计dyna高分子聚合物材料的力学性能。
本构方程在高分子科学和高分子工程中的应用
(吴其晔,高分子材料流变学)
判断一个本构方程的优劣主要考察:
1)方程的立论是否科学合理,论据是否充分,结论是否简单明了。
2)一个好的理论,不仅能正确描写已知的实验事实,还应能预言至今未知,但可能发生的事实。
3)有承前启后的功能。
例如我们提出一个描写非线性粘弹流体的本构方程,当条件简化时,它应能还原为描写线性粘弹流体的本构关系。
4)最后也是最重要的一条,即实验事实(实验数据)是判断一个本构方程优劣的出发点和归宿。
实践是检验真理的唯一标准。
对高分子液体流变本构方程理论和实验规律的研究对于促进高分子材料科学,尤其高分子物理的发展和解决聚合物工程中(包括聚合反应工程和聚合物加工工程)若干重要理论和技术问题都具有十分重要的意义。
一则由于高分子材料复杂的流变性质需要精确地加以描述,二则由于高新技术对聚合物制品的精密加工和完美设计提出越来越高的要求,因此以往那些对材料流动性质的经验的定性的粗糙认识已远远不够。
众所周知,高分子结构研究(包括链结构、聚集态结构研究)以及这种结构与高分子材料作为材料使用时所体现出来的性能、功能间的关系研究始终是高分子物理研究的主要线索。
与“静态”的结构研究相比,高分子“动态”结构的研究,诸如分子链运动及动力学行为、聚集态变化的动力学规律、
高分子流体的非线性粘弹行为等,更是近年来引人注目的前沿领域。
按现代凝聚态物理学的概念,高分子体系被称为软物质(soft matter)或复杂流体(complex fluids)。
所谓软物质,即材料在很小的应变下就会出现强烈的非线性响应,表现出独特的形态选择特征。
这正是高分子流体的本征特点。
如果能精确描述出高分子液体的复杂应力-应变关系,找出这种关系与材料的各级结构间的联系,无疑对高分子凝聚态理论的发展具有重要意义。
在高分子工程方面,当前各种各样新型合成技术及新成型方法、新成型技术(如反应加工成型、气辅成型、振动剪切塑化成型、特种纤维的纺制、新成纤技术等)陆续问世,在每一种技术发展过程中,研究高分子液体(熔体、溶液)的流动规律以及新工艺过程与高分子材料结构性能控制的关系,都是最重要的课题。
高分子材料的特点之一是它们的物理力学性能不完全取决于化学结构。
化学结构一定的高分子材料可以由于不同的聚集状态(凝聚态结构)而显示出不同性质。
在工业上,这不同的凝聚态大多是由于不同的加工成型方法而造成的。
因此采用流变本构方程精确地研究和设计成型方法和成型设备,通过在成型过程中对高分子形态的主动控制来获得性能更为优越的新型材料,是高分子工程中的重要热点课题。
要完成这些任务,仅有对高分子熔体和溶液的流动性质粗浅的认识(比如仅仅测量粘度)是不够的。
取而代之的是要对大形变下高分子材料的反常的流变性质给出全面的定量的理性描写,要为解决高分子材料合成和加工中出现的流体动力学和应力分析问题提供一种解决问题的手段。
目前,高分子流变学的基本原理和方法已深入到高分子科学研究和高分子材料合成和加工工程的各个领域。
许多领域中,如高分子材料设计、配方设计、模
具设计、设备设计中,流变学设计已成为重要组成部分。
而且这些设计往往要通过计算机数据处理系统完成,使流变本构方程理论的建立、发展和推广应用显得愈加迫切和重要。
我们说,一个“好”的材料本构模型不仅应能说明各种已知的与该类材料有关的实验事实,还应能预言和估计人们未曾认识的现象。
由于高分子材料结构与性质的复杂性,目前这样具有普遍意义的“好”模型尚未得到。
现有的各类模型往往只能或多或少、或深或浅的说明部分实验事实。
因此应用时,需根据具体问题的要求,分析简化,找主要矛盾,选择采用恰当的尽可能简单的模型。
在只需讨论材料的粘性,无须顾及弹性或材料弹性很小时,可直接采用描写材料粘性的本构方程,如牛顿型流体模型,幂律方程和Carreau方程等。
牛顿型流体模型只给出材料的常数粘度,在慢速加工高粘度聚合物熔体时,作为一级近似可将其视之为牛顿流体。
在较高剪切速度下,幂律方程描写了材料粘度的剪切变稀行为,幂指数n反映了材料非线性行为的激烈程度。
如果要在较宽的剪切速率范围内讨论问题,随剪切速率的提高,材料的流动行为由牛顿型向非牛顿型过渡,则需采用Carreau方程。
以上几种方程由于形式简单,参数较少,故被大量采用于流场分析,流变测量数据处理,模具和设备流道设计的软件中,但这些方程的物理意义不够明确。
在许多高分子材料材料的加工过程中,如挤出、注塑、纤维纺丝、薄膜吹塑、热成型等,材料的加工行为不仅与粘性有关,还与弹性有关,则需运用本章介绍的能描述材料粘弹性的本构方程。
对于低形变速率下的长时间慢流动,如在平行板间或管道中的压力流(Poiseuille流动),则可用较简单的White-Metzner模型或Lodge的类弹性液体模型。
这些模型除能给出材料粘度外(尽管为牛顿粘度),还预示了剪切层流中的法向应力差效应。
二阶流体模型也具有类似的效能,且由于方程形式简单,更受人青睐。
在更多的实际加工过程中,流场十分复杂,稳态剪切流动往往不占优势,如在横截面有突然变化的管道中流动(口模入口区的收敛流动,出口区的松弛流动等)时,过程特征时间常常小于流体特征时间,在短时间内流体元承受迅速改变的形变,多表现出弹性行为。
在这种情况下,最好采用能正确描述应力松弛和推迟效应的流变模型。
已知对类似毛细管入口流动的处理,最好采用积分型流变模型,如Meister模型,Bird-Carreau模型等。
但是积分方程加上一些运动和应力边界条件的定解问题,其求解过程是困难的,即使采用计算机数值处理,也非一件易事。
因此在解决实际加工问题时,必须加以简化。