在粒子流衍射试验中

第二章1.波函数/平面波：（1）频率和波长都不随时间变化的波叫平面波。

（2）如果，粒子受到随时间或位置变化的力场作用，他的动量和能量不再是常量，这时的粒子就不能用平面波来描写。

在一般情况下，我们用一个复函数表示描写粒子的波，并称这个函数为波函数2.自由粒子/粒子的状态：不被位势束缚的粒子叫做自由粒子.3.波函数的几率解释/波恩解释： （1）粒子衍射试验中，如果入射电子流的强度很大，则照片上很快就会出现衍射图样；如果入射电子流强度很小，电子一个一个的从晶体表面上反射，开始它们看起来是毫无规则的散布着，随时间变化在照片上同样出现了衍射图样。

由此可见，实验所显示的电子的波动性是许多电子在同一实验的统计结果，或者是一个电子在许多次相同试验中的统计结果。

（2）波恩提出了统计解释，即：波函数在空间中某一点的强度（振幅绝对值的平方）和该点找到粒子的概率成比例，按照这种解释，描写粒子的波乃是概率波。

4.几率密度: 在t 时刻r 点，单位体积内找到粒子的几率是： ω(r,t) ={dW(r,t)/d τ}= C|Ψ(r,t)|25.平方可积： 由于粒子在空间总要出现（不讨论粒子产生和湮灭情况）， 所以在全空间找到粒子的几率应为一，即： C ∫∞|Ψ(r,t)|2d τ= 1 而得常数C 之值为： C = 1/∫∞|Ψ(r,t)|2d τ 若 ∫∞|Ψ(r , t)|2d τ→∞,则 C → 0, 这是没有意义的。

故要求描写粒子量子状态的波函数Ψ必须是绝对值平方可积的函数。

7.归一化： C ∫∞|Φ(x,y,z,t)|2d τ= 1 （波函数乘以一个常数以后，并不改变空间各点找到粒子的概率，不改变波函数的状态） C = 1/∫∞|Φ(x,y,z,t)|2d τ 现把上式所确定的C 开平方后乘以Φ，并以Ψ表示所得函数： Ψ(x,y,z,t)=C ½Φ(x,y,z,t) 在t 时刻 在（x,y,z ）点附近单位体积内找到粒子的概率密度是： ω( x,y,z,t) = C|Φ(x,y,z,t)|2故把（1）式改写成 ∫∞|Ψ(r , t)|2d τ=1 把Φ换成Ψ的步骤称为归一化。

中子小角度衍射中子小角度衍射（Small Angle Neutron Scattering，简称SANS）是一种用于研究材料的非常强大的技术工具。

它能够提供关于材料结构和形状的信息，帮助科学家们理解材料的微观特性和相互作用。

中子是质量稍大于质子的无电荷粒子，它在物质中的相互作用通常比电子射线更弱。

因此，中子能够穿透较厚的样品，并且对样品的结构和动力学提供更详细的信息。

在SANS实验中，中子通过样品，通过相互散射的方式传播到相探测器。

通过分析中子的散射模式和强度，科学家们能够确定样品的结构和形状。

SANS作为一种静态扫描技术，可以用于研究各种不同类型的材料，包括聚合物、液体晶体、纳米颗粒等。

由于中子在物质中的散射受到原子核的散射和磁偶极散射的双重影响，SANS可以提供对材料的多种信息，例如粒子的尺寸、形状、分布等。

中子小角度衍射的实验通常在中子散射设备上进行。

这些设备通常利用中子源，如核反应堆或加速器产生的中子束。

中子束经过减速器和减震系统，使其成为小角度衍射所需的低分散度和低能量的中子。

样品通常位于一个旋转台上，通过旋转样品可以获得多个角度的散射数据。

相探测器位于样品后方，用于测量散射的中子，从而得到有关样品的结构信息。

分析SANS实验数据需要使用复杂的数学和计算方法。

一种常用的数据分析方法是Guinier分析。

Guinier分析通过绘制散射强度随散射矢量的平方根的对数作为横坐标，从而确定样品中的粒子尺寸。

另一种方法是模型拟合方法，可以根据不同的模型函数对散射数据进行拟合，进一步获得关于样品形状和分布的信息。

SANS技术在材料科学和生物科学领域发挥着重要的作用。

在材料科学中，SANS可以用于研究纳米颗粒、块体材料和液体晶体的结构和形态。

它能够帮助科学家们设计新材料，优化材料性能，并提供有关材料制备、加工和性能之间相互关系的重要信息。

在生物科学中，SANS可以用于研究生物分子的结构和形状，例如蛋白质、核酸和细胞膜。

第一节物质的聚集状态与晶体的常识[核心素养发展目标] 1.认识物质的聚集状态。

2.能从微观角度理解晶体的结构特征，并能结合晶体的特点判断晶体和非晶体。

3.能运用多种晶体模型来描述和解释有关晶体性质的现象，形成分析晶胞结构的思维模型，利用思维模型，根据晶胞结构确定微粒个数和化学式。

4.了解晶体结构的测定方法。

一、物质的聚集状态1．20世纪前，人们以为分子是所有化学物质能够保持其性质的最小粒子，物质固、液、气三态的相互转化只是分子间距离发生了变化。

2．20世纪初，通过X射线衍射等实验手段，发现许多常见的晶体中并无分子，如氯化钠、石墨、二氧化硅、金刚石以及各种金属等。

3．气态和液态物质不一定都是由分子构成。

如等离子体是由电子、阳离子和电中性粒子(分子或原子)组成的整体上呈电中性的气态物质；离子液体是熔点不高的仅由离子组成的液体物质。

4．其他物质聚集状态，如晶态、非晶态、塑晶态、液晶态等。

(1)物质的聚集状态只有固、液、气三种状态()(2)气态和液态物质均是由分子构成的()(3)等离子体是一种特殊的气体，含有带电粒子，呈电中性()(4)液晶分为热致液晶和溶致液晶，胶束是一种溶致液晶()答案(1)×(2)×(3)√(4)√二、晶体与非晶体1．晶体与非晶体的本质差异固体自范性微观结构晶体有原子在三维空间里呈周期性有序排列非无原子排列相对无序晶体2.获得晶体的途径(1)实验探究实验内容实验操作及现象获取硫黄晶体硫黄粉――→加热熔融态硫――――→自然冷却淡黄色的菱形硫黄晶体获取碘晶体加热时，烧杯内产生大量紫色气体，没有出现液态的碘，停止加热，烧杯内的紫色气体渐渐消褪，最后消失，表面皿底部出现紫黑色晶体颗粒获取氯化钠晶体在烧杯底部慢慢析出立方体的无色晶体颗粒(2)获得晶体的三条途径①熔融态物质凝固。

②气态物质冷却不经液态直接凝固(凝华)。

③溶质从溶液中析出。

3．晶体的特性(1)自范性：晶体能自发地呈现多面体外形的性质。

<429> 粒度的光衍射测量介绍此方法是根据ISO标准13320-1(1999) 和9276-1(1998)建立的。

整个章节已经和EP和JP的相应章节进行了协调。

激光衍射技术是根据粒子暴露在一束单色光中所产生的衍射模式的分析而确定粒度分布的。

历史上，早期的激光衍射仪器只使用很小的散射角度。

然而，此技术已经扩大到使用有很大散射角度范围的激光，并在夫琅和费近似和反常衍射理论外还运用了米氏理论。

此技术并不能区分单个粒子的散射和一团基本粒子的散射，也就是不能区分结块和凝聚。

绝大多数的样品都包含结块和凝聚，并且我们主要关注的是基本粒子的尺寸分布，所以在检测前这些结块通常需要分散成基本粒子。

对于非球形粒子，因为此技术假设在它的光学模式中是球形粒子，所以检测得到的是一个等同的球形分布。

粒度分布的结果可能和根据其他物理原理（例如沉降和过筛）的方法得到的结果有差异。

通过对于它们光散射角度和模式的分析，此章节提供对于在不同分散系统中（例如粉末、喷雾、气雾、混悬液、乳剂和液体中的气泡）的粒度分布检测的指南。

它不涉及对于任何特定产品的粒度分布测量的特殊要求。

原理一个有代表性的样品，在一个合适的液体或气体中以一个适当的浓度分散，通过一束单色光，通常为激光的照射。

这些由粒子产生的不同角度的光衍射被多元素检测器测量。

然后代表散射状态的数值被记录用于随后的分析。

然后这些散射状态数值，通过使用合适的光学模式和数学程序，被转化为尺寸等级的离散数值的总体积百分率，形成一个体积的粒度分布。

仪器此仪器被放置在一个没有电子噪声、机械振动、温度波动、湿度或者直接亮光影响的环境中。

图一中为一个激光衍射仪的例子。

也可以使用其它设备。

图一：一个激光衍射仪的例子此仪器有一个激光源、光束过程单元、一个样品测量区域（或单元），一个傅里叶透镜和一个用于测量散射光形态的多元素检测器。

同时还需要一个数据系统将散射数据反褶积为一个体积粒度分布，并且进行数据的分析和报告。

电子衍射实验导言：电子衍射实验是一项经典的物理实验，它通过通过高速电子的衍射现象来研究物质的粒子性质。

本文将详细介绍电子衍射实验的原理、实验准备和过程，并讨论其在实际应用中的其他专业性角度。

一、原理解析：1. 单缝衍射原理：根据波粒二象性原理，粒子也能表现出波动性。

当电子通过一个狭缝时，就像波一样会发生衍射。

这一现象被称为单缝衍射，其原理类似于光的衍射。

2. 双缝干涉原理：当电子通过两个狭缝时，它们会形成干涉图案。

这一现象被称为双缝干涉，通过干涉图案我们可以了解电子的波动性质。

3. 德布罗意关系：根据德布罗意关系，电子的波长可以由其动量和质量计算而得。

波长越小，衍射现象越明显。

二、实验准备：1. 光路准备：为了产生出足够的直线电子流，我们需要将电子加速器与狭缝和探测器相连接。

狭缝用于产生单缝衍射或双缝干涉的实验装置。

探测器用于检测电子的位置和强度。

2. 实验装置：实验装置应包括一个高速电子加速器，以及具有单缝或双缝的狭缝装置。

通常，狭缝与探测器之间还会加入电子透镜和偏转电场，以调控电子束在实验中的走向和位置。

三、实验步骤：1. 调整实验装置：首先，我们需要调整电子加速器，确保电子束稳定直线且具有足够高的速度。

然后，调整狭缝和探测器的位置，使其在实验装置中合适而稳定。

2. 单缝衍射实验：将实验装置调整至单缝衍射模式，保持电子加速器和狭缝之间的距离一定，并记录探测器上的衍射图案。

通过衍射图案，我们可以观察到电子的波动性以及电子波长的大小。

3. 双缝干涉实验：将实验装置调整至双缝干涉模式。

确保狭缝之间的距离与电子波长相匹配，使得双缝干涉效应最为明显。

记录探测器上的干涉图案，通过干涉图案，我们可以观察到电子的干涉现象。

四、实验应用：1. 量子力学研究：电子衍射实验是研究量子力学的重要实验之一。

通过电子的波动性和干涉现象，我们可以了解到电子的粒子性质。

这对于研究电子行为和物质结构非常重要。

2. 材料科学：电子衍射实验在材料科学中有着广泛的应用。

光的衍射十七世纪以后人们相继发现自然界中存在着与光的直线传播现象不完全符合的事实，这就是光的波动性的表现．其中最先发现的就是光的衍射现象，并进行了一些实验研究与理论探讨．一、光的衍射现象的发现意大利物理学家格里马第（1618—1663）首先观察到光的衍射现象，在他死后三年出版的书中描写了这个实验．他使光通过一个小孔引入暗室（点光源），在光路中放一直杆，发现在白色屏幕上的影子的宽度比假定光以直线传播所应有的宽度为大．他还发现在影子的边缘呈现2至3个彩色的条带，当光很强时，色带甚至会进入影子里面．格里马第又在一个不透明的板上挖一圆孔代替直杆，在屏幕上就呈现一亮斑，此亮斑的大小要比光线沿直线传播时稍大一些．当时格里马第把这种光线会绕过障碍物边缘的现象称为“衍射”，从此“衍射”一词正式进入了光学中．但当时格里马第未能正确解释这一现象，他知道他所观察到的这一衍射现象是与光的直线传播相矛盾的，也是与当时处在统治地位的光的微粒说相矛盾的．他认为，光是一种稀薄的、感觉不到的光流体．当光遇到障碍物时，就引起这一流体的波动．格里马第把光与水面波进行类比，他认为光的这种衍射现象正类似于将石子抛入水中时，在石子周围会引起水波一样，因为放在光的传播路程上的障碍物在光流体中引起了波动，这些波传播时将超出几何阴影的边界．光的衍射现象的另一个发现者是胡克，在他所著并被看作物理光学开始形成的标志之一的《显微术》一书中，记载了他观察到光向几何影中衍射的现象．牛顿也曾重复过类似的实验，他观察了毛发的影、屏幕的边缘和楔的衍射等，从中得出结论：光粒子能够同物体的粒相互作用，且在它们通过这些物体边缘时发生倾斜．但是这一切没有对光学发展起到应有的影响．二、光的衍射理论的建立1．定性解释光的衍射现象的理论——惠更斯原理．惠更斯在前人工作的基础上，对光的衍射理论作了进一步的发展．在讨论光的传播时，他类比了声音在空气中的传播．以光速的有限性论证了光是媒质的一部分依次地向其他部分传播的一种运动，且和声波、水波一样是球面波．他提出了以他的名字命名的描述光波在空间各点传播的原理——惠更斯原理．该原理可概述如下：光源发出的波面上每一点都可看作一个新的点光源，它们各自向前发出球面次波（或称子波），新的波面是与这些次波波面相切的包络面．如图所示：S为点光源，∑为t时刻自点光源S发出的波面，∑′为t＋τ时刻的波面，虚线所画的半球面为次波波面，半经为Vτ（V为光波在各向同性的均匀介质中的传播速度）．诸次波的包络面即为新波面∑′．惠更斯原理把光的传播归结为波面的传播，用它来定性解释光的衍射现象．如图所示，平面波传播时，为前方宽度为a的开孔所阻挡，故只允许平面波的一部分通过该孔．若按光的直线传播观点，开孔后面的观察屏上只有AB区域内才被平行光照亮，而在AB以外的阴影内应是全暗的．但按惠更斯原理，开孔平面上每一点都可向前发出球面次波，这些次波的包络面在中间是平面，而在边缘处却是弯曲的，即光波通过开孔的边缘不沿原光波方向行进，故波面传到观察屏上，必然使AB外的阴影区内光强不为零，这就是光的衍射现象．惠更斯原理只能对光的衍射现象作定性解释，而不能对观察屏上的衍射光强分布作定量分析．2．定量分析光的衍射现象的理论：惠更斯——菲涅耳原理．菲涅耳在自己的研究工作中，把重点放在光的衍射上，为了克服惠更斯原理的局限性，他基于光的相干性，认为惠更斯原理中属于同一波面上的各个次波的位相完全相同，故这些次波传播到空间任一点都可以相干，他在惠更斯原理中包络面作图法同杨氏干涉原理相结合建立了自己的理论，这就是后人所称的著名的用来分析光的衍射现象的基本原理——惠更斯——菲涅耳原理．它的内容可这种简单叙述：光传播的波面上每点都可以看作为一个新的球面波的次波源，空间任意一点的光扰动是所有次波扰动传播到该点的相干迭加．根据惠更斯——菲涅耳原理，欲求波阵面S在空间某点P产生的振动，需要把波阵面S划分为无穷多个小面积元△S，如图所示：把每个△S看成发射次波的波源，从所有面元发射的次波将在P点相遇．一般说来，由各面元△S到P点的光程是不同的，从而在P点引起的振动，其振幅正比于△S，而反比于从△S 到P点的距离r，并且和r与△S的法线之间的夹角α有关，至于次波在P点所引起振动的位相与r有关．由此可见，应用惠更斯——菲涅耳原理去解决具体问题，实际上是个积分问题．在一般情况下其计算是比较复杂的．但是对于一些特定条件下的衍射，处理则可简化．这样，惠更斯——菲涅耳原理克服了惠更斯原理的不足，为定量分析和计算光的衍射光强分布提供了理论依据．三、光的衍射实验的典型分析1．菲涅耳衍射实验分析①圆孔衍射，将一束光（如激光）投射在一个小圆孔上（圆孔可用照相机物镜中的光阑）在距离孔1—2米处放置一块毛玻璃屏，则在屏上可以观察到小圆孔的衍射花样．其实验如图所示．②圆屏衍射．当一点光源发出的光通过圆屏边缘时在屏上也将发生衍射现象． 运用惠更斯——菲涅耳原理可分析出，不论圆屏的大小与位置怎样，圆屏几何影子的中心永远有光．如果圆屏足够小，只遮住中心带的一部分，则光看起来可完全绕过它，除了圆屏影子中心有亮点外没有其它影子．这个初看起来似乎是荒唐的结论，是泊松于1818年在巴黎科学院研究菲涅耳的论文时，把它当作菲涅耳论点谬误的证据提出来的．但阿拉果做了相应的实验，证实了菲涅耳的理论的正确性．③菲涅耳波带片．根据菲涅耳半波带的分析，可制作一种在任何情况下，合成振动的振幅均为各半波带在考察点所产生的振动振幅之和，这样做成的光学元件叫做菲涅耳波带片（简称波带片）．波带片的制法可先在绘图纸上画出半径正比于序数K 的平方根的一组同心圆，把相间的波带涂黑，然后用照像机拍摄在底片上，该底片即为波带片．另外还可通过光刻腐蚀工艺，获得高质量的波带片．波带片还可分为同心环带波带片、长条形波带片、方形波带片等．波带片可代替普通透镜，并具有许多优点．菲涅耳波带片给惠更斯——菲涅耳原理提供了令人信服的证据．2．夫琅和费衍射①单缝衍射．夫琅和费在1821年～1822年间研究了观察点和光源距障碍物都是无限远（平行光束）时的衍射现象．在这种情况下计算衍射花样中光强的分布时，数学运算就比较简单．所谓光源在无限远，实际上就是把光源置于第一个透镜的焦平面上，使之成为平行光束；所谓观察点在无限远，实际上是在第二个透镜的焦平面上观察衍射花样．在使用光学仪器的多数情况下，光束总是要通过透镜的，因而这种衍射现象经常会遇到，而且由于透镜的会聚，衍射花样的光强将比菲涅耳衍射花样的光强大大增加．夫琅和费单缝衍射的光强分布的计算与衍射花样的特点可由惠更斯——菲涅耳原理计算与分析得出．②圆孔衍射．如果在观察单缝衍射的装置中，用一小圆孔代替狭缝，设仍以激光为光源那么在透镜L2的焦平面上可得圆孔衍射花样．其光强分布及衍射花样四、光的衍射现象与光的直线传播的联系惠更斯——菲涅耳原理主要是措出了同一光波面上所有各点所发次波在某一给定观察点的迭加．从这里很容得出结论：当波面完全不遮蔽时，所有次波在任何观察点迭加的结果乃形成光的直线传播．如果波面的某些部分受到遮蔽，或者说波面不完整，以致这些部分所发次波不能到达观察点，迭加时缺少了这些部分次波的参加，便发生了有明暗条纹花样的衍射现象．至于衍射现象是否显著，则和障碍物的线度及观察的距离有关．总之不论是否直线传播，也不论有无显著的衍射花样出现，光的传播总是按惠更斯——菲涅耳原理的方式进行．光的直线传播只是衍射现象的极限表现．这样通过惠更斯——菲涅耳原理的理论解释，进一步揭示了光的直线传播与衍射现象的内在联系，使光的衍射理论得到了进一步的发展和完善．光的本质——波动说与微粒说的交锋十七世纪初，在天文学和解剖学等相关学科的推动下，并伴随着光学仪器的发明和制造，光学——这一曾经神秘的领域也被卓越的科学探秘者开拓出了一块醒目的空间。

量子力学中的干涉与衍射现象量子力学是一门探讨微观粒子行为的学科，而干涉与衍射是其中重要的现象。

在本文中，我们将讨论量子力学中的干涉与衍射现象，并探究其背后的原理和应用。

一、光的干涉与衍射干涉是指两个或多个波源发出的波相互叠加产生的干涉图样。

Thomas Young于1801年做出了著名的“双缝干涉实验”。

当光线通过一个具有两个狭缝的屏幕时，光线会以波动的形式穿过狭缝并形成波纹图案。

当两个波纹相遇时，会出现干涉现象。

干涉产生的干涉条纹是波的相长和相消干涉的结果，从而反映出波长和光源间的关系。

衍射是指波通过孔径或障碍物时发生的现象。

它是波的一种特性，波通过波前后的物体（如狭缝）时，波的传播方向会发生偏转并产生衍射图像。

这个过程可以用惠更斯-菲涅耳原理来描述，即每一个点都可以看作是次波的源。

二、量子力学中的干涉与衍射现象在经典物理学中，光被视为波动现象。

然而，量子力学的发展揭示了光同时也存在粒子性质，这就是所谓的光子。

因此，在量子力学中，我们需要重新考虑光的干涉与衍射现象。

量子力学的基本原理是波粒二象性，即光既可以被看作是波，也可以被看作是粒子。

在干涉实验中，当只有一个光子通过双缝时，它会同时穿过两个狭缝并形成干涉图样。

这表明即使是单个光子也会经历干涉现象，在不同路径上产生相互干涉的效果。

在量子力学中，还存在一种特殊的干涉现象，即量子干涉。

在量子叠加态下，粒子可能处于多个可能的状态之间，直到被测量为止。

当两个量子叠加态相干时，它们会产生干涉现象，也就是说它们会同时存在于所有可能的状态中。

这种现象在量子计算和量子通信中具有重要的应用价值。

衍射在量子力学中也存在类似的现象，称为量子衍射。

当一个粒子通过一个狭缝时，它的波函数会衍射并形成衍射图像。

通过测量这些图像，我们可以了解粒子的行为和性质。

在量子力学中，粒子的行为是由其波函数决定的，在穿过障碍物时会发生量子隧穿现象，这是衍射产生的结果。

三、干涉与衍射的应用干涉与衍射在实际应用中具有广泛的意义。

1．带电体可作为点电荷的条件是（C ）带电体的线度与其他有关长度相比可忽略不计2*．由场强定义式 0q F E = 可知（D ）E的大小可由F/q 0确定3*．说法正确的（B ）闭合曲面上各点的电场强度都为零时，曲面内电荷的代数和必定为零 4．球形高斯面球心处有一点电荷q1，要使通过高斯面的电通量发生变化，应该（D ）将q2由高斯面外移入面内5*．真空中两块相互平行的无限大均匀带电平板，两平板间的场强大小为（D ）02εσ6．静电场中某处电势的定义是（D ）将单位正电荷从该处移送到参考点处时电场力所作的功7*．静电场的电场线方向，就是（B ）电势减小的方向8*．下列说法正确的是( D ）电势在某一区域内为常数，则电场强度在该区域内必定为零 9．静电场中，有关静电场的电场强度与电势之间的关系，下列说法正确的是（C ）场强为零的点电势不一定为零10*．带电球面上总的带电量不变，电荷的分布任意改变时，（D ）E 改变，U 改变1*．点电荷q 及金属球A ，A 处于静电平衡。

（C ）金属球A 内E = 0， 点电荷 q 在金属球A 内产生电场2*．带负电的物体M 靠近不带电的导体N ， N 左端感应出正电荷，右端感应出负电荷。

（A ）N 上的负电荷入地3*．孤立金属导体球带有电荷Q ，由于它不受外电场作用，则（D ）电荷分布于导体表面，导体内电场强度为零4*．当一个带电导体达到静电平衡时，下列说法中正确的是（D ）导体内任意一点与其表面处的电势差为零5． 如图，绝缘的带电导体上有a 、b 、c 三点，三点处的电荷密度（A ）a 点最大1．下面哪种力不能使正电荷在电源内部从负极移动到正极( D ）静电力 2*．两根长直导线，分别在A 、B 两点垂直穿过纸面。

（A ）30°3*．如图所示，两种形状的载流线圈中的电流强度相同，则O1、O2处磁感应强度大小的关系是（A ）21O OB B <4*．一个半径为r 的半球面放在均匀磁场中，通过半球面的磁通量为( D ）θπcos 2B r5*．安培环路定理∑⎰=⋅Il d B l0μ，（D ）只有磁场分布具有高度对称的情况下，用它求磁感应强度的大小比较方便6．下列说法正确的是（B ）闭合回路上各点的磁感应强度都为零时，回路内穿过电流的代数和必定为零7．洛仑兹力可以（B ）改变带电粒子的动量8*．电量为q 的带电粒子在匀磁场运动，正确是（B ）速度相同，带电符号相反的两个粒子，它们所受磁场力的大小相等，方向相反9*．两条通有直流电的导线AB 和CD 相互垂直，且相隔一极小距离,（D ）逆时针转动，同时作靠近AB 的平动10．矩形载流线框受载流长直导线磁场的作用，线框将（B ）向右运动1*．对电磁感应现象，下列说法正确的是（D ）只要穿过闭合回路的磁通量发生变化，闭合回路中就有感应电流产生2*．在一线圈回路中，回路的绕行方向如图所示。